Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности
Предложен и опробован в промышленных условиях способ повышения эффективности процессов в вакуум-аппарате для кристаллизации сахара. На примере приближенной математической модели показано, что периодические изменения внешнего давления приводят к возникновению дополнительного колебательного движения с...
Saved in:
| Published in: | Промышленная теплотехника |
|---|---|
| Date: | 2006 |
| Main Authors: | , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут технічної теплофізики НАН України
2006
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61368 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности / С.Г. Бондаренко, В.И. Елисеев, В.И. Луценко // Промышленная теплотехника. — 2006. — Т. 28, № 1. — С. 46-51. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859597576994553856 |
|---|---|
| author | Бондаренко, С.Г. Елисеев, В.И. Луценко, В.И. |
| author_facet | Бондаренко, С.Г. Елисеев, В.И. Луценко, В.И. |
| citation_txt | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности / С.Г. Бондаренко, В.И. Елисеев, В.И. Луценко // Промышленная теплотехника. — 2006. — Т. 28, № 1. — С. 46-51. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Промышленная теплотехника |
| description | Предложен и опробован в промышленных условиях способ повышения эффективности процессов в вакуум-аппарате для кристаллизации сахара. На примере приближенной математической модели показано, что периодические изменения внешнего давления приводят к возникновению дополнительного колебательного движения слоев раствора, что должно оказывать интенсифицирующее воздействие на тепломассообмен в кристаллизаторе.
Запропоновано та випробувано в промислових умовах спосіб підвищення ефективності процесів у вакуум-апараті для кристалізації цукру. На прикладі наближеної математичної моделі показано, що періодичні зміни зовнішнього тиску приводять до виникнення додаткового коливального руху шарів розчину, що повинно впливати на інтенсифікацію тепломасообміну у кристалізаторі.
The way of increase of efficiency of processes in the vacuum-device for crystallization of sugar has been offered and tested in industrial conditions. By the example of the approached mathematical model it is shown, that periodic changes of external pressure result in occurrence of additional oscillatory movement of layers of a solution that should render intensifying influence on heat and mass transfer in a crystallizer.
|
| first_indexed | 2025-11-27T23:31:16Z |
| format | Article |
| fulltext |
химических превращениях. М.: Издательство
МЭИ, 88 – 91 с.
4. Г.А. Горбенко, П.Г. Гакал. Математическое
и физическое моделирование сложных тепло;
энергетических систем // Удосконалення турбо;
установок методами мат. і фіз. моделювання: Сб.
наук. праць. Харків, ІПМаш НАН України, 2000.
с. 69 – 75.
5. Кутателадзе С.С. Основы теории тепло;
обмена. – Изд. 5;е перераб. и доп. – М.: Атомиз;
дат. 1979, 416 с.
6. В. А. Бесикерский, Е. П. Попов Теория авто;
матического регулирования. М., Наука, 1972, 768 с.
Получено 27.08.2005 г.
46 ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
Запропоновано та випробувано в
промислових умовах спосіб підвищення
ефективності процесів у вакуум)апараті
для кристалізації цукру. На прикладі на)
ближеної математичної моделі показано,
що періодичні зміни зовнішнього тиску
приводять до виникнення додаткового
коливального руху шарів розчину, що по)
винно впливати на інтенсифікацію тепло)
масообміну у кристалізаторі.
Предложен и опробован в промышлен)
ных условиях способ повышения эффек)
тивности процессов в вакуум)аппарате
для кристаллизации сахара. На примере
приближенной математической модели
показано, что периодические изменения
внешнего давления приводят к возникно)
вению дополнительного колебательного
движения слоев раствора, что должно ока)
зывать интенсифицирующее воздействие
на тепломассообмен в кристаллизаторе.
The way of increase of efficiency of
processes in the vacuum ) device for crys)
tallization of sugar has been offered and
tested in industrial conditions. By the
example of the approached mathematical
model it is shown, that periodic changes of
external pressure result in occurrence of
additional oscillatory movement of layers
of a solution that should render intensifying
influence on heat and mass transfer in a
crystallizer.
УДК 532.516
БОНДАРЕНКО С.Г.2, ЕЛИСЕЕВ В.И.2, ЛУЦЕНКО В.И.1
1Институт геотехнической механики им. Н.С. Полякова НАН Украины
2Днепропетровский национальный университет
ОБ ОДНОМ СПОСОБЕ ПОВЫШЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ
АППАРАТОВ САХАРНОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ
А – амплитуда;
сμ – коэффициент сопротивления;
D – диаметр канала;
H – теплота парообразования, высота слоя;
N – количество каналов;
р – давление;
ра – атмосферное давление;
r – радиус;
S – площадь поперечного канала;
,
t – время;
u – скорость;
x – координата;
q – плотность теплового потока;
α – объемная доля компонента, коэффициент
теплоотдачи;
ρ – плотность;
σ – коэффициент поверхностного натяжения;
τ – напряжение трения;
θ – угол смачивания (3о < θ < 125o);
ω – круговая частота;
γ – показатель адиабаты.
Индексы
с – кристаллический сахар;
р – пар;
r – раствор;
рс – конечный радиус;
ωr – радиус отрыва;
S – насыщение;
0 – параметры при х=0;
Н – параметры на поверхности слоя;
I – центральный (жидкостной) канал;
II – каналы с паровой фазой.
2
/ 4II IIS ND= π
2
/ 4I IS D= π
Введение
Производство сахара – это сложный физико;хи;
мический процесс переработки сахарного сырья
(свеклы или тростника), требующий больших
энергетических затрат. Среди наиболее энерго;
емких стадий этого общего процесса выделяются
процессы уваривания сиропа и кристаллизации
сахара. Существующие в сахарном производстве
методы интенсификации процессов с фазовыми
превращениями в пересыщенных растворах уже
практически исчерпали себя.
Из литературных источников, например [1, 2],
известно, что колебания жидкости интенсифи;
цируют тепломассообменные процессы, что под;
талкивает исследователей и инженеров к разра;
ботке различных способов организации
колебательного движения в промышленных ап;
паратах. При этом для получения определенных
режимов движения сред в производственных ус;
ловиях необходимо соблюдать целый ряд усло;
вий. Дополнительные устройства должны обла;
дать простыми принципами работы и достаточно
просто подсоединяться к основному аппарату.
Примером такого устройства может служить раз;
работанный авторами специальный активатор,
который создает изменение давления над по;
верхностью кипящего и кристаллизующегося
раствора сахарозы. Использование его на ОАО
“Губинихский сахарный завод” показало реаль;
ную возможность воздействия на исследуемый
процесс варки сахара.
Описание установки и
принципа действия
Подвод внешней энергии к многофазной сре;
де внутри вакуум;аппарата (густой сироп, крис;
таллы сахара, паровая фаза) является перспек;
тивным методом интенсификации процесса. В
промышленных условиях был реализован наибо;
лее простой и эффективный, на наш взгляд, спо;
соб подвода дополнительной энергии во внутрь
аппарата – это наложение низкочастотных коле;
баний на многофазную среду по магистрали ва;
куумирования аппарата (рис. 1). Внутри вакуум;
ной магистрали 7 (внутренний диаметр 1000 мм),
которая соединяет вакуум;аппарат с водно;коль;
цевым насосом, за отсечным клапаном был уста;
новлен виброакустический активатор 8. Он пред;
ставляет собой металлический вал с двумя боль;
шими лопатками в виде полукругов в одной
плоскости со срезанной с двух сторон хордой.
Размеры и конфигурация лопаток определялись
расчетным путем с учетом геометрических разме;
ров и расходных характеристик вакуумной маги;
страли. Вал активатора через приспособление,
которое передает его вращение, соединен с элек;
тродвигателем постоянного тока. Электронным
блоком управления можно менять нагрузку на
двигателе и этим изменять количество оборотов
самого активатора.
Колебания откачиваемого из вакуум;аппарата
парогазового потока будут распространяться в
середину аппарата по всей массе утфеля. Внеш;
няя энергия колебаний, которая подводится к ут;
ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1 47
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
Рис. 1. Конструктивная схема установки:
1 – вакуум%аппарат, 2 – трубчатая паровая
камера, 3 – вход перегретого пара, 4 – выход
отдавшего тепло пара, 5 – выход конденсата,
6 – отсечной клапан, 7 – вакуумная магистраль,
соединяющая вакуум%аппарат с водно%кольцевым
насосом, 8 – виброакустический активатор, 9 –
центральный канал, 10 – теплообменные каналы.
фелю равномерно или по заранее заданному за;
кону распределяется как вдоль, так и поперек
массы увариваемого утфеля, который находится
в аппарате, с разной степенью затухания. Вибро;
датчики, установленные в нескольких точках ап;
парата, зарегистрировали этот факт. Именно это
влияет нужным образом на поле скоростей взаи;
модействующих фаз, интенсифицирует рост кри;
сталлов сахара за счет омывания их все новыми
порциями пересыщенного сиропа. Активатор
включается в работу после наполнения вакуум;
аппарата сиропом, и на всех стадиях работы аппа;
рата (сгущение сиропа, кристаллообразование,
подкачки раствора, рост кристаллов и уварива;
ние утфеля) подбиралась оптимальная частота
колебания среды. При максимальной амплитуде
частота изменялась от 12 до 27 Гц. В процессе ис;
пытаний виброакустического активатора на од;
ном из трех вакуум;аппаратов контролировались
исходные параметры сиропа (плотность и добро;
качественность) и теплоэнергоносителя (давле;
ние и температура нагреваемого пара), началь;
ный уровень разрежения в вакуум;аппарате,
начальный уровень заправки сиропа и уровень
утфеля перед выгрузкой. Испытания показали,
что при равных исходных условиях данный спо;
соб интенсификации процесса кристаллизации
уменьшает общее время работы вакуум;аппарата
емкостью 80 т утфеля не менее, чем на 30 минут.
Это, в свою очередь, существенно способствует
уменьшению общих энергозатрат в сахарной
промышленности за счет уменьшения топлив;
ных потерь.
Для более глубокого понимания происходящих
в кристаллизаторе процессов и эффективного уп;
равления ими, на базе физической модели и ранее
проведенных модельных экспериментальных ис;
следований [2], была разработана приближенная
математическая модель, изложенная ниже.
Математическая модель колебаний
раствора в аппарате
Создание математической модели рассматри;
ваемого процесса представляет значительные
сложности. Однако важной стороной математи;
ческого описания является получение некоторых
модельных представлений о тех составляющих
элементах, которые определяют процесс в целом.
В частности, таким важным элементом является
колебание среды в аппарате. В [3] теоретически
было показано, что для вязкой кипящей жидкос;
ти изменение давления газа над поверхностью
кипящего слоя приводит к возникновению его
колебаний в аппарате. В данной работе рассмот;
рим этот же вопрос применительно к сахарным
растворам, т.е. рассмотрим задачу организации
колебаний высоковязкой жидкости, свойства ко;
торой близки к свойствам сахарных растворов и
утфелей. В точной постановке эта задача не под;
дается решению, т.к. в нее входят много различ;
ных параметров, определение которых возможно
только приближенными методами, и сами их
значения имеют значительный разброс. Поэтому
рассмотрим ее в приближенной постановке, т.к.
нам важно определить качественные зависимос;
ти, характеризующие процесс колебаний высо;
ковязкой двухфазной среды в аппарате. Примем
ту же схему течения, что и в [3], при этом, прини;
мая во внимание схему кристаллизатора, будем
считать, что центральный канал, в котором рас;
твор или утфель не кипит и не имеет паровой фа;
зы, один; а теплообменных каналов, в которых
происходит кипение, несколько, но все они со;
общаются друг с другом.
Используя одномерные нестационарные мо;
дели течения, запишем основные уравнения дви;
жения для осредненных по площади поперечно;
го сечения параметров:
,
. (1)
Проинтегрируем эти уравнения по x от 0 до
верхней границы H, тогда для областей I и II бу;
дем иметь уравнения, которые после некоторых
преобразований примут вид
2 2
2
1 1
2
II II
II II
II
d dH H
dt dt
⎡ ⎛ ⎞ ⎛ρ ρ⎢− − +⎜ ⎟ ⎜⎜ ⎟ ⎜⎢ρ ⎝ ⎠ ⎝⎣
2
2 2
II II II II II
II II I I
I I
S d H d S dHH H H
dt dtS dt S
⎛ ⎞ ρρ + + −⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠
48 ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1 49
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
, (2)
. (3)
При получении выражений (2), (3) было поло;
жено, что и ,
, . В выражениях
(2), (3) верхний индекс указывает на канал, ин;
декс “0” на параметры при x = 0, индекс “H” – на
параметры на поверхности жидкости. При этом
было принято, что при x = 0 выполняется усло;
вие сохранения массы
. (4)
Плотности ρI и ρII выразим через параметры ос;
новных компонентов среды ,
, при этом
объемные доли частиц и пузырьков определяют;
ся через их концентрации (nc, np) и соответствен;
но радиусы (rc, rp): , .
Теперь для замыкания задачи необходимо рас;
смотреть вопросы тепломассообмена в растворе.
Однако это достаточно сложная проблема, кото;
рая требует самостоятельного рассмотрения, по;
этому примем ряд серьезных предположений,
которые значительно упрощают рассматривае;
мую задачу. Так как кристаллик находится в ква;
зиравновесном состоянии (параметры раствора
изменяется медленно) и его радиус очень слабо
меняется со временем, примем, что rc за время
колебаний остается постоянным. Кроме того,
положим, что nc также не меняется со временем.
Если далее принять, что плотность пузырьков в
слое постоянна, т.е. уходящее количество пу;
зырьков компенсируется вновь образующимися
при кипении (здесь мы не рассматриваем влия;
ние колебаний на кипение), а масса пузырька не
меняется со временем (газовый пузырь), то полу;
чим уравнение для определения αp
. (5)
Положим теперь величину давления в пузыре
в виде
, (6)
где pH = pa(1+Аsin(2πωt)). Т.к. колебательный
процесс происходит около некоторого среднего
значения радиуса пузыря, примем, что в целом за
время одного колебания полный тепловой поток
и соответственно и массовый поток на поверхно;
сти пузыря равны нулю, т.е. Mp = Const. Тогда
можно принять, что плотность адиабатически
связана с давлением
. (7)
Объединяя (6) и (7), будем иметь выражение
для плотности пузырька через внешнее давление
над поверхностью раствора
. (8)
Теперь необходимо определить средний по
высоте радиус пузырька. Примем, что он может
быть представлен как , где радиус
отрыва rotr определяется по формуле [4]
. (9)
Для нахождения среднего радиуса пузырька
необходимо рассмотреть движение пузырька и
его рост в перегретой жидкости. Принимая, что
пузырек поднимается равновесно, будем иметь
упрощенное уравнение вида, полученное из бо;
лее общей системы в работе [5]
. (10)
1
11
1
3
1 2 pH
p
H p
p
C p M
γ
γγ
⎛ ⎞σρ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ρ = +⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎜ ⎟⎝ ⎠
p pp C γ= ρ
2p H
p
p p
r
σ= +
3p p
p
p
d dr
dt r dt
α
= α
34 / 3p p pn rα = π34 / 3c c cn rα = π
IIII
H
dHu dt=
H
II
H
I
H ppp ==0
I I I
Hu u u= =
.
I II II II
II II
I I
dH S dH d H
dt dt dtS
⎛ ⎞
ρ⎜ ⎟= − ρ +⎜ ⎟ρ ⎜ ⎟⎝ ⎠
0
II I
II II I I
II I
D DH H
S S
⎛ ⎞
+π τ − τ =⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠
Изменение массы пузырька можно оценить из
условия, что вся теплота, которая поступает к не;
му из раствора, идет на парообразование, тогда
. (11)
Плотность на поверхности пузырька опреде;
ляется из уравнения состояния
. (12)
Коэффициент сопротивления cμ и коэффици;
ент теплоотдачи α определяются из критериаль;
ных соотношений, взятых из [5].
Наконец, последним параметром, который
должен быть определен, является объемная доля
пузырьков в кипящей жидкости. Ее найдем из ус;
ловия, что вся внешняя теплота, поступающая на
кипение идет на парообразование, т.е.
. (13)
Это равенство и является граничным условием
для уравнения (5). Таким образом, рассматривае;
мая задача в довольно грубой постановке полно;
стью сформулирована. К ней необходимо доба;
вить теплофизические параметры утфеля,
которые можно найти в [6;8]. В работе [9] приве;
дены также необходимые зависимости и аппрок;
симации, относящиеся к теплофизическим пара;
метрам раствора сахарозы.
Обсуждение результатов
Как видно из приведенных выражений, основ;
ные уравнения (2, 3) обладают характерными
свойствами для описания колебательного движе;
ния системы. При линеаризации их можно полу;
чить собственные частоты рассматриваемой ра;
бочей среды. Проведенные численные решения
показали, что в системе возникают колебания,
заключающиеся в подъеме и опускании уровней
слоев, при этом характер движений зависит от
частоты изменения давления в аппарате над по;
верхностью раствора. Кроме того, значительное
влияние на само движение оказывают как объем;
ная доля пузырей в кипящем слое, так и ширина
кипящей зоны. В качестве примера на рис. 2 по;
p p pq u H= α ρ
p
ps
p s
p
R T
ρ =
50 ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
Рис. 2. Изменение высоты слоев по времени для
частоты 10 Гц.
1 – жидкостный слой; 2 – слой с паровыми
пузырьками,
а – N = 1, ααp = 0,0923; б – 1, 0,277;
в – 10, 0,0923; г – 10, 0,277.
казаны кривые изменения высот слоев по време;
ни ΔHI = HI – HI
0и ΔHII = HII – HII
0(HI
0= 1 м, HI
0–
начальные значения высот слоев, находящихся в
равновесии ) для частоты 10 Гц и амплитуды
0,001. На рис. 2а и 2б показаны колебания слоев,
когда число N = 1, а объемная доля пузырей со;
ставляет соответственно 0,0923 и 0,277; на рис. 2в
и 2г такие же кривые при N = 10. На рисунке вид;
ны собственные колебания слоев. Из рисунка
следует, что увеличение αp приводит к увеличению
амплитуды колебаний слоев, а изменение N – к
перераспределению этих амплитуд. Так, из рис.
2б и 2г хорошо видно, что при N = 1 амплитуда
второго слоя больше первого, а при N = 10 на;
блюдается обратное явление. Общим для рассмо;
тренных вариантов является то, что собственные
колебания практически начинаются сразу вместе
с вынужденными, которых на рисунке не видно,
т.к. амплитуды их значительно меньше, а частота
выше. Кроме того, примерно до t = 70 с колеба;
ния можно считать регулярными, затем эта регу;
лярность так или иначе постепенно нарушается.
При частоте 10 Гц амплитуды колебаний неболь;
шие, однако при 100 Гц они возрастают и соот;
ветственно нерегулярность начинается раньше.
Расчеты показали, что с ростом частоты колеба;
ния приобретают явно нерегулярный характер с
резким подъемом амплитуды. Таким образом,
колебания внешнего давления приводят к появ;
лению дополнительного движения слоев, кото;
рое должно оказывать интенсифицирующее вли;
яние на тепломассообмен в аппарате. В реальных
условиях картина течения значительно сложнее.
В частности, реальные свойства паровых пузырь;
ков, которые не учитываются в данной модели,
должны значительно повлиять на характер дви;
жения, т.к. фазовый переход и перенос массы в
пузырях, с одной стороны, в большой степени
демпфируют колебания, а, с другой, сдвигают его
по фазе. Однако, из рассмотренной модели вид;
но, что колебательные движения возникают
вследствие наличия пузырьков в растворе и их
неоднородного распределения. Именно это и мо;
жет приводить к возникновению каких;то коле;
бательных структурированных движений.
Вывод
Предложенный в настоящей работе способ
интенсификации процессов кристаллизации са;
хара дает возможность заметно повысить эффек;
тивность сахарного производства.
ЛИТЕРАТУРА
1. Галицейский Б.М., Рыжов Ю.А., Якуш Е.В.
Тепловые и гидродинамические процессы в ко;
леблющихся потоках. – М.: Машиностроение,
1977.– 256 с.
2. Присняков В.Ф. и др. Теплообмен и вибра;
ция.– Одесса: Нептун;Технология, 2001.–208с.
3. Анфимова Н.П. и др. К вопросу о возмож;
ности организации колебаний высоковязкой
жидкости в сложных теплотехнических аппара;
тах / Проблемы высокотемпературной техники.
Збірник наукових праць, Дніпропетровськ, ДНУ,
с. 4– 9.
4. Герлига В.А., Скалозубов В.И. Пузырьковые
кипящие потоки в энергооборудовании АЭС. –
М.: Энергоатомиздат, 1992, 432 с.
5. Нигматулин Р.И. Динамика многофазных
сред. Ч. 1.– М.: Наука, 1987, 464 с.
6. Попов В.Д. Основы теории тепло; и массо;
обмена при кристаллизации сахара. – М.: Пищ.
пром., 1973, 320 с.
7. Зубченко А.В. Новое в кинетике кристал;
лизации сахара. – М.: Пищ. пром., 1973, 160 с.
8. Гулый И.С. Непрерывная варка и кристал;
лизация сахара. – М.: Пищ. пром., 1976, 270 с.
9. Анфимова Н.П., Елисеев В.И., Луценко В.И.
Тепломассообмен парового пузырька, движуще;
гося в растворе сахарозы / Геотехнічна механіка.
Міжвід. зб. наук. праць., ІГТМ, Дніпропет;
ровськ, 2004, вип. 48, с. 279–285.
Получено 03.10.2005 г.
ISSN 0204�3602. Пром. теплотехника, 2006, т. 28, № 1 51
ТЕПЛО) И МАССООБМЕННЫЕ АППАРАТЫ
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-61368 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0204-3602 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-27T23:31:16Z |
| publishDate | 2006 |
| publisher | Інститут технічної теплофізики НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Бондаренко, С.Г. Елисеев, В.И. Луценко, В.И. 2014-05-04T15:35:48Z 2014-05-04T15:35:48Z 2006 Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности / С.Г. Бондаренко, В.И. Елисеев, В.И. Луценко // Промышленная теплотехника. — 2006. — Т. 28, № 1. — С. 46-51. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. 0204-3602 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61368 532.516 Предложен и опробован в промышленных условиях способ повышения эффективности процессов в вакуум-аппарате для кристаллизации сахара. На примере приближенной математической модели показано, что периодические изменения внешнего давления приводят к возникновению дополнительного колебательного движения слоев раствора, что должно оказывать интенсифицирующее воздействие на тепломассообмен в кристаллизаторе. Запропоновано та випробувано в промислових умовах спосіб підвищення ефективності процесів у вакуум-апараті для кристалізації цукру. На прикладі наближеної математичної моделі показано, що періодичні зміни зовнішнього тиску приводять до виникнення додаткового коливального руху шарів розчину, що повинно впливати на інтенсифікацію тепломасообміну у кристалізаторі. The way of increase of efficiency of processes in the vacuum-device for crystallization of sugar has been offered and tested in industrial conditions. By the example of the approached mathematical model it is shown, that periodic changes of external pressure result in occurrence of additional oscillatory movement of layers of a solution that should render intensifying influence on heat and mass transfer in a crystallizer. ru Інститут технічної теплофізики НАН України Промышленная теплотехника Тепло- и массообменные аппараты Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности On one method for the enhancement of the efficiency of sucar industry devices Article published earlier |
| spellingShingle | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности Бондаренко, С.Г. Елисеев, В.И. Луценко, В.И. Тепло- и массообменные аппараты |
| title | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| title_alt | On one method for the enhancement of the efficiency of sucar industry devices |
| title_full | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| title_fullStr | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| title_full_unstemmed | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| title_short | Об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| title_sort | об одном способе повышения эффективности аппаратов сахарной промышленности |
| topic | Тепло- и массообменные аппараты |
| topic_facet | Тепло- и массообменные аппараты |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61368 |
| work_keys_str_mv | AT bondarenkosg obodnomsposobepovyšeniâéffektivnostiapparatovsaharnoipromyšlennosti AT eliseevvi obodnomsposobepovyšeniâéffektivnostiapparatovsaharnoipromyšlennosti AT lucenkovi obodnomsposobepovyšeniâéffektivnostiapparatovsaharnoipromyšlennosti AT bondarenkosg ononemethodfortheenhancementoftheefficiencyofsucarindustrydevices AT eliseevvi ononemethodfortheenhancementoftheefficiencyofsucarindustrydevices AT lucenkovi ononemethodfortheenhancementoftheefficiencyofsucarindustrydevices |