Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)

Представлены теоретические исследования, численное моделирование, выполненные и планируемые эксперименты по обоснованию и проверке новой концепции ускорителя, базирующегося на локализованном черенковском излучении релятивистских электронных сгустков в диэлектрическом волноводе. Принципы новой дву...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Вопросы атомной науки и техники
Date:	2004
Main Author:	Онищенко, И.Н.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України 2004
Subjects:	Новые методы ускорения заряженных частиц
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80449
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор) / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2004. — № 4. — С. 97-103. — Бібліогр.: 53 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1859604599632035840
author	Онищенко, И.Н.
author_facet	Онищенко, И.Н.
citation_txt	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор) / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2004. — № 4. — С. 97-103. — Бібліогр.: 53 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Вопросы атомной науки и техники
description	Представлены теоретические исследования, численное моделирование, выполненные и планируемые эксперименты по обоснованию и проверке новой концепции ускорителя, базирующегося на локализованном черенковском излучении релятивистских электронных сгустков в диэлектрическом волноводе. Принципы новой двухпучковой схемы ускорения сводятся к использованию: а – многомодового характера возбуждения черенковского излучения в диэлектрическом волноводе, приводящего к локализации и увеличению кильватерного поля; б – регулярной последовательности сгустков (многобанчевый режим), обеспечивающей суммирование полей когерентно-излучающих сгустков; в – «резонаторной» модели, аналогичной запертой моде с оптическим ключом в лазерной проблеме, которая позволяет снять ограничение на число когерентноизлучающих сгустков. Представлені теоретичні дослідження, чисельне моделювання, виконані та заплановані експерименти по обґрунтуванню і перевірці нової концепції прискорювача, що базується на локалізованому черенковському випромінюванні релятивістських електронних згустків в діелектричному хвилеводі. Принципи нової двопучкової схеми прискорення зводяться до використання : а – багатомодового характеру збудження черенківського випромінювання в діелектричному хвилеводі, що приводить до локалізації та зростання кільватерного поля; б – регулярної послідовності згустків (багатобанчевий режим), що забезпечує сумацію полів когерентно випромінюючих згустків; в – «резонаторної» моделі, аналогічній запертій моді з оптичним ключем в лазерній проблемі, яка дозволяє уникнути обмеження на число когерентно-випромінюючих згустків. Theoretical investigations, simulation, performed and planned experiments are presented on grounding and verification novel accelerator concept, based on localized Сherenkov radiation of relativistic electron bunches in dielectric waveguide. Principles of novel two-beams acceleration scheme are concluded to usage: а – multimode character of excited Сherenkov radiation in dielectric waveguide that leads to localizing and increasing of wakefield; б – regular sequence of electron bunches (multibunch regime) providing summation of fields of coherently radiating bunches; с – «resonator» model, analogical to locked mode with optical switch in laser problem, that allows to remove limitation on the number of coherently radiating bunches.
first_indexed	2025-11-28T01:56:58Z
format	Article
fulltext	НОВЫЕ МЕТОДЫ УСКОРЕНИЯ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ УДК 533.9 УСКОРЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ КИЛЬВАТЕРНЫМИ ПОЛЯМИ, ВОЗБУЖДАЕМЫМИ В ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ВОЛНОВОДЕ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТЬЮ ЭЛЕКТРОННЫХ СГУСТКОВ (ОБЗОР) И.Н. Онищенко ННЦ “Харьковский физико-технический институт” 61108, Харьков, ул. Академическая, 1, Украина; E-mail: onish @ kipt . kharkov . ua Представлены теоретические исследования, численное моделирование, выполненные и планируемые эксперименты по обоснованию и проверке новой концепции ускорителя, базирующегося на локализованном черенковском излучении релятивистских электронных сгустков в диэлектрическом волноводе. Принципы новой двухпучковой схемы ускорения сводятся к использованию: а – многомодового характера возбужде- ния черенковского излучения в диэлектрическом волноводе, приводящего к локализации и увеличению кильватерного поля; б – регулярной последовательности сгустков (многобанчевый режим), обеспечивающей суммирование полей когерентно-излучающих сгустков; в – «резонаторной» модели, аналогичной запертой моде с оптическим ключом в лазерной проблеме, которая позволяет снять ограничение на число когерентно- излучающих сгустков. Фундаментальное явление излучения частицы, равномерно движущейся в среде со сверхсветовой скоростью, известное в литературе как излучение Вавилова-Черенкова, было обнаружено Вавиловым и Черенковым в 1934 г. [1,2] и теоретически ис- толковано и рассчитано Таммом и Франком в 1937 г. [3]. Еще в 1929 г. С.И. Вавилов обнаружил очень своеобразное явление универсальной синей люми- несценции, которое наблюдается у чистых раствори- телей самой различной природы [4]. В 1933 г. он предложил своему аспиранту П.А. Черенкову иссле- довать механизм люминесценции растворов урани- ловых солей, возбужденных γ-лучами радия, и срав- нить его с особенностями свечения этих же веществ при их возбуждении видимым светом и рентге- новской радиацией [5]. Вскоре Черенков обнаружил, что помимо обычной люминесценции ураниловых солей существует и другое чрезвычайное свечение самих растворителей. Оно имело синюю окраску, и его энергия возрастала по мере продвижения в сто- рону коротких длин волн [1]. Когда выяснилось, что синее свечение не имеет ничего общего с люминес- ценцией, естественно, возник вопрос о его природе. Заметим, что это свечение в аналогичных опытах наблюдалось еще супругами Кюри, однако, они при- няли его за обычную люминесценцию. Уже в [2] Ва- вилов пришел к выводу, что это свечение вызывает- ся не непосредственно самими γ-лучами, а компто- новскими электронами, обладающими большими скоростями и возникающими при прохождении γ- лучей через исследуемое вещество. Для подтвержде- ния этой гипотезы, по предложению Вавилова, Че- ренковым были проделаны специальные опыты, в которых он пробовал возбуждать свечение жидко- стей пучком электронов (β-лучами, используя эма- нацию радия) и исследовал влияние магнитного по- ля. После подтверждения электронной природы но- вого вида оптического излучения сам Вавилов на- звал это явление «эффектом Черенкова». После это- го Вавилов подключил к этим работам другого свое- го ученика, И.М. Франка, который, занявшись тео- ретической стороной вопроса, предположил, что на- блюдаемое свечение вызывается электронами, дви- жущимися в исследуемом веществе со скоростями, превышающими скорость света в среде. Возникаю- щие при этом электромагнитные волны отстают от движущихся электронов, интерферируют между со- бой и в результате образуют общий конический фронт. Точная классическая теория этого явления была развита И.Е. Таммом и И.М. Франком в 1937 г. [3]. Трудно переоценить это «одно из наиболее вы- дающихся открытий советской науки в области изу- чения элементарных частиц» [3]. В 1958 г., спустя почти четверть века после появления первых работ Вавилова и Черенкова, за «открытие и толкование эффекта Черенкова» И.Е.Тамму, И.М. Франку и П.А.Черенкову была присуждена Нобелевская пре- мия. В списке не было С.И. Вавилова, умершего в 1951 г. Нобелевская премия присуждается лишь здравствующим ученым. «Эффект Черенкова», как принципиально новый элементарный механизм излучения заряженной ча- стицы, имеет большое значение прежде всего в фун- даментальной физике – физике высоких энергий, физике пучков заряженных частиц, физике плазмы, космологии, радиофизике и электронике, а также в многочисленных приложениях. Излучение Вавило- ва-Черенкова является физической основой самого современного научного оборудования, используемо- го на переднем крае науки и в высоких технологиях. При исследованиях релятивистских частиц, наблю- даемых в космических лучах и получаемых на уско- рителях заряженных частиц, этот вид излучения должен учитываться как источник энергетических ______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с. 97-103. 97 mailto:sotnikov@kipt.kharkov.ua потерь. С другой стороны, по его интенсивности и углу между направлениями распространения возбу- ждающего и возникающего излучения можно опре- делить скорость частицы. Существенное улучшение детектирующих свойств излучения Вавилова-Черен- кова происходит при использовании т.н. «парамет- рического черенковского излучения» [7] (излучение движущейся частицы в стопке диэлектрических пла- стин), трактуемое также [8,9] как интерференция переходного излучения на скачках диэлектрической проницаемости. Классическое излучение Вавилова-Черенкова, рассмотрение которого проводится для случая без- граничной диэлектрической среды [10,11], прояв- ляет существенные особенности в случае ограничен- ности диэлектрической среды [12]. Подобная проблема возникает при возбуждении и распростра- нении переходного излучения в случае конечных размеров мишени, на которую падает короткий сгу- сток релятивистских электронов. В [13] показано, что в условиях, когда поперечные размеры зоны формирования излучения сравнимы с размерами ми- шени, спектр переходного излучения претерпевает значительные изменения, что существенно видоиз- меняет широко используемую диагностику элек- тронных пучков, основанную на переходном излу- чении. Характерные особенности излучения Вавилова- Черенкова, вызываемые продольной и поперечной ограниченностью диэлектрика, оказываются важны- ми для проблемы кильватерного метода ускорения заряженных частиц, а именно для возбуждения кильватерных полей в ограниченном диэлектрике сверхсветовым электронным сгустком или их регу- лярной последовательностью [13]. Предполагается, что ведущий сгусток возбуждает в диэлектрике киль- ватерное поле, а ускоряемые частицы помещаются в ускоряющую фазу этого поля. Кильватерный метод ускорения привлекателен тем, что в нем, во-первых, не требуются внешние источники ВЧ-мощности для ускорения частиц, а во-вторых, благодаря высокогра- диентным возбужденным ускоряющим полям, он обеспечивает высокий темп ускорения. Впервые о возможности использовать электриче- ские поля пространственного заряда в плазме или сильноточных электронных пучках было сообщено в [14]. Такие поля, возбуждаемые релятивистским электронным сгустком с большим зарядом [15] или коротким интенсивным лазерным импульсом [16] в плазме и называемые кильватерными полями, име- ют большую напряженность электрического поля и поэтому рассматриваются как самый перспективный из новых методов ускорения заряженных частиц, позволяющий создавать высокоградиентные (с тем- пом ускорения 106...107 В/см) ускорители нового по- коления, востребованные физикой высоких энергий. Плазменные кильватерные поля, уже реализованные в эксперименте – СССР (ХФТИ), США (ANL), Япо- ния (KEK), имеют довольно скромные параметры (до 60 МэВ/м) из-за малого числа электронов в сгустке и являются лишь доказательством принципа [17,18]. В планируемом эксперименте Е-157 [19] на Станфордском ускорителе (SLAC) предполагается получить ускоряющее кильватерное поле в плазме несколько сотен мегаэлектронвольт на метр при инжекции в плазму длиной 1.4 м и плотностью 1014 см-3 электронного сгустка с энергией 30 ГэВ и плот- ностью, превышающей плотность плазмы. Суще- ствует проект [20] коллайдера на энергию 1 ТэВ с темпом ускорения 1 ГэВ/м, разработанный в Инсти- туте ядерной физики (Новосибирск). Однако он еще далек от реализации. Большие успехи достигнуты при лазерном возбуждении кильватерных полей в плазме, благодаря созданным компактным террават- ным короткоимпульсным лазерным системам (так называемым Т3 лазерам [21]). Так в группе исследо- вателей из КЕК/JAERI/University of Tokyo (Япония) [22] получено ускоряющее поле 15 ГэВ/м на длине 2 см при использовании 2 ТW, 90 fsec лазерного им- пульса. Темп ускорения 30 ГэВ/м (дополнительное ускорение электронов на 18 МэВ на длине 0.6 см) продемонстрирован в эксперименте [23]. Основной проблемой в лазерном методе возбуждения кильва- терных полей является малая длина ускорения, огра- ничиваемая величиной дифракционной (Релеевской) длины. Это ограничение преодолевается при ис- пользовании явления самофокусировки, проявляю- щейся при большой мощности лазерного импульса. В RAL эксперименте [24] с использованием этого эффекта достигнут рекордный ускоряющий градиент - 44 МэВ на длине 0.3 мм. В [25] приведен проект ли- нейного коллайдера на 5 ТэВ (2.5×2.5ТэВ) длиной 1 м, основанного на лазерных кильватерных полях в плазме с плотностью 1017 см-3 . Дальнейшее продвижение в разработке пучково- го кильватерного метода может быть реализовано при использовании регулярной последовательности коротких релятивистских электронных сгустков [26], получаемых, к примеру, на линейных резо- нансных электронных ускорителях. Если период следования сгустков кратен периоду возбуждаемой плазменной волны, то когерентное сложение полей отдельных сгустков оказывается равным кильватер- ному полю, возбуждаемому одним сгустком с экви- валентным суммарным зарядом. Создать отдельный электронный сгусток с зарядом такой величины не представляется возможным из-за кулоновского рас- талкивания. Такой подход позволяет сделать пуч- ковый кильватерный метод ускорения заряженных частиц конкурентным с лазерным кильватерным ме- тодом. Одновременно с исследованием процессов воз- буждения кильватерных полей в плазме для разра- ботки новых методов ускорения заряженных частиц проводилось изучение аналогичных процессов в ди- электрике. В отличие от плазмы диэлектрик облада- ет одним важным принципиальным преимуществом, связанным с его электродинамическими свойствами. В диэлектрическом волноводе (в реальных экспери- ментах диэлектрик ограничен в поперечном направ- лении) все радиальные моды синхронны с движу- щейся релятивистской частицей и поэтому возбу- _______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с.102-108.98 ждаются на черенковском резонансе (т.н. «многомо- довый режим» возбуждения). Возникающее за ча- стицей кильватерное поле в результате сложения всех возбужденных радиальных мод имеет вид по- следовательности локализованных коротких им- пульсов (пиков) большой амплитуды разной поляр- ности. Этот же результат следует из рассмотрения эффекта Черенкова в поперечно-ограниченной ди- электрической среде. В этом случае конус излуче- ния Вавилова-Черенкова «отражается» от боковых стенок и концентрируется в отдельных местах на оси за движущейся частицей. В плазменном волно- воде, напротив, возбуждается только основная ра- диальная мода; остальные радиальные моды имеют фазовую скорость, меньшую скорости частиц, и, в принципе, не могут возбуждаться релятивистской частицей на черенковском резонансе. В результате плазменная кильватерная волна представляет собой гармоническую волну, соответствующую основной радиальной моде, и естественно, имеет значительно меньшую амплитуду по сравнению с диэлектриком. Для возбуждения интенсивных диэлектрических кильватерных полей необходимо использовать большой заряд возбуждающего электронного сгустка, что может быть достигнуто, как и в плаз- менном случае, эквивалентной заменой сгустка с большим зарядом последовательностью сгустков с гораздо меньшим зарядом («многобанчевый режим» возбуждения). Частота следования сгустков должна совпадать (или быть кратной) с частотой следования возбуждаемых локальных пиков излучения Вавило- ва-Черенкова. В этом случае, кроме увеличения ам- плитуды кильватерного поля из-за многомодового возбуждения, будет дополнительный рост ампли- туды поля, обусловленный когерентным сложением полей отдельных сгустков. Таким образом, использование указанных двух достоинств - многомодового и многобанчевого ре- жимов возбуждения кильватерных полей в диэлек- трике - позволяет создавать большие ускоряющие электрические поля, необходимые для разработки сильноградиентных ускорителей нового поколения. Дополнительным преимуществом диэлектриче- ского варианта является возможность изготовления узлов из диэлектрика как твердого тела с микронной точностью, что особенно важно при многомодуль- ном исполнении. Отметим и возникающие трудности при реализа- ции ускорения частиц полем кильватерной волны, возбуждаемой в диэлектрике. Основным недостатком схемы с диэлектрически- ми кильватерными полями является пробой диэлек- трика при сравнительно низких электрических по- лях. Обнадеживающими являются результаты теоре- тических исследований [27] пробоя диэлектрика при очень коротких длительностях импульса приложен- ного напряжения. При длительностях импульса в фемтосекундном диапазоне, а именно такие дли- тельности характерны для кильватерных полей в ди- электрике, напряженности поля, не приводящие к пробою из-за туннельной ионизации, могут дости- гать 1 ГэВ/м. Кроме этого, серьезной проблемой в рассматри- ваемой схеме генерации высокоградиентных киль- ватерных полей является поперечная устойчивость сгустков [28], так называемая неустойчивость «голо- ва-хвост», при которой поперечное электрическое поле кильватерной волны, возбужденной предыду- щими сгустками, выбрасывает последующие сгустки и/или ускоряемые сгустки на стенки волно- вода. Для преодоления этой трудности необходимо использовать внешние системы чередующихся фо- кусирующих/дефокусирующих квадруполей. Диэлектрические системы давно используются как замедляющие структуры для генерации СВЧ-ко- лебаний [29], так как. в них довольно просто реали- зуется Черенковский резонанс между частицей и за- медленной электромагнитной волной. В релятивист- ской области энергий электронного пучка черен- ковский генератор [30], использующий взаимодей- ствие релятивистского электронного пучка (РЭП) с поверхностной волной на границе диэлектрик-ваку- ум, является альтернативой современным генерато- рам коротких длин волн − лазерам на свободных электронах (ЛСЭ). В то же время обращенный эф- фект Черенкова является физической основой еще одного предложения о создании высокоградиентно- го ускорителя нового типа на высокие энергии [31]. Однако, использование диэлектрика непосред- ственно в кильватерном методе ускорения заряжен- ных частиц началось сравнительно недавно [32-36]. Экспериментальное подтверждение возбуждения кильватерных полей в металлическом волноводе с покрытой диэлектрическим слоем внутренней стен- кой получено в [32] при использовании 21 МэВ ве- дущих сгустков с зарядом 2.0...2.6 nC и 15 МэВ те- стовых сгустков со значительно меньшим зарядом. В соответствии с теорией в этом эксперименте на- блюдались ускоряющие градиенты 0.3...0.5 МэВ/м. Для получения больших ускоряющих полей предло- жено [33] взять больший заряд сгустка (100 nC и длиной 1 мм), проходящий через покрытый изнутри диэлектриком волновод (внутренний радиус 2.0 мм, внешний радиус 5.0 мм, диэлектрическая проницае- мость 3.0). Предсказывается, что пиковое кильватер- ное поле достигнет 240 МэВ/м, т.е. в 14 раз превы- шающее поле на SLAC’е. Когерентное сложение кильватерных полей от отдельных сгустков при использовании последова- тельности сгустков («многобанчевый» режим) впер- вые для случая плазмы предложено в [34,35] и пока- зано, что возбуждение плазменной волны в этом случае эквивалентно по амплитуде кильватерного поля возбуждению одним сгустком с суммарным за- рядом последовательности сгустков [35]. Для случая диэлектрика впервые эта проблема теоретически рассмотрена в [36], а экспериментально исследована в [37]. В эксперименте использовался цуг сгустков, полученный на 2 МэВ линейном резонансном уско- рителе электронов. Цуг состоял из (3...6) 103 сгустков, частота следования сгустков 2825 МГц, ______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с. 97-103. 99 диаметр отдельного сгустка 1.0 см, длина 1.7 см, число электронов в сгустке 2·109. Внешний и вну- тренний радиусы диэлектрической трубы длиной 70 см (3.5 см и 1.1 см, соответственно) выбраны так, чтобы частота пиков кильватерного поля совпадала с частотой следования сгустков. По нарастанию ин- тенсивности излучения и электрического поля в ди- электрическом волноводе с увеличением числа сгустков сделан вывод о когерентном сложении по- лей, возбуждаемых отдельными сгустками. Это под- тверждается также измерением потерь энергии элек- тронов (до 500 кэВ) в зависимости от числа прошед- ших сгустков. Наблюдались электроны, ускоренные в возбужденных полях, что является дополнитель- ным свидетельством наличия возбужденных кильва- терных полей. Соображение об использовании «многомодово- го» режима для увеличения амплитуды возбуждае- мого в диэлектрике кильватерного поля принадле- жит авторам работы [38]. Так как в диэлектрическом волноводе фазовая скорость всех возбуждаемых ра- диальных мод близка к скорости сгустка, возникает возможность когерентной суперпозиции полей этих мод, так что суммарная амплитуда кильватерного поля может быть значительно больше амплитуд отдельных мод. В [38] приведена теория возбужде- ния кильватерных полей, демонстрирующая оба указанных достоинства – «многомодовый» и «многобанчевый» режимы – для плоского случая (пучок-лист распространяется между двумя диэлек- трическими пластинами). Для одного сгустка полу- чена последовательность знакопеременных пиков кильватерного поля. Амплитуда пиков линейно рас- тет с увеличением числа сгустков в последователь- ности. Возбуждаемый спектр собственных частот волновода ωn близок к эквидистантному ωn =ω0 (n+1/2) (ω0 – частота возбужденной основной моды, n – целое число). Как показано в общем виде для коллинеарного ускорения в кильватерных полях [39], для такого спектра «коэффициент трансформа- ции» (т.е. отношение кильватерного поля к полю, тормозящему ведущий сгусток) может превышать значение 2, следующее из теоремы Вильсона [40]. Это означает, что частица может быть ускорена до энергии, большей удвоенной энергии ведущего сгустка. Этот вопрос пока еще открыт и дискутиру- ется в [41]. Экспериментальное подтверждение тео- рии «многомодового» режима проведено в [42] на цилиндрической геометрии (диэлектрическая труба длиной 110 см и внешним и внутренним диаметра- ми 33 и 9 мм, соответственно) с 6-МэВ 10-nC сгустком. Измерены 4 собственных возбужденных частоты (23, 27, 31, и 35 GHz), близкие к теоретиче- ски рассчитанным. Цилиндрический случай, более адекватный ряду уже проведенных экспериментов, исследован в [43,44]. Показано, что локализация кильватерного поля в этой геометрии менее выражена и быстро приходит к стохастическому распределению. Это обусловлено, в частности, неэквидистантностью собственных частот для круглой геометрии (неэкви- дистантность корней функции Бесселя). По этой причине выбирается прямоугольная геометрия вол- новода, обеспечивающая как эквидистантность соб- ственных частот, так и конечные поперечные разме- ры волновода, свойственные эксперименту. Как и для плоской геометрии [38] и в работах [43,44] в цилиндрическом случае проявляется эф- фект ограниченности диэлектрика в поперечном направлении, проявляющийся как «отражение» ко- нуса излучения Вавилова-Черенкова от боковых сте- нок волновода и локализация излучения в отдель- ных местах с увеличенной интенсивностью. Однако продольная ограниченность, наличест- вующая в реальных экспериментах, (вход – в случае полуограниченного волновода, вход и выход – в случае резонатора) приводит к не менее важным по- следствиям при возбуждении излучения Вавилова- Черенкова (т.е. кильватерного поля для ускорения частиц). В [45,12] для цилиндрического полуограни- ченного диэлектрического волновода и в настоящей дипломной работе для полуограниченного диэлек- трического волновода прямоугольного сечения ис- следовано влияние входной границы на процесс воз- буждения. Обнаружены и исследованы два важных эффекта. Первый из них связан с возбуждением переходного излучения электронами при входе в волновод. Это излучение искажает прецизионную структуру создаваемых кильватерных ускоряющих полей и, следовательно, является паразитным. Избе- жать их негативного влияния можно, используя ко- герентность возбуждения необходимых черен- ковских полей (многобанчевый и многомодовый ре- жимы), которая для переходного излучения может и не выполняться. Второй эффект заключается в вы- носе возбужденного излучения с групповой скоро- стью от входной границы. При этом групповая ско- рость определяется, в частности, поперечной неод- нородностью. Это означает, что, начиная с некото- рого номера, влетающие сгустки «не находят» на входе поля, излученного первым сгустком, и т.д. В результате в когерентном суммировании полей отдельных сгустков участвует ограниченное число сгустков. Их количество определяется разностью между скоростью сгустка и групповой скоростью возбужденных мод. Число сгустков для реальных условий оказывается незначительным, что приводит к ограничению величины кильватерного поля. Обойти эту существенную трудность предложе- но в [46] (резонаторная концепция) с использовани- ем хорошо известного в проблеме ЛСЭ так называе- мого явления летаргии или «запертой моды» [47]. Суть предложения заключается в использовании ре- зонатора, т.е. наличия отражающих концов, между которыми запирается импульс кильватерного поля, возбуждаемый последовательностью коротких сгустков. Параметры резонатора выбираются таким образом, чтобы период кильватерного поля совпа- дал с расстоянием между сгустками, а длина резона- тора выбирается равной кратной полуцелому перио- ду кильватерного поля. В этой ситуации кильватер- ное поле проходящего сгустка будет распростра- _______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с.102-108.100 няться в резонаторе за сгустком, а, отразившись, придет к переднему концу резонатора как раз в мо- мент подхода туда очередного сгустка. Таким об- разом «память» от переднего сгустка при хорошей добротности резонатора остается надолго, обеспечи- вая когерентное сложение полей большого числа сгустков. Кильватерные поля остаются хорошо сформированными, так как за исключением самой низкой моды длина резонатора почти кратна полу- волне каждой моды. В результате такого типа при- бор представляет собой лазерный резонатор с запер- той модой, снабженный «оптическим ключом» в виде проходящих сгустков. Численное моделирова- ние [46] показало, что кильватерные поля отражают- ся от границ, а их амплитуды возрастают с дополни- тельными сгустками. Резонаторная концепция поз- воляет использовать модульную систему ускорите- ля. По идеальному сценарию, если взять, к примеру, цуг 105 МэВ сгустков каждый с зарядом 1 нКл и расстоянием между сгустками 10.5 см и инжектиро- вать его в резонатор длиной 10.5 см, параметры ко- торого подобраны так, чтобы периодичность поля в нем также была 10.5 см, то в стационаре сгусток бу- дет терять порядка 100 МэВ, поскольку из числен- ного моделирования следует тормозящее его поле 0.95 МэВ/м. Тестовые ускоряемые сгустки помеща- ются посредине между ведущими сгустками. Увели- чивая свою энергию на 100 МэВ при заряде 1 нКл, каждый из них поглощал бы 0.1 Дж. Теорема Виль- сона «об отношении 2» ускоряющего поля к тормо- зящему ведущий сгусток здесь неприменима из-за конечной длительности сгустков и вследствие суперпозиции многих кильватерных полей. Для ускорения тестового сгустка до 1 ТэВ понадобилось бы 104 модулей; но гораздо меньше при энергии ве- дущего сгустка 1 ГэВ. В [46] также рассмотрен пример для эксперимен- тальной реализации в Йельской лаборатории физики пучков. Его идея сводится к инжекции имеющейся последовательности 6 МэВ сгустков 100 пКл каж- дый в резонатор длиной 10.5 см, равной расстоянию между сгустками. Этот планируемый эксперимент аналогичен уже имеющемуся [37] и отличается большей тщательностью выбора длины резонатора для проверки рассматриваемой концепции. Поскольку в реальных экспериментах для про- пускания сгустков необходим канал в диэлектрике, решение всех перечисленных электродинамических задач с отверстием становится актуальным. В резо- наторном варианте это удалось сделать в [48,49], в которых учтено влияние канала на величину и топо- графию кильватерного поля, а также рассмотрен процесс ускорения тестовых электронов. Прямоугольная геометрия, исследованная в [50], представляется актуальной в связи с уникальным проектом [51] ускорителя на диэлектрических киль- ватерных полях микронного масштаба, разрабатыва- емого совместно Колумбийским и Йельским уни- верситетами и Omega-P, Inc. Суть его заключается в следующем. Новый ускоритель LACARA [52], со- здаваемый в Брукхевенской национальной лаборато- рии, основан на ускорении 50 МэВ импульсного электронного пучка лазерным излучением 1 ТW CO2 лазера (10.6-мкм) внутри 2 м, 6 Тл соленоида. В ре- зультате получается 100 МэВ вращающийся элек- тронный сгусток с 3% энергетическим разбросом и длительностью 1 пс с частотой лазера, который вы- полняет один оборот за 35 фс. На выходе в пучко- вом стоппере смещенный от оси канал вырезает на каждом обороте короткий импульс пучка, что позво- ляет получить за время импульса лазера 30 ми- кросгустков длительностью 3.5 фс и зарядом 1...3 пКл каждый. С помощью магнитных квадрупо- лей микросгустки трансформируются в сгустки по- чти прямоугольного сечения 10×150-мкм. Однако для получения меньшего эммитанса (1 мм-мрад) пучка предполагается использовать 500 МэВ элек- тронный сгусток с линейного резонансного ускори- теля со сверхпроводящими резонаторными структу- рами, а 5 ТW CO2 лазер применять только для «на- резки» 1 мкм 1 пКл микросгустков. Такой цуг ми- кросгустков инжектируется в планарный диэлектри- ческий волновод чуть больших размеров, где сум- мирование кильватерных полей отдельных ми- кросгустков приводит к ускоряющим градиентам больше 1 ГэВ/м. Поскольку диэлектрическая струк- тура твердотельная в отличие от плазменной, воз- можно ее изготовление с микронной точностью, как в случае микросхем и, следовательно, тиражирова- ние для создания многомодульных систем. При энергии ведущего сгустка 500 МэВ создание тераэлектронвольтного ускорителя потребует поряд- ка 1000 модулей. Кроме указанного выше основного преимуще- ства диэлектрического волновода прямоугольного сечения, связанного с эквидистантностью его соб- ственных возбуждаемых частот, обеспечивающей обострение пиков кильватерного поля, отметим еще несколько других. В прямоугольной структуре мо- жет проходить сгусток с большим зарядом. В ней запасается большая энергия. Наконец, она более ста- бильна к поперечным отклонениям пучка по сравне- нию с цилиндрической структурой сравнимых по- перечных размеров [53]. Работа выполнена при поддержке гранта ДФФД №02.07/325. ЛИТЕРАТУРА 1. П.А. Черенков. Видимое свечение жидкостей под действием γ-радиации // ДАН СССР. 1934, т.2, №8, с.451-454. 2. С.И. Вавилов. О возможных причинах синего γ- свечения жидкостей // ДАН СССР. 1934, т.2, №8, с.457-459. 3. И.Е. Тамм, И.М. Франк. Когерентное излучение быстрого электрона в среде // ДАН СССР. 1937, т.14, №3, с.107-112. 4. С.И. Вавилов. Замечательный случай фотолю- минесценции жидкостей // Собрание сочинений. М.: «АН СССР», 1954, т.1, с.284-289. Zs. f. Phys. 54, 270, 1929. ______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с. 97-103. 101 5. Л.В. Левшин. Сергей Иванович Вавилов. М.: «Наука», 1997, c.198-204. 6. И.М. Франк. Начало исследований по ядерной физике в ФИАНе и некоторые современные проблемы строения атомных ядер // Успехи фи- зических наук. 1967, т.91, вып. 1, с.16. 7. Я.Б. Файнберг, Н.А. Хижняк // ЖЭТФ. 1957, т.32, №4, с.883. 8. Тер-Микаэлян // ДАН СССР. 1960, т.2, с.312. 9. В.Л. Гинзбург, В.Н. Цытович // УФН. 1978, №4, с.553. 10. Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшиц. Электродинамика сплошных сред. М. 1959, с.439-450. 11. В.Г. Левич. Теоретическая физика. М.: «Наука», 1969, т.1, с.945-853. 12. I.N. Onishchenko, D.Yu. Sidorenko, G.V. Sot- nikov. Structure of electromagnetic field excited by an electron bunch in a semi-infinite dielectric-filled waveguide // Physical Review E 65, 2002, pp.066501-1-11. 13. Н.Ф. Шульга, С.Н. Добровольский Теория пере- ходного излучения релятивистского электрона в тонкой металлической мишени // ЖЭТФ. 2000, т.117, No.4, c.668-672. 14. Ya.B. Fainberg Proc. Symp. CERN: Geneva, 1956, v.1, p.84. 15. T. Tajima, J.M. Dawson // Phys. Rev. Lett. 1979, 43, p.267. 16. P. Chen, J.M. Dawson, R.W. Huff and Katsouleas // Phys. Rev. Lett. 1985, 54, p.693. 17. Я.Б. Файнберг, В.А. Балакирев, И.Н. Онищенко, Г.В. Сотников и др. Ускорение заряженных ча- стиц волнами плотности заряда в плазме // Реля- тивистская высокочастотная электроника. Нижний Новгород: Институт Прикладной физи- ки РАН, 1992, вып.7, с.104-142. 18. I.N.Onishchenko. Plasma wakefields for particles acceleration and HF-generation // Problems of Atomic Science and Technology. Series: «Plasma Physics, Issues» 3(3), 4(4). 1999, v.2, p.200-205. 19. P. Muggli, R. Assman, B. Blue et al. Е-157: A Plas- ma Wakefield Acceleration Experiment // Bull. of the APS. 2000, v.45, No.7, p.234. 20. А.М. Kudryavtsev, К.V. Lotov, and А.N. Skrinsky Plasma Wake-Field Acceleration for High Ener- gies: Physics and Perspectives // Nucl. Instr. Meth- ods A. 1998, v.410, p.388. 21. J.R. Marques et al. // Phys. Rev. Lett. 1996, 43, p.3566. C.W. Siders et al. // Phys. Rev. Lett. 1996, 76, p.3570. 22. K. Nakajima et al. // Bull. of the APS. 1997, v.42, No.3, p.1347. 23. K. Nakajima et al. // Phys. Rev. Lett. 1995, 74, p.4428. 24. A. Modena et al. // Nature 1995, 377, p.806. 25. M. Xie et al. // Proc. 7th Workshop on Advanced Accelerator Concepts. Lake Tahoe, 1996. 26. А.К. Березин, Я.Б. Файнберг, И.Н. Онищенко и др. Возбуждение кильватерных полей в плазме импульсом релятивистских электронов, содер- жащих регулируемое количество коротких сгустков // Физика плазмы. 1994, т.20, No.7-8, c.663-670. 27. P. Sprangle, B. Hafizi, and R.F. Hubbard. Ioniza- tion and pulse lethargy effects in inverse Cherenkov acceleratos // Phys. Rev. 1997, E 55, No.5, p.5964- 5974. 28. S.Y. Park, J.L. Hirshfield. Bunch stability during high-gradient wake-field generation in a dielectric- lined waveguide // Physics of Plasmas. 2001, v.8, No.5, p.2461-2465. 29. J.E. Walsh, T.C. Marshal, and Schlessinger. Gener- ation of coherent Cerenkov radiation with an in- tense relativistic electron beam // Phys. Fluids. 1977, v.20, p.709-710. 30. J.E. Walsh, E. Fisch. Radio-frequency-injector driven Cerenkov free laser electron laser. Nucl. In- strum. Meth. A 1992, v.318, p.772-774. 31. Н.А. Хижняк, В.Г. Папкович, И.В. Боровский, С.В. Шелков. Ускоряющая структура лазерного ускорителя на высокие энергии // ВАНТ. Серия «Ядерно-физические исследования». 1987, вып.5(5), с.79-82. J.A. Edingoffer W.D. Kimura, R.H. Pantel, M.A. Piestrup, and D.Y. Wang // Phys. Rev. 1997, A 23, p.1848. 32. W. Gai, P. Schoessow, B. Cole, R. Konecny, J. Rozenzweig, and J. Simpson // Phys. Rev. Lett. 1988, 61, р.2756-2758. 33. M. Rosing and W. Gai // Phys. Rev. 1990, D 42, р.1829. 34. P. Chen, J.M. Dawson, R.M. Huff, T. Katsouleas // Phys. Rev. Lett. 1985, 54, р.693. 35. В.А. Балакирев, Ю.П. Блиох, И.Н. Онищенко, Я.Б. Файнберг // Физика плазмы. 1988. т.14, с.218. 36. А.К. Березин, Н.М. Землянский, В.И. Мирный, И.Н. Онищенко, Г.В. Сотников, Я.Б. Файнберг. Теоретические исследования возбуждения киль- ватерных полей в плазменно-диэлектрических замедляющих средах // Украинский физический журнал. 1992, т.37, No 7. с.999-1003. 37. I.N. Onishchenko, V.A. Kiseljov, A.K. Berezin, G.V. Sotnikov, V.V. Uskov, A.F. Linnik, and Ya.B. Fainberg // Proc. 1995 Particle Accelerator Conf. pp.782-3 IEEE, 1995. 38. T.B. Zhang, J.L. Hirshfield, T.C. Marshal, B. Hafizi. Stimulated Dielectric Wakefield Acceler- ator // Bull. of the APS, Proc. 1997 Particle Accel- erator Conf. 12-16 May, Vancouver, Canada. 1997, 42, No.3, p.1341. Phys. Rev.1997, E 56, p.4647-4655. 39. K.L.F. Bane, P. Chen, P.B. Wilson IEEE Trans // Nucl. Sci., 1985, NS-32, р.3524. 40. P.B. Wilson. Proc. of the 13th SLAC Summer Insti- tute on Particle Physics, ed. By E. Brennan // SLAC Report 1985, No.296, p.273. K.L. Bane, P. Chen, and P.B. Wilson // IEEE Trans. Nucl. Sci. 1985, 32, р.3524. 41. J.G. Power, Wei Gai, and Paul Schoessow. Wake- field excitation in multimode structures by a train _______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с.102-108.102 of electron bunches // Physical Review E v.60, No.5, p.6061-6067. 42. T.B. Zhang, T.C. Marshal, J.L. Hirshfield A Cerenkov Source of High-Power Picosecond Pulsed Microwaves // IEEE Trans. on Plasma Science. v.26, No.3 p.787-793. 43. V. Kiselev, A. Linnik, I. Onishchenko, G. Sotnikov et al. Dielectric Wake-Field Generator. 12th Intern. Conf. jn High-Power Particle Beams // BEAMS’98, Haifa, Israel. June 7-12, 1998, v.I, p.756-759. 44. S.Y. Park, J.L. Hirshfield // Phys. Rev. 2000, E 62, p.1266. 45. В.А. Балакирев, И.Н. Онищенко, Д.Ю. Сидорен- ко, Г.В. Сотников. Возбуждение кильватерного поля релятивистским электронным сгустком в пoлубесконечном диэлектрическом волноводе // ЖЭТФ. 2001, т.120, вып.1(7), с.41-51. 46. T.C. Marshal, J.M. Fang, J.L. Hirshfield, S.Y. Park Multi-mode, Multi-bunch Dielectric Wake Field Resonator Accelerator // Advanced Accelerator Concepts: 9th Workshop, edited by P.L. Colestock and S. Kelley // AIP Conf. Proc. 569. 2000, p.316- 325. 47. D.A.G. Deacon, L.R. Elias, J.M.J. Maday, et al. // Phys. Rev. Lett. 1977, v.38, p.892. 48. N.I. Onishchenko, D.Yu. Sidorenko, G.V. Sotnikov Acceleration of electrons by wake fields of a regu- lar train of bunches in a dielectric waveguide of fi- nite length // УФЖ. 2003, т.48, No.1 c.17-26. 49. В.А. Балакирев, И.Н. Онищенко, Д.Ю. Сидорен- ко, Г.В. Сотников. Ускорение заряженных ча- стиц кильватерными полями в диэлектрическом резонаторе с каналом для возбуждающего сгустка // Письма в ЖТФ. 2003, т.29, вып. 14 с.39-45. 50. Н.И. Онищенко. Возбуждение кильватерного поля электронным сгустком в полубесконечном диэлектрическом волноводе прямоугольного се- чения (дипломная работа). 2004. 51. T.C. Marshal, C. Wang, J.L. Hirshfield. Femtosec- ond planar electron beam source for micron-scale dielectric wake field accelerator // Phys. Rev. ST- Accel. And Beams. 2001, 4, p.121301. 52. J.L. Hirshfield, C. Wang. Laser-driven electron cy- clotron autoresonance accelerator with production of an optically chopped electron beam // Phys. Rev. E-61, No.6, p.7252-7255. 53. A. Tremaine, J. Rosenzweig, P. Schoessow // Phys Rev. 1997, E-56, p.7204. CHARGED PARTICLE ACCELERATION BY WAKEFIELDS EXCITED IN DIELECTRIC WAVEGUIDE BY A SEQUENCE OF ELECTRON BUNCHES (OVERVIEW) I.N. Onishchenko Theoretical investigations, simulation, performed and planned experiments are presented on grounding and veri- fication novel accelerator concept, based on localized Сherenkov radiation of relativistic electron bunches in dielec- tric waveguide. Principles of novel two-beams acceleration scheme are concluded to usage: а – multimode character of excited Сherenkov radiation in dielectric waveguide that leads to localizing and increasing of wakefield; б – regu- lar sequence of electron bunches (multibunch regime) providing summation of fields of coherently radiating bunch- es; с – «resonator» model, analogical to locked mode with optical switch in laser problem, that allows to remove limitation on the number of coherently radiating bunches. ПРИСКОРЕННЯ ЗАРЯДЖЕНИХ ЧАСТОК КІЛЬВАТЕРНИМИ ПОЛЯМИ, ЗБУДЖЕНИМИ В ДІЕЛЕКТРИЧНОМУ ХВИЛЕВОДІ ПОСЛІДОВНІСТЮ ЕЛЕКТРОННИХ ЗГУСТКІВ (ОГЛЯД) І.М. Онищенко Представлені теоретичні дослідження, чисельне моделювання, виконані та заплановані експерименти по обґрунтуванню і перевірці нової концепції прискорювача, що базується на локалізованому черенковському випромінюванні релятивістських електронних згустків в діелектричному хвилеводі. Принципи нової двопучкової схеми прискорення зводяться до використання : а – багатомодового характеру збудження черенківського випромінювання в діелектричному хвилеводі, що приводить до локалізації та зростання кільватерного поля; б – регулярної послідовності згустків (багатобанчевий режим), що забезпечує сумацію полів когерентно випромінюючих згустків; в – «резонаторної» моделі, аналогічній запертій моді з оптичним ключем в лазерній проблемі, яка дозволяє уникнути обмеження на число когерентно-випромінюючих згустків. ______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2004. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (4), с. 97-103. 103 Новые методы ускорения заряженных частиц УДК 533.9 ЛИТЕРАТУРА I.N. Onishchenko
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-80449
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1562-6016
language	Russian
last_indexed	2025-11-28T01:56:58Z
publishDate	2004
publisher	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
record_format	dspace
spelling	Онищенко, И.Н. 2015-04-18T04:50:51Z 2015-04-18T04:50:51Z 2004 Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор) / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2004. — № 4. — С. 97-103. — Бібліогр.: 53 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80449 533.9 Представлены теоретические исследования, численное моделирование, выполненные и планируемые эксперименты по обоснованию и проверке новой концепции ускорителя, базирующегося на локализованном черенковском излучении релятивистских электронных сгустков в диэлектрическом волноводе. Принципы новой двухпучковой схемы ускорения сводятся к использованию: а – многомодового характера возбуждения черенковского излучения в диэлектрическом волноводе, приводящего к локализации и увеличению кильватерного поля; б – регулярной последовательности сгустков (многобанчевый режим), обеспечивающей суммирование полей когерентно-излучающих сгустков; в – «резонаторной» модели, аналогичной запертой моде с оптическим ключом в лазерной проблеме, которая позволяет снять ограничение на число когерентноизлучающих сгустков. Представлені теоретичні дослідження, чисельне моделювання, виконані та заплановані експерименти по обґрунтуванню і перевірці нової концепції прискорювача, що базується на локалізованому черенковському випромінюванні релятивістських електронних згустків в діелектричному хвилеводі. Принципи нової двопучкової схеми прискорення зводяться до використання : а – багатомодового характеру збудження черенківського випромінювання в діелектричному хвилеводі, що приводить до локалізації та зростання кільватерного поля; б – регулярної послідовності згустків (багатобанчевий режим), що забезпечує сумацію полів когерентно випромінюючих згустків; в – «резонаторної» моделі, аналогічній запертій моді з оптичним ключем в лазерній проблемі, яка дозволяє уникнути обмеження на число когерентно-випромінюючих згустків. Theoretical investigations, simulation, performed and planned experiments are presented on grounding and verification novel accelerator concept, based on localized Сherenkov radiation of relativistic electron bunches in dielectric waveguide. Principles of novel two-beams acceleration scheme are concluded to usage: а – multimode character of excited Сherenkov radiation in dielectric waveguide that leads to localizing and increasing of wakefield; б – regular sequence of electron bunches (multibunch regime) providing summation of fields of coherently radiating bunches; с – «resonator» model, analogical to locked mode with optical switch in laser problem, that allows to remove limitation on the number of coherently radiating bunches. Работа выполнена при поддержке гранта ДФФД №02.07/325. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Новые методы ускорения заряженных частиц Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор) Прискорення заряджених часток кільватерними полями, збудженими в діелектричному хвилеводі послідовністю електронних згустків (огляд) Charged particle acceleration by wakefields excited in dielectric waveguide by a sequence of electron bunches (overview) Article published earlier
spellingShingle	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор) Онищенко, И.Н. Новые методы ускорения заряженных частиц
title	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
title_alt	Прискорення заряджених часток кільватерними полями, збудженими в діелектричному хвилеводі послідовністю електронних згустків (огляд) Charged particle acceleration by wakefields excited in dielectric waveguide by a sequence of electron bunches (overview)
title_full	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
title_fullStr	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
title_full_unstemmed	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
title_short	Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
title_sort	ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)
topic	Новые методы ускорения заряженных частиц
topic_facet	Новые методы ускорения заряженных частиц
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/80449
work_keys_str_mv	AT oniŝenkoin uskoreniezarâžennyhčastickilʹvaternymipolâmivozbuždaemymivdiélektričeskomvolnovodeposledovatelʹnostʹûélektronnyhsgustkovobzor AT oniŝenkoin priskorennâzarâdženihčastokkílʹvaternimipolâmizbudženimivdíelektričnomuhvilevodíposlídovnístûelektronnihzgustkívoglâd AT oniŝenkoin chargedparticleaccelerationbywakefieldsexcitedindielectricwaveguidebyasequenceofelectronbunchesoverview

Ускорение заряженных частиц кильватерными полями, возбуждаемыми в диэлектрическом волноводе последовательностью электронных сгустков (обзор)

Institution

Similar Items