Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током
Экспериментально установлено, что при наложении слабого продольного магнитного поля на оловянный монокристаллический цилиндр, по которому протекает надкритичный ток, его относительная кажущаяся магнитная проницаемость μ* нарастает в процессе кинетики парамагнитного эффекта квазидискретным образом. Ч...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Дата: | 2006 |
| Автор: | |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2006
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81326 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током / В.А. Фролов // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 1. — С. 72-75. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860247762600198144 |
|---|---|
| author | Фролов, В.А. |
| author_facet | Фролов, В.А. |
| citation_txt | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током / В.А. Фролов // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 1. — С. 72-75. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Экспериментально установлено, что при наложении слабого продольного магнитного поля на оловянный монокристаллический цилиндр, по которому протекает надкритичный ток, его относительная кажущаяся магнитная проницаемость μ* нарастает в процессе кинетики парамагнитного эффекта квазидискретным образом. Число N волнообразных «ступенек» на кинетических кривых не зависит от величины надкритичности тока (т.е. от величины восстановленного током электросопротивления), а зависит лишь от скорости процесса и равно 4 для очень малых скоростей dμ*/dt~1мин⁻¹ и 2 для скоростей на порядок больших. Наблюденные особенности кинетики могут быть обусловлены скачкообразной перестройкой топологии границ между нормальными и сверхпроводящими доменами в результате смены кругового поля тока геликоидальным результирующим полем.
Експериментально встановлено, що при накладенні слабкого подовжнього магнітного поля на олов'яний
монокристалічний циліндр, по якому протікає надкритичний струм, його відносна уявна магнітна
проникність μ* зростає в процесі кінетики парамагнітного ефекту квазідискретним чином. Число N
хвильоподібних «сходинок» на кінетичних кривих не залежить від величини надкритичності струму (тобто,
від величини відновленого струмом електроопору), а залежить лише від швидкості процесу і дорівнює 4 для
дуже малих швидкостей dм*/dt~1мин⁻¹ і 2 для швидкостей на порядок більших. Спостережені особливості
кінетики можуть бути обумовлені стрибкоподібною перебудовою топології меж, розділяючих нормальні і
надпровідні домени, в результаті зміни кругового поля струму гелікоїдальним результуючим полем.
Experimentally it fixed that at superposition of a weak longitudinal magnetic field on the tin monocrystalline
сylinder through which runs a supercritical current, its relative apparent magnetic permeability μ* builds up during
kinetic of paramagnetic effect in a quasidiscrete manner. The number N of "steps" on kinetic curves does not depend
on magnitude of a current (i.e., on magnitude of reduced by current resistance), and depends only on a process velocity
and is equal 4 for very small velocities - dμ*/dt~1min⁻¹, and 2 for order major velocities. Kinetic singularities
observed can be stipulated by the jump reorganization of topology of boundaries between normal and superconducting
domains as a result of changeover of a circular current field to a helical resulting field.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:38:55Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 537.312.65
ДИСКРЕТНЫЙ ХАРАКТЕР ВОЗНИКНОВЕНИЯ
ПАРАМАГНИТНОГО ЭФФЕКТА В СВЕРХПРОВОДНИКЕ С ТОКОМ
В. А. Фролов
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт»,
г. Харьков, Украина; E-mail: gane_f@ukr.net
Экспериментально установлено, что при наложении слабого продольного магнитного поля на оловянный
монокристаллический цилиндр, по которому протекает надкритичный ток, его относительная кажущаяся
магнитная проницаемость μ* нарастает в процессе кинетики парамагнитного эффекта квазидискретным об-
разом. Число N волнообразных «ступенек» на кинетических кривых не зависит от величины надкритично-
сти тока (т.е. от величины восстановленного током электросопротивления), а зависит лишь от скорости про-
цесса и равно 4 для очень малых скоростей dμ*/dt~1мин-1 и 2 для скоростей на порядок больших. Наблю-
денные особенности кинетики могут быть обусловлены скачкообразной перестройкой топологии границ
между нормальными и сверхпроводящими доменами в результате смены кругового поля тока геликоидаль-
ным результирующим полем.
ВВЕДЕНИЕ
В промежуточном состоянии (ПС), которое со-
здает постоянный ток (І) в сверхпроводящем (s) ци-
линдре в присутствии слабого продольного магнит-
ного поля (НΖ, z – ось цилиндра), возникает так на-
зываемый парамагнитный эффект (ПМЭ) [1,2], кото-
рый состоит в генерации внутри цилиндра собствен-
ного продольного магнитного поля того же направ-
ления, что и НΖ. В большинстве работ эффект реги-
стрировался по измерению внутри цилиндра маг-
нитного потока (Ф), превышавшего поток в нор-
мальнопроводящем (n) состоянии – Ф0=πa2μ0НZ, а –
радиус цилиндра, μ0 – магнитная проницаемость ва-
куума. При этом кажущаяся относительная магнит-
ная проницаемость, определяемая как
000
2 )(21
Ф
ФdrrrB
Ha
a
Z
Z
== ∫∗ π
µπ
µ (1)
(где BΖ – z-компонента макроскопической магнит-
ной индукции), в пике могла достигать значений
~10…15.
Все предыдущие работы, посвященные этому яв-
лению, ставили своей целью изучение его равновес-
ного (статического) аспекта, т.е. изучение состоя-
ния, которое устанавливается в образце по оконча-
нии переходных процессов, проходящих после
включения I и HZ. Самым существенным стало уяс-
нение, что эффект обязан геликоидальной состав-
ляющей транспортного тока – ПМЭ отсутствует в
цилиндре, разрезанном вдоль оси [3]. После обнару-
жения порогового характера по НΖ [4] стал ясен и
его принципиальный механизм – такая топологиче-
ская перестройка границ между n- и s-областями,
которая обеспечивает прохождение части тока по
геликоидальным траекториям. Как конкретно это
происходит, до сих пор неизвестно, что не в послед-
нюю очередь связано со сложностью постановки и
проведения эксперимента, близкого к идеальному.
В представляемой работе впервые сделана по-
пытка изучения кинетического аспекта ПМЭ. При
этом, понимая, что наименее сложным истолкование
результатов будет при отсутствии сомнений в отно-
шении того, какова конкретная конфигурация n и s
доменов в результате суперпозиции полей тока (НI)
и внешнего (НZ), мы ограничились областью полей
НZ, удовлетворяющих условию
φ=НZ/НI<<1. (2)
В этом случае, если НZ накладывается на равно-
весную структуру ПС, которая предварительно со-
здана током I>IС (IС – критический ток), можно с до-
статочной уверенностью считать конечную структу-
ру ПС, близкой к исходной.
Наиболее полно теория восстановления рези-
стивности сверхпроводящего цилиндра током в от-
сутствие НZ дана в работах Лондона [4] и Андреева
[5]. Одной из характерных черт процесса является
значительный токовый интервал, в котором относи-
тельное электросопротивление (R/Rn) изменяется от
0 до 1 (Rn – нормальное значение). По этой причине
величина R/Rn исходной структуры рассматривалась
в нашей работе в качестве одного из задающих ки-
нетику параметров. Конкретно целью работы было
измерение временных зависимостей кажущейся от-
носительной магнитной проницаемости μ* = f(t),
(t – время) в интервале от момента наложения НZ на
равновесную структуру ПС, которая предварительно
была сформирована током I>IС, до окончания пере-
ходных процессов, т.е. до установления равновесной
структуры, задаваемой суперпозицией полей НI и
НZ. При этом мы полагали, что максимальная ин-
формация будет получена при минимальной скоро-
сти кинетики. Ряд условий этого сформулирован и
выполнен.
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 1.
Серия: Вакуум, чистые материалы, сверхпроводники (15), с.72 - 75.
72
mailto:gane_f@ukr.net
МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ
И ОБОСНОВАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТА
Суть методики измерения зависимости
μ*(t) = Ф(t) / Ф0 заключается в отслеживании и
регистрации временной зависимости величины
наводимого в сверхпроводящем кольце (датчик
Ф), охватывающем образец, тока i, который яв-
ляется реакцией на изменение потока внутри об-
разца. Для этого применен описанный в [7]
флюксметр, работающий на принципе сохранения
потока в замкнутом сверхпроводящем контуре
(рис.1). Процессуально измерение Ф состоит в на-
хождении такого тока IN, который, делясь в точке
В между параллельно включенными для него ин-
дуктивностями L+LG и LN (L – индуктивность дат-
чика; LG – входная индуктивность нуль-детектора
G; LN – стандартная индуктивность), балансирует
схему
IG=0. (3)
При этом выполняется соотношение Ф = IN LN,
позволяющее измерять Ф в единицах стандартно-
го потока. Момент баланса регистрируется визу-
ально по выведенным на периферию показаниям
нуль-детектора G, который реагирует на измене-
ния IG практически мгновенно. Немалым досто-
инством методики является то, что в момент изме-
рения балансировочного тока суммарный ток че-
рез датчик равен нулю, т.е. измерение проводится
нулевым методом и не оказывает влияния на обра-
зец.
Рис. 1. Cхема измерения магнитного по-
тока Ф :
G – нуль-детектор; L – датчик Ф; LN –
эталонная индуктивность; LG – входная
индуктивность нуль-детектора G; h –
тепловой сверхпроводящий ключ; A – ам-
перметр; R – реостат; ε – источник э.д.с.
Толстыми линиями изображены сверхпро-
водящие элементы, низкотемпературная
часть обведена штриховой линией
Объектом исследования был монокристалличе-
ский цилиндр диаметром 5 мм, длиной примерно
80 мм, изготовленный из очень чистого олова с
ρ4,2 /ρ300 = 2·10-5 (ρ – удельное
электросопротивление). НZ создавалось соленоидом,
надетым на гелиевый дьюар. Установка размеща-
лась внутри пермаллоевого экрана, снижавшего
поле Земли не менее чем в 50 раз. Температура в
криостате поддерживалась автоматически с точно-
стью ≈±3·10-4 К. Более подробное описание других
методик (измерение R/Rn, определение порогового
магнитного поля НZlim и т.п.) можно найти в работах
[8, 4].
В отношении скорости кинетики мы полагали,
что чем она меньше, тем большее число характер-
ных особенностей процесса удастся «рассмотреть»
(аналогия с визуальным мониторингом деталей
объекта, движущегося относительно наблюдателя со
скоростью v>0). Обращаясь к первопричине кинети-
ки – затуханию вихревых токов, наводимых в n об-
ластях при перемещении фазовых n-s-границ, мож-
но указать ряд факторов, ее определяющих. Во-пер-
вых, для получения малой скорости благоприятно
уменьшение удельного электросопротивления n
фазы, чему и служит выбор металла высокой чисто-
ты. Во-вторых, скорость кинетики должна снижать-
ся при уменьшении вынуждающей силы, пропорци-
ональной φ =НZ /НI ≈ НZ /НС. Тем самым выбранная
ранее по другим соображениям область эксперимен-
тирования φ <<1 благоприятна и в смысле получе-
ния малой вынуждающей силы. Естественно, что
минимальна она вблизи нижнего конца интервала
существования ПМЭ, рядом с пороговым значением
φlim (ниже которого ПМЭ не возникает [4]). Наконец,
существует такой тормозящий движение границ
фактор, как силы «сухого» трения. Правда, пытаться
его увеличить значило бы ухудшать качество кри-
сталла, однако, если экспериментировать вблизи ТС,
то из-за уменьшения НС уменьшается при выбран-
ном φ и НZ, относительно повышая торможение. По
этой причине эксперименты проведены очень близ-
ко к ТС. Не будет излишним отметить, что близость
к ТС, кроме сказанного, обеспечивает изотермич-
ность токового s-n-перехода, другими словами, по-
лучение не искаженной тепловыми эффектами элек-
тродинамической картины.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
«Медленная» кинетика. Данные измерения
проведены при температуре Т1=ТС-4·10-2 К. Для нее
предварительно было найдено (см. подробнее мето-
дику в [4), что φlim(Т1)≈0,0176. Испытуемое φ взято
на самом конце интервала существования ПМЭ:
φ = 0,018. Порядок измерений был следующим. В
отсутствие НZ током I создавалось ПС, электросо-
противление которого R/Rn измерялось. Далее вклю-
чалось НZ и измерялась зависимость μ*= f(t) до тех
пор, пока в образце не устанавливалось равновесие.
Подобные измерения проделаны для различных ис-
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 1.
Серия: Вакуум, чистые материалы, сверхпроводники (15), с.72 - 75.
73
ходных состояний, характеризуемых параметром
R/Rn (рис.2).
Установлено, что минимальное исходное R/Rn,
при котором наблюдается ПМЭ, равно 0,46. Ниже
этого значения (подчеркиваем при данных Т и φ !)
собственное поле не генерируется. Как видно из
рис.2, полное кинетическое время очень велико и
составляет 5…10 мин в зависимости от R/Rn.
Несколько моментов заслуживают особо присталь-
ного внимания. Во-первых, это наличие вдоль каж-
дой кривой одинакового количества - четырех - вол-
нообразных «ступенек», свидетельствующих, что
процесс проходит в четыре стадии. Во-вторых, это
продолжительный начальный интервал протяженно-
стью ~2 мин, где нет ПМЭ, на кривой 0,71Rn. Этот
промежуток времени имеет смысл инкубационного
периода. И в-третьих, это увеличение продолжи-
тельности кинетики при увеличении исходного R/Rn,
что выглядит, на первый взгляд, парадоксальным –
было бы понятнее, чем ближе образец к нормально-
му, тем меньше кинетическое время.
Рис. 2. Зависимость относительной кажущейся
магнитной проницаемости μ* от времени для
Т1=ТС-4·10-2 К и φ=0,018: 1 - R/Rn=0,46;
2 - R/Rn=0,563; 3 - R/Rn=0,71
«Быстрая» кинетика. Измерения проведены
при Т2=ТС-2,04·10-2 К и φ≈0,078. Как и ожидалось,
из-за увеличения φ более чем в 4 раза скорости
протекания кинетики существенно возросли (в де-
сятки раз) (рис.3). Кроме такого количественного
отличия наблюдаются и качественные: на кривых
только по две волнообразные «ступеньки» вместо
четырех и нет периода инкубации ни при каком
R/Rn.
Самое любопытное в приведенных данных это
волнообразность кривых, свидетельствующая, что
кинетика - сфазированный по длине образца кол-
лективный процесс, что не удивительно ввиду хо-
рошего качества кристалла. Следующая примеча-
тельность – четность ступенек в обоих типах кине-
тики. В принципе эти особенности не противоречат
модели ПМЭ [9], базирующейся на лондоновской
конструкции ПС цилиндра с током [5]. Эта
конструкция представляет собой вереницу непо-
движных сверхпроводящих дисков, разделенных
резистивными слоями (рис.4). Согласно [9] нало-
жение НZ приводит к топологической перестройке
n-s-границ индивидуальных s-доменов, лежащих в
периферическом слое толщиной порядка глубины
проникновения магнитного поля λ. Суть перестрой-
ки заключается в ориентации этих границ вдоль ре-
зультирующего геликоидального поля. Достичь ге-
ликоидальности указанных участков границ воз-
можно единственным способом разрывом
сплошности периферических частей s-доменов в
некоторых точках и удалением концов разрывов в
противоположные стороны по образующей
(см. рис.4). Почти не вызывает сомнений, что чет-
ность числа ступенек связана с симметрией решет-
ки монокристалла, которая приводит к образова-
нию двух пар разрывов во взаимно перпендикуляр-
ных направлениях. Снижение вдвое количества
волн на «быстрых» кривых несомненно связано с
ухудшением своеобразной «разрешающей способ-
ности» увеличившейся вынуждающей силы по
сравнению с «разрешающей способностью» малой
вынуждающей силы, которая чувствует различие
сверхпроводящих свойств даже точек, лежащих
вдоль одной кристаллографической оси. Что каса-
ется причины образования разрыва в том или ином
конкретном месте, то, скорее всего, ею должна
быть анизотропия коэффициента поверхностного
натяжения на n-s-границах.
Рис. 3. Зависимость кажущейся магнитной прони-
цаемости μ* от времени для Т2=ТС-2,04·10-2 К
и φ=0,078: 1 - R/Rn=0,55, 2 - R/Rn=0,71
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 1.
Серия: Вакуум, чистые материалы, сверхпроводники (15), с.72 - 75.
74
Рис. 4. Лондоновский сверхпроводящий домен в от-
сутствие НZ (1) и топология n-s-границ при нало-
жении НZ (2)
Отмеченный выше парадокс увеличения кинети-
ческого времени с увеличением R/Rn объяснить из-
вестными причинами не удается. Если, однако, при-
нять его за данность, из него вытекает, что относи-
тельное количество s-фазы в рассматриваемом ПС
растет с увеличением R/Rn.
Выражаю благодарность О.П. Леденеву за обсу-
ждение результатов.
ЛИТЕРАТУРА
1. K.Steiner, H.Schoeneck // Phys. Z. 1937, v.38,
p.887.
2. K.Steiner. Eine magnetische Erscheinung beim
Eintritt der Supraleitung // Z. Naturforschung
1949, №4, p. 271-275.
3. H. Meissner. Paramagnetic effect in supercon-
ductors. I. Theoretical aspects // Phys.Rev. 1955,
v.97, №6, p.1627-1633.
4. В.А. Фролов. Обнаружение порогового поля
парамагнитного эффекта в промежуточном со-
стоянии сверхпроводника // ФНТ 1985, т.11,
№10, с.1031-1034.
5. F. London. Superfluids. New York: Willey,
1950, 231 с.
6. А.Ф. Андреев. О разрушении сверхпроводимо-
сти током // ЖЭТФ. 1968, т.54, №5, с.1510-
1519.
7. В.А. Фролов, Я.С. Кан. О пороговом токе па-
рамагнитного эффекта в сверхпроводниках //
ФНТ. 1979, т.5, № 5, с.455-460.
8. .С. Кан, В.А. Фролов. Исследование структу-
ры промежуточного состояния, создаваемого
током в монокристаллических и поликристал-
лических цилиндрических сверхпроводниках.
I. Измерения на олове вблизи Тс // ФНТ. 1978,
т.4, № l, c.l7-31.
9. . В.А. Фролов, Я.С. Кан. Парамагнитный эф-
фект в сверхпроводниках и его применение
для изучения промежуточного состояния //
ФНТ. 1978, т.7, № l0, c.1235-1244.
ДИСКРЕТНИЙ ХАРАКТЕР ВИНИКНЕННЯ ПАРАМАГНІТНОГО ЕФЕКТУ
В НАДПРОВІДНИКУ ІЗ СТРУМОМ
В.А. Фролов
Експериментально встановлено, що при накладенні слабкого подовжнього магнітного поля на олов'яний
монокристалічний циліндр, по якому протікає надкритичний струм, його відносна уявна магнітна
проникність μ* зростає в процесі кінетики парамагнітного ефекту квазідискретним чином. Число N
хвильоподібних «сходинок» на кінетичних кривих не залежить від величини надкритичності струму (тобто,
від величини відновленого струмом електроопору), а залежить лише від швидкості процесу і дорівнює 4 для
дуже малих швидкостей dм*/dt~1мин-1 і 2 для швидкостей на порядок більших. Спостережені особливості
кінетики можуть бути обумовлені стрибкоподібною перебудовою топології меж, розділяючих нормальні і
надпровідні домени, в результаті зміни кругового поля струму гелікоїдальним результуючим полем.
DISCRETE CHARACTER OF ORIGIN OF PARAMAGNETIC EFFECT IN THE SU-
PERCONDUCTOR WITH THE CURRENT
V.A. Frolov
Experimentally it fixed that at superposition of a weak longitudinal magnetic field on the tin monocrystalline
сylinder through which runs a supercritical current, its relative apparent magnetic permeability μ* builds up during
kinetic of paramagnetic effect in a quasidiscrete manner. The number N of "steps" on kinetic curves does not depend
on magnitude of a current (i.e., on magnitude of reduced by current resistance), and depends only on a process ve-
locity and is equal 4 for very small velocities - dμ*/dt~1min-1, and 2 for order major velocities. Kinetic singularities
observed can be stipulated by the jump reorganization of topology of boundaries between normal and superconduct-
ing domains as a result of changeover of a circular current field to a helical resulting field.
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2006. № 1.
Серия: Вакуум, чистые материалы, сверхпроводники (15), с.72 - 75.
75
В.А. Фролов
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-81326 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:38:55Z |
| publishDate | 2006 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Фролов, В.А. 2015-05-14T18:41:55Z 2015-05-14T18:41:55Z 2006 Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током / В.А. Фролов // Вопросы атомной науки и техники. — 2006. — № 1. — С. 72-75. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81326 537.312.65 Экспериментально установлено, что при наложении слабого продольного магнитного поля на оловянный монокристаллический цилиндр, по которому протекает надкритичный ток, его относительная кажущаяся магнитная проницаемость μ* нарастает в процессе кинетики парамагнитного эффекта квазидискретным образом. Число N волнообразных «ступенек» на кинетических кривых не зависит от величины надкритичности тока (т.е. от величины восстановленного током электросопротивления), а зависит лишь от скорости процесса и равно 4 для очень малых скоростей dμ*/dt~1мин⁻¹ и 2 для скоростей на порядок больших. Наблюденные особенности кинетики могут быть обусловлены скачкообразной перестройкой топологии границ между нормальными и сверхпроводящими доменами в результате смены кругового поля тока геликоидальным результирующим полем. Експериментально встановлено, що при накладенні слабкого подовжнього магнітного поля на олов'яний
 монокристалічний циліндр, по якому протікає надкритичний струм, його відносна уявна магнітна
 проникність μ* зростає в процесі кінетики парамагнітного ефекту квазідискретним чином. Число N
 хвильоподібних «сходинок» на кінетичних кривих не залежить від величини надкритичності струму (тобто,
 від величини відновленого струмом електроопору), а залежить лише від швидкості процесу і дорівнює 4 для
 дуже малих швидкостей dм*/dt~1мин⁻¹ і 2 для швидкостей на порядок більших. Спостережені особливості
 кінетики можуть бути обумовлені стрибкоподібною перебудовою топології меж, розділяючих нормальні і
 надпровідні домени, в результаті зміни кругового поля струму гелікоїдальним результуючим полем. Experimentally it fixed that at superposition of a weak longitudinal magnetic field on the tin monocrystalline
 сylinder through which runs a supercritical current, its relative apparent magnetic permeability μ* builds up during
 kinetic of paramagnetic effect in a quasidiscrete manner. The number N of "steps" on kinetic curves does not depend
 on magnitude of a current (i.e., on magnitude of reduced by current resistance), and depends only on a process velocity
 and is equal 4 for very small velocities - dμ*/dt~1min⁻¹, and 2 for order major velocities. Kinetic singularities
 observed can be stipulated by the jump reorganization of topology of boundaries between normal and superconducting
 domains as a result of changeover of a circular current field to a helical resulting field. Выражаю благодарность О.П. Леденеву за обсуждение результатов. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током Дискретний характер виникнення парамагнітного ефекту в надпровіднику із струмом Discrete character of origin of paramagnetic effect in the superconductor with the current Article published earlier |
| spellingShingle | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током Фролов, В.А. Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| title | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| title_alt | Дискретний характер виникнення парамагнітного ефекту в надпровіднику із струмом Discrete character of origin of paramagnetic effect in the superconductor with the current |
| title_full | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| title_fullStr | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| title_full_unstemmed | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| title_short | Дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| title_sort | дискретный характер возникновения парамагнитного эффекта в сверхпроводнике с током |
| topic | Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| topic_facet | Сверхпроводимость и сверхпроводящие материалы |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81326 |
| work_keys_str_mv | AT frolovva diskretnyiharaktervozniknoveniâparamagnitnogoéffektavsverhprovodnikestokom AT frolovva diskretniiharakterviniknennâparamagnítnogoefektuvnadprovídnikuízstrumom AT frolovva discretecharacteroforiginofparamagneticeffectinthesuperconductorwiththecurrent |