Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Дата: | 1999 |
| Автор: | |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
1999
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79557 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th / В.М. Хвастунов // Вопросы атомной науки и техники. — 1999. — № 1. — С. 21-22. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859933357119373312 |
|---|---|
| author | Хвастунов, В.М. |
| author_facet | Хвастунов, В.М. |
| citation_txt | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th / В.М. Хвастунов // Вопросы атомной науки и техники. — 1999. — № 1. — С. 21-22. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| first_indexed | 2025-12-07T16:09:24Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 539.172.2
Σ-асимметрия и сечения в (1-,0)–, (1-,1)– каналах фотоделения ядра 232Th
В.М.Хвастунов
ИФВЭЯФ ННЦ ХФТИ, г. Харьков
Исследование угловых распределений осколков
деления дают важную информацию о свойствах
барьеров деления тяжелых ядер и о квантовых числах
низколежащих возбужденных состояний.
Использование в этих экспериментах фотонов
приводит к небольшому числу каналов деления с
низким значением спинов [1]. При малых энергиях
фотонов деление в основном определяется элект-
рическим дипольным (E1)-возбуждением и много
меньшим вкладом электрического квадрупольного
(E2) возбуждения. Угловые распределения осколков
деления из этих возбужденных состояний хорошо
описываются формулой:
W(θ) = a + b sin2θ + c sin2 2θ. (1)
Коэффициенты a,b,c определяются вкладами 5 ка-
налов деления с квантовыми числами (Jπ ,K)=(1−, 0),
(1−,1), (2+,0), (2+,1), (2+,2), где J,π−спин и четность
возбужденного состояния ядра, К− проекция спина J
на ось симметрии ядра. Так как из подгонки к
экспериментальным данным выражения (1) получают
три величины a,b,c, то для анализа данных
используют три основных канала деления (1−,0), (1−
,1), (2+,0), пренебрегая вкладами (2+,1), (2+,2) каналов.
В настоящее время для исследования фотоделе-ния
тяжелых ядер стали использовать линейно по-
ляризованные фотоны [2,3]. В этих экспериментах для
ядра 232Th была получена новая независимая величина
− Σ−асимметрия, которая характеризует
анализирующую способность фотоядерной реакции.
Величина Σ−асимметрии может быть выражена через
коэффициенты углового распределения осколков
деления и через сечения трех основных каналов
деления [2,4]. При угле θ=π/2 выражение Σ-
асимметрии имеет простой вид:
Σ(π/2) = b/( a + b ) , (2)
Σ(π/2)=[2σ(1−,0)-σ(1−,1)]/[2σ(1−,0)+σ(1−,1)]. (3)
В этом случае коэффициент с и сечение σ(2+,0) не
оказывают влияние на величину Σ-асимметрии [2,5].
Используя выражения (2), мы получили значения Σ-
асимметрии для ядра 232Th из экспериментальных
значений коэффициентов a , b и их отношений b/a в
области энергий до 20 МэВ. Для энергий фотонов до
Еγ=10 МэВ были обработаны данные работы [6], а для
Еγ >10 МэВ − результаты всех фотоядерных
экспериментов. Все эти эксперименты были
проведены с тормозным спектром фотонов.
Полученные значения Σ−асимметрии показаны на
рис.1. При энергиях 10 и 12 МэВ показаны значения
из эксперимента с линейно поляризованным пучком
фотонов, полученным в результате внеосевой
коллимации тормозного спектра фотонов [2]. При
энергии 18 МэВ приведено значение из работы [3],
где использовался поляризованный пучок фотонов,
полученный в рeзультате плоскостного
каналирования электронов с энергией 1200 МэВ в
кристалле кремния.
4 6 8 10 12 14 16 18 20 22
Eγ , МэВ
-1,0
-0,8
-0,6
-0,4
-0,2
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
(Jπ =1-, k=1)
(Jπ =1-, k=0)
Σ(
Θ
=9
0o )
Рис. 1. Σ−асимметрия деления ядра 232Th получена в
настоящей работе из экспериментальных данных
разных работ: ·−[6], черный треугольник-[7], Ο-[8],
∇-[9], ∆-[10]-тормозные фотоны, ◊ -электроны,
виртуальные фотоны [11], •-позитроны, вирту-
альные фотоны [11], ð -тормозные поляризованные
фотоны [2], ×-поляризованные фотоны при
каналировании электронов в кристалле кремния [3].
Из рис.1 видно, что величина Σ−асимметрии близка
к единице при 5,65 МэВ и плавно уменьшается до 0,1
с увеличением энергии до 20 МэВ. Несмотря на то,
что эти данные получены с различными формами
спектров фотонов (тормозные фотоны, виртуальные
фотоны на пучках электронов и позитронов,
когерентная часть спектра фотонов при
каналировании электронов в кристалле кремния), они
достаточно хорошо согласуются между собой.Такое
согласие говорит о том, что в ядре 232Th для новой
наблюдаемой величины Σ-асимметрии хорошо
выполняется дипольное приближение и с точностью
до ошибок эксперимента не проявляются вклады
(2+,1) - и (2+,2) - каналов квадрупольного деления.
−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−
−
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ 1999, № 1.
СЕРИЯ: ЯДЕРНО−ФИЗИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ (33).
21
Из анализа выражения (3) видно, что для (1-,0)-
канала Σ-асимметрия положительна и равна (+1), а
для (1-,1)- канала отрицательна и равна (-1). Эти
значения показаны пунктирными линиями на рис. 1.
Полученные из экспериментов значения Σ-
асимметрии имеют положительную величину, т.е. в
основном определяется (1-,0) каналом деления. До
энергии 6,5 МэВ проявляется только (1-,0)–канал (Σ-
асимметрия равна +1), а выше 6,5 МэВ начинает
проявляться вклад (1-,1)–канала, который уменьшает
значение Σ-асимметрии. Из этого так же следует, что
энергия 6,5 МэВ является порогом реакции
фотоделения ядра 232Th через канал (1-,1).
6 8 10 12 14 16 18 20
0
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
σ1- ,0 γ,
f
мб
Eγ , МэВ
6 8 10 12 14 16 18 20
0
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
σ1- ,1
γ,
f м
б
Eγ , МэВ
Рис. 2. Сечения деления σ γ ,
,
f
1 0−
и σ γ ,
,
f
1 1−
ядра 232Th
тормозными фотонами получены в настоящей
работе из данных разных работ: ·−[6], черный
треугольник −[7], ο−[8], ∇−[9], ∆−[10].
Энергетическое поведение сечений деления трех
основных каналов можно получить из анализа
угловых распределений осколков деления.
Коэффициенты a,b,c связаны с сечениями σ(Jπ,К)
следующим образом [2]:
a=3σ(1-,1)/2,
b=3σ(1-,0)/4-3σ(1-,1)/4, (4)
c=15σ(2+,0)/16.
Используя эти выражения и экспериментальные
данные для коэффициентов a,b,c [6-10], нами были
получены сечения σ(Jπ,К) для трех каналов деления.
Сечение σ(2+,0) получено для энергий до 10 МэВ, и
оно много меньше дипольных сечений. Выше 10 МэВ
данных для коэффициента с нет. Сечения в
дипольных каналах деления σ(1-,0), σ(1-,1) приведены
на рис. 2. Данные из разных работ обозначены
разными символами. Там, где не показаны
экспериментальные ошибки, они меньше размера
символа. Из рис. 2 видно, что оба дипольных сечения
имеют пики при энергии 14 МэВ. Такое положение
пиков согласуется с данными из других
экспериментов [12]. Существенное отличие
наблюдается у порога деления, где сечение σ(1-,0)
имеет ярко выраженный пик при энергии 6,5 МэВ.
Данные по сечениям деления σ(Jπ,К) имеются только
для ядра 238U, которые получены в эксперименте с
мечеными фотонами [13] от порога деления до 8,3
МэВ. Наши данные для ядра 232Th качественно
согласуются с данными работы [13] и могут быть
использованы для проверки различных теоретических
моделей.
Литература
1. Uberall H. Electron scattering from complex nuc-lei,
parts A,B (Academic Press,New York, 1971).
2. Ratzek R. et al. Z.Phys.A.-Atoms and Nuclei. A308,
63(1982).
3. Хвастунов В.М. и др. ЯФ.57,1930(1994).
4. Steiper F. et al. Nucl.Phys.A563,283(1993).
5. Bellini V. et al. Lett.Nuovo Cim. 26,173(1979).
6. Работнов Н.С. и др. ЯФ, 11,508(1970).
7. Winhold E.J. et al. Phys.Rew. 87,1139(1952).
8. Winhold E.J., Halpern I. Phys.Rew. 103, 990(1956).
9. Faissner H. et al. F. Z.Physik.153,257 (1958).
10.Baerg A.P. et al. Can J.Phys 37,1418 (1959).
11.Weber Th. et al. Nucl.Phys.A522, 443(1991).
12.Pitthan R. et al. Phys Rew. C21,28(1980).
13.Weber Th. et al. Nucl.Phys. A510,1(1990).
Статья поступила: в редакцию 25 мая 1998 г. ,
в издательство 30 мая 1998 г.
22
Литература
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-79557 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:09:24Z |
| publishDate | 1999 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Хвастунов, В.М. 2015-04-02T21:04:57Z 2015-04-02T21:04:57Z 1999 Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th / В.М. Хвастунов // Вопросы атомной науки и техники. — 1999. — № 1. — С. 21-22. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79557 539.172.2 ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Ядерные реакции Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th Article published earlier |
| spellingShingle | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th Хвастунов, В.М. Ядерные реакции |
| title | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th |
| title_full | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th |
| title_fullStr | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th |
| title_full_unstemmed | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th |
| title_short | Σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²Th |
| title_sort | σ-асимметрия и сечения в (1⁻,0)–, (1⁻,1)– каналах фотоделения ядра ²³²th |
| topic | Ядерные реакции |
| topic_facet | Ядерные реакции |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/79557 |
| work_keys_str_mv | AT hvastunovvm σasimmetriâisečeniâv1011kanalahfotodeleniââdra232th |