Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики
Предложена и экспериментально подтверждена физическая модель процессов туннелирования, приводящих к неравновесному сверхпроводящему состоянию в контактах ферромагнетик–сверхпроводник. Модель основана на анализе экспериментальных ВАХ и определении зависимости энергетической щели от тока инжекции, а...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
|---|---|
| Дата: | 2014 |
| Автори: | , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2014
|
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75946 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики / Э.М. Руденко, Ю.В. Шлапак, И.В. Короташ, М.В. Дякин // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 29-34. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859765368945377280 |
|---|---|
| author | Руденко, Э.М. Шлапак, Ю.В. Короташ, И.В. Дякин, М.В. |
| author_facet | Руденко, Э.М. Шлапак, Ю.В. Короташ, И.В. Дякин, М.В. |
| citation_txt | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики / Э.М. Руденко, Ю.В. Шлапак, И.В. Короташ, М.В. Дякин // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 29-34. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
| description | Предложена и экспериментально подтверждена физическая модель процессов туннелирования, приводящих к неравновесному сверхпроводящему состоянию в контактах ферромагнетик–сверхпроводник. Модель основана на анализе экспериментальных ВАХ и определении зависимости
энергетической щели от тока инжекции, а также зависимостей эффективного химпотенциала и эффективной температуры квазичастиц в модифицированной функции энергетического распределения квазичастиц от
напряжения на контакте.
Запропоновано й експериментально підтверджено фізичну модель процесів тунелювання, які призводять до нерівноважного надпровідного стану у
контактах феромагнетик–надпровідник. Модель ґрунтується на аналізі
експериментальних ВАХ і визначенні залежности енергетичної щілини
від струму інжекції та залежностей ефективного хімпотенціалу й ефективної температури в модифікованій функцій енергетичного розподілу квазичастинок від напруги на контакті
The physical model of the tunnelling processes, which are responsible for nonequilibrium
superconducting state in the ferromagnetic–superconductor
junction, is proposed and experimentally confirmed. The model is based on
both the experimental CVC analysis and the determination of an energy gap
dependence on the injection current as well as dependences of effective chemical
potential and effective temperature of quasi-particles in modified quasiparticles’
energy distribution function on the voltage at the junction.
|
| first_indexed | 2025-12-02T05:26:37Z |
| format | Article |
| fulltext |
29
PACS numbers: 72.25.Hg, 72.25.Mk, 74.40.Gh, 74.45.+с, 74.50.+r, 74.55.+v, 74.78.Fk
Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных
структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник
Co2CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики
Э. М. Руденко, Ю. В. Шлапак, И. В. Короташ, М. В. Дякин
Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины,
бульв. Акад. Вернадского, 36,
03680, ГСП, Киев-142, Украина
Предложена и экспериментально подтверждена физическая модель про-
цессов туннелирования, приводящих к неравновесному сверхпроводяще-
му состоянию в контактах ферромагнетик–сверхпроводник. Модель осно-
вана на анализе экспериментальных ВАХ и определении зависимости
энергетической щели от тока инжекции, а также зависимостей эффектив-
ного химпотенциала и эффективной температуры квазичастиц в модифи-
цированной функции энергетического распределения квазичастиц от
напряжения на контакте.
Запропоновано й експериментально підтверджено фізичну модель проце-
сів тунелювання, які призводять до нерівноважного надпровідного стану у
контактах феромагнетик–надпровідник. Модель ґрунтується на аналізі
експериментальних ВАХ і визначенні залежности енергетичної щілини
від струму інжекції та залежностей ефективного хімпотенціалу й ефекти-
вної температури в модифікованій функцій енергетичного розподілу ква-
зичастинок від напруги на контакті.
The physical model of the tunnelling processes, which are responsible for non-
equilibrium superconducting state in the ferromagnetic–superconductor
junction, is proposed and experimentally confirmed. The model is based on
both the experimental CVC analysis and the determination of an energy gap
dependence on the injection current as well as dependences of effective chemi-
cal potential and effective temperature of quasi-particles in modified quasi-
particles’ energy distribution function on the voltage at the junction.
Ключевые слова: неравновесная сверхпроводимость, туннельный контакт
ферромагнетик–сверхпроводник, спин-поляризованный транспорт тока,
вольт-амперная характеристика.
(Получено 22 ноября 2013 г.)
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies
2014, т. 12, № 1, сс. 29–34
2014 ІМÔ (Інститут металофізики
ім. Ã. В. Курдюмова ÍАÍ Óкраїни)
Íадруковано в Óкраїні.
Ôотокопіювання дозволено
тільки відповідно до ліцензії
30 Э. М. РÓДЕÍКО, Ю. В. ШЛАПАК, И. В. КОРОТАШ, М. В. ДЯКИÍ
1. ВВЕДЕНИЕ
Вольт-амперные характеристики (ВАХ) туннельных структур на
основе ферромагнетиков дают важную информацию о квантовом
транспорте в таких структурах и возможности их применения в
спинтронике [1]. Сегодня отсутствуют публикации, в которых
представлены адекватные физические модели, выполнено матема-
тическое описание, анализ и обсуждение экспериментальных ВАХ
туннельных контактов ферромагнетик (F)–изолятор (I)–
сверхпроводник (S) [2, 3]. Известно, что в низкоомных туннельных
контактах F–I–S-типа Co2CrAl–I–Pb в сверхпроводящем электроде
легко накапливаются избыточные спин-поляризованные квазича-
стицы, что приводит к возникновению неравновесного сверхпрово-
дящего состояния (ÍСС) [3, 4]. ВАХ таких контактов в ÍСС не мо-
гут быть описаны известными теоретическими моделями [5–9]. По-
этому анализ и физическая интерпретация вида эксперименталь-
ных ВАХ туннельных контактов F–I–S требуют дальнейшего раз-
вития теоретических моделей неравновесной сверхпроводимости.
Мы создали и исследовали крестообразные туннельные контакты
F–I–S-типа Co2CrAl–I–Pb с широким диапазоном прозрачности
изоляционного барьера. Ôерромагнитный полуметалл Co2CrAl обес-
печивает высокую степень спиновой поляризации тока инжекции
[10], что приводит к эффективному накоплению избыточных спин-
поляризованных квазичастиц в сверхпроводнике. Óдельное тун-
нельное сопротивление контактов RFNS изменялось от 10
4
до 10
7
Омсм2
(RFN — сопротивление контакта в нормальном состоянии
сверхпроводника Pb, S210
4
см
2
— его площадь). В данной работе
рассмотрены контакты с RFNS10
7
Омсм2. Туннельные контакты
формировались на сапфировых подложках размером 820 мм и
толщиной 0,5 мм. Первой через специальную маску методом
«вспышки» осаждалась плёнка Co2CrAl толщиной около 100 нм, ко-
торая окислялась при температуре 20С в естественной атмосфере
лаборатории от 10 мин. до 1–2 суток в зависимости от требования к
величине RFNS. Далее через другую маску термически осаждалась
плёнка Pb толщиной около 100 нм. Для установления отличий ВАХ
контактов F–I–S- и N–I–S-типов были изготовлены туннельные
контакты Sn–I–Pb (N–I–S-тип) аналогичной геометрии, в которых
барьером был окисел олова SnxOy (N — нормальный, неферромаг-
нитный металл). Контакты Sn–I–Pb формировались термическим
осаждением через те же маски. ВАХ созданных контактов измеря-
лась четырёхзондовым методом при температуре Т04,2 К.
Íа рисунке 1, а, б представлены экспериментальные ВАХ двух
контактов Co2CrAl–I–Pb (линии с точками), отличающиеся по ве-
личине RFNS.
СТРÓКТÓРЫ ÔЕРРОМАÃÍЕТИК–ИЗОЛЯТОР–СВЕРХПРОВОДÍИК Co2CrAl–I–Pb 31
Для сопоставления с экспериментальными ВАХ туннельных
контактов теоретические ВАХ рассчитываются по формуле [11]:
( )
NS
T k k k k
I V C N E f E f E eV dE
, (1)
где
1 NNC e G ,
2
2 (1) (2)4
(0) (0)
NN e
G T N N
— проводимость кон-
такта при нормальном состоянии обеих электродов; T — туннельный
матричный элемент перехода, N
(1)(0), N
(2)(0) — плотности электрон-
ных состояний на уровне Ôерми в электродах контакта; e — заряд
электрона; Re
k
T k
k
E
N E
— плотность состояний элементарных
возбуждений сверхпроводника согласно теории БКШ, f(Ek) — равно-
весная функция распределения Ôерми–Дирака элементарных воз-
буждений с импульсом k и энергией
2 2
k k
E для сверхпровод-
ника с энергетической щелью . Как показано в [11], отношение
GNN/GNS
определяется структурой плотности состояний в электродах
туннельного N–I–S-контакта (GNS
— дифференциальная проводи-
мость контактов при сверхпроводящем состоянии электрода S; G
NN
— проводимость тех же контактов при нормальном состоянии S).
Как видно из графиков, ВАХ контактов Co2CrAl–I–Pb c
RTS0,810
6
Омсм2
(рис. 1, а) и RTS0,610
7
Омсм2
(рис. 1, б) име-
ют s-образную форму, т.е. напряжение на переходе уменьшается при
достижении током инжекции некоторого критического значения.
Изменение дифференциальной проводимости G
NS
и G
FS
[3, 10, 11]
может происходить от изменения функции распределения Ôерми–
а б
Рис. 1. Экспериментальные ВАХ контактов Co2CrAl–I–Pb (линия с точками)
и теоретический расчёт по предложенной модели ВАХ (сплошная линия): (а)
RT0,02 Ом, RTS0,810
6
Омсм2; (б) RT0,00014 Ом, RTS0,610
7
Омсм2.
32 Э. М. РÓДЕÍКО, Ю. В. ШЛАПАК, И. В. КОРОТАШ, М. В. ДЯКИÍ
Дирака f(Ek) элементарных возбуждений (см. формулу (1)). Кроме
того, при прохождении туннельного тока через F–I–S-контакт в
сверхпроводнике происходит накопление спин-поляризованных
квазичастиц (теоретически предсказано в [12] и экспериментально
обнаружено в [3, 4, 10]), вызванное большим временем их рекомби-
нации в куперовские пары. Это приводит к отклонению функции
распределения квазичастиц по энергиям от равновесной f(Ek).
Для интерпретации экспериментальных данных в ÍСС восполь-
зуемся эвристическими моделями эффективного химпотенциала
*,
эффективной температуры T
*
[5] и объединённой (
*T*)-моделью
[6, 7], использующей квазиравновесную функцию распределения:
1
*
*
1 exp
E
f E
kT
. (2)
Аналитическая зависимость эффективного химпотенциала от
напряжения, согласно работам [9, 13], имеет вид:
1
*
0 0
0
1 exp
eV
V eV a b
, (3)
где — добавка к равновесному химпотенциалу 0, a и b — некото-
рые подгоночные параметры.
Зависимость энергетической щели от T
*, согласно работе [7],
находится в хорошем согласии (абсолютное отклонение не более не-
скольких процентов) с теорией БКШ. Зависимость энергетической
щели от тока инжекции выведена в работе [14]:
3
inj inj
0 0
1
I I
I I
. (4)
Íа рисунке 1 вместе с экспериментальными ВАХ двух контактов
Co2CrAl–I–Pb, отличающимися по величине RFNS, представлены
также и рассчитанные ВАХ по формуле тока через туннельный
контакт с БКШ плотностью состояний сверхпроводника и с учётом
зависимостей (2)–(4).
Согласно [9], при малой интенсивности накачки
*0 увели-
чивается, пока температура возбуждений остаётся равной темпера-
туре решётки Т0 (температуре термостата). При дальнейшем увели-
чении интенсивности накачки происходит нагрев возбуждений, что
приводит к уменьшению
*, несмотря на возрастание концентрации
неравновесных квазичастиц. Для получения зависимости
*
от V для
каждого значения напряжения Vi было подобрано значение
*, при
котором экспериментальные ВАХ для F–I–S совпали с расчётной по
формуле (1). Полученная зависимость
*
от V хорошо аппроксими-
СТРÓКТÓРЫ ÔЕРРОМАÃÍЕТИК–ИЗОЛЯТОР–СВЕРХПРОВОДÍИК Co2CrAl–I–Pb 33
руется формулой (3) и качественно совпадает с видом зависимости
*
от величины накачки, теоретически описанной в работе [9].
По мере уменьшения
*
все более существенным становится по-
вышение эффективной температуры возбуждений T*Т0Т по
отношению к Т0. Íачиная с напряжения V
*/e (рис. 2), величина
T*
начинает существенно влиять на характер изменения ВАХ и
этому сопутствует уменьшение
*. Возрастание T
*
при увеличении
числа неравновесных квазичастиц с ростом инжекции Iinj и напря-
жения V приводит к уменьшению величины энергетической щели
[5, 9] и, соответственно, к изменению ВАХ. При некотором напря-
жении, соответствующем критическому значению величины тока
инжекции, исчезает однородное ÍСС и возникает резистивное со-
стояние либо неоднородное ÍСС [3, 5, 10], для которого характерно
наличие вертикального участка на ВАХ. При дальнейшем увеличе-
нии тока инжекции происходит дальнейшее уменьшение величины
энергетической щели в спектре сверхпроводника. Если это умень-
шение имеет достаточно большую скорость изменения, то это при-
водит к падению напряжения на контакте. Последнее и проявляет-
ся на ВАХ в виде участка с отрицательным наклоном.
Таким образом, в данной работе предложена и экспериментально
подтверждена физическая модель процессов туннелирования, при-
водящих к однородному и неоднородному неравновесному сверхпро-
водящему состоянию либо к резистивному состоянию в контактах
ферромагнетик-сверхпроводник. Модель основана на анализе экспе-
риментальных ВАХ и определении зависимости энергетической ще-
ли (V) от тока инжекции Iinj, а также зависимостей добавки к хим-
потенциалу (V) и эффективной температуры T
*(V), приводящих к
модификации функций распределения квазичастиц от приложенно-
го к туннельному контакту напряжения V. Применение предложен-
ной физической модели позволяет адекватно описывать ВАХ тун-
нельных контактов в неравновесном сверхпроводящем состоянии.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. A. I. Buzdin, Rev. Mod. Phys., 77: 935 (2005); F. S. Bergeret, A. F. Volkov, and
K. B. Efetov, Rev. Mod. Phys., 77: 1321 (2005).
2. Э. М. Руденко, И. В. Короташ, А. А. Краковный, Ю. В. Кудрявцев, В. Í.
Реут, Металлофиз. новейшие технол., 33, № 1: 57 (2011).
3. Э. М. Руденко, И. В. Короташ, А. А. Краковный, М. В. Дякин, Д. А. Дубина,
Д. А. Соломаха, ФНТ, 38: 467 (2012).
4. E. M. Rudenko, I. V. Korotash, M. V. Dyakin, Yu. V. Kudryavtsev, and A. A.
Krakovnyy, Металлофиз. новейшие технол., 31, № 4: 429 (2009); E. M.
Rudenko, I. V. Korotash, Y. V. Kudryavtsev, A. A. Krakovny, and M. V. Dya-
kin, Physica C, 470: 378 (2010).
5. В. Ô. Елесин, Ю. В. Копаев, УФН, 133: 259 (1981).
6. C. S. Owen and D. J. Scalapino, Phys. Rev. Lett., 28: 1559 (1972); W. H. Parker,
34 Э. М. РÓДЕÍКО, Ю. В. ШЛАПАК, И. В. КОРОТАШ, М. В. ДЯКИÍ
Phys. Rev. B, 12: 3667 (1975).
7. H. W. Willemsen and K. E. Gray, Phys. Rev. Lett., 41: 812 (1978); В. Ô.
Елесин, В. Е. Кондрашов, А. С. Сухих, ФТТ, 21: 3225 (1979).
8. J. J. Chang and D. J. Scalapino, Phys. Rev. B, 15: 2651 (1977).
9. А. Ã. Аронов, Б. З. Спивак, ФНТ, 4: 1365 (1978).
10. Э. М. Руденко, И. В. Короташ, Ю. В. Шлапак, Ю. В. Кудрявцев, А. А. Кра-
ковный, М. В. Дякин, ФНТ, 37: 614 (2011).
11. I. Giaver and K. Megerle, Phys. Rev., 122: 1101 (1961); Е. Л. Вольф, Принци-
пы электронной туннельной спектроскопии (Киев: Íаукова думка: 1990).
12. А. Ã. Аронов, ЖЭТФ, 71: 370 (1976).
13. Э. М. Руденко, Ю. В. Шлапак, И. В. Короташ, М. В. Дякин, ФНТ, 39: 672
(2013).
14. Э. М. Руденко, И. В. Короташ, А. А. Краковный, М. В. Дякин, Д. С. Дубина,
Д. А. Соломаха, ФНТ, 38: 234 (2012).
REFERENCES
1. A. I. Buzdin, Rev. Mod. Phys., 77: 935 (2005); F. S. Bergeret, A. F. Volkov, and
K. B. Efetov, Rev. Mod. Phys., 77: 1321 (2005).
2. Eh. M. Rudenko, I. V. Korotash, A. A. Krakovnyy, Yu. V. Kudryavtsev, and
V. N. Reut, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 33, No. 1: 57 (2011) (in Russian).
3. Eh. M. Rudenko, I. V. Korotash, A. A. Krakovnyy, M. V. Dyakin, D. A. Dubina,
and D. A. Solomakha, Fizika Nizkikh Temperatur, 38: 467 (2012) (in Russian).
4. E. M. Rudenko, I. V. Korotash, M. V. Dyakin, Yu. V. Kudryavtsev, and
A. A. Krakovnyy, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 31, No. 4: 429 (2009);
E. M. Rudenko, I. V. Korotash, Y. V. Kudryavtsev, A. A. Krakovny, and
M. V. Dyakin, Physica C, 470: 378 (2010).
5. V. F. Elesin and Yu. V. Kopaev, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 133: 259 (1981) (in
Russian).
6. C. S. Owen and D. J. Scalapino, Phys. Rev. Lett., 28: 1559 (1972); W. H. Parker,
Phys. Rev. B, 12: 3667 (1975).
7. H. W. Willemsen and K. E. Gray, Phys. Rev. Lett., 41: 812 (1978); V. F. Elesin,
V. E. Kondrashov, and A. S. Sukhikh, Fizika Tverdogo Tela, 21: 3225 (1979) (in
Russian).
8. J. J. Chang and D. J. Scalapino, Phys. Rev. B, 15: 2651 (1977).
9. A. G. Aronov and B. Z. Spivak, Fizika Nizkikh Temperatur, 4: 1365 (1978) (in
Russian).
10. Eh. M. Rudenko, I. V. Korotash, Yu. V. Shlapak, Yu. V. Kudryavtsev,
A. A. Krakovnyy, and M. V. Dyakin, Fizika Nizkikh Temperatur, 37: 614
(2011) (in Russian).
11. I. Giaver and K. Megerle, Phys. Rev., 122: 1101 (1961); E. L. Wolf, Principles of
Electron Tunneling Spectroscopy (New York–Oxford: Oxford University Press:
1989).
12. A. G. Aronov, Zh. Exp. Teor. Fiz., 71: 370 (1976) (in Russian).
13. Eh. M. Rudenko, Yu. V. Shlapak, I. V. Korotash, and M. V. Dyakin, Fizika
Nizkikh Temperatur, 39: 672 (2013) (in Russian).
14. Eh. M. Rudenko, I. V. Korotash, A. A. Krakovnyy, M. V. Dyakin, D. S. Dubina,
and D. A. Solomakha, Fizika Nizkikh Temperatur, 38: 234 (2012) (in Russian).
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-75946 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1816-5230 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-02T05:26:37Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Руденко, Э.М. Шлапак, Ю.В. Короташ, И.В. Дякин, М.В. 2015-02-06T13:54:04Z 2015-02-06T13:54:04Z 2014 Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики / Э.М. Руденко, Ю.В. Шлапак, И.В. Короташ, М.В. Дякин // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 29-34. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. 1816-5230 PACS numbers: 72.25.Hg,72.25.Mk,74.40.Gh,74.45.+с,74.50.+r,74.55.+v,74.78.Fk https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75946 Предложена и экспериментально подтверждена физическая модель процессов туннелирования, приводящих к неравновесному сверхпроводящему состоянию в контактах ферромагнетик–сверхпроводник. Модель основана на анализе экспериментальных ВАХ и определении зависимости энергетической щели от тока инжекции, а также зависимостей эффективного химпотенциала и эффективной температуры квазичастиц в модифицированной функции энергетического распределения квазичастиц от напряжения на контакте. Запропоновано й експериментально підтверджено фізичну модель процесів тунелювання, які призводять до нерівноважного надпровідного стану у контактах феромагнетик–надпровідник. Модель ґрунтується на аналізі експериментальних ВАХ і визначенні залежности енергетичної щілини від струму інжекції та залежностей ефективного хімпотенціалу й ефективної температури в модифікованій функцій енергетичного розподілу квазичастинок від напруги на контакті The physical model of the tunnelling processes, which are responsible for nonequilibrium superconducting state in the ferromagnetic–superconductor junction, is proposed and experimentally confirmed. The model is based on both the experimental CVC analysis and the determination of an energy gap dependence on the injection current as well as dependences of effective chemical potential and effective temperature of quasi-particles in modified quasiparticles’ energy distribution function on the voltage at the junction. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики Руденко, Э.М. Шлапак, Ю.В. Короташ, И.В. Дякин, М.В. |
| title | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики |
| title_full | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики |
| title_fullStr | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики |
| title_full_unstemmed | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики |
| title_short | Влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник Co₂CrAl–I–Pb на их вольт-амперные характеристики |
| title_sort | влияние неравновесного состояния низкоомных туннельных структур ферромагнетик–изолятор–сверхпроводник co₂cral–i–pb на их вольт-амперные характеристики |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75946 |
| work_keys_str_mv | AT rudenkoém vliânieneravnovesnogosostoâniânizkoomnyhtunnelʹnyhstrukturferromagnetikizolâtorsverhprovodnikco2cralipbnaihvolʹtampernyeharakteristiki AT šlapakûv vliânieneravnovesnogosostoâniânizkoomnyhtunnelʹnyhstrukturferromagnetikizolâtorsverhprovodnikco2cralipbnaihvolʹtampernyeharakteristiki AT korotašiv vliânieneravnovesnogosostoâniânizkoomnyhtunnelʹnyhstrukturferromagnetikizolâtorsverhprovodnikco2cralipbnaihvolʹtampernyeharakteristiki AT dâkinmv vliânieneravnovesnogosostoâniânizkoomnyhtunnelʹnyhstrukturferromagnetikizolâtorsverhprovodnikco2cralipbnaihvolʹtampernyeharakteristiki |