Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини

Досліджено електропровідність та термоелектрорушійну силу полікристалічних плівок золота нанометрової товщини, термічно осаджених на поліроване скло в умовах надвисокого вакууму. Встановлено, що енергетичні параметри свіжонанесених плівок є аналогічними параметрам відпалених плівок золота, а відмінн...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Date:	2011
Main Authors:	Бігун, Р.І., Куницький, Ю.А., Кравченко, О.Є.
Format:	Article
Language:	Ukrainian
Published:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2011
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74447
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини / Р.І. Бігун, Ю.А. Куницький, О.Є. Кравченко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 325-332. — Бібліогр.: 8 назв. — укр.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1859746633353265152
author	Бігун, Р.І. Куницький, Ю.А. Кравченко, О.Є.
author_facet	Бігун, Р.І. Куницький, Ю.А. Кравченко, О.Є.
citation_txt	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини / Р.І. Бігун, Ю.А. Куницький, О.Є. Кравченко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 325-332. — Бібліогр.: 8 назв. — укр.
collection	DSpace DC
container_title	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
description	Досліджено електропровідність та термоелектрорушійну силу полікристалічних плівок золота нанометрової товщини, термічно осаджених на поліроване скло в умовах надвисокого вакууму. Встановлено, що енергетичні параметри свіжонанесених плівок є аналогічними параметрам відпалених плівок золота, а відмінність у ході розмірних залежностей кінетичних коефіцієнтів зумовлено зміною умов розсіяння носіїв струму на межах зерен. Одержані результати пояснено в рамках класичних модельних уявлень про перенесення заряду в зразках обмежених розмірів. У рамках цих моделів розраховано параметри перенесення заряду ρ∞, β∞, S∞ та λ∞, що характеризують плівку безмежної товщини, будова якої ідентична структурі плівки товщиною d. Исследованы электропроводность и термоэлектродвижущая сила поликристаллических плёнок меди нанометровой толщины, изготовленных методом термического распыления металла в условиях сверхвысокого вакуума. Показано, что энергетические параметры свеженанесённых плёнок аналогичны параметрам отожжённых плёнок золота, а отличие в ходе размерных зависимостей кинетических коэффициентов обусловлено изменением условий рассеяния носителей тока на границах кристаллитов. Объяснение полученных результатов осуществлено в рамках классических модельных представлений о переносе заряда в системах ограниченных размеров. На основе упомянутых моделей рассчитаны параметры переноса заряда ρ∞, β∞, S∞ и λ∞, характеризирующие плёнку бесконечной толщины, структура которой идентична структуре плёнки толщиной d. The electrical conductivity and the thermoelectric power of thin gold films prepared under ultrahigh vacuum conditions are investigated. As shown, the energy parameters of as-deposited films are similar to parameters of annealed gold films. Difference in size-dependences course of kinetic coefficients is due to change of scattering conditions for current carriers at the grain boundaries. Experimental results are explained within the scope of the classical size-effect models. The charge transfer parameters, ρ∞, β∞, S∞ and λ∞, which characterize metal film of infinite thickness and with identical structure of metal film of finite thickness (d) are calculated by means of these models.
first_indexed	2025-12-01T21:24:32Z
format	Article
fulltext	325 PACS numbers: 68.37.Ef, 68.55.jd,73.50.Bk,73.50.Lw,73.61.At,73.63.Bd, 81.40.Rs Низькотемпературні електропровідність та термо- електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини Р. І. Бігун, Ю. А. Куницький , О. Є. Кравченко Львівський національний університет імені Івана Франка, вул. Драгоманова, 50, 79005 Львів, Україна Технічний центр НАН України, вул. Покровського, 13, 04070 Київ, Україна Досліджено електропровідність та термоелектрорушійну силу полікрис- талічних плівок золота нанометрової товщини, термічно осаджених на по- ліроване скло в умовах надвисокого вакууму. Встановлено, що енергетич- ні параметри свіжонанесених плівок є аналогічними параметрам відпале- них плівок золота, а відмінність у ході розмірних залежностей кінетичних коефіцієнтів зумовлено зміною умов розсіяння носіїв струму на межах зе- рен. Одержані результати пояснено в рамках класичних модельних уяв- лень про перенесення заряду в зразках обмежених розмірів. У рамках цих моделів розраховано параметри перенесення заряду ρ∞, β∞, S∞ та λ∞, що ха- рактеризують плівку безмежної товщини, будова якої ідентична структурі плівки товщиною d. Исследованы электропроводность и термоэлектродвижущая сила поли- кристаллических плёнок меди нанометровой толщины, изготовленных методом термического распыления металла в условиях сверхвысокого ва- куума. Показано, что энергетические параметры свеженанесённых плёнок аналогичны параметрам отожжённых плёнок золота, а отличие в ходе размерных зависимостей кинетических коэффициентов обусловлено из- менением условий рассеяния носителей тока на границах кристаллитов. Объяснение полученных результатов осуществлено в рамках классиче- ских модельных представлений о переносе заряда в системах ограничен- ных размеров. На основе упомянутых моделей рассчитаны параметры пе- реноса заряда ρ∞, β∞, S∞ и λ∞, характеризирующие плёнку бесконечной толщины, структура которой идентична структуре плёнки толщиной d. The electrical conductivity and the thermoelectric power of thin gold films prepared under ultrahigh vacuum conditions are investigated. As shown, the energy parameters of as-deposited films are similar to parameters of annealed Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2011, т. 9, № 2, сс. 325—332 © 2011 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України) Надруковано в Україні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 326 Р. І. БІГУН, Ю. А. КУНИЦЬКИЙ, О. Є. КРАВЧЕНКО gold films. Difference in size-dependences course of kinetic coefficients is due to change of scattering conditions for current carriers at the grain bounda- ries. Experimental results are explained within the scope of the classical size- effect models. The charge transfer parameters, ρ∞, β∞, S∞ and λ∞, which char- acterize metal film of infinite thickness and with identical structure of metal film of finite thickness (d) are calculated by means of these models. Ключові слова: тонкі металеві плівки, класичний розмірний ефект, пове- рхневе розсіяння носіїв струму. (Отримано 18 червня 2011 р.) ВСТУП В останні десятиліття значна увага дослідників спрямована на ви- вчення фізичних властивостей наноматеріялів та наносистем, що зумовлено їх унікальними властивостями, відмінними від власти- востей масивних зразків цих матеріялів. Обмеження розмірів зраз- ка хоча б в одному з напрямків може призвести до зміни його тер- модинамічних, механічних, електричних та магнетних властивос- тей. Тонкі плівки матеріялів виявилися зручними об’єктами для вивчення ряду розмірних явищ, оскільки змінним параметром у випадку плівок є товщина шару матеріялу d. Вивчення розмірних кінетичних явищ у плівках дозволяє одержати надійну інформацію про вплив обмеження товщини зразка на його електронну будову та балістику носіїв струму. Вивчення явищ перенесення заряду в еле- ктрично суцільних полікристалічних металевих плівках товщиною більшою за 5—10 нм дозволяє одержати надійну інформацію про ха- рактер релаксації носіїв струму при їх розсіянні межами зерен (кристалітів) та зовнішніми поверхнями плівки. Оскільки в плів- ках згаданих товщин зонна енергетична структура ідентична елек- тронній будові масивного металу розмірні залежності кінетичних коефіцієнтів плівок достатньо добре описуються напівклясичними теоретичними моделями, які враховують геометричне обмеження середньої довжини вільного пробігу носіїв струму внаслідок їхнього розсіяння статичними дефектами – зовнішніми поверхнями плів- ки та міжзеренними межами [1]. Теорії розмірних кінетичних явищ у металевих плівках побудова- но для Зоммерфельдового металу вільних електронів, а тому най- більш коректно вони можуть використовуватися для пояснення вла- стивостей плівок одновалентних і благородних металів. У даній ро- боті вивчено вплив поверхневого та зерномежового розсіяння носіїв струму на питомий опір β, температурний коефіцієнт опору β та ди- ференційну термо-е.р.с. S свіжонанесених та термостабілізованих за кімнатної температури плівок золота. Виміри проведено для темпе- НИЗЬКОТЕ ратур від пература редніх до Мірян за допом рювання новольта ливістю методик ру та тер несених личин, в грівом до Струк льних ел гію пове пії (СТМ Про ст можна с щинах б ними од ливістю ках (скл фази, по нами рез б). Серед паралель лять D = На рис та (а) і пр Рис. 1. Ел ною d = 2 ЕМПЕРАТУР д Т1 = 78 К а зріджено ослідженн ння опору п могою елек я термо-е.р амперметр плівок, сф ки експерим рмо-е.р.с. плівках. виміряних о кімнатно ктуру плів лектронної ерхні пліво М). труктуру в удити з да більших за днорідними вакуумни ло, вуглець очинаючи зультати у дні лінійні ьній підло 18—19 нм. сунку 2 на рофіль зріз а лектроногр 20 нм, осадж РНІ ЕЛЕКТРО (температ ого кисню) ях експери плівок здій ктронного р.с. плівок ром Р341 п формовани менту, бул часова ста Це дозвол х для свіжо ої температ ок золота ї мікроскоп ок – за доп відпалених аних, навед а 12 нм є е и шарами х конденса ь, плівки з товщин узгоджують і розміри к жжю, не з ведено 2D- зу (б) вздов а ама (а) та женої на ам ОПРОВІДНІС тура зрідже . У роботі иментальні йснювали цифровог к здійснюва при згадані их за допом ла достатня абільність з лило здійсн онанесени тури пліво досліджув пії та дифр помогою ск х упродовж дених на р електрично металу. Ві атів золота германію) у декільк ься з цим кристаліті залежать в -СТМ-зобра вж прямої, мікрострук морфну плів ТЬ ТА ТЕРМО еного азоту використа і методики при темпер го вольтме али фотоко ій ріжниці могою вик я для пров згаданих в нити надій х та термо к. вали мето ракції елек канівної ту ж години п ис. 1. Плів о суцільни ідомо, що а [5, 6] на а ) є формув а атомови твердженн ів у плівці ід товщин аження по яку показ б ктура (б) пл вку хлорист О-Е.Р.С. ПЛІВ у) до Т2 = 9 ано створен и [2—4]. ратурах 78 тра В7-34А омпенсацій і температу користаної едення вим величин у йне порівн остабілізов дами прос ктронів, а м унельної м ри Т = 293 вки золота ими полікр характерн аморфних вання крис х шарів. О ням (див. р золота в п и плівки т верхні плів ано на рис б лівки золот того натрію ВОК Au 327 90 К (тем- ні в попе- 8 К і 90 К А. Вимі- йним на- ур. Особ- ї у роботі міру опо- свіжона- няння ве- ваних на- світлюва- морфоло- мікроско- К плівок а при тов- ристаліч- ною особ- підклад- сталічної Одержані рис. 1, а, площині, та станов- вки золо- . 2, а. Ре- та товщи- ю. 328 зультати за допом амплітуд Прямі водили, дених н свіжонан ти з дост нанесена складаєт поверхн Дослід показало диферен плівок в ти за доп ктів. Зок щини, то ті товщи S(d)d = f3 залежно і відпові нанесени Залеж наближе Рис. 2. 2D ки золота Р. І. БІГ и досліджен могою скан да поверхн і дослідже однак про ижче резу несених та татньою ві а плівка є ться із зере евих неодн дження ел о, що пито нційна терм виявляють помогою те крема, якщ о згідно з м ин d > (2—3) 3(d) мають ості питомо ідні розрах их (рис. 3, жності β(d) еного вираз ( )r d ∞= ρ а D-зображенн а товщиною ГУН, Ю. А. КУ ння морфо івної тунел евих неодн ння структ о особливос ультатів до а відпалени ірогідністю є однорідн ен розміро норідносте лектричних омий опір ρ мо-е.р.с. S с розмірні з еорій класи що розміри моделями Ф )h графіки бути ліній ого опору ρ хункові кр а) та відпал , наведені зу теорії Н 2 1 h d ∞   −       ня поверхні ю d = 20 нм, о УНИЦЬКИЙ ології повер льної мікр норідностей тури свіжо сті їхньої б ослідження их плівок. ю дозволяю ним дрібно м D = 8—10 й h біля 4— х властиво ρ, температ свіжонане залежності ичного та в и зерна в п Фукса—Зон залежност йними. На ρ та темпер риві ρ(d)d = алених (рис на рис. 3, Намба [1]: 1/2 3 1 l − ∞   +   і плівки зол осадженої н , О. Є. КРАВЧ рхні відпал оскопії пок й становит онанесених будови мож я електрич . Зауважим ють стверд окристаліч 0 нм та сере —5 нм. остей плів турний кое сених та те і, які можн внутрішнь плівці не з ндґаймера тей ρ(d)d = рисунку 3 ратурного к = f1(d), β(d) с. 3, б) плів можна опи (1 ) 1 8d ∞ − ρ −  лота (а) та п на скляне пі ЧЕНКО лених пліво казали, що ть h = 9—10 н х плівок м жна судит чних влас мо, що ці р жувати, щ чним шаро едньою амп ок різної ефіцієнт оп ермостабіл на кількісн ього розмір залежать в і Намба [1 f1(d), β(d)d 3 показано коефіцієнт )d = f2(d) дл ок. исати за до 1 2 h d −   −         . б профіль зріз ідложжя. ок золота о середня нм. ми не про- ти з наве- стивостей результа- що свіжо- ом, який плітудою товщини пору β та лізованих но описа- рних ефе- від її тов- ] в облас- d = f2(d) та розмірні та опору β ля свіжо- опомогою (1) зу (б) плів- НИЗЬКОТЕМПЕРАТУРНІ ЕЛЕКТРОПРОВІДНІСТЬ ТА ТЕРМО-Е.Р.С. ПЛІВОК Au 329 Зауважимо, що в даному виразі d – середня товщина плівки, на поверхні якої присутні неоднорідності з амплітудою h. З рисунків видно, що при d > 12—15 нм експериментальні залеж- ності ρ(d)d = f1(d) та β(d)d = f2(d) є лінійними з нахилами, що відпові- дно дорівнюють ρ∞ та β∞ (нагадаємо, що ці величини є характерис- тиками плівки безмежної товщини (d >> λ), будова якої ідентична будові тонких плівок товщиною d). Лінійність експериментальних залежностей порушується в області малих товщин, коли (h ≤ d). Для даної ділянки здійснюємо оцінку величини h, яка для відпалених плівок виявилась h = 10 нм, а для невідпалених плівок h = 4,5 нм. Результати розрахунку ρ∞, λ∞ та h за експериментальними даними наведено в табл. При розрахунках використано табличні характе- ристики масивного металу ρ0, β0 і λ0 [7]. У таблиці наведено величини середньої амплітуди поверхневих неоднорідностей, розрахованих з експериментальних залежностей ρ(d). Для відпалених плівок ці величини добре узгоджуються з ве- личинами одержаними в СТМ-дослідженнях. Зауважимо, що вели- а б Рис. 3. Розмірні залежності ρ(d), β(d) та ρ(d)d = f1(d) і β(d)d = f2(d) свіжо- нанесених (а) та відпалених (б) плівок золота на склянім підложжі (1 – Т = 78 К, 2 – Т = 90 К, 3 – T = 78—90 К). 330 Р. І. БІГУН, Ю. А. КУНИЦЬКИЙ, О. Є. КРАВЧЕНКО чина h для відпалених плівок достатньо близька до величини D/2. Все це дозволяє зробити висновки про можливу будову невідпале- них плівок. З наших попередніх досліджень відомо, що величина h, розрахована з розмірних залежностей ρ на основі моделю полікрис- талічного шару неоднорідної товщини, достатньо добре узгоджу- ється з величинами одержаними в СТМ-дослідженнях. На основі сказаного можна стверджувати, що в свіжонанесених плівках сере- дні лінійні розміри кристалітів не дуже відрізняються від D = 7—9 нм, а середня амплітуда поверхневих неоднорідностей близька до h = 4—5 нм. На користь сказаного свідчить і результат розрахунку ймовірности міжзеренного тунелювання t на основі виразу моделю Тельє—Тосе—Пішара (ТТП) [1, 4]: β∞/ρ = 3(λ0/D)(1 − t)/(1 + t). (2) Для відпалених плівок одержано t = 0,85, а для свіжонанесених t = 0,86. Даний результат підтверджує висновок теорії [1] про відсу- тність залежности t від розмірів кристалітів. На рисунку 4 наведено відповідно розмірні залежності зміни ни- зькотемпературної диференційної термо-е.р.с. S свіжонанесених (а) та відпалених (б) плівок золота відносно масивної платини для ріж- ниці температур 78 К і 90 К. На цих рисунках також побудовано за- лежності ΔSd = f(d), які, що й передбачає теорія розмірних ефектів, виявилися лінійними функціями d. Згідно з теорією розмірних за- лежностей термо-е.р.с. ріжниця термо-е.р.с. S(d) плівки товщиною d і термо-е.р.с. безмежно товстої плівки S∞ задається виразом: 2 2 30 3 (1 ) (1 ) ( ) 9,2 10 8 F F k T p T p U S d S S U e d d − ∞ π λ − λ −Δ = − = = ⋅ ε ε ; (3) тут k0 – Больцманнова стала; εF – Фермійова енергія металу; p – коефіцієнт дзеркальности поверхневого розсіяння носіїв струму; U – параметер, що характеризує енергетичну залежність вільного пробігу носіїв струму: [ (ln ) / (ln )] F U d d ε=ε= λ ε . У рамках Зоммерфе- льдового моделю металу λ ∝ ε2, а тому U = 2. Для дрібнокристаліч- них шарів поверхневе розсіяння носіїв струму з достатнім ступенем ТАБЛИЦЯ. Кінетичні коефіцієнти свіжонанесених (1, 2) та відпалених (3, 4) плівок золота. № T, К ρ∞⋅108, Ом⋅м β∞⋅103, К −1 λ∞, нм h, нм D, нм S, мкВ/К 1 78 1,01 6,18 63,6 4 8 0,53 2 90 1,18 86,1 3 78 0,74 8,41 159,2 9 18 0,65 4 90 0,89 133,4 НИЗЬКОТЕМПЕРАТУРНІ ЕЛЕКТРОПРОВІДНІСТЬ ТА ТЕРМО-Е.Р.С. ПЛІВОК Au 331 вірогідности може вважатися дифузним (p = 0). Наведені на рисунку 4 експериментальні розмірні залежності до- статньо добре описуються за допомогою виразу (3) при значеннях параметрів S∞ і U: S∞ = 0,53 мкВ/К і U = 2,2 для свіжонанесених плі- вок та S∞ = 0,65 мкВ/К і U = 2,2 для відпалених плівок. Одержане значення U = 2,2 в межах точности експерименту та точности теоре- тичного розрахунку добре узгоджуються з величиною U = 2, покла- деною в основу теорії металу Друде—Зоммерфельда. Заслуговує уваги аналіза величин ρ∞, β∞ і S∞, одержаних у резуль- таті обробки експериментальних даних. Згадані величини характе- ризують модельний шар безмежної товщини d → ∞ (реально це d >> λ, λ – середня довжина вільного пробігу носіїв струму в такому шарі). Величина λ є меншою за λ0 – середню довжину вільного про- бігу електрона у масивному монокристалічному зразку. Даний факт є результатом того, що реальна полікристалічна плівка складається з кристалітів, лінійні розміри яких сумірні з λ або менші за неї. За рахунок цього в залежності від лінійних розмірів кристалітів мож- ливе неоднократне тунелювання носія струму крізь міжзеренні ме- жі упродовж одного вільного пробігу. Тому величини ρ∞, β∞, S∞ за- лежать від ступеня досконалости шару, зокрема, від розмірів крис- талітів. Цей факт неодноразово обговорювався при створенні теорії внутрішнього розмірного ефекту. Зокрема, в рамках моделю ТТП [6] має бути взаємозв’язок між β∞ та S∞. В роботах Тельє, Тоссе, Пішара наведено співвідношення між цими величинами у вигляді [8]: S∞ = S0(V + Uβ∞/β0), (4) а б Рис. 4. Залежності зміни низькотемпературної диференційної термо-е.р.с. ( )S S dΔ = Δ і розрахункової кривої ( )Sd S d dΔ = Δ свіжонанесених (а) та відпалених за кімнатної температури (Т = 293 К) (б) плівок золота від тов- щини. 332 Р. І. БІГУН, Ю. А. КУНИЦЬКИЙ, О. Є. КРАВЧЕНКО тут V = 1 згідно з Зоммерфельдовим модельом металу. З виразу (4) випливає, що якщо залежно від розмірів кристалітів одержуються різні величини β∞ і S∞, то повинно виконуватись наступне співвід- ношення: ∞∞ ∞ ∞ ′′ + β β = ′′ ′′+ β β 0 0 V US S V U , (5) де S∞′ , ∞′β та ∞′′β , S∞′′ – параметри, що характеризують плівку з різ- ними розмірами зерен. Вважаємо, що V = 1, а U = 2,2. Тому вираз (5) можна звести до вигляду: 0 0 2,2 2,2 S S ∞∞ ∞ ∞ ′′ β + β = ′′ ′′β + β . (6) Після підстановки величин з табл. одержуємо, що ліва сторона ви- разу дорівнює 0,81, а права – 0,84. Це можна вважати добрим під- твердженням придатности виразу (4) для опису електропереносу в плівках золота. ВИСНОВКИ 1. Експериментально встановлено вплив зерномежового розсіяння носіїв струму на електропровідність та диференційну термо-е.р.с. плівок золота нанометрової товщини. 2. Експериментальні дані пояснено в рамках сучасних модельних уявлень про внутрішній та зовнішній розмірні ефекти. Встановлено вплив внутрішнього розмірного ефекту на температурний коефіці- єнт опору та диференційну термо-е.р.с. плівок золота. ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА 1. З. В. Стасюк, А. І. Лопатинський, ФХТТ, 2, № 4: 521 (2001). 2. B. L. Melnichuk, A. I. Lopatinsky, and Z. V. Stasyuk, phys. stat. sol., 171, No. 2: 495 (1999). 3. А. П. Шпак, Р. І. Бігун, З. В. Стасюк, Ю. А. Куницький, Наносистеми, на- номатеріали, нанотехнології, 8, вип. 2: 1001 (2010). 4. З. В. Стасюк, Р. І. Бігун, Ю. А. Куницький, Н. С. Колтун, О. Є. Кравченко, Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології, 9, вип. 3: 599 (2011). 5. Ю. Ф. Комник, Физика металлических пленок (Москва: Атомиздат: 1974); Z. V. Stasyuk, J. Phys. Studies, 3, No. 1: 102 (1999). 6. Z. Y. Li, N. P. Young, and M. Di Vece, Nature, 451, No. 3: 46 (2008). 7. И. К. Кикоин, Таблицы физических величин (Москва: Атомиздат: 1976). 8. С. R. Tellier, Active and Passive Elec. Comp., 14: 1 (1990).
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-74447
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1816-5230
language	Ukrainian
last_indexed	2025-12-01T21:24:32Z
publishDate	2011
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
record_format	dspace
spelling	Бігун, Р.І. Куницький, Ю.А. Кравченко, О.Є. 2015-01-20T20:51:50Z 2015-01-20T20:51:50Z 2011 Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини / Р.І. Бігун, Ю.А. Куницький, О.Є. Кравченко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 325-332. — Бібліогр.: 8 назв. — укр. 1816-5230 PACS numbers: 68.37.Ef, 68.55.jd, 73.50.Bk, 73.50.Lw, 73.61.At, 73.63.Bd, 81.40.Rs https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74447 Досліджено електропровідність та термоелектрорушійну силу полікристалічних плівок золота нанометрової товщини, термічно осаджених на поліроване скло в умовах надвисокого вакууму. Встановлено, що енергетичні параметри свіжонанесених плівок є аналогічними параметрам відпалених плівок золота, а відмінність у ході розмірних залежностей кінетичних коефіцієнтів зумовлено зміною умов розсіяння носіїв струму на межах зерен. Одержані результати пояснено в рамках класичних модельних уявлень про перенесення заряду в зразках обмежених розмірів. У рамках цих моделів розраховано параметри перенесення заряду ρ∞, β∞, S∞ та λ∞, що характеризують плівку безмежної товщини, будова якої ідентична структурі плівки товщиною d. Исследованы электропроводность и термоэлектродвижущая сила поликристаллических плёнок меди нанометровой толщины, изготовленных методом термического распыления металла в условиях сверхвысокого вакуума. Показано, что энергетические параметры свеженанесённых плёнок аналогичны параметрам отожжённых плёнок золота, а отличие в ходе размерных зависимостей кинетических коэффициентов обусловлено изменением условий рассеяния носителей тока на границах кристаллитов. Объяснение полученных результатов осуществлено в рамках классических модельных представлений о переносе заряда в системах ограниченных размеров. На основе упомянутых моделей рассчитаны параметры переноса заряда ρ∞, β∞, S∞ и λ∞, характеризирующие плёнку бесконечной толщины, структура которой идентична структуре плёнки толщиной d. The electrical conductivity and the thermoelectric power of thin gold films prepared under ultrahigh vacuum conditions are investigated. As shown, the energy parameters of as-deposited films are similar to parameters of annealed gold films. Difference in size-dependences course of kinetic coefficients is due to change of scattering conditions for current carriers at the grain boundaries. Experimental results are explained within the scope of the classical size-effect models. The charge transfer parameters, ρ∞, β∞, S∞ and λ∞, which characterize metal film of infinite thickness and with identical structure of metal film of finite thickness (d) are calculated by means of these models. uk Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини Article published earlier
spellingShingle	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини Бігун, Р.І. Куницький, Ю.А. Кравченко, О.Є.
title	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
title_full	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
title_fullStr	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
title_full_unstemmed	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
title_short	Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
title_sort	низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74447
work_keys_str_mv	AT bígunrí nizʹkotemperaturníelektroprovídnístʹtatermoelektrorušíinasilaplívokzolotananometrovoítovŝini AT kunicʹkiiûa nizʹkotemperaturníelektroprovídnístʹtatermoelektrorušíinasilaplívokzolotananometrovoítovŝini AT kravčenkooê nizʹkotemperaturníelektroprovídnístʹtatermoelektrorušíinasilaplívokzolotananometrovoítovŝini

Низькотемпературні електропровідність та термо-електрорушійна сила плівок золота нанометрової товщини

Institution

Similar Items