Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини
Розвинуто теорію міжзонного вбирання нанокристалів сульфіду кадмію
 в умовах, коли поляризаційна взаємодія електрона та дірки з поверхнею нанокристала відіграє домінуючу роль. З порівняння теорії та експерименту визначено середні значення радіюсів a нанокристалів сульфіду кадмію, дисперґован...
Saved in:
| Published in: | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
|---|---|
| Date: | 2009 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Ukrainian |
| Published: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2009
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76337 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію,
 синтезованих у розчині желатини / А.П. Шпак, С.І. Покутній, В.М. Уваров, М.С. Покутній // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2009. — Т. 7, № 1. — С. 49-55. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860024117063843840 |
|---|---|
| author | Шпак, А.П. Покутній, С.І. Уваров, В.М. Покутній, М.С. |
| author_facet | Шпак, А.П. Покутній, С.І. Уваров, В.М. Покутній, М.С. |
| citation_txt | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію,
 синтезованих у розчині желатини / А.П. Шпак, С.І. Покутній, В.М. Уваров, М.С. Покутній // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2009. — Т. 7, № 1. — С. 49-55. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології |
| description | Розвинуто теорію міжзонного вбирання нанокристалів сульфіду кадмію
в умовах, коли поляризаційна взаємодія електрона та дірки з поверхнею нанокристала відіграє домінуючу роль. З порівняння теорії та експерименту визначено середні значення радіюсів a нанокристалів сульфіду кадмію, дисперґованих у желатиновій матриці
A theory of the interband absorption of cadmium-sulphide nanocrystals is
developed under conditions when the polarization interaction of an electron
and a hole with the surface of a nanocrystal is important. A comparison
of the theory with the experiment is used to determine the average
radii a of cadmium-sulphide nanocrystals dispersed in a jelly matrix.
Развита теория межзонного поглощения нанокристаллов сульфида кадмия в условиях, когда поляризационное взаимодействие электрона и
дырки с поверхностью нанокристалла играет существенную роль. Из
сравнения теории и эксперимента определены средние значения радиусов a нанокристаллов сульфида кадмия, диспергированных в желатиновой матрице.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:48:56Z |
| format | Article |
| fulltext |
49
PACS numbers: 71.15.Qe, 71.35.-y, 73.20.Mf, 73.21.La, 73.22.Lp, 78.20.Bh, 78.20.Jq
Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію,
синтезованих у розчині желатини
А. П. Шпак, С. І. Покутній, В. М. Уваров, М. С. Покутній
Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України,
бульв. Акад. Вернадського, 36,
03680, ГСП, Київ-142, Україна
Розвинуто теорію міжзонного вбирання нанокристалів сульфіду кадмію
в умовах, коли поляризаційна взаємодія електрона та дірки з поверх-
нею нанокристала відіграє домінуючу роль. З порівняння теорії та екс-
перименту визначено середні значення радіюсів a нанокристалів суль-
фіду кадмію, дисперґованих у желатиновій матриці.
A theory of the interband absorption of cadmium-sulphide nanocrystals is
developed under conditions when the polarization interaction of an elec-
tron and a hole with the surface of a nanocrystal is important. A compari-
son of the theory with the experiment is used to determine the average
radii a of cadmium-sulphide nanocrystals dispersed in a jelly matrix.
Развита теория межзонного поглощения нанокристаллов сульфида ка-
дмия в условиях, когда поляризационное взаимодействие электрона и
дырки с поверхностью нанокристалла играет существенную роль. Из
сравнения теории и эксперимента определены средние значения радиу-
сов a нанокристаллов сульфида кадмия, диспергированных в желати-
новой матрице.
Ключові слова: міжзонне вбирання, нанокристали, поляризаційна вза-
ємодія, електрон, дірка.
(Отримано 1 грудня 2008 р.)
1. ВСТУП
Останнім часом інтенсивно досліджуються оптичні властивості на-
півпровідникових квазинульвимірних структур, якими є напівпро-
відникові нанокристали (НК) сферичної форми з радіюсами
1a ≈ 10 нм, вирощені в прозорих діелектричних (напівпровідни-
Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies
2009, т. 7, № 1, сс. 49—55
© 2009 ІМФ (Інститут металофізики
ім. Г. В. Курдюмова НАН України)
Надруковано в Україні.
Фотокопіювання дозволено
тільки відповідно до ліцензії
50 А. П. ШПАК, С. І. ПОКУТНІЙ, В. М. УВАРОВ, М. С. ПОКУТНІЙ
кових) середовищах [1—7]. Та обставина, що розміри а НК є сумір-
ними з де Бройлевою довжиною хвилі електрона (дірки) або (і) з їх
Боровими радіюсами, призводить до того, що явища просторового
розмірного квантування носіїв заряду відіграють домінуючу роль в
оптичних [1—10] та електрооптичних [11, 12] процесах у таких на-
носистемах.
При вивчені оптичних властивостей таких НК виникає необ-
хідність як в оцінці їх радіюсів а, так і в установленні залежнос-
ти їх розмірів від умов та часу зберігання НК. Для НК, що ви-
рощувалися в прозорій діелектричній матриці, задля такої мети
використовують методу просвітної електронної мікроскопії з ви-
соким розріжненням [1, 2], методи комбінаційного розсіяння [2—
4] та малокутового Рентґенового розсіяння [2, 5—7]. Використан-
ня вищезазначених метод обмежене такими недоліками, як необ-
хідністю, в деяких випадках, спеціального приготування зразків
для вимірювання, неможливістю експресного контролю і т.п.
Крім цього, мікроскопічні методи дослідження наносистем дають
похибку у визначенні розмірів а НК не менше ніж 2—3 нм. Така
похибка спричинена флюктуаціями у структурі матриці, в яку
занурено напівпровідникові НК [1—7].
Оптичні методи дозволяють, в основному, визначати середній
радіюс а НК (за спектрами вбирання) [1—7, 13—16], час життя
нерівноважних електронів (за кінетикою згасання смуг люмінес-
ценції) [17], компонентний склад (із спектрів комбінаційного ро-
зсіяння світла) [2—4, 18]. Використання оптичних метод обмежу-
ється їх недостатньою чутливістю. Для дослідження квазинуль-
вимірних напівпровідникових систем оптичними методами необ-
хідно, щоб виконувалось співвідношення [1—4]:
1,KD ≈
де K – коефіцієнт лінійного вбирання світла; D – діяметер НК,
який має порядок Борового радіюса екситона в монокристалі, тобто
exD a≈ . У зв’язку з цим експериментально, в основному, дослі-
джуються квазинульвимірні структури, що містять велику сукуп-
ність НК. При цьому наявність дисперсії розмірів НК дозволяє ви-
значати лише середні значення оптичних параметрів, які можна
віднести до НК середнього радіюса a a= [1—7, 13—16].
НК сульфіда кадмія були одержані в [17] методою хемічної син-
тези з використанням в якості стабілізатора водного розчину жела-
тини. Вибір желатини в якості стабілізуючого аґента було обумов-
лено такими факторами. Желатина є нетоксичною речовиною і же-
латинова емульсія широко застосовується у виготовлені фотомате-
ріалів [7]. Крім того, необхідно відмітити, що желатина відноситься
до полімерів, які містять сильно полярні групи: амідні, амінні, ка-
рбоксильні [7]. Ці групи мають комплексоутворювальні властивос-
МІЖЗОННЕ ВБИРАННЯ НАНОКРИСТАЛІВ CdS, СИНТЕЗОВАНИХ У РОЗЧИНІ 51
ті по відношенню до йонів перехідних металів і тому можуть віді-
гравати певну роль у формуванні властивостей поверхні поділу НК—
матриця, а також у випромінювальних процесах в НК.
Спектри міжзонного вбирання синтезованих в [17] НК CdS пока-
зували квантоворозмірний ефект, який проявлявся в «голубому»
зміщенні порога вбирання. При цьому в [17] вивчалась частотна за-
лежність ( )aω піків спектру міжзонного вбирання світла НК CdS
від середнього радіюса a НК.
В даній роботі з допомогою нової оптичної теоретичної методи ви-
значаються середні значення радіюсів a НК сульфіда кадмія, які
знаходяться у задовільному узгодженні із розмірами НК, що дослі-
джувались на експерименті [17].
2. МІЖЗОННЕ ВБИРАННЯ НАНОКРИСТАЛАМИ
СУЛЬФІДА КАДМІЯ
В [8—10] вивчався простий модель квазинульвимірної системи –
нейтральний сферичний НК радіюса а з діелектричною проник-
ністю ε2, занурений у діелектричне середовище з діелектричною
проникністю ε1. В об’ємі такого НК рухались електрон е і дірка h
з ефективними масами me і mh відповідно (re і rh – віддаль елект-
рона і дірки від центра НК), причому діелектричні проникності
НК і матриці значно відрізнялись (тобто ε2 >> ε1). Припускалося
також, що зони електронів і дірок НК мали параболічну форму.
Характерними розмірами квазинульвимірної системи є вели-
чини (a, ae, ah і aex), де
2
2
2
,e
e
a
m e
ε
=
h
2
2
2
,h
h
a
m e
ε
=
h
2
2
2exa
e
ε
=
μ
h
– (1)
Борові радіюси електрона, дірки і екситона відповідно у необме-
женому напівпровідникові з діелектричною проникністю ε2 (е –
заряд електрона, / ( )e h e hm m m mμ = + – зведена ефективна маса
екситона). Та обставина, що всі характерні розміри квазинуль-
вимірної системи
, , ,e h exa a a a d>> (2)
значно більші міжатомових d, уможливлює розглядати рух елек-
трона і дірки в НК у наближенні ефективної маси [13, 14].
У досліджуваному моделі в рамках викладених вище набли-
жень Гамільтоніян екситона в НК має вигляд [8—10]:
2 2
( , , ) ( , ) ( , ) ( , ) ( , , ),
2 2e h e h g e e h h eh e h e h
e h
H r r a E V r a V r a V r r U r r a
m m
= − Δ − Δ + + + + +h h (3)
52 А. П. ШПАК, С. І. ПОКУТНІЙ, В. М. УВАРОВ, М. С. ПОКУТНІЙ
де перші два члени визначають кінетичну енергію електрона і дір-
ки; Eg – ширина забороненої зони в необмеженому напівпровідни-
ку з діелектричною проникністю ε2; ( , )eh e hV r r – енергія Кульонової
взаємодії електрона і дірки; ( , , )e hU r r a – енергія поляризаційної
взаємодії електрона і дірки зі сферичною поверхнею розділу НК—
діелектричне середовище, ( , )e eV r a і ( , )h hV r a – висоти потенціяль-
них бар’єрів для електрона і дірки в НК, величини яких залежать
від радіюса а НК [18].
На підставі праць [8—10] у рамках простого моделю квазинуль-
вимірної системи одержуємо енергетичний спектр екситона в сфе-
ричному НК у наближенні, в якому НК для електрона і дірки, що
рухались в його об’ємі, є нескінченно глибокою сферичною потен-
ціяльною ямою. При цьому радіюс а НК обмежений умовою
h e exa a a a<< ≤ ≈ , (4)
при виконанні якої в потенціяльній енергії Гамільтоніяна (3) по-
ляризаційна взаємодія ( , , )e hU r r a відігравала домінуючу роль.
Виконуючи умову (4), використаємо адіабатичне наближення, вва-
жаючи кінетичну енергію електрона найбільшою величиною і розгля-
даючи останні два члени в Гамільтоніяні ( , , )e hH r r a (3) разом з опера-
тором неадіабатичности за теорією збурень. Використовуючи тільки
перший порядок теорії збурень, одержуємо енергетичний спектр ек-
ситона
, , 0
, 0, 0 ( )h h h
e e e
n l m
n l mE S=
= = в стані ( , 0, 0; , , 0,e e e h h hn l m n l m= = = де ne, le, me
і , ,h h hn l m – радіяльне, орбітальне і магнетне квантові числа електро-
на і дірки відповідно), в НК радіюса S у такому вигляді [8—10]:
, ,0 ,0,0 , ,0
,0,0 , 0 ,0,0( ) ( ) ( ) ( )h h e h h
e e e e
n l n n le
n g n l ee nE S E T S V S S′== + + + λ , (5)
де ,0 ( )
e
e
nT S – кінетична енергія електрона в нескінченно глибокій
ТАБЛИЦЯ. Залежність енергетичного спектру екситона ( )0
1,0,0 ( ) gE a E−
(13) від середнього радіюса a НК CdS.
( )0
1,0 ( ) ,gE a E− еВ а, нм
0,13 5,7
0,20 4,1
0,226 3,5
0,263 3,0
0,332 2,5
МІЖЗОННЕ ВБИРАННЯ НАНОКРИСТАЛІВ CdS, СИНТЕЗОВАНИХ У РОЗЧИНІ 53
сферичній ямі НК, яка описувалась рівнями енергії електрона,
що рухався в сферичній ямі нескінченної глибини
( )
2
2
2
( ) ( ) ,
2
e e e
nl nl nl
e
E a T a
m a
= = φh (6)
де nlφ – корені Бесселевої функції 1
2
( ) 0.nll
J
+
φ =
Величина ,0,0 ( )en
eeV S′ є середнє значення енергії взаємодії елект-
рона з власними зображеннями на хвильових функціях нескін-
ченно глибокої сферичної НК, що визначається формулою:
,0,0,0 ( ) ,ee
nn
ee
Z
V S
S′ =
1 2
2
,0 2
1 0
sin ( )
2
1e
e
n
dx n x
Z
x
πε
= +
ε −∫ . (7)
У формулі (5) , ,0
,0,0 ( )h h
e
n l
n Sλ є спектер дірки осциляторного виду:
( ),0
,0,0
3
( ) , ,
2
eh
e
nt
n e h
P
S S n t
S
⎛ ⎞λ = + ω +⎜ ⎟
⎝ ⎠
(8)
,0 2 12 (2 ) 2 ln(2 ) 2 ( ) 1,
en e eP Ci n n= π − π − γ + ε ε − (9)
де Сі(γ) – інтеґральний косинус, 0,577γ = – Ойлерова стала.
В спектрі дірки (8) ( , )eS nω є частотою коливань дірки
1 2
2 2 3 22
( , ) 2 1
3e eS n n S−⎛ ⎞ω = + π⎜ ⎟
⎝ ⎠
(10)
в адіабатичному електронному потенціялі НК. Тут 2h h ht n l= + =
0,1,2,...= – головне квантове число дірки, ( )hS a a= – безрозмі-
рний радіюс НК (a – середній радіюс НК). Енергія в формулах (5)—
(10) вимірюється в одиницях ( )2 2/ 2 h hRy m a= h .
Одержаний енергетичний спектр екситона (5) можна застосува-
ти тільки для слабкозбуджених станів екситона ( ),0,0;e hn t , для
яких виконується нерівність
,0,0 ( ) ( ),h
e
t
n gE S E V S− << Δ (11)
де ( )V SΔ – глибина потенціяльної ями для електронів у НК (напри-
клад, у НК CdS в області розмірів (4) величина ΔV = 2,3—2,5 еВ [18]).
При міжзонному вбиранні світла НК радіюса S , що містить в
своєму об’ємі прямозонний напівпровідниковий матеріял, в НК по-
винна простежуватись серія дискретних ліній з частотою [19, 20]:
, , , , , ,
, , , , , , ,( ) ( ) ( ) ( ) ( )h h h h h h h h h
e e e e e e e e e e e
n l m n l m n l me
n l m n l m g n l ee n l mS E S E T S V S S′ω = = + + + λ . (12)
54 А. П. ШПАК, С. І. ПОКУТНІЙ, В. М. УВАРОВ, М. С. ПОКУТНІЙ
Як випливає з формул (5)—(10), (12), порогом вбирання НК ра-
діюса S є частота світла 0
1, 0; 0 ( )h
e e e
t
n l m S=
= = =ω , яка дорівнює [19, 20]:
2
0
1, 0; 0 1,0 1,02
1 3
( ) ( ) ( , 1)
2
h
e e e
t e
n l m g e
h
m
S E Z P S n
m SS
=
= = =
⎛ ⎞ πω = + + + + ω =⎜ ⎟
⎝ ⎠
.(13)
При цьому поріг вбирання світла НК визивається переходом дірки з
еквідистантного рівня 0 0, 0, 0h h h ht n l m= >= = = = > на нижній
рівень 1 1, 0, 0h e e et n l m= >= = = = > розмірного квантування еле-
ктрона.
3. ПОРІВНЯННЯ ТЕОРІЇ З ЕКСПЕРИМЕНТАМИ
В роботі [17] експериментально досліджувались НК сульфіду кадмію
з середнім радіюсом a , який не перевищував 5—7 нм. У першому на-
ближенні будемо вважати, що НК мають сферичну форму. Розміри
таких НК a є сумірними з величиною Борового радіюса екситона
2,5exa ≈ нм в монокристалі CdS. Тому частотну залежність ( )aω пі-
ків спектру міжзонного вбирання світла НК CdS від радіюса a НК,
що було одержано в [17], можна описати формулою (10).
В роботах [19, 20] було показано, що основний внесок у фор-
мування порогу міжзонного вбирання світла НК сульфіду кад-
мію, розміри яких задовольняють умові (4), дає спектральна лі-
нія дірки, яка обумовлена переходом дірки з еквідистантного рі-
вня 0ht = > на нижній рівень розмірного квантування електрона
1 1, 0, 0h e e et n l m= >= = = = > .
Для визначення середніх радіюсів a НК CdS застосуємо нову оптич-
ну методу [21—23]. Суть її полягає в наступному. Порівнюючи поріг
вбирання ( )0
1,0,0 aω (13) світла НК радіюса a з експериментальними по-
ложеннями піків вбирання ( )0,13 ( ) 0,5gE a E≤ − ≤ еВ в НК CdS, що
були одержані в [17], визначимо середні радіюси a НК (див. таблицю.)
З результатів, наведених в таблиці випливає, що зі зміною положень
піків вбирання від 0,13 до 0,332 еВ середні радіюси НК a CdS завдяки
квантоворозмірному ефекту зменшуються від 5,7 до 2,5 нм.
Таким чином, знайдені значення середніх радіюсів НК CdS
2,5 5,7a≤ ≤ нм знаходяться в задовільному узгодженні із розмірами
НК, які в роботі [17] досліджувались на експерименті a ≤ 5—7 нм. Що
стосується інтервалу енергії вбирання ( )0,332 ( ) 0,5gE a E≤ − ≤ еВ,
який досліджувався в експерименті [17], то в рамках запропонованої
нами теорії [19—23], яка побудована тільки для розмірів НК ехa a≈ ,
цей інтервал енергії не може бути поясненим. На відміну від методи
просвітлювальної мікроскопії [1, 2], запропонована нами нова оптич-
МІЖЗОННЕ ВБИРАННЯ НАНОКРИСТАЛІВ CdS, СИНТЕЗОВАНИХ У РОЗЧИНІ 55
на метода дозволяє визначити величину середнього радіюса a НК су-
льфіда кадмію, меншу ніж значення a ≤ 5—7 нм.
ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА
1. Н. Р. Кулиш, В. П. Кунец, М. П. Лисица, УФЖ, 35, № 12: 1817 (1990).
2. Н. Р. Кулиш, В. П. Кунец, М. П. Лисица, Квантовая электроника, 46: 75
(1994).
3. Н. Р. Кулиш, В. П. Кунец, М. П. Лисица, ФТТ, 39, № 10: 1865 (1997).
4. В. П. Кунец, Н. Р. Кулиш, М. П. Лисица, ФТП, 36, № 2: 227 (2002).
5. V. P. Kunets, N. R. Kulish, and М. Р. Lisitsa, Semicond. Phys., Quantum Elec-
tron., Optoelectron, 5, No. 1: 9 (2002).
6. V. P. Kunets, N. R. Kulish, and M. P. Lisitsa, Semicond., 38, No. 4: 447
(2004).
7. M. P. Куліш, М. П. Лисиця, M. I. Малиш, УФЖ, 51, № 8: 816 (2006).
8. Н. А. Ефремов, С. И. Покутний, ФТТ, 32, № 6: 1632 (1990).
9. С. И. Покутний, ФТП, 25, № 4: 628 (1991).
10. S. I. Pokutnyi, Phys. Lett. A, 168, No. 5—6: 433 (1992).
11. С. И. Покутний, ФТП, 34, № 9: 1120 (2000).
12. S. I. Pokutnyi, J. Appl. Phys., 96, No. 2: 1115 (2004).
13. С. И. Покутний, Теория экситонов в квазинульмерных полупроводниковых
системах (Одесса: Астропринт: 2003).
14. С. И. Покутній, УФЖ. Огляди, 3, № 1: 46 (2006).
15. А. П. Шпак, С. И. Покутний, В. Н. Уваров, Успехи физ. мет., 8, № 1: 1 (2007).
16. С. И. Покутний, А. П. Шпак, В. Н. Уваров, Оптика наносистем (Одесса:
Астропринт: 2007).
17. M. Vorontsova, V. Skobeeva, and V. А. Smyntyna, Phys. Stud., 8, No. 1: 1 (2007).
18. В. Я. Грабовскис, Я. Я. Дзенис, А. И. Екимов, ФТТ, 31, № 1: 272 (1989).
19. С. И. Покутний, ФТТ, 41, № 7: 1310 (1999).
20. С. И. Покутний, ФТП, 37, № 6: 743 (2003).
21. S. I. Pokutnyi, Phys. Lett. A, 203, No. 5—6: 388 (1995).
22. С. И. Покутний, ФТП, 30, № 11: 1954 (1996).
23. С. И. Покутний, ФТТ, 38, № 9: 2667 (1996).
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-76337 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1816-5230 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:48:56Z |
| publishDate | 2009 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Шпак, А.П. Покутній, С.І. Уваров, В.М. Покутній, М.С. 2015-02-09T19:24:30Z 2015-02-09T19:24:30Z 2009 Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію,
 синтезованих у розчині желатини / А.П. Шпак, С.І. Покутній, В.М. Уваров, М.С. Покутній // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2009. — Т. 7, № 1. — С. 49-55. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. 1816-5230 PACS numbers:71.15.Qe,71.35.-y,73.20.Mf,73.21.La,73.22.Lp,78.20.Bh,78.20.Jq https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76337 Розвинуто теорію міжзонного вбирання нанокристалів сульфіду кадмію
 в умовах, коли поляризаційна взаємодія електрона та дірки з поверхнею нанокристала відіграє домінуючу роль. З порівняння теорії та експерименту визначено середні значення радіюсів a нанокристалів сульфіду кадмію, дисперґованих у желатиновій матриці A theory of the interband absorption of cadmium-sulphide nanocrystals is
 developed under conditions when the polarization interaction of an electron
 and a hole with the surface of a nanocrystal is important. A comparison
 of the theory with the experiment is used to determine the average
 radii a of cadmium-sulphide nanocrystals dispersed in a jelly matrix. Развита теория межзонного поглощения нанокристаллов сульфида кадмия в условиях, когда поляризационное взаимодействие электрона и
 дырки с поверхностью нанокристалла играет существенную роль. Из
 сравнения теории и эксперимента определены средние значения радиусов a нанокристаллов сульфида кадмия, диспергированных в желатиновой матрице. uk Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини Interband Absorption of Cadmium Sulphide Nanocrystals Synthesized in Gelatine Solution Article published earlier |
| spellingShingle | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини Шпак, А.П. Покутній, С.І. Уваров, В.М. Покутній, М.С. |
| title | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| title_alt | Interband Absorption of Cadmium Sulphide Nanocrystals Synthesized in Gelatine Solution |
| title_full | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| title_fullStr | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| title_full_unstemmed | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| title_short | Міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| title_sort | міжзонне вбирання нанокристалів сульфіду кадмію, синтезованих у розчині желатини |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/76337 |
| work_keys_str_mv | AT špakap mížzonnevbirannânanokristalívsulʹfídukadmíûsintezovanihurozčiníželatini AT pokutníisí mížzonnevbirannânanokristalívsulʹfídukadmíûsintezovanihurozčiníželatini AT uvarovvm mížzonnevbirannânanokristalívsulʹfídukadmíûsintezovanihurozčiníželatini AT pokutníims mížzonnevbirannânanokristalívsulʹfídukadmíûsintezovanihurozčiníželatini AT špakap interbandabsorptionofcadmiumsulphidenanocrystalssynthesizedingelatinesolution AT pokutníisí interbandabsorptionofcadmiumsulphidenanocrystalssynthesizedingelatinesolution AT uvarovvm interbandabsorptionofcadmiumsulphidenanocrystalssynthesizedingelatinesolution AT pokutníims interbandabsorptionofcadmiumsulphidenanocrystalssynthesizedingelatinesolution |