Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение
Экспериментально исследована вторичная эмиссия электронов из медной фольги 5 мкм на прострел и на отражение при нормальном падении пучка протонов с энергией 1,5 МэВ. Измерения были проведены при помощи двух малоапертурных энергоанализаторов с тормозящим полем. Измерены функции распределения электрон...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2006 |
| Main Authors: | , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2006
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81275 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение / С.И. Кононенко, В.П. Журенко, О.В. Калантарьян, В.И. Муратов, В.Т. Колесник // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 5. — С. 244-247. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860038445793017856 |
|---|---|
| author | Кононенко, С.И. Журенко, В.П. Калантарьян, О.В. Муратов, В.И. Колесник, В.Т. |
| author_facet | Кононенко, С.И. Журенко, В.П. Калантарьян, О.В. Муратов, В.И. Колесник, В.Т. |
| citation_txt | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение / С.И. Кононенко, В.П. Журенко, О.В. Калантарьян, В.И. Муратов, В.Т. Колесник // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 5. — С. 244-247. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Экспериментально исследована вторичная эмиссия электронов из медной фольги 5 мкм на прострел и на отражение при нормальном падении пучка протонов с энергией 1,5 МэВ. Измерения были проведены при помощи двух малоапертурных энергоанализаторов с тормозящим полем. Измерены функции распределения электронов по энергиям в интервале 0…90 эВ. Проведен сравнительный анализ распределений электронов по энергиям на прострел и на отражение и обсуждаются возможные причины наблюдаемых различий.
Forward and backward secondary electron emission induced by normal incidence of 1.5 MeV protons from 5 µm
copper foil was experimentally studied. Measurements were carried out by means of two low-aperture retarding field energy
analyzers. Electron distribution functions were measured in 0…90 eV energy interval. The comparative analysis of
electron distribution for forward and backward cases was performed and possible reasons for the differences observed
were discussed.
Експериментально досліджена вторинна емісія електронів із мідної фольги 5 мкм на простріл і на відбиття
при нормальному падінні пучка протонів з енергією 1,5 МеВ. Вимірювання були проведені за допомогою двох
малоапертурних енергоаналізаторів з гальмуючим полем. Виміряні функції розподілу електронів за енергіями у
інтервалі 0…90 еВ. Проведено порівнювальний аналіз розподілу електронів за енергіями на простріл і на
відбиття, обговорюються можливі причини спостережених різниць.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:54:53Z |
| format | Article |
| fulltext |
ВТОРИЧНАЯ ИОННО-ЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ ИЗ МЕДНОЙ ФОЛЬ-
ГИ НА ПРОСТРЕЛ И НА ОТРАЖЕНИЕ
С.И. Кононенко, В.П. Журенко, О.В. Калантарьян, В.И. Муратов, В.Т. Колесник
Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина
Харьков, Украина
E-mail: zhurenko@htuni.kharkov.ua
Экспериментально исследована вторичная эмиссия электронов из медной фольги 5 мкм на прострел и на от-
ражение при нормальном падении пучка протонов с энергией 1,5 МэВ. Измерения были проведены при помощи
двух малоапертурных энергоанализаторов с тормозящим полем. Измерены функции распределения электронов
по энергиям в интервале 0…90 эВ. Проведен сравнительный анализ распределений электронов по энергиям на
прострел и на отражение и обсуждаются возможные причины наблюдаемых различий.
PACS: 34.50.Dy
1. ВВЕДЕНИЕ
Известно, что при больших скоростях налетающе-
го иона практически вся его энергия передается в
электронную подсистему вещества. При этом переда-
ча энергии может происходить различными путями: в
близких и дальних соударениях [1]. Первые могут
осуществляться при малых прицельных параметрах
столкновений с большими значениями переданного
импульса, дальним же соответствуют большие пара-
метры удара и малые переданные импульсы. Часть
энергии иона может тратиться на возбуждение плаз-
менных колебаний [2].
В близких соударениях рождаются быстрые
δ-электроны (максимальная скорость δ-электронов
равна удвоенной скорости налетающего иона), кото-
рые в свою очередь при дальнейших столкновениях
производят медленные электроны в результате кас-
кадного процесса [3]. Ионы также способны увлекать
за собой некоторые электроны среды, так называемые
“конвойные”. Скорость этих электронов равна скоро-
сти иона [3].
При движении иона в среде, которая не является
бесконечной, а существует граница раздела с вакуу-
мом, часть образовавшихся неравновесных электро-
нов может преодолеть поверхностный потенциальный
барьер и выйти в вакуум. Этот процесс называют вто-
ричной ионно-электронной эмиссией (ВИЭЭ). Для бы-
стрых легких ионов коэффициент ВИЭЭ прямо про-
порционален средним удельным ионизационным по-
терям иона в веществе dE/dx [4]. Функции распределе-
ния электронов ВИЭЭ по энергиям часто аппроксими-
руют степенными зависимостями вида:
,)( sEAEf ⋅= (1)
где A − константа, s − показатель степени [4-6].
В экспериментах с тонкими мишенями (толщина
которых меньше длины пробега иона в данном веще-
стве) эмиссия электронов происходит как со стороны
входа пучка в мишень (на отражение), так и со сторо-
ны выхода пучка (на прострел).
В данной работе мы обращаем внимание на осо-
бенности ВИЭЭ на прострел и на отражение, наблю-
даемые в экспериментах с медной фольгой при паде-
нии на нее пучка быстрых протонов.
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
Исследования вторичной ионно-электронной эмис-
сии проводились на ускорителе Ван де Граафа с пуч-
ком ионов водорода. Схема эксперимента представле-
на на Рис.1. Ионный пучок с энергией 1,5 МэВ, скол-
лимированный с помощью системы диафрагм, падал
перпендикулярно на поверхность мишени, вызывая
эмиссию электронов на отражение и на прострел. Ми-
шень представляла собой тонкую поликристалличе-
скую медную фольгу высокой степени чистоты с тол-
щиной 5 мкм и диаметром 15 мм. Фольга фиксирова-
лась в медной оправке. Диаметр пучка на мишени со-
ставлял 3 мм. Ток пучка ионов, регистрируемый ци-
линдром Фарадея, составлял IЦФ=0,8 мкА. Цилиндр
Фарадея имел следующие размеры: ∅=20 мм,
l=130 мм. Энергия ионов на выходе из мишени, рас-
считанная на основе эмпирической формулы Готта
для потерь энергии иона в веществе, была близка к
значению 1,04 МэВ [7]. Давление остаточных газов в
вакуумной камере составляло не более 10-4 Па.
Для регистрации электронов, эмитированных обеи-
ми поверхностями мишени, использовались два иден-
тичных малоапертурных цилиндрических энергоана-
лизатора с тормозящим электрическим полем. Они
были установлены симметрично относительно плос-
кости мишени под углом 53° к пучку и на расстоянии
48 мм от эмитирующей поверхности. Геометрические
размеры энергоанализатора составляли: длина 65 мм,
диаметр 19 мм, входная апертура 3 мм. В металличе-
ском корпусе энергоанализатора размещались три сет-
ки высокой прозрачности (>90%) и коллектор в виде
цилиндра Фарадея. Крайние сетки были заземлены, а
к центральной прикладывался тормозящий потенциал
U от генератора линейноизменяющегося напряжения
в диапазоне от 0 до 90 В с шагом в 1 В. Токи коллек-
торов энергоанализаторов, регистрирующих эмиссию
на прострел IF и на отражение IB, усиливались соответ-
ствующими электрометрическими усилителями, сиг-
налы с которых подавались через аналого-цифровой
_____________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 5.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (5), с.244-247.244
преобразователь на компьютер, управляющий экспе-
риментом. Измерительный комплекс позволял для
каждого значения тормозящего поля в течение 7 се-
кунд производить усреднение по 100 измерениям тока
электронов. Конструкция энергоанализаторов и их
электрические измерительные тракты удовлетворяли
требованиям, предъявляемым к электрометрическим
цепям [8].
мишень
цилиндр
Фарадея
ионный
пучок
анализатор электронов
на отражение
анализатор электронов
на прострел
Рис.1. Схема эксперимента
Поскольку соотношение апертуры регистрирую-
щего устройства к расстоянию до мишени много
меньше единицы, т.е. анализ электронов происходит в
узком телесном угле, то в таком энергоанализаторе
анализ происходит по модулю скорости электронов.
Следовательно, возможно получить функцию распре-
деления электронов по энергии путем дифференциро-
вания кривых задержки IF/B(U).
В случае, когда функция распределения степенная
(1), производная тока эмиссии по энергии электронов
dI/dU может быть представлена как:
,/ 1+⋅= sEBdUdI (2)
где B − константа. Следовательно, в логарифмическом
масштабе зависимость (2) представляет собой прямую
с тангенсом угла наклона, равным s+1.
Дифференциальный коэффициент ВИЭЭ можно
определить при помощи энергоанализатора в отсут-
ствие тормозящего потенциала по формуле:
ЦФBFBF II /// =γ . (3)
Дифференцирование экспериментальных кривых
задержки осуществлялось при помощи ЭВМ.
3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Результаты экспериментов показывают, что вызван-
ная прохождением протонов эмиссия электронов из
медной фольги на прострел превышает таковую на от-
ражение при одном и том же угле наблюдения. Исполь-
зуя выражение (3), было получено отношение коэффи-
циентов ВИЭЭ на прострел γF и на отражение γB:
R = γF/γB = k⋅IF/IB ≈ 1,8,
где множитель k учитывает тот факт, что протоны на
выходе из медной фольги имеют энергию отличную
от первоначальной энергии пучка. Введение этого
множителя возможно благодаря тому, что для прото-
нов в исследуемом диапазоне энергий хорошо соблю-
дается пропорциональность коэффициента эмиссии и
удельных ионизационных потерь энергии иона в ве-
ществе [4]. Множитель k можно определить как отно-
шение удельных ионизационных потерь энергии про-
тонов dE/dx на входе пучка в мишень и на выходе. В
нашем случае эта величина составляла примерно 0,8
(значения dE/dx были рассчитаны по программе
SRIM2003 [9]).
10 100
0,1
1
lg
(-
dI
/d
U
)
lgU
на отражение
на прострел
Рис.2. Функции распределения электронов эмиссии по
энергиям в двойном логарифмическом масштабе
Отметим, что полученное значение отношения R
для меди весьма близко к значениям, полученным для
других сортов легких ионов с энергиями от несколь-
ких сотен килоэлектронвольт до нескольких мегаэлек-
тронвольт и других мишеней, в частности, углерода
(см., например, работу [10] и ссылки, приведенные в
ней). Так авторами работы [11] для случая нормально-
го падения пучка протонов с энергией до 250 кэВ на
тонкую углеродную фольгу было получено отношение
интегральных по углу вылета коэффициентов ВИЭЭ
на прострел и на отражение близкое к 1,55. Для ионов
Li+ с энергией 4 МэВ и мишени из углерода это отно-
шение, часто называемое в литературе фактором Мэк-
баха, было около 1,72 [12]. Нами ранее в работе [13]
были представлены результаты экспериментов по ис-
следованию анизотропии потерь энергии быстрых
α-частиц в ряде металлов, которые были проведены
путем измерения интегральных по углу вылета γF и γB.
Было показано, что γF/γB ≈ 1,7, а, следовательно, поте-
ри энергии иона по ходу движения частицы примерно
в 1,7 раза превышают таковые для противоположного
направления. Результат, полученный в настоящей ра-
боте для меди, позволяет предположить, что в случае
легких ионов с энергией в несколько мегаэлектрон-
вольт соотношение между γF и γB слабо изменяется как
для интегральных, так и для дифференциальных по
углу вылета величин.
Типичной для ВИЭЭ функцией распределения
электронов по энергиям является кривая с максиму-
мом при малых энергиях в несколько электронвольт и
дальнейшим степенным спадом [4]. В нашем случае
функции распределения имели аналогичную структу-
ру. На Рис.2 представлены типичные энергетические
распределения электронов, эмитированных из меди, в
_____________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 5.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (5), с.244-247.245
двойном логарифмическом масштабе для случая на
прострел и на отражение (на рисунке не показаны на-
чальные участки распределений до 10 эВ, где наблю-
даются максимумы). Из Рис.2 видно, что участки рас-
пределений хорошо аппроксимируются прямыми с
различными углами наклона (непрерывные и преры-
вистые прямые линии). Это указывает на кусочно-сте-
пенной характер распределений с показателями степе-
ни s, величина которых варьируется от -2 до -3. Точки
перегиба, в которых меняются значения показателей
степени, лежат в области энергий 25…30 эВ как для
эмиссии на прострел так и на отражение. Кусочно-сте-
пенная зависимость распределений электронов по
энергиям наблюдалась также для ряда других метал-
лов [4-6, 14, 15].
0 20 40 60 80 100
0
1
2
4
8
12
16
r,
от
н.
ед
.
E, эВ
Рис.3. Отношение функций распределения электронов
по энергиям, индуцированным протонами на про-
стрел и на отражение
Чтобы выявить различия в функциях распределе-
ния электронов по энергиям на прострел и на отраже-
ние, нами было найдено их отношение
r = (dI/dU)F/(dI/dU)B (Рис.3). Величина r превышает
единицу на всем исследуемом диапазоне энергий
электронов. Эта особенность является вполне законо-
мерной, поскольку наблюдалась и в других экспери-
ментах на прострел и на отражение. Например, для
нормального падения атомарного и молекулярного
пучков ионов водорода с энергией 0,8 МэВ/а.е.м. на
тонкую фольгу Au интенсивность спектра на прострел
(угол наблюдения 0°) превышала приблизительно в
два раза интенсивность спектра на отражение (угол
наблюдения 180°) [16].
Теперь обратим внимание на характер зависимости
r(E). Значительные отличия в распределениях наблю-
даются в области максимума (участок до 10 эВ), кото-
рый часто называют “каскадным”. Для электронов с
энергией более 10 эВ в поведении величины r наблю-
дается медленный рост. Для наглядности на Рис.3 так-
же показан прерывистой линией результат линейной
аппроксимации отношения r в интервале 10…90 эВ
(уравнение прямой y = 1,455+0,006⋅x). Как легко ви-
деть, доминирование электронов на прострел увеличи-
вается по мере роста энергии электронов в распреде-
лении. Аналогичная тенденция была отмечена в рабо-
те [11], хотя ее авторы отмечали более сильную сте-
пень доминирования.
Наблюдаемое доминирование эмиссии на выходе
пучка из фольги над эмиссией на входе может объяс-
няться асимметрией углового распределения электро-
нов, рожденных внутри металла. Поскольку при дви-
жении быстрого иона основным источником генера-
ции электронов внутри вещества являются ионизаци-
онные потери энергии иона, то асимметрия распреде-
ления электронов указывает на анизотропию потерь
энергии движущейся в веществе частицей. Как хоро-
шо известно [см., например, 17], в случае эмиссии на
прострел имеется группа быстрых конвойных и
δ-электронов, которые уносят значительную часть
энергии, переданную ионом электронам. Обладая до-
статочно большой энергией, эти электроны уже сами
могут стать причиной появления новых неравновес-
ных электронов и привести к развитию каскадного
процесса соударений. Направленное движение кон-
войных и δ-электронов, по-видимому, является основ-
ной причиной анизотропии потерь энергии иона в ве-
ществе. Эта анизотропия проявляется во вторичном
эффекте эмиссии при регистрации электронов на про-
стрел и на отражение.
4. ВЫВОДЫ
Проведенные экспериментальные исследования
индуцированной быстрыми протонами с обеих по-
верхностей тонкой медной фольги вторичной элек-
тронной эмиссии в малом телесном угле, проде-
монстрировали различие эмиссионных характеристик
на прострел и на отражение. Различия связываются с
анизотропией потерь энергии ионом в веществе, обу-
словленной направленным движением конвойных и
δ-электронов, которые обладают значительными ско-
ростями. Полученные результаты хорошо коррелиру-
ют с данными проведенных ранее эмиссионных иссле-
дований для быстрых легких ионов, в которых измере-
ния проводились интегрально по углу вылета электро-
нов.
Увеличение доли быстрых электронов в функции
распределения в случае эмиссии на прострел, по-види-
мому, также обусловлено анизотропией потерь энер-
гии ионом в веществе.
Авторы выражают благодарность В.И. Карасю за
постоянное внимание к работе и ценные замечания
при обсуждении результатов.
Работа частично поддержана проектом УНТЦ
#3473.
ЛИТЕРАТУРА
1. E.J. Sternglass. Secondary emission of electrons by
ion impact on surfaces. // Phys. Rev. 1957, v.108,
№1, p.1-12.
2. M. Rosler. Plasmon effects in the particle-induced ki-
netic electron-emission from solids // Scanning Mi-
crosc. 1994, v.8, p.3-22.
3. H.J. Frischkorn et.al. Ion induced electron ejection
from solids // Nucl. Instr. and Meth. 1983, v.214,
246
p.123-128.
4. D. Hasselkamp. Secondary emission of electrons by
ion impact on surfaces // Comments At. Mol. Phys.
1988, v.21, p.241-255.
5. D. Hasselkamp, S. Hippler, A. Scharmann Ion-in-
duced secondary electron spectra from clean metal
surfaces // Nucl. Instr. and Meth. B. 1987, v.18,
p.561-565.
6. Е.Н. Батракин и др. Исследование вторичной
эмиссии из тонких пленок Al, Cu, Be,
индуцированной пучком протонов 1 МэВ //
ЖЭТФ. 1985, т. 89, № 3(9), с.1098-1100.
7. Ю.В. Готт. Взаимодействие частиц с веществом
в плазменных исследованиях. М.: “Атомиздат”,
1978, 272 с.
8. А.М. Илюкович. Техника электрометрии. М.:
“Энергия”, 1976, с.399.
9. Программа SRIM2003, см. www.SRIM.org,
J.F. Ziegler. SRIM-2003. // Nucl. Instr. And Meth. in
Phys. Res. B. 2004, v.219-220, p.1027-1036.
10. H. Rothard, J. Schou, K.O. Groeneveld. Projectile-
and charge- state- dependent electron yields from ion
penetration of solids as a probe of preequilibrium
stopping power // Phys. Rev. A. 1992, v.45, p.1701-
1710.
11. W. Meckbach, G. Braunstein, N. Arista. Secondary-
electron emission in the backward and forward direc-
tions from thin carbon foils traversed by 25…250
keV proton beams // J. Phys. B. 1975, v.8, №14,
p.L344-L349.
12. A. Clouvas et.al. Role of projectile electrons in sec-
ondary electron emission from solid surfaces under
fast-ion bombardment // Phys. Rev. B. 1997, v.55,
p.12086-12098.
13. В.П. Журенко, С.И. Кононенко, В.И. Карась,
В.И. Муратов. Диссипация энергии быстрой
заряженной частицей в твердотельной плазме //
Физика плазмы. 2003, т.29, №2, с.150-156.
14. S.I. Kononenko et. al. Energy distributions of elec-
trons in stainless steel bombarded by fast ions //
Вісник Харківського університету. Сер. фіз.
“Ядра, частинки, поля”. 2004, №619, вып.1(23),
с.119-122.
15. N.V. Sidorenko, S.I. Kononenko, V.P. Zhurenko.
Mean energy of electrons emitted from solids under
swift light ion bombardment // Вісник Харківського
університету. Сер. фіз. “Ядра, частинки, поля”.
2005, № 627, вып. 1(26), с.81-84.
16. H. Rothard et.al. Secondary electron velocity spectra
and angular distributions from ions penetrating thin
solids // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. 1990,
v.00, p.1-5.
17. H. Rothard et.al. Target-thickness-dependent electron
emission from carbon foils bombarded with swift
highly charged heavy ions // Phys. Rev. A. 1995, v.51,
№ 4, p.3066-3078.
FORWARD AND BACKWARD SECONDARY ION-INDUCED ELECTRON EMISSION
FROM COPPER FOIL
S.I. Kononenko, V.P. Zhurenko, O.V. Kalantaryan, V.I. Muratov, V.T. Kolesnik
Forward and backward secondary electron emission induced by normal incidence of 1.5 MeV protons from 5 µm
copper foil was experimentally studied. Measurements were carried out by means of two low-aperture retarding field en-
ergy analyzers. Electron distribution functions were measured in 0…90 eV energy interval. The comparative analysis of
electron distribution for forward and backward cases was performed and possible reasons for the differences observed
were discussed.
ВТОРИННА ІОННО-ЕЛЕКТРОННА ЕМІСІЯ ІЗ МІДНОЇ ФОЛЬГИ НА ПРОСТРІЛ І НА ВІДБИТТЯ
С.І. Кононенко, В.П. Журенко, О.В. Калантарьян, В.І. Муратов, В.Т. Колесник
Експериментально досліджена вторинна емісія електронів із мідної фольги 5 мкм на простріл і на відбиття
при нормальному падінні пучка протонів з енергією 1,5 МеВ. Вимірювання були проведені за допомогою двох
малоапертурних енергоаналізаторів з гальмуючим полем. Виміряні функції розподілу електронів за енергіями у
інтервалі 0…90 еВ. Проведено порівнювальний аналіз розподілу електронів за енергіями на простріл і на
відбиття, обговорюються можливі причини спостережених різниць.
_____________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 5.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (5), с.244-247.247
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-81275 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:54:53Z |
| publishDate | 2006 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Кононенко, С.И. Журенко, В.П. Калантарьян, О.В. Муратов, В.И. Колесник, В.Т. 2015-05-13T19:50:25Z 2015-05-13T19:50:25Z 2006 Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение / С.И. Кононенко, В.П. Журенко, О.В. Калантарьян, В.И. Муратов, В.Т. Колесник // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 5. — С. 244-247. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. 1562-6016 PACS: 34.50.Dy https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81275 Экспериментально исследована вторичная эмиссия электронов из медной фольги 5 мкм на прострел и на отражение при нормальном падении пучка протонов с энергией 1,5 МэВ. Измерения были проведены при помощи двух малоапертурных энергоанализаторов с тормозящим полем. Измерены функции распределения электронов по энергиям в интервале 0…90 эВ. Проведен сравнительный анализ распределений электронов по энергиям на прострел и на отражение и обсуждаются возможные причины наблюдаемых различий. Forward and backward secondary electron emission induced by normal incidence of 1.5 MeV protons from 5 µm
 copper foil was experimentally studied. Measurements were carried out by means of two low-aperture retarding field energy
 analyzers. Electron distribution functions were measured in 0…90 eV energy interval. The comparative analysis of
 electron distribution for forward and backward cases was performed and possible reasons for the differences observed
 were discussed. Експериментально досліджена вторинна емісія електронів із мідної фольги 5 мкм на простріл і на відбиття
 при нормальному падінні пучка протонів з енергією 1,5 МеВ. Вимірювання були проведені за допомогою двох
 малоапертурних енергоаналізаторів з гальмуючим полем. Виміряні функції розподілу електронів за енергіями у
 інтервалі 0…90 еВ. Проведено порівнювальний аналіз розподілу електронів за енергіями на простріл і на
 відбиття, обговорюються можливі причини спостережених різниць. Авторы выражают благодарность В.И. Карасю за
 постоянное внимание к работе и ценные замечания
 при обсуждении результатов.
 Работа частично поддержана проектом УНТЦ
 #3473. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Приложения и технологии Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение Forward and backward secondary ion-induced electron emission from copper foil Вторинна іонно-електронна емісія із мідної фольги на простріл і на відбиття Article published earlier |
| spellingShingle | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение Кононенко, С.И. Журенко, В.П. Калантарьян, О.В. Муратов, В.И. Колесник, В.Т. Приложения и технологии |
| title | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| title_alt | Forward and backward secondary ion-induced electron emission from copper foil Вторинна іонно-електронна емісія із мідної фольги на простріл і на відбиття |
| title_full | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| title_fullStr | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| title_full_unstemmed | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| title_short | Вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| title_sort | вторичная ионно-электронная эмиссия из медной фольги на прострел и на отражение |
| topic | Приложения и технологии |
| topic_facet | Приложения и технологии |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81275 |
| work_keys_str_mv | AT kononenkosi vtoričnaâionnoélektronnaâémissiâizmednoifolʹginaprostrelinaotraženie AT žurenkovp vtoričnaâionnoélektronnaâémissiâizmednoifolʹginaprostrelinaotraženie AT kalantarʹânov vtoričnaâionnoélektronnaâémissiâizmednoifolʹginaprostrelinaotraženie AT muratovvi vtoričnaâionnoélektronnaâémissiâizmednoifolʹginaprostrelinaotraženie AT kolesnikvt vtoričnaâionnoélektronnaâémissiâizmednoifolʹginaprostrelinaotraženie AT kononenkosi forwardandbackwardsecondaryioninducedelectronemissionfromcopperfoil AT žurenkovp forwardandbackwardsecondaryioninducedelectronemissionfromcopperfoil AT kalantarʹânov forwardandbackwardsecondaryioninducedelectronemissionfromcopperfoil AT muratovvi forwardandbackwardsecondaryioninducedelectronemissionfromcopperfoil AT kolesnikvt forwardandbackwardsecondaryioninducedelectronemissionfromcopperfoil AT kononenkosi vtorinnaíonnoelektronnaemísíâízmídnoífolʹginaprostrílínavídbittâ AT žurenkovp vtorinnaíonnoelektronnaemísíâízmídnoífolʹginaprostrílínavídbittâ AT kalantarʹânov vtorinnaíonnoelektronnaemísíâízmídnoífolʹginaprostrílínavídbittâ AT muratovvi vtorinnaíonnoelektronnaemísíâízmídnoífolʹginaprostrílínavídbittâ AT kolesnikvt vtorinnaíonnoelektronnaemísíâízmídnoífolʹginaprostrílínavídbittâ |