Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.

Розглянуто питання уточнення результатiв моделювання клiмату за моделями Адема Дж. та Блiнової К.М . Розрахунок вологообороту дозволяє iстотно покращити результати моделювання клiмату оскiльки надає можливiсть подання моделей термобаричних полiв разом з полями опадiв, що притаманнi конкретним клiмат...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2004
Main Authors:	Ефимов, В.А., Ивус, Г.П., Грушевский, О.Н.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Кримський науковий центр НАН України і МОН України 2004
Subjects:	Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/6718
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н. / В.А. Ефимов, Г.П. Ивус, О.Н. Грушевский // Культура народов Причерноморья. — 2004. — № 51. — С. 13-19. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-6718
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-67182025-02-09T22:43:06Z Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н. Ефимов, В.А. Ивус, Г.П. Грушевский, О.Н. Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ Розглянуто питання уточнення результатiв моделювання клiмату за моделями Адема Дж. та Блiнової К.М . Розрахунок вологообороту дозволяє iстотно покращити результати моделювання клiмату оскiльки надає можливiсть подання моделей термобаричних полiв разом з полями опадiв, що притаманнi конкретним клiматичним розподiлам, а також уточнити результати моделювання клiмату за обома моделями за рахунок вмiсту ними величини прихованої енергiї конденсацiї водяної пари. Calculation of hidrologic cycle makes it possible to render climate modelling more precise as it allows presenting the results of thermobaric field modelling jointly with precipitation fields, characteristic of particular climate distribution as well as specifying the results of climate modelling in accordance with both models owing to water vapour latent energy being taken into account. 2004 Article Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н. / В.А. Ефимов, Г.П. Ивус, О.Н. Грушевский // Культура народов Причерноморья. — 2004. — № 51. — С. 13-19. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. 1562-0808 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/6718 ru application/pdf Кримський науковий центр НАН України і МОН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ
spellingShingle	Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ Ефимов, В.А. Ивус, Г.П. Грушевский, О.Н. Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
description	Розглянуто питання уточнення результатiв моделювання клiмату за моделями Адема Дж. та Блiнової К.М . Розрахунок вологообороту дозволяє iстотно покращити результати моделювання клiмату оскiльки надає можливiсть подання моделей термобаричних полiв разом з полями опадiв, що притаманнi конкретним клiматичним розподiлам, а також уточнити результати моделювання клiмату за обома моделями за рахунок вмiсту ними величини прихованої енергiї конденсацiї водяної пари.
format	Article
author	Ефимов, В.А. Ивус, Г.П. Грушевский, О.Н.
author_facet	Ефимов, В.А. Ивус, Г.П. Грушевский, О.Н.
author_sort	Ефимов, В.А.
title	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
title_short	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
title_full	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
title_fullStr	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
title_full_unstemmed	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.
title_sort	учёт влагооборота в моделях климата адема и блиновой е.н.
publisher	Кримський науковий центр НАН України і МОН України
publishDate	2004
topic_facet	Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/6718
citation_txt	Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н. / В.А. Ефимов, Г.П. Ивус, О.Н. Грушевский // Культура народов Причерноморья. — 2004. — № 51. — С. 13-19. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT efimovva učetvlagooborotavmodelâhklimataademaiblinovoien AT ivusgp učetvlagooborotavmodelâhklimataademaiblinovoien AT gruševskiion učetvlagooborotavmodelâhklimataademaiblinovoien
first_indexed	2025-12-01T12:49:39Z
last_indexed	2025-12-01T12:49:39Z
_version_	1850310267983888384
fulltext	Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ 13 Источники и литература 1. Агеенко В. Обзор растительности Крыма с топографической и флористической точки зрения.– С.- Пе- тербург, 1897. – 94с. 2. Высотская Т.Н. Неаполь - столица государства поздних скифов. – К.: Наукова думка, 1979. – 206 с. 3. Гайдукевич В.Ф. Боспорское царство.– М.: Наука, 1966. – 223 с. 4. Динамика народного хозяйства Украины 1921–25 гг. – Харьков, 1926. – 145 с. 5. Кириков С.В. Человек и природа степной зоны.– М.: Наука,1983. – 175 с. 6. Клепинин Н.Н. Крым: сельское хозяйство. – Симферополь: Крымгосиздат, 1929. – 14 с. 7. Клюкин А., Щепинский А. Эчки-Даг. – Симферополь: Таврия, 1990. – 126 с. 8. Подгородецкий П.Д. Крым. Природа. – Симферополь: Таврия, 1988. – 192 с. 9. Россия. Полное географическое описание нашего Отечества. – Т.14. Новороссия и Крым / Под ред. В.П. Семенова-Тянь-Шанского. – СПб., 1910. – 983 с. 10. Статистико-экономический атлас Крыма. – Симферополь, 1922. – 49 с. 11. Терехов В. Там за Демерджи. – Симферополь: Таврия, 1978. – 85 с. 12. Традиционный опыт природопользования в России/ Под ред. Я.В. Данилова. – М.: Наука, 1998. – 524с. 13. Чорний С.Г. Оцiнка допустимої норми ерозiї для грунтiв степу України // Український географiчний журнал.– 1999. – № 4. – С. 22–27. 14. Швебс Г.И. Теоретические основы эрозиоведения. – К.: Вища школа, 1981. – 224 с. 15. Энциклопедический словарь. Т.ХХХIII / Издатели: Ф.А. Брокгаузъ, И.А. Эфронъ. – Спб.: Тип. акц.общ. Брокгаузъ-Эфронъ, 1901. – 560 с. 16. Smith, R.M., Stamey, W.L. Determining the range of tolerance erosion // Soil Science. – 1965. –V.100. –N6. –P.414–424. Ефимов В.А., Ивус Г.П, Грушевский О.Н. УЧЁТ ВЛАГООБОРОТА В МОДЕЛЯХ КЛИМАТА АДЕМА И БЛИНОВОЙ Е.Н. Атмосферный влагооборот является наиболее существенной составляющей климата или конкретной климатической эпохи. Известны первые модели климата Дж. Адема и Е.Н. Блиновой в расчётах, по кото- рым влагооборот не учитывался вообще. Поэтому целью статьи является уточнение результатов модели- рования климатических полей термобарических величин и, кроме того, получение представления о влаго- обороте конкретных климатических эпох. В данной работе с помощью математического аппарата физиче- ской кинетики в упомянутые модели введены функции распределения облачности и, тем самым, скоррек- тированы результаты расчёта термобарических полей климата. В планетарном атмосферном процессе от- дельное облако, с целью применения аппарата физической кинетики, уподоблено отдельной молекуле, ко- торая в 6- мерном фазовом пространстве имеет геометрические координаты своего положения и коорди- наты скоростей (для молекул это скорости их теплового движения, для облаков – скорости вовлечения воздушных масс в их структуру). Таким образом, упомянутые модели климата дополнены системой уравнений физической кинетики относительно функций распределения облаков разного генезиса. Основы теории моделирования климата и влагооборота отдельных климатических эпох Основное уравнение для диагноза климата в [1] представлено в виде: ( ) ( ) ;321 EEEWTcKWTc dt d vv ++++∇∇=+ ∗∗∗∗ ρρ где ∗ρ - плотность воздуха на уровне середины слоя нижнего яруса облаков; vc - удельная теп- лоемкость воздуха при постоянном объеме; ∗Tcv - внутренняя энергия единицы массы; W – скрытая энергия парообразования; K - коэффициент макротурбулентного перемешивания; ( )WTcK v +∇∇ ∗∗ρ - горизонтальный перенос тепла посредством турбулентной диффузии; 1E - вклад в изменение энергии притока тепла за счет радиации; 2E - влияние теплопередачи от зем- ной поверхности; 3E - скорость изменения энергии за счет реализации скрытой теплоты. Модель Дж. Адема наиболее приспособлена для описания климата эпохи с зональной циркуляцией. В [2] эта форма циркуляции обозначена W формой, характерной для 1900 – 1928 гг. В отличие от численных экспериментов, приведенных в [1], основное внимание в оптической толщине атмосферного слоя уделяем концентрации не углекислого газа, а водяных паров. Поэтому радиационный Ефимов В.А., Ивус Г.П, Грушевский О.Н. УЧЁТ ВЛАГООБОРОТА В МОДЕЛЯХ КЛИМАТА АДЕМА И БЛИНОВОЙ Е.Н. 14 климат становится непосредственно связанным с влагооборотом. Модель центров действия Е.Н. Блиновой (фактически равнозначная модели климата) более пригодна для описания климата с меридиональными формами циркуляции согласно их определения, приведенного в [2]. Она [3] базируется на системе уравнений: θ θω θ ϕθθ ϕ ϕθϕθθθ ∂ Φ∂ −=−− ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ a v a vv a vv a v t v 1cos2 ctg sin 2 ϕ∂ Φ∂ θ −=θω+ θ − ϕ∂ ∂ θ + θ∂ ∂ + ∂ ∂ θ ϕθϕϕϕθϕ sin cos ctg sin a v a vvv a vv a v t v 12 ( ) 0sin = ∂ ∂ + ∂ ∂ ϕθ θ ϕθ vv где vθ, vϕ – компоненты скорости в сферической системе координат; θ – дополнение широты; ϕ – дол- гота; a – радиус Земли; ω – угловая скорость вращения Земли. o10 з.д. o75 с.ш. o45 в.д. 35° с.ш. Рис. 1. Функция тока для первой циркуляционной эпохи зональной циркуляции (W). Положительные значения функции тока, отмеченные знаком +, расположены слева от направления движения. Скорость ветрового переноса определяется по градиенту к функции тока. Результат получен в виде ряда: ( ) ( )∑∑ ∞ = ∞ = = θΡϕ′+ϕ=′ mn m m n m n m nt mAmAH 1 0 cossincos , где ( )θcosm nP - присоединенные полиномы Лежандра; m n m n AA ′; - энергетические спек- тральные моды; ( )mn, - волновой вектор. Для расчёта распределения облаков в системе влагооборота, соответствующей циркуляции атмосфе- ры, рассчитанной по модели Дж. Адема (рис.1), а также модели Е.Н. Блиновой, применим методы физиче- ской кинетики. С этой целью введём понятие облачного объекта по аналогии с отдельной молекулой, ко- торая помимо координат пространства обладает еще и вектором скорости в её тепловом движении. В этом приближении облачный объект также имеет координаты в пространстве и присущие ему скорости вовле- чения (причём слоистые подинверсионные облака тоже имеют скорости вовлечения воздуха в подинвер- сионный слой, преобразующиеся, согласно [5], в струйные подинверсионные течения ). Назовём γ - фа- Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ 15 зовым пространством 6 – мерное пространство, в котором состояние объекта (в данном случае отдельного облака) определяется тремя его пространственными координатами и тремя составляющими скоростей во- влечения. В γ - фазовом пространстве система N облаков изображается N точками с координатами: ix ξ, , где i=1,2,…,N; iξ - скорости вовлечения. Введём также 6 N-мерное фазовое Г- пространство, координатами которого, в отличие от γ - фазового пространства, являются пространственные координа- ты и составляющие скоростей всех N облаков, входящих в единый облачный массив. В таком пространст- ве вся система N облаков в облачном массиве изображается одной точкой. Вместо того, чтобы говорить об истинном состоянии системы многих объектов, будем говорить о ве- роятностном нахождении системы в том или ином состоянии. Пусть ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )        ≡≡= ≡== × ×== NNNN NN NNNNNNNNNNN vxxrdxddz xzdddddxdxdx dddxdx xxtFdzdzzztFvdrdvrtF ξξξ ξξξξξ ξξ ξξ ,...,;,...,; ,,;; ;,...,,..., ,...,,,...,,...,...,,,, 11 321321 11 1111 - вероятность нахождения системы в состоянии со значениями NN vr , в интервале NN vdrd , около точки ( )dUvr NN , в Г – пространстве, NF - функция плотности ве- роятности. Для расчёта распределения облачности, согласно [3-5], в климатическом распределении основных ме- теорологических величин применяем систему уравнений физической кинетики, для которой отдельное облако в планетарном процессе подобно молекулярной субстанции в физической кинетике, т.е. обладает не только координатами своего положения в пространстве, но и координатами в виде компонент вектора скорости. И окончательно для s – частичной функции распределения имеем систему уравнений BBGKY (Боголюбов – Борн – Грин – Кирвуд – Ивон): ( ) 11 1, 1,1 ++ + == ∫∑∑∑ ∂ ∂ −−= ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ss si i s ii sij s jii s i s i s dzF m X V sN V F m X x FV t F (s=1,2,…), где s нумерует классы облачных систем (конвективные кучевые, слоистые подин- версионные, слоисто-кучевые и т.д.). 1,; +siij XX соответствуют силам, вызывающим токи вовлечения. N – количество классов облачных систем; iV - координаты скоростей вовлечения в γ фазовом про- странстве; ix - пространственные координаты. Каждое уравнение из системы s уравнений относительно функции распределения облачности одного класса имеет связность с уравнением относительно функции распределения облачности соседнего класса. Причём оба эти класса облачности обычно ранее имели об- щий генезис. Например, при вхождении конвективного облака в подинверсионное пространство, конвек- тивные облака трансформируются в слоистые. Все функции 0≥SF и нормированы таким образом, что ∫∫ == ;1,...,;1,..., 11 ssNN dzdzFdzdzF Связь между функциями распределения разного порядка не взаимно однозначна. Т.е. пусть в момент t=0 задана функция SF при Ефимов В.А., Ивус Г.П, Грушевский О.Н. УЧЁТ ВЛАГООБОРОТА В МОДЕЛЯХ КЛИМАТА АДЕМА И БЛИНОВОЙ Е.Н. 16 Ns ≤≤1 . Т.к. SF является интегралом от NF , то существует целый класс функций ( )0NF , соответствующих одной и той же функции ( )0SF . В произвольный момент времени t>0 семейство начальных состояний системы ( )0NF , соответствует семейству состояний ( )tFN , каж- дому из которых соответствует своя функция ( )tFS . Т.е. описание движения на уровне s<N неодно- значно. Для однозначности необходимо ввести ограничение, или ограничить класс явлений. Т.е. ( ) ( ) ( ) ( )NNNNN xtFxtFxtFxxtF ξξξξξ ,,...,,,,,...,,,...,, 122111111 = .Тогда на- чальной функции ( )01F соответствует единственная функция ( )0NF и описание движения с по- мощью функции 1F однозначно. Это условие выполняется, если вероятности нахождения каждого из объектов (облаков) в том или ином состоянии независимы. Однако, это условие слабо применимо к реаль- ной атмосфере, т.к. слоистые облака в основном являются следствием конвективных облаков в виде по- следствия оторванной циркуляцией циклона инверсии от конвекции. Примем движение ансамбля объектов за движение газа с плотностью NF . Считаем также, что объ- екты, составляющие ансамбль не возникают и не исчезают, т.е. нет источников и стоков. Следовательно, выполняется уравнение неразрывности: ( ) 0 1 = ∂ ∂ + ∂ ∂ ∑ = Ni i N i N Fz zt F & , где ( )       ∂ ∂ +      ∂ ∂ = ∂ ∂ N i i N i ii Ni F dt dF dt dx xz Fz ξ ξ & Неразрывность облачного ансамбля в случае циклона допустима в первом приближении. Т.к. ( )ztXmx iiii ,; == ξξ && , то ( ) 01 11 = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ∑∑ == Ni i N ii N i N i N FX mx F t F ξ ξ Это уравнение Лиувилля, которое является контрольным при решении системы BBGKY. Рис. 2. Функция распределения облачности по координатам области решения и скоростям вовлечения для эксперимента, приведенного на рис.1. (начальная стадия установления режима влагооборота по функ- ции тока, приведенной на рис.1). Координатная привязка схемы совпадает с рис. 1. Скорости вовлечения возрастают в конвективных облачных системах, образующихся над континентами. Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ 17 В континентальной части изображенной области решения на рис.2 конвекция приобретает достаточ- ное развитие и пик распределения облачности приходится уже на гораздо больший по модулю интервал скоростей вовлечения. В полярных широтах пики распределения приходятся на зону арктического фрон- тального раздела. На рис.3 северная ветвь полярного фронта получает более интенсивное развитие и од- новременно проявляется фронтальная система в предгорьях Карпат. Арктический фронт и южная ветвь полярного фронта сохраняются в прежней интенсивности. Минимум функции распределения по центру схемы в умеренных широтах постепенно имеет тенденцию к заполнению за счет объединения обоих вет- вей северной бифуркации полярного фронта, которое хорошо прослеживается на рис. 3. Рис. 3 Функция распределения облачности по скоростям вовлечения для эксперимента, приведенного на рис.1 (стадия установления режима орографического блокирования зонального переноса горными хреб- тами Альп, Родоп и Карпат). На рис.3 выявляется также тенденция к объединению обоих ветвей полярного фронта. Интенсивность орографического блокирования на рис. 6 явно уменьшается и оно локализуется в основном в предгорьях Карпат. Также прослеживается тенденция к дальнейшему влагопереносу на территорию Восточной Евро- пы вплоть до проявления новых систем блокирования. В целом, на рис. 3 прослеживается более сглажен- ная картина распределения облачности. На рис. 2 – 4 приведены последовательные стадии интегрирования по времени системы BBGKY. При последовательных стадиях интегрирования системы BBGKY происходит установительная адап- тация облачных систем к конкретному типу моделируемого процесса. При этом выявляются атмосферные фронты, чётко обозначенные увеличенными градиентами функции распределения. Индикация фронта по увеличенным градиентам функции распределения облачности вполне допустима, т.к. атмосферный фронт лучше всего прослеживается в поле облачности (особенно на спутниковых снимках облачности). Рис.4 Функция распределения облачности по скоростям вовлечения для эксперимента, приведенного на рис.1. (стадия установившегося влагооборота для смены траекторий циклонических вторжений на территорию Европы со Скандинавских на Бискайские). На рис.5 приведена рассчитанная функция тока циркуляционной эпохи с преобладающей, согласно [2], С формой циркуляции, т.е. с гребневым меридиональным вторжением от Азорского максимума в северную Атлантику. Ефимов В.А., Ивус Г.П, Грушевский О.Н. УЧЁТ ВЛАГООБОРОТА В МОДЕЛЯХ КЛИМАТА АДЕМА И БЛИНОВОЙ Е.Н. 18 В данном случае распределение облачных систем фактически определяется блокированием влагопе- реноса на территорию Европы со стороны Атлантики и в основном влага поступает с северных акваторий. Существенно при этом то, что в холодных воздушных массах северного широтного пояса влагосодержа- ние воздушных масс мало по сравнению с влагосодержанием воздушных масс более южного широтного пояса. Приход этих масс на территорию Европы обычно сопряжён с обильными осадками. Но если выход обводнённых воздушных масс на территорию Европы блокирован гребневой структурой С формы цирку- ляции, то проникновение влажного воздуха на территорию Европы не происходит и функция распределе- ния облаков в данном случае имеет минимум, что продемонстрировано на рис. 6. 10° з.д. 75° с.ш. 45° в.д. 35°с.ш. Рис.5. Функция тока циркуляционной эпохи, рассчитанная по модели Е.Н.Блиновой. Обозначения аналогичные с рис.3. Координатная привязка схемы совпадает с рис.3. Тем не менее, по результатам интегрирования системы BBGKY полярный фронт проявляется (рис.7). Это объясняется проникновением влажных воздушных масс со стороны Средиземного моря. Согласно результатам, приведенным на рис.6, наблюдается отсутствие облачности к востоку от бло- кирующего гребня, но в зоне арктического фронта прослеживается активность процесса облакообразова- ния. На рис.7 приведена рассчитанная функция распределения облачности циркуляционной эпохи с преоб- ладающей С формой циркуляции, т.е. с гребневым меридиональным вторжением от Азорского максимума в северную Атлантику. Рис.6 Функция распределения облачности по скоростям вовлечения, прилагаемая к ситуации, приве- денной на рис. 5. Проблемы материальной культуры – ГЕОГРАФИЧЕСКИЕ НАУКИ 19 Рис.7 Функция распределения облачности для ситуации, приведенной на рис.5. Последовательная ста- дия интегрирования системы BBGKY. Выводы Функции распределения облачности составляют основу формирования конкретной климатической эпохи. С их помощью для климатической эпохи зональной циркуляции выделены положения основных климатических фронтов - арктического и полярного. Тот же результат получен и для эпохи с меридио- нальной формой циркуляции. Само же географическое положение климатических фронтов определяет ос- новную сущность конкретной климатической эпохи. Для расчёта функций распределения облачности было целесообразным применение методов физиче- ской кинетики, в которых отдельное облако в планетарном атмосферном процессе уподобляется молекуле находящейся в тепловом движении и имеющей координаты своего положения в пространстве и дополни- тельно координаты в виде проекций вектора скорости своего теплового движения. Для облаков скорости теплового движения заменены скоростями вовлечения. В целом облачный ансамбль рассматривается в 6- мерном фазовом пространстве, что и позволило рассчитать функции распределения облаков, соответст- вующие конкретным климатическим термобарическим полям. Источники и литература 1. Адем Х. О физических основах численного прогноза среднемесячных и среднесезонных температур в системе тропосфера-океан-материк / В кн. Теория климата. Сб. перев. статей. Под редакцией Л.С.Гандина, А.С.Дубова, М.Е. Швеца. Л.: Гидрометеоиздат, 1967. – С. 258–292. 2. Гирс А.А. Многолетние колебания атмосферной циркуляции и долгосрочные гидрометеорологические прогнозы. – Л.:Гидрометеоиздат, 1971. – С. 280. 3. Блинова Е.Н. Гидродинамическая теория волн давления, температурных волн и центров действия ат- мосферы. – Докл. АН СССР, 1943. – Т.39. – № 7. – С. 284–287. 4. Ефимов В.А., Ивус Г.П. О физике антициклогенеза современной климатической эпохи // Труды Укр- НИГМИ, вып. 250. – К. 2002. – С. 78–91. 5. Ефимов В.А., Ивус Г.П., Белодонова Л.В. Динамика подинверсионных струй в течениях Куэтта и Пуа- зейля // Метеорология, климатология и гидрология, 1999. – Вып.38. – С.214–218. Костріков С.В. КОМП’ЮТЕРНЕ МОДЕЛЮВАННЯ У ФІЗИЧНІЙ ГЕОГРАФІЇ – ПЕРЕДВІСНИК І ПЕРЕДУМОВА ВПРОВАДЖЕННЯ ГІС-ТЕХНОЛОГІЙ ДЛЯ ГЕОЕКОЛОГІЧНИХ ЗАДАЧ Актуальність проблеми. Сучасне впровадження геоінформаційних технологій та систем (ГIС), перш за все, пов'язане із зручністю їх використання у багатьох сферах практичної діяльності людини - виробни- чій, освітній, дослідницькій, або у будь-якій іншій. Подібна обставина змушує фахівців, які діють, напри- клад, у різноманітних предметних галузях географії, геоекології та охорони довкілля, змінювати звичайну методику теоретичних та особливо прикладних досліджень, а ГІС-засоби надають користувачам цього програмного забезпечення можливість ефективного збирання, обробки, аналізу і візуалізації географічних даних та взагалі тих, які мають просторове посилання. Серед багатьох класів ГІС-об’єктів, які мають бути присутні в базі даних геоінформаційної системи (БД ГІС) [1-3], особливо місце посідають ті класи, які описують ведучі процеси, явища та об’єкти приро- дного довкілля. Щодо останніх, то, наприклад, сучасна морфологія флювіального рельєфу обґрунтовано розглядається домінуючим фактором ландшафтних (геоекологічних) процесів [4]. Являючись чинником руслового і поверхневого стоку, вона, на нашу думку, може виступати критерієм як гiдрологiчного, так i геоекологічного районування. Оскільки русловий стік забруднювачів (продукти життєдiяльностi технос- фери, важкі метали, живильні речовини антропогенного походження та інші) рішуче впливають на всі екосистеми, вивчення географічного ландшафту в геоморфологічному i гiдрологiчному аспектах означає

Учёт влагооборота в моделях климата Адема и Блиновой Е.Н.

Institution

Similar Items