Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа

Приведены результаты влияния отжига плёнок Ni₂МnGа на их структуру, проводимость и магнитные свойства. Описана методика эксперимента измерения сопротивления, магнитной проницаемости и термо-эдс плёнок. Показано, что при отжиге плёнки из аморфных становятся ферромагнитными и поликристаллическими. Нав...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Опубліковано в: :	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Дата:	2014
Автори:	Крупа, Н.Н., Скирта, Ю.Б.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2014
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75947
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа / Н.Н. Крупа, Ю.Б. Скирта // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 35-44 . — Бібліогр.: 7 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-75947
record_format	dspace
spelling	Крупа, Н.Н. Скирта, Ю.Б. 2015-02-06T13:57:29Z 2015-02-06T13:57:29Z 2014 Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа / Н.Н. Крупа, Ю.Б. Скирта // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 35-44 . — Бібліогр.: 7 назв. — рос. 1816-5230 PACS numbers: 68.35.Rh,72.15.Jf,73.50.Jt,73.50.Lw,73.61.At,81.30.Kf,81.40.Rs https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75947 Приведены результаты влияния отжига плёнок Ni₂МnGа на их структуру, проводимость и магнитные свойства. Описана методика эксперимента измерения сопротивления, магнитной проницаемости и термо-эдс плёнок. Показано, что при отжиге плёнки из аморфных становятся ферромагнитными и поликристаллическими. Наведено результати впливу відпалу плівок Ni₂МnGа на їх структуру, провідність та магнітні властивості. Описано методику експерименту з міряння опору, магнітної проникности та термо-ерс плівок. Показано, що при відпалі плівки з аморфних стають феромагнітними і полікристалічними. The results of influence of annealing of the Ni₂MnGa films on their structure, conductivity, and magnetic properties are presented. A technique for experimental measurement of electrical resistance, magnetic permeability and thermopower of films is described. As shown, after the annealing, amorphous films are ferromagnetic and polycrystalline. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа Article published earlier
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
title	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа
spellingShingle	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа Крупа, Н.Н. Скирта, Ю.Б.
title_short	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа
title_full	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа
title_fullStr	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа
title_full_unstemmed	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа
title_sort	влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок ni₂мngа
author	Крупа, Н.Н. Скирта, Ю.Б.
author_facet	Крупа, Н.Н. Скирта, Ю.Б.
publishDate	2014
language	Russian
container_title	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format	Article
description	Приведены результаты влияния отжига плёнок Ni₂МnGа на их структуру, проводимость и магнитные свойства. Описана методика эксперимента измерения сопротивления, магнитной проницаемости и термо-эдс плёнок. Показано, что при отжиге плёнки из аморфных становятся ферромагнитными и поликристаллическими. Наведено результати впливу відпалу плівок Ni₂МnGа на їх структуру, провідність та магнітні властивості. Описано методику експерименту з міряння опору, магнітної проникности та термо-ерс плівок. Показано, що при відпалі плівки з аморфних стають феромагнітними і полікристалічними. The results of influence of annealing of the Ni₂MnGa films on their structure, conductivity, and magnetic properties are presented. A technique for experimental measurement of electrical resistance, magnetic permeability and thermopower of films is described. As shown, after the annealing, amorphous films are ferromagnetic and polycrystalline.
issn	1816-5230
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/75947
citation_txt	Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа / Н.Н. Крупа, Ю.Б. Скирта // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2014. — Т. 12, № 1. — С. 35-44 . — Бібліогр.: 7 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT krupann vliânieotžiganaélektričeskieimagnitnyesvoistvaplenokni2mnga AT skirtaûb vliânieotžiganaélektričeskieimagnitnyesvoistvaplenokni2mnga
first_indexed	2025-11-25T22:51:40Z
last_indexed	2025-11-25T22:51:40Z
_version_	1850575148497764352
fulltext	35 PACS numbers: 68.35.Rh, 72.15.Jf, 73.50.Jt, 73.50.Lw, 73.61.At, 81.30.Kf, 81.40.Rs Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni2МnGа Н. Н. Крупа, Ю. Б. Скирта Институт магнетизма НАН и МОН Украины, бульв. Акад. Вернадского, 36б, 03142 Киев, Украина Приведены результаты влияния отжига плёнок Ni2МnGа на их структу- ру, проводимость и магнитные свойства. Описана методика эксперимента измерения сопротивления, магнитной проницаемости и термо-эдс плё- нок. Показано, что при отжиге плёнки из аморфных становятся ферро- магнитными и поликристаллическими. Наведено результати впливу відпалу плівок Ni2МnGа на їх структуру, провідність та магнітні властивості. Описано методику експерименту з міряння опору, магнітної проникности та термо-ерс плівок. Показано, що при відпалі плівки з аморфних стають феромагнітними і полікристаліч- ними. The results of influence of annealing of the Ni2MnGa films on their struc- ture, conductivity, and magnetic properties are presented. A technique for experimental measurement of electrical resistance, magnetic permeability and thermopower of films is described. As shown, after the annealing, amor- phous films are ferromagnetic and polycrystalline. Ключевые слова: сплав Гейслера, проводимость, магнитная проницае- мость, термо-эдс, мартенситный переход. (Получено 20 ноября 2013 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Ферромагнитный сплав Гейслера Ni2МnGа является одним из наиболее исследуемых материалов. Это обусловлено тем, что в нем наблюдается термоупругий мартенситный переход и эффект памя- ти формы, параметры которого можно изменять с помощью внеш- него магнитного поля. В этом сплаве впервые была зарегистрирова- Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2014, т. 12, № 1, сс. 35–44  2014 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НÀН Óкраїни) Надруковано в Óкраїні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 36 Н. Н. КРÓПÀ, Ю. Б. СКИРТÀ на высокая деформация в магнитном поле, достигающая 10% [1, 2]. Влияние магнитного поля на мартенситный переход в ферромаг- нитных сплавах Гейслера обусловлено магнитоупругим взаимодей- ствием, при котором между собой взаимодействуют структурные и ферромагнитные домены [3]. При переходе Ni2МnGа из аустенитно- го состояния в мартенситное кристаллическая решётка изменяется из ОЦК в ГЦК. При этом изменяются многие физические характе- ристики, в том числе электропроводность и магнитная проницае- мость. Температура мартенситного перехода [3] в чистом монокри- сталлическом Ni2МnGа около 200 К, при нестехиометрических со- ставах она может меняться от 4,2 К до 626 К. Превращение из аустенита в мартенсит характеризуется температурой Ms начала, когда образуются первые зародыши мартенсита, и Mf конца, когда переход полностью завершился. Для обратного превращения опре- деляются температуры As и Af соответственно. Для большинства со- ставов температура Кюри выше Af, поэтому ферромагнитными яв- ляются оба состояния — мартенситное и аустенитное. Когда темпе- ратура Кюри близка к температуре мартенситного перехода, пере- ход называется магнитоструктурным, влияние поля в этом случае будет максимальным [2]. Основные особенности мартенситного пе- рехода в Ni2МnGа исследованы в монокристаллических и поликри- сталлических массивных образцах. Целью данной работы было изучить влияние отжига. В данной работе мы хотим рассказать о влиянии отжига на их электрические и магнитные свойства тонких плёнок Ni2МnGа. 2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА И ПОЛУЧЕННЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ В работе исследовались плёнки, полученные методом магнетронно- го распыления сплавных мишеней Ni49,5Мn28Gа22,5 и Ni52Мn24Gа24 в атмосфере аргона. Плёнки толщиной 0,1, 0,2, 0,4, 0,6, 1 и 5 мкм напылялись на стеклянные и поликристаллические подложки из Al2O3. Толщина плёнок контролировалась в процессе напыления. Полученные после напыления плёнки были немагнитными, и мар- тенситный переход в них не наблюдался. По данным рентгеногра- фического анализа [4] неотожжённые плёнки представляют собой твёрдый раствор замещения на основе ГЦК-решётки Ni с периодом h0,3620 нм. Средний размер частиц на подложке из Al2O3 состав- ляет около 10 нм, плёнки на стеклянных подложках были ещё бо- лее субдисперсными. Для получения в плёнках мартенситного пе- рехода они отжигались в вакууме на протяжении двух часов при температуре 873 К (стеклянная подложка) и 1273 К (подложка из Al2O3). После отжига размер кристаллических частиц увеличивался на стеклянных подложках до 30 нм и до нескольких микрон на ВЛИЯНИЕ ОТЖИГÀ НÀ СВОЙСТВÀ ПЛЁНОК Ni2МnGа 37 подложках из Al2O3. На подложках из Al2O3 величина отдельных кристаллитов в отожжённых плёнках растёт с ростом толщины плёнки. После отжига все плёнка становятся ферромагнетиками. При толщине 0,1 мкм отожжённые плёнки на подложке Al2O3 не- проводящие, все более толстые плёнки — проводящие. Измерения зависимости сопротивления плёнок от температуры выполнялись четырёхзондовым методом. Относительная магнит- ная проницаемость измерялась при помощи LC-генератора, в ка- тушку индуктивности которого помещён исследуемый образец. При исследовании сопротивления образец охлаждался парами азо- та и нагревался при помощи электрического нагревателя. Для определения относительной магнитной проницаемости катушка индуктивности помещалась в ёмкость с глицерином, который нагревался от комнатной температуры до 400 К. Большая теплоём- кость глицерина и высокая температура кипения позволяют мед- ленно менять температуру образца. Для измерения термо-эдс была собрана установка, состоящая из держателя плёночного образца и двух прижимных свинцовых контактов. Температура холодного контакта поддерживалась около 273 К при помощи элемента Пель- тье и радиатора, помещённого в воду с тающим льдом. Второй кон- такт медленно нагревался до температуры 400 К электрическим нагревателем, запитанным от стабилизированного источника пита- ния Б5-47. Скорость нагрева регулировалась программно, с исполь- зованием интерфейса автоматического управления блока питания. Температура обоих контактов измерялась при помощи терморези- сторов, строилась зависимость термо-эдс от разности температур горячего и холодного контактов. В качестве ÀЦП использовался модуль I-7018 фирмы ICP-DAS, для измерения частоты — частото- мер DDS-3005 USB фирмы Hantek; оба — управляемые разработан- ной нами программой. На рисунке 1 представлены характерные зависимости сопротив- ления от температуры для отожжённых и неотожжённых плёнок. Зависимость сопротивления от температуры отожжённых плё- нок имеет положительный температурный коэффициент, за ис- ключением узкой области, где на температурных зависимостях по- является характерный излом, и зависимость сопротивления от температуры имеет N-образную форму. Такая форма кривой свиде- тельствует о происходящем в плёнках мартенситном переходе. Для плёнок, отожжённых при 1273 К, глубина спадающей части характеристики зависимости сопротивления от температуры не- много больше, чем для образцов с температурою отжига 873 К. Ве- личина изменения сопротивления возрастает с толщиной. Макси- мальное изменение сопротивления наблюдается у плёнок толщиной 5 мкм, прошедших отжиг при температуре 1273 К. При температу- рах выше мартенситного перехода наблюдается изменение наклона 38 Н. Н. КРÓПÀ, Ю. Б. СКИРТÀ кривой R(T), это соответствует точке Кюри, что подтверждается данными измерения намагниченности. Как видно из таблицы 1, у плёнок состава Ni49,5Мn28Gа22,5 темпе- ратуры прямого и обратного мартенситных переходов выше при- близительно на 10 К по сравнению с плёнками Ni52Мn24Gа24 при одинаковой толщине и подложке. Для состава Ni49,5Мn28Gа22,5 тем- пература Кюри близка к температуре мартенситного перехода, его можно считать магнитоструктурным. При равных условиях темпе- ратуры мартенситных переходов у плёнок на стекле меньше, чем на Al2O3. Ширина прямого и обратного мартенситного переходов уменьшается при уменьшении толщины плёнки, что можно объяс- нить большей однородностью тонких плёнок. Из таблицы 2 видно, что все неотожжённые плёнки имеют отри- цательный температурный коэффициент сопротивления, который практически не зависит от состава плёнки. Àбсолютная величина температурного коэффициента растёт с увеличением толщины плёнки. Это качественно совпадает с температурной зависимостью удельного сопротивления немагнитных аморфных сплавов при вы- Рис. 1. Зависимость сопротивления плёнок от температуры: сплошная ли- ния — нагрев, штриховая — охлаждение. 1 — плёнка 5 мкм Ni49,5Мn28Gа22,5, подложка Al2O3, отжиг при T1273 К, 2 — Ni52Мn24Gа24, 5 мкм, подложка Al2O3, T1273 К, 3 — Ni52Мn24Gа24, 5 мкм, стеклянная подложка, T873 К, 4 — Ni52Мn24Gа24, 0,4 мкм, стеклянная подложка, без отжига. ВЛИЯНИЕ ОТЖИГÀ НÀ СВОЙСТВÀ ПЛЁНОК Ni2МnGа 39 соких температурах [5]. По данным изменения частоты LC-генератора при нагреве и охлаждении катушки с образцом были построены зависимости от- носительной магнитной проницаемости от температуры (рис. 2). Частота зависит от магнитной проницаемости сердечника и от из- менения линейных размеров катушки и сердечника вследствие теплового расширения. Данная методика не позволяет определить абсолютные значения магнитной проницаемости, но даёт возмож- ность получить температуру фазовых переходов по точкам перегиба на графике. Графики зависимости имеют N-образный участок в окрестностях точки Кюри, где проницаемость меняется особенно сильно, и изменение наклона в точках мартенситного перехода, где ТАБЛИЦА 1. Точки прямого и обратного мартенситного переходов и тем- пература Кюри. Состав h, мкм Tотжига, К Ms, К Mf, К As, К Af, К Tc, К Ni49,5Мn28Gа22,5 на Al2O3 5,0 1273 345,2 332,0 337,0 351,6 369,3 Ni52Мn24Gа24 на Al2O3 5,0 1273 336,9 319,8 327,5 342,8 365,4 Ni52Мn24Gа24 на стекле 5,0 873 338,4 319,6 322,5 342,6 365,5 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,6 873 342,1 309,3 311,8 343,7 367,5 Ni52Мn24Gа24 на стекле 0,1 873 327,9 323,8 329,5 328,2 346,1 Ni52Мn24Gа24 на стекле 0,2 873 337,0 318,9 323,5 341,2 354,4 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 1,0 873 343,7 313,4 323,6 345,2 366,8 Ni49,5Мn28Gа22,5 на Al2O3 0,4 1273 338,1 324,6 327,1 339,7 360,0 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,1 873 348,5 329,0 332,9 349,8 368,8 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,4 873 335,3 317,7 326,3 339,0 357,8 Ni52Мn24Gа24 на Al2O3 0,2 1273 329.6 316,7 321,9 333,4 357,1 ТАБЛИЦА 2. Зависимость удельного сопротивления неотожжённых плё- нок от температуры (Kt — относительный температурный коэффициент сопротивления, R0 взято при T293 К), все плёнки на стеклянной под- ложке. Состав h, мкм Kt, 104/К Ni49,5Мn28Gа22,5 0,1 2,050 Ni49,5Мn28Gа22,5 0,2 2,277 Ni49,5Мn28Gа22,5 0,6 2,284 Ni49,5Мn28Gа22,5 5,0 2,692 Ni52Мn24Gа24 0,4 2,383 Ni52Мn24Gа24 0,6 2,234 Ni52Мn24Gа24 1,0 2,554 Ni52Мn24Gа24 5,0 2,709 40 Н. Н. КРÓПÀ, Ю. Б. СКИРТÀ изменение проницаемости незначительно. Рис. 2. Зависимость частоты генератора, в индуктивность которого поме- щена плёнка, от температуры при охлаждении. 1 — плёнка толщиной 5,0 мкм Ni49,5Мn28Gа22,5 на подложке Al2O3, отжиг при T1273 К, 2 — плёнка толщиной 5,0 мкм Ni52Мn24Gа24 на стеклянной подложке, отжиг при T873 К. Ms — начало мартенситного перехода; Mf — конец мартенсит- ного перехода; Tc — точка Кюри. Рис. 3. Зависимость термо-эдс плёнок от температуры (холодный контакт находится при T273,15 К). 1 — плёнка 0,6 мкм Ni52Мn24Gа24 на стеклян- ной подложке без отжига; 2 — 0,4 мкм Ni49,5Мn28Gа22,5 на стеклянной под- ложке, отжиг при T873 К; 3 — 5,0 мкм Ni49,5Мn28Gа22,5 на подложке Al2O3, отжиг при T1273 К; 4 — 5,0 мкм Ni52Мn24Gа24 на подложке Al2O3, отжиг при T1273 К. ВЛИЯНИЕ ОТЖИГÀ НÀ СВОЙСТВÀ ПЛЁНОК Ni2МnGа 41 Сравнение данных сопротивления и магнитной проницаемости служит дополнительным подтверждением существования мартен- ситного перехода в отожжённых плёнках. На следующем рисунке показаны характерные зависимости тер- мо-эдс для отожжённых и неотожжённых плёнок. Как видно из рисунка 3, коэффициент термо-эдс для отожжён- ных плёнок почти в два раза больше, чем для неотожжённых. Тер- мо-эдс для отожжённых плёнок имеет перегиб в точке Кюри, участ- ки выше и ниже этой точки практически линейны, наклон верхнего участка меньше, чем нижнего, для каждого участка зависимость хорошо аппроксимируется формулой: U A T   . (1) Зависимость термо-эдс для неотожжённых плёнок близка к квадратичной: 2 1 2( )U B T B T     . (2) Результаты измерений приведены в таблицах 3 и 4. Для отожжённых плёнок было качественно проверено влияние постоянного магнитного поля на термо-эдс; для этого плёнка во время нагрева была помещена в поле постоянного магнита. При ТАБЛИЦА 3. Термо-эдс отожжённых плёнок (A1 — нижний участок; A2 — верхний участок). Состав h, мкм Tотжига, К A1, мкВ/К A2, мкВ/К Tперегиба, К Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,1 873 8,813 4,559 344,4 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,2 873 11,238 7,873 357,8 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,4 873 12,639 7,703 347,7 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,6 873 7,478 5,641 362,6 Ni49,5Мn28Gа22,5 на Al2O3 5,0 1273 9,425 5,778 372,8 Ni52Мn24Gа24 на стекле 0,2 873 8,327 4,622 354,7 Ni52Мn24Gа24 на Al2O3 0,2 1273 10,243 7,841 377,6 Ni52Мn24Gа24 на Al2O3 0,4 1273 7,497 5,396 391,3 Ni52Мn24Gа24 на Al2O3 5,0 1273 9,742 7,218 349,7 ТАБЛИЦА 4. Термо-эдс неотожжённых плёнок. Состав h, мкм B1, мкВ/К B2, мкВ/К2 Ni49,5Мn28Gа22,5 на стекле 0,6 1,56 0,0097 Ni52Мn24Gа24 на стекле 0,6 2,66 0,0117 Ni52Мn24Gа24 на стекле 5,0 3,72 0,0137 42 Н. Н. КРÓПÀ, Ю. Б. СКИРТÀ этом заметно уменьшение абсолютных значений термо-эдс в поле, особенно выше точки перегиба (рис. 4). 3. ОБСУЖДЕНИЕ И ВЫВОДЫ Отжиг плёнок Ni2МnGа приводит к их переходу из аморфного в ферромагнитное кристаллическое состояние, в котором наблюдает- ся мартенситный переход. Это подтверждается характерными из- менениями на зависимостях сопротивления и магнитной воспри- имчивости от температуры в точках Кюри и мартенситного перехо- да. Эти изменения сильнее проявляется с ростом толщины плёнок (от 0,2 до 5,0 мкм) и увеличением температуры их отжига (от 873 К до 1273 К). Наиболее явно мартенситный магнитоструктурный пе- реход наблюдается в плёнке Ni49,5Мn28Gа22,5 толщиной 5,0 мкм на подложке из Al2O3, отожжённой при 1273 К, где температуры пере- хода и Кюри близки. Качественно полученные нами зависимости подобны, согласно работе [6], для сплавов немного отличающегося состава. Как указано в работе [7], коэффициент термо-эдс S для ферро- магнетиков состоит из трёх составляющих: d g m S S S S   ; (3) Sd — диффузионная термо-эдс, Sg — фононное увлечение, Sm — магнонное увлечение. Диффузионная составляющая для вырожденного электронного газа определяется по формуле [7]: Рис. 4. Влияние магнитного поля на термо-эдс плёнки, толщина 5,0 мкм Ni49,5Мn28Gа22,5 на подложке Al2O3, отжиг при T1273 К, 1 — без поля; 2 — поле Н1,4 кЭ. ВЛИЯНИЕ ОТЖИГÀ НÀ СВОЙСТВÀ ПЛЁНОК Ni2МnGа 43 2 2 ln 3d k T S e         , (4) где k — волновой вектор электрона (k  \|k\|); e — заряд электрона;  — энергия электрона;  — проводимость металла, частная произ- водная берётся для энергии, соответствующей уровню Ферми. Из приведённых формул видно, что диффузионная составляющая тер- мо-эдс сильно зависит от проводимости металла, и для ферромагне- тиков имеет особенность в точке Кюри, что наблюдалось на практи- ке для большинства ферромагнитных материалов [9]. В наших из- мерениях наблюдался излом, соответствующий точке Кюри, наиболее заметный для плёнки Ni49,5Мn28Gа22,5 толщины 5,0 мкм, отожжённой при 1273 К. Сильное отличие коэффициентов термо- эдс в отожжённом и неотожжённом состояниях объясняется раз- личной удельной проводимостью в этих состояниях. Влияние маг- нитного поля на термо-эдс, вероятно, обусловлено изменением про- водимости плёнки под действием поля, что требует дополнитель- ных исследований. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. K. Ullakko, J. K. Huang, C. Kantner, R. C. O’Handley, and V. V. Kokorin, Appl. Phys. Lett., 69: 1966 (1996). 2. В. Д. Бучельников, À. Н. Васильев, В. В. Коледов, С. В. Таскаев, В. В. Ховайло, В. Г. Шавров, Успехи физ. наук, 176, № 8: 900 (2006). 3. À. Н. Васильев, В. Д. Бучельников, Т. Такаги, В. В. Ховайло, Э. И. Эстрин, Успехи физ. наук, 173, № 6: 577 (2003). 4. À. Ф. Àндреева, Н. Н. Крупа, Е. И. Крысюк, Труды Института проблем материаловедения им. И. Н. Францевича НАН Украины «Электронное строение и свойства тугоплавких соединений и сплавов, наносистемы и их роль в физическом материаловедении» (Киев: 2004). 5. Аморфные металлические сплавы (Ред. В. В. Немошкаленко, À. В. Романо- ва, À. Г. Ильинский) (Киев: Наукова думка: 1987). 6. V. A. Chernenko, M. Kohl, and V. A. Lvov, Materials Transactions, 47, No. 3: 619 (2006). 7. Ф. Дж. Блатт, П. À. Шредер, К. Л. Фойлз, Д. Грег, Термоэлектродвижущая сила металлов (Москва: Металлургия: 1980). REFERENCES 1. K. Ullakko, J. K. Huang, C. Kantner, R. C. O’Handley, and V. V. Kokorin, Appl. Phys. Lett., 69: 1966 (1996). 2. V. D. Buchel’nikov, A. N. Vasil’ev, V. V. Koledov, S. V. Taskaev, V. V. Khovaylo, and V. G. Shavrov, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 176, No. 8: 900 (2006) (in Russian). 3. A. N. Vasil’ev, V. D. Buchel’nikov, T. Takagi, V. V. Khovaylo, and 44 Н. Н. КРÓПÀ, Ю. Б. СКИРТÀ Eh. I. Ehstrin, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 173, No. 6: 577 (2003) (in Russian). 4. A. F. Andreeva, N. N. Krupa, and E. I. Krysyuk, Transactions of the I. M. Frantsevich Institute for Problems of Materials Sciences of the N.A.S. of Ukraine ‘Electronic Structure and Properties of Refractory Compounds and Al- loys, Nanosystems and Their Role in Physical Materials Sciences’ (Kiev: 2004) (in Russian). 5. Amorphous Metal Alloys (Eds. V. V. Nemoshkalenko, A. V. Romanova, A. G. Il’inskiy) (Kiev: Naukova Dumka: 1987) (in Russian). 6. V. A. Chernenko, M. Kohl, and V. A. Lvov, Materials Transactions, 47, No. 3: 619 (2006). 7. F. J. Blatt, P. A. Schroeder, C. L. Foiles, and D. Greig, Thermoelectric Power of Metals (New York: Plenum Press: 1976).

Влияние отжига на электрические и магнитные свойства плёнок Ni₂МnGа

Репозитарії

Схожі ресурси