Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры
Поперечное геометрическое несогласование между балками, на которых расположены элементы ускоряюще-фокусирующей макроструктуры высокоэнергетичной части ускорителя легких ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, приводит к возможным потерям частиц ускоряемого пучка...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2014 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2014
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80243 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С.124-127. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859758169239060480 |
|---|---|
| author | Моисеев, В.А. |
| author_facet | Моисеев, В.А. |
| citation_txt | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С.124-127. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Поперечное геометрическое несогласование между балками, на которых расположены элементы ускоряюще-фокусирующей макроструктуры высокоэнергетичной части ускорителя легких ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, приводит к возможным потерям частиц ускоряемого пучка или значительным по амплитуде колебаниям центра тяжести. Предлагается метод, который с использованием корректоров в начале исследуемого участка и при известных параметрах геометрического несогласования соседних балок позволяет свести до минимума амплитуду поперечных колебаний центра тяжести пучка, тем самым сократить возможные потери частиц и улучшить качество пучка.
The geometric transverse mismatching between the supports on which the elements of accelerating and transverse
focusing structure are placed for high energy part of the linear accelerators for the ions with small mass, for
example for protons or negative hydrogen ions, may lead to the particle loses of an accelerated beam or to the significant
amplitudes for the beam center oscillations. The proposed method, in which it was supposed knowledge about
the transverse geometric errors between the neighbour supports and application of the correction elements at the
beginning of an accelerator part under investigation, permits to minimize amplitude of the transverse beam center
oscillations. That leads to the reduction of possible beam loses and improvement a quality of the beam dynamics.
Поперечне геометричне неузгодження між балками, на яких розташовані елементи прискорюючофокусуючої макроструктури високоенергетичної частини прискорювача легких іонів з невеликою масою, наприклад протонів або негативних іонів водню, призводить до можливих втрат часток прискорюваного пучка або значних за амплітудою коливань центра тяжіння. Пропонується метод, який з використанням коректорів на початку досліджуваної ділянки і при відомих параметрах геометричного неузгодження сусідніх балок, дозволяє звести до мінімуму амплітуду поперечних коливань центра тяжіння пучка, тим самим скоротити можливі втрати часток і поліпшити якість пучка.
|
| first_indexed | 2025-12-02T01:59:21Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 124
УДК 621.384.6
МЕТОД МИНИМИЗАЦИИ ПОТЕРЬ И УЛУЧШЕНИЯ КАЧЕСТВА
ПУЧКА В ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧНОЙ ЧАСТИ ЛИНЕЙНОГО
УСКОРИТЕЛЯ ИОНОВ С ГЕОМЕТРИЧЕСКИМИ ОШИБКАМИ
В ПОПЕРЕЧНОЙ ПЛОСКОСТИ МАКРОСТРУКТУРЫ
В.А. Моисеев
Федеральное государственное бюджетное учреждение науки “Институт ядерных
исследований Российской академии наук” (ИЯИ РАН), Москва, Россия
E-mail: moiseev@inr.ru
Поперечное геометрическое несогласование между балками, на которых расположены элементы уско-
ряюще-фокусирующей макроструктуры высокоэнергетичной части ускорителя легких ионов с небольшой
массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, приводит к возможным потерям частиц
ускоряемого пучка или значительным по амплитуде колебаниям центра тяжести. Предлагается метод, кото-
рый с использованием корректоров в начале исследуемого участка и при известных параметрах геометриче-
ского несогласования соседних балок позволяет свести до минимума амплитуду поперечных колебаний
центра тяжести пучка, тем самым сократить возможные потери частиц и улучшить качество пучка.
ВВЕДЕНИЕ
Структура высокоэнергетической части линей-
ных ускорителей ионов, как правило, состоит из
раздельных частей для ускорения и формирования
поперечной динамики пучка. Значительная часть
ускоряюще-фокусирующих элементов объединяется
в макроструктурные группы, которые размещаются
на длинных прочных балках. Полагаем, что в преде-
лах каждой макроструктурной группы находящиеся
в ней элементы структуры ускорителя размещены
идеально, т.е. отсутствуют геометрические погреш-
ности. Однако предположим, что существует попе-
речное геометрическое несогласование между бал-
ками, на которых расположены элементы ускоряю-
ще-фокусирующей макроструктуры высокоэнерге-
тичной части ускорителя. Данный процесс приводит
к когерентному воздействию внутри каждой балки
на динамику центра тяжести пучка. Как следствие,
это может привести к значительным амплитудам
колебаний центра тяжести пучка. Что, в свою оче-
редь, ухудшает качество последующей динамики
пучка и ведет к возможным потерям частиц.
Данный процесс моделируется для участка
100…160 МэВ линейного ускорителя ИЯИ РАН.
Показано, что при известных поперечных геометри-
ческих несогласованиях элементов макроструктуры
ускорителя можно минимизировать на исследуемом
участке амплитуду колебаний центра тяжести пучка.
Далее из-за идентичности расчетов рассматрива-
ется только одно поперечное х-направление.
1. ИССЛЕДУЕМЫЙ УЧАСТОК
Участок 100…160 МэВ соответствует части ли-
нейного ускорителя ИЯИ РАН от выхода 5-го резо-
натора до входа в 10-й резонатор. На данном участ-
ке расположены пять длинных балок с соответству-
ющим размещением на них секций каждого из пяти
резонаторов и квадрупольных дублетов для форми-
рования поперечной структуры ускоряемого пучка.
Общая схема данной части ускорителя приведена на
Рис. 1. Там же указаны нумерация балок и размеще-
ние элементов на каждой.
На приведенном рисунке используются следую-
щие обозначения:
ДС1, Д1, …, Д21 – квадрупольные дублеты.
Красным цветом обозначены фокусирующие
по горизонтали квадрупольные линзы, а голубым –
дефокусирующие. Зеленым цветом изображены
секции резонаторов 6 - 9. В каждом резонаторе по
четыре ускоряющих секции. Желтым цветом отме-
чены две секции согласующего резонатора;
Рис. 1. Исследуемый участок линейного ускорителя ИЯИ РАН
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 125
ДПП6-1 … ДПП6-4, ДПП9-1 … ДПП9-3 – изме-
рительные однопроволочные профилометры для
обоих поперечных направлений.
В дублетах ДС1, Д1, Д15, Д16 установлены кор-
ректоры центра тяжести пучка с применением в по-
перечных направлениях в соответствии с приведен-
ными на Рис. 1 подстрочными обозначениями.
В дальнейшем предполагается использовать кор-
ректоры в дублетах ДС1 и Д1.
Отметим, что дублет ДС1 вместе с четырьмя по-
следними квадрупольными линзами предыдущего
резонатора со структурой Альвареца используются
для согласования характеристических параметров
пучка в поперечном фазовом пространстве преды-
дущей структуры пятого резонатора линейного
ускорителя с характеристическими поперечными
параметрами пучка на входе резонатора 6 (см. Рис.
1).
Дублеты Д19 - Д21 и четыре последующих пред-
полагается использовать для поперечного согласо-
вания рассматриваемого участка со входом 11-го
резонатора линейного ускорителя.
Характерные величины продольных размеров
макроструктуры исследуемого участка (см. Рис. 1)
приведены в Табл. 1.
2. МИНИМИЗАЦИЯ АМПЛИТУДЫ
ПОПЕРЕЧНЫХ КОЛЕБАНИЙ ЦЕНТРА
ТЯЖЕСТИ ПУЧКА
В дальнейших расчетах полагалось детермини-
рованное поведение огибающей пучка при незначи-
тельном отличии значений градиентов поля в квад-
рупольных элементах на исследуемом участке (см.
Рис. 1). В этом случае поведение огибающей носит
адиабатический характер и не зависит от динамики
центра тяжести пучка.
Считаем, что или экспериментально, или с по-
мощью геодезических измерений известны все па-
раметры поперечного геометрического несогласова-
ния для всех соседних элементов макроструктуры
(балок) исследуемого участка, а также фазовые ко-
ординаты центра тяжести пучка на входе. Далее па-
раметры несогласования в общем виде для N балок
имеют следующие обозначения:
( )0 0 2 2, , ,....., , ,.....,N Nx x δ δ ϕ ϕ′ ,
где ( )0 0,x x′ – фазовые координаты центра тяжести
пучка на входе первой балки;
( )2,....., Nδ δ – линейное геометрическое несогла-
сование соседних балок ( )i и [ ]( 1), 2...i i N− = ;
( )2,....., Nϕ ϕ – угловое геометрическое несогла-
сование соседних балок ( )i и [ ]( 1), 2...i i N− = .
Полагаем, что на первой балке располагаются по
два корректора для каждой поперечной плоскости.
На Рис. 1 они размещены в дублетах ДС1 и Д1.
В дальнейших вычислениях (моделировании), а
не измерениях, в качестве базовых данных исполь-
зуются параметры центра тяжести пучка в конце
первой балки ( )01 01,x x′ вместо параметров ( )0 0,x x′
на входе первой балки, введенных ранее. В расчетах
далее выбираем значительные диапазоны изменений
начальных параметров ( )01 01,x x′ , которые прохо-
дятся с малым шагом и использованием известных
значений ( )2 2,....., , ,.....,N Nδ δ ϕ ϕ . Для каждой фа-
зовой точки начальных данных рассчитывается ди-
намика центра тяжести пучка на исследуемом
участке для (2 … N )-балок и вычисляется ряд норм
для отклонений пучка от проектной идеальной оси
при движении по данному участку. Динамика цен-
тра тяжести пучка моделируется с использованием
текущих координат ( )( ), ( )x s x s′ , где s − продольная
координата вдоль исследуемого участка. Отметим,
что матрица передачи первой балки не участвует.
По результатам расчетов строятся уровни постоян-
ных значений различных примененных норм для
амплитуды колебаний центра пучка на фазовой
плоскости ( )01 01,x x′ исследуемого участка.
В качестве примера рассмотрим результаты при-
менения данного алгоритма для исследуемого
участка линейного ускорителя ИЯИ РАН (см.
Рис. 1).
Выбраны следующие диапазоны изменений
начальных параметров ( )01 01,x x′ :
[ ]01 5, 5x ∈ − + мм, [ ]01 2,5, 2,5x′ ∈ − + мрад (1)
с шагом сетки 0,2 мм и 0,1 мрад соответственно.
Диапазоны изменений главных величин взяты
[ ]2,5; 2,5δ ∈ − + мм и [ ]0,5; 0,5ϕ ∈ − + мрад. (2)
При моделировании все величины (2) вводятся с
помощью генератора случайных чисел, равномерно
распределенных в диапазонах, определенных в (2).
Далее, в качестве примера, после выполнения про-
цедуры случайной генерации приведены значения
параметров, связанных с относительной геометрией
поперечного несогласования соседних балок:
2δ = 1,999 мм, 2ϕ = 0,265 мрад;
3δ = -1,313 мм, 3ϕ = 0,034 мрад; (3)
4δ = -1,872 мм, 4ϕ = -0,408 мрад;
5δ = 0,584 мм, 5ϕ = 0,220 мрад.
После проведения расчетов при изменении
начальных параметров ( )01 01,x x′ в диапазонах (1) с
приведенным шагом и с относительным геометри-
ческим несогласованием балок (3) на исследуемом
участке (Рис. 2) изображены уровни постоянной
амплитуды для различных норм оценки колебаний
центра тяжести пучка на фазовой плоскости
( )01 01,x x′ :
а) норма – значение максимальной амплитуды на
исследуемом участке;
б) норма – среднее значение амплитуд в фокуси-
рующих квадруполях, превышающее величину 0,7
от значения максимальной амплитуды на исследуе-
мом участке;
Таблица 1
1L , м 2L , м 3L , м 4L , м *
5L до ДПП9-3, м
10,848 9,570 10,127 10,652 8,294
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 126
в) норма – среднеквадратичное значение ампли-
туд во всех фокусирующих квадруполях на исследу-
емом участке.
Рис. 2. Уровни постоянного значения (мм)
для различных норм оценки амплитуды колебаний
центра тяжести пучка
В Табл. 2 приведены координаты минимумов для
каждой из норм, примененных для Рис. 2. Отметим,
что фазовые координаты минимумов совпадают
удовлетворительно. Абсолютные значения норм
различаются существенно, особенно в удаленных от
минимума областях. Это можно было ожидать, по-
скольку определения норм означает в первую оче-
редь оценку качества системы.
Таблица 2
Норма
Координаты
( )01 01 min,x x′ , (мм; мрад)
Минимум,
мм
а 3,15; 0,50 1,79
б 3,10; 0,55 1,68
в 2,95; 0,55 1,41
На Рис. 3 показана динамика центра тяжести
пучка при трех разных начальных условиях
( )01 01,x x′ с выполнением диапазонов (1), (2) и зна-
чений (3).
В Табл. 3 для каждой нормы на Рис. 2 приведены
начальные расчетные параметры ( )01 01,x x′ и пока-
заны сравнительные цифры по нормам, используе-
мым для построения Рис. 2.
Таблица 3
Рисунок
Координаты
( )01 01,x x′ ,
(мм; мрад)
Норма на Рис. 2
а б в
3,а 2,95; 0,55 2,12 1,87 1,41
3,б 0; 0 7,24 6,75 4,14
3,в -1,5; -2,5 13,35 10,82 8,52
Для построения Рис. 3 выбраны следующие ре-
жимы:
а) близко к минимуму на Рис. 2,в;
б) предполагается, что на первой балке выполне-
на процедура коррекции для получения нулевого
решения на выходе балки, т.е. ( ) ( )01 01, 0,0x x′ = ;
в) коррекция на первой балке отсутствует, а на ее
выходе имеем фазовые координаты центра тяжести
пучка из дальней области Рис. 2.
Рис. 3. Динамика центра тяжести пучка для трех
характерных случаев начальных данных ( )01 01,x x′
Из Рис. 2 и 3 можно сделать следующие выводы:
• динамика центра тяжести пучка носит квазигар-
монический характер;
• максимальная амплитуда колебаний центра тя-
жести пучка достигается в квадрупольных дуб-
летах. Между максимумами колебаний центра
тяжести пучка ~ ( )12int 180 µ° периодов попе-
речной структуры формирования пучка, где
12µ – набег фазы поперечных колебаний частиц
пучка в выбранном поперечном направлении на
квазипериоде. В современных ускорителях
12 ~ (65...70)µ ° и зависит от градиентов квадру-
польных линз в дублетах;
• амплитуда колебаний центра тяжести пучка за-
висит от начальных условий ( )01 01,x x′ и в ис-
следуемых пределах (2) имеет один локальный,
но четко выраженный минимум ( )01 01 min,x x′ ;
• установление на первой балке нулевого решения
на выходе не является оптимальным с точки зре-
ния величины амплитуды колебаний центра тя-
жести пучка на исследуемом участке;
• практическая стабилизация амплитуды колеба-
ний центра тяжести пучка происходит за не-
б
a
в
а б
в
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2014. №3(91) 127
сколько периодов поперечной структуры форми-
рования пучка.
3. ПОСТРОЕНИЕ ОПТИМАЛЬНОГО
РЕШЕНИЯ
Далее, для уменьшения возможных потерь ча-
стиц и улучшения динамики центра тяжести пучка
(оптимальное решение) предлагается установить на
выходе первой балки расчетные значения фазовых
координат минимума на Рис. 2. Отметим, что не
обязательно искать абсолютный минимум, так как
область небольших амплитуд колебаний центра тя-
жести достаточно большая. Используя данные
( )0 0,x x′ на входе в первую балку, рассчитываются
значения токов в двух корректорах для выбранной
поперечной плоскости, расположенных также на
первой балке, с целью получения на выходе значе-
ний ( )01 01 min,x x′ . На Рис. 4 приведена схема первой
балки.
Рис. 4. Схема первой балки
На Рис. 4 используются следующие обозначения:
11M − матрица передачи участка первой балки
от входа до первого корректора (Кор. 1);
12M − матрица передачи участка первой балки
между корректорами (Кор. 1 и Кор. 2);
13M − матрица передачи участка между коррек-
тором (Кор. 2) и выходом первой балки.
В общем виде справедливо матричное соотно-
шение:
01 0
13 12 11
1 201 0min
0 0x x
M M M
x x φ φ
= + + ′ ′
.
Или в более удобном виде:
( ) ( )01 01 13 12 11 0 0min, ,T Tx x M M M x x′ ′= ⋅ ⋅ ⋅ +
( ) ( )13 12 1 13 20, 0,T TM M Mφ φ+ ⋅ ⋅ + ⋅ . (4)
Уравнение (4) – система из двух линейных урав-
нений с постоянными коэффициентами и двумя не-
известными углами отклонения в корректорах
( )1 2,φ φ , решение которой не представляет затруд-
нений. В результате на выходе первой балки фазо-
вые координаты центра тяжести будут вблизи ми-
нимума на Рис. 2 (красные маркеры).
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Предложенный алгоритм позволяет значительно
снизить амплитуду поперечных колебаний центра
тяжести пучка на участке высокоэнергетической
части линейного ускорителя ионов с известными
значениями поперечного геометрического несогла-
сования макроструктуры ускорителя. Следствием
данной процедуры также является вероятность
уменьшения возможных потерь частиц пучка на
исследуемом участке. В результате выполнения
предложенного метода динамика центра тяжести
пучка имеет незначительную амплитуду, что ведет к
более качественной полной, включающей и поведе-
ние огибающей, динамике пучка.
Article received 31.08.2013
METHOD OF BEAM LOSES MINIMIZATION AND BEAM QUALITY IMPROVEMENT
FOR HIGH ENERGY PART OF LINEAR ION ACCELERATOR WITH GEOMETRIC ERRORS
IN MACROSTRUCTURE TRANSVERSE PLANE
V.A. Moiseev
The geometric transverse mismatching between the supports on which the elements of accelerating and trans-
verse focusing structure are placed for high energy part of the linear accelerators for the ions with small mass, for
example for protons or negative hydrogen ions, may lead to the particle loses of an accelerated beam or to the signif-
icant amplitudes for the beam center oscillations. The proposed method, in which it was supposed knowledge about
the transverse geometric errors between the neighbour supports and application of the correction elements at the
beginning of an accelerator part under investigation, permits to minimize amplitude of the transverse beam center
oscillations. That leads to the reduction of possible beam loses and improvement a quality of the beam dynamics.
МЕТОД МІНІМІЗАЦІЇ ВТРАТ І ПОЛІПШЕННЯ ЯКОСТІ ПУЧКА У ВИСОКОЕНЕРГЕТИЧНІЙ
ЧАСТИНІ ЛІНІЙНОГО ПРИСКОРЮВАЧА ІОНІВ З ГЕОМЕТРИЧНИМИ ПОМИЛКАМИ
В ПОПЕРЕЧНІЙ ПЛОЩИНІ МАКРОСТРУКТУРИ
В.А. Моісєєв
Поперечне геометричне неузгодження між балками, на яких розташовані елементи прискорюючо-
фокусуючої макроструктури високоенергетичної частини прискорювача легких іонів з невеликою масою,
наприклад протонів або негативних іонів водню, призводить до можливих втрат часток прискорюваного
пучка або значних за амплітудою коливань центра тяжіння. Пропонується метод, який з використанням ко-
ректорів на початку досліджуваної ділянки і при відомих параметрах геометричного неузгодження сусідніх
балок, дозволяє звести до мінімуму амплітуду поперечних коливань центра тяжіння пучка, тим самим ско-
ротити можливі втрати часток і поліпшити якість пучка.
ВВЕДЕНИЕ
1. ИССЛЕДУЕМЫЙ УЧАСТОК
2. МИНИМИЗАЦИЯ АМПЛИТУДЫ ПОПЕРЕЧНЫХ КОЛЕБАНИЙ центра тяжеСти пучка
3. Построение оптимального решения
заключение
METHOD OF BEAM LOSES MINIMIZATION AND BEAM QUALITY IMPROVEMENT FOR HIGH ENERGY PART OF LINEAR ION ACCELERATOR WITH GEOMETRIC ERRORS IN MACROSTRUCTURE TRANSVERSE PLANE
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-80243 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-02T01:59:21Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Моисеев, В.А. 2015-04-13T18:24:38Z 2015-04-13T18:24:38Z 2014 Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры / В.А. Моисеев // Вопросы атомной науки и техники. — 2014. — № 3. — С.124-127. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80243 621.384.6 Поперечное геометрическое несогласование между балками, на которых расположены элементы ускоряюще-фокусирующей макроструктуры высокоэнергетичной части ускорителя легких ионов с небольшой массой, например протонов или отрицательных ионов водорода, приводит к возможным потерям частиц ускоряемого пучка или значительным по амплитуде колебаниям центра тяжести. Предлагается метод, который с использованием корректоров в начале исследуемого участка и при известных параметрах геометрического несогласования соседних балок позволяет свести до минимума амплитуду поперечных колебаний центра тяжести пучка, тем самым сократить возможные потери частиц и улучшить качество пучка. The geometric transverse mismatching between the supports on which the elements of accelerating and transverse focusing structure are placed for high energy part of the linear accelerators for the ions with small mass, for example for protons or negative hydrogen ions, may lead to the particle loses of an accelerated beam or to the significant amplitudes for the beam center oscillations. The proposed method, in which it was supposed knowledge about the transverse geometric errors between the neighbour supports and application of the correction elements at the beginning of an accelerator part under investigation, permits to minimize amplitude of the transverse beam center oscillations. That leads to the reduction of possible beam loses and improvement a quality of the beam dynamics. Поперечне геометричне неузгодження між балками, на яких розташовані елементи прискорюючофокусуючої макроструктури високоенергетичної частини прискорювача легких іонів з невеликою масою, наприклад протонів або негативних іонів водню, призводить до можливих втрат часток прискорюваного пучка або значних за амплітудою коливань центра тяжіння. Пропонується метод, який з використанням коректорів на початку досліджуваної ділянки і при відомих параметрах геометричного неузгодження сусідніх балок, дозволяє звести до мінімуму амплітуду поперечних коливань центра тяжіння пучка, тим самим скоротити можливі втрати часток і поліпшити якість пучка. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Динамика пучков Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры Method of beam loses minimization and beam quality improvement for high energy part of linear ion accelerator with geometric errors in macrostructure transverse plane Метод мінімізації втрат і поліпшення якості пучка у високоенергетичній частині лінійного прискорювача іонів з геометричними помилками в поперечній площині макроструктури Article published earlier |
| spellingShingle | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры Моисеев, В.А. Динамика пучков |
| title | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| title_alt | Method of beam loses minimization and beam quality improvement for high energy part of linear ion accelerator with geometric errors in macrostructure transverse plane Метод мінімізації втрат і поліпшення якості пучка у високоенергетичній частині лінійного прискорювача іонів з геометричними помилками в поперечній площині макроструктури |
| title_full | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| title_fullStr | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| title_full_unstemmed | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| title_short | Метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| title_sort | метод минимизации потерь и улучшения качества пучка в высокоэнергетичной части линейного ускорителя ионов с геометрическими ошибками в поперечной плоскости макроструктуры |
| topic | Динамика пучков |
| topic_facet | Динамика пучков |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80243 |
| work_keys_str_mv | AT moiseevva metodminimizaciipoterʹiulučšeniâkačestvapučkavvysokoénergetičnoičastilineinogouskoritelâionovsgeometričeskimiošibkamivpoperečnoiploskostimakrostruktury AT moiseevva methodofbeamlosesminimizationandbeamqualityimprovementforhighenergypartoflinearionacceleratorwithgeometricerrorsinmacrostructuretransverseplane AT moiseevva metodmínímízacíívtratípolípšennââkostípučkauvisokoenergetičníičastinílíníinogopriskorûvačaíonívzgeometričnimipomilkamivpoperečníiploŝinímakrostrukturi |