Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов
В стандартном варианте высокоэнергетичная часть линейных ускорителей ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, имеет формулу построения структуры: ускоряющая часть без специальной поперечной фокусировки и размещенные между ними квадрупольные линзы, обеспечивающие...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2014 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2014
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80242 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С. 120-123. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859725713290035200 |
|---|---|
| author | Моисеев, В.А. |
| author_facet | Моисеев, В.А. |
| citation_txt | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С. 120-123. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | В стандартном варианте высокоэнергетичная часть линейных ускорителей ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, имеет формулу построения структуры: ускоряющая часть без специальной поперечной фокусировки и размещенные между ними квадрупольные линзы, обеспечивающие стабильную поперечную динамику. Значительное количество элементов такой структуры размещается на отдельных механических балках. Предлагается метод, который позволяет применить ускоряемый пучок ионов для определения параметров поперечного геометрического несогласования соседних балок на исследуемом участке. При этом считается, что геометрия размещения элементов ускорителя на каждой балке идеальна. Для реализации предлагаемого метода используются измерения положения центра тяжести пучка ионов в конце исследуемого участка при последовательных возмущениях фокусирующих элементов, размещенных на каждой балке.
The standard design of a high energy part of linear accelerators for the ions with small mass, for example for protons or negative hydrogen ions, has followed structure formula: the pure accelerator sections separated by quadrupoles for a stable transverse dynamics. A large number of the accelerator structure elements are placed on the separated mechanical supports. The method has been proposed to apply an accelerated ion beam for the determination of a transverse geometric mismatching for neighbour supports on the accelerator part under investigation. It was supposed that a geometric placement of elements on each support is ideal. For realization of proposed method the beam center measurements are used at the end of the accelerator part under investigation by sequential varying the focusing elements placed on every support.
У стандартному варіанті високоенергетична частина лінійних прискорювачів іонів з невеликою масою, наприклад протонів або негативних іонів водню, має формулу побудови структури: прискорююча частина без спеціального поперечного фокусування і розміщені між ними квадрупольні лінзи, що забезпечують стабільну поперечну динаміку. Значна кількість елементів такої структури розміщується на окремих механічних балках. Пропонується метод, який дозволяє застосувати прискорюваний пучок іонів для визначення параметрів поперечного геометричного неузгодження сусідніх балок на досліджуваній ділянці. При цьому вважається, що геометрія розміщення елементів прискорювача на кожній балці ідеальна. Для реалізації пропонованого методу використовуються виміри положення центра тяжіння пучка іонів у кінці досліджуваної ділянки при послідовних збудженнях фокусуючих елементів, розміщених на кожній балці.
|
| first_indexed | 2025-12-01T11:20:24Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 120
УДК 621.384.6
ДИАГНОСТИКА ПУЧКОМ ПОПЕРЕЧНЫХ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ
ПОГРЕШНОСТЕЙ МАКРОСТРУКТУРЫ ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧНОЙ
ЧАСТИ ЛИНЕЙНЫХ УСКОРИТЕЛЕЙ ИОНОВ
В.А. Моисеев
Федеральное государственное бюджетное учреждение науки “Институт ядерных
исследований Российской академии наук” (ИЯИ РАН), Москва
E-mail: moiseev@inr.ru
В стандартном варианте высокоэнергетичная часть линейных ускорителей ионов с небольшой массой,
например протонов или отрицательных ионов водорода, имеет формулу построения структуры: ускоряющая
часть без специальной поперечной фокусировки и размещенные между ними квадрупольные линзы, обеспе-
чивающие стабильную поперечную динамику. Значительное количество элементов такой структуры разме-
щается на отдельных механических балках. Предлагается метод, который позволяет применить ускоряемый
пучок ионов для определения параметров поперечного геометрического несогласования соседних балок на
исследуемом участке. При этом считается, что геометрия размещения элементов ускорителя на каждой бал-
ке идеальна. Для реализации предлагаемого метода используются измерения положения центра тяжести
пучка ионов в конце исследуемого участка при последовательных возмущениях фокусирующих элементов,
размещенных на каждой балке.
ВВЕДЕНИЕ
Структура высокоэнергетической части линей-
ных ускорителей ионов, как правило, состоит из
раздельных частей для ускорения и формирования
поперечной динамики пучка. Значительная часть
ускоряюще-фокусирующих элементов объединяется
в макроструктурные группы, которые размещаются
на длинных прочных балках. В этом случае для
каждой макроструктурной группы не трудно вы-
полнить качественную геодезию электрофизическо-
го оборудования на начальном этапе. Предполагаем,
что элементы на отдельной балке размещены иде-
ально и их положение неизменно со временем. Од-
нако по какой-либо причине со временем могут зна-
чительно измениться параметры поперечного гео-
метрического несогласования соседних балок на
исследуемом участке. Особенно данный процесс
может иметь место на начальном этапе эксплуата-
ции ускорителя. В результате он приводит к коге-
рентному влиянию ускоряюще-фокусирующей
структуры внутри каждой балки главным образом
на динамику центра тяжести пучка. Основное воз-
действие происходит при переходах между балками,
имеющими в горизонтальной и вертикальной плос-
костях как линейные сдвиги, так и наличие не про-
ектных углов наклона между осями соседних балок.
Действие данных возмущений поперечного геомет-
рического несогласования балок имеет продольные
размеры, сравнимые с длиной периода поперечных
колебаний частиц в структуре ускорителя. Далее
изучается влияние погрешностей относительного
поперечного геометрического несогласования меж-
ду соседними балками на динамику центра тяжести
пучка на исследуемом участке. Приведенное мате-
матическое описание моделирования данного про-
цесса, а также предложенные экспериментальные
методы позволяют оценить относительную погреш-
ность поперечного геометрического несогласования
соседних балок.
В дальнейшем будем рассматривать динамику
центра тяжести пучка только в одной плоскости,
полагая, что поперечные движения независимы, т.е.
предлагаемые алгоритмы применяются идентично
для обеих поперечных плоскостей.
1. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ
На рисунке приведены характерные параметры
поперечного геометрического несогласования двух
соседних участков макроструктуры ускорителя, на
каждом из которых размещено значительное коли-
чество ускоряюще-фокусирующих элементов.
На данном рисунке применены следующие обо-
значения:
1 2,L L – продольные размеры двух соседних балок.
Характерные параметры двух соседних элементов макроструктуры ускорителя
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 121
Учитывая неравенства, приведенные далее, дан-
ные параметры можно рассматривать как длины
балок;
1 2( , )L L∆ <<< – продольное расстояние между
концом первой балки и началом второй;
11 1 21 2,L Lδ δ<<< <<< – сдвиги передних кон-
цов балок относительно центральной оси ускорите-
ля. Положительное значение полагается, если они
расположены выше оси и наоборот;
12 1 22 2,L Lδ δ<<< <<< – сдвиги задних концов
балок относительно центральной оси ускорителя.
Положительное значение полагается, если они рас-
положены выше оси и наоборот;
1 12 11 1( ) Lϕ δ δ≈ − – угол наклона оси первой
балки относительно центральной оси ускорителя.
Знак определяется по знакам и абсолютным зна-
чениям смещений концов балки. Он положитель-
ный, если ось балки направлена в положительном
поперечном направлении от оси ускорителя.
Направление продольной оси ускорителя – по ходу
движения пучка;
2 22 21 2( ) Lϕ δ δ≈ − – угол наклона оси второй
балки относительно центральной оси ускорителя.
Знак выбирается аналогично предыдущему опреде-
лению для 1ϕ .
Для дальнейших расчетов важны только следу-
ющие относительные параметры:
2 1( )ϕ ϕ ϕ= − – относительный угол между осью
второй балки (ось 2) и первой (ось 1). Знак опреде-
ляется данной формулой и соотношениями для 1ϕ и
2ϕ , приведенными ранее. Он положителен, если
ось 2 направлена относительно оси 1 в положитель-
ном поперечном направлении от оси ускорителя (см.
рисунок);
21 12( )δ δ δ= − – относительное геометрическое
смещение между входом второй балки и выходом
первой. Знак определяется данной формулой. Он
положителен, если вход второй балки лежит в по-
ложительном поперечном направлении от оси пер-
вой балки (см. рисунок).
Учитывая малость величины ∆ по сравнению с
1L , она включается в 1L при дальнейшем модели-
ровании без какого-либо существенного влияния на
конечные результаты.
Если предположить независимость смещений
11 12 21 22, , ,δ δ δ δ , а также равнозначность диапазо-
на изменений каждого из данных параметров:
11 12 21 22, , , ,m m m mδ δ δ δ δ δ δ δ≤ ≤ ≤ ≤
согласно приведенным ранее определениям диапа-
зоны изменения основных параметров для каждой
балки можно представить в виде:
2 ; 2m mδ δ δ ∈ − ; (1)
1 2 1 2
2 2 2 2 4 4
; ;m m m m m m
a aL L L L L L
δ δ δ δ δ δ
ϕ
∈ − + + ≈ −
.
В (1) сделано предположение, что все балки
имеют примерно одинаковую длину aL .
В дальнейшем полагаем, что для выполнения
расчетов и проведения измерений справедливы сле-
дующие положения:
• исследуемый участок содержит не слишком
большое число балок (~ 10). С увеличением чис-
ла балок уменьшается точность расчетов и сни-
жается качество проводимых измерений;
• на последней балке находится как минимум один
профилометр для проведения измерений поло-
жения центра тяжести пучка в двух поперечных
фазовых плоскостях. Желательно иметь более
одного профилометра, размещенных ближе к
концу последней балки;
• на каждой балке существует регулирующий эле-
мент, влияющий на динамику центра пучка в
двух поперечных плоскостях;
• на исследуемом участке для огибающей пучка
выполняется условие адиабатичности ее поведе-
ния.
Последний пункт связан с возможностью стан-
дартного разделения поведения огибающей пучка и
динамики его центра тяжести без существенного
влияния друг на друга. Условия адиабатичности на
каждом квазипериоде (расстояние между центрами
соседних, фокусирующих в поперечной плоскости,
элементов структуры ускорителя) для поперечных
колебаний огибающей пучка можно оценить следу-
ющим образом:
1 2 12
1 360
G G
G
µ−
<<<
°
, (2)
где 1 2,G G – градиенты магнитного поля в двух со-
седних фокусирующих элементах; 12µ – набег фазы
поперечных колебаний частиц пучка в выбранном
поперечном направлении на квазипериоде. В совре-
менных ускорителях 12 ~ (65...70)µ ° .
В этом случае неравенство (2) можно оценить
как
1 2
1 2
1
1~ ~ 0,125
100
G G
G G
G
− < ⇒ −
Т/м.
2. МАТЕМАТИЧЕСКИЙ ФОРМАЛИЗМ
Предполагаем, что первая балка является базо-
вой.
В общем случае центр тяжести пучка в выбран-
ной поперечной плоскости на последнем профило-
метре в конце исследуемого участка будет иметь
фазовые координаты ( )1 1, Tx x′ :
0 31 2*
1 2 1
1 0 2 3
... ...N N
xx
M M M M
x x
δδ
ϕ ϕ−
= − − ′ ′
... N
N
δ
ϕ
−
, (3)
где ( )0 0, Tx x′ – фазовые координаты центра тяжести
пучка на входе первой балки;
[ ]1 ,i N∈ – номер балки;
N – полное количество балок на исследуемом
участке;
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 122
( ) [ ], 2...T
i i i Nδ ϕ = – параметры, приведенные на
рисунке, для балок с номерами ( 1)i − и ( )i , являют-
ся неизвестными;
iM – (2× 2)-матрица передачи в выбранной попе-
речной плоскости элементов структуры ускорителя,
размещенных на i -й балке. Отметим, что все мат-
рицы определены геометрией размещения элемен-
тов структуры ускорителя на балке и эксплуатаци-
онными параметрами;
*
NM – матрица передачи на последней балке от ее
входа до последнего измеряющего профилометра.
Структура построения (3) достаточно проста:
( )1 0 0, TM x x′ – транспортировка центра тяжести
пучка ( )0 0, Tx x′ от входа первой балки к ее концу;
( )2 2, Tδ ϕ – переход в систему фазовых координат
второй балки.
Данный процесс повторяется последовательно до
перехода ( ), T
N Nδ ϕ в систему фазовых координат
последней балки и транспортировки *
NM центра
тяжести пучка до последнего профилометра.
Раскрыв скобки, уравнение (3) можно предста-
вить в более удобном виде:
01 *
1 2 1
1 0
.....N N
xx
M M M M
x x−
= − ′ ′
(4)
32* *
1 2 1 3
2 3
..... ..... ....N N N NM M M M M M
δδ
ϕ ϕ− −
− − −
1* *
1
1
N N
N N N
N N
M M M
δ δ
ϕ ϕ
−
−
−
− −
.
Очевидно, что представление (4) показывает, что
поперечное геометрическое несогласование
( ), T
i iδ ϕ соседних балок с номерами ( 1)i − и ( )i
влияет на измерения центра тяжести пучка на по-
следнем профилометре только через “чистые” мат-
рицы передачи iM балок [ ]...=i i N , следующих за
данным несогласованием. При этом никакие несо-
гласования и матрицы передачи балок до возмуще-
ния ( ), T
i iδ ϕ на его действие на вклад в измерения
центра тяжести пучка на последнем профилометре
не оказывают влияния.
Для нахождения неизвестных
( )0 0 2 2, , ,....., , ,.....,N Nx x δ δ ϕ ϕ′
выполняется ряд измерений фазовых координат цен-
тра тяжести пучка на последнем профилометре раз-
мещенном на N-й балке. Отметим, что для этих изме-
рений возможно использование как одного профило-
метра, но при увеличенном числе измерений, так и
более одного, но с меньшим числом измерений.
Последовательность измерений и вычислений
предлагается провести по следующей методике:
• базовое измерение фазовых координат центра
тяжести пучка ( )1 1, T
bx x′ для номинальных значений
токов электромагнитного оборудования всего ис-
следуемого участка. Отклонением в разумных пре-
делах градиентов в фокусирующих элементах на
первой балке изменим матрицу передачи 1M . Про-
водим новые измерения фазовых координат центра
тяжести пучка ( )1 1, T
dx x′ . Вычитая параметры и ре-
зультаты двух измерений с учетом (4), получим сле-
дующую систему линейных уравнений:
( )*
1 1 2 1 0......N Nx M M M M x−∆ = ∆
, (5)
где ( )0 0 0, Tx x x′=
; ( ) ( )1 1 1 1 1, ,T T
b dx x x x x′ ′∆ = −
;
1M∆ – разница в матрицах передачи элементов на
первой балке для двух проведенных измерений.
Решением системы (5) получим значение неизвест-
ных ( )0 0 0, Tx x x′=
;
• по аналогии с предыдущим пунктом, при воз-
вращении параметров оборудования на первой бал-
ке к базовому значению, проведем дополнительное
измерение фазовых координат центра сгустка
( )1 1, T
dx x′ при изменении матрицы передачи 2M
отклонением в разумных пределах градиентов в фо-
кусирующих элементах на второй балке. Вычитая
полученные результаты из базового решения и при-
нимая во внимание расчет (5) для 0x с учетом (4),
получим систему уравнений
( )*
1 1 2 1 0......N Nx M M M M x−∆ = ∆ −
(6)
( ) ( )*
1 2 2 2...... , T
N NM M M δ ϕ−− ∆ .
Решением системы линейных уравнений (6)
находим неизвестные ( )2 2,δ ϕ ;
• предположим, что аналогично предыдущему
пункту определены неизвестные
( )0 0 2 2, , ,....., , ,....., 2i ix x i Nδ δ ϕ ϕ′ ≤ < .
Вернем параметры оборудования на i -й балке к
базовому значению и проведем дополнительное из-
мерение фазовых координат центра сгустка
( )1 1, T
dx x′ при изменении матрицы передачи 1iM +
отклонением в разумных пределах градиентов в фо-
кусирующих элементах на ( )1i + -й балке. Вычитая
полученные результаты из базового решения с уче-
том (4), получим систему уравнений:
( )*
1 1 1 1 0...... .....N N ix M M M M x− +∆ = ∆ −
(7)
( ) ( )*
1 1 2 2 2...... ...... , .....T
N N iM M M M δ ϕ− +− ∆ −
( ) ( )*
1 1...... ...... , T
N N i i i iM M M M δ ϕ− +− ∆ −
( ) ( )*
1 1 1 1...... , T
N N i i iM M M δ ϕ− + + +− ∆ .
Решением системы линейных уравнений (7)
находим неизвестные ( )1 1, , 2 .i i i Nδ ϕ+ + ≤ <
Таким образом, данный алгоритм позволяет
определить параметры поперечного геометрическо-
го несогласования соседних балок на всем исследу-
емом участке.
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 123
В зависимости от числа профилометров на по-
следней балке возможно получить следующий ми-
нимум числа измерений профиля пучка:
• при использовании одного профилометра на
последней балке процесс состоит из двух измерений
для каждой конфигурации всего исследуемого сег-
мента ускорителя. При этом полагаем, что непо-
средственно перед профилометром существует уча-
сток, расположенный на той же балке, с регулируе-
мой матрицей передачи trM . Первое измерение ко-
ординаты центра тяжести пучка для данного экспе-
римента трансформируем в любую точку перед
участком с регулируемой матрицей передач trM .
Изменяем матрицу trM и получаем новые значения
для координаты центра тяжести пучка на профило-
метре. Для данной измененной матрицы trM транс-
формируем первое полученное решение в располо-
жение профилометра. В результате получим фазо-
вые координаты центра тяжести пучка в исследуе-
мой поперечной плоскости. В этом случае полное
минимальное число измерений будет равно
2 ( 1)N⋅ + ;
• при использовании более одного профилометра
на последней балке действия упрощаются. Измере-
ния на первых профилометрах сразу трансформи-
руются с помощью матриц передач между профи-
лометрами в расположение последнего профило-
метра. В данном случае минимальное число измере-
ний будет равно ( 1)N + .
При наличии потерь частиц пучка во время экс-
периментов возможно увеличение реального числа
измерений из-за применения определенных итера-
ционных процедур.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Рассмотрен математический алгоритм, который
позволяет применить ускоряемый пучок ионов для
определения поперечного геометрического несогла-
сования элементов макроструктуры высокоэнерге-
тичной части линейных ускорителей. Показана воз-
можная экспериментальная реализация данного ал-
горитма с использованием профилометров в конеч-
ной части исследуемого участка. Знание геометри-
ческих погрешностей поперечного геометрического
несогласования элементов макроструктуры ускори-
теля дает возможность улучшить динамику центра
тяжести пучка и тем самым сократить возможные
потери его частиц.
Article received 30.08.2013
BEAM DIAGNOSTIC OF TRANSVERSE GEOMETRIC MACROSTRUCTURE ERRORS
FOR HIGH ENERGY PART OF LINEAR ION ACCELERATORS
V.A. Moiseev
The standard design of a high energy part of linear accelerators for the ions with small mass, for example for
protons or negative hydrogen ions, has followed structure formula: the pure accelerator sections separated by quad-
rupoles for a stable transverse dynamics. A large number of the accelerator structure elements are placed on the sep-
arated mechanical supports. The method has been proposed to apply an accelerated ion beam for the determination
of a transverse geometric mismatching for neighbour supports on the accelerator part under investigation. It was
supposed that a geometric placement of elements on each support is ideal. For realization of proposed method the
beam center measurements are used at the end of the accelerator part under investigation by sequential varying the
focusing elements placed on every support.
ДІАГНОСТИКА ПУЧКОМ ПОПЕРЕЧНИХ ГЕОМЕТРИЧНИХ ПОГРІШНОСТЕЙ
МАКРОСТРУКТУРИ ВИСОКОЕНЕРГЕТИЧНОЇ
ЧАСТИНИ ЛІНІЙНИХ ПРИСКОРЮВАЧІВ ІОНІВ
В.А. Моісєєв
У стандартному варіанті високоенергетична частина лінійних прискорювачів іонів з невеликою масою,
наприклад протонів або негативних іонів водню, має формулу побудови структури: прискорююча частина
без спеціального поперечного фокусування і розміщені між ними квадрупольні лінзи, що забезпечують ста-
більну поперечну динаміку. Значна кількість елементів такої структури розміщується на окремих механіч-
них балках. Пропонується метод, який дозволяє застосувати прискорюваний пучок іонів для визначення
параметрів поперечного геометричного неузгодження сусідніх балок на досліджуваній ділянці. При цьому
вважається, що геометрія розміщення елементів прискорювача на кожній балці ідеальна. Для реалізації про-
понованого методу використовуються виміри положення центра тяжіння пучка іонів у кінці досліджуваної
ділянки при послідовних збудженнях фокусуючих елементів, розміщених на кожній балці.
ВВЕДЕНИЕ
1. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ
2. МАТЕМАТИЧЕСКИЙ ФОРМАЛИЗМ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
BEAM DIAGNOSTIC OF TRANSVERSE GEOMETRIC MACROSTRUCTURE ERRORS FOR HIGH ENERGY PART OF LINEAR ION ACCELERATORS
ДІАГНОСТИКА ПУЧКОМ ПОПЕРЕЧНИХ геометричних погрішностей макроструктури високоенергетичної ЧАСТИНИ лінійних прискорювачів ІОНІВ
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-80242 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-01T11:20:24Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Моисеев, В.А. 2015-04-13T18:23:38Z 2015-04-13T18:23:38Z 2014 Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С. 120-123. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80242 621.384.6 В стандартном варианте высокоэнергетичная часть линейных ускорителей ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, имеет формулу построения структуры: ускоряющая часть без специальной поперечной фокусировки и размещенные между ними квадрупольные линзы, обеспечивающие стабильную поперечную динамику. Значительное количество элементов такой структуры размещается на отдельных механических балках. Предлагается метод, который позволяет применить ускоряемый пучок ионов для определения параметров поперечного геометрического несогласования соседних балок на исследуемом участке. При этом считается, что геометрия размещения элементов ускорителя на каждой балке идеальна. Для реализации предлагаемого метода используются измерения положения центра тяжести пучка ионов в конце исследуемого участка при последовательных возмущениях фокусирующих элементов, размещенных на каждой балке. The standard design of a high energy part of linear accelerators for the ions with small mass, for example for protons or negative hydrogen ions, has followed structure formula: the pure accelerator sections separated by quadrupoles for a stable transverse dynamics. A large number of the accelerator structure elements are placed on the separated mechanical supports. The method has been proposed to apply an accelerated ion beam for the determination of a transverse geometric mismatching for neighbour supports on the accelerator part under investigation. It was supposed that a geometric placement of elements on each support is ideal. For realization of proposed method the beam center measurements are used at the end of the accelerator part under investigation by sequential varying the focusing elements placed on every support. У стандартному варіанті високоенергетична частина лінійних прискорювачів іонів з невеликою масою, наприклад протонів або негативних іонів водню, має формулу побудови структури: прискорююча частина без спеціального поперечного фокусування і розміщені між ними квадрупольні лінзи, що забезпечують стабільну поперечну динаміку. Значна кількість елементів такої структури розміщується на окремих механічних балках. Пропонується метод, який дозволяє застосувати прискорюваний пучок іонів для визначення параметрів поперечного геометричного неузгодження сусідніх балок на досліджуваній ділянці. При цьому вважається, що геометрія розміщення елементів прискорювача на кожній балці ідеальна. Для реалізації пропонованого методу використовуються виміри положення центра тяжіння пучка іонів у кінці досліджуваної ділянки при послідовних збудженнях фокусуючих елементів, розміщених на кожній балці. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Динамика пучков Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов Beam diagnostic of transverse geometric macrostructure errors for high energy part of linear ion accelerators Діагностика пучком поперечних геометричних погрішностей макроструктури високоенергетичної частини лінійних прискорювачів іонів Article published earlier |
| spellingShingle | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов Моисеев, В.А. Динамика пучков |
| title | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| title_alt | Beam diagnostic of transverse geometric macrostructure errors for high energy part of linear ion accelerators Діагностика пучком поперечних геометричних погрішностей макроструктури високоенергетичної частини лінійних прискорювачів іонів |
| title_full | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| title_fullStr | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| title_full_unstemmed | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| title_short | Диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| title_sort | диагностика пучком поперечных геометрических погрешностей макроструктуры высокоэнергетичной части линейных ускорителей ионов |
| topic | Динамика пучков |
| topic_facet | Динамика пучков |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80242 |
| work_keys_str_mv | AT moiseevva diagnostikapučkompoperečnyhgeometričeskihpogrešnosteimakrostrukturyvysokoénergetičnoičastilineinyhuskoriteleiionov AT moiseevva beamdiagnosticoftransversegeometricmacrostructureerrorsforhighenergypartoflinearionaccelerators AT moiseevva díagnostikapučkompoperečnihgeometričnihpogríšnosteimakrostrukturivisokoenergetičnoíčastinilíníinihpriskorûvačívíonív |