Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях
Проведен анализ изменения транспортных свойств серии самодопированных манганитов лантана LaxMnO₃ (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и 0.815) при увеличении внешнего гидростатического давления. Обнаружено, что для образцов с х = 1.0; 0.97 и 0.94 транспортные свойства при низких температурах определяются в ос...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Datum: | 2008 |
| Hauptverfasser: | , , , , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2008
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70418 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях / В.А. Бородин, В.Д. Дорошев, В.И. Каменев, А.С. Мазур, Т.Н. Тарасенко, А.И. Товстолыткин, С.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 24-31. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859983051204853760 |
|---|---|
| author | Бородин, В.А. Дорошев, В.Д. Каменев, В.И. Мазур, А.С. Тарасенко, Т.Н. Товстолыткин, А.И. Труханов, С.В. |
| author_facet | Бородин, В.А. Дорошев, В.Д. Каменев, В.И. Мазур, А.С. Тарасенко, Т.Н. Товстолыткин, А.И. Труханов, С.В. |
| citation_txt | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях / В.А. Бородин, В.Д. Дорошев, В.И. Каменев, А.С. Мазур, Т.Н. Тарасенко, А.И. Товстолыткин, С.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 24-31. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | Проведен анализ изменения транспортных свойств серии самодопированных манганитов лантана LaxMnO₃ (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и 0.815) при увеличении внешнего гидростатического давления. Обнаружено, что для образцов с х = 1.0; 0.97 и 0.94 транспортные свойства при низких температурах определяются в основном эффектом спин-зависимого туннелирования носителей заряда. Для образцов с х = 0.90 и 0.815 указанные свойства описаны в рамках простой перколяционной модели, параметры для расчета которой взяты из экспериментальных данных магнитных, транспортных и резонансных исследований. Установлено, что для образцов с х = 0.90 и 0.815 при высоких давлениях основной причиной возрастания проводимости является не увеличение объема фазы, обладающей металлическим типом проводимости, а уменьшение величины удельного сопротивления данной фазы.
Transport properties change for a series of self-doped lanthanum manganites Lax-MnO₃ (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 and 0.815) at the increase of external hydrostatic pressure have been analysed. It has been found that transport properties of samples with x = 1.0; 0.97 and 0.94 at low temperatures are determined mainly by the effect of charge carrier spin-depended tunneling. For samples with x = 0.90 and 0.815 the properties are described within the framework of simple percolation model, the necessary parameters were taken from experimental information on magnetic, transport and resonance investigations. It is stated that for samples with x = 0.90 and 0.815 under high pressures the conductivity growth is not due to the increase of the volume of phase possessing the metallic type of conductivity, but to the decrease of resistivity magnitude for this phase.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:26:53Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
24
PACS: 72.20.–i, 75.47.Lx, 76.60.–k
В.А. Бородин1, В.Д. Дорошев1, В.И. Каменев1, А.С. Мазур1,
Т.Н. Тарасенко1, А.И. Товстолыткин2, С.В. Труханов3
ИЗМЕНЕНИЕ ТРАНСПОРТНЫХ СВОЙСТВ СИСТЕМЫ LaxMnO3
ПРИ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ
1Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины
ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 83114, Украина
2Институт магнетизма НАН Украины
пр. Вернадского, 36б, г. Киев, 03680, Украина
3Государственное научно-производственное объединение «Научно-практический
центр НАН Беларуси по материаловедению»
ул. П. Бровки, 19, г. Минск, 220072, Беларусь
Статья поступила в редакцию 30 мая 2008 года
Проведен анализ изменения транспортных свойств серии самодопированных ман-
ганитов лантана LaxMnO3 (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и 0.815) при увеличении внешне-
го гидростатического давления. Обнаружено, что для образцов с х = 1.0; 0.97 и
0.94 транспортные свойства при низких температурах определяются в основном
эффектом спин-зависимого туннелирования носителей заряда. Для образцов с х =
= 0.90 и 0.815 указанные свойства описаны в рамках простой перколяционной мо-
дели, параметры для расчета которой взяты из экспериментальных данных маг-
нитных, транспортных и резонансных исследований. Установлено, что для образ-
цов с х = 0.90 и 0.815 при высоких давлениях основной причиной возрастания про-
водимости является не увеличение объема фазы, обладающей металлическим ти-
пом проводимости, а уменьшение величины удельного сопротивления данной фазы.
1. Введение
Пристальный интерес к составам на основе манганита лантана LaMnO3
связан с тесной корреляцией магнитных, транспортных и структурных
свойств [1–3]. Присущие исходному соединению свойства сильно изменя-
ются при замещении ионов лантана на двухвалентные ионы редкоземельных
металлов, что приводит к возникновению ионов Mn4+ и обменного взаимо-
действия. Изменения валентности ионов Mn можно добиться, кроме легиро-
вания двухвалентными ионами, также изменением стехиометрии состава за
счет вакансий в катионной подрешетке. Влияние внешних высоких гидро-
статических давлений на свойства самодопированных манганитов лантана
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
25
описано в работах [4,5]. В указанных работах увеличение проводимости об-
разцов при наложении внешнего гидростатического давления связывается в
основном с ростом объема проводящей фазы, при этом считается, что внут-
ренние свойства фаз остаются неизменными.
Целью данной работы является объяснение особенностей температурных за-
висимостей удельного сопротивления ρ(Т) серии самодопированных манганитов
LaxMnO3 с ростом нестехиометрии при нормальном и высоких давлениях.
2. Эксперимент
Серия поликристаллических образцов LaxMnO3 (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и
0.815) синтезирована по стандартной керамической технологии. Магнитные,
резонансные и транспортные свойства изучены в работе [6].
Поверхность излома исследованной серии образцов протестирована методом
сканирующей электронной микроскопии (SEM). С уменьшением содержания
лантана эволюция микроструктуры образцов проявляется в росте среднего раз-
мера гранул от мезо- (менее 1 μm) до микроскопического (более 2 μm). Для х =
= 1.0 и 0.97 наблюдаются отдельные зерна, часто с хорошо выраженной огран-
кой, поверхность соприкосновения которых мала. У образца с х = 0.94 поверх-
ность контакта отдельных зерен увеличивается, можно наблюдать некую «лаби-
ринтную» структуру для линий тока. В микроструктуре образцов c х = 0.90 и
0.815 уже можно выделить «бесконечные» пути для протекания тока. Такое по-
ведение микроструктуры образцов, синтезированных при одинаковой темпера-
туре, можно объяснить, опираясь на выводы работы [7], облегчением диффузии
ионов лантана, что является главным фактором, определяющим микроструктуру.
Форма зависимости ρ(Т) плавно изменяется от активационной (x = 1;
0.97) до хорошо выраженной двухпиковой (x = 0.90; 0.815). Наложение вы-
соких (до 12 kbar) давлений приводит к общему росту проводимости, а в
случае ферромагнитного образца x = 0.94 изменяет характер проводимости с
полупроводникового на металлический.
На основании SEM-исследований мы можем предположить, что роль
межгранульного туннелирования в транспортных свойствах синтезирован-
ных образцов будет ослабевать по мере уменьшения содержания лантана [8].
3. Результаты
Для описания экспериментальной зависимости ρ(Т) в настоящей ра-
боте была использована теоретическая зависимость сопротивления
двухфазной среды, полученная в рамках перколяционной модели и экс-
периментально проверенная на большом числе микроскопических би-
нарных сред в [9,10]. Зависимость [9] связывает результирующее удельное
сопротивление среды ρ с удельными сопротивлениями двух фаз: ферро-
магнитной (ρf) и парамагнитной (ρp), их относительными объемами φf и φp,
а также двумя параметрами – критическим объемом металлической (фер-
ромагнитной) фазы c
fϕ , отвечающим перколяции, и коэффициентом формы
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
26
а б
в г
Рис. 1. Расчетные (сплошная линия) и
экспериментальные (точки) темпера-
турные зависимости удельного сопро-
тивления при различных значениях
концентрации, давления и параметра
уширения фазового перехода d:
а – х = 0.94, P = 0 kbar, d: 1 – 0.12, 2 –
0.11, 3 – 0.1; В = 0.0268, С = 0.0779, А =
= 0.000744, E = 7.854;
б – х = 0.94, P = 12 kbar, d: 1 – 0.08, 2 –
0.07, 3 – 0.06; В = 0.0132, С = 0.0306, А =
= 0.000571, Е = 7.621;
в – х = 0.90, P = 0 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.10, 3 – 0.09, 4 – 0.08, 5 – 0.07; В = 0.0268,
С = 0.0779, А = 0.000735, Е = 6.801;
г – х = 0.90, P = 11 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.10, 3 – 0.09, 4 – 0.08, 5 – 0.06; В =
= 0.0093, С = 0.0286, А = 0.000782, Е = 5.988;
д – х = 0.815, Р = 0 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.09, 3 – 0.07, 4 – 0.05; В = 0.0071, С =
= 0.0315, А = 0.000692, Е = 6.352
диспергированных металлических включений L (форма металлических ка-
пель принята сферической, т.е. L = 1/3).
В обозначениях [10] при ϕf + ϕp = 1, ρf << ρp это уравнение имеет вид
д
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
27
1/1/1/ 1/
1/ 1/ 1/1/
( )(1 )( )
0
ggg g
ff p f
g g gg
p fk k
ϕ ρ − ρ− ϕ ρ − ρ
+ =
ρ + ρ ρ + ρ
, (1)
где
1 1
;
1
C C
f f
C
f
k = g =
L
− ϕ − ϕ
−ϕ
.
Для нахождения расчетной зависимости ρ(Т) изученных образцов будем
использовать экспериментальные зависимости ρf(Т) = B + + CT2 и ρp(Т) =
ATexp(E/T) двух фаз (коэффициенты представлены на рис. 1), а также най-
денное экспериментально критическое значение C
fφ [6], отвечающее перколя-
ции в исследованной системе манганитов:
[ ]{ }0( ) 1 exp ( ) /f f C CT T T T dϕ = ϕ − − при T < TC;
ϕf(T) = 0 при T > TC.
Здесь d – параметр, характеризующий ширину магнитного фазового перехо-
да, d << 1. Этот параметр при расчете варьировался. Предельный объем
ферромагнитной металлической фазы при низких температурах 0
fϕ = 0.25;
0.43; 0.46; 0.49 и 0.46 соответственно при х = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и 0.815.
Для оценки коэффициентов B и C именно ферромагнитной фазы исполь-
зовали асимптотическое выражение
0
exp (1 ) 1
g
f
f f
k
k
⎡ ⎤ϕ + −
⎢ ⎥ρ = ρ
⎢ ⎥⎣ ⎦
, (3)
вытекающее из (2) при условии ρp >> ρ, которое хорошо выполняется в об-
ласти низких температур Т < 140 K для x = 0.815 и 0.90. Поскольку для об-
разца с х = 0.94 не выполняется условие ρp >> ρ при низких температурах и
не соблюдается квадратичный закон для ρ(Т), невозможно восстановить за-
висимость ρf(T). Поэтому в расчетах для этого образца использовали значе-
ния коэффициентов B и C ближайшего к нему образца c х = 0.90.
На рис. 1,в сопоставлены результаты расчета с экспериментальной зави-
симостью ρ(Т) этого образца с х = 0.90 при нормальном давлении. Видно,
что расчетные зависимости при d = 0.09–0.1 наиболее близки к экспери-
ментальной в отношении как положения низкотемпературного максимума
ρ(Т), так и его величины. Несколько завышенное расчетное значение ρ(ТС)
наиболее естественно объясняется размытием фазового перехода и присут-
ствием небольшой доли ферромагнитной фазы при T ≥ ТС. Таким образом,
в случае образца с х = 0.90 подтвердилось предположение, сделанное на
основании SEM-исследования, что ввиду больших размеров гранул роль
межгранульного переноса заряда в транспортных свойствах не будет пре-
валирующей.
(2)
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
28
На рис. 1,д представлены результаты аналогичного сопоставления для
образца с х = 0.815. Видно, что расчетная зависимость ρ(Т) при значении d =
= 0.05 качественно отвечает экспериментальной, однако количественное со-
ответствие несколько хуже, чем в случае образца c х = 0.90. Хотя образец с
х = 0.815 имеет еще более крупные гранулы, чем с х = 0.90, существует при-
чина, объясняющая ухудшение соответствия между экспериментом и расче-
том – это возможная химическая неоднофазность образца с х = 0.815 и зна-
чительная неопределенность значения 0
fϕ . Отметим, что значения парамет-
ра ширины перехода d = 0.09–0.1 для х = 0.90 и d = 0.05 для х = 0.815 хорошо
соответствуют тому факту, что фазовый переход становится резче при
уменьшении содержания лантана [6].
Сравнение результатов расчета ρ(Т) и эксперимента для образца с х = 0.94
показано на рис. 1,a. Наилучшее согласие в диапазоне температур 130–300 K
наблюдается при значении d = 0.11. При температуре Кюри ТС = 205 K как в
расчете, так и в эксперименте отмечается лишь незначительный горбик за-
висимости ρ(Т), а сама зависимость при температуре ниже ТС вплоть до
~ 130 K имеет полупроводниковый характер. Однако при низких температу-
рах различие эксперимента и расчета очень существенное – вместо пологого
плато расчет при всех разумных значениях d показывает резкую «металли-
зацию» двухфазной системы, в результате чего расчетные и эксперимен-
тальные значения ρ отличаются в 5 раз. Нам представляется, что такое несо-
ответствие объясняется именно большей ролью межгранульных процессов
переноса в этом образце.
Рассмотрим, в какой мере перколяционная модель адекватно описывает
зависимость ρ(Т) при высоких гидростатических давлениях. Сравнение кон-
центрационных зависимостей ρ–1(La/Mn) при 77 K, отвечающих нормально-
му и высокому (~ 11.5 kbar) давлению показывает [6], что перколяционный
предел под давлением не изменился и отвечает отношению La/Mn ≈ 0.95.
Это, однако, не означает, что перколяции соответствует то же значение C
fϕ =
= 0.45, которое было оценено по результатам измерений намагниченности
при нормальном давлении. Экспериментально достаточно надежно установ-
лено, что в манганитах даже при умеренно высоких (~ 10 kbar) давлениях
кроме заметного роста ТС происходит существенное изменение намагничен-
ности насыщения MS, которое при низких температурах приписывается рос-
ту объема ферромагнитной фазы [11,12]. Поэтому в расчетах будем варьи-
ровать помимо параметра d также параметры C
fϕ и 0
fϕ , опираясь в оценках
приращений их значений под давлением на данные работ [11,12].
Расчеты показывают, что наилучшее качественное и количественное со-
гласие с экспериментом достигается при одновременном увеличении C
fϕ и
0
fϕ в пределах 5–10%. На рис. 1,г представлены результаты расчета для х =
= 0.90 при 0 0/ / 0.05C C
f f f fΔϕ ϕ = Δϕ ϕ = вместе с экспериментальной зависи-
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
29
мостью при Р = 11 kbar. Расчетные зависимости наиболее близки к экспери-
ментальным при значениях d = 0.10–0.11. Небольшое увеличение параметра
уширения перехода по сравнению со случаем нормального давления объяс-
няется неизбежной негидростатичностью давления при низких температурах
в камерах типа цилиндр–поршень. Отметим, что соответствие существенно
ухудшается, если учитывать только приращение 0
fϕ , не изменяя C
fϕ относи-
тельно его значения при нормальном давлении. Неудовлетворительный ре-
зультат получается и в том случае, если считать, что при нормальном давле-
нии сопротивление ферромагнитной фазы описывается коэффициентами B и
C, а при высоком – сохраняется C
fϕ и изменяется лишь значение концентра-
ции ферромагнитной фазы 0
fϕ .
Следовательно, для образца с х = 0.90 перколяционная модель вполне
удовлетворительно объясняет влияние высокого давления на транспортные
свойства образца с х = 0.90 при одновременном изменении как концентра-
ции ферромагнитной фазы, так и ее удельного сопротивления. (Если при-
нять 0 0/f fΔϕ ϕ = 0.05, величина остаточного сопротивления B уменьшается
почти в 3 раза по сравнению с нормальным давлением).
Для образца с х = 0.94 энергия активации под давлением не уменьшает-
ся. Расчеты ρ(Т) по принятому алгоритму не показывают удовлетворитель-
ного соответствия с экспериментальными данными при P = 12 kbar (рис.
1,б). Дополнительный низкотемпературный максимум ρ(Т) при значениях
d ≥ 0.1 в несколько раз превышает экспериментальную величину по ампли-
туде, меньшие же значения параметра уширения d не имеют физического
смысла. Это вытекает как из результата расчета при нормальном давлении
(рис. 1,a), так и из оценки ширины фазового перехода по результатам из-
мерения магнитной восприимчивости [6]. Следовательно, как при нор-
мальном, так и при высоком давлении зависимость ρ(Т) образца с х = 0.94
неудовлетворительно описывается перколяционной моделью, что под-
тверждает существенную роль межгранульного туннелирования в этом об-
разце с малыми размерами кристаллитов. Сильная металлизация образца с
х = 0.94 под давлением обусловлена, по-видимому, не столько изменением
удельного сопротивления вещества в объеме кристаллитов, сколько измене-
ниями свойств межгранульных барьеров, вызывающими увеличение веро-
ятности туннелирования.
4. Выводы
Повышение степени нестехиометрии состава при сохранении одинако-
вых условий синтеза вызывает рост размеров кристаллитов, составляющих
получаемые образцы. Это приводит к тому, что для образцов, близких к
стехиометрическому составу (х = 1; 0.97, 0.94), основную роль в транс-
портных свойствах при низких температурах играет межгранульное тунне-
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
30
лирование носителей тока, а для образцов с большей нестехиометрией (х =
0.90 и 0.815) этот механизм практически не применим. Сравнение экспе-
риментальных и теоретических зависимостей ρ(Т), полученных при разных
давлениях, позволило установить, что при высоких давлениях основной
причиной возрастания проводимости сильнодопированных образцов явля-
ется не увеличение (~ 5%) объема фазы, обладающей металлическим ти-
пом проводимости, а уменьшение (в 3 раза) величины удельного сопротив-
ления данной фазы.
1. В.М. Локтев, Ю.Г. Погорелов, ФНТ 26, 231 (2000).
2. Э.Л. Нагаев, УФН 166, 833 (1996).
3. E. Dagotto, T. Hotta, A. Moreo, Phys. Rep. 344, 1 (2001).
4. V. Markovich, E. Rozenberg, G. Gorodetsky, M. Greenblatt, W.H. McCarroll, Phys.
Rev. B63, 054423 (2001).
5. С.В. Труханов, И.О. Троянчук, А.В. Труханов, И.М. Фита, А.Н. Васильев, A. Maignan,
H. Szymczak, Письма в ЖЭТФ 83, 36 (2006).
6. В.А. Бородин, В.Д. Дорошев, В.И. Каменев. А.С. Мазур, Т.Н. Тарасенко, ФТВД
17, № 1, 52 (2007).
7. J.A.M. van Roosmalen, E.H.P. Cordfunke, J.P.P. Huijsmans, Sol. St. Ionics 66, 285 (1994).
8. N. Zhang, W. Ding, W. Zhong, D. Xing, Y. Du, Phys. Rev. B56, 8138 (1997).
9. D.S. McLachlan, J. Phys. C20, 865 (1987).
10. А.И. Товстолыткин, А.Н. Погорелый, С.М. Ковтун, ФНТ 25, 1282 (1999).
11. I.M. Fita, R. Szymczak, M. Baran, V. Markovich, R. Puzniak, A. Wisniewski, S.V. Shir-
yaev, V.N. Varyukhin, H. Szymczak, Phys. Rev. B68, 014436 (2003).
12. С.В. Труханов, И.О. Троянчук, А.В. Труханов, И.М. Фита, А.Н. Васильев, A. Maignan,
H. Szymczak, Письма в ЖЭТФ 83, 36 (2006).
V.A. Borodin, V.D. Doroshev, V.I. Kamenev, A.S. Mazur, T.N. Tarasenko, A.I. Tovstolytkin,
S.V. Trukhanov
CHANGE OF LaxMnO3 SYSTEM TRANSPORT PROPERTIES
UNDER HIGH PRESSURE
Transport properties change for a series of self-doped lanthanum manganites Lax-
MnO3 (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 and 0.815) at the increase of external hydrostatic
pressure have been analysed. It has been found that transport properties of samples
with x = 1.0; 0.97 and 0.94 at low temperatures are determined mainly by the effect of
charge carrier spin-depended tunneling. For samples with x = 0.90 and 0.815 the
properties are described within the framework of simple percolation model, the nec-
essary parameters were taken from experimental information on magnetic, transport
and resonance investigations. It is stated that for samples with x = 0.90 and 0.815 un-
der high pressures the conductivity growth is not due to the increase of the volume of
phase possessing the metallic type of conductivity, but to the decrease of resistivity
magnitude for this phase.
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
31
Fig. 1. Theoretical (solid line) and experimental (points) temperature dependences of re-
sistivity at different values of concentration, pressure and parameter of phase transition
broadening d:
а – х = 0.94, P = 0 kbar, d: 1 – 0.12, 2 – 0.11, 3 – 0.1; В = 0.0268, С = 0.0779, А =
= 0.000744, E = 7.854;
б – х = 0.94, P = 12 kbar, d: 1 – 0.08, 2 – 0.07, 3 – 0.06; В = 0.0132, С = 0.0306, А =
= 0.000571, Е = 7.621;
в – х = 0.90, P = 0 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.10, 3 – 0.09, 4 – 0.08, 5 – 0.07; В = 0.0268,
С = 0.0779, А = 0.000735, Е = 6.801;
г – х = 0.90, P = 11 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.10, 3 – 0.09, 4 – 0.08, 5 – 0.06; В =
= 0.0093, С = 0.0286, А = 0.000782, Е = 5.988;
д – х = 0.815, Р = 0 kbar, d: 1 – 0.11, 2 – 0.09, 3 – 0.07, 4 – 0.05; В = 0.0071, С =
= 0.0315, А = 0.000692, Е = 6.352
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-70418 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:26:53Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Бородин, В.А. Дорошев, В.Д. Каменев, В.И. Мазур, А.С. Тарасенко, Т.Н. Товстолыткин, А.И. Труханов, С.В. 2014-11-04T18:44:02Z 2014-11-04T18:44:02Z 2008 Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях / В.А. Бородин, В.Д. Дорошев, В.И. Каменев, А.С. Мазур, Т.Н. Тарасенко, А.И. Товстолыткин, С.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 24-31. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 72.20.–i, 75.47.Lx, 76.60.–k https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70418 Проведен анализ изменения транспортных свойств серии самодопированных манганитов лантана LaxMnO₃ (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 и 0.815) при увеличении внешнего гидростатического давления. Обнаружено, что для образцов с х = 1.0; 0.97 и 0.94 транспортные свойства при низких температурах определяются в основном эффектом спин-зависимого туннелирования носителей заряда. Для образцов с х = 0.90 и 0.815 указанные свойства описаны в рамках простой перколяционной модели, параметры для расчета которой взяты из экспериментальных данных магнитных, транспортных и резонансных исследований. Установлено, что для образцов с х = 0.90 и 0.815 при высоких давлениях основной причиной возрастания проводимости является не увеличение объема фазы, обладающей металлическим типом проводимости, а уменьшение величины удельного сопротивления данной фазы. Transport properties change for a series of self-doped lanthanum manganites Lax-MnO₃ (x = 1.0; 0.97; 0.94; 0.90 and 0.815) at the increase of external hydrostatic pressure have been analysed. It has been found that transport properties of samples with x = 1.0; 0.97 and 0.94 at low temperatures are determined mainly by the effect of charge carrier spin-depended tunneling. For samples with x = 0.90 and 0.815 the properties are described within the framework of simple percolation model, the necessary parameters were taken from experimental information on magnetic, transport and resonance investigations. It is stated that for samples with x = 0.90 and 0.815 under high pressures the conductivity growth is not due to the increase of the volume of phase possessing the metallic type of conductivity, but to the decrease of resistivity magnitude for this phase. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях Зміна транспортних властивостей системи LaxMnO₃ при високих тисках Change of LaxMnO₃ system transport properties under high pressure Article published earlier |
| spellingShingle | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях Бородин, В.А. Дорошев, В.Д. Каменев, В.И. Мазур, А.С. Тарасенко, Т.Н. Товстолыткин, А.И. Труханов, С.В. |
| title | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях |
| title_alt | Зміна транспортних властивостей системи LaxMnO₃ при високих тисках Change of LaxMnO₃ system transport properties under high pressure |
| title_full | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях |
| title_fullStr | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях |
| title_full_unstemmed | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях |
| title_short | Изменение транспортных свойств системы LaxMnO₃ при высоких давлениях |
| title_sort | изменение транспортных свойств системы laxmno₃ при высоких давлениях |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70418 |
| work_keys_str_mv | AT borodinva izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT doroševvd izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT kamenevvi izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT mazuras izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT tarasenkotn izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT tovstolytkinai izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT truhanovsv izmenenietransportnyhsvoistvsistemylaxmno3privysokihdavleniâh AT borodinva zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT doroševvd zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT kamenevvi zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT mazuras zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT tarasenkotn zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT tovstolytkinai zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT truhanovsv zmínatransportnihvlastivosteisistemilaxmno3privisokihtiskah AT borodinva changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT doroševvd changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT kamenevvi changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT mazuras changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT tarasenkotn changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT tovstolytkinai changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure AT truhanovsv changeoflaxmno3systemtransportpropertiesunderhighpressure |