Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd

Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd

Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16...

Full description

Saved in:
Bibliographic Details
Published in:Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Date:2012
Main Authors: Ткач, Е.П., Однодворец, Л.В., Проценко, И.Е.
Format: Article
Language:Russian
Published: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2012
Online Access:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75212
Tags: Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-75212
record_format dspace
spelling Ткач, Е.П.
Однодворец, Л.В.
Проценко, И.Е.
2015-01-27T17:35:04Z
2015-01-27T17:35:04Z
2012
Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
1816-5230
PACS numbers: 68.65.Ac, 73.40.Jn, 75.47.Np, 75.70.Cn
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75212
Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнитной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивается на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, приводит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл.
Досліджено магнеторезистивний ефект мультишарів Pd/Fe залежно від кількости фраґментів (до 10) і товщини шару Pd (0,4—1,4 нм). Показано, що при зміні кількости фраґментів від 3 до 10 відбувається збільшення магнетоопору на 0,05—0,19%, а у відпалених до 780 К зразках – на 0,02—0,16%. При зміні товщини немагнетного Pd-прошарку в щойносконденсованих зразках МО збільшується на 0,6—1,4%, а у відпалених – на 0,5—0,03%. Додатковий шар Cu, товщина якого становить 10% загальної товщини мультишарів, призводить до зниження величини магнетного поля наситу на 0,3 Тл.
Magnetoresistance (MR) of the Pd/Fe multilayers depending on the number of fragments (up to 10 ones) and the thickness of Pd layer (0.4—1.4 nm) is investigated. As shown, the change in a number of fragments from 3 to 10 results in increase of the magnetoresistance by 0.05—0.19%, and by 0.02—0.16% in samples annealed to 780 K. When the thickness of the nonmagnetic layer in the Pd samples increases, MR of just condensed samples increases by 0.6—1.4%, and MR of annealed samples increases by 0.50—0.03%. Additional Cu layer with the thickness of 10% of the total thickness of multilayers leads to the decrease of the magnetic-field saturation by 0.3 T.
Работа выполнена в рамках международного научно-технического проекта между Сумским государственным университетом и Институтом ядерной физики ПАН (Краков, Польша).
ru
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
Article
published earlier
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
title Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
spellingShingle Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
Ткач, Е.П.
Однодворец, Л.В.
Проценко, И.Е.
title_short Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_full Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_fullStr Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_full_unstemmed Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_sort магниторезистивные свойства мультислоёв fe/pd
author Ткач, Е.П.
Однодворец, Л.В.
Проценко, И.Е.
author_facet Ткач, Е.П.
Однодворец, Л.В.
Проценко, И.Е.
publishDate 2012
language Russian
container_title Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format Article
description Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнитной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивается на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, приводит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл. Досліджено магнеторезистивний ефект мультишарів Pd/Fe залежно від кількости фраґментів (до 10) і товщини шару Pd (0,4—1,4 нм). Показано, що при зміні кількости фраґментів від 3 до 10 відбувається збільшення магнетоопору на 0,05—0,19%, а у відпалених до 780 К зразках – на 0,02—0,16%. При зміні товщини немагнетного Pd-прошарку в щойносконденсованих зразках МО збільшується на 0,6—1,4%, а у відпалених – на 0,5—0,03%. Додатковий шар Cu, товщина якого становить 10% загальної товщини мультишарів, призводить до зниження величини магнетного поля наситу на 0,3 Тл. Magnetoresistance (MR) of the Pd/Fe multilayers depending on the number of fragments (up to 10 ones) and the thickness of Pd layer (0.4—1.4 nm) is investigated. As shown, the change in a number of fragments from 3 to 10 results in increase of the magnetoresistance by 0.05—0.19%, and by 0.02—0.16% in samples annealed to 780 K. When the thickness of the nonmagnetic layer in the Pd samples increases, MR of just condensed samples increases by 0.6—1.4%, and MR of annealed samples increases by 0.50—0.03%. Additional Cu layer with the thickness of 10% of the total thickness of multilayers leads to the decrease of the magnetic-field saturation by 0.3 T.
issn 1816-5230
url https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75212
citation_txt Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
work_keys_str_mv AT tkačep magnitorezistivnyesvoistvamulʹtisloevfepd
AT odnodvoreclv magnitorezistivnyesvoistvamulʹtisloevfepd
AT procenkoie magnitorezistivnyesvoistvamulʹtisloevfepd
first_indexed 2025-11-25T23:07:19Z
last_indexed 2025-11-25T23:07:19Z
_version_ 1850577876237156352
fulltext 69 PACS numbers: 68.65.Ac, 73.40.Jn, 75.47.Np, 75.70.Cn Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd Е. П. Ткач, Л. В. Однодворец, И. Е. Проценко Сумской государственный университет, ул. Римского-Корсакова, 2, 40007 Сумы, Украина Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимо- сти от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происхо- дит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнит- ной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивает- ся на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, при- водит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл. Досліджено магнеторезистивний ефект мультишарів Pd/Fe залежно від кількости фраґментів (до 10) і товщини шару Pd (0,4—1,4 нм). Показано, що при зміні кількости фраґментів від 3 до 10 відбувається збільшення магнетоопору на 0,05—0,19%, а у відпалених до 780 К зразках – на 0,02— 0,16%. При зміні товщини немагнетного Pd-прошарку в щойносконден- сованих зразках МО збільшується на 0,6—1,4%, а у відпалених – на 0,5— 0,03%. Додатковий шар Cu, товщина якого становить 10% загальної то- вщини мультишарів, призводить до зниження величини магнетного поля наситу на 0,3 Тл. Magnetoresistance (MR) of the Pd/Fe multilayers depending on the number of fragments (up to 10 ones) and the thickness of Pd layer (0.4—1.4 nm) is in- vestigated. As shown, the change in a number of fragments from 3 to 10 re- sults in increase of the magnetoresistance by 0.05—0.19%, and by 0.02— 0.16% in samples annealed to 780 K. When the thickness of the nonmagnetic layer in the Pd samples increases, MR of just condensed samples increases by 0.6—1.4%, and MR of annealed samples increases by 0.50—0.03%. Additional Cu layer with the thickness of 10% of the total thickness of multilayers leads to the decrease of the magnetic-field saturation by 0.3 T. Ключевые слова: мультислои, магнитосопротивление, немагнитная про- слойка, дополнительный слой Cu, поле насыщения. Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2012, т. 10, № 1, сс. 69—76 © 2012 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України) Надруковано в Україні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 70 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО (Получено 1 июля 2011 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ С развитием новейших технологий актуальными остаются вопросы исследования магниторезистивных свойств тонкопленочных мате- риалов с точки зрения возможности их практического применения. После открытия эффекта гигантского магнитосопротивления (ГМС) в тонкопленочной системе Fe/Cr [1, 2], происходит постоянный по- иск новых материалов со спин-зависимым антиферромагнитным (АФ) рассеиванием электронов и магнитной перпендикулярной анизотропией для создания носителей со сверхплотной магнитною записью с высокостабильными температурными характеристика- ми. Это требует создания новых многофункциональных материа- лов, к которым можно отнести материалы с высокой магнитной анизотропией: FePd, FePt, CoPt, CoPd [3—4]. Упорядоченные спла- вы FePd, FePt со структурой L10 при определенных условиях про- являют перпендикулярную магнитную анизотропию, благодаря чему, становятся претендентами для создания новых носителей магнитной записи с перпендикулярной ориентацией. В работах [5, 6] указано на незначительное АФ взаимодействие в трехслойной пленочной системе Fe/Pd при толщине Pd в 12—16 мо- нослоев. Слои Pd проявляют ферромагнитные свойства при толщи- нах меньше 6 монослоев и незначительные антиферромагнитные свойства, что обусловлено высокой плотностью состояний, которые находятся чуть ниже уровня Ферми. Подобная ситуация наблюда- ется и в случае Cr, но его плотность состояний находится чуть выше уровня Ферми, и, как известно, приводит к АФ взаимодействию в системе Fe/Cr. Палладий, являясь немагнитным металлом, облада- ет высокой парамагнитной восприимчивостью и проявляет гигант- ский магнитный момент до 10μВ [7] в соединениях с Fe и Co. Цель данной работы состоит в исследовании влияния температу- ры на величину магнитосопротивления в мультислоях Fe/Pd, его зависимость от количества фрагментов многослойной пленочной системы, толщины промежуточного слоя и слоя Cu с общей концен- трацией 10 ат.%. 2. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА Мультислои получали методом термического испарения в высоко- вакуумной установке (давление остаточных газов – 10 −7 Па). В ка- честве подложки использовали стекло и кремний с 100 нм толщи- ной оксида. Контроль толщины осуществлялся методом кварцевого резонатора в реальном времени с использованием программного МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 71 обеспечения LabView. Для этой цели был смонтирован электриче- ский колебательный контур, состоящий из генератора с рабочей ча- стотой 1 МГц, кварца и измерителя частоты (электронно-счетный универсальный частотомер Hewlett-Packard 5328A). Вся система состояла из трех кварцев: одного эталонного, который находился в месте образца, и двух боковых кварцевых пластин для калибровки. Для обеспечения температурной стабильности применялась систе- ма водяного охлаждения и кристалл с низким температурным ко- эффициентом расширения при комнатной температуре. Измерение магниторезистивных свойств выполняли при ком- натной температуре в трех геометриях: перпендикулярной (напря- женность магнитного поля перпендикулярна току и образцу), па- раллельной (поле параллельно току и образцу) и поперечной (поле перпендикулярно току и параллельно образцу). Контроль величины магнитного поля осуществлялся при помо- щи магнитометра DC magnetic field meter HTM-11S, максимальное значение магнитного поля, создаваемого катушками индуктивно- сти, составляло 1,2 Тл. Измерение магнитосопротивления (МС) вы- полняли в автоматизированном режиме по четырехточечной схеме: на внешние контакты подавался постоянный ток величиной 1 мА, а с внутренних с помощью вольтметра HP 34401A снималось падение напряжения. При таком подключении сопротивление проводов су- щественно не влияет на величину сопротивления образца. Оборудо- вание соединялось с персональным компьютером через порт GPIB и интерфейс RS232. Для исследования магниторезистивных свойств были получены мультислои Fe/Pd с толщиной отдельных слоев 0,9 нм (Fe) и 1,1 нм (Pd) и количеством фрагментов n = 3—10. Расчет магнитосопротивления (МС) осуществлялся по формуле: ( ) (0) MC (0) (0) R R B R R R Δ −= = , где R(B) и R(0) – сопротивление образца во внешнем магнитном поле и размагниченного образца (в поле коэрцитивной силы). 3. РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ Типичные зависимости сопротивления от магнитного поля для об- разцов [Pd(1,1 нм)/Fe(0,9 нм)]n/П (n = 3, 5, 10) представлены на рис. 1. Увеличение количества повторяемых слоев сопровождается ин- терфейсным рассеиванием электронов, что приводит к возрастанию МС в интервале от 0,05 до 0,25%. Перпендикулярная составляющая для n = 3 и 5 имеет подобный характер и практически одинаковое значение МС = 0,06%, при n = 10 оно возрастает до 1,1%, и для всех 72 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО случаев при магнитных полях порядка 0,5 Тл начинает выходить на насыщение. В данной системе реализуется отрицательное МС – уменьшение электрического сопротивления при влиянии внешнего магнитного поля, что говорит о наличии признаков ГМС. После тер- мического отжига образцов [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П до 780 К МС возрас- тает (рис. 2) от 0,2 до 0,4%, и на зависимостях можно наблюдать пи- ки, которые возникают в процессе перемагничивания и соответству- ют полю коэрцитивности. При термообработке увеличивается средний размер кристаллитов, активизируются диффузионные процессы, и происходит переход двухкомпонентной системы в неупорядоченную ГЦК или упорядо- ченную ГЦТ-фазу FePd (L10). Атомы Pd диффундируют в слои Fe, и увеличивается спин-зависимое рассеивание электронов на границах зерен, что и обуславливает некоторое увеличение МС в образце. Обобщающая зависимость МС для многослойных образцов [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П от количества повторяемости слоев представле- на на рис. 3. Величина МС свежесконденсированных образцов с уве- личением n возрастает в 3—4 раза. Подобная зависимость наблюдает- а б в Рис. 1. Зависимость МС для [Pd(1,1)/Fe(0,9)]3/П (а), [Pd(1,1)/Fe(0,9)]5/П (б) и [Pd(1,1)/Fe(0,9)]10/П (в). Геометрия измерений: перпендикулярная (), параллельная () и поперечная (). а б в Рис. 2. Зависимость МС для [Pd(1,1)/Fe(0,9)]3/П (а), [Pd(1,1)/Fe(0,9)]5/П (б) и [Pd(1,1)/Fe(0,9)]10/П (в) после термического отжига до Т = 780 К. Обо- значения такие же, как на рис. 1. МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 73 ся и в отожженных системах для параллельной и поперечной состав- ляющих МС, кроме перпендикулярной, величина которой осцилли- рует в интервале 0,24—0,30%. Необходимо отметить, что влияние температуры больше сказывается на образцах с меньшим количе- ством повторяемости слоев n = 3, 5, МС для которых увеличивается в 2—8 раза, чем для n = 10, когда прирост МС составляет 0,9—2 раза. Известно [8—11], что максимальное обменное взаимодействие между магнитными слоями многослойных пленочных систем (как следствие и величина МС) достигается при определенном соотноше- нии толщин отдельных магнитных слоев и немагнитных слоев. Эф- фект также усиливается при увеличении количества фрагментов многослойника, понижении температуры и при изменении геомет- рии измерения сопротивления от продольной к перпендикулярной геометрии. В работе [8] исследовалось влияние толщины немагнитного слоя Cu на величину МС для многослойной пленочной системы [Fe(1,5)/Cu(dCu)]60/П. При увеличении медной прослойки обменное взаимодействие между слоями железа постепенно уменьшается, при этом эта зависимость носит затухающий осциллирующий характер. Влияние немагнитной Pd прослойки на МС образцов с постоян- ной толщиной Fe в 0,6 нм представлено на рис. 4. При увеличении толщины Pd в интервале х = 0,4—1,4 нм и после термического отжи- га МС системы [Pd(х)/Fe(0,6)]10/П увеличивает свое значение, при этом перпендикулярная составляющая выходит на насыщение, а зависимость МС от толщины Pd в параллельной и поперечной гео- метрии имеет экспоненциальный характер. Согласно диаграмме состояния для (Fe—Pd) [12], Fe и Pd имеют неограниченную растворимость в жидком состоянии, а при охла- ждении происходит кристаллизация с образованием ГЦК-твердого раствора (γ-Fe, Pd). При концентрациях Pd 43—60% в зависимости а б Рис. 3. Зависимость МС от количества повторяемости слоев n для системы [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П при Т = 300К (а) и после отжига до 780К (б). 74 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО от величины температуры происходит упорядочение сплава с обра- зованием фазы L10 типа AuCu с ГЦТ-решеткой. В неупорядоченном состоянии сплав Fe—Pd имеет ГЦК-решетку типа AuCu3. Отношение с/а ≅ 1, но, несмотря на это, магнитные свойства для ГЦК- и ГЦТ- FePd фазы отличаются, в частности, температура Кюри (θС) [13, 14]. Соответственно [13] для – FePd θС = 756 (50 ат.% Pd) или 623 К (60 ат.% Pd), в тот же момент для фазы L10 θС = 723 К или 593 К при тех же атомных концентрациях Pd. Для понижения температуры упорядочения сплава при получе- нии фазы L10, уменьшения коэрцитивности и температуры Кюри к исследуемым материалам добавляют небольшое количество Cu, Ag, Au, Ni [10—18]. Атом Cu, растворяясь в системе FePd, замещает один из атомов Fe или Pd в элементарной ячейке; при этом понижается температура упорядочения и снижается величина магнитного поля насыщения. Значительное влияние на величину МС оказывает до- а б Рис. 4. Зависимость магнитосопротивления от толщины Pd для системы [Pd(х)/Fe(0,6)]10/П при Т = 300 К (а) и после отжига до 780 К (б). а б Рис. 5. Зависимость МС для [Cu(0,2)/Fe(0,9)/Pd(1,1)/]5/П при Т = 300 К (а) и после отжига до 780 К (б). МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 75 бавление 10% Cu для образца [Cu(0,2)/Fe(0,9)/Pd(1,1)]5/П (рис. 5). Величина МС для свежесконденсированных образцов, с добавлени- ем Cu и без, отличается практически в два раза в пользу примеси. Термический отжиг приводит к возрастанию магниторезистивных свойств в 1,2—1,4 раза; при этом параллельная и поперечная компо- ненты имеют практически одинаковый характер кривой и подоб- ные значения МС. Авторами работы [16] выполнены исследования влияния кон- центрации примеси Cu на образование фазы L10 в системе FePt. По- лученные результаты показали, что при увеличении концентрации Сu в пределах 1—13 ат.% упорядоченность увеличивается в 20 раз и наблюдается уменьшение коэрцитивной силы. 4. ВЫВОДЫ Изменение количества фрагментов в мультислоях [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П от 3 до 10 приводит к увеличению МС на 0,05—0,19%, а в отожженных до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. Антиферромагнитное обменное взаимодействие при изменении толщины немагнитной Pd прослойки в интервале от 0,4 до 1,4 нм не наблюдается; при этом в свежесконденсированных образцах МС уве- личивается на 0,6—1,4%, а в отожженных до 780 К – на 0,5—0,03%. Наименьшее значение МС имеет перпендикулярная составляющая для обоих случаев. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% об- щей толщины мультислоев, приводит к понижению величины маг- нитного поля насыщения до 0,7 Тл, что на 0,3 Тл меньше, чем для образцов без слоя меди. Работа выполнена в рамках международного научно-технического проекта между Сумским государственным университетом и Инсти- тутом ядерной физики ПАН (Краков, Польша). ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. S. S. Parkin, Annu. Rev. Sci., 25: 357 (1995). 2. L. Anghinolfi, F. Bisio, M. Canepa, and L. Mattera, Phys. Rev. B, 81: P224427 (2010). 3. H. Shima, K. Oikawa, A. Fujita, K. Fukamichi, K. Ishida, and A. Sakuma, Phys. Rev. B, 70: 22440 (2004). 4. J.-G. Kang, J.-G. Ha, J.-H. Koh, S.-M. Koo, M. Kamiko, S. Mitani, Y. Sa- kuraba, K. Takanashi, S.-T. Bae, and H.-J. Yeome, Physica B, 405: 3149 (2010). 5. Z. Celinski and B. Heirnrich, J. Magn. Magn. Mater., 99: L25 (1999). 6. Z. Celinski, B. Heinrich, and J. F. Cochran, J. Appl. Phys., 70: 5870 (1991). 7. Y. Takahashi, J. Appl. Phys., 85: 5744 (1999). 76 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО 8. M. S. Rogalski, M. M. Pereira de Azevedo, and J. B. Sousa, J. Magn. Magn. Mater., 163: L257 (1996). 9. A. Barthelemy, V. Cros, and J. L. Duvail, Nanostr. Mater., 6: 217 (1995). 10. T. Sakai, G. Oomi, and K. Okada, Physica B, 237: 275 (1997). 11. V. Vovk and G. Schmitz, Ultramicroscopy, 109: 637 (2009). 12. Н. П. Лякишев, Диаграммы состояния двойных металлических систем (Москва: Машиностроение: 1997). 13. D. Laughlin, K. Srinivasan, M. Tanase, and L. Wang, Scripta Materialia, 53: 383 (2005). 14. L. Wang, Z. Fan, A. Roy, and D. Laughlin, J. Appl. Phys., 95: 7483 (2004). 15. H. Naganuma, K. Sato, and Y. Hirotsu, J. Appl. Phys., 99: 706 (2006). 16. M. L.Yan, Y. F. Xu, and D. J. Sellmyer, J. Appl. Phys., 99: 08G903 (2006). 17. H. Naganuma, K. Sato, and Y. Hirotsu, J. Appl. Phys., 100: 074914 (2006). 18. Jun-Goo Kang and Jae-Geun Ha, J. Korean Phys. Soc., 55: 10 (2009).

Similar Items