Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением

Методом импедансной спектроскопии исследована ионная проводимость керамики из нанокристаллического порошка диоксида циркония, компактированного гидростатическим давлением. Обнаружено, что повышение давления компактирования приводит к увеличению проводимости керамики. Энергия активации ионной проводи...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2006
Автори:	Токий, В.В., Перекрестов, Б.И., Кузьмин, Е.В., Даниленко, И.А., Константинова, Т.Е., Токий, Н.В.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України 2006
Назва видання:	Физика и техника высоких давлений
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70243
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением / В.В. Токий, Б.И. Перекрестов, Е.В. Кузьмин, И.А. Даниленко, Т.Е. Константинова, Н.В. Токий // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 3. — С. 69-75. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-70243
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-702432025-02-23T19:51:29Z Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением Імпедансна спектроскопія кераміки на основі нанокристалічних порошків ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактованих гідростатичним тиском Impedance spectroscopy of ceramics based on nanocrystalline ZrO2 + 3 mol% Y2O3 powders compacted by hydrostatic pressure Токий, В.В. Перекрестов, Б.И. Кузьмин, Е.В. Даниленко, И.А. Константинова, Т.Е. Токий, Н.В. Методом импедансной спектроскопии исследована ионная проводимость керамики из нанокристаллического порошка диоксида циркония, компактированного гидростатическим давлением. Обнаружено, что повышение давления компактирования приводит к увеличению проводимости керамики. Энергия активации ионной проводимости равняется энергии миграции кислородной вакансии. Сделан вывод о том, что увеличение проводимости обусловлено ростом концентрации вакансий. The impedance spectroscopy method has been used to investigate ionic conductivity of ceramics prepared from nanocrystalline zirconia powder compacted by hydrostatic pressure. It has been found that conductivity of the ceramics increases with the compacting pressure. Energy of ionic-conductivity activation equals the energy of oxygen-vacancy migration. It has been concluded that conductivity increases due to the growth of vacancy concentration. 2006 Article Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением / В.В. Токий, Б.И. Перекрестов, Е.В. Кузьмин, И.А. Даниленко, Т.Е. Константинова, Н.В. Токий // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 3. — С. 69-75. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 81.40.Vw, 82.80.Fk https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70243 ru Физика и техника высоких давлений application/pdf Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
description	Методом импедансной спектроскопии исследована ионная проводимость керамики из нанокристаллического порошка диоксида циркония, компактированного гидростатическим давлением. Обнаружено, что повышение давления компактирования приводит к увеличению проводимости керамики. Энергия активации ионной проводимости равняется энергии миграции кислородной вакансии. Сделан вывод о том, что увеличение проводимости обусловлено ростом концентрации вакансий.
format	Article
author	Токий, В.В. Перекрестов, Б.И. Кузьмин, Е.В. Даниленко, И.А. Константинова, Т.Е. Токий, Н.В.
spellingShingle	Токий, В.В. Перекрестов, Б.И. Кузьмин, Е.В. Даниленко, И.А. Константинова, Т.Е. Токий, Н.В. Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением Физика и техника высоких давлений
author_facet	Токий, В.В. Перекрестов, Б.И. Кузьмин, Е.В. Даниленко, И.А. Константинова, Т.Е. Токий, Н.В.
author_sort	Токий, В.В.
title	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением
title_short	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением
title_full	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением
title_fullStr	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением
title_full_unstemmed	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением
title_sort	импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков zro₂ + 3 mol% y₂o₃, компактированных гидростатическим давлением
publisher	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
publishDate	2006
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70243
citation_txt	Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением / В.В. Токий, Б.И. Перекрестов, Е.В. Кузьмин, И.А. Даниленко, Т.Е. Константинова, Н.В. Токий // Физика и техника высоких давлений. — 2006. — Т. 16, № 3. — С. 69-75. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.
series	Физика и техника высоких давлений
work_keys_str_mv	AT tokijvv impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT perekrestovbi impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT kuzʹminev impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT danilenkoia impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT konstantinovate impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT tokijnv impedansnaâspektroskopiâkeramikinaosnovenanokristalličeskihporoškovzro23moly2o3kompaktirovannyhgidrostatičeskimdavleniem AT tokijvv ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT perekrestovbi ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT kuzʹminev ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT danilenkoia ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT konstantinovate ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT tokijnv ímpedansnaspektroskopíâkeramíkinaosnovínanokristalíčnihporoškívzro23moly2o3kompaktovanihgídrostatičnimtiskom AT tokijvv impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure AT perekrestovbi impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure AT kuzʹminev impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure AT danilenkoia impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure AT konstantinovate impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure AT tokijnv impedancespectroscopyofceramicsbasedonnanocrystallinezro23moly2o3powderscompactedbyhydrostaticpressure
first_indexed	2025-11-24T19:26:14Z
last_indexed	2025-11-24T19:26:14Z
_version_	1849701039843835904
fulltext	Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 69 PACS: 81.40.Vw, 82.80.Fk В.В. Токий, Б.И. Перекрестов, Е.В. Кузьмин, И.А. Даниленко, Т.Е. Константинова, Н.В. Токий ИМПЕДАНСНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ КЕРАМИКИ НА ОСНОВЕ НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ПОРОШКОВ ZrO2 + 3 mol% Y2O3, КОМПАКТИРОВАННЫХ ГИДРОСТАТИЧЕСКИМ ДАВЛЕНИЕМ Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 830114, Украина Статья поступила в редакцию 26 июня 2006 года Методом импедансной спектроскопии исследована ионная проводимость керамики из нанокристаллического порошка диоксида циркония, компактированного гидро- статическим давлением. Обнаружено, что повышение давления компактирования приводит к увеличению проводимости керамики. Энергия активации ионной прово- димости равняется энергии миграции кислородной вакансии. Сделан вывод о том, что увеличение проводимости обусловлено ростом концентрации вакансий. Введение Для исследования кинетики электрохимических процессов, происходя- щих в керамике с кислород-ионной проводимостью на основе порошков ди- оксида циркония, применяется метод импедансной спектроскопии [1]. Он состоит в воздействии внешних малых возмущений, созданных с помощью переменного электрического напряжения, на зарядовую систему исследуе- мого материала и в измерении отклика носителей заряда на возмущение. Измеряют частотные зависимости реальной и мнимой составляющих ком- плексного сопротивления (импеданса) образца. Эти характеристики зависят от механизмов переноса зарядов в кристаллитах и межкристаллитных про- слойках керамики и могут быть использованы для вычисления ионной про- водимости. Основная проблема при интерпретации результатов импедансной спек- троскопии возникает из-за того, что эквивалентная схема измерительной ячейки (содержащей измеряемый образец) заранее неизвестна, а предпола- гаемая модель этой схемы может не соответствовать реальным свойствам образца. Поэтому для обнаружения характерных особенностей импедансно- го спектра, свойственных как образцу, так и модельной эквивалентной схе- ме, измерения выполняют в широком интервале частот. Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 70 Настоящая работа выполнена с целью определения ионной проводимо- сти керамики из нанокристаллического порошка ZrO2 + 3 mol% Y2O3, ком- пактированного гидростатическим давлением. Эксперимент Образцы для измерений изготавливали в форме дисков диаметром 15 mm и толщиной 3 mm одноосным прессованием наноразмерного порошка диок- сида циркония при давлении 10 МРа, после чего их подвергали компактиро- ванию гидростатическим давлением в диапазоне от 10 до 500 МРа. После компактирования образцы спекали в муфельной печи при температуре 1200°C в течение 2 h в окружающей атмосфере. Для создания электрических контактов на торцевые поверхности спечен- ных керамических образцов наносили слой серебряной пасты (толщиной 40−50 µm), которую вжигали при температуре 910°C в течение 30 min. К об- разовавшимся металлическим контактам прижимали платиновые проводники, подключенные к входным клеммам измерителя-анализатора импеданса. Исследования температурной зависимости ионной проводимости кера- мических образцов выполняли при атмосферном давлении, в режимах на- грева и охлаждения образцов, со стабилизацией температуры при фиксиро- ванных значениях в интервале 553–673 K. Частотные зависимости мнимой ImZ и реальной ReZ составляющих комплексного сопротивления Z образцов в диапазоне частот от 1 Hz до 1 MHz измеряли с помощью прецизионного виртуального измерителя-анализатора параметров импеданса [2]. Погреш- ность измерения экспериментальных данных составляла 5%. Результаты и обсуждение Результаты измерения частотных зависимостей ImZ и ReZ для образцов, компактированных различным по величине гидростатическим давлением, представлены на рис. 1. Для образца, компактированного при давлении 100 МРа, максимум ImZ заметно смещен в низкочастотную сторону по сравнению с положениями максимумов, соответствующих образцам, компактированным при минимальном и более высоких давлениях (рис. 1,а). Амплитуда макси- мума наибольшая для образца, компактированного при минимальном давле- нии. Но в области высоких частот различие величин ImZ для разных образ- цов постепенно уменьшается. Подобное поведение в высокочастотной области имеет также частотная зависимость ReZ (рис. 1,б). Однако в низкочастотной области отсутствуют ярко выраженные максимумы, появляются участки с мало изменяющейся величиной ReZ, что особенно заметно для образца, компактированного при давлении 500 МРа и более. Экспериментальные частотные зависимости ImZ и ReZ, измеренные при фиксированной температуре нагрева образцов, были использованы для построения годографов − зависимости ImZ от ReZ. Как известно из теории Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 71 а б Рис. 1. Частотные зависимости ImZ (а) и ReZ (б) для образцов, компактированных гидростатическим давлением P, MPa: ■ − 10, □ − 100, ▲ − 250, ○ − 500. Температу- ра измерения 553 K электрических цепей, годографу в виде двух правильных полуокружностей соответствует эквивалентная схема, состоящая из двух последовательно включенных резисторов, шунтированных конденсаторами. В исследованном диапазоне температур годографы образцов, компакти- рованных при разных давлениях, имеют вид двух слегка деформированных полуокружностей с центрами, лежащими ниже оси абсцисс (рис. 2). Откло- нение вида годографов образцов от теоретической формы говорит о том, что для моделирования частотных свойств образцов необходимо использовать более сложную эквивалентную схему. Первая от начала координат слабо выраженная часть полуокружности (рис. 2) регистрируется в высокочастотной области спектра и является графическим отображением процесса миграции основных носителей заряда (анионных ва- кансий кислорода) в «объеме» зерен [3]. Присутствие этой полуокружности обусловлено наличием в эквивалентной схеме параллельно соединенных рези- стора Rvol и частотно-зависимого элемента Pvol(ω) [4], моделирующих процессы транспорта электрических зарядов в «объеме» зерен. Величина Rvol может быть найдена экстраполяцией полуокружности до пересечения с осью абсцисс. Вторая, ярко выраженная деформированная полуокружность со смещен- ным относительно оси абсцисс центром, регистрируется в низко- частотной области спектра. В экви- валентной электрической схеме ей соответствует параллельно соеди- ненные резистор Rgb и частотно- зависимый элемент Pgb(ω), модели- рующие процессы переноса заря- дов в межзеренных прослойках [3]. Импеданс частотно-зависимых элементов Pvol(ω) и Pgb(ω) в приня- той эквивалентной схеме можно представить в виде [4]: Рис. 2. Годографы для образцов, компак- тированных гидростатическим давлением P, MPa: - - - − 10, ···· − 100,  − 250, - · - · - − 500. Температура измерения 553 K Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 72 Z = Z0(iω)−N, где i – мнимая единица, ω – круговая частота, N – показатель, величина ко- торого зависит от степени однородности (по размеру кристаллитов и порис- тости межкристаллитных прослоек) электрофизических свойств исследуе- мой керамики. При идеальной полуокружности (N = 1) элементы Pvol(ω) и Pgb(ω) имеют частотные свойства, аналогичные конденсаторам. Для высокочастотной полуокружности, соответствующей свойствам «объема» кристаллитов керамики, показатель Nvol можно найти по наклону частотных зависимостей логарифма отношения мнимой составляющей им- педанса к квадрату его модуля в высокочастотной области, в которой импе- данс измерительной ячейки определяется электрическими релаксационными процессами в «объеме» зерен. Экспериментальные данные для образцов, компактированных при различных давлениях, приведены на рис. 3,а. Соот- ветствующие зависимости имеют одинаковый угол наклона (в пределах по- грешности эксперимента), из чего следует, что гидростатическое давление, приложенное при компактировании порошка, существенно не влияет на од- нородность электрофизических свойств зерен керамики. Аналогичный показатель для межзеренных прослоек Ngb можно опреде- лить по наклону частотных зависимостей логарифма отношения ImZ к квад- рату его модуля в области частот, в которой импеданс измерительной ячей- ки определяется электрическими релаксационными процессами на межзе- ренных прослойках поликристаллического образца. Экспериментальные данные для тех же образцов приведены на рис. 3,б. Названные зависимости имеют заметно различающиеся углы наклона, из чего следует, что однород- ность электрофизических свойств межзеренных прослоек зависит от давле- ния, приложенного при компактировании наноразмерного порошка. а б Рис. 3. Высоко- (а) и низкочастотные (б) зависимости логарифма отношения мни- мой составляющей импеданса к квадрату его модуля для образцов, компактирован- ных гидростатическим давлением P, MPa: ◊ – 10, □ – 100, × – 250, ○ – 500. Темпе- ратура измерения 553 K Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 73 Рис. 3 дает возможность вычис- лить величины показателей Nvol и Ngb для образцов, компактированных при различном гидростатическом дав- лении. Результаты таких вычислений представлены на рис. 4, на котором отчетливо видно различие поведения Nvol и Ngb в указанном диапазоне дав- лений. Величина Nvol = 0.9 в пределах погрешности измерений не зависит от давления, тогда как Ngb имеет мини- мум при давлении 100 MPa. Отклонение от единицы величин показателей Nvol и Ngb, вычисленных из экспериментальных данных, ука- зывает на то, что простая эквива- лентная схема, состоящая из парал- лельно соединенных резисторов и конденсаторов, не точно моделирует час- тотно-зависимые процессы переноса носителей зарядов в кристаллитах и межкристаллитных прослойках керамических образцов. Диффузионные движения ионов кислорода в кристаллической решетке, как известно, обусловливают высокую ионную проводимость в стабилизи- рованном диоксиде циркония. Для определения влияния давления компак- тирования наноразмерного порошка на эту проводимость была рассчитана удельная проводимость σ в диапазоне температур 553–673 K по формуле σ = L/RvolS, где L − толщина образца, S − площадь контакта [5]. Значения Rvol рассчитывали из частотно-независимых значений ReZ. Результаты этих вычислений приведены на рис. 5. Температур- ные зависимости внутризеренной ионной проводимости удовлетво- ряли известному уравнению Арре- ниуса−Френкеля σ = σ0exp(−δH/kT). Это позволило определить пара- метры ионного переноса в области температур 553–673 K, энтальпию активации миграции (δH ≈ 1 eV) и величины предэкспоненциальных множителей σ0, пропорциональные концентрации анионных вакансий. Энергия активации ионной прово- димости равняется энергии мигра- ции кислородной вакансии, а Рис. 4. Барические зависимости вели- чины показателей однородности Nvol () и Ngb (····) для образцов, компакти- рованных гидростатическим давлением. Температура измерения 553 K Рис. 5. Температурные зависимости внут- ризеренной проводимости для образцов, компактированных гидростатическим дав- лением P, MPa: ◊ – 10, □ – 100, × – 250, ○ – 500 Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 74 увеличение проводимости обусловлено увеличением концентрации ва- кансий почти в три раза для образцов, компактированных при давлении 500 MPa, по сравнению с образцами, компактированными при 10 MPa. При температуре 653 K ионная проводимость σ в зависимости от вели- чины гидростатического давления при компактировании наноразмерно- го порошка изменяется от 1.7·10−5 S/cm до 4.1·10−5 S/cm. Выводы 1. Показано, что метод импедансной спектроскопии позволяет опреде- лять степень однородности электрофизических свойств кристаллитов и межкристаллитных прослоек в керамике, спеченной из нанопорошков ZrO2 + + 3 mol% Y2O3. 2. Обнаружено немонотонное поведение степени однородности электро- физических свойств межкристаллитных прослоек в керамике в зависимости от гидростатического давления компактирования нанокристаллического по- рошка диоксида циркония. При увеличении давления от 10 до 100 МРа на- блюдается снижение этой степени до 0.58 с последующим возрастанием до 0.78 при давлении 500 МРа. 3. Обнаружено увеличение ионной проводимости в «объеме» кристалли- тов керамики при повышении давления компактирования нанокристалличе- ского порошка диоксида циркония. При давлении компактирования больше 500 МРа ионная проводимость спеченной керамики достигает величины, ха- рактерной для монокристаллов диоксида циркония. 4. Установлено, что увеличение ионной проводимости в образцах кера- мики обусловлено ростом концентрации анионных вакансий в «объеме» кристаллитов почти в три раза при увеличении давления компактирования порошка до 500 MPa по сравнению с образцами, компактированными при минимальном давлении 10 МРа. 1. J.R. Macdonald, Impedance Spectroscopy Emphasizing Solid Materials and Systems, Wiley, New York, Chichester, Brisbane, Toronto, Singapore (1987). 2. Ю.З. Агамалов, Д.Ф. Бобылев, В.Ю. Кнеллер, Датчики и системы № 5, 14 (2004). 3. A. Cheikh, A. Madani, A. Touati, H. Boussetta, C. Monty, J. Eur. Ceram. Soc. 21, 1837 (2001). 4. J. Ross Macdonald, Solid State Ionics 13, 147 (1984). 5. Jianghong Gong, Ying Li, Zhongtai Zhang, Zilong Tang, J. Am. Ceram. Soc. 83, 648 (2000). Физика и техника высоких давлений 2006, том 16, № 3 75 V.V. Tokiy, B.I. Perekrestov, E.V. Kuzmin, I.A. Danylenko, T.E. Konstantinova, N.V. Tokiy IMPEDANCE SPECTROSCOPY OF CERAMICS BASED ON NANOCRYSTALLINE ZrO2 + 3 mol% Y2O3 POWDERS COMPACTED BY HYDROSTATIC PRESSURE The impedance spectroscopy method has been used to investigate ionic conductivity of ceramics prepared from nanocrystalline zirconia powder compacted by hydrostatic pres- sure. It has been found that conductivity of the ceramics increases with the compacting pressure. Energy of ionic-conductivity activation equals the energy of oxygen-vacancy migration. It has been concluded that conductivity increases due to the growth of vacancy concentration. Fig. 1. Frequency dependences of ImZ (а) and ReZ (б) for samples compacted by hydro- static pressure P, MPa: ■ − 10, □ − 100, ▲ − 250, ○ − 500. Temperature of measurement 553 K Fig. 2. Loci for specimens compacted by hydrostatic pressure P, MPa: - - - − 10, ···· − 100,  − 250, - · - · - − 500. Temperature of measurement 553 K Fig. 3. High-frequency (а) and low-frequency (б) dependences of the logarithm of ratio of the imaginary impedance component to its modulus squared for samples compacted by hydrostatic pressure P, MPa: ◊ – 10, □ – 100, × – 250, ○ – 500. Temperature of meas- urement 553 K Fig. 4. Pressure dependences of the value of uniformity indices Nvol () and Ngb (····) for samples compacted by hydrostatic pressure. Temperature of measurement 553 K Fig. 5. Temperature dependences of intragrain conductivity for samples compacted by hydrostatic pressure P, MPa: ◊ – 10, □ – 100, × – 250, ○ – 500

Импедансная спектроскопия керамики на основе нанокристаллических порошков ZrO₂ + 3 mol% Y₂O₃, компактированных гидростатическим давлением

Репозитарії

Схожі ресурси