Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава
Исследовано влияние границ двойникования и высокого гидростатического давления до 10 kbar на нормальную и флуктуационную проводимость (ФП) монокристаллов YВaCuO. Температурная зависимость избыточной парапроводимости вблизи Tc удовлетворительно описывается теоретической моделью Асламазова−Ларкина, а...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Datum: | 2006 |
| Hauptverfasser: | , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2006
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70211 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава / М.А. Оболенский, Р.В. Вовк, А.В. Бондаренко, А.В. Самойлов // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 1. — С. 56-63. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859773355912069120 |
|---|---|
| author | Оболенский, М.А. Вовк, Р.В. Бондаренко, А.В. Самойлов, А.В. |
| author_facet | Оболенский, М.А. Вовк, Р.В. Бондаренко, А.В. Самойлов, А.В. |
| citation_txt | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава / М.А. Оболенский, Р.В. Вовк, А.В. Бондаренко, А.В. Самойлов // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 1. — С. 56-63. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | Исследовано влияние границ двойникования и высокого гидростатического давления до 10 kbar на нормальную и флуктуационную проводимость (ФП) монокристаллов YВaCuO. Температурная зависимость избыточной парапроводимости вблизи Tc удовлетворительно описывается теоретической моделью Асламазова−Ларкина, а выше точки 3D−2D кроссовера показывает поведение, характерное для механизма рассеяния флуктуационных носителей Маки−Томпсона. Двойниковые границы являются эффективными центрами рассеяния нормальных и флуктуационных носителей. Полученные значения длины когерентности ξс(0) не испытывают существенного изменения с повышением давления, в то же время приложение гидростатического давления приводит к расширению области существования 3D-режима.
Effect of twin boundaries and high pressure up to 10 kbar on normal and fluctuation conductivity of YВaCuO single crystals is investigated. Temperature dependence of fluctuation conductivity near-by Тс is satisfactorily described by the Aslamazov−Larkin theoretical model. Above the point of 3D−2D crossover the fluctuation conductivity shows the behavior described by the Maki−Thompson theoretical model. Twin boundaries are the effective dispersion centers of normal and fluctuation carriers. The got values of coherent length ξc(0) do not show a substantial change with pressure, at the same time under hydrostatic pressure the width of the 3D fluctuation region increases.
|
| first_indexed | 2025-12-02T07:24:50Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
56
PACS: 74.72.−h
М.А. Оболенский, Р.В. Вовк, А.В. Бондаренко, А.В. Самойлов
ВЛИЯНИЕ ПЛОСКИХ ДЕФЕКТОВ И ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ
НА ФЛУКТУАЦИОННУЮ ПРОВОДИМОСТЬ МОНОКРИСТАЛЛОВ
Y1Ba2Cu3O7−δ ОПТИМАЛЬНОГО СОСТАВА
Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина
пл. Свободы, 4, г. Харьков, 61077, Украина
E-mail: Ruslan.V.Vovk@univer.kharkov.ua
Статья поступила в редакцию 1 декабря 2005 года
Исследовано влияние границ двойникования и высокого гидростатического давления
до 10 kbar на нормальную и флуктуационную проводимость (ФП) монокристаллов
YВaCuO. Температурная зависимость избыточной парапроводимости вблизи Tc
удовлетворительно описывается теоретической моделью Асламазова−Ларкина, а
выше точки 3D−2D кроссовера показывает поведение, характерное для механизма
рассеяния флуктуационных носителей Маки−Томпсона. Двойниковые границы явля-
ются эффективными центрами рассеяния нормальных и флуктуационных носите-
лей. Полученные значения длины когерентности ξс(0) не испытывают существенно-
го изменения с повышением давления, в то же время приложение гидростатическо-
го давления приводит к расширению области существования 3D-режима.
Как известно, новый всплеск интереса к исследованию ФП слоистых кри-
сталлов возник после открытия в 1986 г. высокотемпературной сверхпрово-
димости (ВТСП) в нестехиометрических оксидах, обладающих ярко выра-
женной анизотропией физических характеристик (см., напр., [1–3]). В отсут-
ствие микроскопической теории ВТСП особое значение приобрели экспери-
ментальные методы, позволяющие выявить те структурные параметры сверх-
проводников, которые существенно влияют на их физические характеристики
в нормальном и сверхпроводящем состояниях, поскольку это не только про-
ясняет физическую природу ВТСП, но и позволяет определить возможные
пути повышения критических параметров сверхпроводников. Одним из важ-
нейших методов в этом аспекте является использование высоких давлений
[1,2,4]. Следует, однако, отметить, что, несмотря на обширный эксперимен-
тальный материал, накопленный до настоящего времени, весьма ограничен-
ное количество работ было посвящено именно исследованию влияния давле-
ния на ФП в соединениях системы 1−2−3 [1,2]. При этом большинство изме-
рений было выполнено на керамических образцах [1]. Монокристаллы
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
57
YBaCuO исследовались только в работе [2] с использованием сильно сдвой-
никованных образцов, обладающих высокой критической температурой Tc и
аномально-высоким, по сравнению со стехиометрическими образцами,
удельным электросопротивлением. Учитывая вышесказанное, в настоящей
работе была поставлена цель изучения эволюции режима ФП в случае прило-
жения давления к совершенным образцам монокристаллов YВaCuO опти-
мального состава с искусственно заданной системой однонаправленных
двойниковых границ и различной геометрией протекания транспортного тока.
Экспериментальные методики
Исследовано влияние высокого гидростатического давления до 10 kbar на
проводимость в ab-плоскости совершенных монокристаллов YBa2Cu3O7−δ
(δ < 0.15, Tc ≈ 92 K, ∆Tc ≈ 0.3 K и ρab(300 K) ≈ 200 µΩ·cm). ВТСП-моно-
кристаллы соединений Y1Ba2Cu3O7−δ выращивали по раствор-расплавной
технологии в золотом тигле согласно методике, подробно описанной в [3].
Для проведения резистивных исследований отбирали кристаллы прямо-
угольной формы 3 × 0.5 × 0.03 mm. Наименьший размер кристалла соот-
ветствовал c-оси. Электрические контакты создавали по стандартной
4-контактной схеме путем нанесения серебряной пасты на поверхность кри-
сталла с последующим подсоединением серебряных проводников диамет-
ром 0.05 mm и трехчасовым отжигом при температуре 200°C в атмосфере
кислорода. Такая процедура позволяла получать переходное сопротивление
контактов менее 1 Ω и проводить резистивные измерения при транспортных
токах до 10 mA в ab-плоскости. Как известно, при насыщении кислородом в
соединениях YВaCuO происходит тетраортоструктурный переход, который,
в свою очередь, приводит к двойникованию кристалла, минимизирующего
его упругую энергию. Для получения образцов с однонаправленными гра-
ницами двойников из кристалла вырезали мостик шириной 0.2 mm и рас-
стоянием между парами контактов 0.3 mm, как это схематически показано
на вставке а к рис. 1. При этом геометрию эксперимента выбирали таким
образом, чтобы вектор транспортного тока I был параллелен (мостик В1 −
влияние двойников минимально) либо проходил под углом 45° (мостик В2 −
влияние двойников максимально) к плоскостям двойникования (ТВ – twin
boundary).
Гидростатическое давление создавали в мультипликаторе типа пор-
шень−цилиндр [4]. Величину давления определяли с помощью манганино-
вого манометра, температуру − медьконстантановой термопарой, вмонтиро-
ванной в наружную поверхность камеры на уровне положения образца.
Экспериментальные результаты и обсуждение
На рис. 1 приведены температурные зависимости удельного электросо-
противления в ab-плоскости для двух частей мостика. На вставке б к рис. 1
показаны такие же зависимости для ориентации I || ТВ (α = 0°) при различных
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
58
50 100 150 200 250 300
0.00
0.05
0.10
0.15
0.20
0.25
I
2
1
TB
I
4
3
21
B2
B1
ρ ab
, m
Ω
·c
m
T, K
Рис. 1. Температурные зависимости электросопротивления ρab(T) для ориентаций
транспортного тока под углами α = 45° (кривая 1) и α = 0° (кривая 2) относительно
ТВ. Вставка а − схематическое изображение мостика для резистивных исследова-
ний; б − температурные зависимости Rab(T) в ab-плоскости при различных давле-
ниях P, kbar: 1 − 0, 2 − 2.5, 3 − 6.51, 4 – 9.5; в − барическая зависимость Tc(P), полу-
ченная для указанных давлений
давлениях, а на вставке в – зависимости Tc(P). Как следует из полученных
результатов, по мере увеличения приложенного давления электросопротив-
ление уменьшается, а Tc возрастает со скоростью dTc/dP = 0.12 K/kbar, что
согласуется с литературными данными для образцов YBaCuO стехиометри-
ческого состава [1,4].
Из рис. 1 видно, что зависимости ρab(T) являются во всех случаях метал-
лическими, при этом электросопротивление в нормальном состоянии при
ориентации α = 0° (I || ТВ) примерно на 5% меньше, чем при α = 45°. По-
скольку ориентация вектора I относительно кристаллографических осей в
обеих частях мостика одинакова, повышенное значение ρab при α = 45°
можно объяснить рассеянием носителей тока на TB. Длина свободного про-
бега электронов в монокристаллах оценивается равной 0.1 µm [5], что на по-
рядок меньше междвойникового расстояния. Поэтому максимальное повы-
шение электросопротивления за счет рассеяния на ТВ может составлять
10%. Таким образом, полученное увеличение ρab на 5% свидетельствует об
эффективности рассеяния носителей тока на ТВ при высоких температурах.
При температуре ниже Т ≈ 150 K происходит отклонение ρab(T) вниз от ли-
нейной зависимости, что приводит к возникновению избыточной парапрово-
димости, по-видимому, в результате флуктуационного спаривания носителей.
Флуктуационная поправка в проводимость обычно определяется равенством
а
0 2 4 6 8 10
91.5
92.0
92.5
P, kbar
T,
K
в
100 150 200 250 300
0.00
0.02
0.04
0.06
0.08
0.10
4
3
2
1
T, K
R a
b,
б
Ω
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
59
0∆σ = σ−σ , (1)
где σ0 − значение проводимости, найденное путем экстраполяции линейного
участка σ = (А + В·Т)−1 к нулевому значению температуры; σ − эксперимен-
тальное значение проводимости в нормальном состоянии. Согласно сущест-
вующим представлениям размерность электронной подсистемы слоистых
сверхпроводников определяется соотношением между длиной когерентно-
сти ξс вдоль оси с и толщиной двумерного слоя d. В случае d < ξс взаимо-
действие между флуктуационными парами реализуется во всем объеме
сверхпроводника (3D-режим), при d > ξс такое взаимодействие возможно
только непосредственно в сверхпроводящих слоях (2D-режим). Основные
теоретические модели, описывающие режим ФП в слоистых сверхпровод-
никах, были предложены Асламазовым–Ларкиным [6] и развиты в [7]. Со-
гласно [7] температурная зависимость ФП дается уравнением
{ }
2 1/ 21 11
16
e J
d
−− −
∆σ = ε + ε
h
, (2)
где ( )mf mf
c cT T Tε = − – приведенная температура; mf
cT – критическая тем-
пература в приближении среднего поля; J = [2ξс(0)/d]2 − постоянная меж-
плоскостного спаривания. Вблизи Tc при ξс >> d (3D-режим) это уравнение
преобразуется в [6]:
2
1/ 2
3 32 (0)D
c
e −∆σ = ε
ξh
(3)
или вдали от Tc при ξс << d (2D-режим)
2
1
2 16D
e
d
−∆σ = ε
h
. (4)
Обычно при сравнении с экспериментальными данными ξс(0), d и Tc в урав-
нениях (2)−(4) являются подгоночными параметрами. В нашем случае mf
cT оп-
ределяли по точке пересечения с осью температур прямой, соответствующей
экстраполяции линейного участка зависимости ∆σ–2(Т), как это было предло-
жено в [8,9] и показано на вставке а к рис. 2 для случая нулевого давления.
Считается [8,9], что отклонение экспериментальных точек от линейной зависи-
мости при увеличении температуры характеризует изменение размерности
сверхпроводящей подсистемы (2D−3D кроссовер). Как видно из рисунка, при
переходе через точку 2D−3D кроссовера экспериментальные точки отклоняют-
ся вправо от экстраполяционной прямой. Согласно [8] это может служить ука-
занием на существование в образце ФП-режима, впервые обоснованного в тео-
ретической работе Маки−Томпсона [10], который предполагает доминирование
процессов рассеяния флуктуационных куперовских пар на нормальных носите-
лях и высокую степень совершенства исследуемого образца.
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
60
1.2
1.4
1.6
1.8
2.0
2.2
2
1
ln
∆(
σ/
σ 30
0)
lnε
–5.5 –5.0 –4.5 –4.0 –3.5 –3.0
Рис. 2. Зависимости ln∆(σ/σ300)−lnε для ориентаций транспортного тока под углами
α = 45° (кривая 1) и α = 0° (кривая 2) относительно ТВ. Стрелочками показаны точ-
ки 2D−3D кроссовера. Вставка а − методика определения mf
cT на зависимостях
∆(σ/σ300)−2−Т; б − барическая зависимость критерия Гинзбурга Gi(P), полученная
для давлений 0; 2.5; 5; 6.51 и 9.5 kbar
Действительно, как видно из рис. 2, на котором показаны температурные
зависимости ∆σ(Т) в координатах ln∆σ(lnε), вблизи Tc эти зависимости хо-
рошо аппроксимируются уравнением (3) при показателе степени, близком к
−1/2. Это свидетельствует о трехмерном характере флуктуационной сверх-
проводимости в указанном температурном интервале. Однако выше темпе-
ратуры 2D−3D кроссовера не наблюдается ожидаемого перехода к зависи-
мости вида (4) с показателем степени −1, характерные значения которого
составили величину, близкую к −1/4. Это служит еще одним подтверждени-
ем существования в образце 2D-режима МТ-типа на данном температурном
интервале. Как было показано в [9], в этом случае 2D−3D (МТ−АЛ) кроссо-
вер описывается уравнением
1/ 2
0(0)c d−ξ ε = . (5)
Определяя значение ε0 в точке кроссовера и используя литературные данные
о зависимости Tc и межплоскостного расстояния от δ [11], можно вычислить
значения ξс(0). Значения длины когерентности ξс(0), рассчитанные согласно
(5), составляют величину 1.7 ± 0.3 Å и 1.5 ± 0.3 Å для случаев α = 0° и α =
= 45° соответственно. Таким образом, разница при определении ξс(0) этим
методом составляет около 12%. Очевидно, определенный вклад в такой раз-
брос параметров может вносить некоторая некорректность при нахождении
флуктуационных величин резистивными методами с учетом возможных ма-
91 92 93 94 95
0.01
0.02
0.03
0.04
0.05
0.06
Tc
mf
[∆
(σ
/σ
30
0)]
–2
T, K
а
б
0 2 4 6 8 10 12
0.007
0.008
0.009
0.010
P, kbar
G
i
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
61
лых включений другой фазы или наличия прочих неоднородностей даже в
случае кристаллов с высокой Tc. Однако, принимая во внимание специфику
геометрии эксперимента и сделанный ранее вывод об эффективности рас-
сеяния нормальных носителей на ТВ в области линейного хода зависимо-
стей ρ(Т), можно предположить, что и в области реализации ФП влияние ТВ
на процессы формирования флуктуационных куперовских пар также играет
заметную роль. В этом аспекте показательно сравнение полученных резуль-
татов с данными измерений магнитной восприимчивости [3], при которых
определялся диамагнитный вклад области с высокой Tc, пропорциональный
объемному содержанию этой фазы. Значения длины когерентности, полу-
ченные в указанных экспериментах, составили ξс = 2.3 ± 0.5 Å, что более
близко к величине ξc, наблюдавшейся при ориентации I || ТВ.
Вопрос влияния структурных дефектов на процессы формирования флук-
туационных куперовских пар исследовался в работе [9] для случая YBaCuO-
пленок. Было показано, что дефекты могут существенно препятствовать
этим процессам, в результате удлиняя область линейной зависимости ρab(Т),
а также смещая по температуре точку 3D−2D кроссовера, что наблюдалось и
в нашем случае (рис. 2).
Полученные данные также позволяют проанализировать влияние давле-
ния на относительную протяженность трехмерного флуктуационного регио-
на, обычно характеризуемую посредством критерия Гинзбурга в теории
среднего поля. Согласно [2] число Гинзбурга может быть вычислено как
Gi ( )2 3
mf mf
D D c cT T T−= − , где T2D−3D − температура 2D−3D кроссовера. Ре-
зультаты расчетов показаны на вставке б к рис. 2. Видно, что, как и в случае
[2], Gi возрастает с увеличением давления, что в свою очередь, означает
расширение области реализации 3D-режима. В то же время полученные из
наших данных значения длины когерентности при различных давлениях ξc =
= 1.8 ± 0.5 Å несущественно изменяются с ростом давления. Этот факт пред-
ставляется закономерным, если принять во внимание слабую чувствитель-
ность Tc и других сверхпроводящих характеристик к давлению вдоль на-
правления, перпендикулярного базисной плоскости в YBaCuO [1,2].
Выводы
1. Увеличение электросопротивления на линейном участке зависимостей
ρ(Т) в случае протекания транспортного тока под углом α = 45° относитель-
но ТВ по сравнению с I || ТВ свидетельствует об эффективности рассеяния
нормальных носителей на ТВ.
2. Зависимости избыточной проводимости ∆σ(Т) вблизи Tc удовлетворитель-
но описываются теоретической моделью Асламазова−Ларкина, а выше точки 3D−2D
кроссовера демонстрируют поведение, характерное для механизма рассеяния флук-
туационных носителей Маки−Томпсона. Наличие в кристаллах ТВ может
способствовать усилению процессов распаривания флуктуационных носите-
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
62
лей, тем самым удлиняя область линейной зависимости ρ(Т) в ab-плоскости
и смещая точку 2D−3D кроссовера.
3. Длина когерентности перпендикулярно ab-плоскости ξс(0) несущест-
венно изменяется с ростом давления, при этом приложение высокого давле-
ния, как и в случае монокристаллов с повышенными значениями удельного
сопротивления, приводит к расширению области существования 3D-режима.
1. H.A. Borges, M.A. Continentino, Solid State Commun. 80, 197 (1991).
2. L. Mendonca Ferreira, P. Pureur, H.A. Borges, P. Lejay, Phys. Rev. B69, 212505
(2004).
3. M.A. Obolenskii, A.V. Bondarenko, V.I. Beletskii, V.N. Morgun, V.N. Popov, N.N. Che-
botaev, I.V. Svechkarev, A.S. Panfilov, A.A. Smirnov, O.A. Mironov, S.V. Chistyakov,
I.Yu. Skrilev, ФНТ 16, 574 (1990).
4. D.D. Balla, A.V. Bondarenko, R.V. Vovk, M.A. Obolenskii, A.A. Prodan, Low Temp.
Phys. 23, 777 (1997).
5. P.-H. Hor et al., Physica C185−189, 2311 (1991).
6. Л.Г. Асламазов, А.И. Ларкин, ФТТ 10, 1104 (1968).
7. А.А. Варламов, Д.В. Ливанов, ЖЭТФ 98, 584 (1990).
8. B. Oh, K. Char, A.D. Kent, M. Naito, M.R. Beasley, T.H. Geballe, R.H. Hammond,
A. Kapitulnik, J.M. Graybeal, Phys. Rev. B37, 7861 (1988).
9. А.Л. Соловьев, В.М. Дмитриев, В.Н. Светлов, В.Б. Степанов, ФНТ 29, 1281
(2003).
10. J.B. Bieri, K. Maki, R.S. Thompson, Phys. Rev. B44, 4709 (1991).
11. И.В. Александров, А.Ф. Гончаров, С.М. Стишов, Письма в ЖЭТФ 47, 357 (1988).
M.A. Obolenskii, R.V. Vovk, A.V. Bondarenko, A.V. Samoilov
EFFECT OF TWIN BOUNDARIES AND HIGH PRESSURE
ON FLUCTUATION CONDUCTIVITY OF OPTIMALLY DOPED
Y1Ba2Cu3O7−δ SINGLE CRYSTALS
Effect of twin boundaries and high pressure up to 10 kbar on normal and fluctuation conductiv-
ity of YВaCuO single crystals is investigated. Temperature dependence of fluctuation
conductivity near-by Тс is satisfactorily described by the Aslamazov−Larkin theoretical
model. Above the point of 3D−2D crossover the fluctuation conductivity shows the be-
havior described by the Maki−Thompson theoretical model. Twin boundaries are the ef-
fective dispersion centers of normal and fluctuation carriers. The got values of coherent
length ξc(0) do not show a substantial change with pressure, at the same time under hy-
drostatic pressure the width of the 3D fluctuation region increases.
Fig. 1. Temperature dependences of electrical resistivity of the crystal ρab(T) for angle
between transport current and twin boundaries α = 45° (curve 1) and α = 0° (curve 2).
Insert а − diagrammatic representation of bridge for resistive researches; б − temperature
dependences Rab(T) in ab-plane for different pressures P, kbar: 1 − 0, 2 − 2.5, 3 − 6.51, 4 –
9.5; в − baric dependence Tc(Р) for the mentioned pressures
Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 1
63
Fig. 2. Dependences of ln∆(σ/σ300)−lnε for angle between transport current and twin
boundaries α = 45° (curve 1) and α = 0° (curve 2). Arrows show the points of 2D−3D
crossover. Insert а − method of the mf
cT determination on dependences ∆(σ/σ300)−2−Т; б −
baric dependence of the Ginzburg criterion Gi(P) for pressures of 0; 2.5; 5; 6.51 and 9.5 kbar
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-70211 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-02T07:24:50Z |
| publishDate | 2006 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Оболенский, М.А. Вовк, Р.В. Бондаренко, А.В. Самойлов, А.В. 2014-10-31T15:02:14Z 2014-10-31T15:02:14Z 2006 Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава / М.А. Оболенский, Р.В. Вовк, А.В. Бондаренко, А.В. Самойлов // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 1. — С. 56-63. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 74.72.−h https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70211 Исследовано влияние границ двойникования и высокого гидростатического давления до 10 kbar на нормальную и флуктуационную проводимость (ФП) монокристаллов YВaCuO. Температурная зависимость избыточной парапроводимости вблизи Tc удовлетворительно описывается теоретической моделью Асламазова−Ларкина, а выше точки 3D−2D кроссовера показывает поведение, характерное для механизма рассеяния флуктуационных носителей Маки−Томпсона. Двойниковые границы являются эффективными центрами рассеяния нормальных и флуктуационных носителей. Полученные значения длины когерентности ξс(0) не испытывают существенного изменения с повышением давления, в то же время приложение гидростатического давления приводит к расширению области существования 3D-режима. Effect of twin boundaries and high pressure up to 10 kbar on normal and fluctuation conductivity of YВaCuO single crystals is investigated. Temperature dependence of fluctuation conductivity near-by Тс is satisfactorily described by the Aslamazov−Larkin theoretical model. Above the point of 3D−2D crossover the fluctuation conductivity shows the behavior described by the Maki−Thompson theoretical model. Twin boundaries are the effective dispersion centers of normal and fluctuation carriers. The got values of coherent length ξc(0) do not show a substantial change with pressure, at the same time under hydrostatic pressure the width of the 3D fluctuation region increases. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава Вплив плоских дефектів і високого тиску на флуктуаційну провідність монокристалівY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального складу Effect of twin boundaries and high pressure on fluctuation conductivity of optimally dopedY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ single crystals Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава Оболенский, М.А. Вовк, Р.В. Бондаренко, А.В. Самойлов, А.В. |
| title | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава |
| title_alt | Вплив плоских дефектів і високого тиску на флуктуаційну провідність монокристалівY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального складу Effect of twin boundaries and high pressure on fluctuation conductivity of optimally dopedY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ single crystals |
| title_full | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава |
| title_fullStr | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава |
| title_full_unstemmed | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава |
| title_short | Влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловY₁Ba₂Cu₃O₇₋δ оптимального состава |
| title_sort | влияние плоских дефектов и высокого давления на флуктуационную проводимость монокристалловy₁ba₂cu₃o₇₋δ оптимального состава |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70211 |
| work_keys_str_mv | AT obolenskiima vliânieploskihdefektovivysokogodavleniânafluktuacionnuûprovodimostʹmonokristallovy1ba2cu3o7δoptimalʹnogosostava AT vovkrv vliânieploskihdefektovivysokogodavleniânafluktuacionnuûprovodimostʹmonokristallovy1ba2cu3o7δoptimalʹnogosostava AT bondarenkoav vliânieploskihdefektovivysokogodavleniânafluktuacionnuûprovodimostʹmonokristallovy1ba2cu3o7δoptimalʹnogosostava AT samoilovav vliânieploskihdefektovivysokogodavleniânafluktuacionnuûprovodimostʹmonokristallovy1ba2cu3o7δoptimalʹnogosostava AT obolenskiima vplivploskihdefektívívisokogotiskunafluktuacíinuprovídnístʹmonokristalívy1ba2cu3o7δoptimalʹnogoskladu AT vovkrv vplivploskihdefektívívisokogotiskunafluktuacíinuprovídnístʹmonokristalívy1ba2cu3o7δoptimalʹnogoskladu AT bondarenkoav vplivploskihdefektívívisokogotiskunafluktuacíinuprovídnístʹmonokristalívy1ba2cu3o7δoptimalʹnogoskladu AT samoilovav vplivploskihdefektívívisokogotiskunafluktuacíinuprovídnístʹmonokristalívy1ba2cu3o7δoptimalʹnogoskladu AT obolenskiima effectoftwinboundariesandhighpressureonfluctuationconductivityofoptimallydopedy1ba2cu3o7δsinglecrystals AT vovkrv effectoftwinboundariesandhighpressureonfluctuationconductivityofoptimallydopedy1ba2cu3o7δsinglecrystals AT bondarenkoav effectoftwinboundariesandhighpressureonfluctuationconductivityofoptimallydopedy1ba2cu3o7δsinglecrystals AT samoilovav effectoftwinboundariesandhighpressureonfluctuationconductivityofoptimallydopedy1ba2cu3o7δsinglecrystals |