Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂
Анализ температурных зависимостей электропроводности плёночного композита (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀ (MoS₂)₃₀ обнаружил одновременное сосуществование в нём металлического и активационного механизмов проводимости, что не является типичным для композита на металлической стороне перехода металл—диэле...
Saved in:
| Published in: | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
|---|---|
| Date: | 2011 |
| Main Authors: | , , , , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2011
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74481 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ / А.К. Федотов, Ю.А. Федотова, Ю.В. Касюк, А.В. Мазаник, М.А. Андреев, А.Н. Суворов, А.П. Иванов, M. Marszalek // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 457-465. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859626913285275648 |
|---|---|
| author | Федотов, А.К. Федотова, Ю.А. Касюк, Ю.В. Мазаник, А.В. Андреев, М.А. Суворов, А.Н. Иванов, А.П. Marszalek, M. |
| author_facet | Федотов, А.К. Федотова, Ю.А. Касюк, Ю.В. Мазаник, А.В. Андреев, М.А. Суворов, А.Н. Иванов, А.П. Marszalek, M. |
| citation_txt | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ / А.К. Федотов, Ю.А. Федотова, Ю.В. Касюк, А.В. Мазаник, М.А. Андреев, А.Н. Суворов, А.П. Иванов, M. Marszalek // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 457-465. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
| description | Анализ температурных зависимостей электропроводности плёночного композита (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀ (MoS₂)₃₀ обнаружил одновременное сосуществование в нём металлического и активационного механизмов проводимости, что не является типичным для композита на металлической стороне перехода металл—диэлектрик. Подобное может быть обусловлено одновременным протеканием процессов электропереноса по частицам металлической фазы и туннелирования электронов через межгранульные границы.
Аналіза температурних залежностей електропровідности плівкового композита (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀ (MoS₂)₃₀ виявила одночасну дію у ньому металевого та активаційного механізмів провідности, що не є типовим для композита на металевому боці переходу метал—діелектрик. Подібне може бути обумовленим одночасним перебігом процесів електроперенесення по частинках металевої фази і тунелювання електронів через міжґранульні межі.
Temperature dependences of the electrical conductivity in film composite of (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀(MoS₂)₃₀ are analysed, and presence of both metallic and activated spin-dependent transport of electrons in samples is revealed. Such a situation is unusual for composites with high concentration of metallic particles (on the metallic side of metal—insulator transition). This effect can be caused by the coexistence of both current conduction through metallic particles and tunnelling of electrons across the grain boundaries.
|
| first_indexed | 2025-11-29T12:54:21Z |
| format | Article |
| fulltext |
457
PACS numbers:61.05.cp, 61.46.Hk,72.25.Mk,72.60.+g,72.80.Tm,73.40.-c, 81.07.Bc
Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS2
А. К. Федотов, Ю. А. Федотова*, Ю. В. Касюк*, А. В. Мазаник,
М. А. Андреев**, А. Н. Суворов**, А. П. Иванов**, M. Marszalek***
Белорусский государственный университет,
просп. Независимости, 4,
220030 Минск, Беларусь
*Национальный центр физики частиц и высоких энергий
Белорусского государственного университета,
ул. М. Богдановича, 153,
220040 Минск, Беларусь
**«Институт сварки и защитных покрытий»
государственного научного учреждения
«Институт порошковой металлургии» НАН Беларуси,
ул. Платонова, 12б,
220071 Минск, Беларусь
***Institute of Nuclear Physics of Polish Academy of Science,
ul. Radzikowskiego, 152,
31-142 Krakow, Poland
Анализ температурных зависимостей электропроводности плёночного
композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 обнаружил одновременное
сосуществование в нём металлического и активационного механизмов
проводимости, что не является типичным для композита на металличе-
ской стороне перехода металл—диэлектрик. Подобное может быть обу-
словлено одновременным протеканием процессов электропереноса по ча-
стицам металлической фазы и туннелирования электронов через межгра-
нульные границы.
Аналіза температурних залежностей електропровідности плівкового
композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 виявила одночасну дію у
ньому металевого та активаційного механізмів провідности, що не є типо-
вим для композита на металевому боці переходу метал—діелектрик. Поді-
бне може бути обумовленим одночасним перебігом процесів електропере-
несення по частинках металевої фази і тунелювання електронів через мі-
жґранульні межі.
Temperature dependences of the electrical conductivity in film composite of
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies
2011, т. 9, № 2, сс. 457—465
© 2011 ІМФ (Інститут металофізики
ім. Г. В. Курдюмова НАН України)
Надруковано в Україні.
Фотокопіювання дозволено
тільки відповідно до ліцензії
458 А. К. ФЕДОТОВ, Ю. А. ФЕДОТОВА, Ю. В. КАСЮК и др.
(Ni46.7Cr25Co20Al6Ta2Y0.3)70(MoS2)30 are analysed, and presence of both metal-
lic and activated spin-dependent transport of electrons in samples is re-
vealed. Such a situation is unusual for composites with high concentration of
metallic particles (on the metallic side of metal—insulator transition). This
effect can be caused by the coexistence of both current conduction through
metallic particles and tunnelling of electrons across the grain boundaries.
Ключевые слова: электропроводность, композиционный материал, тун-
нелирование, порог перколяции, энергия активации, температурная за-
висимость сопротивления.
(Получено 18 ноября 2010 г.; после доработки – 12 апреля 2011 г.)
1. ВВЕДЕНИЕ
Перспективным направлением в развитии физики конденсирован-
ного состояния является исследование композиционных материа-
лов металл-диэлектрик, что связано с широкими возможностями
их практического применения. В частности, гранулированные
композиты, состоящие из ферромагнитных наночастиц в диэлек-
трической матрице, обладают гигантским магнетосопротивлением,
хорошей поглощающей способностью электромагнитного излуче-
ния в СВЧ-диапазоне, возможностью изменения величины удель-
ного электрического сопротивления в широких пределах, а также
появлением импеданса индуктивного типа. Такие свойства делают
их перспективными для применения при разработке защитных по-
крытий от электромагнитного излучения, при использовании в вы-
сокоомных резисторах, датчиках магнитного поля и других
устройств твердотельной электроники и магнитоэлектроники [1].
Научный интерес к композитам, размер гранул в которых не пре-
вышает нескольких десятков нанометров, обусловлен тем, что та-
кой малый размер частиц приводит к появлению уникальных фи-
зических, химических и других свойств, некоторые из которых до
сих пор не получили достаточно убедительной физической трактов-
ки.
Большинство аномалий физических свойств наблюдается в нано-
композитах при концентрации металлической фазы в окрестности
так называемого порога перколяции хС, когда металлические нано-
частицы формируют электропроводящую сеть в диэлектрической
матрице. В этом диапазоне концентраций, как правило, отмечают-
ся экстремальные значения многих физических параметров компо-
зитов, таких как, например, максимальные значение магнитосо-
противления и коэрцитивной силы [2]. Поэтому актуальной зада-
чей является исследование электрических свойств нанокомпозитов
на основе наночастиц ферромагнитных сплавов в диэлектрической
матрице в окрестности хС, а также изучение влияние состава и
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ПЛЁНОЧНОГО КОМПОЗИТА NiCoCr—MoS2 459
условий синтеза на структуру и свойства композиционных матери-
алов, в частности, на механизмы электрической проводимости в
них.
В связи с этим настоящая работа направлена на изучение прово-
димости пленочных композитов (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)х(MoS2)1−х c
концентрацией ферромагнитной металлической фазы х = 70%.
2. ОБЪЕКТ ИССЛЕДОВАНИЯ И МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТА
Композиционные пленки Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 получе-
ны методом ионно-лучевого распыления мишеней на ситалловые и
алюминиевые подложки. Давление рабочего газа в камере (Ar) со-
ставляло 5,2⋅10
−2
Па. Подобраны оптимальные условия напыления
исследуемых пленок (ток распыляемых мишеней составил 0,1 А,
ток разряда – 0,11 А, напряжение разряда – 3,6 кВ, ток соленоида
– 9 А).
Температурные зависимости проводимости ρ(Т) на постоянном
токе измерялись 4-х зондовым методом в интервале температур 2—
305 К с использованием системы HFMS (High Field Measurement Sys-
tem) на базе рефрижератора замкнутого цикла Cryogenic Limited.
Система HFMS позволяет с высокой точностью (лучше 0,05 К) регу-
лировать температуру в криостате в окрестности измеряемого об-
разца. Источником постоянного тока и измерителем напряжения
служил входящий в комплект системы источник тока со встроен-
ным вольтметром Sub-Femtoamp Remote SourceMeter 6430 компа-
нии Keithley, позволяющий с высокой точностью измерять элек-
тросопротивление в диапазоне 100 мкОм—20 ГОм с точностью не
менее 0,1%.
Рентгеновская дифракция и рефлектометрия образцов выполня-
лась на рентгеновском дифрактометре PANalytical’s X’Pert PRO
Diffractometer. Элементный состав образцов изучался с помощью
электронно-зондового рентгеноспектрального микроанализатора в
составе растрового электронного микроскопа LEO 1455 VP с точно-
стью ≅ 1 ат.%, а также методом резерфордовского обратного рассе-
яния (РОР) (Е(He
+
) = 2 МэВ). Толщина пленки определялась мето-
дом сканирующей электронной микроскопии (растровый элек-
тронный микроскоп LEO 1455 VP, разрешение ≅ 100 нм).
3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
3.1. Структура и химический состав пленки
Анализ элементного состава композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30
показал, что ферромагнитные металлы Co и Ni составляют 45—50
460 А. К. ФЕДОТОВ, Ю. А. ФЕДОТОВА, Ю. В. КАСЮК и др.
ат.% от элементов в структуре образца. Вклад алюминия зафиксиро-
ван на уровне порядка 10—13 ат.%, а Cr – порядка 20 ат.%. Вклад
матрицы (Mo и S2) составляет ≅ 20 ат.%. Кроме вышеперечисленных
элементов были обнаружены следы Fe, Ca, Ti, которые могут отно-
ситься к ситалловой подложке. Близкие значения концентраций
элементов в пленке получены также методом РОР-спектроскопии.
Это подтверждает, что синтезированная пленка обладает близким к
задаваемому при синтезе соотношением элементов.
Измеренная методом сканирующей электронной микроскопии
толщина пленки композиционного материала составила порядка 0,7
мкм. Анализ поверхности композита (скан поверхности и ее фазовый
контраст) не позволил зафиксировать никакие структурные неодно-
родности, по размерам превосходящих 100 нм. Это свидетельствует о
наноструктурированности композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30
(размер гранул не превосходит 100 нм).
Анализ структуры пленки, выполненный методом рентгено-
структурного анализа (выполнялся для исследуемого образца и си-
талловой подложки, которая использовалась для напыления плен-
ки) показал, что практически все пики на дифрактограмме образца
формируются ситалловой подложкой, по всей вероятности, содер-
жащей большое количество примесей. Вычитание сигнала подлож-
ки из сигнала матрицы с учетом поглощения излучения пленкой и
зависимости поглощения от угла 2θ приводит к спектру, изобра-
женному на рис. 1. Очевидно, что структура пленки описывается
уширенной линией отражения, наблюдаемой в диапазоне углов при
2θ = 44,45°. Уширение пика связано с малостью кристаллитов (гра-
нул) в образце, что подтверждает результаты рентгеновского энер-
годисперсионного анализа, либо их аморфным состоянием. Следует
отметить, что пик на 44,45° может быть сформирован различными
Рис. 1. Дифрактограмма пленки (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30.
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ПЛЁНОЧНОГО КОМПОЗИТА NiCoCr—MoS2 461
кристаллическими структурами из элементов и соединений, вхо-
дящих в состав образца. Так для никеля (кубическая структура)
пик наибольшей интенсивности от плоскости (111) наблюдается
при 2θ = 44,546°, для кобальта – при 2θ = 44,254°; у MoS2 также
есть небольшой пик при 2θ = 44,151° (плоскость (006)).
Оценка плотности композита выполнялась методом рентгенов-
ской рефлектометрии, которая также позволила определить толщи-
ну пленки. Плотность ρ образца (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30
составила 5,9 г/см
3. Значение толщины пленки, составившее 657
нм, практически совпало с соответствующим параметром, измерен-
ным с помощью растровой электронной микроскопии.
3.2. Температурные зависимости проводимости на постоянном токе
При комнатной температуре вольтамперные характеристики (ВАХ)
композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,.3)70(MoS2)30 линейны, что указы-
вает на его однородность. На рисунке 2, а, б представлена зависи-
мость удельного электрического сопротивления на постоянном токе
от температуры для исследуемой пленки в аррениусовых координа-
тах. Характер изображенной зависимости указывает на активаци-
онный характер электропереноса с отрицательным температурным
коэффициентом электросопротивления ТКС ((dρ/dT) < 0) и пере-
менной энергией активации при понижении температуры. Такой
вид зависимости даже на металлической стороне перехода металл-
диэлектрик (ПМД), т.е. при х < хС обычно связывают с двумя воз-
можными причинами: (1) с присутствием в частицах металлическо-
а б
Рис. 2. Температурная зависимость электрического сопротивления компо-
зита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 в аррениусовых координатах для
всего температурного интервала измерения 2—305 К (а) и его начального
участка (б).
462 А. К. ФЕДОТОВ, Ю. А. ФЕДОТОВА, Ю. В. КАСЮК и др.
го сплава таких элементов как углерод, тантал и иттрий, которые
могут служить своего рода аморфизаторами; (2) с наличием оксид-
ных пленок вокруг частиц металлической фазы. Однако синтез
пленок выполнялся в бескислородной среде, что указывает на ма-
лую вероятность последнего предположения. В то же время, рас-
считанная по начальному участку кривой ρ(Т) на рис. 2, б величина
энергии активации в области температур 100—300 К дала значение
0,6 МэВ, что почти на 3 порядка меньше тепловой энергии фононов
при комнатной температуре. Последнее указывает на то, что акти-
вационный механизм электропереноса, если он есть, маскируется
еще каким-либо дополнительным механизмом со слабой темпера-
турной зависимостью.
В композиционных материалах металл—диэлектрик за порогом
перколяции кроме прыжкового механизма электропереноса по ло-
кализованным состояниям в диэлектрической матрице и проводи-
мости за счет туннелирования электронов между металлическими
гранулами, может быть реализована металлическая проводимость
по «хвостам» локализованных состояний [3, 4] со слабой экспонен-
циальной зависимостью ρ(Т). Кроме того, в ряде работ отмечалось,
что в гранулированных металлических наносистемах часто реали-
зуется механизм квантовых поправок к металлической проводимо-
сти в условиях слабой локализации электронов [5] также дающий
отрицательный ТКС.
Для определения реализуемого в исследуемом композите меха-
низма проводимости выполнен анализ зависимостей ρ(Т), линеари-
зованных в координатах ln(ρ)—(1/T)n, соответствующих законам
типа Мотта или Шкловского—Эфроса [6, 7]. Кроме того, осуществ-
лен анализ температурной зависимости приведенной энергии акти-
вации проводимости
1 lg
(1 / )
w
T T
∂ ρ=
∂
. (1)
Такой анализ дает возможность определить наличие на зависимо-
сти ρ(Т) температурных интервалов, которые характеризуются
различными показателями степени n в законе (2), описывающем
процессы электропереноса через гранулированную среду:
0
0
( ) exp
n
T
T
T
σ = σ −
. (2)
Показатель n, как следует из выражения (1), в этом случае опреде-
ляется путем построения зависимости
lg lgw A n T= − , (3)
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ПЛЁНОЧНОГО КОМПОЗИТА NiCoCr—MoS2 463
из которой n определяется по тангенсу наклона зависимости (3) в
разных температурных интервалах.
Линеаризация кривых ρ(Т) в координатах ln(ρ) ∝ (1/T)1/4
либо
ln(σ) ∝ (1/T)1/2
не наблюдается. Это подтверждается также и по-
строением температурной зависимости (3) для приведенной энергии
активации в большей части исследуемого интервала температур.
Как следует из рис. 3, лишь в интервале температур 2—15 К (где
наблюдается очень сильный разброс точек) показатель n ≈ 0,19 в
соотношении (3) близок к показателю Мотта 0,25. Однако в осталь-
ной части исследуемого интервала температур 15—300 К ход зави-
симости (3) имеет отрицательный наклон с показателем n = −0,19.
Выполненный анализ указывает на то, что кроме возможного
слабого экспоненциального поведения кривых ρ(Т) при Т > 2 К, со-
ответствующего прыжковому механизму переноса, в исследован-
ном образце, по-видимому, присутствует металлический вклад сте-
пенного типа, однако с отрицательным показателем степени:
ρМ(Т) ≈ ρ0T
−n, (4)
что характерно для металлической проводимости в условиях сла-
бой локализации [8—10]. Однако построение зависимости ρ(Т) в
двойных логарифмических координатах на рис. 4 дало очень малое
значение показателя степени n ≈ 4,67⋅10
−6, что не соответствует ни
одной из моделей квантовых поправок в металлическую проводи-
мость (см. [5, 9, 10]). Сказанное выше означает, что в изученных
нанокомпозитах, возможно, реализуется одновременно два парал-
Рис. 3. Температурная зависимость приведенной энергии активации плен-
ки (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 для всего температурного интервала
измерения 2—305 К.
464 А. К. ФЕДОТОВ, Ю. А. ФЕДОТОВА, Ю. В. КАСЮК и др.
лельных механизма электрического транспорта – активационный
и металлический (степенной), которые сосуществуют в изучаемом
интервале температур и, тем самым, маскируют друг друга. Метал-
лический (степенной) вклад обусловлен электропереносом по ча-
стицам металлической фазы (к тому же, разупорядоченной), а сла-
бый экспоненциальный вклад – гранулярностью структуры ком-
позита, обуславливающей туннелирование электронов через меж-
гранульные границы.
4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Итак, результаты исследования температурной зависимости элек-
тросопротивления композита (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 для
температурного интервала 2—305 К показали, что исследуемые об-
разцы характеризуются отрицательными значениями температур-
ного коэффициента сопротивления. Это является нетипичным для
наногранулированных композиционных материалов с содержани-
ем металлической фазы более 50% (металлическая сторона перехо-
да металл—диэлектрик). Изучаемый композит характеризуется од-
новременным сосуществованием металлического и активационного
механизмов проводимости, обусловленных электропереносом по
частицам металлической фазы и туннелированием электронов че-
рез межгранульные границы соответственно.
Работа выполнена в рамках ГППИ «Композиционные материалы»
(задание 2.04).
Рис. 4. Температурная зависимость электросопротивления композитной
плёнки (Ni46,7Cr25Co20Al6Ta2Y0,3)70(MoS2)30 в двойных логарифмических ко-
ординатах.
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ПЛЁНОЧНОГО КОМПОЗИТА NiCoCr—MoS2 465
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. O. В. Стогней, A. В. Ситников, Ю. E. Калинин, С. Ф. Андреев, M. Н. Копи-
тин, ФТТ, 49: 158 (2007).
2. И. В. Золотухин, Ю. Е. Калинин, О. В. Стогней. Новые направления физи-
ческого материаловедения (Воронеж: Изд-во Воронежского гос. универси-
тета: 2000).
3. W. B. Mi, L. Guo, E. Y. Jiang, Z. Q. Li, P. Wu, and H. L. Bai, J. Phys. D: Appl.
Phys., 36: 2393 (2003).
4. Б. И. Шкловский, А. А. Эфрос, УФН, 117: 403 (1975).
5. B. L. Altshuler and A. G. Aronov, Electron—Electron Interactions in Disordered
Systems (Eds. A. L. Efros and M. Pollak) (Amsterdam: Elsevier: 1985), p. 11.
6. A. L. Efros and B. I. Shklovski, Phys. Stat. Solid. В, 76: 475 (1976).
7. В. Ф. Гантмахер, Электроны в неупорядоченных средах (Москва: Физмат-
лит: 2003).
8. А. Г. Забродский, ФТП, 11: 311 (1977).
9. B. L. Altshuler and B. D. Simons, Mesoscopic Quantum Physics. Les Houches,
Course LXI, 1994 (Eds. E. Akkermans, G. Montambaux, J.-L. Pichard, and J.
Zinn-Justin) (Amsterdam: North-Holland: 1995), p. 1.
10. Y. Imry, Introduction to Mesoscopic Physics (New York: Oxford University
Press: 2002).
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-74481 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1816-5230 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-29T12:54:21Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Федотов, А.К. Федотова, Ю.А. Касюк, Ю.В. Мазаник, А.В. Андреев, М.А. Суворов, А.Н. Иванов, А.П. Marszalek, M. 2015-01-21T10:49:06Z 2015-01-21T10:49:06Z 2011 Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ / А.К. Федотов, Ю.А. Федотова, Ю.В. Касюк, А.В. Мазаник, М.А. Андреев, А.Н. Суворов, А.П. Иванов, M. Marszalek // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2011. — Т. 9, № 2. — С. 457-465. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. 1816-5230 PACS numbers: 61.05.cp, 61.46.Hk, 72.25.Mk, 72.60.+g, 72.80.Tm, 73.40.-c, 81.07.Bc https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74481 Анализ температурных зависимостей электропроводности плёночного композита (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀ (MoS₂)₃₀ обнаружил одновременное сосуществование в нём металлического и активационного механизмов проводимости, что не является типичным для композита на металлической стороне перехода металл—диэлектрик. Подобное может быть обусловлено одновременным протеканием процессов электропереноса по частицам металлической фазы и туннелирования электронов через межгранульные границы. Аналіза температурних залежностей електропровідности плівкового композита (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀ (MoS₂)₃₀ виявила одночасну дію у ньому металевого та активаційного механізмів провідности, що не є типовим для композита на металевому боці переходу метал—діелектрик. Подібне може бути обумовленим одночасним перебігом процесів електроперенесення по частинках металевої фази і тунелювання електронів через міжґранульні межі. Temperature dependences of the electrical conductivity in film composite of (Ni₄₆,₇Cr₂₅Co₂₀Al₆Ta₂Y₀,₃)₇₀(MoS₂)₃₀ are analysed, and presence of both metallic and activated spin-dependent transport of electrons in samples is revealed. Such a situation is unusual for composites with high concentration of metallic particles (on the metallic side of metal—insulator transition). This effect can be caused by the coexistence of both current conduction through metallic particles and tunnelling of electrons across the grain boundaries. Работа выполнена в рамках ГППИ «Композиционные материалы» (задание 2.04). ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ Article published earlier |
| spellingShingle | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ Федотов, А.К. Федотова, Ю.А. Касюк, Ю.В. Мазаник, А.В. Андреев, М.А. Суворов, А.Н. Иванов, А.П. Marszalek, M. |
| title | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ |
| title_full | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ |
| title_fullStr | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ |
| title_full_unstemmed | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ |
| title_short | Электропроводность плёночного композита NiCoCr—MoS₂ |
| title_sort | электропроводность плёночного композита nicocr—mos₂ |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/74481 |
| work_keys_str_mv | AT fedotovak élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT fedotovaûa élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT kasûkûv élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT mazanikav élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT andreevma élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT suvorovan élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT ivanovap élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 AT marszalekm élektroprovodnostʹplenočnogokompozitanicocrmos2 |