Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии
Представлены результаты измерений с помощью методики ЯМР спин-эхо времени продольной и поперечной релаксации протонов воды во влагонасыщенных образцах природных сорбентов – ископаемых углей с целью исследования их пористой структуры. Сделаны выводы относительно возможности использования приближения...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Дата: | 2008 |
| Автори: | , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2008
|
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70428 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии / Т.А. Василенко, А.К. Кириллов, Г.А. Троицкий, А.Н. Молчанов, Г.П. Стариков // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 128-136. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860047109791678464 |
|---|---|
| author | Василенко, Т.А. Кириллов, А.К. Троицкий, Г.А. Молчанов, А.Н. Стариков, Г.П. |
| author_facet | Василенко, Т.А. Кириллов, А.К. Троицкий, Г.А. Молчанов, А.Н. Стариков, Г.П. |
| citation_txt | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии / Т.А. Василенко, А.К. Кириллов, Г.А. Троицкий, А.Н. Молчанов, Г.П. Стариков // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 128-136. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | Представлены результаты измерений с помощью методики ЯМР спин-эхо времени продольной и поперечной релаксации протонов воды во влагонасыщенных образцах природных сорбентов – ископаемых углей с целью исследования их пористой структуры. Сделаны выводы относительно возможности использования приближения быстрой релаксации для определения механизма и основных характеристик процесса сорбции воды для исследованных сорбентов.
Results of spin-echo NMR measurements of the time of longitudinal and transverse relaxation of water protons in moisture-saturated samples of natural sorbents, such as fossil coals, are given and used for investigation of their porous structure. Conclusions have been made about a possible application of fast-relaxation approximation to determine the mechanism and basic characteristics of water sorption processes.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:58:21Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
128
PACS: 82.56.Ub, 81.05.Rm
Т.А. Василенко, А.К. Кириллов, Г.А. Троицкий, А.Н. Молчанов,
Г.П. Стариков
ИССЛЕДОВАНИЕ СТРУКТУРЫ ИСКОПАЕМЫХ УГЛЕЙ МЕТОДОМ
ЯМР-СПЕКТРОСКОПИИ
Институт физики горных процессов НАН Украины
ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 83114, Украина
Статья поступила в редакцию 14 марта 2008 года
Представлены результаты измерений с помощью методики ЯМР спин-эхо времени
продольной и поперечной релаксации протонов воды во влагонасыщенных образцах
природных сорбентов – ископаемых углей с целью исследования их пористой
структуры. Сделаны выводы относительно возможности использования прибли-
жения быстрой релаксации для определения механизма и основных характеристик
процесса сорбции воды для исследованных сорбентов.
Изучение пористых сред методами ЯМР-спектроскопии имеет достаточно
длительную историю, начиная с середины прошлого века [1]. Один из мето-
дов, который применяется в данной области – это методика спин-эхо CPMG
(Carr–Purcell–Meiboom–Gill), где используется последовательность ра-
диочастотных импульсов c интервалом между ними τ и с задержкой эхо-
сигнала 2τ.
Когда в качестве сорбата применяют воду, заключенную в поровом про-
странстве, измеряют зависимость амплитуды спин-эхо сигнала ЯМР ядер
водорода от времени задержки τ. Индивидуальные кривые магнитной спин-
спиновой релаксации протонов воды в диффузионном приближении имеют
экспоненциальную зависимость
2
( ) ( ) / (0) exp tA t M t M
T
⎛ ⎞
= = −⎜ ⎟
⎝ ⎠
. (1)
Время релаксации T2 определяется геометрически средней величиной между
поверхностной и объемной скоростями [2]:
2
1 1 11
b s
S S
T V T V T
λ λ⎛ ⎞= − +⎜ ⎟
⎝ ⎠
, (2)
где Tb и Ts – времена релаксации соответственно для объемной и поверхно-
стной частей жидкости; S и V – локальные площадь поверхности и объем,
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
129
занимаемый жидкостью в поре; λ – длина, представляющая протяженность
взаимодействия молекул сорбата с поверхностью, ответственного за увели-
чение скорости релаксации. Отношение ρ = λ/Ts (surface relaxivity) характе-
ризует силу взаимодействия молекул жидкости с поверхностью сорбента и
проницаемость поверхности для данной молекулы. Действительно, ρ → ∞
соответствует случаю идеально поглощающей поверхности, и бóльшая ве-
личина ρ означает более высокую проникающую способность сорбента [3].
Когда имеется некоторое распределение пор по размерам, из кривой ре-
лаксации можно получить усредненное значение времени релаксации [4]:
______
2 21 1
1 1ρ ρ
N Np p
j j j
j jj= j=
n S n S= = =
T T N V N V
⎛ ⎞
⎜ ⎟
⎝ ⎠∑ ∑ . (3)
В (3) суммирование проводится по номерам групп пор, nj/N – относительная
доля пор, имеющих площадь поверхности Sj и объем Vj. Поскольку молеку-
лы сорбируются в атмосфере, насыщенной парами жидкости, по всей по-
верхности пор, можно считать, что S = const. Изменяя влажность образца
последовательным просушиванием его при повышенной температуре, мож-
но по измеренному времени релаксации T2 определить произведение ρS.
При этом принимается, что ρ не зависит от размеров пор.
Действительно, если реализуется режим насыщения влагой в один слой,
то в выражении (2) поверхность S можно считать постоянной величиной.
Поэтому изменение объема V жидкости в порах при десорбции будет связа-
но с T2 линейной зависимостью [5]:
0
2 ( )
ρρw
mT w = w
S
⎛ ⎞
⎜ ⎟
⎝ ⎠
, (4)
где m0 – масса сухого образца сорбента, ρw – плотность сорбата. Выражение
в скобках является тангенсом угла зависимости T2 = T2(w) и позволяет вы-
числить произведение поверхности пор S и ρ. Для наших данных
принималась плотность насыщенных паров воды ρw = 3⋅10–2 kg/m3 при тем-
пературе 303 K.
В приближении быстрой релаксации (short time) [3] при спин-эхо спек-
троскопии пористых сред предполагается выполнение условия
0ρ>> /D t , (5)
где D0 – коэффициент самодиффузии воды в объеме, t – время измерения.
Тогда кривая намагниченности отклика среды на импульсное изменение
воздействия в малых объемах пор аппроксимируется зависимостью
1/ 2
0
0( ) / 1 2 ( )
p
D tSM t M = +O t
V
⎛ ⎞− ⎜ ⎟π⎝ ⎠
. (6)
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
130
Если
0ρ<< /D t , (7)
временная зависимость кривой намагниченности имеет вид
( )3/ 2
0( ) / 1 ρ
p
SM t M = t +O t
V
− . (8)
В настоящее время известны экспериментальные методы совместного оп-
ределения распределения пор, удельной поверхности сорбентов и ρ, тре-
бующие одновременного использования методик ЯМР, сорбционных мето-
дов или методов малоуглового рентгеновского и нейтронного рассеяний
[3,6,7]. Получаемые при этом величины ρ для исследуемых сорбентов нахо-
дятся в интервале ρ < 100 μm/s, что соответствует приближению (7). При
одновременном определении времени спин-спиновой T2 и спин-решеточной
T1 релаксации появляется возможность из экспериментальных данных по
релаксации в градиентном магнитном поле протонов воды, которой насы-
щен пористый материал, получить данные о диффузионной подвижности
воды в порах, а также удельную поверхность пор S/Vp и величину ρ [4].
Предполагается, что время поперечной (спин-спиновой) релаксации для
протонов воды T2 связано с параметрами порового пространства и градиен-
том магнитного поля G0 при ЯМР спин-эхо согласно [8] выражением
2 2 2
0
2
1 2
3p
S + DG
T V
≈ ρ γ τ , (8)
где γ – гиромагнитное отношение для протона, D – коэффициент самодиф-
фузии, τ – расстояние между импульсом и эхо-сигналом. Для условий экспе-
римента на установке спин-эхо ИФГП при индукции магнитного поля B =
= 0.4 T и постоянном градиенте G0 = 1.6 T/m второе слагаемое существенно
меньше первого, и им можно пренебречь. Тогда
2
1 ρ
p
S
T V
≈ . (9)
Следует также учитывать, что релаксация полного сигнала ЯМР зависит
как от молекул сорбата, связанных с поверхностью, так и от молекул, запол-
няющих объем пор. Поэтому T2 связано с объемным Tb и поверхностным Ts
временами поперечной релаксации равенством (2) или следующим
2
1 1 1
s b
= +
T T T
. (10)
Поскольку время релаксации жидкости при объемном заполнении пор
гораздо больше, чем время релаксации спинов у поверхности (Tb >> Ts), бу-
дет справедливо равенство Ts ≈ T2.
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
131
В наших измерениях величины T2 использовалась двухимпульсная мето-
дика (90°–τ–180°) спин-эхо, предложенная Г. Карром и И. Парселом [9].
Дополнительную информацию удается получить о структурных неодно-
родностях сорбентов, используя теорию фракталов [10]. Анализ двумерных
изображений структуры пористых материалов, полученных с помощью
атомного силового [11] и сканирующего [12] микроскопов, позволяет полу-
чить фрактальную размерность df иерархической структуры поверхности,
заключенную в интервале 1 < df < 2. Из двумерных изображений поверхно-
сти для области монофрактала линейных масштабов иерархической струк-
туры можно определить фрактальную размерность поверхности порового
пространства D, предполагая скейлинговое распределение пор по размерам
f(r) ∼ r–B, где f – плотность вероятности, B = D – 1, поскольку выполняется
равенство D = df + 1 [7] в области монофрактала линейных масштабов ие-
рархической структуры.
Если известны нижняя l и верхняя ξ границы области фрактальности, то
минимальный масштаб Lcg, на котором релаксируют спины в пространстве
пор, связан с временем релаксации равенством [10]:
2
2,short 0/cgT = L D , (11)
где
( ) 1Λ / D
cgL = l l − , (12)
0Λ /ρ= D , D0 – коэффициент самодиффузии воды. Часть намагниченности,
которая следует этому закону быстрой релаксации, определится из равенст-
ва 2( / ) D
cgf L −= ξ .
С помощью (11) и (12), зная наименьшее измеренное значение T2 при из-
менении влагонасыщенности сорбента, можно определить толщину слоя λ,
соответствующего традиционно
называемому приближению сорб-
ции монослоя. Толщину последне-
го находят по точке перегиба гра-
фика зависимости T2(w) (рис. 1).
Ранее, используя изображения
структуры ископаемых углей, были
определены характерные масштабы
фрактальности и фрактальная раз-
мерность иерархической структуры
поверхности, полученные с помо-
щью атомного силового микроско-
па [11]. Для исследуемых в данной
статье образцов углей марок Д
(длиннопламенный) и А (антрацит)
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
T 2/T
2
m
ax
W, %
Рис. 1. Зависимость времени спин-спино-
вой релаксации протонов воды в поровом
пространстве углей от влажности: ■ –
антрацит, • – уголь марки Д
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
132
интервалы линейных размеров 14–195 nm и 28–389 nm соответственно мож-
но рассматривать как монофрактал, где фрактальная размерность df ≅ const.
Значениям T2,short = 88 и 213 μs соответствуют характерные размеры Lcg ≈ 439
и 650 nm для образцов угля Д и А. Поэтому из (12) были определены значе-
ния ρ = 2.6·10–3 m/s и 7.3·10–4 m/s, что указывает на выполнение неравенства
(5) и позволяет использовать для кривой намагниченности M(t) приближе-
ние (6). Действительно, из (5) имеем верхнюю границу отрезка времени tc,
удовлетворяющего условию
0
2ρc
Dt <
⎛ ⎞
⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
, (13)
на котором выполняется приближение быстрой релаксации. Для антрацита
tc = 3.75·10–3 s, для угля Д tc = 3.05·10–4 s. Поэтому из коэффициента при t1/2
в уравнении (6) при известном значении коэффициента самодиффузии воды
D0 можно получить отношение поверхности пор к объему жидкости, запол-
няющей поры (S/V). Это отношение совпадает с отношением (S/V)p для пор,
если имеется насыщение сорбатом всего объема пор. Данные для отношения
S/V получены методом наименьших квадратов при логарифмировании зави-
симости (6). Поскольку из графика для T2(w) (рис. 1) известны значения
произведения Sρ, равные 0.587 и 2.27 m3/s соответственно для углей Д и А,
из полученных значений S/V можно вычислить удельную поверхность пор.
При максимальной влажности образцов согласно [6] получены отношения
S/V = 2.2·104 m2/m3 и 3.8·104 m2/m3, а также удельные поверхности S/m0: 221
m2/g и 69 m2/g соответственно для углей Д и А.
Хорошее согласие с этими значениями получилось для угля Д при вычис-
лении удельной поверхности из графика зависимости T2(w) – 185 m2/g. В то
же время для угля А получено S/m0 = 1.54⋅103 m2/g и S/V = 4.9⋅105 m2/m3.
Последнее значение идеально согласуется с результатами измерений [13]
для австралийских углей. Поверхность открытых пор в угле доступна для
измерения другими методами, в то время как закрытую пористость можно
измерить только неинвазивными методами, каковым является и ЯМР. Дей-
ствительно, методом ВЕТ получено для удельной поверхности угля Д зна-
чение 38.8 ± 2.3 m2/g, в то время как для антрацита – менее 2 m2/g. Эти зна-
чения относятся только к открытой пористости.
Время спин-спиновой релаксации T2 вычислялось из зависимости ампли-
туды спин-эхо сигнала для каждого значения влажности, представленной в
виде суммы двух экспонент:
2,coal 2( ) exp( 2 / ) exp( 2 / )A a T b Tτ = − τ + − τ , (14)
где T2,coal – время релаксации протонов угля; а, b, T2 – варьируемые константы;
τ – время задержки между 90° и 180° импульсами. Аппроксимация кривой ре-
лаксации двумя экспонентами осуществлялась методом наименьших квадра-
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
133
тов. Для угля Д принято T2,coal =
= 37 μs, для антрацита T2,coal = 58 μs.
Поскольку вклад интенсивности
сигнала в A(τ) от угля остается по-
стоянной величиной, отношение b/a
дает распределение количества про-
тонов воды от времени релаксации
T2 и соответственно от радиуса сфе-
рических пор. Распределения пор по
величине T2 представлены на рис. 2.
Экспериментальные точки аппрок-
симированы полиномами методом
наименьших квадратов.
Измерения времени продольной
релаксации спинов протонов T1,
необходимого для вычисления коэффициента диффузии, проводили мето-
дом прогрессивного насыщения [8] одновременно с измерением времени
спин-спиновой релаксации T2. Для калибровки связи коэффициента диффу-
зии D и времени релаксации T1 определены время релаксации воды в
свободном пространстве T1,w = 1.8 s и коэффициент самодиффузии воды
D0 = 2.15⋅10–9 m2/s, что хорошо согласуется с данными других авторов [14].
При этом мы исходили из предположения, что релаксация спинов прото-
нов воды происходит за счет внутримолекулярного взаимодействия. Тогда
характерное время релаксации τc связано с коэффициентом Dr равенствами
8
2
1
3 1 7.4 10
10 c
M
T
= = ⋅
τ
, (15)
34
3c
a
kT
π η
τ = , (16)
где a – радиус молекулы, η – вязкость, k – постоянная Больцмана.
Для двухатомной молекулы [16]:
2 2 4
0
2 6
9
20 4
M
r
μ γ⎛ ⎞= ⎜ ⎟π⎝ ⎠
, (17)
где μ0 – магнитная постоянная; – постоянная Планка, деленная на 2π; γ –
гиромагнитное отношение для протона; r – расстояние между ближайшими
протонами в молекуле. Тогда для коэффициента диффузии Dr можно полу-
чить выражение
1
2
9
5rD T
M
⎛ ⎞
= ⎜ ⎟
⎝ ⎠
. (18)
Подставляя M2 из (15), имеем связь между коэффициентом диффузии воды и
временем продольной релаксации T1: Dr = 0.25⋅10–8⋅T1.
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
0.0
0.5
1.0
1.5
A/
A c
T2/T2, max
Рис. 2. Относительное распределение
времени спин-спиновой релаксации для
протонов воды в поровом пространстве
углей: • – антрацит, ■ – уголь марки Д
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
134
Значения коэффициента само-
диффузии D для антрацита превос-
ходят таковые для угля Д почти на
порядок (рис. 3). Экстраполяция на
бóльшие значения радиусов пор
дает точку пересечения прямых
линий, соответствующую коэффи-
циенту D0 для объемного коэффи-
циента самодиффузии воды. Ра-
диусы пор получены в предполо-
жении их сферической формы из
выражения R = 3ρT2.
Первичные центры адсорбции
воды на угольных адсорбентах
(элементы химической структуры)
способны образовывать водород-
ные связи. Для угля, кроме неорганических включений, это гидрофильные
центры в структуре его органического вещества. К таким центрам относятся
кислородсодержащие функциональные группы, а также π-компоненты и
сетки ароматически полимеризованного углерода [16]. В свою очередь, вода
полимеризуется посредством водородных мостиков и может образовывать в
порах конгломераты, среднее число молекул в которых меньше, чем в объ-
емной жидкости. Следствием такого механизма являются полученные зна-
чения поверхностного слоя воды λ: для угля Д – 220 nm, для антрацита – 155
nm, значительно превышающие размеры (0.18 nm) молекул воды. Это озна-
чает, что формирование поверхностного слоя при адсорбции на поверхности
пор углей определяется кластерным механизмом, при котором молекулы во-
ды образуют конгломераты с энергией связи, превосходящей энергию связи
Н2О с активными центрами поверхности пор углей [17]. Реализуется меха-
низм объемного заполнения пор насыщенными парами адсорбата.
Кроме минимальных масштабов структуры порового пространства Lcg,
ЯМР-измерения спин-эхо позволили определить максимальный масштаб Lint
[10]. При диффузионно-контролируемом режиме время релаксации T2 свя-
зано с внутренним масштабом пор Lint равенством
2 2
2,long int 0/(2 )T L D≈ π . (19)
Для измеренных максимальных значений T2 для угля Д (665 μs) и антрацита
(2.31 ms) получаем из (19) соответственно Lint = 5.1 и 9.6 μm. Последние
значения характеризуют максимальные размеры пор, заполненных водой.
Интересно, что из предположения сферической формы пор можно получить
их радиус R = 3T2ρ. Для угля Д имеем R = 5.1 μm, для антрацита R = 7.2 μm,
что хорошо согласуется с оценками, полученными выше из фрактальности
структуры угольного вещества.
1 10 100 1000
10–12
10–11D
, m
2 /c
R, μm
10–9
10–10
Рис. 3. Коэффициенты самодиффузии
воды в образцах углей А (▲) и Д (•) в
зависимости от радиуса пор. Уравнения
прямой линии получены методом наи-
меньших квадратов
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
135
Выводы
Релаксационный метод ЯМР-спектроскопии является неинвазивным ме-
тодом анализа структуры и физико-химических свойств гетерогенной по-
ристой среды. Применение его к анализу скорости релаксации в таких сор-
бентах, как ископаемые угли, позволяет на основе достаточно простых фи-
зических моделей получить важные сведения об их структуре.
Характерные масштабы пространственного разрешения установки ЯМР
спин-эхо, на которой проводились измерения, соответствуют размерам пор
0.15–9 μm.
Согласно данным спин-эхо спектроскопии уголь Д имеет более высо-
кую способность поглощать воду, чем антрацит (ρД > ρA). На это указывает
и более высокая влажность, достигнутая при насыщении образцов углей
(17.4% – для Д и 9.4% – для А). Полученные значения ρ для углей значи-
тельно превосходят данные для других материалов, но сравнимы с экспери-
ментальными значениями для песчаника [6].
Поверхностный слой существенно превышает толщину монослоя моле-
кул воды и соответствует модели кластерного механизма формирования
слоя воды в поровом пространстве углей.
1. J.R. Zimmerman, W.E. Brittin, J. Phys. Chem. 61, 1328 (1957).
2. А.Д. Алексеев, Г.А. Троицкий, Е.В. Ульянова, В.М. Хмара, В.В. Завражин, ФТВД
9, № 4, 104 (1999).
3. P.P. Mitra, Phys. Rev. B47, 8565 (1993).
4. G.H. Sorland, K. Djurhuus, H.C. Wideroe, J.R. Lien, A Skauge, Diffusion Funda-
mentals № 5, 4.1 (2007).
5. F.L’Orazio, S. Bhattacharja, W.P. Halperin, Phys. Rev. B42, 9810 (1990).
6. G.P. Matthews, Ch.F. Canonville, A.M. Moss, Phys. Rev. E73, 031307 (2006).
7. B. Sapoval, S. Russ, D. Petit, J.P. Koаrb, Magn. Reson. Imaging 14, 863 (1996).
8. А.А. Вашман, И.С. Пронин, Ядерная магнитная релаксационная спектроскопия,
Энергоатомиздат, Москва (1986).
9. H.J. Carr, E.M. Purcell, Phys. Rev. 94, 630 (1954).
10. A.P. Radlinski, M.A. Ioannidis, A.L. Hinde, M. Haunbuchner et al., J. Colloid and
Interface Science 274, 607 (2004).
11. А.Д. Алексеев, Т.А. Василенко, А.К. Кириллов, ФТРПИ № 3, 39 (2008).
12. S. Talibuddin, J.P. Runt, J. Appl. Phys. 76, 5070 (1994).
13. A.P. Radlinski, M. Mastalerz, A.L. Hinde, M. Hainbuchner et al., Int. J. Coal Geology
59, № 3–4, 245 (2004).
14. Y. Nakashima, J. Nuclear Science and Technology 41, 981 (2004).
15. B. Cowan, Nuclear Magnetic Resonance and Relaxation, Cambridge University Press,
New York, (1997).
16. Е.Б. Винокурова, М.С. Гасоян, С.Э. Сахаров, Химия твердого топлива № 6, 56
(1986).
17. А.А. Ванин, Е.М. Пиотровская, Е.Н. Бродская, ЖФХ 77, 921 (2003).
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 2
136
T.A. Vasylenko, A.K. Kirillov, G.A. Troitsky, A.N. Molchanov, G.P. Starikov
INVESTIGATION OF THE FOSSIL COALS STRUCTURE BY NMR
SPECTROSCOPY METHODS
Results of spin-echo NMR measurements of the time of longitudinal and transverse re-
laxation of water protons in moisture-saturated samples of natural sorbents, such as fossil
coals, are given and used for investigation of their porous structure. Conclusions have
been made about a possible application of fast-relaxation approximation to determine the
mechanism and basic characteristics of water sorption processes.
Fig. 1. Dependence of the spin-spin relaxation time on moisture for water protons in pore
space of coals: ■ – anthracite, • – long-flame coal
Fig. 2. Relative distribution of the spin-spin relaxation time for water protons in pore
space of coals: • – anthracite, ■ – long-flame coal
Fig. 3. Coefficients of water self-diffusion in anthracite (▲) and long-flame coal (•) sam-
ples as functions of pore radius. Straight-line equations have resulted from the least-
squares method
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-70428 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:58:21Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Василенко, Т.А. Кириллов, А.К. Троицкий, Г.А. Молчанов, А.Н. Стариков, Г.П. 2014-11-04T19:08:09Z 2014-11-04T19:08:09Z 2008 Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии / Т.А. Василенко, А.К. Кириллов, Г.А. Троицкий, А.Н. Молчанов, Г.П. Стариков // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 128-136. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 82.56.Ub, 81.05.Rm https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70428 Представлены результаты измерений с помощью методики ЯМР спин-эхо времени продольной и поперечной релаксации протонов воды во влагонасыщенных образцах природных сорбентов – ископаемых углей с целью исследования их пористой структуры. Сделаны выводы относительно возможности использования приближения быстрой релаксации для определения механизма и основных характеристик процесса сорбции воды для исследованных сорбентов. Results of spin-echo NMR measurements of the time of longitudinal and transverse relaxation of water protons in moisture-saturated samples of natural sorbents, such as fossil coals, are given and used for investigation of their porous structure. Conclusions have been made about a possible application of fast-relaxation approximation to determine the mechanism and basic characteristics of water sorption processes. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии Дослiдження структури викопного вугiлля методом ЯМР-спектроскопії Investigation of the fossil coals structure by NMR spectroscopy method Article published earlier |
| spellingShingle | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии Василенко, Т.А. Кириллов, А.К. Троицкий, Г.А. Молчанов, А.Н. Стариков, Г.П. |
| title | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии |
| title_alt | Дослiдження структури викопного вугiлля методом ЯМР-спектроскопії Investigation of the fossil coals structure by NMR spectroscopy method |
| title_full | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии |
| title_fullStr | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии |
| title_full_unstemmed | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии |
| title_short | Исследование структуры ископаемых углей методом ЯМР-спектроскопии |
| title_sort | исследование структуры ископаемых углей методом ямр-спектроскопии |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70428 |
| work_keys_str_mv | AT vasilenkota issledovaniestrukturyiskopaemyhugleimetodomâmrspektroskopii AT kirillovak issledovaniestrukturyiskopaemyhugleimetodomâmrspektroskopii AT troickiiga issledovaniestrukturyiskopaemyhugleimetodomâmrspektroskopii AT molčanovan issledovaniestrukturyiskopaemyhugleimetodomâmrspektroskopii AT starikovgp issledovaniestrukturyiskopaemyhugleimetodomâmrspektroskopii AT vasilenkota doslidžennâstrukturivikopnogovugillâmetodomâmrspektroskopíí AT kirillovak doslidžennâstrukturivikopnogovugillâmetodomâmrspektroskopíí AT troickiiga doslidžennâstrukturivikopnogovugillâmetodomâmrspektroskopíí AT molčanovan doslidžennâstrukturivikopnogovugillâmetodomâmrspektroskopíí AT starikovgp doslidžennâstrukturivikopnogovugillâmetodomâmrspektroskopíí AT vasilenkota investigationofthefossilcoalsstructurebynmrspectroscopymethod AT kirillovak investigationofthefossilcoalsstructurebynmrspectroscopymethod AT troickiiga investigationofthefossilcoalsstructurebynmrspectroscopymethod AT molčanovan investigationofthefossilcoalsstructurebynmrspectroscopymethod AT starikovgp investigationofthefossilcoalsstructurebynmrspectroscopymethod |