Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах
Проведено термодинамическое исследование процесса ухода жидкости из плоского капилляра, расположенного в нанодисперсном композиционном теле, в его объем. Получено выражение для изменения свободной энергии Гиббса нанодисперсной системы при протекании этого процесса. Определены условия, в которых прос...
Saved in:
| Published in: | Сверхтвердые материалы |
|---|---|
| Date: | 2009 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут надтвердих матеріалів ім. В.М. Бакуля НАН України
2009
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/63387 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах / А.Ф. Лисовский // Сверхтвердые материалы. — 2009. — № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860164546318041088 |
|---|---|
| author | Лисовский, А.Ф. |
| author_facet | Лисовский, А.Ф. |
| citation_txt | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах / А.Ф. Лисовский // Сверхтвердые материалы. — 2009. — № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Сверхтвердые материалы |
| description | Проведено термодинамическое исследование процесса ухода жидкости из плоского капилляра, расположенного в нанодисперсном композиционном теле, в его объем. Получено выражение для изменения свободной энергии Гиббса нанодисперсной системы при протекании этого процесса. Определены условия, в которых прослойки жидкости являются устойчивыми в объеме композиционного тела или неустойчивыми. Определены классы композиционных материалов, в которых прослойки жидкости независимо от размера тугоплавких частиц устойчивы, а также композиционные материалы, в которых прослойки жидкости неустойчивы.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:56:18Z |
| format | Article |
| fulltext |
www.ism.kiev.ua; www.rql.kiev.ua/almaz_j 54
УДК 544.31:621.762
А. Ф. Лисовский (г. Киев)
Об устойчивости жидких прослоек
в нанодисперсных композиционных
материалах
Проведено термодинамическое исследование процесса ухода
жидкости из плоского капилляра, расположенного в нанодисперсном композици-
онном теле, в его объем. Получено выражение для изменения свободной энергии
Гиббса нанодисперсной системы при протекании этого процесса. Определены
условия, в которых прослойки жидкости являются устойчивыми в объеме ком-
позиционного тела или неустойчивыми. Определены классы композиционных
материалов, в которых прослойки жидкости независимо от размера тугоплав-
ких частиц устойчивы, а также композиционные материалы, в которых про-
слойки жидкости неустойчивы.
Ключевые слова: термодинамика, жидкие прослойки, нанодис-
персное тело.
Введение. Предметом настоящего исследования являются
композиционные материалы, состоящие из дисперсных тугоплавких частиц и
легкоплавкой связки. К таким композициям относятся спеченные твердые
сплавы WC—Co, WC—Ni, Cr3C2—Ni, контактные материалы, гетерофазные
материалы конструкционного назначения и др. Их структура формируется в
период жидкофазного спекания, после завершения которого материалы пред-
ставляют структурированную дисперсную систему твердое тело—жидкость.
Проблема устойчивости жидких прослоек в таких системах имеет важное
значение для разработки ряда передовых технологий — капиллярной сварки
[1], формирования мезоструктур [2], армирования металлическими волокна-
ми композиционных материалов и т. п. Применительно к композиционным
материалам на мезо- и микроуровне задача устойчивости жидких прослоек в
композиционных материалах автором решена методом классической термо-
динамики [3, 4]. Однако результаты этих исследований не могут быть ис-
пользованы применительно к нанодисперсным системам. В связи с этим це-
лью настоящей работы было определение условий, в которых жидкие про-
слойки являются устойчивыми в нанодисперсных системах твердое тело—
жидкость.
Методика исследований. Термодинамические исследования были вы-
полнены на модели системы, предложенной автором в [3]. В начальном со-
стоянии система имела область І, заполненную наночастицами и жидкостью
(рисунок, а). Частицы образовали тугоплавкий скелет, пронизанный жидко-
стью. В области І находился плоский капилляр, заполненный жидкостью.
Область ІІ системы заполнена исключительно газообразной фазой. В конеч-
ном состоянии системы (рисунок, б) жидкость из плоского капилляра мигри-
ровала в объем композиционного тела, при этом капилляр обнажился и его
заполнила газообразная фаза. В процессе миграции жидкости из капилляра в
© А. Ф. ЛИСОВСКИЙ, 2009
ISSN 0203-3119. Сверхтвердые материалы, 2009, № 2 55
объем композиции произошла перегруппировка тугоплавких частиц, умень-
шилась площадь контактной поверхности твердое тело—твердое тело (S11),
увеличилась площадь межфазной поверхности твердое тело—жидкость (S12),
в капилляре образовались межфазные поверхности —твердое тело—газ (S13)
и твердое тело—жидкость (S23). Процесс обнажения капилляра провели при
постоянных температуре и давлении системы. В этих условиях характери-
стической функцией, описывающей состояние системы, является свободная
энергия Гиббса G.
3 2 1 I II
а б
Модель дисперсной системы в исходном (а) и конечном (б) состояниях: наночастицы (1),
жидкость (2), газообразная фаза (3); I — композиционное тело, II — область, заполненная
газообразной фазой.
Результаты исследований. На систему накладываем следующие ограни-
чения:
Т1 = Т2 = Т3 = Т11 = Т12 = Т13 = Т23 = Т = const; (1, a)
+)1(
im +)2(
im +)3(
im +)11(
im +)12(
im +)13(
im =)23(
im =im const, (1, б)
где Т — температура, m — количество і-го компонента, индексы 1, 2, 3, 11,
12, 13, 23 указывают, что обозначенные ими величины относятся к соответ-
ствующей фазе, контактной или межфазной поверхности.
Ограничение (1, а) указывает, что в системе отсутствуют температурные
градиенты. Система состоит из независимых компонентов, которые могут
перераспределяться между фазами (1, б). Кроме того, принимаем, что систе-
ма монодисперсна, размер частиц сохраняется постоянным, при этом в про-
цессе миграции жидкости допускается изменение их геометрической формы,
размер и форма капилляра не изменяются.
Изменение свободной энергии Гиббса ΔG системы при ее переходе из на-
чального в конечное состояние может быть представлено как сумма измене-
ния свободной энергии ΔGм процесса миграции жидкости из капилляра в
композицию и изменения свободной энергии ΔGк процесса обнажения ка-
пилляра: ΔG = ΔGм + ΔGк.
Термодинамическое исследование процесса миграции жидкости в нано-
дисперсной системе выполнено автором в [5]. Изменение свободной энергии
этого процесса описывается выражением
,)()"()()"(
)(
3
2)"(
3
2)2(
3
1
1 1
22
1 1
221111
1
111
1
112
1111121м
∑ ∑∑ ∑
∑∑
= == =
==
′μ−μ+′μ−μ+
+′γ−γ+Δγ−γ=Δ
k
i
k
i
ii
k
i
k
i
iiiiii
k
i
m
ii
k
i
m
ii
mmmm
m
r
m
r
SgG vv
(2)
www.ism.kiev.ua; www.rql.kiev.ua/almaz_j 56
где g1 — коэффициент, учитывающий изменение геометрической формы
частиц; γ — поверхностное натяжение; ΔS11 — изменение площади контакт-
ной поверхности 1—1; μ — химический потенциал; r — радиус наночастицы;
vm — объем одной молекулы компонента i; k — число компонентов в систе-
ме; индексы (′) и (′′) указывают, что обозначенные ими величины относятся к
начальному и конечному состоянию системы соответственно.
Для термодинамического описания процесса обнажения капилляра вос-
пользуемся методом Дж. В. Гиббса:
∑∑
∑∑
==
==
Δμ+μΔ+
+Δμ+μΔ+γ−γ+γ=Δ
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
mm
mmSSSG
1
)3()3(
1
)3()3(
1
)2()2(
1
)2()2(
121223231313к
.
(3)
В выражении (3) S12 = S13, S23 = Sкu, S13 = Sк(1 – u), где u — доля поверхно-
сти капилляра, занятая жидкой фазой, Sк — общая площадь поверхности
капилляра.
Отметим, что в соответствии с основной теоремой стереологии доля по-
верхности, занятая фазой, равна объемной доле этой фазы, следовательно, u
— это объемное содержание жидкой фазы в композиции.
Общую площадь поверхности капилляра Sк выразим через его объем Vк и
толщину dк:
к
к
кк d
VgS = , где gк — коэффициент формы капилляра.
Приняв во внимание, что γ13 – γ12 = γ23cos θ, где θ — краевой угол смачи-
вания, а также вышеуказанные равенства, выражение (3) преобразуем к виду
( )[ ]
.
cos1
1
)3()3(
1
)3()3(
1
)2()2(
1
)2()2(
23к
к
к
к
∑∑∑
∑
===
=
Δμ+μΔ+Δμ+
+μΔ++θ−γ=Δ
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
mmm
muug
d
VG
(4)
Поверхность капилляра состоит из чередующихся участков твердой и
жидкой фаз. Косинус краевого угла смачивания θ1 такой поверхности опре-
деляется выражением [6]
cos θ1 = u + (1 – u) cos θ.
С учетом вышеизложенного, выражение (4) представим следующим обра-
зом:
∑
=
μΔ+θγ=Δ
k
i
iimg
d
VG
1
)2()2(
123к
к
к
к cos +∑
=
Δμ
k
i
ii m
1
)2()2( +∑
=
μΔ
k
i
iim
1
)3()3( + .
1
)3()3(∑
=
Δμ
k
i
ii m
Изменение свободной энергии Гиббса ΔG системы при обнажении капил-
ляра имеет следующий вид:
.
)()"()()"()(
3
2
)"(
3
2cos)2(
3
1
1
)3()3(
1
)3()3(
1
)2()2(
1
)2()2(
1 1
22
1 1
222121
1
111
1
112
123к
к
к
1111121км
∑∑∑∑
∑ ∑∑ ∑∑
∑
====
= == ==
=
Δμ+μΔ+Δμ+μΔ+
+′μ−μ+′μ−μ+′γ−
−γ+θγ+Δγ−γ=Δ+Δ=Δ
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
k
i
ii
k
i
k
i
ii
k
i
k
i
iiiiii
k
i
m
ii
k
i
m
ii
mmmm
mmmmm
r
m
r
g
d
VSgGGG
v
v
(5)
ISSN 0203-3119. Сверхтвердые материалы, 2009, № 2 57
Принимаем, что в конечном состоянии в системе завершились процессы
диффузии, адсорбции, растворения и т. п., т. е. установилось химическое
равновесие: μ2 = μ3 = μ12 = μ11 = μ23 = μ13. Отметим, что в состоянии равнове-
сия химический потенциал компонента наночастицы не равен химическому
потенциалу компонента в окружающей частицу макрофазе [7]. С учетом вы-
шеуказанных равенств химических потенциалов и ограничения (1, б) выра-
жение (5) преобразуем к виду
=ΔG +Δγ−γ 1111121 )2(
3
1 Sg 123к
к
к cosθγg
d
V ∑∑
==
′γ−γ+
k
i
m
ii
k
i
m
ii m
r
m
r 1
111
1
112 )(
3
2)"(
3
2
vv . (6)
Если в процессе обнажения капилляра изменением количества компонен-
тов в твердой фазе можно пренебречь, то выражение (6) представим следую-
щим образом:
=ΔG +Δγ−γ 111112 )2(
3
1 S 123к
к
к
1
1
1112 cos)(
3
2 θγ+γ−γ ∑
=
g
d
Vm
r
k
i
m
iiv . (7)
Обсуждение результатов. В выражении (7) первое и второе слагаемое
описывают энергетические изменения, которые произошли в системе в про-
цессе миграции жидкости в композицию, а третье слагаемое — в процессе
обнажения капилляра. Согласно принятым условиям, в капилляре находится
жидкость, идентичная по составу жидкости в композиции. Эта жидкость хо-
рошо смачивает стенки капилляра, т. е. cos θ > 0 и, соответственно, cos θ1 > 0.
Таким образом, третье слагаемое в (7) всегда положительно. Если γ11 < γ12, то
первое и второе слагаемое также положительны, следовательно GΔ > 0. В
этих условиях процесс обнажения капилляра термодинамически невозможен,
а жидкие прослойки являются устойчивыми в нанокомпозиционном материа-
ле независимо от размера тугоплавких частиц. При γ11 > 2γ12 первое и второе
слагаемые отрицательны и значение величины GΔ определяется соотноше-
нием этих слагаемых и третьего:
0<ΔG , если абсолютные значения
[ +Δγ−γ 111112 )2(
3
1 S ∑
=
γ−γ
k
i
m
iim
r 1
1
1112 )(
3
2
v ] > 123к
к
к cosθγg
d
V ; (8, а)
0>ΔG , если абсолютные значения
[ +Δγ−γ 111112 )2(
3
1 S ∑
=
γ−γ
k
i
m
iim
r 1
1
1112 )(
3
2
v ] < 123к
к
к cosθγg
d
V ; (8, б)
0=ΔG при условии
[ +Δγ−γ 111112 )2(
3
1 S ∑
=
γ−γ
k
i
m
iim
r 1
1
1112 )(
3
2
v ] = 123к
к
к cosθγg
d
V . (8, в)
Когда условие (8, б) выполняется, то жидкие прослойки любого размера
устойчивы, а при выполнении (8, а) — неустойчивы. При условии (8, а) ка-
пилляр обнажается, на место жидкой фазы поступает газообразная. Для гру-
бодисперсных систем условия (8, а) и (8, б) имеют следующий вид:
0<ΔG , если 111112 )2(
3
1 SΔγ−γ > 123к
к
к cosθγg
d
V ; (9, а)
0>ΔG , если 111112 )2(
3
1 SΔγ−γ < 123к
к
к cosθγg
d
V . (9, б)
www.ism.kiev.ua; www.rql.kiev.ua/almaz_j 58
Сопоставление условий (8, а), (8, б) и (9, а), (9, б) показывает, что переход
от грубодисперсных систем к нанодисперсным ужесточает существование
жидких прослоек в композиционных материалах, для которых справедливо
неравенство γ11 > γ12. Анализ выражений (5), (7), (8, а), (8, б) показывает, что
при определении условий устойчивости жидких прослоек особое место зани-
мают значения поверхностных энергий на контактной (твердое тело—
твердое тело) и межфазной (твердое тело—жидкость) границах.
В [8] обосновано существование двух классов композиционных материа-
лов, состоящих из тугоплавких частиц и легкоплавкой связки. К первому
классу отнесены материалы, у которых γ11 > 2γ12, а ко второму — γ11 ≤ 2γ12.
Отличительной особенностью композиционных материалов первого класса
является то, что тугоплавкие частицы в них образуют неравновесные дву-
гранные углы. В связи с этим, межфазные поверхностные силы, действую-
щие на границах твердое тело — твердое тело и твердое тело—жидкость,
неуравновешены. Эти композиции обладают свойством поглощать жидкие
металлы, в них существует давление миграции, которое имеет смысл давле-
ния высасывания [9]. Под действием этого давления жидкость мигрирует из
капилляра в композицию. Если в капилляре давление рк больше давления
миграции П, то жидкая прослойка устойчива, при П > рк — неустойчива.
Уменьшение размера частиц и переход системы в нанодисперсное состояние
ведет к увеличению давления миграции П, в результате чего неустойчивыми
становятся более тонкие прослойки жидкости. К материалам первого класса
относятся композиции WC—Co, WC—Ni, TiC—Co, TiC—Ni, Cr3C2—Ni,
WC—(Ti,W)C—Co и т. п.
Равенство давлений П = рк является условием механического равновесия
жидкости в капилляре и в объеме композиции. Из этого равенства можно
найти критический размер кр
кd . При значениях толщины капилляра d < кр
кd
жидкие прослойки устойчивы, при d > кр
кd — неустойчивы. Необходимо
отметить, что критический размер капилляра кр
кd можно также найти из ус-
ловия (8, в).
В реальных условиях в процессе миграции жидкости из капилляра в ком-
позиционное тело происходит увеличение размеров наночастиц. Это явление
необходимо учитывать при оценке свободной энергии Гиббса в конечном
состоянии системы. Для этого при описании конечного состояния системы
вместо значения r достаточно использовать новое значение величины радиу-
са R наночастицы.
Выражение давления миграции для нанокомпозиционных материалов
имеет следующий вид [5]:
∑
=
γ−γ
Δ
+γ−γ
Δ
Δ=Π
k
i
m
iim
Vr
g
V
S
1
1
12111211
11 )(1
3
2)2(
3
1
v . (10)
Для расчета давления миграции в композиции WC—6Co, (94 % (по массе)
WC, 6 % (по массе) Со) в выражении (10) пренебрегли вторым слагаемым, а
первое преобразовали согласно методике [9]. В результате этих преобразова-
ний получили приближенную формулу для расчета значений П:
3
1
)1(
u
uBS −=Π v , (11)
ISSN 0203-3119. Сверхтвердые материалы, 2009, № 2 59
где В = ( )12111 2
3
γ−γ gK , K — коэффициент, учитывающий геометрическую
форму частиц и полостей, образованных ими, vS — удельная поверхность
тугоплавких частиц. Для спеченных твердых сплавов WC—Co коэффициент
В = 0,11 Дж/м2 [9]. Расчет по формуле (11) показал, что в композиции WC—
6Co с радиусом частиц 10 нм давление миграции составляет ∼ 100 МПа. С
учетом принятых выше упрощений это значение занижено, тем не менее, оно
дает представление о давлении П, которое существует в нанокомпозиции
WC—6Co.
Чтобы рассчитать капиллярное давление, воспользовались известным вы-
ражением
к
123
к
cos2
d
p θγ= . Для композиции WC—6Co поверхностное натя-
жение расплава кобальта при температуре 1400 °С равно 1,55 Н/м [10], а
краевой угол смачивания θ = 0 [11]. Подставив полученные данные в условие
механического равновесия жидкости П = рк, нашли, что в рассмотренной
композиции при температуре 1400 °С величина критического размера про-
слойки расплава кобальта кр
кd ≈ 31 нм. Все прослойки расплава кобальта,
толщина которых больше 31 нм, неустойчивы, т. е. капилляры, имеющие
размеры кр
кd > 31 нм, не заполняются жидкостью. Из этих данных следует,
что для осуществления капиллярной сварки наноструктурных твердых спла-
вов шероховатость, волнистость и непараллельность соединяемых поверхно-
стей не должны превышать величину 0,5 кр
кd , т. е. 15 нм.
В композиционных материалах второго класса (γ11 ≤ 2 γ12) тугоплавкие
частицы образуют равновесные двугранные углы, жидкая фаза находится в
механическом равновесии с тугоплавким скелетом, давление миграции П от-
сутствует. В связи с этим, независимо от размера тугоплавких частиц, как в
грубодисперсных, так и в нанодисперсных композиционных материалах жид-
кие прослойки любой толщины являются устойчивыми. К материалам второго
класса относятся композиции W—Ag, WC—Cu, Cr3C2—Cu, Ni—Pb и др.
При выводе выражений (5) и (7) принимали, что в изучаемой системе на-
носвойствами обладает только твердая фаза 1, а жидкая 2 и газообразная 3
обладают свойствами неограниченных макрофаз. Если в дисперсной системе
наносвойствами обладает также и жидкая фаза 2, то при термодинамическом
исследовании такой системы к изучению фазы 2 необходимо применить ме-
тод Л. М. Щербакова [12].
Выводы
Проведено термодинамическое исследование процесса ухода жидкости из
плоского капилляра в объем нанодисперсного композиционного тела. Полу-
чено выражение для изменения свободной энергии Гиббса при протекании
этого процесса и на его основе определены условия, в которых жидкие про-
слойки являются устойчивыми. Установлено, что в композиционных мате-
риалах, у которых γ11 < γ12, независимо от дисперсности тугоплавких частиц
жидкие прослойки любой толщины устойчивы. В композиционных материа-
лах, у которых γ11 > 2γ12, в зависимости от соотношения давление миграции П
и капиллярного давления рк жидкие прослойки устойчивы, если рк > П, и
неустойчивы при рк < П. В этих композиционных материалах уменьшение
размера тугоплавких частиц и переход системы из микро- в нанодисперсное
www.ism.kiev.ua; www.rql.kiev.ua/almaz_j 60
состояние ведет к созданию условий, в которых жидкие прослойки неустой-
чивы.
1. Бондаренко В. П., Лисовский А. Ф. Капиллярная сварка спеченных твердых сплавов //
Порошк. металлургия. — 1973. — № 8. — С. 28—33.
2. Лисовский А. Ф. Формирование мезоструктур в спеченных твердых сплавах // Там же.
— 2001. — № 1—2. — С. 91—99.
3. Лисовский А. Ф. Устойчивость жидких металлических прослоек в процессе спекания
гетерофазных композиций. I. Двухфазные системы // Там же. — 1991. — № 1. —
С. 11—17.
4. Лисовский А. Ф. Устойчивость жидких металлических прослоек в процессе спекания
гетерофазных композиций. II. Трехфазные системы // Там же. — 1991. — № 3. —
С. 20—22.
5. Lisovskii A. F. On the filling of a pore in a solid—liquid nanodispersed system // J. Superhard
Materials. — 2008. — 30, N 5. — P. 328—332.
6. Missol W. Likwacija w spekanych ukladach cialo stale — ciecz w przypadku częsciowego
zwilžania fazy stalej fazą cieklą // Prac. Inst. Hutnich. — 1965. — 17, N 5. — S. 271—285.
7. Петров Ю. И. Кластеры и малые частицы. — М.: Наука, 1986. — 367 с.
8. Lisovsky A. F. Formation of nonequilibrium dihedral angles in composite materials // Int. J.
Powder Metall. — 1990. — 26, N 1. — P. 45—49.
9. Лисовский А. Ф. Миграция расплавов металлов в спеченных композиционных телах. —
Киев: Наук. думка. — 1984. — 256 с.
10. Туманов В. И., Функе В. Ф., Беленькая Л. И., Усольцева Л. Г. Влияние легирования на
поверхностное натяжение металлов группы железа // Изв. АН СССР, ОТН. Металлур-
гия и топливо. — 1962. — № 6. — С. 43—48.
11. Чапорова И. Н., Чернявский К. С. Структура спеченных твердых сплавов. — М.:
Металлургия, 1975. — 248 с.
12. Щербаков Л. М. К термодинамике тонких жидких слоев // Коллоид. журн. — 1960. —
22. — С. 111—114.
Институт сверхтвердых материалов Поступила 15.05.08
им. В. Н. Бакуля НАН Украины
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-63387 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0203-3119 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:56:18Z |
| publishDate | 2009 |
| publisher | Інститут надтвердих матеріалів ім. В.М. Бакуля НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Лисовский, А.Ф. 2014-05-31T19:28:56Z 2014-05-31T19:28:56Z 2009 Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах / А.Ф. Лисовский // Сверхтвердые материалы. — 2009. — № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. 0203-3119 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/63387 544.31:621.762 Проведено термодинамическое исследование процесса ухода жидкости из плоского капилляра, расположенного в нанодисперсном композиционном теле, в его объем. Получено выражение для изменения свободной энергии Гиббса нанодисперсной системы при протекании этого процесса. Определены условия, в которых прослойки жидкости являются устойчивыми в объеме композиционного тела или неустойчивыми. Определены классы композиционных материалов, в которых прослойки жидкости независимо от размера тугоплавких частиц устойчивы, а также композиционные материалы, в которых прослойки жидкости неустойчивы. ru Інститут надтвердих матеріалів ім. В.М. Бакуля НАН України Сверхтвердые материалы Получение, структура, свойства Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах Article published earlier |
| spellingShingle | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах Лисовский, А.Ф. Получение, структура, свойства |
| title | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| title_full | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| title_fullStr | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| title_full_unstemmed | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| title_short | Об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| title_sort | об устойчивости жидких прослоек в нанодисперсных композиционных материалах |
| topic | Получение, структура, свойства |
| topic_facet | Получение, структура, свойства |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/63387 |
| work_keys_str_mv | AT lisovskiiaf obustoičivostižidkihprosloekvnanodispersnyhkompozicionnyhmaterialah |