Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений
Проведены экспериментальные исследования намагниченности YBa₂Cu₃O₇₋δ (YBCO) пленки толщиной 125 nm, полученной лазерной абляцией на подложке SrTiO₃. Полученные зависимости намагниченности от внешнего переменного магнитного поля переведены в полевые зависимости плотности критического тока. Показано,...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Физика и техника высоких давлений |
|---|---|
| Datum: | 2008 |
| 1. Verfasser: | |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2008
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70436 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений / А.Ю. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 29-34. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859954486585327616 |
|---|---|
| author | Прохоров, А.Ю. |
| author_facet | Прохоров, А.Ю. |
| citation_txt | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений / А.Ю. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 29-34. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика и техника высоких давлений |
| description | Проведены экспериментальные исследования намагниченности YBa₂Cu₃O₇₋δ (YBCO) пленки толщиной 125 nm, полученной лазерной абляцией на подложке SrTiO₃. Полученные зависимости намагниченности от внешнего переменного магнитного поля переведены в полевые зависимости плотности критического тока. Показано, что степень угла наклона этих зависимостей в логарифмических координатах является важным параметром с точки зрения определения механизма пиннинга магнитных вихрей в конкретной пленке. Исходя из поведения полевой зависимости плотности критического тока установлено, что лучше всего описывает полученные результаты модель коллективного пиннинга деформированной решетки вихрей на системе малоугловых межблочных границ, образованных цепочками краевых дислокаций. В рамках этой модели скейлинг магнитно-полевых и температурных зависимостей плотности критического тока позволяет свести экспериментальные данные для разных H и T к единой, универсальной для каждой пленки кривой, фитирование которой теоретической зависимостью дает информацию о таких параметрах, как средний размер блоков и средний угол их разориентации. Структурные характеристики исследованной пленки, полученные таким образом, хорошо совпадают с данными рентгенографических исследований.
Magnetization of the 125 nm-thick YBa₂Cu₃O₇₋δ (YBCO) film prepared by laser ablation on SrTiO₃ substrate has been investigated experimentally. The resulted dependences of magnetization on external variable magnetic field have been converted to the field dependences of critical current density. The slope angle of the dependences in logarithmic coordinates is an important parameter for determining the mechanism of magnetic vortex pinning in a particular film. From the behavior of the critical current density as a function of the field it follows that the obtained results are better described by the model of collective pinning of the vortex deformed lattice on the system of low-angle interblock boundaries formed by the edge dislocation chain. Within the model the scaling of magnetic-field and temperature dependences of the critical current density makes it possible to reduce the experimental data for different H and T to a single, universal for each film curve. Fitting the curve by theoretical dependence gives information on such parameters as the average block size and the average reorientation angle. The obtained structure characteristics of the film under investigation agree well with the data of roentgenography investigations.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:18:30Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
29
PACS: 74.76.–w, 74.60.–Ge, 61.10.Lx
А.Ю. Прохоров
ИДЕНТИФИКАЦИЯ МЕХАНИЗМА ПИННИНГА ВИХРЕЙ
В YBCO-ПЛЕНКАХ ИЗ МАГНИТНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ
Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины
ул. Р. Люксембург, 72, г. Донецк, 83114, Украина
E-mail: ayup@levch.fti.ac.donetsk.ua
Статья поступила в редакцию 2 июля 2008 года
Проведены экспериментальные исследования намагниченности YBa2Cu3O7–δ
(YBCO) пленки толщиной 125 nm, полученной лазерной абляцией на подложке
SrTiO3. Полученные зависимости намагниченности от внешнего переменного маг-
нитного поля переведены в полевые зависимости плотности критического тока.
Показано, что степень угла наклона этих зависимостей в логарифмических коор-
динатах является важным параметром с точки зрения определения механизма
пиннинга магнитных вихрей в конкретной пленке. Исходя из поведения полевой за-
висимости плотности критического тока установлено, что лучше всего описыва-
ет полученные результаты модель коллективного пиннинга деформированной ре-
шетки вихрей на системе малоугловых межблочных границ, образованных цепоч-
ками краевых дислокаций. В рамках этой модели скейлинг магнитно-полевых и
температурных зависимостей плотности критического тока позволяет свести
экспериментальные данные для разных H и T к единой, универсальной для каждой
пленки кривой, фитирование которой теоретической зависимостью дает инфор-
мацию о таких параметрах, как средний размер блоков и средний угол их разори-
ентации. Структурные характеристики исследованной пленки, полученные таким
образом, хорошо совпадают с данными рентгенографических исследований.
Известно, что для эпитаксиальных пленок YBCO характерны высокие
((1–4)⋅106 А/cm2 при Т = 77 K) значения плотности критического тока Jc [1,2].
Это связано с более эффективными механизмами пиннинга вихрей в пленках
по сравнению с монокристаллами (Jc(77 K) ~ 104 А/сm2) [3], где основным
механизмом является пиннинг вихря Абрикосова на случайном множестве
точечных микроскопических дефектов. Однако до настоящего времени отсут-
ствует единое мнение по поводу механизма пиннинга вихрей в пленках, кото-
рый приводит к столь существенному повышению критических токов.
В YBCO-пленках могут реализовываться следующие источники пиннинга
магнитных вихрей: пиннинг на точечных (нанометрового размера) включе-
ниях инородной несверхпроводящей фазы (например, Y2O3) [4]; поверхно-
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
30
стный пиннинг на неоднородностях пленки по толщине [5]; на ядрах крае-
вых и винтовых дислокаций [6,7] и др.
В настоящей работе сделана попытка анализа различных механизмов пин-
нинга в YBCO-пленках на основе экспериментальных магнитно-полевых за-
висимостей плотности критического тока. Эти зависимости (поле направлено
перпендикулярно пленке) в эпитаксиальных пленках YBCO, выращенных
различными методами и на разных подложках, исследовались в ряде работ
[6–10]. В них отмечалась независимость Jc(H)/Jc(0) от поля при H < Hm (так
называемое «плато»). При повышении температуры Hm уменьшается. При
дальнейшем увеличении поля (H > Hm) зависимость {Jc(Н)/Jc(0)}(Н) носит
нелинейный характер, а при больших полях Jc(Н)/Jc(0) ~ 1H − , что соответст-
вует возникновению вихревой решетки. Поведение Jc(Н)/Jc(0) в промежутке
между Hm и полем, когда эта зависимость становится пропорциональной
1H − , в основном и определяет характер пиннинга вихрей. Так, для случая
пиннинга на точечных включениях [4] при H > Hm величина Jc становится
пропорциональной 5 /8H − . На первый взгляд, это соответствует наблюдаемо-
му в некоторых случаях довольно резкому излому зависимости вблизи конца
плато, при этом наклон зависимости {Jc(Н)/Jc(0)}(Н) в логарифмическом
масштабе должен составлять α ≅ 0.31. Следует отметить, что этот параметр
является важной характеристикой пленки, так как его величина, полученная
из экспериментально определенных зависимостей {Jc(Н)/Jc(0)}(Н), позволяет
идентифицировать механизм пиннинга вихрей в пленке.
Цель настоящей работы – сопоставление применимости различных моделей
пиннинга вихрей в диапазоне температур 70–85 K для YBCO-пленки, выращен-
ной методом лазерной абляции на подложке SrTiO3, а также извлечение инфор-
мации о параметрах данной пленки в рамках наиболее адекватной модели.
Измерения магнитных свойств пленки проводили с помощью СКВИД
магнитометра. Измеряли температурные (70–90 K) зависимости магнитного
момента m пленки при различных значениях внешнего поля, направленного
перпендикулярно плоскости пленки (5 mT–5 T). Метод перевода магнитных
характеристик пленки в зависимости Jc(Т, H) приведен в [12]. Зависимости
Jc(Н) при различных температурах получали путем сечения исходных кри-
вых m(T, H) при выбранных для анализа температурах и переводе значений
m в Jc по методике [12].
На рис. 1 показаны нормированные на значения в нулевом поле зависи-
мости плотности критического тока Jc от величины внешнего поля H при
различных температурах. На вставке приведена зависимость Jc(0, T), экстра-
полированная в H = 0 из области H > 5 mT и использовавшаяся при норми-
ровке. По полученным из температурных зависимостей намагниченности
магнитно-полевым зависимостям нормированной критической плотности
тока для пленки можно определить, что значение параметра α ≈ 0.25. Най-
дем значение этого параметра для других моделей пиннинга вихрей.
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
31
10 100 1000
0
1
2
3
4
5
6
7
8
J c, 1
06 A
/c
m
2
H, mT
70 75 80 85
0
2
4
6
8
T, K
J c0
, 1
06 A
/c
m
2
Рассмотренная в [5] модель геометрического поверхностного пиннинга
вихрей предполагает зависимость критического тока от магнитного поля вида
1( ) / (0)
1c cJ H J
x
=
+
, (1)
где x = / ,H H ∗ H ∗ – характеристическое значение поля, определяемое
рельефом поверхности. Из (1) следует асимптотическая зависимость Jc ~
~ 0.5H − , и для этого случая значение α ≅ 0.125.
Для модели случайно распределенных по длине параллельно соединен-
ных джозефсоновских контактов [11] была получена зависимость следую-
щего вида:
2
1( ) / (0) coth
21c cJ H J
xx
π⎛ ⎞= ⎜ ⎟
+ ⎝ ⎠
, (2)
где х = * 1/ 2( / )H H , H ∗ – характеристическое значение поля. Наклон зави-
симости {Jc(Н)/Jc(0)}(Н) в точке перегиба составляет α ≅ 0.215. Однако в
этой модели нормированный критический ток не должен зависеть от темпе-
ратуры, что противоречит экспериментальным результатам. Кроме того, в
больших полях формула (2) предполагает зависимость Jc ~ 3/ 2H − , что отли-
чает модель джозефсоновских контактов от моделей, основанных на пин-
нинге абрикосовских вихрей.
Существенной особенностью модели [6–8], выделяющей ее из ряда других
моделей пиннинга на квазиодномерных дефектах, является учет неоднород-
ности распределения краевых дислокаций в плоскости пленки, а именно их
сосредоточения в малоугловых границах, разделяющих монокристаллические
блоки (кристаллиты). Для модели прямоугольных блоков с независимым слу-
чайным распределением размеров по обеим координатам Lx и Ly вида
1( )
( )
LP L L e
Г
ν
ν− −μμ
=
ν
(3)
Рис. 1. Магнитно-полевые зави-
симости критической плотности
тока для пленки при температу-
рах 70 (□), 75 (○), 80 (∆), 83 (∇)
и 85 (⋄) K в полулогарифмиче-
ских координатах. На вставке –
температурная зависимость кри-
тической плотности тока в от-
сутствие внешнего поля, полу-
ченная экстраполяцией магнит-
но-полевых зависимостей в ну-
левое поле
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
32
в [7] было получено следующее выражение для функции аккомодации:
2 2
* *( , / ) ( , / ) ( / ) ( 1, / )1 1 ( ) ( )
( ) ( )
pn y y y yf d y f d y
n v
⎡ ⎤ ⎡ ⎤Γ ν ν Γ ν ν − ν Γ ν − ν⎡ ⎤= − − −⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ Γ Γ ν⎣ ⎦ ⎣ ⎦
, (4)
где 2/Lμ = σ (σ – ширина (дисперсия) функции распределения, 〈L〉 – сред-
ний размер кристаллитов); Lν = μ ; /d d L∗ = (d – расстояние между дис-
локациями); 0/y H H= τ ( 22 2
0 0 0 08 /H r L= Φ ξ , r0 – радиус ядра дислока-
ции ~ 1 nm, Φ0 – квант потока, ξ0 – длина когерентности при T = 0); Г(α) и
Г(α, β) – соответственно полная и неполная гамма-функции Эйлера, а
( )21( ) 1 arcsin /
2
f x x x x= − + при x < 1, (5а)
( ) / 4f x x= π при x > 1. (5б)
Параметр α для этой модели может изменяться в зависимости от ν и d∗ ,
тогда как для большинства других теоретических моделей он имеет вполне
определенное значение. Из [6] следует, что α может изменяться в диапазоне
0.18–0.25 и зависит от размеров «островков» (кристаллитов) и угла разори-
ентации между ними.
Ограничение α сверху значением 0.25 позволяет исключить модели [4,5]
с полностью хаотическими пространственными распределениями центров
пиннинга и остановиться на моделях, в которых существенна мозаичная
(блочная) структура пленки [6,7].
Чтобы сделать выбор между последними, необходимо обратиться к ана-
лизу температурной эволюции магнитно-полевых зависимостей критическо-
го тока. Согласно модели [11] нормированная магнитно-полевая зависи-
мость (2) не должна зависеть от
температуры, тогда как соответст-
вующая зависимость (4) должна
принимать универсальный вид от-
носительно переменной H/τ. Пре-
образование зависимостей рис. 1
для пленки приведено на рис. 2, из
которого видно, что данные, полу-
ченные для разных полей и темпе-
ратур, с хорошей точностью ло-
жатся на единую универсальную
кривую при вполне реалистичной
экстраполированной зависимости
Jc(0, T). В то же время никакой
нормировкой Jc без H/τ-скейлинга
невозможно совместить магнитно-
1 10 100 1000
0.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
J c /J
c0
H/(H0τ)
Рис. 2. Температурно-магнитно-полевая
зависимость нормированной критической
плотности тока для YBCO-пленки.
Сплошная линия – результат фитирования
экспериментальных данных функцией (4)
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
33
полевые зависимости при разных температурах во всем диапазоне полей.
Это свидетельствует в пользу того, что границы между монокристалличе-
скими доменами проявляют себя в исследуемых пленках как источник эф-
фективного пиннинга абрикосовских вихрей, а не как слабые джозефсонов-
ские связи, даже при достаточно близких к Tc температурах.
Таким образом, модель депиннинга вихревой решетки с ансамбля крае-
вых дислокаций, упорядоченных в систему малоугловых межблочных гра-
ниц [6,7], оказалась наиболее адекватной для исследованной пленки в тем-
пературном диапазоне 70–85 K.
Путем фитирования полученных из экспериментальных данных универ-
сальных температурно-магнитно-полевых зависимостей были проведены
оценки характерных параметров дислокационной структуры. Они составили
(см. формулы (4) и (5)): H0 = 280 Oe, ν = 4, d∗ = 0.13. Из этих параметров мы
получили средний размер кристаллитов 〈L〉 = 380 nm и расстояние между
дислокациями d = 49 nm. Используя соотношение Франка d = b/sinθ (где b –
модуль вектора Бюргерса (~ 0.4 nm)), можно оценить характерный угол ра-
зориентации между кристаллитами: θ ≅ 0.465 grad. Полученные результаты
хорошо совпадают с данными рентгеновских исследований [13].
1. G.W. Crabtree, J.Z. Liu, A. Umezawa, W.K. Kwok, C.H. Sowers, S.K. Malik, B.W.
Veal, D.J. Lam, M.B. Brodsky, J.W. Downey, Phys. Rev. B36, 4021 (1987).
2. Ch. Gerber, D. Anselmetti, J.G. Bednorz, J. Mannhart, D.J. Schlomm, Nature 350,
279 (1991).
3. V.F. Solovjov, V.M. Pan, H.C. Freihardt, Phys. Rev. B50, 13724 (1994).
4. C.J. van der Beek, M. Konczykowski, A. Abal’oshev, I. Abal’osheva, P. Gierlowski,
S.J. Lewandowski, M.V. Indenbom, S. Barbanera, Phys. Rev. B66, 024523 (2002).
5. А.И. Коссе, Ю.Е. Кузовлев, Г.Г. Левченко, Ю.В. Медведев, А.Ю. Прохоров, В.А. Хох-
лов, П.Н. Михеенко, Письма ЖЭТФ 78, 832 (2003).
6. Ю.В. Федотов, С.М. Рябченко, Э.А. Пашицкий, А.В. Семенов, В.И. Вакарюк,
В.М. Пан, В.С. Флис, ФНТ 28, 245 (2002).
7. V.M. Pan, E.A. Pashitskii, S.M. Ryabchenko, V.A. Komashko, A.V. Pan, S.X. Dou,
A.V. Semenov, K.G. Tretiachenko, Yu.V. Fedotov, IEEE Trans. Appl. Supercond. 13,
3714 (2003).
8. V.M. Pan, Yu.V. Cherpak, V.A. Komashko, S.A. Posigun, K.G. Tretiachenko, A.V. Semenov,
E.A. Pashitskii, A.V. Pan, Phys. Rev. B73, 054508 (2006).
9. B. Dam, J.M. Huijbregtse, F.C. Klaassen, R.C.F. van der Geest, G. Doornbos, J.H. Rector,
A.M. Testa, S. Freisem, J.C. Martinez, B. Stäuble-Pümpin, R. Griessen, Nature 339,
439 (1999).
10. J.M. Huijbregtse, B. Dam, R.C.F. van der Geest, F.C. Klaassen, R. Elberse, J.H. Rector,
R. Griessen, Phys. Rev. B62, 1338 (2000).
11. E. Mezzetti, R. Gerbaldo, G. Ghigo, L. Gozzelino, B. Minetti, C. Camerlingo, A. Monaco,
G. Cuttone, A. Rovelli, Phys. Rev. B60, 7623 (1999).
12. А.И. Коссе, А.Ю. Прохоров, В.А. Хохлов, Г.Г. Левченко, А.В. Семенов, Д.Г. Ко-
вальчук, М.П. Черноморец, П.Н. Михеенко, Сб. научных трудов Международной
Физика и техника высоких давлений 2008, том 18, № 3
34
научно-практической конференции «Современные направления теоретических
и прикладных исследований», Одесса (2007), т. 21, с. 57–60.
13. А.И. Коссе, А.Ю. Прохоров, Г.Г. Левченко, В.А. Хохлов, Г.Е. Шаталова, Н.Е. Пись-
менова, А.В. Семенов, М.П. Черноморец, Д.Г. Ковальчук, Г.Г. Левченко, ФТВД
15, № 3, 131 (2005).
A.Yu. Prokhorov
VORTEX PINNING MECHANISM IN YBCO FILMS IDENTIFIED FROM
MAGNETIC MEASUREMENTS
Magnetization of the 125 nm-thick YBa2Cu3O7–δ (YBCO) film prepared by laser ablation
on SrTiO3 substrate has been investigated experimentally. The resulted dependences of
magnetization on external variable magnetic field have been converted to the field depen-
dences of critical current density. The slope angle of the dependences in logarithmic co-
ordinates is an important parameter for determining the mechanism of magnetic vortex
pinning in a particular film. From the behavior of the critical current density as a function
of the field it follows that the obtained results are better described by the model of collec-
tive pinning of the vortex deformed lattice on the system of low-angle interblock bounda-
ries formed by the edge dislocation chain. Within the model the scaling of magnetic-field
and temperature dependences of the critical current density makes it possible to reduce
the experimental data for different H and T to a single, universal for each film curve. Fit-
ting the curve by theoretical dependence gives information on such parameters as the av-
erage block size and the average reorientation angle. The obtained structure characteris-
tics of the film under investigation agree well with the data of roentgenography investi-
gations.
Fig. 1. Magnetic field dependences of the critical current density for the film at 70 (□),
75(○), 80 (∆), 83(∇) and 85(⋄) in semi-logarithmic coordinates. In the insert: tempera-
ture dependence of the critical current density in the absence of external field obtained by
extrapolation of the magnetic field dependences to zero field
Fig. 2. Temperature-magnetic field dependence of normalized critical current density for
YBCO film. Solid line – experimental data fitted by function (4)
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-70436 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:18:30Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Прохоров, А.Ю. 2014-11-06T09:09:37Z 2014-11-06T09:09:37Z 2008 Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений / А.Ю. Прохоров // Физика и техника высоких давлений. — 2008. — Т. 18, № 2. — С. 29-34. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 74.76.–w, 74.60.–Ge, 61.10.Lx https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70436 Проведены экспериментальные исследования намагниченности YBa₂Cu₃O₇₋δ (YBCO) пленки толщиной 125 nm, полученной лазерной абляцией на подложке SrTiO₃. Полученные зависимости намагниченности от внешнего переменного магнитного поля переведены в полевые зависимости плотности критического тока. Показано, что степень угла наклона этих зависимостей в логарифмических координатах является важным параметром с точки зрения определения механизма пиннинга магнитных вихрей в конкретной пленке. Исходя из поведения полевой зависимости плотности критического тока установлено, что лучше всего описывает полученные результаты модель коллективного пиннинга деформированной решетки вихрей на системе малоугловых межблочных границ, образованных цепочками краевых дислокаций. В рамках этой модели скейлинг магнитно-полевых и температурных зависимостей плотности критического тока позволяет свести экспериментальные данные для разных H и T к единой, универсальной для каждой пленки кривой, фитирование которой теоретической зависимостью дает информацию о таких параметрах, как средний размер блоков и средний угол их разориентации. Структурные характеристики исследованной пленки, полученные таким образом, хорошо совпадают с данными рентгенографических исследований. Magnetization of the 125 nm-thick YBa₂Cu₃O₇₋δ (YBCO) film prepared by laser ablation on SrTiO₃ substrate has been investigated experimentally. The resulted dependences of magnetization on external variable magnetic field have been converted to the field dependences of critical current density. The slope angle of the dependences in logarithmic coordinates is an important parameter for determining the mechanism of magnetic vortex pinning in a particular film. From the behavior of the critical current density as a function of the field it follows that the obtained results are better described by the model of collective pinning of the vortex deformed lattice on the system of low-angle interblock boundaries formed by the edge dislocation chain. Within the model the scaling of magnetic-field and temperature dependences of the critical current density makes it possible to reduce the experimental data for different H and T to a single, universal for each film curve. Fitting the curve by theoretical dependence gives information on such parameters as the average block size and the average reorientation angle. The obtained structure characteristics of the film under investigation agree well with the data of roentgenography investigations. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений Ідентифікація механізму пінінгу вихорів у YBCO-плівках із магнітних вимірювань Vortex pinning mechanism in YBCO films identified from magnetic measurements Article published earlier |
| spellingShingle | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений Прохоров, А.Ю. |
| title | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений |
| title_alt | Ідентифікація механізму пінінгу вихорів у YBCO-плівках із магнітних вимірювань Vortex pinning mechanism in YBCO films identified from magnetic measurements |
| title_full | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений |
| title_fullStr | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений |
| title_full_unstemmed | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений |
| title_short | Идентификация механизма пиннинга вихрей в YBCO-пленках из магнитных измерений |
| title_sort | идентификация механизма пиннинга вихрей в ybco-пленках из магнитных измерений |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/70436 |
| work_keys_str_mv | AT prohorovaû identifikaciâmehanizmapinningavihreivybcoplenkahizmagnitnyhizmerenii AT prohorovaû ídentifíkacíâmehanízmupínínguvihorívuybcoplívkahízmagnítnihvimírûvanʹ AT prohorovaû vortexpinningmechanisminybcofilmsidentifiedfrommagneticmeasurements |