Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами
На примере манганита La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) показана возможность спектроскопии краев энергетических зон металлов в туннельных контактах с экстремально малой толщиной потенциального барьера d < 8Å. Методом высоких гидростатических давлений доказано, что такие барьеры возникают на границе благор...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Дата: | 2012 |
| Автори: | , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2012
|
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69547 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами / В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Ю. Таренков // Физика и техника высоких давлений. — 2012. — Т. 22, № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860260550833864704 |
|---|---|
| author | Бойченко, В.А. Дьяченко, А.И. Таренков, В.Ю. |
| author_facet | Бойченко, В.А. Дьяченко, А.И. Таренков, В.Ю. |
| citation_txt | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами / В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Ю. Таренков // Физика и техника высоких давлений. — 2012. — Т. 22, № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | На примере манганита La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) показана возможность спектроскопии краев энергетических зон металлов в туннельных контактах с экстремально малой толщиной потенциального барьера d < 8Å. Методом высоких гидростатических давлений доказано, что такие барьеры возникают на границе благородный металл (серебро)−манганит. Измерения вольт-амперных характеристик (ВАХ) туннельных контактов с экстремально малой толщиной барьера показали, что край «минорной» энергетической зоны t2g↓ расположен на 350 meV выше уровня Ферми. Поэтому в объеме кристалла манганиты являются половинными металлами со 100%-ной поляризацией. Кислородная O2p↓↑ зона в манганите LCMO не выходит на уровень Ферми и отстоит от него на 0.3−0.4 eV.
На прикладі манганіту La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) показано можливість спектроскопії країв енергетичних зон металів у тунельних контактах з екстремально малою товщиною потенційного бар’єру d < 8Å. Методом високих гідростатичних тисків доведено, що такі бар’єри виникають на кордоні благородний метал (срібло) – манганіт. Вимірювання вольт-амперних характеристик (ВАХ) тунельних контактів з екстремально малою товщиною бар’єру показали, що край «мінорної» енергетичної зони t2g↓ розташований на 350 meV вище рівня Фермі. Тому в об’ємі кристалу манганіти є половинними металами з 100%-ною поляризацією. Киснева O2p↓↑ зона в манганіті LCMO не виходить на рівень Фермі й відстоїть від нього на 0.3−0.4 eV.
On the example of the La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) manganite, tunnel spectroscopy demonstrated the possibility of the energy band edge determination in the tunnel junctions with extremely small thickness of the potential barrier d < 8Å. The method of high hydrostatic pressure proved that such barriers occur at the boundary of noble metal (silver) with manganite. Measurements of current-voltage characteristics (CVC) of the tunnel junctions with extremely small thickness of the barrier have shown that the edge of the «minor » energy band t2g↓ is located at ~ 350 meV above the Fermi level. Therefore, the bulk manganite crystals are half metal with 100% polarization. The oxygen O2p↓↑ zone in the LCMO manganite does not achieve the Fermi level, being separated from it by 0.3−0.4 eV.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:54:38Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
© В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Ю. Таренков, 2012
PACS: 71.27.+a, 71.38.+I, 75.50.Ce
В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Ю. Таренков
СПЕКТРОСКОПИЯ МИНОРНЫХ СОСТОЯНИЙ В НАНОКОНТАКТАХ
С МАНГАНИТАМИ
Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины
ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 83114, Украина
E-mail: v.a.boichenko@bk.ru
Статья поступила в редакцию 26 декабря 2011 года
На примере манганита La2/3Ca1/3MnO3 (LCMO) показана возможность спектро-
скопии краев энергетических зон металлов в туннельных контактах с экстремаль-
но малой толщиной потенциального барьера d < 8 Å. Методом высоких гидроста-
тических давлений доказано, что такие барьеры возникают на границе благород-
ный металл (серебро)−манганит. Измерения вольт-амперных характеристик
(ВАХ) туннельных контактов с экстремально малой толщиной барьера показали,
что край «минорной» энергетической зоны t2g↓ расположен на 350 meV выше уров-
ня Ферми. Поэтому в объеме кристалла манганиты являются половинными ме-
таллами со 100%-ной поляризацией. Кислородная O2p
↓↑ зона в манганите LCMO не
выходит на уровень Ферми и отстоит от него на 0.3−0.4 eV.
Ключевые слова: сильно коррелированные системы, зонная структура, микрокон-
тактная спектроскопия, высокие давления
В манганитах типа La2/3Ca1/3MnO3 при температуре T << TC ≈ 260 K подав-
ляющая часть носителей имеет одно направление спинов, но возможны также
«минорные» состояния, направление спинов которых противоположное [1].
Чем меньше доля минорных состояний, тем выше степень поляризации спинов
электронов на уровне Ферми, которая необходима для реализации элементов
спинтроники (устройств, функциональные свойства которых зависят от спинов
электронов) [2]. В манганите LCMO минорные состояния возникают, если за
уровень Ферми проникают t2g↓ состояния, что предсказывали ранние расчеты
зонной структуры [3]. Однако эти вычисления не учитывали эффекты сильных
корреляций между электронами, способные существенно реконструировать
структуру энергетических зон [4] и, в частности, сместить минорные t2g↓ со-
стояния от уровня Ферми. Для определения положения края минорной зоны
t2g↓ в настоящей работе используются контакты Ag/LCMO, сопротивление ко-
торых практически не менялось при давлениях P < 10 kbar, что возможно толь-
ко для переходов с экстремально тонким потенциальным барьером d < 8 Å [5].
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
55
Хорошо известно [6], что обращение в нуль групповой скорости квазича-
стиц на краю энергетической зоны непосредственно не приводит к особенно-
сти в туннельной проводимости. Однако если в металле на краю зоны имеют-
ся плоские участки, то при энергии электронов, близких к энергии края зоны,
происходит резкое уменьшение доступного фазового пространства, что может
привести к сильному изменению туннельной проводимости [7]. Края энерге-
тических зон манганита удалены от уровня Ферми, поэтому для анализа тако-
го эффекта необходимо учитывать характер туннельного барьера. Ограни-
чимся приближением ферми-жидкости, низкими температурами, зеркальным
прохождением электрона через туннельный барьер и пределом параболиче-
ской зоны для серебра и манганита. При положительном напряжении V на се-
ребре (металл 2) электрон туннелирует из манганита (металл 1). За начало от-
счета энергии удобно взять дно зоны проводимости манганита с энергией
Ферми EF1. Полная кинетическая энергия туннелирующего электрона E = E|| +
Ez, где E|| и Ez соответствуют его движению параллельно и перпендикулярно
плоскости барьера. Коэффициент прохождения через барьер P зависит только
от Ez и напряжения смещения V, а ток дается формулой
( )
1 1
1
1
( )
1 2 1 2 1 2
( ) 0
( ) ( , )d ( , )d
F F
F
E E eV
F z z z z z
E eV
I V E E P E V E eV P E V E
α −
→ → →
α −
∝ − +∫ ∫ , (1)
( )1 2 1 2
0
2( , ) exp d 2 ( , )
d
z zP E V x m U x V E→ →
⎡ ⎤
= − α −⎢ ⎥
⎢ ⎥⎣ ⎦
∫ ,
( )1 2 1 2 1( , ) ( ) ( )p p p
xU x V U U U eV x d x
d→
⎡ ⎤= + − − θ θ −⎢ ⎥⎣ ⎦
,
11 1p FU U E= + ,
22 2p FU U E= + , ( ) ( )x x xα ≡ θ , ( 0) 1xθ > = , ( 0) 0xθ ≤ = ,
где U1, U2 − высота потенциального барьера (для электронов на уровне Ферми)
на границе с металлами 1 и 2. При отрицательном потенциале на серебре (энер-
гия Ферми EF2) электроны туннелируют из серебра в манганит, начало отсчета
энергии – дно зоны проводимости серебра, ток определяется формулой
( )
2 2
2
2 2 1
( )
2 1 2 1 2 1
( ) ( )
( ) ( , )d ( , )d
F F
F F F
E E eV
F z z z z z
E eV E E eV
I V E E P E V E eV P E V E
α −
→ → →
α − α − −
∝ − +∫ ∫ , (2)
( )2 1 2 1
0
2( , ) exp d 2 ( , )
d
z zP E V x m U x V E→ →
⎡ ⎤
= − α −⎢ ⎥
⎢ ⎥⎣ ⎦
∫ ,
( )2 1 2 1 2( , ) ( ) ( )m m m
xU x V U U U eV x d x
d→
⎡ ⎤= + − − θ θ −⎢ ⎥⎣ ⎦
,
11 1m FU U E= + ,
22 2m FU U E= + . Высота потенциального барьера задана в
энергетических единицах. Если U и d выразить соответственно в электрон-
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
56
вольтах (1.6019⋅10−19 J = 1 eV) и ангстремах (1 Å = 10−10 m), массу m взять
равной массе свободного электрона (m = 9.1095⋅10−31 kg) и учесть, что по-
стоянная Планка = 1.05459⋅10−34 J⋅s, то константа (2d/ )(2mU)1/2 = 1.025. В
формулах (1), (2) коэффициент пропорциональности K = 4πme/h3.
На рис. 1 приведен расчет проводимости туннельного контакта при парамет-
рах
1FE = 0.65 eV,
2FE = 4 eV, U1 = U2 = 2 eV. Как видим, даже при прямоуголь-
ном барьере (U1 = U2) большая разница энергий Ферми
1FE <<
2FE приводит к
резкой асимметрии проводимости. Излом в проводимости контакта при eV =
1FE
(край энергетической зоны манганита) проявляется только для барьеров малой
толщины d ≤ 10 Å, при d ≥ 15 Å туннельная проводимость приобретает стан-
дартную параболическую форму [6]. Иными словами, для спектроскопии краев
энергетических зон металлов контакты с относительно большой толщиной барь-
ера заведомо непригодны. Отличительной чертой этих контактов является также
сильная зависимость их сопротивления от приложенного гидростатического дав-
ления [5]. Сопротивление туннельного контакта R ∝ exp(−ζ), ζ = 1.025d(φ)1/2, d –
толщина барьера (в ангстремах), φ − его высота (в eV). Если ε = dlnζ/dP − относи-
тельная сжимаемость фактора ζ, то при давлении P относительное изменение
сопротивления контакта R(0)/R(P) = exp(ζεP). Для φ = 1 eV, d = 25 Å и P ~ 10 kbar
R(0)/R(P) ≈ 1.5, т.е. сопротивление контакта уменьшится на 50% [5]. Иная ситуа-
ция реализуется для барьера малой толщины − при d = 8 Å отношение R(0)/R(P)
= 1.17. Эксперимент, проведенный по методике, изложенной в работе [5], пока-
зал, что сопротивление R(V = 0) контакта при давлении P = 10 kbar (T = 77 K) ме-
няется на ~ 5% (рис. 2). То есть соответствующая толщина потенциального барь-
ера контакта Ag/LCMO экстремально мала: d < 8 Å, что доказывает возможность
его применения для спектроскопии энергетических зон в манганитах.
0.8 0.4 0.0 0.4 0.8
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
–
EF1
G
, a
rb
. u
ni
ts
V, V
–
100 150 200 250 300
100
200
300
400
R,
Ω
T, K
Рис. 1. Отражение края параболической энергетической зоны при eV =
1FE в тун-
нельной проводимости контакта Ag/LCMO при разной толщине потенциального
барьера d, Å (расчет): −○− − 8, −■− − 10, ⎯ − 15, — − 20
Рис. 2. Влияние гидростатического давления на сопротивление контакта Ag/LCMO
(эксперимент): −▼− − P = 0, −⋄− − P = 10 kbar
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
57
Для выделения краев минорных (спин «вниз» ↓) и мажорных (спин
«вверх» ↑) зон манганитов мы использовали изменение ВАХ контакта в
магнитном поле (дифференциальная методика) (рис. 3). Метод основан на
возможности влияния полей ~ 5 T на упорядочение спинов ионов Mn при
температуре T = 4.2 K (μB = 0.67 K/Т, kB = 0.086 meV/K, средний спин ионов
Mn, умноженный на g-фактор, Sg ≈ 3.5, в результате в поле H = 5 T усред-
ненное значение спина иона 〈S〉 = S th(μBSgH/T) ≈ S. ВАХ контакта Ag/LCMO
записывали при температуре Т = 4.2 K в большом (Н = 5 T) и малом (Н ≈ 0)
магнитных полях (рис. 3). Наблюдаемое поведение тока I через контакт в
магнитном поле, по всей видимости, обусловлено тем, что в отличие от объ-
емных измерений контактные измерения зондируют состояния поверхност-
ного слоя образца. Инжектируемые в манганит электроны релаксируют на
длине свободного пробега, не превышающей несколько десятков ангстрем.
Поэтому изменение знака dI = |I(H = 5 T| − |I(H = 0)|, по-видимому, можно
связать с неупорядоченностью спинов ионов марганца в тонком приповерх-
ностном слое, который при объемных измерениях монокристалла вносит
пренебрежимо малый вклад в его проводимость.
–0.4 0.0 0.4
0.2
0.1
0.0
0.1
0.2
–
–340 mV
250 mV
O2p
t2g
dI
=
|I
(5
T
)|
–
|I(
0)
|
V, V
–
На рис. 4 схематически показано распределение спинов ионов Mn в окре-
стности туннельного барьера, качественно поясняющее наблюдаемый эф-
фект. Инжектор − парамагнитный металл, из которого могут туннелировать
электроны как со спином ↑, так и со спином ↓. Если бы на поверхности кон-
такта спины ионов Mn были выстроены, как в объеме, то в «мажорную» eg↑
зону туннелировали бы только электроны со спином ↑. Но на поверхности
контакта при Н = 0 часть спинов манганита «разболтана», что соответствует
неполной поляризации eg↑ состояний. В результате при H = 0 и до напряже-
ний, соответствующих минорным t2g↓, O2p
↓↑ зонам, в туннельный ток могут
давать вклад электроны как со спином ↑, так и со спином ↓ (ситуации a, б),
Рис. 3. Изменение тока dI
в магнитном поле H = 5 T
контакта Ag/LCMO. На
вставке − ВАХ контакта
1.0 0.5 0.0 0.5 1.0
20
10
0
10
––
–
H = 6 T
H = 0
I,
m
A
V, V
–
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
58
а б
в г
Рис. 4. Ориентация спинов ионов Mn в окрестности контакта (схематически)
что приводит к небольшому увеличению тока. Ситуации в, г соответствуют
большому магнитному полю, при котором на поверхности контакта спины
ионов марганца выстроены почти так же, как в объеме манганита (полная
поляризация eg↑ состояний). Поэтому в зону eg↑ могут туннелировать из ин-
жектора только электроны со спином ↑, что приводит к уменьшению тока.
Как видим из рис. 3, при достижении 2gte V E> (где 2gtE − энергия края
минорной t2g↓ зоны) открывается дополнительный канал туннелирования
для электронов со спином ↓, что приводит к резкому росту разности dI. Ана-
логичная картина реализуется и при туннелировании электронов из кисло-
родных состояний O2p
↓↑ (положительные смещения V).
Таким образом, измерения ВАХ туннельных контактов с экстремально
малой толщиной барьера, выполненные в сильных магнитных полях (см.
рис. 3), показывают, что край «минорной» энергетической зоны t2g↓ распо-
ложен на 340 meV выше уровня Ферми. Поэтому в объеме кристалла манга-
ниты являются половинными металлами со 100%-ной поляризацией. Это не
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
59
согласуется с расчетом [3], не учитывающим эффекты сильных электронных
корреляций, и существенно для применений в устройствах спиновой элек-
троники [2]. Кислородная O2p
↓↑ зона в манганите LCMO не выходит на уро-
вень Ферми и отстоит от него на 0.2−0.3 eV.
1. В.М. Локтев, Ю.Г. Погорелов, ФНТ 26, 231 (2000).
2. I. Žutić, J. Fabian, S. Das Sarma, Rev. Mod. Phys. 76, 323 (2004).
3. W.E. Pockett, D.J. Singh, Phys. Rev. B53, 1146 (1996).
4. Ю.А. Изюмов, В.И. Анисимов, Электронная структура соединений с сильными
корреляциями, Научно-издательский центр «Регулярная и хаотическая динами-
ка», Москва−Ижевск (2008).
5. В.Г. Барьяхтар, О.В. Григуть, А.В. Василенко, А.И. Дьяченко, В.М. Свистунов,
В.Ю. Таренков, О.И. Черняк, Письма в ЖЭТФ 47, 457 (1988).
6. Е.Л. Вольф, Принципы электронной туннельной спектроскопии, Наукова дум-
ка, Киев (1990).
7. L. Brey, Phys. Rev. B75, 104423 (2007).
8. В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Н. Криворучко, Ю.М. Николаенко, В.Ю. Таренков,
Металлофиз. новейшие технол. 30, 59 (2008).
В.О. Бойченко, О.І. Дьяченко, В.Ю. Таренков
СПЕКТРОСКОПІЯ МІНОРНИХ СТАНІВ У НАНОКОНТАКТАХ
IЗ МАНГАНІТАМИ
На прикладі манганіту La2/3Ca1/3MnO3 (LCMO) показано можливість спектроскопії
країв енергетичних зон металів у тунельних контактах з екстремально малою
товщиною потенційного бар’єру d < 8 Å. Методом високих гідростатичних тисків
доведено, що такі бар’єри виникають на кордоні благородний метал (срібло) –
манганіт. Вимірювання вольт-амперних характеристик (ВАХ) тунельних контактів з
екстремально малою товщиною бар’єру показали, що край «мінорної» енергетичної
зони t2g↓ розташований на 350 meV вище рівня Фермі. Тому в об’ємі кристалу
манганіти є половинними металами з 100%-ною поляризацією. Киснева O2p
↓↑ зона в
манганіті LCMO не виходить на рівень Фермі й відстоїть від нього на 0.3−0.4 eV.
Ключові слова: сильно корельовані системи, зонна структура, мікроконтактна
спектроскопія, високий тиск
V.A. Boichenko, A.I. D’yachenko, V.Yu. Tarenkov
SPECTROSCOPY OF MINOR STATES IN NANOJUNCTIONS
WITH MANGANITES
On the example of the La2/3Ca1/3MnO3 (LCMO) manganite, tunnel spectroscopy demon-
strated the possibility of the energy band edge determination in the tunnel junctions with
Физика и техника высоких давлений 2012, том 22, № 2
60
extremely small thickness of the potential barrier d < 8 Å. The method of high hydrostatic
pressure proved that such barriers occur at the boundary of noble metal (silver) with
manganite. Measurements of current-voltage characteristics (CVC) of the tunnel junc-
tions with extremely small thickness of the barrier have shown that the edge of the «mi-
nor» energy band t2g↓ is located at ~ 350 meV above the Fermi level. Therefore, the bulk
manganite crystals are half metal with 100% polarization. The oxygen O2p
↓↑ zone in the
LCMO manganite does not achieve the Fermi level, being separated from it by 0.3−0.4 eV.
Keywords: strongly correlated systems, band structure, point-contact spectroscopy, high
pressures
Fig. 1. The reflection of the parabolic energy band edge at eV = EF1 in the tunneling con-
ductance of Ag/LCMO junction with varied thickness d (Å) of the potential barrier (cal-
culated): −○− − 8, −■− − 10, ⎯ − 15, — − 20
Fig. 2. The influence of hydrostatic pressure on the resistance of the Ag/LCMO junction
(experiment): −▼− − P = 0, −⋄− − P = 10 kbar
Fig. 3. Change in the current dI through Ag/LCMO junction in the magnetic field of 5 T.
The inset illustrates CVC of the junction
Fig. 4. Spin orientation of the Mn ions in the vicinity of the junction (schematically)
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-69547 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:54:38Z |
| publishDate | 2012 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Бойченко, В.А. Дьяченко, А.И. Таренков, В.Ю. 2014-10-16T14:00:04Z 2014-10-16T14:00:04Z 2012 Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами / В.А. Бойченко, А.И. Дьяченко, В.Ю. Таренков // Физика и техника высоких давлений. — 2012. — Т. 22, № 2. — С. 54-60. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 71.27.+a, 71.38.+I, 75.50.Ce https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69547 На примере манганита La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) показана возможность спектроскопии краев энергетических зон металлов в туннельных контактах с экстремально малой толщиной потенциального барьера d < 8Å. Методом высоких гидростатических давлений доказано, что такие барьеры возникают на границе благородный металл (серебро)−манганит. Измерения вольт-амперных характеристик (ВАХ) туннельных контактов с экстремально малой толщиной барьера показали, что край «минорной» энергетической зоны t2g↓ расположен на 350 meV выше уровня Ферми. Поэтому в объеме кристалла манганиты являются половинными металлами со 100%-ной поляризацией. Кислородная O2p↓↑ зона в манганите LCMO не выходит на уровень Ферми и отстоит от него на 0.3−0.4 eV. На прикладі манганіту La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) показано можливість спектроскопії країв енергетичних зон металів у тунельних контактах з екстремально малою товщиною потенційного бар’єру d < 8Å. Методом високих гідростатичних тисків доведено, що такі бар’єри виникають на кордоні благородний метал (срібло) – манганіт. Вимірювання вольт-амперних характеристик (ВАХ) тунельних контактів з екстремально малою товщиною бар’єру показали, що край «мінорної» енергетичної зони t2g↓ розташований на 350 meV вище рівня Фермі. Тому в об’ємі кристалу манганіти є половинними металами з 100%-ною поляризацією. Киснева O2p↓↑ зона в манганіті LCMO не виходить на рівень Фермі й відстоїть від нього на 0.3−0.4 eV. On the example of the La₂/₃Ca₁/₃MnO₃ (LCMO) manganite, tunnel spectroscopy demonstrated the possibility of the energy band edge determination in the tunnel junctions with extremely small thickness of the potential barrier d < 8Å. The method of high hydrostatic pressure proved that such barriers occur at the boundary of noble metal (silver) with manganite. Measurements of current-voltage characteristics (CVC) of the tunnel junctions with extremely small thickness of the barrier have shown that the edge of the «minor » energy band t2g↓ is located at ~ 350 meV above the Fermi level. Therefore, the bulk manganite crystals are half metal with 100% polarization. The oxygen O2p↓↑ zone in the LCMO manganite does not achieve the Fermi level, being separated from it by 0.3−0.4 eV. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами Спектроскопія мінорних станів у наноконтактах iз манганітами Spectroscopy of minor states in nanojunctions with manganites Article published earlier |
| spellingShingle | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами Бойченко, В.А. Дьяченко, А.И. Таренков, В.Ю. |
| title | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| title_alt | Спектроскопія мінорних станів у наноконтактах iз манганітами Spectroscopy of minor states in nanojunctions with manganites |
| title_full | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| title_fullStr | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| title_full_unstemmed | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| title_short | Спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| title_sort | спектроскопия минорных состояний в наноконтактах с манганитами |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69547 |
| work_keys_str_mv | AT boičenkova spektroskopiâminornyhsostoâniivnanokontaktahsmanganitami AT dʹâčenkoai spektroskopiâminornyhsostoâniivnanokontaktahsmanganitami AT tarenkovvû spektroskopiâminornyhsostoâniivnanokontaktahsmanganitami AT boičenkova spektroskopíâmínornihstanívunanokontaktahizmanganítami AT dʹâčenkoai spektroskopíâmínornihstanívunanokontaktahizmanganítami AT tarenkovvû spektroskopíâmínornihstanívunanokontaktahizmanganítami AT boičenkova spectroscopyofminorstatesinnanojunctionswithmanganites AT dʹâčenkoai spectroscopyofminorstatesinnanojunctionswithmanganites AT tarenkovvû spectroscopyofminorstatesinnanojunctionswithmanganites |