Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот

Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот

Изложены результаты исследования поведения в динамических механических полях поливинилхлорида (ПВХ), наполненного наночастицами меди. Показано, что при изменении содержания высокодисперсного металла в диапазоне 0—0,10 об.% в ПВХ-композите при 293 К ≤ T ≤ 373 К и частотах 60—200 с⁻¹ имеет место нелин...

Повний опис

Збережено в:
Бібліографічні деталі
Опубліковано в: :Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Дата:2012
Автори: Колупаев, Б.Б., Клепко, В.В., Лебедев, Е.В., Куницкий, Ю.А.
Формат: Стаття
Мова:Russian
Опубліковано: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2012
Онлайн доступ:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75299
Теги: Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот / Б.Б. Колупаев, В.В. Клепко, Е.В. Лебедев, Ю.А. Куницкий // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 2. — С. 385-393. — Бібліогр.: 11 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-75299
record_format dspace
spelling Колупаев, Б.Б.
Клепко, В.В.
Лебедев, Е.В.
Куницкий, Ю.А.
2015-01-28T18:40:09Z
2015-01-28T18:40:09Z
2012
Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот / Б.Б. Колупаев, В.В. Клепко, Е.В. Лебедев, Ю.А. Куницкий // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 2. — С. 385-393. — Бібліогр.: 11 назв. — рос.
1816-5230
PACS numbers: 62.23.Pq, 62.25.-g, 62.40.+i, 81.05.Lg, 81.07.Pr, 82.35.Lr, 82.35.Np
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75299
Изложены результаты исследования поведения в динамических механических полях поливинилхлорида (ПВХ), наполненного наночастицами меди. Показано, что при изменении содержания высокодисперсного металла в диапазоне 0—0,10 об.% в ПВХ-композите при 293 К ≤ T ≤ 373 К и частотах 60—200 с⁻¹ имеет место нелинейное изменение величины квазиупругого модуля сдвига, логарифмического декремента, эффективного времени релаксации, энергии активации процесса интра- и интермолекулярного взаимодействия, определённой на основании взаимосвязи частоты деформации с температурой максимума внутреннего трения материала.
Викладено результати дослідження поведінки у динамічних механічних полях полівінілхлориду (ПВХ), наповненого наночастинками міді. Показано, що при зміні вмісту високодисперсного металу в діяпазоні 0—0,10 об.% в ПВХ-композиті при 293 К ≤ T ≤ 373 К і частотах 60—200 с⁻¹ спостерігається нелінійна зміна величини квазипружнього модуля зсуву, логаритмічного декремента, ефективного часу релаксації, енергії активації процесу інтра- й інтермолекулярної взаємодії, визначеної на основі взаємозв’язку частоти деформації з температурою максимуму внутрішнього тертя матеріялу.
Results of investigation of behaviour of the polyvinylchloride (PVC) filled with nanoparticles of copper in dynamic mechanical fields are presented. As shown, at change of content of highly dispersed metal in a range of 0—0.10 vol.% in PVC-сomposite at 293 K ≤ T ≤ 373 K and frequencies of 60—200 s⁻¹, such phenomena take place as nonlinear changes of quasi-elastic shift modulus, logarithmic decrement, effective time of a relaxation, energy of activation of intra - and intermolecular interaction, which is determined on the basis of interrelation between the frequency of deformation and the temperature of maximum of internal friction of material.
ru
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
Article
published earlier
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
title Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
spellingShingle Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
Колупаев, Б.Б.
Клепко, В.В.
Лебедев, Е.В.
Куницкий, Ю.А.
title_short Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
title_full Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
title_fullStr Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
title_full_unstemmed Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот
title_sort механическая релаксация нанонаполненного пвх в звуковом диапазоне частот
author Колупаев, Б.Б.
Клепко, В.В.
Лебедев, Е.В.
Куницкий, Ю.А.
author_facet Колупаев, Б.Б.
Клепко, В.В.
Лебедев, Е.В.
Куницкий, Ю.А.
publishDate 2012
language Russian
container_title Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format Article
description Изложены результаты исследования поведения в динамических механических полях поливинилхлорида (ПВХ), наполненного наночастицами меди. Показано, что при изменении содержания высокодисперсного металла в диапазоне 0—0,10 об.% в ПВХ-композите при 293 К ≤ T ≤ 373 К и частотах 60—200 с⁻¹ имеет место нелинейное изменение величины квазиупругого модуля сдвига, логарифмического декремента, эффективного времени релаксации, энергии активации процесса интра- и интермолекулярного взаимодействия, определённой на основании взаимосвязи частоты деформации с температурой максимума внутреннего трения материала. Викладено результати дослідження поведінки у динамічних механічних полях полівінілхлориду (ПВХ), наповненого наночастинками міді. Показано, що при зміні вмісту високодисперсного металу в діяпазоні 0—0,10 об.% в ПВХ-композиті при 293 К ≤ T ≤ 373 К і частотах 60—200 с⁻¹ спостерігається нелінійна зміна величини квазипружнього модуля зсуву, логаритмічного декремента, ефективного часу релаксації, енергії активації процесу інтра- й інтермолекулярної взаємодії, визначеної на основі взаємозв’язку частоти деформації з температурою максимуму внутрішнього тертя матеріялу. Results of investigation of behaviour of the polyvinylchloride (PVC) filled with nanoparticles of copper in dynamic mechanical fields are presented. As shown, at change of content of highly dispersed metal in a range of 0—0.10 vol.% in PVC-сomposite at 293 K ≤ T ≤ 373 K and frequencies of 60—200 s⁻¹, such phenomena take place as nonlinear changes of quasi-elastic shift modulus, logarithmic decrement, effective time of a relaxation, energy of activation of intra - and intermolecular interaction, which is determined on the basis of interrelation between the frequency of deformation and the temperature of maximum of internal friction of material.
issn 1816-5230
url https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75299
citation_txt Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот / Б.Б. Колупаев, В.В. Клепко, Е.В. Лебедев, Ю.А. Куницкий // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 2. — С. 385-393. — Бібліогр.: 11 назв. — рос.
work_keys_str_mv AT kolupaevbb mehaničeskaârelaksaciânanonapolnennogopvhvzvukovomdiapazonečastot
AT klepkovv mehaničeskaârelaksaciânanonapolnennogopvhvzvukovomdiapazonečastot
AT lebedevev mehaničeskaârelaksaciânanonapolnennogopvhvzvukovomdiapazonečastot
AT kunickiiûa mehaničeskaârelaksaciânanonapolnennogopvhvzvukovomdiapazonečastot
first_indexed 2025-11-27T04:06:06Z
last_indexed 2025-11-27T04:06:06Z
_version_ 1850795614201184256
fulltext 385 PACS numbers: 62.23.Pq, 62.25.-g,62.40.+i,81.05.Lg,81.07.Pr,82.35.Lr, 82.35.Np Механическая релаксация нанонаполненного ПВХ в звуковом диапазоне частот Б. Б. Колупаев, В. В. Клепко, Е. В. Лебедев, Ю. А. Куницкий * Институт химии высокомолекулярных соединений НАН Украины, Харьковское шоссе, 48, 02160 Киев, Украина *Киевский национальный университет имени Тараса Шевченко, физический факультет, ул. Владимирская, 64, 01601 Киев, Украина Изложены результаты исследования поведения в динамических механи- ческих полях поливинилхлорида (ПВХ), наполненного наночастицами меди. Показано, что при изменении содержания высокодисперсного ме- талла в диапазоне 0—0,10 об.% в ПВХ-композите при 293 К ≤ T ≤ 373 К и частотах 60—200 с −1 имеет место нелинейное изменение величины квазиу- пругого модуля сдвига, логарифмического декремента, эффективного времени релаксации, энергии активации процесса интра- и интермолеку- лярного взаимодействия, определённой на основании взаимосвязи часто- ты деформации с температурой максимума внутреннего трения материа- ла. Викладено результати дослідження поведінки у динамічних механічних полях полівінілхлориду (ПВХ), наповненого наночастинками міді. Пока- зано, що при зміні вмісту високодисперсного металу в діяпазоні 0—0,10 об.% в ПВХ-композиті при 293 К ≤ T ≤ 373 К і частотах 60—200 с −1 спосте- рігається нелінійна зміна величини квазипружнього модуля зсуву, лога- ритмічного декремента, ефективного часу релаксації, енергії активації процесу інтра- й інтермолекулярної взаємодії, визначеної на основі взає- мозв’язку частоти деформації з температурою максимуму внутрішнього тертя матеріялу. Results of investigation of behaviour of the polyvinylchloride (PVC) filled with nanoparticles of copper in dynamic mechanical fields are presented. As shown, at change of content of highly dispersed metal in a range of 0—0.10 vol.% in PVC-composite at 293 K ≤ T ≤ 373 K and frequencies of 60—200 s −1, such phenomena take place as nonlinear changes of quasi-elastic shift modu- lus, logarithmic decrement, effective time of a relaxation, energy of activa- Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2012, т. 10, № 2, сс. 385—393 © 2012 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України) Надруковано в Україні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 386 Б. Б. КОЛУПАЕВ, В. В. КЛЕПКО, Е. В. ЛЕБЕДЕВ, Ю. А. КУНИЦЬКИЙ tion of intra - and intermolecular interaction, which is determined on the ba- sis of interrelation between the frequency of deformation and the tempera- ture of maximum of internal friction of material. Ключевые слова: релаксация, структурный элемент, подвижность, мо- дификатор. (Получено 18 ноября 2011 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Подтверждением выводов молекулярно-кинетической теории [1] о том, что в формировании свойств полимерных материалов суще- ственную роль играют процессы, протекающие на молекулярном и надмолекулярном уровне, является их поведение в механических динамических полях [2]. В случае ПВХ, как одного из наиболее многотоннажных и перспективных линейных полимеров [3], уста- новлено, что в изотермических условиях он способен проявлять свойства стеклообразных, высокоэластических и вязко-текучих материалов в зависимости от скорости изменения внешних силовых и/или энергетических полей [4]. Указанные закономерности под- тверждают и исследования наполненных ПВХ-систем [5]. Установ- ленные факты свидетельствуют о том, что в условиях периодиче- ского механического воздействия роль молекулярных и надмоле- кулярных структур весьма существенна и проявляется достаточно полно. Однако следует отметить, что взаимосвязь между видом, строением макроструктур, которые претерпевают изменения под действием нанодисперсных металлических наполнителей, и релак- сационными свойствами ПВХ-систем изучены ещё недостаточно. Во-первых, не установлена зависимость величины внутреннего трения (декремента Δ или tgδ) от содержания наночастиц металла в ПВХ. Во-вторых, эксперименты по диссипации энергии не дают од- нозначного ответа о её взаимосвязи с величиной модуля упругости G среды. Также нуждается в исследовании релаксационный про- цесс, связанный с α-переходом. Характерные его особенности за- ключаются в следующем: при тепловом равновесии рассматривае- мая физическая система совершает переход через потенциальный барьер седлообразной формы из данного положения с минимальной энергией в одно из других положений с некоторой средней частотой ω, зависящей от температуры Т. При этом требует исследования условие, обусловливающее преимущество энергетической выгодно- сти такого перехода, а также достижения при этом максимума дис- сипации энергии. Соответственно, цель данной работы состоит в исследовании ме- ханической релаксации ПВХ-систем, содержащих в качестве МЕХАНИЧЕСКАЯ РЕЛАКСАЦИЯ НАНОНАПОЛНЕННОГО ПВХ 387 наполнителя нанодисперсные порошки Cu, способности ингредиен- тов выступать модификатором вязкоупругих свойств материала в области звуковых частот. 2. МОДЕЛЬ Установлено [6], что ПВХ, как типичный представитель линейных гибкоцепных полимеров, не имеет больших боковых групп, которые могли бы давать вклад в деформацию, способен к образованию флуктуационных структур в виде микроблоков или суперсеток. Это позволяет представить макромолекулу ПВХ в виде одномерного кристаллообразного «жемчужного ожерелья» [7], где скелетные атомы углерода поливиниловой цепи изобразим в виде «бисерин», а взаимодействуют они между собой через потенциальные силы. Предполагаем, что период механических колебаний t удовлетворяет условию t < τn (где τn – время жизни конкретного структурного эле- мента в составе надмолекулярных структурообразований ПВХ), т.е. под действием динамического механического поля при 293 К ≤ T ≤ 343 К связи между элементами не распадаются и суще- ственно не изменяются ввиду малости возбуждающего напряжения. Вслед за [6], ПВХ будем рассматривать как наноструктурную си- стему в виде кластеров (область локального порядка), погружённых в рыхло упакованную матрицу. Согласно [8], следует, что нанодис- персные порошки Cu внедряются, в первую очередь, в дефектные области материала. При этом кроме сил интер- и интрамолекуляр- ного взаимодействия на макромолекулу ПВХ будут действовать по- верхностные силы со стороны механического динамического поля, кластера и активных центров поверхности наполнителя. Это при- водит к тому, что при T < Tg (где Tg – температура стеклования си- стемы) за счёт внешних воздействий деформационных дефектов ти- па сдвиговых трансформаций, структурно-возбуждённых локаль- ных состояний, происходит натяжение проходных цепей макромо- лекул ПВХ. При T > Tg реализуется сегментальная подвижность структурных элементов [6]. Соответственно, движение элементов структуры при малых амплитудах деформации должно привести к изменению измеряемого квазиупругого модуля и вызвать диссипа- цию механической энергии. Следуя [9], будем считать, что погло- щение энергии в образце описывается логарифмическим декремен- том Δ в виде соотношения: 0 21 ( ) G ωτΔ = π δ + ωτ , (1) где G0 – истинный модуль сдвига [2]; δ – параметр, зависящий от длины подвижного элемента структуры и величины его энергии [7]; 388 Б. Б. КОЛУПАЕВ, В. В. КЛЕПКО, Е. В. ЛЕБЕДЕВ, Ю. А. КУНИЦЬКИЙ τ – эффективное время релаксации. Характерно, что движение структурных элементов производит деформацию, добавляемую к упругой деформации, кажущийся квазиупругий модуль сдвига G меньше G0 на величину ΔG, опреде- ляемую выражением [5]: 0 2 1 1 ( ) G G G Δ = δ + ωτ . (2) Учитывая структурные особенности гибкоцепных линейных по- лимеров, считаем, что в ПВХ-системах под действием приложенно- го напряжения сдвига, кинетические элементы испытывают мак- симальное внешнее воздействие. Поскольку при изменении квази- упругого модуля μ и связанного с ним декремента Δμ не все струк- турные элементы одинаково реагируют на внешнее механическое динамическое воздействие в изотермических условиях, введём ко- эффициент приведения напряжения сдвига k, определяемый соот- ношением: G k G Δμ Δ= μ и kμΔ = Δ , (3) где i Δμ = μ − μ , μ – модуль отожжённого при T = 393 К в течение 24 час. образца; μi – модуль материала в состоянии i(T, ϕ); ϕ – содер- жание наполнителя. Температурная зависимость величин μ и Δ с учётом значений k позволяет определить степень структурной самоорганизации ПВХ- систем под действием модифицирующих и внешних силовых фак- торов. Если принять в точке наблюдаемого максимума Δmax (или tgδmax) значение ωτ = 1, тогда уравнение (1) описывает τ как функ- цию температуры, а величину δ можно представить в виде: max 0 2 G δ = Δ π . (4) Зная характер зависимости τ(T) и δ, используя выражение (2), находим, что: max max max 2 tg G G Δ  = Δ = δ  π  . (5) Данный метод исследования динамических свойств системы поз- воляет определить зависимость частоты её деформации от темпера- туры, отвечающей максимуму поглощения энергии. В первую оче- редь, это касается α-перехода, отвечающего более высокому темпе- ратурному пику Δ(tgδ). При этом связь угловой частоты с темпера- турой максимума диссипации энергии представим как [6]: МЕХАНИЧЕСКАЯ РЕЛАКСАЦИЯ НАНОНАПОЛНЕННОГО ПВХ 389 ( )0 exp ( )H RTω = ω − . (6) Соответственно, результаты экспериментальной зависимости ло- гарифма частоты от T −1 позволяют определить энергию активации Н и частотный коэффициент ω0 процесса механической релаксации систем. 3. МАТЕРИАЛЫ И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ В качестве объекта исследования выбран линейный гибкоцепной ПВХ-полимер суспензионной полимеризации марки С-6359 М, производства ЗАО «Каустик» (Башкортостан), очищенный перео- саждением из раствора в циклогексаноне [4]. Молекулярная масса переосаждённого ПВХ составляла 1,4⋅105. Нанодисперсные частицы Cu получали непосредственно в массе дисперсного ПВХ с помощью взрыва медного проводника за счёт импульса электрического тока значительной плотности, который проходил через него при закорачивании на источник энергии элек- трического поля [10]. Содержание нанодисперсных частиц меди в ПВХ-системах регулировали в диапазоне (0—0.10) об.%. Средний размер d частиц, определённый рентгенографическим методом, со- гласно методике [11], составлял 45±2 нм. Образцы ПВХ- металлокомпозитов с различным содержанием наночастиц Cu гото- вили в виде параллелепипедов толщиной h (0,5—1,0)⋅10−4 м, шири- ной b (4,0—6,0)⋅10−3 м, длиной l (10,0—50,0)⋅10−3 м методом горячего прессования в Т—р-режиме при температуре Т = 393±403 К и давле- нии р = 8 МПа с последующим охлаждением со скоростью 3 град/мин. Вязкоупругие свойства ПВХ-систем определяли методом вынуж- денных резонансных колебаний на звуковых частотах [2]. Расчёт параметров (G и tgδ) выполняли согласно волновому уравнению: 2 4 2 2 4 0 y y G t x ∂ ∂ρ + ℵ = ∂ ∂ , (7) где 2 2 /12hℵ = . Соответственно 2 4 2 2 4 2 48 ( ) 8(1 / 875) p l G h  π ρ Δω= ω −    , (8) 11 tg 1 32p p  Δω Δωδ = −  ω ω  , (9) где Δω, ωp – ширина резонансной кривой на высоте 1 2(2) p −ω и резо- 390 Б. Б нансная Резонанс ла ωp, а определя 4. РЕЗУЛ На рису симости исходног относятс мере уве нейно см ет на изм подвижн Н и ω0, фическо зали, что Н равна молекул повышен до значе структур взаимод ент ω0 = Характе диапазон Рис. 1. За ПВХ, 2 – . КОЛУПАЕВ частота о сная часто а отношени яли соглас ЛЬТАТЫ И унке 1 пред частоты о го ПВХ и ся к α-рела еличения с мещается в менение ло ности стру выполненн ой экстрапо о в области а 3,5⋅10−20 Д лярного вза ния темпер ений 12,6⋅ рных элем ействие (4 5,1⋅108 с −1, ерно, что п не 0 < ϕ ≤ 0 ависимость – ПВХ + 0,0 В, В. В. КЛЕП образца. То ота колебат ие l/h ≥ 10 но методик И ИХ ОБСУ дставлены от темпера композици аксационн содержани в область бо окальной (п уктурных э ные соглас оляции дан и 293 К < T Дж, что со аимодейст ратуры в д 10−20 Дж, ментов, об 0,0⋅10−20 Д , а в област по мере по 0,10 об.% п логарифма 03% Cu, 3 – ПКО, Е. В. ЛЕ очность из тельной си 0. Величин ке [4]. УЖДЕНИ ы эксперим атуры, отве ий на его о ому проце ия высокод олее высок при T < Tg) элементов сно соотно нных, пре T < Tg в слу гласуется твия (4,0⋅1 диапазоне T указывая буславлива Дж) [4]. Пр ти T < Tg ег овышения при 293 К а частоты от –ПВХ + 0,0 ЕБЕДЕВ, Ю. А змерения истемы на ну плотно ИЕ ментальные ечающие м основе. Пр ссу, темпе дисперсны ких темпер ) и сегмент системы. шению (6) дставленн чае исходн со значени 0−20 Дж) [4 T > Tg вели на увелич ающих вн и этом час го величин я содержан < T < Tg ве т температу 7%Cu, 4 – А. КУНИЦЬК составляла порядок п сти ρ ПВХ е результа максимуму риведённые ратура кот ых частиц C ратур. Это у альной (пр Расчёты в ) и с помощ ых на рис. ного ПВХ в иями энерг 4]. Однако ичина Н во чение подв утримолек стотный ко на равна 1, ния наполн еличина ча ры ПВХ-си ПВХ + 0,10 КИЙ а ±2,0%. превыша- Х-систем аты зави- у tgδ для е данные торого по Cu нели- указыва- ри T > Tg) величины щью гра- . 1, пока- величина гии меж- о по мере озрастает вижности кулярное оэффици- ,2⋅103 с −1. нителя в астотного истем: 1 – 0% Cu. МЕ коэффиц лизации гая соотв На ри мости м величин 293—373 Перво зиций на туры. Эт няется о цу объём тания ег ПВХ при ет место верхност нейшего уменьша значения шение (1 В то ж уменьше можно д ских эле том резу ωτ в виде Рис. 2. Т ПВХ-сист ПВХ + 0, ЕХАНИЧЕСК циента 0ω и подвижн ветственно исунке 2 п аксимума на сложным 3 К. оначально, а его основ то связано общая длин ма [6], а та го энергии и 293 ≤ Τ ≤ о ограниче тью частиц о повышен ается для с я возраста 1)) от Т. же время в ения вели дополнител ементов стр ультатов ри е: Температур тем: 1 – П 10% Cu. КАЯ РЕЛАК , равно ка ости струк о значений представлен tgdmax ПВ м образом и при T ≤ 31 ве нескольк с тем, что на кинетич акже эффек и [1]. Поск ≤ 313 К нес ние подви ц нанодис ния темпер систем с 0 ают, что, ви области 34 ичины меж льное возра руктуры. И ис. 2, 3, пр рная зависи ВХ, 2 – ПВ КСАЦИЯ НАН ак и энерги ктурных э й 8,1⋅103 с −1 ны резуль Х-систем, изменяетс 13 К велич ко возраст по мере по ческих эле ктивная дл кольку зна колько вы жности эл сперсного н ратуры до ≤ ϕ ≤ 0,03 идимо, свя 43 <Τ ≤ 373 жмолекуля астание эф Используя редставим имость мак ВХ + 0,03% НОНАПОЛН ии активац лементов, и 6,3⋅10−20 ьтаты темп из которы я в темпер чина tgδmax тает при по овышения ементов ст лина сегме ачения tgδ ыше, чем дл лементов с наполните о Т = 333 об.% Cu, а язано с изм 3 К и ϕ ≥ 0 ярного вза ффективно я соотноше температу ксимума м % Cu, 3 – П НЕННОГО ПВ ии Н проц возрастае 0 Дж. пературной ых следует атурном ди x для ПВХ овышении температу руктуры н ента за счё δmax для и ля компози труктуры еля. По ме К величин а при T > 3 менением τ ,03 об.% C аимодейст й длины к ния (1) и ( урную зави еханически ПВХ + 0,06% ВХ 391 цесса реа- ет, дости- й зависи- т, что его иапазоне и компо- темпера- уры изме- на едини- ёт возрас- исходного ита, име- ПВХ по- ере даль- на tgδmax 333 К его τ (соотно- Cu за счёт твия воз- кинетиче- (2), с учё- исимость их потерь % Cu, 4 – 392 Б. Б из котор условие ПВХ-ком симость в зависи дует, чт описыва ными (ΔG 5. ВЫВО Результа нанодисп об. % м ские сво мый про гии акти между в температ ПВХ-сис энергии Рис. 3. Т чину отно Cu; 2 – П . КОЛУПАЕВ рой следуе ωτ = 1, от мпозита. Н изменения имости от т то кривая ает результ G/G)max при ОДЫ аты данно персного м ожно напр ойства ПВХ оцесс их ре ивации, а величинам туры на ст стемы мож в области з емпературн осительного ПВХ + 0,06% В, В. В. КЛЕП ω ет, что пр твечающее На рисунк я относите температур зависимос таты измер и величине ого исслед металличес равленно р Х-систем в елаксации также уст ми ma(tg )Δ δ труктурочу жно исполь звуковых ч ная зависим о модуля сд % Cu; 3 –П ПКО, Е. В. ЛЕ max m G G Δ ωτ = Δ      и Δmax = (Δ е температ ке 3 предст ельной вел ры. С учёто сти (Δμ/μ) рений, а её е k = 0,87— дования по ского напо регулирова в области позволяет тановить к ax и (ΔG/G увствитель ьзовать как частот. мость вклад двига (Δμ/μ) ПВХ + 0,10% ЕБЕДЕВ, Ю. А max , ΔG/G)max (р турной обл тавлена те личины мод ом соотнош (рис. 3) ё характер 0,92. оказывают лнителя в ать динами звуковых т определи количестве G)max как с ьный пара к поглотит да нанодисп ПВХ-систе % Cu. А. КУНИЦЬК ис. 2) реа ласти стек мпературн дуля сдвиг шений (4) и удовлетвор р согласует т, что с п диапазоне ические м частот. На ть изменен енную взаи следствие аметр. Пол тели механ персной мед ем: 1 – ПВХ КИЙ (10) ализуется клования ная зави- га систем и (5) сле- рительно тся с дан- помощью е (0ч0.10) механиче- аблюдае- ние энер- имосвязь влияния лученные нической ди в вели- Х + 0,03% МЕХАНИЧЕСКАЯ РЕЛАКСАЦИЯ НАНОНАПОЛНЕННОГО ПВХ 393 ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. С. Я. Френкель, И. М. Цыгельный, Б. С. Колупаев, Молекулярная киберне- тика (Львов: Свит: 1990). 2. У. Мэзон, Физическая акустика (Москва: Мир: 1969), т. 2, часть Б. 3. Б. А. Веркуленко, Український фізичний журнал, 51, № 3: 241 (2006). 4. V. V. Klepko, B. B. Kolupaev, and E. V. Lebedev, J. Polymer Sci. S., B49, No. 1— 2: 18 (2007). 5. Б. М. Смирнов, Успехи физических наук, 171, № 12: 1292 (2001). 6. А. Л. Волынский, Н. Ф. Бакеев, Структурная самоорганизация аморфных полимеров (Москва: Физматлит: 2005). 7. С. Я. Френкель, Энциклопедия полимеров (Москва: Сов. энцикл.: 1974), т. 2. 8. Т. Г. Ляшук, Пластические массы, № 4: 8 (2011). 9. А. Я. Малкин, Г. Б. Васильев, А. В. Андрианов, Высокомолекулярные со- единения, 52, № 11: 1938 (2010). 10. М. О. Волошин, Фізика конденсованих систем, № 14: 42 (2010). 11. Р. А. Андриевский, А. В. Рагуля, Наноструктурные материалы (Москва: Академкнига: 2005).

Схожі ресурси