Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti
Многослойные периодические структуры – сверхрешетки (СР) – получены методом магнетронного распыления мишеней из Ti и сплава Nb48Ti. Проведено электронно-микроскопическое и рентгенодифрактометрическое исследование образцов, измерены их резистивные переходы в сверхпроводящее состояние в магнитных поля...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2002 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2002
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79511 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti / О.В. Черный, Е.Н. Решетняк, А.Н. Стеценко, А.С. Похила // Вопросы атомной науки и техники. — 2002. — № 1. — С. 84-87. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| id |
nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-79511 |
|---|---|
| record_format |
dspace |
| spelling |
Черный, О.В. Решетняк, Е.Н. Стеценко, А.Н. Похила, А.С. 2015-04-02T17:04:18Z 2015-04-02T17:04:18Z 2002 Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti / О.В. Черный, Е.Н. Решетняк, А.Н. Стеценко, А.С. Похила // Вопросы атомной науки и техники. — 2002. — № 1. — С. 84-87. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79511 538.911:538.945 Многослойные периодические структуры – сверхрешетки (СР) – получены методом магнетронного распыления мишеней из Ti и сплава Nb48Ti. Проведено электронно-микроскопическое и рентгенодифрактометрическое исследование образцов, измерены их резистивные переходы в сверхпроводящее состояние в магнитных полях до 5 Тл. СР из 10 слоев сверхпроводника толщиной dS=20 нм и нормального металла c dN=10 нм переходила в сверхпроводящее состояние при температуре Тс(0 Тл)=7.47 К с шириной перехода ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Плотность критического тока составляла Jc=43 кА/см2 в магнитном поле 5 Тл при Т=4,2 К. Багатошарові періодичні структури – надрешітки (НР) – отримані методом магнетронного розпилу мішеней з Ti і сплаву Nb48Ti. Проведено електронно-мікроскопічне і рентгенодифрактометричне дослідження зразків, виміряні їх резистивні переходи у надпровідний стан у магнітних полях до 5 Тл. НР із 10 шарів з товщинами надпровідника dS=20 нм і нормального металу dN=10 нм переходила у надпровідний стан при температурі Тс(0 Тл)=7.47 К з шириною переходу ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Щільність критичного струму складала Jc=43 кА/см2 у магнітному полі 5 Тл при Т=4,2 К. Multilayer periodical structures, superlattices (SLs), were prepared by method of magnetron sputtering of Ti and Nb48Ti alloy. Samples were studied by TEM and X-ray diffraction. Resistive transitions of SLs in to superconducting state in a magnetic fields up to 5 Т were measured. Superlattice consisting of 10 layers of superconductor with layer thickness dS=20 nm and dN=10 nm becomes superconductive at temperature Тс(0 Т)=7.47 K with transition width of ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Critical current density is Jc=43 kА/cm2 in magnetic field 5 T at Т=4,2 К. Работа выполнена в рамках программы CRDF (проект UE2-2071). ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti Article published earlier |
| institution |
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| collection |
DSpace DC |
| title |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti |
| spellingShingle |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti Черный, О.В. Решетняк, Е.Н. Стеценко, А.Н. Похила, А.С. Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| title_short |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti |
| title_full |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti |
| title_fullStr |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti |
| title_full_unstemmed |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti |
| title_sort |
структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток nb-ti / ti |
| author |
Черный, О.В. Решетняк, Е.Н. Стеценко, А.Н. Похила, А.С. |
| author_facet |
Черный, О.В. Решетняк, Е.Н. Стеценко, А.Н. Похила, А.С. |
| topic |
Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| topic_facet |
Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| publishDate |
2002 |
| language |
Russian |
| container_title |
Вопросы атомной науки и техники |
| publisher |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| format |
Article |
| description |
Многослойные периодические структуры – сверхрешетки (СР) – получены методом магнетронного распыления мишеней из Ti и сплава Nb48Ti. Проведено электронно-микроскопическое и рентгенодифрактометрическое исследование образцов, измерены их резистивные переходы в сверхпроводящее состояние в магнитных полях до 5 Тл. СР из 10 слоев сверхпроводника толщиной dS=20 нм и нормального металла c dN=10 нм переходила в сверхпроводящее состояние при температуре Тс(0 Тл)=7.47 К с шириной перехода ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Плотность критического тока составляла Jc=43 кА/см2 в магнитном поле 5 Тл при Т=4,2 К.
Багатошарові періодичні структури – надрешітки (НР) – отримані методом магнетронного розпилу мішеней з Ti і сплаву Nb48Ti. Проведено електронно-мікроскопічне і рентгенодифрактометричне дослідження зразків, виміряні їх резистивні переходи у надпровідний стан у магнітних полях до 5 Тл. НР із 10 шарів з товщинами надпровідника dS=20 нм і нормального металу dN=10 нм переходила у надпровідний стан при температурі Тс(0 Тл)=7.47 К з шириною переходу ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Щільність критичного струму складала Jc=43 кА/см2 у магнітному полі 5 Тл при Т=4,2 К.
Multilayer periodical structures, superlattices (SLs), were prepared by method of magnetron sputtering of Ti and Nb48Ti alloy. Samples were studied by TEM and X-ray diffraction. Resistive transitions of SLs in to superconducting state in a magnetic fields up to 5 Т were measured. Superlattice consisting of 10 layers of superconductor with layer thickness dS=20 nm and dN=10 nm becomes superconductive at temperature Тс(0 Т)=7.47 K with transition width of ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Critical current density is Jc=43 kА/cm2 in magnetic field 5 T at Т=4,2 К.
|
| issn |
1562-6016 |
| url |
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79511 |
| citation_txt |
Структура и сверхпроводящие характеристики сверхрешеток Nb-Ti / Ti / О.В. Черный, Е.Н. Решетняк, А.Н. Стеценко, А.С. Похила // Вопросы атомной науки и техники. — 2002. — № 1. — С. 84-87. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
| work_keys_str_mv |
AT černyiov strukturaisverhprovodâŝieharakteristikisverhrešetoknbtiti AT rešetnâken strukturaisverhprovodâŝieharakteristikisverhrešetoknbtiti AT stecenkoan strukturaisverhprovodâŝieharakteristikisverhrešetoknbtiti AT pohilaas strukturaisverhprovodâŝieharakteristikisverhrešetoknbtiti |
| first_indexed |
2025-11-26T18:37:52Z |
| last_indexed |
2025-11-26T18:37:52Z |
| _version_ |
1850768618580606976 |
| fulltext |
УДК538.911:538.945
СТРУКТУРА И СВЕРХПРОВОДЯЩИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
СВЕРХРЕШЕТОК Nb-Ti / Ti
О.В. Черный, Е.Н. Решетняк*, А.Н. Стеценко*, А.С. Похила**
Национальный научный центр “Харьковский физико-технический институт",
г. Харьков, Украина, Е-mail:nsc@kipt.kharkov.ua, Phone:(380-572)-356-653;
*Национальный технический университет “Харьковский политехнический
институт”, г. Харьков, Украина, Е-mail:stetsenko@kpi.kharkov.ua, Fax:(380-572)-400-
601;
** Физико-технический институт низких температур НАН Украины, г. Харьков,
Украина, Е-mail:pokhila@ilt.kharkov.ua, Fax:(380-572)-322-370, Phone:(380-572)-308-507
Багатошарові періодичні структури – надрешітки (НР) – отримані методом магнетронного розпилу
мішеней з Ti і сплаву Nb48Ti. Проведено електронно-мікроскопічне і рентгенодифрактометричне
дослідження зразків, виміряні їх резистивні переходи у надпровідний стан у магнітних полях до 5 Тл. НР із
10 шарів з товщинами надпровідника dS=20 нм і нормального металу dN=10 нм переходила у надпровідний
стан при температурі Тс(0 Тл)=7.47 К з шириною переходу ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Щільність критичного
струму складала Jc=43 кА/см2 у магнітному полі 5 Тл при Т=4,2 К.
Многослойные периодические структуры – сверхрешетки (СР) – получены методом магнетронного
распыления мишеней из Ti и сплава Nb48Ti. Проведено электронно-микроскопическое и
рентгенодифрактометрическое исследование образцов, измерены их резистивные переходы в
сверхпроводящее состояние в магнитных полях до 5 Тл. СР из 10 слоев сверхпроводника толщиной
dS=20 нм и нормального металла c dN=10 нм переходила в сверхпроводящее состояние при температуре
Тс(0 Тл)=7.47 К с шириной перехода ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Плотность критического тока составляла
Jc=43 кА/см2 в магнитном поле 5 Тл при Т=4,2 К.
Multilayer periodical structures, superlattices (SLs), were prepared by method of magnetron sputtering of Ti and
Nb48Ti alloy. Samples were studied by TEM and X-ray diffraction. Resistive transitions of SLs in to
superconducting state in a magnetic fields up to 5 Т were measured. Superlattice consisting of 10 layers of
superconductor with layer thickness dS=20 nm and dN=10 nm becomes superconductive at temperature
Тс(0 Т)=7.47 K with transition width of ΔТс(0,9-0,1)R10K=0,05 K. Critical current density is Jc=43 kА/cm2 in
magnetic field 5 T at Т=4,2 К.
В настоящее время ниобий–титановый сплав
является доминирующим сверхпроводником в мире.
Этот материал сочетает в себе высокую прочность,
пластичность, вязкость, высокое сопротивление
изгибу, кручению и т.д. Комбинация этих
замечательных свойств оправдывает дальнейшие
усилия, направленные на поиск новых
возможностей повышения критической плотности
тока jc в широком интервале магнитных полей. В
ряде исследовательских лабораторий мира на Nb-Ti-
сверхпроводниках в полях до 5 Тл при температуре
Т=4,2 К получены достаточно высокие значения jc=
(3,7…5,3)⋅105 А/см2 [1-3]. Для объяснения
существующего уровня критического тока в Nb-Ti-
сверхпроводниках предложен ряд моделей,
основанных на явлении пиннинга вихрей
магнитного потока на дефектах структуры.
Считается, что контролирующим механизмом
пиннинга квантов магнитного потока в Nb-Ti-сплаве
является пиннинг остова вихревой нити на
включениях несверхпроводящей фазы [4]. Когда
размер этих включений становится соизмерим с
диаметром вихря, равного удвоенной длине
когерентности 2ξ (для НТ-50 сплава 2ξ∼10 нм),
элементарная сила пиннинга достигает максимума.
Однако электронно-микроскопические
исследования показали, что в оптимизированном по
току состоянии оптимальная толщина t
сформированных в процессе значительной
пластической деформации сплава ленточных
выделений α-Ti была намного меньше 2ξ и
составляла 1…4 нм [5]. Для объяснения пиннинга
потока на довольно тонких прослойках (t<2ξ)
авторы работы [6] предложили учесть флуктуации
локального состава термомеханически
обработанного Nb-Ti-сплава. Действительно, в
локальных областях, состоящих из ряда
параллельных лент α-фазы, сплав обогащен
титаном. Когда геометрический размер такого
скопления (кластера) выделений становится
84
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2002. №1.
Серия: Вакуум, чистые материалы, сверхпроводники (12), с.84-87.
соизмерим с размером 2ξ, то наблюдается максимум
силы пиннинга.
В последнее время интенсивно ведутся
экспериментальные и теоретические разработки по
созданию сверхпроводников с искусственными
центрами пиннинга. Основное их преимущество
состоит в возможности реализации высоких
значений плотности критического тока в области
низких магнитных полей [6]. В сильных полях они
пока уступают традиционным Nb-Ti-
сверхпроводникам. Для обоих типов
сверхпроводников авторы работы [7] предложили
новый единый механизм пиннинга потока –
магнитный пиннинг. Характерный масштаб длины,
который контролирует этот механизм, составляет не
2ξ, как ранее, а так называемая глубина эффекта
близости ξN (для α-Ti величина ξN=6…10 нм).
Субструктура этих сверхпроводников оказалась
подобной и представляет собой набор тонких лент
из несверхпроводящего металла, разделенных
сверхпроводящими прослойками. Подобная
структура может быть легко реализована в
сверхрешетках, в которых толщина слоев металла и
сверхпроводника может изменяться
контролируемым образом от единиц до сотен
нанометров. Таким образом, сверхпроводящие
сверхрешетки являются удобным модельным
объектом для проверки теоретических моделей
пиннинга вихрей магнитного потока. В данной
работе представлены результаты по изготовлению
сверхрешеток Nb-Ti/Ti, исследованию их структуры
и электрофизических свойств.
Одномерные сверхрешетки, состоящие из
чередующихся слоев Ti и Nb-Ti, изготовлены
методом магнетронного распыления мишеней из Ti
и сплава Nb48Ti в атмосфере Ar. Последовательное
нанесение слоев регулировалось с помощью двух
шторок, каждая из которых задавала время
экспозиции подложки над соответствующим
магнетроном. Подложками служили супергладкое
стекло со среднеквадратичной шероховатостью
~0,5 нм и пластины монокристаллической слюды
фторфлогопита в ориентации (001). Образцы на
стеклянных подложках в дальнейшем
использовались для рентгенодифрактометрических
исследований, а на фторфлогопите – для
низкотемпературных электрофизических измерений
и электронно-микроскопических исследований
структуры. При анализе сверхрешеточных
отражений на малых углах вблизи первичного пучка
учитывалось смещение дифракционных пиков из-за
преломления рентгеновских лучей в образце.
В процессе осаждения слоев температура
подложек соответствовала комнатной, но перед
этим они длительное время обезгаживались при
температуре 573 К в вакууме ~6⋅10-4 Па. Скорость
осаждения Ti и Nb-Ti составляла 0,05 и 0,08 нм/с
соответственно. Общая толщина каждого
многослойного образца поддерживалась постоянной
и равной 300 нм. Толщина слоев нормального
металла Ti (N) и сверхпроводника Nb-Ti (S) в
сверхрешетке составляла dN=dS=10 нм для образца
№1 и dN=10 нм, dS=20 нм для образца №2.
Исследование резистивных характеристик
проводилось по стандартной четырехзондовой
схеме в установке со сверхпроводящим соленоидом.
В соленоид, находящийся в жидком гелии,
помещался антидьюар, внутри которого
располагалась медная измерительная ячейка с
образцами, снабженная нагревателем с
управляемым источником питания. В процессе
измерений образцы находились в газообразном
гелии, теплоотвод обеспечивался через подложку в
массивную медную измерительную ячейку. Ее
конструкция обеспечивала возможность монтажа
исследуемых образцов в трех различных
ориентациях относительно магнитного поля: а) поле
перпендикулярно плоскости образца; б) поле
параллельно плоскости образца и измерительному
току через образец; в) поле параллельно плоскости
образца и перпендикулярно измерительному току
через образец. Диапазон рабочих температур 4,2…
300 К, с магнитным полем - 4,2…120 К. В режиме
заданной температуры при 4,2 К<Т<15 К
стабильность не хуже 0,02 К; точность измерения
температуры ΔТ= 0,001 К. Датчиком температуры
при экспериментах в магнитном поле служил
рутениевый термометр с погрешностью не хуже
0,002 К/Тл в полях до 2 Тл в интервале температур
4,2 …15 К.
Магнитная система обеспечивала поддержание
магнитного поля до 6,7 Тл с точностью не хуже
0,004 Тл вне зависимости от температуры образца.
Также возможно плавное изменение поля со
скоростями 0,02…0,4 Тл/мин. Предельная
чувствительность по напряжению и току составляла
0,1 мкВ и 0,01 нА. Сбор данных во время
эксперимента осуществлялся измерительным
комплексом на базе компьютера с использованием
специально разработанного программного
обеспечения.
Задание постоянного измерительного тока через
образец осуществлялось стабилизированным
источником тока с точностью не хуже 0,01 %. При
записи вольт-амперных характеристик
использовался управляемый источник тока с
максимальным током 1 А и скоростями развертки
10-6…10 А/мин.
Температура сверхпроводящего перехода Тс
определялась по середине резистивного перехода;
значение критического тока – по появлению на
образце напряжения 0,2 … 0,3 мкВ.
Ширина мостика, через который протекал
измерительный ток, W=140 мкм для образца №1 и
W=270 мкм для образца №2.
На рис.1, а, б приведены дифрактограммы от
сверхрешеток Nb-Ti/Ti, отличающихся друг от друга
величиной периода L=dN+dS. Наличие пиков на
малых углах скольжения свидетельствует о
периодичности расположения слоев, а асимметрия
дифракционных максимумов в сторону больших
углов указывает на увеличение периода
сверхрешетки в направлении от подложки к
поверхности пленки. Малое количество порядков
отражения может быть обусловлено также
85
шероховатостью границ раздела слоев. Хотя
шероховатость в данной работе не изучалась,
развитый рельеф интерфейса наблюдался в [8], где
методом просвечивающей электронной
микроскопии поперечного среза показана
структурная неоднородность границ раздела в
многослойной композиции Nb-Ti/Ti.
Электронно-микроскопические исследования
структуры и фазового состава единичных слоев Ti и
Nb-Ti представлены на рис.2. Прежде всего
обращает на себя внимание не свойственная для α-
Ti дифракционная картина, которую можно
интерпретировать, как отражения от окисла TiO c
кубической кристаллической решеткой типа NaCl.
Однако экспериментально найденное значение
периода решетки а=0,429 нм существенно
превышает величину, приведенную для TiO в
справочной литературе (а=0,418 нм). Структура
пленки очень дисперсная, средний размер зерна не
превышает 5 нм.
В отличие от единичного слоя титан в
сверхрешетке не теряет свою индивидуальность. По
данным рентгеновской дифрактометрии титан в
слоях сверхрешетки имеет свойственную для
массивного состояния низкотемпературную
кристаллическую ГПУ–модификацию, но с
увеличенными параметрами а и с. Если
предположить, что изменение параметров
кристаллической решетки обусловлено только
растворенным в ней кислородом, то средняя
концентрация его составляет ∼5…6 ат.%.
1 2 3
1E-6
1E-5
1E-4
1E-3
0,01
0,1
1
а
И
нт
ен
си
вн
ос
ть
, о
тн
.е
д.
2Θ , град.
0 1 2 3
1E-6
1E-5
1E-4
1E-3
0,01
0,1
б
И
нт
ен
си
вн
ос
ть
, о
тн
.е
д.
2Θ , град.
Рис.1. Дифрактограммы сверхрешеток Nb-Ti/Ti в
излучении СuKα1. Период сверхрешетки L=20 нм для
образца №1 (а) и L=30 нм для образца №2 (б)
По данным электронной микроскопии и
рентгеновской дифракции ОЦК-решетка для Nb-Ti-
сплава наблюдается как в слоях сверхрешетки, так и
в единичной пленке, а средний размер зерна
составляет ∼15 нм, что значительно превышает
размер зерен в слоях Ti.
Переход сверхрешетки Nb-Ti/Ti в
сверхпроводящее состояние в различных по
величине магнитных полях показан на рис.3. Узость
резистивного перехода (ΔТс= 0,05 К) и отсутствие
влияния транспортного тока на форму перехода
говорят о высокой однородности образца, а
небольшие значения плотности критического тока
по сравнению с приведенными в [8], скорее всего,
лимитируются не очень высокой температурой
сверхпроводящего перехода в нулевом магнитном
поле.
86
Рис.2. Электронно-микроскопическое
изображение и электронная дифракция единичных
слоев:
а - провзаимодействовавший с газовыми
примесями Ti, б - сверхпроводник Nb-Ti
4 5 6 7 8 9 10 11
0
10
20
30
а
H = 0 Tл
H = 2 Tл
R
, О
м
T,K
0,0 4,0x104 8,0x104 1,2x105
-1
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9 б
H = 3,08 Tл
H = 4,17 Tл
H = 5,38 Tл
V,
м
кВ
I, мкА
Рис.3. Переход в сверхпроводящее состояние (а) и
ВАХ (б) сверхрешетки Nb-Ti/Ti с периодом L=30 нм
в различных по величине магнитных полях,
ориентированных параллельно плоскости образца и
измерительному току через образец
Таким образом, на основании результатов
исследования можно сделать следующие выводы.
Во-первых, насыщение Ti кислородом происходит в
основном не в процессе осаждения слоев, а во время
их контакта с атмосферой воздуха. Во вторых, слои
Nb-Ti частично ослабляют диффузию кислорода
вглубь сверхрешетки и, таким образом, выполняют
роль диффузионного барьера. Разная степень
насыщения слоев Ti кислородом в зависимости от
глубины их залегания в сверхрешетке приводит к
разному изменению удельного объема слоев и, как
следствие, к увеличению периода сверхрешетки в
направлении от подложки к свободной поверхности.
Работа выполнена в рамках программы
CRDF (проект UE2-2071).
Литература
1. P.J.Lee, D.C.Larbalestier and Mc Kinnel. High
titanium Nb-Ti allous - initial microstructural
studies // Advanced Cryogenics Engineering
Materials. 1988, v.34, p. 967-974.
2. L.Chengren and D.C.Larbalestier. Development
of higt critical current densities in niobium
46,5wt% titanium.// Cryogenics. 1987, v.27(3),
p.171
3. О.В.Черный, Г.Е.Сторожилов,
Г.Ф.Тихинский, В.Ф.Гогуля, В.Л.Метте.
Получение Nb-Ti сверхпроводников с
высокой плотностью тока // Cryogenics. 1992,
v.32 ICMC Supplement, p.601-604.
4. A.Кемпбелл, Дж. Иветс. Критические токи
в сверхпроводниках. М.:”Мир”,1975.
5. C.Meingast, P.J.Lee and D.C.Larbalestier.
Quantitative description of a high Nb-Ti
superconductor during its final optimization
strain, cross section structure, TC, HC2 and
resistivity // J. Appl. Phys. 1989, v.66, p.5962-
87
5970.
6. K.Matsumoto, H.Takewaki and Y.Tanaka.
Enchanced jc properties in superconducting Nb-
Ti composites by introducting Nb artifical pins
with a layer structure // Appl. Phys. Lett. 1994,
v.64(1), №3, p.155-117.
7. L.D.Cooley, P.J.Lee, and D.C.Larbalestier.
Flux-pinning mechanism of proximity-coupled
planar defects in conventional superconductors :
Evidence that magnetic pinningis the dominant
pinning mechanism in niobium-titanium alloy //
Phys. Rev. B. 1996, v.53, p.6638-6652.
8. L.D.Cooley, C.D.Hawes, P.J.Lee, and
D.C.Larbalestier. Superconducting properties
and critical current density of Nb-Ti/Ti
multilayers.// IEEE Transaction on Applied
Superconductivity. 1999, v.9, №2, p.1743-1746.
88
|