Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd
Проведені дослідження ефекту магнітоопору в одно- і двошарошарових плівках Pd/Fe/П. Отримано, що залежність магнітоопору від індукції зовнішнього магнітного поля має гістерезисний характер і його величина, як і величина опору, який монотонно зменшується при зростанні індукції. Опір двошарових плівко...
Gespeichert in:
| Datum: | 2009 |
|---|---|
| Hauptverfasser: | , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Ukrainian |
| Veröffentlicht: |
Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України
2009
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7974 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd / О.П. Ткач, Л.В. Однодворець, С. Непийко, С.І. Проценко // Физическая инженерия поверхности. — 2009. — Т. 7, № 3. — С. 256-261. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| id |
nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-7974 |
|---|---|
| record_format |
dspace |
| spelling |
Ткач, О.П. Однодворець, Л.В. Nepijko, S. Проценко, С.І. 2010-04-23T11:13:22Z 2010-04-23T11:13:22Z 2009 Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd / О.П. Ткач, Л.В. Однодворець, С. Непийко, С.І. Проценко // Физическая инженерия поверхности. — 2009. — Т. 7, № 3. — С. 256-261. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. 1999-8074 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7974 621.316.8 Проведені дослідження ефекту магнітоопору в одно- і двошарошарових плівках Pd/Fe/П. Отримано, що залежність магнітоопору від індукції зовнішнього магнітного поля має гістерезисний характер і його величина, як і величина опору, який монотонно зменшується при зростанні індукції. Опір двошарових плівкових систем має більшу величину при вимірюванні в перпендикулярній геометрії у порівнянні із паралельною. Вказана відміна пояснюється різною динамікою руху електронів провідності. Проведены исследования эффекта магнитосопротивления в одно- и двухслойных пленках Pd/Fe/П. Получено, что зависимость магнитосопротивления от индукции внешнего магнитного поля имеет гистерезисный характер и его величина, как и величина сопротивления, монотонно уменьшается при росте индукции. Сопротивление двухслойных пленочных систем имеет большую величину при измерении в перпендикулярной геометрии по сравнению с параллельной. Указанное отличие объясняется разной динамикой движения электронов проводимости. Effect of magnetoresistance researches are carried out in one- and double-layered films Pd/Fe/S. It is received, that magnetoresistance from an induction of an external magnetic field character and its size, as well as resistance size has dependence hysteresis, monotonously decreases at induction growth. Resistance of two-layered film systems has the big size at measurement in perpendicular geometry in comparison with the parallel. The specified difference speaks different dynamics of movement of electrons conductivity. uk Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd Article published earlier |
| institution |
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| collection |
DSpace DC |
| title |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd |
| spellingShingle |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd Ткач, О.П. Однодворець, Л.В. Nepijko, S. Проценко, С.І. |
| title_short |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd |
| title_full |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd |
| title_fullStr |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd |
| title_full_unstemmed |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd |
| title_sort |
магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі fe і pd |
| author |
Ткач, О.П. Однодворець, Л.В. Nepijko, S. Проценко, С.І. |
| author_facet |
Ткач, О.П. Однодворець, Л.В. Nepijko, S. Проценко, С.І. |
| publishDate |
2009 |
| language |
Ukrainian |
| publisher |
Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України |
| format |
Article |
| description |
Проведені дослідження ефекту магнітоопору в одно- і двошарошарових плівках Pd/Fe/П. Отримано, що залежність магнітоопору від індукції зовнішнього магнітного поля має гістерезисний характер і його величина, як і величина опору, який монотонно зменшується при зростанні індукції. Опір двошарових плівкових систем має більшу величину при вимірюванні в перпендикулярній геометрії у порівнянні із паралельною. Вказана відміна пояснюється різною динамікою руху електронів провідності.
Проведены исследования эффекта магнитосопротивления в одно- и двухслойных пленках Pd/Fe/П. Получено, что зависимость магнитосопротивления от индукции внешнего магнитного поля имеет гистерезисный характер и его величина, как и величина сопротивления, монотонно уменьшается при росте индукции. Сопротивление двухслойных пленочных систем имеет большую величину при измерении в перпендикулярной геометрии по сравнению с параллельной. Указанное отличие объясняется разной динамикой движения электронов проводимости.
Effect of magnetoresistance researches are carried out in one- and double-layered films Pd/Fe/S. It is received, that magnetoresistance from an induction of an external magnetic field character and its size, as well as resistance size has dependence hysteresis, monotonously decreases at induction growth. Resistance of two-layered film systems has the big size at measurement in perpendicular geometry in comparison with the parallel. The specified difference speaks different dynamics of movement of electrons conductivity.
|
| issn |
1999-8074 |
| url |
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7974 |
| citation_txt |
Магніторезистивні властивості нанорозмірних плівкових систем на основі Fe і Pd / О.П. Ткач, Л.В. Однодворець, С. Непийко, С.І. Проценко // Физическая инженерия поверхности. — 2009. — Т. 7, № 3. — С. 256-261. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. |
| work_keys_str_mv |
AT tkačop magnítorezistivnívlastivostínanorozmírnihplívkovihsistemnaosnovífeípd AT odnodvorecʹlv magnítorezistivnívlastivostínanorozmírnihplívkovihsistemnaosnovífeípd AT nepijkos magnítorezistivnívlastivostínanorozmírnihplívkovihsistemnaosnovífeípd AT procenkosí magnítorezistivnívlastivostínanorozmírnihplívkovihsistemnaosnovífeípd |
| first_indexed |
2025-11-26T00:17:40Z |
| last_indexed |
2025-11-26T00:17:40Z |
| _version_ |
1850599209068134400 |
| fulltext |
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3256
УДК 621.316.8
МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ НАНОРОЗМІРНИХ ПЛІВКОВИХ
СИСТЕМ НА ОСНОВІ Fe І Pd
О.П. Ткач, Л.В. Однодворець, С. Непийко*, С.І. Проценко
Сумський державний університет, Україна
*Інститут фізики Університету ім. Й. Гутенберга (Майнц)
Німеччина
Надійшла до редакції 01.10.2009
Проведені дослідження ефекту магнітоопору в одно- і двошарошарових плівках Pd/Fe/П. Отри-
мано, що залежність магнітоопору від індукції зовнішнього магнітного поля має гістерезисний
характер і його величина, як і величина опору, який монотонно зменшується при зростанні ін-
дукції. Опір двошарових плівкових систем має більшу величину при вимірюванні в перпенди-
кулярній геометрії у порівнянні із паралельною. Вказана відміна пояснюється різною динамікою
руху електронів провідності.
Ключові слова: магніторезистивні властивості, магнітоопір, паралельна і перпендикулярна
геомерія, динаміка електронів.
Проведены исследования эффекта магнитосопротивления в одно- и двухслойных пленках
Pd/Fe/П. Получено, что зависимость магнитосопротивления от индукции внешнего магнитного
поля имеет гистерезисный характер и его величина, как и величина сопротивления, монотонно
уменьшается при росте индукции. Сопротивление двухслойных пленочных систем имеет
большую величину при измерении в перпендикулярной геометрии по сравнению с паралле-
льной. Указанное отличие объясняется разной динамикой движения электронов проводимости.
Ключевые слова: магниторезистивные свойства, магнитосопротивление, параллельная и
перпендикулярная геометрия, динамика электронов.
Effect of magnetoresistance researches are carried out in one- and double-layered films Pd/Fe/S. It is
received, that magnetoresistance from an induction of an external magnetic field character and its
size, as well as resistance size has dependence hysteresis, monotonously decreases at induction growth.
Resistance of two-layered film systems has the big size at measurement in perpendicular geometry in
comparison with the parallel. The specified difference speaks different dynamics of movement of
electrons conductivity.
Keywords: magnetoresistive properties, magnetoresistance, paralel and perpendicular geometry,
dinamic of electrons.
ВСТУП
На сучасному етапі інформаційного розвитку
та загальної мініатюризації елементів елект-
роніки велика увага приділяється [1 – 3] дос-
лідженню фізики магнітних явищ (магнітна
анізотропія, кінетичні та магнітооптичні вла-
стивості, процеси перемагнічування) у низь-
корозмірних магніто-неоднорідних плівкових
матеріалах (багатошарові плівкові системи чи
мультишари). Такі матеріали на основі Fe і
Pd з різною товщиною парамагнітних і феро-
магнітних шарів – надзвичайно цікаві об’єкти
для вивчення магнітооптичних властивостей,
створення носіїв інформації з високою щіль-
ністю магнітного запису, елементів спінової
електроніки та магнітооптичних систем.
Із великої кількості робіт, присвячених до-
слідженню магнітних властивостей плівко-
вих систем на основі Fe і Pd, ми акцентуємо
увагу на роботах [4, 5]. У першій із них про-
ведені детальні дослідження температурної
залежності коерцитивної сили (Hc) і намаг-
ніченості насичення (MS) при Т = 4,2; 77 і
300 К для плівок Fe(65 – 76)Pd(35 – 24) і темпера-
турної залежності їх намагніченості в інтер-
валі 4,2 – 300 К при наявності і відсутності
зовнішнього магнітного поля. У першому ви-
падку (при наявності магнітного поля) намаг-
ніченість залежить від концентрації атомів Pd
і практично не залежить від температури, в
той час як у другому випадку спостерігається
і температурна залежність.
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3 257
Автори роботи [5] установили, що в ульт-
ратонких плівках Fe (2 моношари) на (111)Pd
при термовідпалюванні до Тв ≅ 450 К спосте-
рігається перпендикулярна магнітна анізо-
тропія, яка виникає завдяки морфологічним
змінам і взаємній дифузії атомів при відпа-
люванні. При товщині плівок Fe у 2,5 – 5,5
моношари перпендикулярна магнітна анізо-
тропія виникає лише при Тв≅ 600 К.
Проведений аналіз показав, що при вели-
кому об’ємі досліджень магнітних характе-
ристик плівкової системи Fe/Pd ефект магні-
тоопору (МО) залишається невивченим, що
визначило мету наших досліджень.
МЕТОДИКА І ТЕХНІКА
ЕКСПЕРИМЕНТУ
Плівкова система Pd/Fe/П (П – підкладка із
аморфного ситалу) та одношарові зразки Pd
і Fe отримувалися методом термічного випа-
рування і пошарової конденсації у високому
вакуумі ~10–4 – 10–5 Па. Товщина окремих ша-
рів контролювалася in situ методом кварцо-
вого резонатора і діапазон товщин (d) плівки
Fe складав 3 – 50 нм, а Pd – 3 – 10 нм.
Для забезпечення необхідної термостабі-
лізації використовували кварц із спеціальною
кристалографічною орієнтацією, якій відпо-
відає низький температурний коефіцієнт лі-
нійного розширення при кімнатних темпера-
турах. Це забезпечувало точність вимірюван-
ня товщини ∆d = ±10%. Для стабілізації маг-
ніторезистивних властивостей в окремих ви-
падках здійснювалося термовідпалювання до
850 К. Вимірювання МО у невідпалених і від-
палених зразках проводилося при Т ≅ 300 К
з використанням двоточкової схеми в поcтій-
ному магнітному полі, величина індукції (В)
якого могла змінюватися у межах 0 – 0,1 Тл.
Електричний опір вимірювався із точністю
±0,06% за допомогою цифрового вольтметра
APPA-109. МО вимірювався в двох геомет-
ріях, коли струм через плівку пропускається
у площині зразка, а індукція поля має дві
орієнтації – паралельну (||) і перпендику-
лярну (⊥ ) площині зразка.
На рис.1 представлена схема геометрій ви-
мірювання і принципова схема установки.
Оскільки в означенні величини МО існує
певна невизначеність, то нами у всіх випадках
використовувалося співвідношення:
МО =
( ) S
S S
R R B R
R R
∆ −= ,
де R(B) і RS – опір плівки при заданому полі і
полі насичення BS. У тому випадку, коли ви-
значалась коерцитивна сила, то експеримен-
тальні дані перебудовувалися в координатах
МО =
( ) (0)
(0) (0)
R R B R
R R
∆ −= від величини B, яка
визначалася за графіком градуювання (за-
лежність B від сили струму в обмотці соле-
ноїда) із використанням вимірювача магніт-
ної індукції Ш1-8 (точність вимірювання
±0,5%).
Контроль структурно-фазового стану здій-
снювався за допомогою електронного мікро-
скопу ПЕМ-125К в режимі мікроскопії та
мікродифракції. Згідно проведених дослід-
жень при відносно малій товщині плівок
ОЦК-Fe фазовий склад свіжесконденсованих
дво- і чотиришарових систем відповідає ГЦК-
т.р.(Pd, Fe) (т.р. – твердий розчин), а при від-
носно великих товщинах, сумірних з товщи-
ною плівки Pd, - ГЦК-т.р.(Pd, Fe)+ОЦК-Fe, а
при відпалюванні зразків в інтервалі 300 –
б)
а)
Рис. 1. Схема || і ⊥ геометрій вимірювання (а) і принци-
пова схема установки (б) для вимірювання МО. ЕМ –
електромагніт.
О.П. ТКАЧ, Л.В. ОДНОДВОРЕЦЬ, C. НЕПИЙКО, С.І. ПРОЦЕНКО
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3258
900 К відбувається перехід до інтерметаліду
ГЦТ-FePd при Тв > 600 К.
ЕКСПЕРИМЕНТАЛЬНІ РЕЗУЛЬТАТИ
ТА ЇХ ОБГОВОРЕННЯ
На рис. 2 представлені типові залежності опо-
ру і МО для відпалених до 850 К одношаро-
вих плівок Pd(3)/П і Fe(3)/П та двошарової
плівкової системи Pd(3)/Fe(3)/П (тут і далі в
дужках вказана товщина шарів у нм). Відмі-
тимо особливості цих залежностей, які мають
типовий характер і будуть мати місце і в ін-
ших дво- та багатошарових плівкових систе-
мах. По-перше, МО в ⊥ геометрії завжди біль-
ше у порівнянні із || геометрією, а, як наслідок
цього, для МО спостерігається протилежна
тенденція. По-друге, величина МО в тонких
шарах (до 10 нм) Pd і Fe має близькі значення,
що можна пояснити реалізацією фазового
розмірного ефекту в плівках Fe, який приз-
водить до стабілізації неферомагнітної ГЦК
фази (γ-Fe) в кристалітах малих розмірів. Дея-
ке збільшення МО для плівки Pd(3)/Fe(3)/П
в ⊥ геометрії (рис. 2е) можна пов’язати із
феромагнетизмом плівки Fe(3), оскільки
наведений магнітний момент в атомів Pd
появляється при більших товщинах плівки Fe
[6]. По-друге, при зменшенні Тв величина МО
збільшується при || геометрії в чотири рази,
а при ⊥ геометрії – приблизно в 1,7 разів
(рис. 3). Аналогічний ефект спостерігався у
плівках FeNi авторами [7].
У явищі МО дуже важливу роль відіграє
фундаментальна проблема в магнітних влас-
тивостях – динаміка електронів у зовнішніх
магнітних полях. Узагальнені дані робіт [8 –
Рис. 2. Залежність R(B) і ( )R B
Rs
∆
для відпалених до Тв ≅ 850К плівок Pd(3) (а, б), Fe(3) (в, г) та Pd(3)/Fe(3)/П
(д, е) із ГЦТ решіткою. В дужках вказана товщина в нм. 1, 2 – номера циклів намагнічування.
а) б)
в) г)
д) е)
МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ НАНОРОЗМІРНИХ ПЛІВКОВИХ СИСТЕМ НА ОСНОВІ Fe І Pd
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3 259
11] можна представити у вигляді рис. 4. Від-
мітимо, що перші дві геометрії з точки зору
динаміки руху електронів не мають прин-
ципової різниці (поздовжня орієнтація – це
граничний випадок поперечної при куті
(
,� �
� �
) = 0), тому на рис. 4 вони об’єднуються
спільною назвою “паралельна орієнтація”.
Крім цього, дуже важливо розуміти, для пра-
вильної інтерпретації результатів, також і кі-
нетику руху електронів у магнітному полі.
Мова іде про те, що під дією поля від-
бувається зміна величини середньої довжини
вільного пробігу електронів (λ0), коефіцієнтів
дзеркальності зовнішньої поверхні (p) і
Рис. 3. Залежність R(B) і
( )R B
Rs
∆
для плівкової системи Pd(3)/Fe(3)/П пн\ри Тв ≅ 300 К.
а) б)
Рис. 4. Траєкторії руху електронів у тонкій плівці при паралельній (а, б), перпендикулярній (в) орієнтації зов-
нішнього поля та при його відсутності (г). 1, 1', 3 – відсікання траєкторії електронів при дзеркальному (1, 3) та
дифузному (1') відбитті електронів від поверхні плівки; 2 – замкнута траєкторія електрона; 4 – дифузне або
дзеркальне відбиття електрона від межі зерна (МЗ) або межі домена (МД); 4' – когерентне або некогерентне
проходження МЗ(Д) електроном; 5 – гелікоїдальна траєкторія електронів. А, Б – точки відсікання траєкторії
або відбиття електрона від поверхні плівки або МЗ(Д)
а) б)
а) б)
О.П. ТКАЧ, Л.В. ОДНОДВОРЕЦЬ, C. НЕПИЙКО, С.І. ПРОЦЕНКО
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3260
проходження межі зерен або доменів (r) та
інтерфейсів (Q). Кількісними характеристи-
ками вказаних змін можуть виступати магніт-
ний коефіцієнт (для λ) та від-
повідні коефіцієнти (для p),
і (для r і Q). Однак
з методичної точки зору визначати ці
коефіцієнти надто складно, тому обговорю-
вати їх роль в явищі МО можна лише на якіс-
ному рівні.
Узагальнюючи отримані результати сто-
совно МО одно- і двошарових плівок, відмі-
чаємо вузлові моменти.
По-перше необхідно мати на увазі, що
одношарові плівки Pd в усіх випадках знахо-
дяться у парамагнітному стані (наведений
магнітний момент виникає тільки при наяв-
ності феромагнітного шару Fe), а плівка Fe
при малих товщинах знаходиться в супер-
парамагнітному стані (причиною цього мо-
жуть бути як фазовий розмірний ефект (пе-
рехід до γ-Fe), так і розмірний ефект в маг-
нітних властивостях).
По-друге, при переході до двошарових
плівкових систем Pd/Fe/П в шарах Pd виникає
наведений магнітний момент, який при пев-
них товщинах може бути направлений в про-
тилежну сторону магнітних моментів атомів
Fe у нижніх шарах [12]. У плівкових системах
Pd/Fe/П може виникнути магнітна анізотро-
пія, яка пов’язана із віссю легкої намагнічу-
ваності, а також перпендикулярна анізотропія
як компонента площинної анізотропії (як пра-
вило ця анізотропія пов’язана із віссю важкої
намагнічуваності). Оскільки характер маг-
нітної анізотропії трудно контролюється, то
ми не можемо виділити внесок площинної і
перпендикулярної анізотропії в загальну
величину МО.
По-третє, для всіх досліджених нами зраз-
ків характерним є гістерезис МО, що гово-
рить про його зв’язок із доменною струк-
турою.
Крім вказаного необхідно відмітити, що,
оскільки, в системі на основі Pd і Fe відбу-
вається фазоутворення, то наші кількісні ре-
зультати слід порівняти із подібними систе-
мами. У даному випадку ми маємо на увазі
результати робіт [13–15] для плівкових сис-
тем на основі Co і Ag [12], Co і Au [14] та Co
і Cu [15]. У випадку [13] і [14] характер петлі
гістерезису МО і порядок його величини та-
кий же як у нашому випадку, а в системі на
основі Co і Au [14] характер петлі МО ана-
логічний, але звертає на себе увагу велике
значення МО: 2,8 % (при концентрації 9 ат.%
Co) і 13,5 % (при 23 ат.% Co).
Накінець, необхідно звернути увагу і на
той факт, що при відпалюванні плівок вели-
чина МО, як правило, збільшується. Якісно
цей результат можна пояснити, виходячи із
напівемпіричного правила Колера, згідно яко-
го величина МО є функцією відношення B/с,
де с – питомий опір зразка. У процесі відпа-
лювання зразка питомий опір плівок змен-
шується (відбувається заліковування дефектів
і рекристалізація) і в результаті цього вели-
чина МО збільшується.
ВИСНОВКИ
На основі проведених досліджень ефекту
магнітоопору (МО) в одно- і двошарових
плівках Pd/Fe/П в поздовжній і перпендику-
лярній геометрії можна зробити наступні
висновки:
1. Отримано, що залежність МО від індукції
зовнішнього магнітного поля має гістерезис-
ний характер і його величина, як і величина
опору, монотонно зменшується при зростанні
індукції.
2. У найбільш типових ситуаціях опір дво-
шарових плівкових систем має більшу вели-
чину при вимірюванні в перпендикулярній
геометрії у порівнянні із паралельною; отри-
ману відміну можна пояснити різною дина-
мікою руху електронів провідності: у пер-
пендикулярній геометрії вони рухаються по
гелікоїді під кутом до електричного поля і від-
биваються від зовнішніх поверхонь або меж
поділу шарів, а при паралельній геометрії ру-
хаються вздовж плівки, приймаючи участь у
дзеркальному чи дифузному відбитті з від-
сіканням або без відсікання траєкторії.
МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ НАНОРОЗМІРНИХ ПЛІВКОВИХ СИСТЕМ НА ОСНОВІ Fe І Pd
ФІП ФИП PSE, 2009, т. 7, № 3, vol. 7, No. 3 261
3. Якщо проаналізувати відомі теоретичні мо-
делі для МО, то можна зробити висновок, що
класичні моделі необхідно доповнити поло-
женням про польову залежність , коефіцієнтів
p, r та Q, кількісною характеристикою якої
можуть бути магнітні коефіцієнти
0 Bλη
,
pBη
,
rBη
та
QBη
.
Автори виражають щиру подяку проф.
Проценку І.Ю. за участь у обговоренні ре-
зультатів роботи і асп. Синашенко О.В. – за
допомогу при проведенні експерименту.
Робота виконана в рамках спільного нау-
ково-технічного проекту між Сумським дер-
жавним університетом та Інститутом фізики
Університету ім. Й. Гутенберга (м. Майнц,
Німеччина).
ЛІТЕРАТУРА
1. Шалыгина Е., Цидаева Н., Карсанова М.
Магнитные и магнитооптические свойства
Fe/Pt и Fe/Pt/Fe тонкопленочных магнитных
структур//Письма в ЖЭТФ. – 2000. – Т.71,
Вып.1. – С. 53 – 58.
2. Ганьшина Е.А., Богородицкий А.А., Кумари-
това Р.Ю., Бибикова В.В., Смирницкая Г.В.,
Цидаева Н.И. Магнитооптические свойства
многослойных пленок Fe/Pd//ФТТ. – 2001. –
Т. 43, Вып. 6. – С. 1061-1066.
3. Камзин А.С., Снеткова Е.В., Янг З., Вей Ф.,
Хианг В. Исследования тонких пленок FePt,
синтезированных методом последователь-
ного распыления//Письма в ЖЭТФ. – 2008. –
Т.34, Вып.1. – С.57-64.
4. Kumar M. Temperature dependence of
magnetization in Fe-Pd thin films//Mater Science
Engeneering B. – 2009. – Vol. 162. – P. 59-63.
5. Choi J. H., Nahm T. U., Kim W. et al. Change of
magnetic property in ultrathin Fe films grown
on Pd(111) induced by morphological change
and interdiffusion//Surf. Sci. – 2001. – Vol. 495.
– P. 173-184.
6. Ганьшина Е.А., Богородицкий А.А., Кумари-
това Р.Ю., Бибикова В.В., Смирницкая Г.В.,
Цидаева Н.И. Магнитооптические свойства
многослойных пленок Fe/Pd//ФТТ.–2001.–
Т.43, Вып. 6. – С. 1061-1066.
7. Tanaka K., Ichitsubo T., Koiwa M. Effect of ex-
ternal fields on ordering of FePd//Mater Science
Engeneering A. – 2001. – Vol. 312.– P. 118-127.
8. Колесниченко Ю. А. Влияние диффунди-
рующего слоя примесей на электропровод-
ность тонких металлических пластин//ФНТ.
– 1995. – Т. 11. – С. 1165-1171.
9. Klama S. Electron dynamics in thin film in an
external longitudinal magnetic field//J. Phys. C:
Solid State Phys. – 1987. – Vol. 20, № 4. – Р.
551-563.
10. Панченко О. А., Сологуб С. В. Розмірні явища
і поверхневе розсіювання носіїв струму в ме-
талах (огляд)//ФХТТ. – 2003. – Т. 4, № 1. –
С. 7-42.
11. Дехтярук Л.В. Осцилляционный гальвано-
магнитный эффект в двухслойных металли-
ческих пленках // Изв. вузов. Физика. – 2007.
– №7. – С.26-33.
12. Nait-Laziz H., Bouarab S., Demangeat C. The
Pd polarization at the Pd/Fe interface//J. Magn.
Magn. Mater. – 1993. – Vol. 118. – P. 365-372.
13. Paje S. E., Arranz M. A., Andres J. P. et al. Stady
of the different magnetoresistance sources in Ag/
Co multilaers//J. Phys.: Condens. Matter. – 2003.
– Vol. 15. – P. 1071-1079.
14. Kitada M. Magnetoresistance and microstructure
of sputtered Au-Co thin films//J. Magn. Magn.
Mater. – 2000. – Vol. 208. – P. 244-250.
15. Лобода В.Б., Шкурдода Ю.А., Пирогова С.Н.
Структура и гальваномагнитные свойства
трехслойных пленок Co/Cu/Co//Вісник
СумДУ. Серія: фізика, математика, механіка.
– 2004. – № 8 (67). – С. 107-115.
О.П. Ткач, Л.В. Однодворець, С. Непийко, С.І. Проценко, 2009.
О.П. ТКАЧ, Л.В. ОДНОДВОРЕЦЬ, C. НЕПИЙКО, С.І. ПРОЦЕНКО
|