Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field
The macroscopic stability of anode layer of low pressure discharge in cross magnetic field was theoretically and experimental(ly) investigated. It is shown that with injection of primary electrons into cathode area the discharge is unstable. The discharge current has impulse character and is provide...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Datum: | 2000 |
| Hauptverfasser: | , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2000
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81621 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field / S.N. Abolmasov, A.A. Bizyukov, A.Y. Kashaba, K.N. Sereda // Вопросы атомной науки и техники. — 2000. — № 1. — С. 97-101. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860238466149777408 |
|---|---|
| author | Abolmasov, S.N. Bizyukov, A.A. Kashaba, A.Y. Sereda, K.N. |
| author_facet | Abolmasov, S.N. Bizyukov, A.A. Kashaba, A.Y. Sereda, K.N. |
| citation_txt | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field / S.N. Abolmasov, A.A. Bizyukov, A.Y. Kashaba, K.N. Sereda // Вопросы атомной науки и техники. — 2000. — № 1. — С. 97-101. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | The macroscopic stability of anode layer of low pressure discharge in cross magnetic field was theoretically and experimental(ly) investigated. It is shown that with injection of primary electrons into cathode area the discharge is unstable. The discharge current has impulse character and is provided by periodic transiting of a discharge gap by an electron bunch (layer). The amount of electrons in a layer is determined by a current value of electrostatic potential difference on a space charge of a layer, and speed – by classical mobility of electrons across magnetic field. The moving electron layer is a non-stationary source of electrons and ions, which travel on the cathode of discharge system. The instability results in strong modulation of discharge parameters and appearance of features on stationary current characteristics. Theoretical results that obtained are in a good agreement with experimental data.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:27:24Z |
| format | Article |
| fulltext |
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ 2000. №1.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (2), с. 97-101.
97
STUDY OF MECHANIZM OF ANODE LAYER INSTABILITY OF
DISCHARGE IN TRANSVERSAL MAGNETIC FIELD
S.N. Abolmasov, A.A. Bizyukov, A.Y. Kashaba, K.N. Sereda
Kharkov State University, Faculty of Physics and Technology, Department of Plasma Physics,
Kurchatov Ave. 31, 61108, Kharkov, Ukraine
The macroscopic stability of anode layer of low pressure discharge in cross magnetic field was theoretically and
experimental(ly) investigated. It is shown that with injection of primary electrons into cathode area the discharge is
unstable. The discharge current has impulse character and is provided by periodic transiting of a discharge gap by an
electron bunch (layer). The amount of electrons in a layer is determined by a current value of electrostatic potential
difference on a space charge of a layer, and speed – by classical mobility of electrons across magnetic field. The
moving electron layer is a non-stationary source of electrons and ions, which travel on the cathode of discharge system.
The instability results in strong modulation of discharge parameters and appearance of features on stationary current
characteristics. Theoretical results that obtained are in a good agreement with experimental data.
В настоящее время получили широкое распро-
странение и интенсивно исследуются плазмодинами-
ческие системы, использующие в качестве активного
элемента, генерирующего и ускоряющего плазменный
поток, плазменные устройства на основе электриче-
ского газового разряда в поперечном магнитном поле
[1], которые обеспечивают широкие возможности
получения и управления параметрами потоков заря-
женных частиц. Характерной особенностью таких
систем является образование анодного слоя отрица-
тельного пространственного заряда, в котором сосре-
доточено практически все падение напряжения на
разряде и происходят основные процессы генерации и
ускорения заряженных частиц [2]. К настоящему вре-
мени теоретические и экспериментальные исследова-
ния разрядных систем с поперечным магнитным по-
лем позволили установить механизм образования
анодного слоя пространственного заряда, его основ-
ные свойства, особенности генерации и ускорения
заряженных частиц. Было показано, что статические
характеристики такого разряда довольно хорошо опи-
сываются в рамках классической диффузионной тео-
рии [3]. Вместе с тем, в экспериментах наблюдались
явления, которые не смогли найти объяснения в рам-
ках классической диффузионной теории и требую-
щие, для своего понимания, дальнейших, более де-
тальных исследований: нелинейная зависимость
разрядного тока от величины магнитного поля, элек-
троны аномально большой энергии, идущие на катод
вдоль магнитного поля, модуляция разрядных пара-
метров, свидетельствующая о неустойчивости разряда
[2, 4, 5].
В настоящей работе приводятся результаты ис-
следования макроскопической устойчивости анодного
слоя разряда низкого давления в сильном поперечном
магнитном поле в диффузионном приближении с уче-
том ионизационных процессов.
Результаты экспериментальных
исследований
Эксперименты по изучению устойчивости раз-
ряда в поперечном магнитном поле проводились с
использованием ионного источника типа ″Радикал″ с
размером газоразрядного промежутка 1 см при давле-
ниях рабочих газов р=(1÷10)⋅10-5 Торр. В катодной
области разрядного промежутка устанавливались раз-
несенные на расстояние d1 = 3 мм емкостные зонды
(рис. 1), по сигналам которых можно было судить о
колебаниях потенциала разряда. Также измерялись
степень модуляции и форма колебаний токов на элек-
троды разряда, тока и функции распределения ион-
ного пучка.
Рис.1 Схема расположения емкостных зондов в
разрядном промежутке(1− катод, 2− анод, 3−
диэлектрик, 4− зонд)
В сильных магнитных полях при низких давлениях
рабочего газа наблюдалась неустойчивость разряда в
ионном источнике, которая приводила к колебаниям
параметров разряда. Отличительной особенностью
неустойчивости является пороговый характер возник-
новения колебаний. Как показывают оценки, граница
возникновения неустойчивости соответствует пара-
метрам разряда, при которых размер разрядного про-
межутка d совпадает с характерным размером анод-
ного слоя d* (d ≥ d*),
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������������������������������������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
����������������
������������
������������
������������
������������1
3
2
1
4
98
где
iBe
em
eU
d
ν
ν
ω
0*
2
= . Для условий
экспериментов максимальное значение параметра d*/d
составляло 0,2. При изменении внешних параметров
разряда приводящих к уменьшению соотношения d*/d
(разрядного напряжения, магнитного поля, размера
газоразрядного промежутка) степень влияния
неустойчивости на параметры разряда усиливается.
рис.2 Зависимость средней (1) и постоянной
составляющей (2) плотности тока ионов на катод,
коэффициента модуляции тока ионов (3),
коэффициента модуляции тока электронов на анод
(4) и средней плотности тока электронов (5) от
напряженности магнитного поля (U = 1 kB,
p = 2⋅10-5Торр)
рис. 3. Зависимость средней плотности токов ионов
(1) и электронов (2) на катод, коэффициента моду-
ляции ионного тока (3) от разрядного напряжения
(Н = 2000 Э, р = 2⋅10 -5 Торр)
Степень модуляции ионного тока на катод
сравнительно монотонно изменяется от 0 до 0,9, а
степень модуляции электронного тока на анод − от 0
до 1 и практически достигает насыщения при
значениях d*/d = 0,5 (рис.2). Зависимости разрядных
токов при отсутствии колебаний (d < d*) хорошо
описываются теорией стационарного анодного слоя в
диффузионном приближении [ ].
При возникновении неустойчивости
изменяется характер зависимостей средних разрядных
токов от внешних параметров разряда. Зависимости
разрядных токов от величины магнитного поля и
разрядного напряжения (рис. 2, 3) становятся
нелинейными, причем существенные изменения
характера зависимостей происходит при пороговых
значениях внешних параметров (d ≥ d*). Таким
образом, можно говорить о существовании границы
перехода режима газового разряда из стационарного в
турбулентный.
рис. 4. Зависимость частоты колебаний разрядного
тока от внешних параметров разряда
Рис. 5. Осциллограммы плотности тока ионов на ка-
тод, плотности тока электронов на анод, потенциа-
лов с емкостных зондов (U = 800 B, H = 2,5 kЭ,
p =2⋅10-5 Торр)
Зависимость частоты колебаний от внешних
параметров разряда приведена на рис. 4 и
соответствует классической подвижности электронов
99
в поперечном магнитном поле
Ub
dT
e
2
~ . Временные
зависимости разрядных токов в неустойчивом режиме
и осциллограммы плавающего потенциала с
электрических зондов представлены на рис. 5.
.Характерной особенностью динамики разрядных
токов является релаксационный характер ионного
тока на катод и импульсное прохождение
электронного тока на анод разрядной системы.
На осциллограммах сигналов с электрических
зондов, фиксирующих динамику электрического
потенциала в разрядном промежутке, видно
прохождение волны потенциала, соответствующей
движению отрицательного обьемного заряда в обьеме
разряда.
Сдвиг фаз ∆t между сигналами зондов коррелирует с
периодом импульсной модуляции электронного тока
на анод Tи разрядной системы
∆
−
=
∆
=
2
11̀
t
dd
t
d
T
d
и
(где ∆t2 − время прохождения электронным сгустком
расстояния между зондом и анодом), что свидетельст-
вует о связи импульсов тока на анод и волны отрица-
тельного пространственного заряда в разрядном про-
межутке. Срыв электронного тока на анод коррели-
рует с резким повышением потенциала во всем раз-
рядном промежутке и уменьшением ионного тока на
катод. Это свидетельствует об исчезновении про-
странственного заряда в разрядном промежутке и рез-
ком уменьшении плотности электронов в системе и
связанной с ним волны потенциала.
Результаты экспериментов указывают на форми-
рование в катодной области и движение через разряд-
ный промежуток к аноду электронного слоя обьем-
ного заряда, который переносит разрядный ток на
анод. Так как скорость генерации ионов в разряде
определяется ударной ионизацией атомов рабочего
газа электронами, то мгновенное значение ионного
тока соответствует скорости ионизации в движу-
щемся электронном слое и пропорционально количе-
ству электронов в сгустке. Скорость ионизации, коли-
чество электронов и соответственно обьемный заряд
увеличиваются по мере продвижения слоя от катода к
аноду разрядной системы. При этом область падения
потенциала движется вместе со слоем. В области
слой-катод происходит практически полная экрани-
ровка потенциала и электрическое поле отсутствует.
После поглощения электронного сгустка анодом
экранировка исчезает и электрическое поле появля-
ется и в катодной области разряда, где стимулирует
ионизационные процессы с участием вторично-эмис-
сионных электронов, поступающих в разряд с катода.
Так как по сигналам электрических зондов воз-
можно опредилить лишь движение низковольтной
границы слоя, были выполнены эксперименты по
фиксации движения высоковольтной границы или
фронта электронного слоя. Для этого измерялась мо-
дуляция функции распределения ионов по энергиям.
Величине электрического потенциала на переднем
фронте электронного слоя соответствует максималь-
ная энергия ионов при движении сгустка от катода к
аноду.
рис. 6. Функция распределения ионов по энергиям (1) и
зависимость коэффициента модуляции функции
распределения ионов от энергии ионов(2)
(U = 2 kB, H = 2,5 кЭ, р= 2⋅10-5 Торр)
Изменению величины потенциала на фронте соот-
ветствует модуляция функции распределения ионов в
соответствующей области энергий с коэффициентом
модуляции 1. Границе модуляции соответствует
минимальный потенциал переднего фронта сгустка,
возникающий при его формировании в катодной об-
ласти разряда.
На рис. 6. показана типичная функция распределе-
ния ионов по энергиям и зависимость коэффициента
модуляции от энергии ионов. Видна область энергий
ионов и соответственно диапазон значений падения
потенциала, который проходит передний фронт сгу-
стка. Этот диапазон изменяется пропорционально
длине разрядного промежутка, величине магнитного
поля, обратно пропорционально напряжению и может
составлять значительную часть приложенного напря-
жения. Эти данные свидетельствуют, что колебания
параметров разряда связаны не с периодическим
изменением толщины квазистационарного прианод-
ного слоя, как предполагалось в работах [4, 20], а с
неустойчивым режимом разряда, ток в котором пере-
носится периодическим прохождением электронного
сгустка через разрядный промежуток.
МОДЕЛЬ АНОДНОГО СЛОЯ
Эти процессы возможно описать в рамках одно-
мерной модели анодного слоя сформулированную на
основе диффузионной теории в предположении клас-
сической подвижности замагниченных электронов и
незамагниченности ионов. В сильных магнитных по-
лях и при низких давлениях газа
iie νττ 1>>>> ,
100
где Ebd ee =τ ,
i
i meU
d
2
=τ – характерные
времена удержания электронов и ионов в разрядной
системе. Следует отметить, что неравенство ie ττ >>
равносильно неравенству 2*2
2
1 dd 〉〉 . В этом при-
ближении ie nn >> и уравнения баланса заряженных
частиц в анодном слое имеют вид:
−=
∂
∂
=
∂
∂+
∂
∂
e
eiee
e
en
x
E
nnu
xt
n
π
ν
4
)(
,
где ne=ne(x,t) − плотность электронов, E=E(x,t) −
напряженность электрического поля в направлении
оси х, ue(x,t)= - beE(x,t) − направленная скорость элек-
тронов поперек магнитного поля. Исключая из данной
системы уравнений плотность электронов и интегри-
руя полученное уравнение получим:
Cu
x
u
u
t
u
ei
e
e
e +=
∂
∂
+
∂
∂
ν ,
где С − константа интегрирования. Перейдем от пере-
менных Эйлера x, t к переменным Лагранжа ξ = x-uet,
t , в результате получим:
1Cu
dt
du
ei
e += ν ,
где ue=ue(ξ ,t),
x
u
tdt
d
e ∂
∂+
∂
∂= .
Рис. 7. Эволюция плотности электронного слоя во
времени( 1− n1 / n0 = 0.33, 2 − n1 / n0 = 3.3, τ=νit )
Используя начальные условия при t=0 ne=n1≠0 и
ue=beU/d получим выражение для плотности электро-
нов в виде:
τ
ξ
−
−+
=
e
n
n
n
tn
11
),(
1
0
0 ,
где τ =νi t,
e
i
eb
n
π
ν
40 = . График зависимости
)(
0
τf
n
n = показан на рис.7. Из графика видно, что
при любых начальных условиях плотность
электронов в системе отсчета связанной с частицей
будет приближаться к равновесному значению за
характерное время t0 ~ 1/νi. Это соответствует
прохождению фронтом ионизации расстояния от
катода к аноду ∗∗
∗
〈〈== dd
d
d
d
Ubx
i
eф 2
11
ν
Рис. 8. Геометрия одномерной модели анодного слоя
разряда
Таким образом, при ∗>> dd слой замагниченных
электронов, плотностью 0n , формируется в катодной
области за счёт ион-электронной эмиссии с катода и
ионизации в объеме. За начальный момент времени
0=t , принимается момент времени, когда плотность
электронов в слое достигла значения 0n , а размер
анодного слоя – такого значения Δ0, что объёмный
заряд слоя является достаточным, чтобы полностью
экранировать внешнее электрическое поле в точке
01 =x на низковольтной границе слоя (рис. 7.). При
этом ток первичных электронов с катода прекраща-
ется, слой отрывается от катода и электроны за счёт
столкновений движутся к аноду со скоростью дрейфа
Ebu ee
!! −= . По мере движения слоя в сторону анода
плотность электронов поддерживается постоянной,
равной n0, за счёт баланса между нарастанием количе-
ства электронов в слое вследствие ионизации, увели-
чения размера слоя ∆ и ухода “лишних” электронов
вдоль магнитных силовых линий на катод с низко-
вольтной границы слоя. Электроны удерживаются
лишь в области 0>E при 1xx > , что и определяет
динамику низковольтной границы слоя. Стадии обра-
зования и поглощения слоя анодом данной моделью
подробно не рассматриваются.
Таким образом, через разрядную систему
движется сгусток (слой) электронов, скорость
которого определяется классической подвижностью
электронов в магнитном поле, плотность – балансом
между скоростью объёмной ионизации и скоростью
поперечной диффузии, а размер – полной
101
экранировкой внешнего электрического поля.
Поглощение слоя анодом приводит к исчезновению
экранировки, электрическое поле проникает к катоду,
стимулирует ионизационные процессы в катодной
области и процесс повторяется.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Исходя из модели можно показать, что при
∗>> dd разрядные токи носят колебательный харак-
тер, появляется ток электронов на анод разрядной
системы, а период модуляции параметров разряда
определяется классической подвижностью электронов
поперек магнитного поля []
Ub
dT
e2
2
= .
Рис. 9. Зависимость средних за период неустойчиво-
сти ионной (1), электронной (2) и суммарной (3)
плотностей токов на катод от напряжённости маг-
нитного поля. Плотности токов нормированы на
величину
d
Ui
π
ν
4
jb =
Рис. 4.5. Зависимости средних плотностей ионного
(1), электронного(2) и суммарного (3) токов на катод
от разрядного напряжения. Токи нормированы на
величину 2*b 4
j
d
Ui
π
ν=
При этом временная эволюция потенциала на
высоковольтной границе слоя в точке x2 определяет
временную динамику максимальной энергии ионов,
которые образуются в слое в результате ударной
ионизации газа электронами, и модуляцию функции
распределения ионов по энергиям.
Усреднённые за период колебаний плотности
ионного и электронного токов можно представить в
виде:
∆−∆−
−∆=
∗∗
00
2
0
0
2
ln
2 d
d
d
denj i
i
ν
,
∆−
∆−
∆−
= ∗
∗
0
0
0
2
0 2ln
2 d
d
d
denj i
e
ν
,
где dddddx 2)0( 222
10
∗∗ ≈−−==∆=∆ .
Зависимости средних плотностей ионного и элек-
тронного токов от величины магнитного поля и раз-
рядного напряжения представлены на рис.9, 10.
Полученные результаты хорошо коррелируют с
экспериментальными данными и позволяют сделать
следующие выводы относительно природы неустой-
чивости анодного слоя и механизма подвижности
электронов в анодном слое как поперек магнитного
поля, так и вдоль магнитных силовых линий:
1. Разряд низкого давления в сильном поперечном
магнитном поле при ∗>> dd неустойчив.
2. Разрядный ток имеет импульсный характер и
обеспечивается периодическим прохождением
разрядного промежутка электронным сгустком
(слоем). Количество электронов в слое определя-
ется текущим значением падения электрического
потенциала на пространственном заряде слоя, а
скорость – классической подвижностью элек-
тронов поперёк магнитного поля.
3. Движущийся электронный слой является неста-
ционарным источником электронов и ионов, ухо-
дящих на катод разрядной системы. Неустойчи-
вость приводит к сильной модуляции параметров
разряда и появлению особенностей на стационар-
ных токовых характеристиках.
4. При ∗< dd или инжекции первичных элек-
тронов в анодную область разряд устойчив.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
[1] Морозов А.И. Плазменные ускорители.- В кн.:
Плазменные ускорители. М. “Машиностроение“,
1973, С. 5 - 15.
[2] Гришин С.Д., Лесков Л.С., Козлов Н.П.
Электрические ракетные двигатели. М.
“Машиностроение”, 1975, С. 272
[3] Кервалишвили Н.А., Жаринов А.В. // ЖТФ, 1972,
XXXV, С. 2194 – 2199.
[4] Бархударов Э.М., Кервалишвили Н.А., Кортхонджия
В.П. // ЖТФ, XLII, С. 1904 – 1908.
[5] Кервалишвили Н.А. // Физика плазмы, 1989, Т.15, В.2, С.
171 –174.
STUDY OF MECHANIZM OF ANODE LAYER INSTABILITY OF DISCHARGE IN TRANSVERSAL MAGNETIC FIELD
Kurchatov Ave. 31, 61108, Kharkov, Ukraine
ÑÏÈÑÎÊ ËÈÒÅÐÀÒÓÐÛ
[1] Ìîðîçîâ À.È. Ïëàçìåííûå óñêîðèòåëè.- Â êí.: Ïëàçìåííûå óñêîðèòåëè. Ì. “Ìàøèíîñòðîåíèå“, 1973, Ñ. 5 - 15.
[2] Ãðèøèí Ñ.Ä., Ëåñêîâ Ë.Ñ., Êîçëîâ Í.Ï. Ýëåêòðè÷åñêèå ðàêåòíûå äâèãàòåëè. Ì. “Ìàøèíîñòðîåíèå”, 1975, Ñ.€272
[3] Êåðâàëèøâèëè Í.À., Æàðèíîâ À.Â. // ÆÒÔ, 1972, XXXV, Ñ. 2194 – 2199.
[4] Áàðõóäàðîâ Ý.Ì., Êåðâàëèøâèëè Í.À., Êîðòõîíäæèÿ Â.Ï. // ÆÒÔ, XLII, Ñ. 1904 – 1908.
[5] Êåðâàëèøâèëè Í.À. // Ôèçèêà ïëàçìû, 1989, Ò.15, Â.2, Ñ. 171 –174.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-81621 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:27:24Z |
| publishDate | 2000 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Abolmasov, S.N. Bizyukov, A.A. Kashaba, A.Y. Sereda, K.N. 2015-05-18T12:58:24Z 2015-05-18T12:58:24Z 2000 Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field / S.N. Abolmasov, A.A. Bizyukov, A.Y. Kashaba, K.N. Sereda // Вопросы атомной науки и техники. — 2000. — № 1. — С. 97-101. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81621 The macroscopic stability of anode layer of low pressure discharge in cross magnetic field was theoretically and experimental(ly) investigated. It is shown that with injection of primary electrons into cathode area the discharge is unstable. The discharge current has impulse character and is provided by periodic transiting of a discharge gap by an electron bunch (layer). The amount of electrons in a layer is determined by a current value of electrostatic potential difference on a space charge of a layer, and speed – by classical mobility of electrons across magnetic field. The moving electron layer is a non-stationary source of electrons and ions, which travel on the cathode of discharge system. The instability results in strong modulation of discharge parameters and appearance of features on stationary current characteristics. Theoretical results that obtained are in a good agreement with experimental data. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Газовый рaзряд, ППР и их применения Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field Article published earlier |
| spellingShingle | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field Abolmasov, S.N. Bizyukov, A.A. Kashaba, A.Y. Sereda, K.N. Газовый рaзряд, ППР и их применения |
| title | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| title_full | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| title_fullStr | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| title_full_unstemmed | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| title_short | Study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| title_sort | study of mechanism of anode layer instability of the discharge in transverse magnetic field |
| topic | Газовый рaзряд, ППР и их применения |
| topic_facet | Газовый рaзряд, ППР и их применения |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/81621 |
| work_keys_str_mv | AT abolmasovsn studyofmechanismofanodelayerinstabilityofthedischargeintransversemagneticfield AT bizyukovaa studyofmechanismofanodelayerinstabilityofthedischargeintransversemagneticfield AT kashabaay studyofmechanismofanodelayerinstabilityofthedischargeintransversemagneticfield AT seredakn studyofmechanismofanodelayerinstabilityofthedischargeintransversemagneticfield |