Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches
he results of theoretical and experimental studies of the influence of the plasma in the transit channel of dielectric structure on the efficiency of wakefield excitation by a sequence of relativistic electron bunches are presented. The dielectric structure of circular cross-section with Teflon (ε=2...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Дата: | 2015 |
| Автори: | , , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Англійська |
| Опубліковано: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2015
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/82407 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches / V.A. Kiselev, A.F. Linnik, I.N. Onishchenko, V.I. Pristupa, G.V. Sotnikov, G.P. Berezina // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 1. — С. 137-140. — Бібліогр.: 4 назв. — англ. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860042171424440320 |
|---|---|
| author | Kiselev, V.A. Linnik, A.F. Onishchenko, I.N. Pristupa, V.I. Sotnikov, G.V. Berezina, G.P. |
| author_facet | Kiselev, V.A. Linnik, A.F. Onishchenko, I.N. Pristupa, V.I. Sotnikov, G.V. Berezina, G.P. |
| citation_txt | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches / V.A. Kiselev, A.F. Linnik, I.N. Onishchenko, V.I. Pristupa, G.V. Sotnikov, G.P. Berezina // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 1. — С. 137-140. — Бібліогр.: 4 назв. — англ. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | he results of theoretical and experimental studies of the influence of the plasma in the transit channel of dielectric structure on the efficiency of wakefield excitation by a sequence of relativistic electron bunches are presented. The dielectric structure of circular cross-section with Teflon (ε=2.1; tgδ=2·10⁻⁴) The plasma in the channel dielectric structure is formed by passing bunches of relativistic electrons through the neutral gas as a result of impact ionization and acceleration of plasma electrons in the excited wake wave. It is shown that when the gas pressure in the range 10⁻²…1 Torr, an increase of the amplitude of the excited wakefield due to changes in the topography of the main electromagnetic mode. In the pressure range 0.1…1 Torr observed focusing electron bunches due to the presence of bunches in the decelerating the total longitudinal electromagnetic field and Langmuir wave and at the same time focusing field of the Langmuir wave.
Представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований влияния плазмы в канале диэлектрической структуры на эффективность возбуждения кильватерных волн последовательностью сгустков релятивистских электронов. В экспериментах использовалась диэлектрическая структура круглого поперечного сечения с диэлектриком из фторопласта (ε = 2,1; tgδ = 2·10⁻⁴). Плазма в канале диэлектрической структуры образуется при прохождении сгустков релятивистских электронов через нейтральный газ в результате ударной ионизации и ускорения электронов плазмы в поле возбуждаемой кильватерной волны. Показано, что при давлении газа в диапазоне 10⁻²…1 Торр наблюдается увеличение амплитуды возбуждаемого кильватерного поля в результате изменения топографии основной электромагнитной моды. В диапазоне давлений 0,1…1 Торр наблюдается фокусировка электронных сгустков, обусловленная нахождением сгустков в тормозящем суммарном продольном поле электромагнитной и ленгмюровской волн и одновременно в фокусирующем поле ленгмюровской волны.
Представлені результати теоретичних і експериментальних досліджень впливу плазми в каналі діелектричної структури на ефективність збудження кільватерних хвиль послідовністю згустків релятивістських електронів. В експериментах використовувалася діелектрична структура круглого поперечного перерізу з діелектриком з фторопласту (ε = 2,1; tgδ = 2·10⁻⁴). Плазма в каналі діелектричної структури утворюється при проходженні згустків релятивістських електронів через нейтральний газ у результаті ударної іонізації і прискорення електронів плазми в полі кільватерної хвилі, яка при цьому збуджується. Показано, що при тиску газу в діапазоні 10⁻²…1 Торp спостерігається збільшення амплітуди збуджуваного кільватерного поля в результаті зміни топографії основної електромагнітної моди. У діапазоні тисків 0,1…1 Торp спостерігається фокусування електронних згустків, обумовлене знаходженням згустків у гальмуючому сумарному поздовжньому полі електромагнітної і плазмової хвиль і одночасно в фокусуючому полі плазмової хвилі.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:56:16Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №1(95)
PROBLEMS OF ATOMIC SCIENCE AND TECHNOLOGY. 2015, №. 1. Series: Plasma Physics (21), p. 137-140. 137
WAKEFIELD EXCITATION IN PLASMA-DIELECTRIC STRUCTURES
BY A SEQUENCE RELATIVISTIC ELECTRON BUNCHES
V.A. Kiselev, A.F. Linnik, I.N. Onishchenko, V.I. Pristupa, G.V. Sotnikov, G.P. Berezina
NSC “Kharkov Institute of Physics and Technology”, Kharkov, Ukraine
E-mail: kiselev@kipt.kharkov.ua
The results of theoretical and experimental studies of the influence of the plasma in the transit channel of
dielectric structure on the efficiency of wakefield excitation by a sequence of relativistic electron bunches are
presented. The dielectric structure of circular cross-section with Teflon (ε=2.1; tgδ=2·10
-4
) The plasma in the
channel dielectric structure is formed by passing bunches of relativistic electrons through the neutral gas as a result
of impact ionization and acceleration of plasma electrons in the excited wake wave. It is shown that when the gas
pressure in the range 10
-2
…1 Torr, an increase of the amplitude of the excited wakefield due to changes in the
topography of the main electromagnetic mode. In the pressure range 0.1…1 Torr observed focusing electron
bunches due to the presence of bunches in the decelerating the total longitudinal electromagnetic field and Langmuir
wave and at the same time focusing field of the Langmuir wave.
PACS: 41.75.Ht
INTRODUCTION
Acceleration of particles by wakefield, excitation
bunches of relativistic electrons as they propagate in
slowing media is a perspective and actively developing
direction in high-energy physics. Due to extra high
accelerating gradients, wakefield acceleration
techniques allow to reach higher energies of the
accelerated particles with much smaller length of the
accelerating systems.
To accelerate charged particles wakefield that is
excited by relativistic electron bunches as the slowing
media used or plasma [1] or a dielectric structure [2]. If
you use a dielectric structure with the transit channel
filled with plasma, then in addition to plasma wakefield
will be excited the own wave dielectric structure,
modified by the presence of plasma in channel.
Usually dielectric structures are calculated so that
when you use a regular sequence of relativistic electron
bunches has taken place synchronism between the
fundamental mode of the excited wakefield ω0 and a
repetition frequency ωm bunches (ω0 = ωм), as a result of
the Cherenkov’s resonance field from each bunch add
together coherently.
1. THEORY
The performed theoretical studies of
electrodynamics of dielectric waveguide with an axial
transit channel, filled with plasma (so called hybrid
plasma-dielectric waveguide) show that the presence of
plasma in transit channel leads to changes in the
topography of the principal mode of the dielectric
wakefield, so that in the channel r=0…1.0 cm wakefield
becomes volumetric. Caused by this the growth of the
coupling coefficient of bunches with a wave provides an
increase of the longitudinal field amplitude in the
channel more for higher plasma density (Fig. 1).
Note that in a strong magnetic field such a situation
occurs at plasma densities, for which ωр≥ω0. For a
sequence of bunches the situation is complicated by the
fact that the presence of plasma in the channel violates
the resonance condition of the coincidence bunch
repetition frequency ωrep and frequency of the excited
with Cherenkov dielectric field ω0. As a result at the
presence of plasma the total wakefield beat is arisen for
a long sequence of bunches. It limits the linear growth
of wakefield with the increase of number of bunches, so
that the maximum field is significantly reduced
compared with the case without plasma. The situation is
aggravated in the resonator case because of the need to
comply with additional resonance with the eigen
frequencies of the resonator ωn, i.е. ωrep=ω0=ωn. For
experimental verification of the above conclusions on
the role of plasma presence in the transit channel
(increasing or suppressing wakefield excitation), we
carried out experiments both with a resonator, in which
plasma suppresses the excitation because of the
emerging resonance detuning ωrep≠ω0≠ωn, and with a
waveguide, when the plasma presence accordingly to
theory (see Fig. 1) causes an increase of the excited
field in comparison with the case without the plasma.
Fig. 1. Topography of excited wakefield in transit
channel of cylindrical dielectric waveguide filled with
plasma of different densities
In the waveguide case, besides the absence of the
eigen resonator frequency ωn, it is needed to get rid of
the bunch repetition frequency ωrep, which in the plasma
presence occurs detuned with the frequency of
Cherenkov dielectric wakefield ω0 (ωrep≠ω0). For that
we should realized a single bunch regime by taking the
waveguide length L = λ (λ is the dielectric wave length).
In this case, bunches excite wakefield independently,
each carries off excited wakefield from the waveguide
138 ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №1(95)
with group velocity vg, so that the next bunch flies into
the waveguide, free of the wakefields of previous
bunches. Therefore, in experiment the envelope of the
wakefields of all 6·10
3
bunches has an amplitude, equal
to the wakefield amplitude excited by a single bunch.
2. EXPERIMENTAL SETUP
The scheme of experimental setup is shown in Fig. 2.
Relativistic electron bunches produced by resonant
electron accelerator “Almaz-2M” (energy 4.5 MeV,
number of bunches 6·10
3
, bunch charge 0.26 nC, bunch
duration 60 ps at intervals between bunches 300 ps,
bunch repetition frequency 2805 MHz) penetrate
through a titanium foil with a thickness of 30 microns
and enter into the dielectric waveguide of circular cross
section, filled with dielectric (Teflon F-4, ε = 2.04; tgδ =
2·10…4) with transit channel of diameter 21 mm for the
passage of bunches.
Fig. 2. Scheme of experimental setup: 1 accelerator
“Almaz-2M”; 2 titanium foil; 3 vacuum meter;
4 dielectric waveguide; 5 dielectric cone;
6 ferrite absorber; 7 microwave probe;
8 oscilloscope; 9 double Faraday cup;
10 vacuum pump
For realization of the waveguide case it is needed to
avoid reflections of the excited wakefield. For this
purpose, the dielectric insert is ended with dielectric
cone, and on Teflon vacuum cap ferrite absorber is
placed. For obtaining single bunch regime the length of
the dielectric insert was chosen equal to length of the
excited dielectric wave L = λ. To study focusing
relativistic electron bunches double Faraday cup (9) is
used in which the focusing effect is determined by the
presence of the beam current increase in the second cup
and a simultaneous decrease in the beam current in the
first cylinder. Plasma in the transit channel of the
dielectric waveguide is produced by the beam itself
when it passes through the neutral gas of regulated
pressure filling the transit channel due to the beam-
plasma discharge (BPD) with the excited wakefield
developing at pressure 1 Torr and due to the collisional
ionization by beam electrons at higher pressures.
3. INFLUENCE OF THE PLASMA IN THE
TRANSIT CHANNEL ON WAKEFIELD
EXITATION EFFECIENCE
As shown by the oscillograms of the microwave
signals envelope obtained by means of a microwave
probe placed at the exit of the dielectric waveguide
having a dielectric insert of length L = λ under neutral
gas pressure in the transit channel in range
0.02…1 Torr, the amplitude of excited wakefield
(Fig. 3,b) exceeds the amplitude of wakefield excited in
the dielectric waveguide without plasma (see Fig. 3,a,c).
Fig. 3. Oscillograms of the envelope of the microwave
signals of wakefields (blue oscillograms) for various
gas pressure: a – 10…3 Torr; b – 0.5 Torr;
c – 140 Torr. Red oscillograms – beam current
The dependence of the amplitude of the excited
longitudinal wakefield on the axis for the wide range of
the gas pressure in the case of a waveguide and a single
bunch regime is shown in Fig. 4 (red curve). It is seen
that in the pressure under which BPD develops and
plasma is formed the wakefield wave topography in the
channel becomes volumetric (in agreement with the
theory (see Fig. 1)), that increases the coupling
coefficient of the bunch with the wakefield wave and
leads to the increase in the excited wakefield amplitude
compared with the case without gas injection (see
Fig. 4, the horizontal red line).
Fig. 4. The dependence of the longitudinal component
Ez of the excited wakefield upon neutral gas pressure
in the transit channel of the dielectric structure
In the case of dielectric resonator (matching
elements were removed and metal exit plug was
installed) under conditions of the double-resonance
ωrep=ω0=ωn (coincidence of Cherenkov frequency ω0
with bunch repetition frequency ωrep and simultaneously
with eigen frequency of the resonator ωn) the wakefield
amplitude grows significantly. This is due to the fact
that the number of bunches which contribute to the total
wakefield is limited by quality factor Q (for
conventional Q it is hundreds of bunches), whereas in
the case of the waveguide the number of bunches,
determined by the waveguide length and the group
velocity, does not exceed tens of bunches. However,
unlike the waveguide case with a single bunch regime in
the resonator case all bunches involved in wakefield
build-up excitation, i.e. bunch repetition frequency ωrep
comes into play, and resonator eigen frequencies ωn are
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №1(95) 139
presented. The presence of plasma at pressures under
which BPD develops leads to detuning of both
resonances and to a reduction in the wakefield
amplitude (see Fig. 4, black curve) compared with the
case of without gas injection, i.e. without plasma (see
Fig. 4 horizontal black line)
4. EXPERIMENTAL RESULTS
ON FOCUSING BUNCHES
In the case of the waveguide (matched exit) in a
single bunch regime (L = λ) both mentioned resonances
are absent and all bunches are in the same conditions of
exciting bunches-drivers. Fig. 5 shows theoretically
obtained [3] the dielectric and plasma wakefields
excited by a single bunch for two plasma densities.
Fig. 5. The total longitudinal component of dielectric
and plasma wakefields (solid) and transverse
component of plasma wakefield (dashed curve)
for plasma densities:
a – np=10
10
сm
-3
; b – np=10
11
сm
-3
It is evident that the bunch of finite length and finite
radius is occurred in its own wakefield – longitudinal
dielectric (decelerating) and radial plasma (focusing)
ones. Radial defocusing dielectric field with its almost
uniform longitudinal field over radius is absent. As a
result of bunch-driver will be focused by its excited
plasma wakefield along with the focusing due to
compensation in the plasma of its radial electric field [4].
Fig. 6. Oscillograms of beam current taken with double
Faraday cup: top - first cylinder; bottom - second
cylinder; а – Р = 10…3 Torr; b – Р = 0.5 Torr
Fig. 6 shows the waveform of the beam current,
experimentally obtained with a double Faraday cup at
vacuum Р = 10
-3
Torr (see Fig. 6,a) and at neutral gas
pressure in the transit channel of dielectric waveguide
P = 0.5 Torr (see Fig. 6,b). The increase in current in the
second cup while its reducing in the second one
evidences focusing electron bunches, more at a higher
plasma density (namely for gas pressure P = 0.5 Torr).
CONCLUSIONS
Shown that in the presence of plasma in transit
channel of dielectric waveguide of length L = λ (single
bunch regime), produced during passage of a sequence
of relativistic electron bunches through the neutral gas
in the pressure range 10
-2
…1 Torr, the increase of the
total excited wakefield amplitude on the waveguide axis
in accordance with the theory. For this case, focusing of
the relativistic bunches-drivers is observed as they are
occurred not in the decelerating phase of the total
longitudinal field dielectric and plasma wakefields but
simultaneously in the radial focusing field of the plasma
wakefield (for relativistic bunches radial defocusing
dielectric wakefield is negligible as longitudinal one is
almost radially uniform).
In the resonator case plasma filling suppresses
wakefield excitation due to occurrence of detuning
resonances - coincidence of Cherenkov frequency ω0
with bunch repetition frequency ωrep and simultaneously
with the resonator eigen frequency ωn.
ACKNOWLEDGEMENTS
The work was targeted comprehensive program of
NAS of Ukraine "Perspective research of plasma
physics, controlled thermonuclear fusion and plasma
technology”.
REFERENCES
1. P. Chen, J.M. Dawson, R.W. Huff, T. Katsouleas.
Acceleration of electrons by the interaction of a
bunched beam with a plasma // Phys. Rev. Lett. 1985.
v. 54, № 7, p. 693-696.
2. W. Gai, P. Schoessow, T. Cole. Experimental
Demonstration of Wake-Field Effects in Dielectric
Structures // Phys. Rev. Lett. 1988, v. 61, p. 2756-2758.
3. R. Knyazev, G.V. Sotnikov. Focusing wakefield for
accelerated bunch in a plasma-dielectric waveguide //
Journal of Kharkiv University. 2012, № 1001, p. 64-68.
4. G. Hairapetian, P. Devis, C. Joshi, C. Pelegrini,
T. Katsouleas. Transverse dynamic of a short relati-
vistic electrons bunch in a plasma lens // Phys. Plasma.
1995, v. 2 (6), p. 2555-2561.
Article received 03.12.2014
140 ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №1(95)
ВОЗБУЖДЕНИЕ КИЛЬВАТЕРНЫХ ВОЛН
В ПЛАЗМЕННО-ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СТРУКТУРАХ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТЬЮ СГУСТКОВ
РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ
В.А. Киселев, А.Ф. Линник, И.М. Онищенко, В.И. Приступа, Г.В. Сотников, Г.П. Березина
Представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований влияния плазмы в канале
диэлектрической структуры на эффективность возбуждения кильватерных волн последовательностью
сгустков релятивистских электронов. В экспериментах использовалась диэлектрическая структура круглого
поперечного сечения с диэлектриком из фторопласта (ε = 2,1; tgδ = 2·10
-4
). Плазма в канале диэлектрической
структуры образуется при прохождении сгустков релятивистских электронов через нейтральный газ в
результате ударной ионизации и ускорения электронов плазмы в поле возбуждаемой кильватерной волны.
Показано, что при давлении газа в диапазоне 10
-2
…1 Торр наблюдается увеличение амплитуды
возбуждаемого кильватерного поля в результате изменения топографии основной электромагнитной моды.
В диапазоне давлений 0,1…1 Торр наблюдается фокусировка электронных сгустков, обусловленная
нахождением сгустков в тормозящем суммарном продольном поле электромагнитной и ленгмюровской
волн и одновременно в фокусирующем поле ленгмюровской волны.
ЗБУДЖЕННЯ КІЛЬВАТЕРНИХ ХВИЛЬ У ПЛАЗМОВО-ДІЕЛЕКТРИЧНИХ СТРУКТУРАХ
ПОСЛІДОВНІСТЮ ЗГУСТКІВ РЕЛЯТИВІСТСЬКИХ ЕЛЕКТРОНІВ
В.О. Кисельов, А.Ф. Лінник, І.М. Оніщенко, В.І. Приступа, Г.В. Сотніков, Г.П. Березіна
Представлені результати теоретичних і експериментальних досліджень впливу плазми в каналі
діелектричної структури на ефективність збудження кільватерних хвиль послідовністю згустків
релятивістських електронів. В експериментах використовувалася діелектрична структура круглого
поперечного перерізу з діелектриком з фторопласту (ε = 2,1; tgδ = 2·10
-4
). Плазма в каналі діелектричної
структури утворюється при проходженні згустків релятивістських електронів через нейтральний газ у
результаті ударної іонізації і прискорення електронів плазми в полі кільватерної хвилі, яка при цьому
збуджується. Показано, що при тиску газу в діапазоні 10
-2
…1 Торp спостерігається збільшення амплітуди
збуджуваного кільватерного поля в результаті зміни топографії основної електромагнітної моди. У діапазоні
тисків 0,1…1 Торp спостерігається фокусування електронних згустків, обумовлене знаходженням згустків у
гальмуючому сумарному поздовжньому полі електромагнітної і плазмової хвиль і одночасно в
фокусуючому полі плазмової хвилі.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-82407 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | English |
| last_indexed | 2025-12-07T16:56:16Z |
| publishDate | 2015 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Kiselev, V.A. Linnik, A.F. Onishchenko, I.N. Pristupa, V.I. Sotnikov, G.V. Berezina, G.P. 2015-05-29T09:13:29Z 2015-05-29T09:13:29Z 2015 Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches / V.A. Kiselev, A.F. Linnik, I.N. Onishchenko, V.I. Pristupa, G.V. Sotnikov, G.P. Berezina // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 1. — С. 137-140. — Бібліогр.: 4 назв. — англ. 1562-6016 PACS: 41.75.Ht https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/82407 he results of theoretical and experimental studies of the influence of the plasma in the transit channel of dielectric structure on the efficiency of wakefield excitation by a sequence of relativistic electron bunches are presented. The dielectric structure of circular cross-section with Teflon (ε=2.1; tgδ=2·10⁻⁴) The plasma in the channel dielectric structure is formed by passing bunches of relativistic electrons through the neutral gas as a result of impact ionization and acceleration of plasma electrons in the excited wake wave. It is shown that when the gas pressure in the range 10⁻²…1 Torr, an increase of the amplitude of the excited wakefield due to changes in the topography of the main electromagnetic mode. In the pressure range 0.1…1 Torr observed focusing electron bunches due to the presence of bunches in the decelerating the total longitudinal electromagnetic field and Langmuir wave and at the same time focusing field of the Langmuir wave. Представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований влияния плазмы в канале диэлектрической структуры на эффективность возбуждения кильватерных волн последовательностью сгустков релятивистских электронов. В экспериментах использовалась диэлектрическая структура круглого поперечного сечения с диэлектриком из фторопласта (ε = 2,1; tgδ = 2·10⁻⁴). Плазма в канале диэлектрической структуры образуется при прохождении сгустков релятивистских электронов через нейтральный газ в результате ударной ионизации и ускорения электронов плазмы в поле возбуждаемой кильватерной волны. Показано, что при давлении газа в диапазоне 10⁻²…1 Торр наблюдается увеличение амплитуды возбуждаемого кильватерного поля в результате изменения топографии основной электромагнитной моды. В диапазоне давлений 0,1…1 Торр наблюдается фокусировка электронных сгустков, обусловленная нахождением сгустков в тормозящем суммарном продольном поле электромагнитной и ленгмюровской волн и одновременно в фокусирующем поле ленгмюровской волны. Представлені результати теоретичних і експериментальних досліджень впливу плазми в каналі діелектричної структури на ефективність збудження кільватерних хвиль послідовністю згустків релятивістських електронів. В експериментах використовувалася діелектрична структура круглого поперечного перерізу з діелектриком з фторопласту (ε = 2,1; tgδ = 2·10⁻⁴). Плазма в каналі діелектричної структури утворюється при проходженні згустків релятивістських електронів через нейтральний газ у результаті ударної іонізації і прискорення електронів плазми в полі кільватерної хвилі, яка при цьому збуджується. Показано, що при тиску газу в діапазоні 10⁻²…1 Торp спостерігається збільшення амплітуди збуджуваного кільватерного поля в результаті зміни топографії основної електромагнітної моди. У діапазоні тисків 0,1…1 Торp спостерігається фокусування електронних згустків, обумовлене знаходженням згустків у гальмуючому сумарному поздовжньому полі електромагнітної і плазмової хвиль і одночасно в фокусуючому полі плазмової хвилі. en Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Плазменная электроника Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches Возбуждение кильватерных волн в плазменно-диэлектрических структурах последовательностью сгустков релятивистских электронов Збудження кільватерних хвиль у плазмово-діелектричних структурах послідовністю згустків релятивістських електронів Article published earlier |
| spellingShingle | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches Kiselev, V.A. Linnik, A.F. Onishchenko, I.N. Pristupa, V.I. Sotnikov, G.V. Berezina, G.P. Плазменная электроника |
| title | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| title_alt | Возбуждение кильватерных волн в плазменно-диэлектрических структурах последовательностью сгустков релятивистских электронов Збудження кільватерних хвиль у плазмово-діелектричних структурах послідовністю згустків релятивістських електронів |
| title_full | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| title_fullStr | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| title_full_unstemmed | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| title_short | Wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| title_sort | wakefield excitation in plasma-dielectric structures by a sequence relativistic electron bunches |
| topic | Плазменная электроника |
| topic_facet | Плазменная электроника |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/82407 |
| work_keys_str_mv | AT kiselevva wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT linnikaf wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT onishchenkoin wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT pristupavi wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT sotnikovgv wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT berezinagp wakefieldexcitationinplasmadielectricstructuresbyasequencerelativisticelectronbunches AT kiselevva vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT linnikaf vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT onishchenkoin vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT pristupavi vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT sotnikovgv vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT berezinagp vozbuždeniekilʹvaternyhvolnvplazmennodiélektričeskihstrukturahposledovatelʹnostʹûsgustkovrelâtivistskihélektronov AT kiselevva zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív AT linnikaf zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív AT onishchenkoin zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív AT pristupavi zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív AT sotnikovgv zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív AT berezinagp zbudžennâkílʹvaternihhvilʹuplazmovodíelektričnihstrukturahposlídovnístûzgustkívrelâtivístsʹkihelektronív |