Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою

Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою

Самоорганізація острівцевого осаду на поверхні полімерної плівки з потенціяльним рельєфом порядку 10⁸ В/м призводить до формування топології, яка співпадає із топологією експонівного світлового поля. Ефект реалізовано у темплатній методі виготовлення двовимірних діелектричних та металдіелектричн...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:
Bibliographische Detailangaben
Veröffentlicht in:Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Datum:2008
Hauptverfasser: Гринько, Д.О., Андрєєв, Е.О., Барабаш, Ю.М., Заболотний, М.А., Барабаш, М.Ю., Матяш, І.Е., Куницька, Л.Ю.
Format: Artikel
Sprache:Russian
Veröffentlicht: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2008
Online Zugang:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76187
Tags: Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою / Д.О. Гринько, Е.О. Андрєєв, Ю.М. Барабаш, М. А. Заболотний, М.Ю. Барабаш, І.Е. Матяш, Л.Ю. Куницька // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2008. — Т. 6, № 3. — С. 977-984. — Бібліогр.: 23 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-76187
record_format dspace
spelling Гринько, Д.О.
Андрєєв, Е.О.
Барабаш, Ю.М.
Заболотний, М.А.
Барабаш, М.Ю.
Матяш, І.Е.
Куницька, Л.Ю.
2015-02-08T17:30:35Z
2015-02-08T17:30:35Z
2008
Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою / Д.О. Гринько, Е.О. Андрєєв, Ю.М. Барабаш, М. А. Заболотний, М.Ю. Барабаш, І.Е. Матяш, Л.Ю. Куницька // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2008. — Т. 6, № 3. — С. 977-984. — Бібліогр.: 23 назв. — рос.
1816-5230
PACS numbers: 07.79.-v,42.50.Wk,61.46.Bc,68.37.Ps,68.37.Uv,81.16.Nd,81.16.Rf
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76187
Самоорганізація острівцевого осаду на поверхні полімерної плівки з потенціяльним рельєфом порядку 10⁸ В/м призводить до формування топології, яка співпадає із топологією експонівного світлового поля. Ефект реалізовано у темплатній методі виготовлення двовимірних діелектричних та металдіелектричних структур. На таких двовимірних періодичних структурах з періодом 800—6000 нм та висотою рельєфу 3,5—650 нм виникають резонанси, характерні для фотонно-кристалічних та плазмон-поляритонних 2D-структур в умовах повного внутрішнього відбивання.Штучний дефект періодичности суттєво впливає на резонанс.
Discontinuous deposit self-organization on a surface of polymeric film with a potential relief of about 10⁸ V/m results in formation of topology, which coincides with topology of an exposure light field. Effect is realized within the scope of the template method of fabrication of two-dimensional dielectric and metal—dielectric structures. Two-dimensional periodical structures with the periods of 800—6000 nm and the relief heights of 3.5—650 nm show resonances characteristic for photon—crystal and plasmon—polariton 2D structures in conditions of internal reflectance. Artificial defect of periodicity essentially influences a resonance.
Самоорганизация островкового осадка на поверхности полимерной пленки с потенциальным рельефом порядка 10⁸ В/м приводит к формированию топологии, которая совпадает с топологиею экспонирующего светового поля. Эффект реализован в темплатном методе изготовления двумерных диэлектрических и металлиэлектрических структур. На таких двумерных периодических структурах с периодами 800—6000 нм и высотой рельефа 3,5—650 нм возникают резонансы, характерные для фотонно-кристаллических и плазмоноляритонных 2D-структур в условиях полного внутреннего отражения. Искусственныйдефект периодичностисущественно влияет на резонанс.
ru
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
Formation of Surface Periodic Nanostructures by a Template Method
Article
published earlier
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
title Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
spellingShingle Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
Гринько, Д.О.
Андрєєв, Е.О.
Барабаш, Ю.М.
Заболотний, М.А.
Барабаш, М.Ю.
Матяш, І.Е.
Куницька, Л.Ю.
title_short Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
title_full Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
title_fullStr Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
title_full_unstemmed Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
title_sort формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою
author Гринько, Д.О.
Андрєєв, Е.О.
Барабаш, Ю.М.
Заболотний, М.А.
Барабаш, М.Ю.
Матяш, І.Е.
Куницька, Л.Ю.
author_facet Гринько, Д.О.
Андрєєв, Е.О.
Барабаш, Ю.М.
Заболотний, М.А.
Барабаш, М.Ю.
Матяш, І.Е.
Куницька, Л.Ю.
publishDate 2008
language Russian
container_title Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format Article
title_alt Formation of Surface Periodic Nanostructures by a Template Method
description Самоорганізація острівцевого осаду на поверхні полімерної плівки з потенціяльним рельєфом порядку 10⁸ В/м призводить до формування топології, яка співпадає із топологією експонівного світлового поля. Ефект реалізовано у темплатній методі виготовлення двовимірних діелектричних та металдіелектричних структур. На таких двовимірних періодичних структурах з періодом 800—6000 нм та висотою рельєфу 3,5—650 нм виникають резонанси, характерні для фотонно-кристалічних та плазмон-поляритонних 2D-структур в умовах повного внутрішнього відбивання.Штучний дефект періодичности суттєво впливає на резонанс. Discontinuous deposit self-organization on a surface of polymeric film with a potential relief of about 10⁸ V/m results in formation of topology, which coincides with topology of an exposure light field. Effect is realized within the scope of the template method of fabrication of two-dimensional dielectric and metal—dielectric structures. Two-dimensional periodical structures with the periods of 800—6000 nm and the relief heights of 3.5—650 nm show resonances characteristic for photon—crystal and plasmon—polariton 2D structures in conditions of internal reflectance. Artificial defect of periodicity essentially influences a resonance. Самоорганизация островкового осадка на поверхности полимерной пленки с потенциальным рельефом порядка 10⁸ В/м приводит к формированию топологии, которая совпадает с топологиею экспонирующего светового поля. Эффект реализован в темплатном методе изготовления двумерных диэлектрических и металлиэлектрических структур. На таких двумерных периодических структурах с периодами 800—6000 нм и высотой рельефа 3,5—650 нм возникают резонансы, характерные для фотонно-кристаллических и плазмоноляритонных 2D-структур в условиях полного внутреннего отражения. Искусственныйдефект периодичностисущественно влияет на резонанс.
issn 1816-5230
url https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76187
citation_txt Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою / Д.О. Гринько, Е.О. Андрєєв, Ю.М. Барабаш, М. А. Заболотний, М.Ю. Барабаш, І.Е. Матяш, Л.Ю. Куницька // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2008. — Т. 6, № 3. — С. 977-984. — Бібліогр.: 23 назв. — рос.
work_keys_str_mv AT grinʹkodo formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT andrêêveo formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT barabašûm formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT zabolotniima formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT barabašmû formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT matâšíe formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT kunicʹkalû formuvannâpoverhnevihperíodičnihnanostrukturtemplatnoûmetodoû
AT grinʹkodo formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT andrêêveo formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT barabašûm formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT zabolotniima formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT barabašmû formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT matâšíe formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
AT kunicʹkalû formationofsurfaceperiodicnanostructuresbyatemplatemethod
first_indexed 2025-11-25T22:31:38Z
last_indexed 2025-11-25T22:31:38Z
_version_ 1850562609687822336
fulltext 977 PACS numbers: 07.79.-v, 42.50.Wk, 61.46.Bc, 68.37.Ps, 68.37.Uv, 81.16.Nd, 81.16.Rf Формування поверхневих періодичних наноструктур темплатною методою Д. О. Гринько, Е. О. Андрєєв *, Ю. М. Барабаш *, М. А. Заболотний **, М. Ю. Барабаш ***, І. Е. Матяш, Л. Ю. Куницька **** Інститут фізики напівпровідників НАН України, просп. Науки, 41, 03650, МСП, Київ-39, Україна *Інститут фізики НАН України, просп. Науки, 46, 03650, МСП, Київ-39, Україна **Київський національний університет імені Тараса Шевченка, вул. Володимирська, 64, 01033 Київ, Україна ***Технічний центр НАН України, вул. Покровська, 13, 04070 Київ, Україна ****Інститут хімії поверхні ім. О. О. Чуйка НАН України, вул. Наумова, 17, 03164 Київ-164, Україна Самоорганізація острівцевого осаду на поверхні полімерної плівки з потенці- яльним рельєфом порядку 108 В/м призводить до формування топології, яка співпадає із топологією експонівного світлового поля. Ефект реалізовано у темплатній методі виготовлення двовимірних діелектричних та метал- діелектричних структур. На таких двовимірних періодичних структурах з періодом 800—6000 нм та висотою рельєфу 3,5—650 нм виникають резонанси, характерні для фотонно-кристалічних та плазмон-поляритонних 2D-струк- тур в умовах повного внутрішнього відбивання. Штучний дефект періодично- сти суттєво впливає на резонанс. Discontinuous deposit self-organization on a surface of polymeric film with a po- tential relief of about 108 V/m results in formation of topology, which coincides with topology of an exposure light field. Effect is realized within the scope of the template method of fabrication of two-dimensional dielectric and metal—dielectric structures. Two-dimensional periodical structures with the periods of 800—6000 nm and the relief heights of 3.5—650 nm show resonances characteristic for pho- ton—crystal and plasmon—polariton 2D structures in conditions of internal reflec- tance. Artificial defect of periodicity essentially influences a resonance. Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2008, т. 6, № 3, сс. 977—984 © 2008 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України) Надруковано в Україні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 978 Д. О. ГРИНЬКО, Е. О. АНДРЄЄВ, Ю. М. БАРАБАШ та ін. Самоорганизация островкового осадка на поверхности полимерной пленки с потенциальным рельефом порядка 108 В/м приводит к формированию топо- логии, которая совпадает с топологиею экспонирующего светового поля. Эф- фект реализован в темплатном методе изготовления двумерных диэлектриче- ских и металл-диэлектрических структур. На таких двумерных периодиче- ских структурах с периодами 800—6000 нм и высотой рельефа 3,5—650 нм возникают резонансы, характерные для фотонно-кристаллических и плаз- мон-поляритонных 2D-структур в условиях полного внутреннего отражения. Искусственный дефект периодичности существенно влияет на резонанс. Ключові слова: темплат, фотонний кристал, плазмон-поляритонна 2D-струк- тура, модуляційно-поляризаційна спектроскопія, повне внутрішнє відбиття. (Отримано 19 вересня 2008 р.) 1. ВСТУП Фотонні кристали та плазмон-поляритонні структури притягують увагу можливостями організувати резонансну електромагнетну взає- модію між кількома внутрішніми резонансними електронними підси- стемами із різною фізико-хімічною природою, які є складовими шту- чно виготовленого об’єкта. Плазмонні структури є нерадіяційними, але здатні накопичувати енергію і створювати локальні електричні поля надзвичайно великої напруженості. Періодичні діелектричні структури дозволяють формувати просторово організовані радіяційні моди та пригнічувати радіяційні переходи в окремих молекулах або наночастинках. Маніпуляція типом симетрії періодичних структур, граничними умовами для резонуючих хвиль та матеріяльними пара- метрами середовищ дозволяє синтезувати широкий клас ефектів [1, 2]. Найбільш істотним є наступні. Підсилення випромінювання на десять і більше порядків, що дає можливість спостерігати окремі молекули та наночастинки, а не їх статистичні ансамблі [2]. Довжина хвилі плазмонів, які ґенеруються оптичним збудженням, за певних умов може відповідати вільним електромагнетним хвилям Рентґенового діяпазону і дозволяє викону- вати близькопольову візуалізацію із роздільчою здатністю порядку нанометрів [2]. Підвищення густини енергії в умовах резонансу в об- ластях із значною напруженістю локального електричного поля сут- тєво знижує пороги спостереження нелінійних явищ [3, 4]. Створення метаматеріялів із аномальним розповсюдженням електромагнетних полів всупереч звичним законам класичної оптики [5—7]. Реалізація цих проєктів може суттєво вплинути на сучасний стан техніки, просунути оптичні методи дослідження у нанометровий дія- пазон та створити якісно нові підходи для розвитку інформаційних технологій, медичних приладів та сенсорів. Однією із проблем на шляху до реалізації цих проєктів є створення доступної технології ви- ФОРМУВАННЯ ПОВЕРХНЕВИХ ПЕРІОДИЧНИХ НАНОСТРУКТУР 979 готовлення періодичних та квазіперіодичних одно-, дво- та тривимір- них структур метал—діелектрик, наночастинки—діелектрик, метал— напівпровідник. Наноструктуровані поверхневі шари, організовані за допомогою темплатів, є двовимірними періодичними структурами у вигляді ост- рівцевих структур з металів, напівпровідників, нанокластерів різно- манітної природи на діелектричній поверхні із періодичним рельє- фом. Симетрія та період структур задаються топологією оптичного поля, яким експонують темплат [8]. Двовимірне оптичне поле може ефективно формуватися голографічними методами та переноситися на структуру темплату електрофотографічними методами [9—14] і фо- рмувати топологію наноструктур. Мета даної роботи – формування просторово періодичних структур на основі благородних металів та молекулярних органічних сполук, як речовин в яких проявляються колективні електронні збудження різної природи, та дослідження їх оптичних властивостей. 2. МЕТОДИ ВИГОТОВЛЕННЯ ТА ДОСЛІДЖЕННЯ НАНОСТРУКТУР Періодичні структури одержували шляхом напорошення шару золота на поверхню електретного темплату методами [8, 11—18] на основі фо- топровідного нанокомпозиту полівінілкарбазолу, CdSe та фуллерену C60 із показником заломлення 1,5 на довжині хвилі He—Ne лазера. Сві- тлове поле, яким експонують фотопровідник, перетворюється у пове- рхневий рельєф електрофотографічною методою [9—12]. Сканування поверхні такої плівки дає розподіл інтенсивності експонівного світло- вого поля (рис. 1). Резонансні явища досліджували в структурі золотий острівцевий а б Рис. 1. Схема виготовлення електретного темплату (а); топологія світлового поля, що експонує фотопровідник (б) (сканівна атомово-силова мікроскопія поверхні фотопровідного полімеру). 980 Д. О. ГРИНЬКО, Е. О. АНДРЄЄВ, Ю. М. БАРАБАШ та ін. шар товщиною до 150 нм—полімерний шар товщиною 850 нм із дво- вимірною структурованою поверхнею у вигляді ґратниці 500 мм −1— провідний прозорий шар SnO2—скляне підложжя. Дослідження зразків проводили за схемою на просвіт на оптичному мікроскопі Біолам при збільшенні 800. Морфометрію поверхні прово- дили на сканівному атомово-силовому мікроскопі (АСМ) NanоScope IIIa в періодичному контакті кремнієвим зондом із номінальним ра- діюсом заокруглення вістря 10 нм. Дослідження кутової залежності коефіцієнтів відбиття s та p поля- ризованого світла у конфіґурації Кречмана виконували методами мо- дуляційно-поляризаційної спектроскопії. Випромінення He—Ne лазе- ра, пропущене через систему поляризаційних фільтрів та модулятор поляризації, за допомогою циліндричної призми спрямовували на зразок плівки із боку підкладки під певним кутом [19]. Дзеркально відбите випромінювання реєстрували фотоприймачем за допомогою синхронно-фазового детектора на частоті модуляції. Порушення пов- ного внутрішнього відбиття в таких умовах спостереження інтерпре- тується як резонансне поверхневе збудження [19]. 3. РЕЗУЛЬТАТИ ТА ЇХ ОБГОВОРЕННЯ Результати дослідження морфології поверхні одержаних острівцевих поверхневих структур наведені на рис. 2. Поверхня темплату являє собою двовимірну періодичну структуру із гексагональною ґратницею і вигляді рельєфу висотою біля 200 нм, рис. 2, в. Конденсація золота на полімерну плівку висотою до 150 нм відбувається селективно на гребнях рельєфу темплату. В результаті формується двовимірна гек- сагональна періодична метал-діелектрична структура рис. 2, а, б, г із складною морфологією. Прояв хвилевідних та плазмонних резонансів спостерігаються при збудженні в умовах повного внутрішнього відбиття, наприклад за конфіґурацією Кречмана. Дослідження спектрально-кутових залеж- ностей порушення повного внутрішнього відбиття у виготовлених те- мплатною методою періодичних 2D-структурах виявило ряд резонан- сів і дозволяє оцінити дисперсійні залежності поверхневих збуджень (рис. 3). Результати рис. 3, б можна інтерпретувати як спостереження заборонених зон для розповсюдження електромагнетної хвилі у дво- вимірній періодичній діелектричній структурі. При зміні кута падін- ня світла на зразок змінюється проєкція хвильового вектора електро- магнетної хвилі на площину плівки. За певних значень кута випромі- нення не може розповсюджуватися у фотонному кристалі, тому що проєкція хвильового вектора потрапляє у заборонену зону. Зонна структура двовимірного фотонного кристалу з гексагональною симет- рією є досить складною для вищих зон навіть у наближенні пустої ґра- тниці [20]. З огляду на співвідношення період структури/довжина ФОРМУВАННЯ ПОВЕРХНЕВИХ ПЕРІОДИЧНИХ НАНОСТРУКТУР 981 хвилі (1,6) в нашому експерименті можуть існувати численні резонан- си, що відповідають розповсюдженню збуджень в різних напрямках. Інтерпретація резонансів (рис. 3) проводилась на основі співстав- лення результатів моделювання структур із топологією рис. 2 та оці- нок дисперсійних залежностей рис. 3. Такий підхід показав відмінну відповідність для одновимірних метал-діелектричних структур, змо- дельованих методом матриці розсіяння [21, 22] та для аналогічних об’єктів [23], змодельованих різновидом С-методи, і дозволив виявити плазмонно-хвилевідні моди. Моделювання структур із морфологією рис. 2 методами [22, 23] ускладнюється використанням процедури розділення змінних, оскільки підхід розроблений для планарних структур. Можливо, що перехід до криволінійних координат дозво- лить аналітично вирішити цю проблему. Збудження широкого спектру плазмонних і хвилевідних мод спо- стерігається на впорядкованих золотих острівцевих періодичних структурах (рис. 3, в). Типова ширина плазмонного резонансу на по- верхні гладкої плівки золота становить 2—5° при спостереженні на до- вжині хвилі 632 нм [19]. Наведені на рис. 3, в кутові залежності інтен- а б в г Рис. 2. Селективна конденсація золота на поверхні електретного темплату: а – двовимірна періодична структура золотих острівців (оптична мікроскопія на просвіт, період близько 2 мкм); б – атомово-силова морфометрія метал- діелектричної структури; в – профілограма початкової поверхні темплату; г – профілограма поверхні після селективної конденсації золота. 982 Д. О. ГРИНЬКО, Е. О. АНДРЄЄВ, Ю. М. БАРАБАШ та ін. сивності відбитого світла свідчать про існування численних резонан- сів, що перекриваються між собою, утворюючи широку смугу поверх- невих збуджень у діяпазоні 47—65°. Пов’язати це можна із полегшен- ням умов узгодження хвилевих векторів електромагнетної хвилі й плазмонів на періодично структурованій поверхні за рахунок Бреґґо- вого відбивання. Для поверхневих складових квазиімпульсу фотона і плазмона виконується закон збереження квазиімпульсу у вигляді: kphoton║ = k║ + Nq, де kphoton║ – поверхнева складова квазиімпульсу фотону, k║ – поверх- нева складова квазиімпульсу плазмона, q – поверхневий Бреґґів век- тор, N – ціле число [1, 2]. В даному випадку ґратниця має вісь симетрії шостого порядку, що суттєво розширює набір Бреґґових векторів. При зміні кута введення світла відбувається перерозподіл енергії між модами із близькими а б в г Рис. 3. Кутові залежності інтенсивності відбитого світла, виміряні за кон- фіґурацією Кречмана при збудженні випромінюванням He—Ne лазера: а – схема міряння; б – відбиття для періодичної діелектричної структури (рис. 2); в – для метал-діелектричної періодичної острівцевої структури (рис. 2, г); г – для метал-діелектричної двовимірної структури із штучним дефектом (смуга у правому верхньому куті зображення поверхні). ФОРМУВАННЯ ПОВЕРХНЕВИХ ПЕРІОДИЧНИХ НАНОСТРУКТУР 983 хвилевими векторами, але умови резонансу для системи в цілому збе- рігаються у широкому діяпазоні хвилевих векторів, на відміну від ре- зонансу в тонкій гладкій плівці золота [19, 21]. Виготовлений об’єкт являє собою двовимірну плазмон-поляритон- ну структуру із гексагональною ґратницею. Дефекти подібних струк- тур обмежують розповсюдження резонансних мод для певних хвиле- вих векторів. За відповідних умов збудження широка полоса резонан- сів рис. 3, в не буде спостерігатися через розсіяння деяких збуджень на дефекті. Для двовимірної поверхневої структури золотих острівців із лінійним дефектом (рис. 3, г) спостерігаються дві структуровані смуги збуджень в області кутів 45—53° та 67—78° для p-поляризованого світла на довжині хвилі 632 нм (рис. 3, г), тоді як на бездефектній ді- лянці область резонансу становить 47—65° (рис. 3, в). Як і у випадку бездефектної структури, резонанс для s-поляризованого світла не ви- являється. Аналогічний характер збудження тієї ж структури спосте- рігається для випромінювання 1150 нм. Дефект у вигляді механічно нанесеної риски шириною 3 періоди ґратниці у правому верхньому куті зображення поверхні на рис. 3, г не обмежує розповсюдження хвиль, паралельних до його вісі, тоді як збудження із іншими напрямками розсіюються на такому великому дефекті упорядкованої структури. Таким чином продемонстровано суттєвий вплив порушення пері- одичності у вигляді штучного дефекту на резонансне вбирання у виго- товлених темплатною методою періодичних метал-діелектричних структурах. 4. ВИСНОВКИ 1. Розроблено методику виготовлення двовимірних періодичних ме- тал-діелектричних структур темплатною методою при експозиції сві- тловим полем голограми із періодом 0,8—6 мкм та висотою рельєфу 3,5—650 нм. Для фотоелектретних темплатів із захопленим на глибокі пастки зарядом, конденсація золота відбувається на гребнях рельєфу. Топологія осаду визначається топологією світлового поля, що експо- нує темплат. 2. Двовимірні періодичні діелектричні та плазмон-поляритонні стру- ктури при збудженні випроміненням 632 нм в умовах повного внут- рішнього відбиття виявляють резонанси, характерні для фотонно- кристалічних та плазмон-поляритонних 2D-структур. 3. Порушення в періодичності метал-діелектричних структур шляхом створення штучних лінійних дефектів суттєво впливає на резонансне поглинання в певних напрямках розповсюдження електромагнетних хвиль. Варіювання топології упорядкування періодичних острівцевих структур дозволяє змінювати анізотропні оптичні властивості темп- латів. 984 Д. О. ГРИНЬКО, Е. О. АНДРЄЄВ, Ю. М. БАРАБАШ та ін. ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА 1. Є. Ф. Венгер, О. В. Гончаренко, М. Л. Дмитрук, Оптика мікрочастинок і диспе- рсні системи (Київ: Наукова думка: 1999). 2. В. С. Зуев, Поверхностные поляритоны и плазмоны: спонтанное излучение атома вблизи тела малого размера (Препр./РАН. Физический инст. им. П. Н. Лебедева, 2006). 3. A. Zharov et. al., Phys. Rev. Lett., 9191: 037401 (2003). 4. А. Б. Евлюхин, Взаимодействие полупроводников и систем, содержащих на- ночастицы, с электромагнитным полем (Автореферат дис. д-ра ф.-м. н.) (Вла- димир: 2007). 5. V. G. Veselago, Sov. Physics Uspekhi, 10, No. 4: 509 (1968). 6. J. B. Pendry, Phys. Rev. Lett., 85: 3966 (2000). 7. A. A. Zharov, N. A. Zharova, R. E. Noskov et al., New J. Phys., 77, 220: 9 (2005). 8. Д. О. Гринько, Ю. М. Барабаш, Є. Г. Борщагівський та ін., Наносистеми, на- номатеріали, нанотехнології, 6, вип. 1: 97 (2008). 9. Ю. П. Гущо, Фазовая рельефография (Москва: Энергия: 1974). 10. С. Г. Гренишин, Электрофотографический процесс (Москва: Наука: 1970). 11. Ю. М. Барабаш, Д. А. Гринько, М. А. Заболотный и др., Голографический спо- соб исследования и контроля фотоэлектретных свойств фототермопласти- ческих материалов на основе полимерных полупроводников (Авт. св. СССР № 1089549 от 3.01.1984). 12. М. Ю. Баженов, Ю. М. Барабаш, М. А. Заболотный и др., Способ регистрации оптической информации на пленках полимерных полупроводников (Авт. св. СССР №1529976 от 15.09.1989). 13. Д. А. Гринько, Сб. трудов конф. ‘Physical and Chemical Principles of Formation and Modification of Micro- and Nanostructures’ (Харків, Україна: 2008), т. 2, с. 287. 14. Д. А. Гринько, Ю. М. Барабаш, Е. Г. Борщаговский и др., ІІ Міжнародна кон- ференція «Нанорозмірні системи: будова, властивості, технології» (Київ: 2007), с. 50. 15. Д. О.Гринько, В. В. Курдюков, О. О. Мужичок, Оптоэлектроника и полупро- водниковая техника (Киев: Наукова думка: 2005), т. 40, с. 195. 16. А. Л. Кукла, Д. А. Гринько, А. С. Павлюченко и др., Оптоэлектроника и полу- проводниковая техника (Киев: Наукова думка: 2005), т. 40, с. 127. 17. A. V. Goncharenko, D. A. Grynko, K. P. Grytsenko еt al., J. of Nanosci. and Nanotechnol., 5: 1 (2005). 18. М. И. Ракитин, Д. А. Гринько, М. Ю. Барабаш, ІІ Міжнародна конференція «Нанорозмірні системи: будова, властивості, технології» (Київ: 2007), с. 341. 19. Л. И. Бережинский, Л. С. Максименко, И. Е. Матяш и др., Оптика и спектро- скопия, 105, № 2: 281 (2008). 20. В. Ю. Первак, А. П. Шпак, Ю. О. Первак, Л. Ю. Куницька, Фізика фотонних кристалів (Київ: Академперіодика: 2007). 21. Н. А. Гиппиус, С. Г. Тиходеев и др., ФТТ, 47, № 1: 139 (2005). 22. S. G. Tikhodeev, A. L. Yablonskii, E. A. Muljarov, N. A. Gippius, and T. Ishihara, Phys. Rev. B, 66: 045102 (2002). 23. М. Л. Дмитрук, О. І. Маєва, С. В. Мамикін, В. І. Мінько, О. В. Коровін, М. В. Соснова, Фізика і хімія твердого тіла, 8, № 2: 281 (2007).

Ähnliche Einträge