Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄
Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) изучено основное состояние примесных ионов Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄. Установлено, что Gd³⁺ замещает ион трехвалентного тулия. Показано, что увеличение температуры приводит к уменьшению расщепления основного состояния. Методом електронного...
Saved in:
| Published in: | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Date: | 2013 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2013
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69604 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ / А.А. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2013. — Т. 23, № 1. — С. 30-36. — Бібліогр.: назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860133747531186176 |
|---|---|
| author | Прохоров, А.А. |
| author_facet | Прохоров, А.А. |
| citation_txt | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ / А.А. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2013. — Т. 23, № 1. — С. 30-36. — Бібліогр.: назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) изучено основное состояние примесных ионов Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄. Установлено, что Gd³⁺ замещает ион трехвалентного тулия. Показано, что увеличение температуры приводит к уменьшению расщепления основного состояния.
Методом електронного парамагнітного резонансу (ЕПР) вивчено основний стан домішкових іонів Gd³⁺ в монокристалі TmAl₃(BO₃)₄. Встановлено, що Gd³⁺ заміщує іон тривалентного тулію. Показано, що збільшення температури призводить до зменшення розщеплення основного стану.
The aim of the present paper was studying of ESR spectrum of the interstitial Gd³⁺ ion in the TmAl₃(BO₃)₄ crystal in a wide temperature range. The ground state of impurity ions of Gd³⁺ in the TmAl₃(BO₃)₄ single crystal was investigated by ESR method. The increase in the temperature results in reduction of ground state splitting. Temperature evolution of the spectrum is determined by heat expansion of the crystal.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:46:09Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
© А.А. Прохоров, 2013
PACS: 62.50.+p, 62.65.+k, 64.10.+h, 64.70.Kb
А.А. Прохоров
ОСНОВНОЕ СОСТОЯНИЕ ИОНА Gd3+ В МОНОКРИСТАЛЛЕ TmAl3(BO3)4
Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины
ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 83114, Украина
Статья поступила в редакцию 22 февраля 2012 года
Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) изучено основное состоя-
ние примесных ионов Gd3+ в монокристалле TmAl3(BO3)4. Установлено, что Gd3+
замещает ион трехвалентного тулия. Определены параметры спинового гамиль-
тониана (gz = 1.986 ± 0.002; gx = gy = 1.989 ± 0.002; 0
2b = (431 ± 0.13)·10−4 cm−1; 0
4b =
= (−13 ± 0.08)·10−4 cm−1; 0
6b = (0.4 ± 0.12)·10−4 cm−1). Показано, что увеличение
температуры приводит к уменьшению расщепления основного состояния.
Ключевые слова: электронный парамагнитный резонанс, бораты, редкоземельные
ионы
Методом електронного парамагнітного резонансу (ЕПР) вивчено основний стан
домішкових іонів Gd3+ в монокристалі TmAl3(BO3)4. Встановлено, що Gd3+ заміщує
іон тривалентного тулію. Визначено параметри спінового гамільтоніана тригональ-
ної симетрії (gz = 1.986 ± 0.002; gx = gy = 1.989 ± 0.002; 0
2b = (431 ± 0.13)·10−4 cm−1;
0
4b = (−13 ± 0.080·10−4) cm−1; 0
6b = (0.4 ± 0.12)·10−4 cm−1). Показано, що збільшення
температури призводить до зменшення розщеплення основного стану.
Ключові слова: електронний парамагнітний резонанс, борати, рідкоземельні іони
1. Введение
Бораты с общей формулой RM3(BO3)4 (где R – редкоземельные ионы или
иттрий, а M – трехвалентные ионы Al, Fe, Ga, Sc, Cr) привлекают внимание ис-
следователей ввиду их хороших люминесцентных и нелинейных оптических
свойств. Способность кристаллов вмещать большую концентрацию примесных
ионов в сочетании с отличными физическими и химическими свойствами при-
дает этим боратам важное значение как перспективной среде для твердотель-
ных лазеров. Интерес к небольшим лазерам с накачкой светодиодами в зелено-
голубой спектральной области поддерживает исследования новых твердотель-
ных лазерных систем, основанных на нелинейных кристаллах [1−3].
Возможность вводить в кристаллы редкоземельные ионы и ионы группы же-
леза делает эти кристаллы привлекательными с точки зрения магнетизма, по-
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
31
скольку взаимодействие двух магнитных подсистем приводит к появлению ряда
особенностей. Так, взаимодействие между ионами железа в квазиодномерных
цепочках GdFe3(BO3)4 приводит к антиферромагнитному упорядочению при
37 K, а взаимодействие с редкоземельной подсистемой − к спин-переориента-
ционному переходу при 10 K [4,5]. При давлениях 25 и 43 GPa обнаружены два
электронных перехода [6]. В некоторых кристаллах наблюдается магнетоэлек-
трический эффект, что позволяет отнести их к разряду мультиферроиков [7,8].
Несмотря на значительное число работ, посвященных исследованиям
кристаллов данного семейства, имеющихся сведений о спектрах ЭПР, а сле-
довательно, и об основном состоянии примесных парамагнитных ионов
весьма мало. Спектр ЭПР иона Сr3+ наблюдался в работах [9,10]. Известно
исследование спектра ЭПР иона Ti3+ [11], занимающего, как и Сr3+, позицию
Al3+. В статье [12] изучен спектр иона марганца. Из редкоземельного ряда
ионов ЭПР наблюдали на ионах Ce3+, Er3+, Yb3+ [13] и Gd3+ [14,16].
Целью настоящей работы было исследование спектра ЭПР иона Gd3+,
внедренного в качестве примеси в кристалл TmAl3(BO3)4, в широком интер-
вале температур.
2. Кристаллическая структура и детали эксперимента
Кристаллы семейства боратов RM3(BO3)4 кристаллизуются в структуре
хантита CaMg3(BO3)4 с пространственной группой R32. Параметры гексаго-
нальной ячейки исследуемого TmAl3(BO3)4 составляют: a = b = 9.27166(7), c =
= 7.21394(7), углы α = β = 90°, γ = 120° (предоставлены доктором Р. Мини-
каевым, ИФПАН, Варшава). Кристаллическая структура TmAl3(BO3)4 пока-
зана на рис. 1.
Рис. 1. Кристаллическая структура TmAl3(BO3)4
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
32
Кристаллы TmAl3(BO3)4 с примесью 0.2% Gd3+ были получены в резуль-
тате спонтанной кристаллизации из раствора-расплава по методике, описан-
ной в работе [16]. В качестве растворителя использовали молибдат калия
K2Mo3O10 . В растворитель добавляли предварительно синтезированный бо-
рат алюминия Tm2O3 + Al2O3 + H3BO3 (или B2O3) → TmAl3(BO3)4 в количе-
стве 30%, а в полученную смесь − избыточное (10%) количество B2O3 и со-
ответствующую добавку Gd2O3. Рост осуществляли путем охлаждения рас-
твора от 1150 до 900°С со скоростью 2 deg/h.
Получены прозрачные, хорошо ограненные кристаллы с размерами 2−3 mm.
Редкоземельный ион находится в окружении шести ионов кислорода, распо-
ложенных в углах шестигранной призмы. Основаниями призмы являются
правильные треугольники, развернутые друг относительно друга на не-
большой угол (рис. 1). Узел, в котором находится редкоземельный ион, име-
ет симметрию D3 [16].
3. Тонкая структура спектра ЭПР
Ион трехвалентного гадолиния имеет наполовину заполненную элек-
тронную оболочку с конфигурацией 74 f . Основной мультиплет 8S7/2 харак-
теризуется отсутствием орбитального момента L = 0 при величине спиново-
го момента S = 7/2. Восьмикратно вырожденный уровень свободного иона
трехвалентного гадолиния расщепляется на четыре крамерсовых дублета в
кристаллическом поле тулий-алюминиевого бората. Спектр ЭПР состоит из
семи линий поглощения, обязанных своим происхождением как внутри-, так
и междублетным переходам.
На рис. 2 показан общий вид спектра в ориентации, когда внешнее маг-
нитное поле параллельно оси С3 кристалла при двух характерных темпера-
турах. При Т = 3.8 K в спектре наблюдаются дополнительные линии, вы-
званные неконтролируемыми примесями.
Угловая зависимость спектра ЭПР
при 40 K показана на рис. 3. Кристалл
вращался в магнитном поле от на-
правления B||C3 (0 на оси ординат) к
направлению B⊥C3 (90° на оси орди-
нат). При вращении кристалла в плос-
кости, перпендикулярной оси С3, по-
ложение линий оставалось неизмен-
ным. Как было установлено в работе
[16], примесный ион Gd3+ замещает
ион основной решетки в узле с сим-
метрией D3, поэтому для описания
спектра ЭПР взят спиновый гамиль-
тониан тригональной симметрии:
Рис. 2. Спектр ЭПР (первая производ-
ная) иона Gd3+ в монокристалле
TmAl3(BO3)4 при температурах, K: 1 −
3.8, 2 − 290. B||C3
0 1 2 3 4 5 6 7 8
In
te
ns
ity
, a
rb
. u
ni
ts
B, kGs
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
33
0 1 2 3 4 5 6
0
20
40
60
80
100
A
ng
le
, d
eg
B, kGs
( ) ( )0 0 0 0 3 3 0 0 3 3 6 6
2 2 4 4 4 4 6 6 6 6 6 6
1 1 1ˆβ
3 60 1260
H gS b O b O b O b O b O b O= + + + + + +B , (1)
где β − магнетон Бора, B − вектор магнитной индукции, Ŝ − оператор элек-
тронного спина, m
nO − спиновые операторы Стивенса [15], m
nb − определяе-
мые параметры. Измерения спектра в различных ориентациях подтверждают
правильность выбранного гамильтониана и дают основание утверждать, что
так же, как в кристаллах YAl3(BO3)4 и EuAl3(BO3)4, ион Gd3+ замещает ред-
коземельный ион хозяйской решетки.
Обработка экспериментальных данных, полученных при Т = 290 K, и рас-
чет параметров спинового гамильтониана при помощи программы EasySpin
[17] дают такие результаты: gz = 1.986 ± 0.002; gx = gy = 1.989 ± 0.002; 0
2b =
= (431 ± 0.13)·10−4 cm−1; 0
4b = (−13 ± 0.08)·104 cm−1; 0
6b = (0.4 ± 0.12)·10−4 cm−1.
Отсюда следует, что g-фактор практически изотропный, а начальное рас-
щепление спектра определяют три параметра: 0
2b , 0
4b и 0
6b , т.e. спектр очень
близок к чисто аксиальному. Параметры 3
4b , 3
6b , 6
6b значимо не улучшают
результат, поэтому при описании спектра можно ограничиться только акси-
альными членами спинового гамильтониана. Так же, как в изоморфных кри-
сталлах YAl3(BO3)4 и EuAl3(BO3)4 [14,16], параметр 0
2b положительный.
Знаки параметров 0
4b и 0
6b однозначно определяются знаком параметра
0
2b , который получен путем сравнения спектров при комнатной и гелиевой
температурах (см. рис. 2). Интенсивность низкополевой линии при низкой
температуре меньше интенсивности высокополевой линии, следовательно,
параметр 0
2b , определяющий расщепление мультиплета, положительный.
4. Экспериментальные зависимости параметров от температуры
При понижении температуры наблюдается изменение расщепления спек-
тра. На рис. 4,а показана зависимость параметра 0
2b = [(449.0 ± 0.21)·10−4 –
– (0.062 ± 0.001)·10−4·Т] cm−1 от температуры. Ее можно представить в виде
Рис. 3. Угловая зависимость спектра
поглощения Gd3+ при Т = 40 K
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
34
0 50 100 150 200 250 300
430
435
440
445
b0 2, 1
0–4
c
m
–1
T, K
0 50 100 150 200 250 300
–13.4
–13.2
–13.0
–12.8
b0 4, 1
0–4
c
m
–1
T, K
а б
Рис. 4. Температурная зависимость параметров спинового гамильтониана 0
2b (а) и
0
4b (б)
двух областей: линейной при температуре выше 100 K и переходной между
независимой от температуры низкотемпературной областью и линейной ча-
стью зависимости. Следует отметить отсутствие скачка на температурной
зависимости, который наблюдался в кристалле YAl3(BO3)4 [14]. На рис. 4,б
приведена зависимость от температуры параметра 0
4b = [(−12.82 ± 0.03)·10−4 –
– (6.62 ± 1.42)·10−8·Т] cm−1, который изменяется линейно в пределах ошибки
измерений.
Расщепление энергетических уровней ионов в S-состоянии обусловлено
рядом вкладов. Один из них статический, который выявляется при низкой
температуре, когда колебания решетки практически не оказывают влияние
на расположение энергетических уровней; другой, вызванный колебаниями
решетки, проявляется при более высокой температуре. Вклады, связанные с
колебаниями решетки, могут быть разделены на две части. Первая связана с
тепловым расширением (сжатием) решетки, вызванным ангармонизмом ко-
лебаний, а вторая − это так называемый фононный вклад.
Сравнение спектра ЭПР иона Gd3+ в TmAl3(BO3)4 с измеренными ранее
спектрами Gd3+ в изоморфных кристаллах YAl3(BO3)4 и EuAl3(BO3)4 [14,16]
показало, что, несмотря на значительное расхождение величин параметров
0
2b и 0
4b , их температурные зависимости аналогичны. Это дает основание
предположить, что в исследуемом кристалле так же, как в изоморфных
YAl3(BO3)4 и EuAl3(BO3)4, температурная зависимость параметров спиново-
го гамильтониана имеет одинаковую природу, а именно определяется тепло-
вым расширением кристалла. Для более обоснованного вывода о темпера-
турном изменении спектра требуется детальное теоретическое рассмотре-
ние, для которого необходимы отсутствующие в настоящее время данные о
фононном спектре кристалла, упругих свойствах и др.
Таким образом, проведенные измерения позволили определить парамет-
ры спектра ЭПР иона Gd3+, знаки параметров, а следовательно, и порядок
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
35
расположения энергетических уровней. Самым нижним по энергии является
дублет ±1/2, далее следуют дублеты ±3/2, ±5/2, ±7/2. Соотношение парамет-
ров спинового гамильтониана свидетельствует о том, что спектр очень бли-
зок к чисто аксиальному, а примесный ион Gd3+ замещает в кристалле ион
трехвалентного тулия. Температурное изменение спектра предположительно
обусловлено тепловым расширением кристалла.
В заключение автор выражает благодарность Л.Ф. Черныш за выращива-
ние монокристаллов, А.Д. Прохорову − за полезное обсуждение результатов,
В.П. Дьяконову и Г. Шимчак − за предоставленную возможность измерений
спектра при низких температурах, Р. Миникаеву − за предоставленные дан-
ные о кристаллической структуре.
1. D. Jaque, Adv. Mater. 10, 10 (1998).
2. P. Wang, J.M. Dawes, P. Dekker, and J.A. Piper, Optics Commun. 174, 467 (2000).
3. P.A. Burns, J.M. Dawes, P. Dekker, and J.A. Paper, Optics Commun. 207, 315
(2002).
4. A.D. Balaev, L.N. Bezmaternykh, I.A. Gudim, V.L. Temerov, S.G. Ovchinnikov, and
S.A. Kharlamova, J. Magn. Magn. Mater. 258−259, 542 (2003).
5. S.A. Kharlamova, S.G. Ovchinnikov, A.D. Balaev, M.F. Thomas, L.S. Lyubutin, and
A.G. Gavriliuk, JETP 101, 1098 (2005).
6. A.G. Gavriliuk, S.A. Kharlamova, L.S. Lyubutin, I.A. Troyan, S.G. Ovchinnikov, A.M. Po-
tseluiko, M.I. Eremiet, and R. Boehler, JETP Lett. 80, 426 (2004).
7. A.K. Zvezdin, S.S. Krotov, A.M. Kadomtseva, G.P. Vorob’ev, Yu.F. Popov, A.P. Pya-
takov, L.N. Bezmaternykh, and E.A. Popova, JETP Lett. 81, 272 (2005).
8. А.Н. Васильев, Е.А. Попова, ФНТ 32, 968 (2006).
9. В.А. Ацаркин, В.Б. Кравченко, И.Г. Матвеева, ФТТ 9, 3353 (1967).
10. J-P.R. Wells, M. Yamaga, T.P.J. Han, and M. Honda, J. Phys.: Condens. Matter 15,
539 (2003).
11. G. Wang, H.G. Gallagher, T.P.J. Han, B. Henderson, M. Yamaga, and T. Yosida,
J. Phys.: Condens. Matter 9, 1649 (1997).
12. А. Воротынов, Г. Петраковский, Я. Шиян, Л. Безматерных, В. Темеров, А. Бо-
вина, П. Алешкевич, ФТТ 49, 446 (2007).
13. A. Waterich, P. Aleshkevich, M.T. Borowiec, T. Zayarnyuk, H. Szymczak, T. Beregi,
and L. Kovacs, J. Phys.: Condens. Matter 15, 3323 (2003).
14. A.D. Prokhorov, I.M. Krygin, A.A. Prokhorov, L.F. Chernush, P. Аleshkevich, V. Dya-
konov, and H. Szymczak, Phys. Stat. Sol. A206, 2617 (2009).
15. С.А. Альтшулер, Б.М. Козырев, Электронный парамагнитный резонанс соеди-
нений элементов промежуточных групп, Наука, Москва (1972).
16. A.D. Prokhorov, A.A. Prokhorov, L.F. Chernysh, V.P. Dyakonov, H. Szymczak, J.
Magn. Magn. Mater. 323, 1546 (2011).
17. S. Stoll, A. Schweiger, J. Magn. Reson. 178, 42 (2006).
Физика и техника высоких давлений 2013, том 23, № 1
36
A.A. Prokhorov
GROUND STATE OF THE Gd+ ION IN THE TmAl3(BO3)4 SINGLE CRYSTAL
Borates with the common formula RM3(BO3)4 where R are rare-earth ions or yttrium, M
are Al, Fe, Ga, Cr draw attention of researchers because of high luminescent and non-
linear optical properties. Possible doping of the crystals by rare-earth ions and ions of
iron group makes them interesting from the viewpoint of magnetism, because interaction
of two magnetic subsystems results in a number of peculiarities. Despite a great number
of papers dealing with study of this series of crystals, the available data about electron
spin resonance (ESR) spectrum and the related ground state of doping paramagnetic ions
are insufficient. For the rare-earth group, only ESR of Ce3+, Er3+ and Yb3+, Gd3+ were
observed.
The aim of the present paper was studying of ESR spectrum of the interstitial Gd3+ ion in
the TmAl3(BO3)4 crystal in a wide temperature range.
The ground state of impurity ions of Gd3+ in the TmAl3(BO3)4 single crystal was investigated
by ESR method. It was found that Gd3+ substitutes the ion of trivalent thulium. The parame-
ters of spin Hamiltonian were estimated (gz = 1.986 ± 0.002, gx = gy = 1.989 ± 0.002; 0
2b =
= (431 ± 0.13)·10−4 cm−1; 0
4b = (−13 ± 0.08)·10−4 cm−1; 0
6b = (0.4 ± 0.12)·10−4 cm−1).
The ratio of spin Hamiltonian parameters demonstrates that the spectrum is very close to
merely axial one. The increase in the temperature results in reduction of ground state
splitting. Temperature evolution of the spectrum is determined by heat expansion of the
crystal.
Keywords: electron spin resonance, borates, rare-earth ions
Fig. 1. Crystal structure of TmAl3 (BO3)
Fig. 2. ESR spectrum (the first derivative) of the Gd3+ ion in a single crystal of
TmAl3(BO3)4 at temperatures, K: 1 − 3.8, 2 − 290. B||C3
Fig. 3. The angular dependence of the absorption spectrum of Gd3+ at T = 40 K
Fig. 4. Temperature dependence of the spin Hamiltonian parameters 0
2b (а) and 0
4b (б)
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-69604 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:46:09Z |
| publishDate | 2013 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Прохоров, А.А. 2014-10-17T06:54:50Z 2014-10-17T06:54:50Z 2013 Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ / А.А. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2013. — Т. 23, № 1. — С. 30-36. — Бібліогр.: назв. — рос. 0868-5924 PACS: 62.50.+p, 62.65.+k, 64.10.+h, 64.70.Kb https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69604 Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) изучено основное состояние примесных ионов Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄. Установлено, что Gd³⁺ замещает ион трехвалентного тулия. Показано, что увеличение температуры приводит к уменьшению расщепления основного состояния. Методом електронного парамагнітного резонансу (ЕПР) вивчено основний стан домішкових іонів Gd³⁺ в монокристалі TmAl₃(BO₃)₄. Встановлено, що Gd³⁺ заміщує іон тривалентного тулію. Показано, що збільшення температури призводить до зменшення розщеплення основного стану. The aim of the present paper was studying of ESR spectrum of the interstitial Gd³⁺ ion in the TmAl₃(BO₃)₄ crystal in a wide temperature range. The ground state of impurity ions of Gd³⁺ in the TmAl₃(BO₃)₄ single crystal was investigated by ESR method. The increase in the temperature results in reduction of ground state splitting. Temperature evolution of the spectrum is determined by heat expansion of the crystal. Автор выражает благодарность Л.Ф. Черныш за выращивание монокристаллов, А.Д. Прохорову − за полезное обсуждение результатов, В.П. Дьяконову и Г. Шимчак − за предоставленную возможность измерений спектра при низких температурах, Р. Миникаеву − за предоставленные данные о кристаллической структуре. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ Ground state of the Gd³⁺ ion in the TmAl₃(BO₃)₄ single crystal Article published earlier |
| spellingShingle | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ Прохоров, А.А. |
| title | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ |
| title_alt | Ground state of the Gd³⁺ ion in the TmAl₃(BO₃)₄ single crystal |
| title_full | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ |
| title_fullStr | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ |
| title_full_unstemmed | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ |
| title_short | Основное состояние иона Gd³⁺ в монокристалле TmAl₃(BO₃)₄ |
| title_sort | основное состояние иона gd³⁺ в монокристалле tmal₃(bo₃)₄ |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69604 |
| work_keys_str_mv | AT prohorovaa osnovnoesostoânieionagd3vmonokristalletmal3bo34 AT prohorovaa groundstateofthegd3ioninthetmal3bo34singlecrystal |