Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности
Обоснованы и представлены обобщенные диаграммы радиационно-термической ползучести для неделящихся (конструкционных) и для делящихся (топливных) металлов. Качественно определены области применения теоретических моделей радиационной ползучести. Показано, что нелинейности кривой термической зависимости...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2003 |
| Main Authors: | , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2003
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/78372 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности / В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 6. — С. 20-23. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859826538390749184 |
|---|---|
| author | Русов, В.Д. Тарасов, В.А. Терещенко, Д.А. |
| author_facet | Русов, В.Д. Тарасов, В.А. Терещенко, Д.А. |
| citation_txt | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности / В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 6. — С. 20-23. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Обоснованы и представлены обобщенные диаграммы радиационно-термической ползучести для неделящихся (конструкционных) и для делящихся (топливных) металлов. Качественно определены области применения теоретических моделей радиационной ползучести. Показано, что нелинейности кривой термической зависимости установившейся скорости радиационной ползучести обусловлены особенностями использовавшейся теоретической модели радиационной ползучести, основанной на концепции дислокации как неидеального стока для ТД и работающей при пересыщении ТД, а также особенностями генерации радиационных ТД в делящихся металлах. Следовательно, нелинейности кривой.
Обґрунтовані та представлені узагальнені діаграми радіаційно-термічної повзучості для неподільних (конструкційних ) та для подільних (паливних) металів. Якісно визначені області використання теоретичних моделей радіаційної повзучості. Показано, що не лінійності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості зумовлені особливостями використаної теоретичної моделі, заснованої на концепції дислокації як неідеального стоку для ТД та працюючої при пересичені ТД, а також особливостями генерації радіаційних ТД у подільних металах. Отже, не лінійності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості характерні лише для подільних матеріалів.
The model of a radiation creep is explained within the framework of the mechanism of gliding and climbing dislocations based on the conception of a dislocation as not ideal sink for point radiation defects (PRD). The offered model is efficient for installed concentration PRD, considerably exceeding thermally steady state concentration. The mathematical model for the computer program simulating the offered model of radiation creep is developed. The curves of installed rate of a radiation creep from temperature for uranium and its alloys with small additions of molybdenum (from 0,9% to 1,3 %) are obtained.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:30:00Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 548.4
МЕХАНИЗМЫ РАДИАЦИОННОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ МЕТАЛИЧЕ-
СКОГО УРАНОВОГО ТОПЛИВА
И ЕЕ ТЕМПЕРАТУРНЫЕ НЕЛИНЕЙНОСТИ
В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко
Одесский национальный политехнический университет, г. Одесса, Украина
Обоснованы и представлены обобщенные диаграммы радиационно-термической ползучести для неделящихся
(конструкционных) и для делящихся (топливных) металлов. Качественно определены области применения теоретиче-
ских моделей радиационной ползучести. Показано, что нелинейности кривой термической зависимости установившейся
скорости радиационной ползучести обусловлены особенностями использовавшейся теоретической модели радиацион-
ной ползучести, основанной на концепции дислокации как неидеального стока для ТД и работающей при пересыщении
ТД, а также особенностями генерации радиационных ТД в делящихся металлах. Следовательно, нелинейности кривой
термической зависимости установившейся скорости радиационной ползучести, по-видимому, характерны лишь для де-
лящихся материалов.
ВВЕДЕНИЕ
Большое разнообразие теоретических моделей
радиационной ползучести объединяет одно общее
положение – наличие в облучаемом материале вы-
сокой концентрации точечных дефектов (ТД) и сто-
ков для них. Учет этого положения с привлечением
дислокационных представлений позволяет объяс-
нить особенности радиационной ползучести мате-
риалов под напряжением результатом скольжения и
переползания дислокаций в поле распределенных
препятствий. Аналитические теоретические модели,
построенные на основе этих представлений, позво-
ляют судить о характере влияния некоторых факто-
ров на скорость радиационной ползучести. Однако
выявление особенностей радиационной ползучести
на основе модели движения дислокаций в поле рас-
пределенных препятствий возможно лишь с привле-
чением методов математического моделирования на
ЭВМ.
Объем облучаемого материала заполнен стоками
для ТД: дислокациями, петлями, порами и т.д.
Поэтому концентрация ТД в образце зависит от
пространственных координат, времени и может
быть найдена из решения диффузионных уравне-
ний, описывающих миграцию ТД:
,),(),(),(),(
),,(),(),(t),r(
trCtrCtrJ
t
trC
trCtrCtrJ
t
C
IVI
I
IVV
V
⋅⋅−=∇⋅+
⋅⋅−=∇⋅+
αω
∂
∂
αω
∂
∂
где СV и CI – концентрации вакансий и межузельных
атомов соответственно; JV и JI – плотности потоков
вакансий и межузельных атомов; ω ∼ a3 – атомный
объем; a – постоянная решетки; α – коэффициент
взаимной рекомбинации ТД. Решение этих уравне-
ний сопряжено с преодолением больших вычисли-
тельных трудностей, обусловленных необходимо-
стью задания граничных условий на всех стоках ТД,
которые, как правило, хаотически распределены по
объему образца. В работе [1] показано, что путем
усреднения этих уравнений по объему δV, включа-
ющему большое число стоков, и по временному ин-
тервалу δt, значительно превосходящему время жиз-
ни каскадов (для делящихся материалов превосхо-
дящему и время жизни термических пиков), совер-
шается переход от вышеприведенных уравнений к
уравнениям для скоростей реакций образования и
гибели ТД, которые известны в литературе как
уравнения для скоростей химических реакций. Та-
ким образом, уравнения для усредненных концен-
траций CV и CI принимают вид:
,CCINK
dt
dC
,CCINK)f1(
dt
dC
IV
S
S
IS
I
S
IVS
VS
V
⋅⋅α−⋅⋅ω−=
⋅⋅α−⋅⋅ω−⋅−=
∑
∑
где K/ω – число Френкелевских пар, создаваемых в
единице объема за единицу времени; NS – число
стоков типа S в единице объема; Iα
S – число ТД типа
α, приходящих за единицу времени на сток типа S; f
⋅ K – число вакансий, идущих за единицу времени в
единице объема на образование вакансионных пе-
тель, если в центральных областях каскадов (для де-
лящихся материалов и в центральных областях тер-
мических пиков) образуются вакансионные петли,
время жизни которых превышает δt.
1. ОСОБЕННОСТИ МОДЕЛЕЙ
РАДИАЦИОННОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ
Анализ имеющихся теоретических моделей ра-
диационной ползучести металлов показывает, что
их можно разделить на отдельные группы по следу-
ющим важнейшим, с нашей точки зрения, для пони-
мания различий между ними признакам:
– учитывают ли модели тонкую структуру (сту-
пеньки и перегибы) ядра дислокаций (например, ра-
боты [2–6] учитывают, а работы [7–11] не учитыва-
ют);
– учитывают ли модели особенности генерации
радиационных ТД в делящихся металлах (например,
работы [4–7] учитывают, а работы [2, 3, 8–11] не
______________________________________________________________________________
20 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
учитывают), т. е. применимы ли модели лишь для
конструкционных металлов или они применимы как
для конструкционных, так и для топливных метал-
лов.
В моделях, не учитывающих тонкую структуру
ядра дислокаций, для последних применяется мо-
дель идеального стока [4–6], т. е. величина потока
ТД на нее имеет бесконечно большое значение. В
моделях, учитывающих тонкую структуру ядра дис-
локаций, они рассматриваются как объект с некото-
рой внутренней структурой ядра, например, со сту-
пеньками, которые являются стоками для ТД, а так
как термическая концентрация ступенек невелика,
то дислокация перестает быть идеальным стоком
для ТД, т. е. поток ТД, стекающих на дислокацию,
конечен, и вблизи дислокации может устанавли-
ваться концентрация ТД, превышающая равновес-
ную (пересыщение ТД) [4–6]. Будет ли реализовы-
ваться возможность пересыщения ТД, зависит так-
же от скорости генерации радиационных ТД.
Генерация радиационных ТД в неделящихся ме-
таллах происходит посредством известных механиз-
мов взаимодействия частиц радиационного потока с
атомами кристаллической решетки металла, и ско-
рость генерации радиационных ТД (обозначим ее
через К1) в этом случае главным образом зависит
лишь от плотности потока облучающих частиц
(обозначим ее через Ф): К1(Ф). Генерация же радиа-
ционных ТД в делящихся металлах происходит так-
же посредством известных механизмов взаимодей-
ствия частиц радиационного потока с атомами кри-
сталлической решетки металла (скорость генерации
ТД также К1( Ф)), но еще и посредством взаимодей-
ствия осколков разделившихся ядер с атомами кри-
сталлической решетки металла (области термиче-
ских пиков) (обозначим эту скорость генерации ТД
К2(Ф, α), причем она зависит еще и от степени обо-
гащения α делящегося металла).
Таким образом, полная скорость генерации ра-
диационных ТД (обозначим ее через К(Ф, α)) в де-
лящихся металлах может быть выражена в виде:
К(Ф, α) = К1 (Ф) + К2(Ф, α). Аналогичное выраже-
ние применено, например, в [7]. Причем скорость
генерации радиационных ТД посредством послед-
него процесса (К2(Ф, α)), например, в обогащенном
уране при плотностях потока тепловых нейтронов и
температурах, соответствующих рабочим условиям
энергетических реакторов, значительно превышает
К1(Ф) [4–7].
Во всех теоретических моделей радиационной
ползучести металлов скорость переползания дисло-
каций, а, следовательно, и скорость радиационной
ползучести ( ε ) пропорциональна скорости генера-
ции радиационных ТД. Поэтому для общего случая
можно записать:
( ) ( ) ( )ααε ,,~ 21 Φ+Φ=Φ KKK . (1)
Таким образом, будет ли реализовываться воз-
можность пересыщения ТД (при умеренных темпе-
ратурах) и, следовательно, будет ли обосновано
применение модели радиационной ползучести, по-
лагающей дислокацию неидеальным стоком для ТД,
для неделящихся материалов, зависит от К1(Ф), а
для делящихся металлов – от ( ) ( )α,21 Φ+Φ KK .
Причем, например, для обогащенного урана (метал-
лическое урановое топливо) при плотностях потока
тепловых нейтронов и температурах, соответствую-
щих рабочим условиям энергетических реакторов,
будет ли реализовываться возможность пересыще-
ния ТД (при умеренных температурах), определяет-
ся выражением:
( ) ( )αα ,, 2 Φ≈Φ KK .
Вышеизложенное позволяет представить различ-
ные обобщенные диаграммы радиационно-термиче-
ской ползучести ([12]) для неделящихся (конструк-
ционных) металлов (рис.1) и для делящихся (топ-
ливных) металлов (рис.2).
НЕУПРУГАЯ ПОЛЗУЧЕСТЬ (НП)
НИЗКОТЕМПЕРА-
ТУРНАЯ ПОЛЗУ-
ЧЕСТЬ (НТП)
ВЫСОКОТЕМПЕРА-
ТУРНАЯ ПОЛЗУ-
ЧЕСТЬ (ВТП)
НПО
ВТПО
НТПО
РАДИАЦИОННАЯ
ПОЛЗУЧЕСТЬ (РП)
РП
НПО
НТПО
ВТПО
σ / µ
T / TПЛ
A
B
C D
E F
K L
M N
Фгр
Рис. 1. Обобщенная диаграмма радиационно-тер-
мической ползучести для конструкционных метал-
лов и сплавов
Ф – плотность потока; Т – температура в К,
ТПЛ. – температура плавления металла в К; σ – при-
ложенное напряжение сдвига; Фгр – граничная
плотность потока
На рис.1 условно обозначена величина Фгр, ниже
которой применимы модели радиационной ползуче-
сти, основанные на модели дислокации как идеаль-
ного стока для ТД, а выше которой – модели радиа-
ционной ползучести, основанные на модели дисло-
кации как неидеального стока для ТД.
Для делящихся металлов на рис.2 обозначена
аналогичная величина Кгр.
В [4–6] представлена теоретическая модель ра-
диационной ползучести в рамках механизма сколь-
______________________________________________________________________________
21 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
жения и переползания дислокаций, основанная на
концепции дислокации как неидеального стока для
ТД. Предложенная модель работоспособна при
установившейся концентрации радиационных ТД,
значительно превышающей термически равновес-
ную. Можно предполагать, что применение модели
целесообразно как для делящихся, так и неделящих-
ся металлов, находящихся при умеренных темпера-
турах под действием облучения с большой плотно-
стью потока (рис.1, 2).
______________________________________________________________________________
22 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
0100090000037400000002001c00000000000400000003010800050000000b0200000000050000000c021d0ecb0
d040000002e0118001c000000fb029cff0000000000009001000000cc0440001254696d6573204e657720526f6d616e
0000000000000000000000000000000000040000002d0100000400000002010100050000000902000000020d00000
0320a5a0000000100040000000000cb0d160e20992d001c000000fb021000070000000000bc02000000cc010202225
3797374656d000000000000180000003cc8110001000000e304000000000000040000002d010100030000000000
Рис. 2. Обобщенная диаграмма радиационно-термической ползучести для делящихся металлов и сплавов
К(Ф,α) – скорость генерации точечных дефектов, Т –температура в К, ТПЛ – температура плавления ме-
талла в К, σ – приложенное напряжение сдвига, Кгр – граничная скорость генерации точечных дефектов
______________________________________________________________________________
20 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
Что касается рассматриваемого в [4–6] перспек-
тивного, согласно [13], применительно к условиям
активных зон ряда энергетических реакторов метал-
лического урана и его сплавов, находящихся под
облучением тепловыми нейтронами, то для них об-
ласть целесообразного применения предложенной
модели радиационной ползучести определяется об-
ластью температур в интервале 100ο…700οC и плот-
ностями потока тепловых нейтронов >1011н/см2с, то
есть, в основном соответствует условиям эксплуата-
ции ТВЭЛов в энергетических реакторах.
Проводилось моделирование радиационной пол-
зучести реакторного топлива с помощью программ-
ного обеспечения (ПО), представляющего собой
развитие “динамического” метода моделирования
скольжения и переползания гибких дислокаций, и
теоретической модели радиационной ползучести,
описанных в работах [4–6]. Результаты компьютер-
ного моделирования радиационной ползучести ме-
таллического уранового топлива на основе разрабо-
танной теоретической модели радиационной ползу-
чести (дислокация – как неидеальный сток для ТД)
[5–6] показали существование инверсии (нелиней-
ности) кривой термической зависимости установив-
шейся скорости радиационной ползучести. Анализ
этих кривых, полученных при компьютерном моде-
лировании, показал, что наличие горба обусловлено
и кинетикой самого процесса радиационной ползу-
чести.
Действительно, проведенные в [5–6]
компьютерные исследования показывают, что такой
вид полученных для технического урана и его
сплавов с малыми добавками молибдена (0,9…
1,3%) кривых термической зависимости
установившейся скорости радиационной ползучести
обусловлен самой моделью радиационной
ползучести, основанной на модели дислокации как
неидеального стока для ТД, особенностями
генерации радиационных ТД в урановом
металлическом топливе (при моделировании
( ) ( )αα ,, 2 Φ≈Φ KK ) и видом использованной при
моделировании детерминированной функции
отжига радиационных ТД. Следовательно,
нелинейности кривой термической зависимости
установившейся скорости радиационной ползучести
характерны для теоретических моделей,
учитывающих тонкую структуру (ступеньки и
перегибы) ядра дислокаций и учитывающих модели
особенности генерации радиационных ТД в
делящихся металлах. Для других теоретических
моделей они могут и не проявляться.
2. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Обоснованы и представлены обобщенные диа-
граммы радиационнотермической ползучести
для неделящихся (конструкционных) и для деля-
щихся (топливных) металлов. Качественно опре-
делены области применения теоретических мо-
делей радиационной ползучести.
Показано, что нелинейности кривой термиче-
ской зависимости установившейся скорости радиа-
ционной ползучести обусловлены особенностями
использовавшейся теоретической модели радиаци-
онной ползучести, основанной на концепции дисло-
кации как неидеального стока для ТД и работающей
при пересыщении ТД, а также особенностями гене-
рации радиационных ТД для делящихся металлов
( ) ( )αα ,, 2 Φ≈Φ KK . Следовательно, нелинейности кри-
вой термической зависимости установившейся ско-
рости радиационной ползучести, по-видимому, ха-
рактерны лишь для делящихся материалов.
ЛИТЕРАТУРА
1.W.G. Wolfer, L.K. Mansur, J.A. Sprague //Rad. Eff.
in Breeder Reactor Structural Materials. Scottsdale,
Ariz. 1977. 841p.
2.Дж. Хирт, И. Лоте. Теория дислокаций. М.: «Атом-
издат», 1972, 599 с.
3.В.А. Бородин, А.И. Рязанов. Радиационная ползу-
честь материалов, вызванная анизотропией диффу-
зии точечных дефектов в ядрах дислокаций //Атом-
ная энергия. 1987, т.63, вып. 2, с.127–128.
4.В.А. Тарасов. Математическое моделирование ра-
диационной ползучести реакторного топлива на
примере урана и его сплавов //Вопросы атомной
науки и техники. Серия: «Физика радиационных по-
вреждений и радиационное материаловедение».
2001, №2(79), с.23–30.
5.В.А. Тарасов. Комп’ютерне моделювання
радіаційной повзучості реакторного палива //УФЖ.
2000, №10, с.23–35.
6.В.А. Тарасов. Математическое моделирование ра-
диационной ползучести реакторного топлива на
примере урана и его сплавов //Материаловедение.
2002, вып.6, с.11–17.
7.Э.С. Айтхожин, Ш.Ш. Ибрагимов, С.К. Кусаинов,
Ю.С. Пятилетов. Исследование радиационной пол-
зучести альфа-урана //Известия АН Каз. ССР. Се-
рия физико-математическая. 1981, №6, с.42–46.
8.В.С. Карасев, А.Ю. Тоцкий, Л.С. Ожигов. Влия-
ние примесей на переходную радиационную ползу-
честь никеля //Вопросы атомной науки и техники.
Серия: «Физика радиационных повреждений и ра-
диационное материаловедение». 1994, вып.1(61),
с.1–8.
9. П.А. Селищев, В.И. Сугаков. Влияние радиацион-
ной пористости на ползучесть облучаемых материа-
лов //Вопросы атомной науки и техники. Серия:
«Физика радиационных повреждений и радиаци-
онное материаловедение». 2001, №2(79), с.19–22.
10.Ю.С. Пятилетов //Физика металлов и металлове-
дение. 1982, т.54, с.783.
______________________________________________________________________________
20 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
11.Ш.Ш. Ибрагимов, В.В. Кирсанов, Ю.С. Пятиле-
тов. Радиационное повреждение металлов и спла-
вов. М.: «Энергоатомиздат», 1985, 239 с.
12.В.А. Тарасов. Обобщенная диаграмма ползуче-
сти открытой физической системы “металл (сплав)
+ нагрузка + облучение” //Вопросы атомной науки
и техники. Серия: «Физика радиационных повре-
ждений и радиационное материаловедение». 2000,
№4 (78), с.318–319.
13.В.С. Красноруцкий, В.Р. Татаринов. Разработка
ТВЭЛов с топливом на основе металлического ура-
на для энергетических реакторов //Вопросы атом-
ной науки и техники. Серия: «Физика радиационных
повреждений и радиационное материаловедение».
1999, №1, №2 (73, 74), с.87–94.
МЕХАНИЗМИ РАДІАЦІОННОЇ ПОВЗУЧОСТІ МЕТАЛЕВОГО УРАНОВОГО ПАЛИВА
ТА ЇЇ ТЕМПЕРАТУРНІ НЕЛІНІЙНОСТІ
В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко
Обгрунтовані та представлені узагальнені діаграми радіаційно-термічної повзучості для неподільних (конструкцій-
них ) та для подільних (паливних) металів. Якісно визначені області використання теоретичних моделей радіаційної по-
взучості. Показано, що нелінійності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості зумовлені
особливостями використаної теоретичної моделі, заснованої на концепції дислокації як неідеального стоку для ТД та
працюючої при пересичені ТД, а також особливостями генерації радіаційних ТД у подільних металах. Отже, неліній-
ності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості характерні лише для подільних матеріалів.
THE MECANISMS OF THE METAL URANIUM FUEL RADIATION CREEP
AND ITS TEMPERATURE UNLINESES
V.D. Rusov, V.A. Tarasov, D.A. Tereshenko
The model of a radiation creep is explained within the framework of the mechanism of gliding and climbing dislocations
based on the conception of a dislocation as not ideal sink for point radiation defects (PRD). The offered model is efficient for in-
stalled concentration PRD, considerably exceeding thermally steady state concentration. The mathematical model for the com-
puter program simulating the offered model of radiation creep is developed. The curves of installed rate of a radiation creep from
temperature for uranium and its alloys with small additions of molybdenum (from 0,9% to 1,3 %) are obtained.
______________________________________________________________________________
21 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2003. № 6.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (84), c. 20-23.
УДК 548.4
Обоснованы и представлены обобщенные диаграммы радиационнотермической ползучести для неделящихся (конструкционных) и для делящихся (топливных) металлов. Качественно определены области применения теоретических моделей радиационной ползучести.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-78372 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:30:00Z |
| publishDate | 2003 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Русов, В.Д. Тарасов, В.А. Терещенко, Д.А. 2015-03-16T13:00:24Z 2015-03-16T13:00:24Z 2003 Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности / В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 6. — С. 20-23. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/78372 548.4 Обоснованы и представлены обобщенные диаграммы радиационно-термической ползучести для неделящихся (конструкционных) и для делящихся (топливных) металлов. Качественно определены области применения теоретических моделей радиационной ползучести. Показано, что нелинейности кривой термической зависимости установившейся скорости радиационной ползучести обусловлены особенностями использовавшейся теоретической модели радиационной ползучести, основанной на концепции дислокации как неидеального стока для ТД и работающей при пересыщении ТД, а также особенностями генерации радиационных ТД в делящихся металлах. Следовательно, нелинейности кривой. Обґрунтовані та представлені узагальнені діаграми радіаційно-термічної повзучості для неподільних (конструкційних ) та для подільних (паливних) металів. Якісно визначені області використання теоретичних моделей радіаційної повзучості. Показано, що не лінійності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості зумовлені особливостями використаної теоретичної моделі, заснованої на концепції дислокації як неідеального стоку для ТД та працюючої при пересичені ТД, а також особливостями генерації радіаційних ТД у подільних металах. Отже, не лінійності кривої термічної залежності усталеної швидкості радіаційної повзучості характерні лише для подільних матеріалів. The model of a radiation creep is explained within the framework of the mechanism of gliding and climbing dislocations based on the conception of a dislocation as not ideal sink for point radiation defects (PRD). The offered model is efficient for installed concentration PRD, considerably exceeding thermally steady state concentration. The mathematical model for the computer program simulating the offered model of radiation creep is developed. The curves of installed rate of a radiation creep from temperature for uranium and its alloys with small additions of molybdenum (from 0,9% to 1,3 %) are obtained. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности The mecanisms of the metal uranium fuel radiation creep and its temperature unlineses Механізми радіаційної повзучості металевого уранового палива та її температурні нелінійності Article published earlier |
| spellingShingle | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности Русов, В.Д. Тарасов, В.А. Терещенко, Д.А. Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах |
| title | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| title_alt | The mecanisms of the metal uranium fuel radiation creep and its temperature unlineses Механізми радіаційної повзучості металевого уранового палива та її температурні нелінійності |
| title_full | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| title_fullStr | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| title_full_unstemmed | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| title_short | Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| title_sort | механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности |
| topic | Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах |
| topic_facet | Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/78372 |
| work_keys_str_mv | AT rusovvd mehanizmyradiacionnoipolzučestimetalličeskogouranovogotoplivaieetemperaturnyenelineinosti AT tarasovva mehanizmyradiacionnoipolzučestimetalličeskogouranovogotoplivaieetemperaturnyenelineinosti AT tereŝenkoda mehanizmyradiacionnoipolzučestimetalličeskogouranovogotoplivaieetemperaturnyenelineinosti AT rusovvd themecanismsofthemetaluraniumfuelradiationcreepanditstemperatureunlineses AT tarasovva themecanismsofthemetaluraniumfuelradiationcreepanditstemperatureunlineses AT tereŝenkoda themecanismsofthemetaluraniumfuelradiationcreepanditstemperatureunlineses AT rusovvd mehanízmiradíacíinoípovzučostímetalevogouranovogopalivataíítemperaturnínelíníiností AT tarasovva mehanízmiradíacíinoípovzučostímetalevogouranovogopalivataíítemperaturnínelíníiností AT tereŝenkoda mehanízmiradíacíinoípovzučostímetalevogouranovogopalivataíítemperaturnínelíníiností |