Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом

Предложена оригинальная конструкция круглой волноводно-щелевой антенны Ku-диапазона. В отличие от стандартных антенн данного типа луч разработанной антенны отклонен от нормали к плоскости антенны на величину существенно большую ширины луча, что необходимо, например, для уменьшения эффективной площад...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2009
Main Authors:	Секретарёв, С.С., Ваврив, Д.М.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Радіоастрономічний інститут НАН України 2009
Subjects:	Антенны, волноводная и квазиоптическая техника
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/8440
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом / С.С. Секретарёв, Д.М. Ваврив // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 1. — С. 84-91. — Бібліогр.: 6 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1859778226523471872
author	Секретарёв, С.С. Ваврив, Д.М.
author_facet	Секретарёв, С.С. Ваврив, Д.М.
citation_txt	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом / С.С. Секретарёв, Д.М. Ваврив // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 1. — С. 84-91. — Бібліогр.: 6 назв. — рос.
collection	DSpace DC
description	Предложена оригинальная конструкция круглой волноводно-щелевой антенны Ku-диапазона. В отличие от стандартных антенн данного типа луч разработанной антенны отклонен от нормали к плоскости антенны на величину существенно большую ширины луча, что необходимо, например, для уменьшения эффективной площади рассеивания антенны в направлении цели. Рассмотрены особенности антенн данного типа по сравнению с антеннами, излучающими луч по нормали. Приведен пример практической реализации разработанной антенны и проведено сравнение результатов теоретических исследований с экспериментальными данными. Запропоновано оригінальну конструкцію круглої хвилеводно-щілинної антени Ku-діапазону. На відміну від стандартних антен такого типу промінь розробленої антени, відхилений від нормалі до площини антени на величину суттєво більшу ніж ширина променя, що необхідно, наприклад, для зменшення ефективної площі розсіяння антени у напрямку цілі. Розглянуто особливості розробки антен такого типу у порівнянні з антенами, що випромінюють промінь уздовж нормалі. Наведено приклад практичної реалізації розробленої антени та виконано порівняння результатів теоретичних досліджень з експериментальними даними. The novel design of a Ku-band circular waveguide slotted antenna is proposed. In contrast to standard antennas of this type, the main beam of the developed antenna is inclined from its surface normal by the value noticeably exceeding the beam width, which is necessary e.g. to reduce the radar cross section of the antenna in the direction towards an illuminated target. The design features of such antennas are considered. The practical desing of the antenna developed is presented along with the comparison of the simulation and experimental results.
first_indexed	2025-12-02T09:01:35Z
format	Article
fulltext	Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1, с. 84-91 © С. С. Секретарёв, Д. М. Ваврив, 2009 УДК 621.396.677.71 Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом С. С. Секретарёв, Д. М. Ваврив Радиоастрономический институт НАН Украины, ул. Краснознаменная, 4, Харьков, 61002, Украина E-mail: vavriv@radar.kharkov.com Статья поступила в редакцию 29 апреля 2008 г. Предложена оригинальная конструкция круглой волноводно-щелевой антенны Ku-диапазона. В отличие от стандартных антенн данного типа луч разработанной антенны отклонен от нормали к плоскости антенны на величину существенно большую ширины луча, что необходимо, например, для уменьшения эффективной площади рассеивания антенны в направлении цели. Рассмотрены особенности антенн данного типа по сравнению с антеннами, излучающими луч по нормали. При- веден пример практической реализации разработанной антенны и проведено сравнение резуль- татов теоретических исследований с экспериментальными данными. 1. Введение Волноводно-щелевые антенные решетки (ВЩР) широко используются в антенной тех- нике. К основным достоинствам этих антенн относят их плоскую форму и компактные раз- меры, которые позволяют использовать ВЩР в летательных аппаратах без ухудшения их аэродинамических характеристик. ВЩР име- ют также достаточно высокую эффективность, сравнительно широкую рабочую полосу частот, высокую механическую прочность и могут работать с высокими уровнями мощности. Максимум диаграммы направленности таких антенн обычно ориентирован в направлении пер- пендикулярном их поверхности или отклонен от этого направления на величину меньшую ши- рины диаграммы направленности. Вместе с тем для ряда приложений необходимо сформировать диаграмму направленности, максимум кото- рой существенно отклонен от перпендикуляр- ного направления. Например, для уменьшения радиолокационной видимости антенны со сто- роны цели при применении в радиолокаторах поиска и сопровождения, а также в случае, когда положение плоскости антенны связано с корпусом летательного аппарата, а луч дол- жен быть ориентирован в направлении, не сов- падающем с нормалью к этой плоскости. Разработка и практическая реализация таких антенн с отклоненным лучом имеют целый ряд особенностей, которые рассмотре- ны в настоящей работе на примере создания круглой ВЩР, предназначенной для примене- ния в моноимпульсном радаре поиска и соп- ровождения, работающем в Ku-диапазоне. В частности, возникает необходимость ис- пользования нестандартных систем запитки излучающих волноводов. В настоящее время разработаны отно- сительно точные аналитические методы рас- чета ВЩР, основным из которых является ме- тод наведенных магнитодвижущих сил [1]. Однако, этот метод достаточно сложно при- менять для синтеза практических конструк- ций антенн в силу его громоздкости и трудно- сти реализации. В последнее время активно развиваются численные методы расчета ВЩР, такие как FEM (Finite Element Method) и FDTD (Finite-Difference Time-Domain Method), кото- рые достаточно универсальны и удобны в при- менении. Вместе с тем они пока не позволяют напрямую решать задачи синтеза для ВЩР с большим количеством управляющих парамет- Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом 85Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 ров из-за чрезвычайно высоких требований к вычислительным ресурсам. Тем не менее большой класс задач синтеза ВЩР может быть успешно решен с помощью комбинации аналити- ческих методов расчета и компьютерного моде- лирования, а также разбиения ВЩР на модули. В статье описано применение такого подхода на примере синтеза круглой ВЩР с отклоненным лучом. Подобный подход был ранее успешно использован при синтезе прямоугольной ВЩР Ka-диапазона [2]. Разработанный подход к проектированию антенн с отклоненным лучом применен для создания антенны со следующими основными характеристиками: – рабочая полоса частот 16.5 17.0÷ ГГц; – ширина луча в Е- и Н-плоскости 5 ;° – отклонение луча от нормали в Е-плос- кости 15 ;° – уровень боковых лепестков –22 дБ; – глубина нуля разностной диаграммы на- правленности в Н-плоскости –30 дБ; – уровень коэффициента стоячей волны по напряжению (КСВН) не более 1.2. В работе представлено также сравнение результатов теоретических и эксперименталь- ных исследований для указанной антенны. 2. Основные принципы проектирования антенны Для создания требуемой антенны была выб- рана конструкция, представленная на рис. 1. Антенна имеет круглую форму и состоит из двух волноводных слоев: излучающего и запитываю- щего. Излучающий слой представляет собой набор резонансных линейных ВЩР с продоль- ными щелями в широкой стенке прямоугольных волноводов. Запитка резонансных решеток осу- ществляется посредством запитывающих пря- моугольных волноводов через наклонные щели связи в широкой стенке. Запитывающие волно- воды имеют нерезонансную конструкцию, бла- годаря чему достигается наклон луча в Е-плос- кости антенны и реализуется низкий уровень КСВН. Антенна разделена на две запитывае- мые отдельно половины, что дает возможность получать суммарную и разностную диаграм- мы направленности в Н-плоскости. Для того чтобы наклонить луч антенны на угол, который существенно больше ширины главного лепестка диаграммы направленности, фазовое распределение в апертуре должно об- ладать существенным пространственным гра- диентом. Оказалось, что для реализации та- кого распределения стандартный подход к запитке излучающих волноводов, основанный на применении одного запитывающего волново- да на каждую половину антенны, оказывается малопригодным. Проблема связана с тем, что для обеспечения требуемой разности фаз меж- ду соседними излучающими решетками необ- ходимо использовать питающий волновод, работающий или в режиме близком к крити- ческому для основной моды, или в режиме близ- ком к возбуждению высшей моды. В этом слу- чае сложно обеспечить достаточно большую широкополосность антенны и стабильность ее параметров при изменении характеристик окружающей среды, например, температуры. Мы предлагаем решение этой проблемы, основанное на применении нескольких запи- тывающих волноводов для каждой секции ан- тенны. Для рассматриваемого случая, когда требуется отклонить луч на величину до 15° при ширине главного лепестка диаграммы направленности 5 ,° достаточно запитывать каждую половину антенны при помощи пары волноводов: один питает четные излучающие Рис. 1. Конструкция антенны (показана четверть антенны) С. С. Секретарёв, Д. М. Ваврив 86 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 волноводы, а второй – нечетные. Возбужде- ние этих питающих волноводов производится с определенным фазовым сдвигом. Отметим, что в силу достаточно большого расстояния между питающими щелями расчет питающих волноводов можно проводить с учетом взаи- модействия между щелями только на основной волне, что упрощает их синтез. При наклоне луча антенны увеличивается разность фаз между излучателями в той плос- кости, в которой наклонен луч. Поэтому диф- ракционные лепестки решетки возникают при меньших расстояниях между излучателями, чем в случае антенны с ненаклонным лучом. Чтобы подавить дифракционные лепестки решетки, в излучающем слое использовались волноводы с меньшей шириной по сравнению с шириной стандартного волновода для рас- сматриваемого диапазона частот. При этом ширина запитывающих волноводов выбира- лась таким образом, чтобы обеспечить за- данный фазовым распределением сдвиг фаз между соседними излучающими волноводами. Высота всех излучающих и запитывающих волноводов также была уменьшена по срав- нению со стандартной высотой с целью умень- шения габаритов антенны. 3. Синтез излучающего слоя антенны Для получения нужной диаграммы направ- ленности антенны прежде всего необходимо решить внешнюю задачу и синтезировать амплитудно-фазовое распределение в раскры- ве антенны. Как уже было сказано выше, фазовое распределение выбрано постоянным в Н-плоскости и линейным в Е-плоскости. Отдельную задачу представляет синтез амп- литудного распределения, реализующего ди- аграмму направленности с максимальным соотношением усиление/уровень боковых ле- пестков. В нашем случае наиболее эффек- тивным по этому критерию является ампли- тудное распределение Тейлора для круглой апертуры [3, 4], которое показано на рис. 2 для характеристического параметра этого рас- пределения 4.n = Амплитудное распределение Тейлора раз- работано для случая непрерывной апертуры, и его применение для дискретной решетки излучателей напрямую невозможно. Для ис- пользования в решетке это амплитудное рас- пределение нужно дискретизировать. На практике обычно используют процедуру дис- кретизации, в которой амплитуда поля в уз- лах решетки выбирается равной амплитуде в соответствующих точках для непрерывно- го распределения. При этом боковые лепест- ки диаграммы направленности значительно возрастают: в нашем случае до –27 дБ по срав- нению с уровнем –35 дБ в случае непрерывной апертуры. Такое ухудшение диаграммы за счет дискретизации амплитудного распределения характерно для круглой апертуры с прямоуголь- ной сеткой расположения излучателей при срав- нительно больших расстояниях между ними. Хотя указанный уровень боковых лепестков удовлетворяет заданным требованиям к антен- не, тем не менее следует указать на возмож- ность его снижения за счет использования, например, улучшенного метода дискретизации, предложенного Робертом Элиотом [3]. Излучающий слой антенны разделен на две половины, каждая из которых состоит из 18 линейных волноводно-щелевых решеток ре- зонансного типа с продольными щелями в ши- рокой стенке волноводов. Расстояние между Рис. 2. Непрерывное амплитудное распределение Тейлора для круглой апертуры с n 4,= которое обеспечивает уровень боковых лепестков –35 дБ при ширине главного лепестка диаграммы направ- ленности 5° по уровню –3 дБ (R – радиус антенны, r – радиальная координата) Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом 87Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 щелями равно 2,gλ а расстояние от центра крайних щелей до торцевых стенок волно- вода – 4,gλ где gλ – длина волны в излу- чающем волноводе на центральной частоте рабочего диапазона. Процедура синтеза излучающего слоя зак- лючается в выборе таких параметров излучаю- щих щелей, которые обеспечивают амплитуду поля на щелях в соответствии с выбранным амплитудным распределением. Каждая излу- чающая щель в данном случае характеризует- ся двумя параметрами: длиной и смещением относительно центральной линии волновода. Для проведения синтеза излучающего слоя его необходимо разбить на элементарные со- ставные части (излучающие модули). В каче- стве излучающего модуля удобно выбрать волноводную секцию длиной 2gλ с продоль- ной смещенной щелью, как показано на рис. 3. Далее необходимо определить зависимос- ти коэффициента излучения рассматриваемо- го модуля (рис. 3) от величины смещения щели от средней линии волновода, а также зависи- мость резонансной длины щели, нормирован- ной на длину волны в свободном простран- стве, рез( )L λ от того же параметра. Графики соответствующих зависимостей, которые были получены с помощью численного моделиро- вания, представлены на рис. 4 и 5. Приведен- ные зависимости являются типичными для таких щелей, когда наблюдается монотонное увеличение коэффициента излучения и резо- нансной длины щели от поперечного смеще- ния щели в рассматриваемом диапазоне сме- щений. Однако монотонный характер этих зависимостей нарушается при больших сме- щениях, когда щель находится вблизи края широкой стенки волновода [5]. При проектировании антенн данного типа важную роль играет также выбор ширины щелей. Известно [5], что полоса пропускания щели определяется ее шириной и толщиной стенки волновода, в которой прорезана щель. Полоса пропускания тем шире, чем шире щель и чем тоньше стенка волновода. Толщина стенки волновода обычно зафиксирована и выбирается исходя из требования к обеспе- чению необходимой механической прочностиРис. 3. Излучающий модуль Рис. 4. Зависимость коэффициента излучения ре- зонансной щели S∑ от смещения щели x, нормиро- ванного на половину ширины волновода Рис. 5. Зависимость резонансной длины щели от ее смещения x, нормированного на половину ширины волновода С. С. Секретарёв, Д. М. Ваврив 88 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 конструкции антенной системы. Для увеличе- ния рабочей полосы антенны желательно ис- пользовать щели с относительно большой шириной. При этом щель не должна быть слишком широкой, т. к. в этом случае резко уменьшается эффективность ее излучения. В нашем случае достаточно хорошие харак- теристики широкополосности могут быть достигнуты при следующем выборе парамет- ров: ширина излучающих щелей – 1.4 мм, а щелей связи – 1.2 мм при толщине стенок волновода 1 мм. Значения параметров излучающих щелей определяются путем применения энергетичес- кого метода [5], который не учитывает взаим- ного влияния щелей по внутреннему и внеш- нему пространству. Однако, как показывают численные эксперименты, для резонансных решеток взаимодействие между щелями не оказывает существенного влияния на диаг- рамму направленности при указанных выше допустимых уровнях боковых лепестков, что оправдывает применение этого метода в дан- ном случае. В соответствии с энергетическим методом вычисляется активная проводимость i-й щели в j-й решетке, которая задается по формуле: 2 вх 2 1 , j ijj ij N ij i E g g E = = ∑ (1) где jN – количество щелей в j-й решетке, вх jg – входная проводимость j-й излучающей решетки, а ijE – комплексные амплитуды поля на щелях, соответствующие выбранному ам- плитудно-фазовому распределению. По изве- стным проводимостям определяются ампли- туды коэффициентов излучения щелей: . 1 2 ij ij ij g S g = + Зная собственные коэффициенты излуче- ния щелей, можно определить смещения и ре- зонансные длины щелей из зависимостей, при- веденных на рис. 4 и рис. 5. 4. Синтез запитывающего слоя Процедура синтеза решеток запитывающе- го слоя аналогична синтезу излучающих ре- шеток. Сначала рассчитываются коэффициен- ты связи для запитывающего модуля. Модуль представляет собой секцию запитывающего волновода длиной 2( ),ra t+ где ra – ширина излучающего волновода, а t – толщина стен- ки между соседними излучающими волново- дами (см. рис. 6). Эта секция связана через наклонную щель в широкой стенке с излучаю- щим волноводом. Ширина запитывающих вол- новодов выбрана таким образом, чтобы дли- на волны в этих волноводах создавала раз- ность фаз между соседними щелями связи, соответствующую фазовому распределению в апертуре. Антенна имеет круглую форму, поэтому излучающие волноводы имеют разную длину и соответственно разное количество щелей. Таким образом, щели связи в запитывающем волноводе могут оказаться нагруженными на разные сопротивления излучающих волно- водов. Синтез запитывающих волноводов в этом случае усложняется тем, что коэффи- циент связи запитывающего и излучающего волноводов зависит не только от параметров щели связи между ними, но и от параметров нагрузки: числа щелей и амплитудного рас- пределения в конкретном излучающем волно- воде. Во избежание этой проблемы все излу- Рис. 6. Запитывающий модуль Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом 89Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 чающие волноводы были спроектированы та- ким образом, чтобы они обеспечивали одина- ковую эффективность излучения. Так как мощ- ность излучения щели пропорциональна про- водимости щели, суммарная мощность, излу- чаемая линейной ВЩР, как следует из (1), про- порциональна сумме: 2 1 вх вх 21 1 . j j j N N ij j ji ij N i ij i E g g g E = = = = = ∑ ∑ ∑ Таким образом, для достижения одинако- вой эффективности излучения линейных ВЩР достаточно выбрать активные входные про- водимости вх jg для каждой линейной ВЩР одинаковыми: вх вх .jg g= При этом суммарная мощность излучения запитывающего модуля зависит только от угла наклона щели связи, но не от количества излучающих щелей и ампли- тудного распределения излучающей решетки. Следовательно, нет необходимости рассчиты- вать характеристики запитывающих модулей с различными излучающими решетками. При- мер зависимости коэффициента связи запиты- вающего модуля от угла наклона щели связи представлен на рис. 7 для решетки с 4-мя излучающими щелями. Резонансная длина наклонной щели в цен- тре широкой стенки волновода почти постоян- ная в широком диапазоне углов наклона. По- этому запитывающие щели имеют одинако- вую длину. Каждый запитывающий волновод синтези- ровался из запитывающих модулей методом рекуррентных соотношений [5, 6], который учи- тывает взаимодействие между щелями по ос- новной волне прямоугольного волновода. С использованием полученных результатов для амплитуд волн в излучающих волноводах опре- деляются углы наклона запитывающих щелей из зависимости, представленной на рис. 7. На заключительном этапе синтеза проводилось уточнение значений углов наклона и длины щелей связи путем численного моделирования. 5. Конструкция волноводного компаратора Для запитки обеих половин антенны был раз- работан компактный волноводный компаратор, показанный на рис. 8. Компаратор состоит из двойного волноводного тройника и компактной волноводной системы, разводящей плечи трой- ника на четыре антенных входа. Волноводный тройник согласован с помощью ступенчатого штыря во внутренней полости тройника и диаф- рагмы в его разностном плече. Параметры согласующих элементов были оптимизирова- ны численно. Волноводная система компара- тора состоит из отрезков прямоугольных вол- Рис. 7. Зависимость амплитуды коэффициента связи запитывающей щели свS от угла ее наклона по отношению к оси волновода Рис. 8. Волноводный компаратор С. С. Секретарёв, Д. М. Ваврив 90 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 новодов и уголковых поворотов на 90° в Е- и Н-плоскости, которые также были оптимизи- рованы численно для получения минимальных отражений в рабочем диапазоне длин волн. Компаратор осуществляет запитку антен- ны для реализации суммарной диаграммы направленности с наклонным лучом и разно- стной диаграммы в Н-плоскости. В компара- торе производится также переход от запиты- вающих волноводов антенны нестандартного сечения к стандартным волноводам Ku-диа- пазона суммарного и разностного каналов. КСВН на суммарном порту компаратора меньше 1.09 в рабочем диапазоне частот. 6. Результаты расчетов и экспериментальных измерений На заключительном этапе моделирования был проведен численный расчет полной кон- струкции антенны, состоящей из излучающе- го и запитывающего слоев, с учетом характе- ристик волноводного компаратора. На рис. 9, рис. 10 и рис. 11 представлены результаты расчета сечения суммарной и разностной ди- аграмм направленности в главных плоскостях. Антенна была изготовлена из алюминия с помощью фрезерования и покрыта серебром для улучшения проводящих свойств поверх- ностей. На рис. 12 представлена фотография антенны. Экспериментальные данные также пока- заны на рис. 9, рис. 10 и рис. 11 соответственно. Из графиков видно, что характеристики раз- работанной антенны удовлетворяют постав- ленным требованиям и хорошо согласуются с результатами моделирования. КСВН антенны на входах запитывающих волноводов достаточно низкий (меньше 1.1), поскольку мы использовали нерезонансные волноводы для запитки. В результате, уровень КСВН на суммарном входе системы ан- тенна – компаратор составляет менее 1.2. Рис. 9. Суммарная диаграмма направленности антенны в E-плоскости: ––– – теория; – эксперимент Рис 11. Разностная диаграмма направленности антенны в H-плоскости: ––– – теория; – эксперимент Рис. 10. Суммарная диаграмма направленности антенны в H-плоскости: ––– – теория; – эксперимент Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом 91Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №1 Заключение В работе описана методика и особенности проектирования моноимпульсной антенной системы на основе ВЩР круглой формы, кото- рая формирует луч, отклоненный от нормали к плоскости антенны на величину, в несколько раз превышающую ширину главного лепестка. Предложенный в работе подход был применен при разработке практической конструкции ан- тенны для локатора поиска и сопровождения Ku-диапазона. Экспериментальные характери- стики антенны хорошо согласуются с результа- тами моделирования. Литература 1. С. В. Киселев, В. А. Крицын. Инженерный метод расчета сложных волноводно-щелевых антенных решеток // Радиотехника и электроника. – 1993. – Т. 38, №6. – С. 81-92. 2. S. S. Sekretarov, D. M. Vavriv, M. P. Natarov and V. V. Glamazdin. Development of a Ka-band slotted an- tenna array // Proc. MSMW´07 Symp. – Kharkov (Ukraine). – 2007. – P. 672-674. 3. R. S. Elliott. Antenna Theory and Design. Revised Edition. – Hoboken, New Jersey: John Wiley & Sons, 2003. – 594 p. 4. T. T. Taylor. Design of Circular Apertures for Narrow Beamwidth and Low Sidelobes // IRE Trans. Anten- nas Propog. – 1960. – Vol. AP- 8. – P. 17-22. 5. Антенны и устройства СВЧ (Проектирова- ние фазированных антенных решеток) / Под ред. Д. И. Воскресенского. – М.: Радио и связь, 1981. – 432 c. 6. Г. А. Евстропов, С. А. Царапкин. Расчет волно- водно-щелевых антенн с учетом взаимодействия из- лучателей по основной волне // Радиотехника и электроника. – 1966. – №5. – С. 822-830. Кругла хвилеводно-щілинна антена з нахиленим променем С. С. Секретарьов, Д. М. Ваврів Запропоновано оригінальну конструкцію круглої хвилеводно-щілинної антени Ku-діа- пазону. На відміну від стандартних антен такого типу промінь розробленої антени, відхи- лений від нормалі до площини антени на ве- личину суттєво більшу ніж ширина променя, що необхідно, наприклад, для зменшення ефективної площі розсіяння антени у напрямку цілі. Розглянуто особливості розробки антен такого типу у порівнянні з антенами, що вип- ромінюють промінь уздовж нормалі. Наведе- но приклад практичної реалізації розробленої антени та виконано порівняння результатів теоретичних досліджень з експерименталь- ними даними. Circular Waveguide Slotted Antenna with Inclined Beam S. S. Sekretarov and D. M. Vavriv The novel design of a Ku-band circular wave- guide slotted antenna is proposed. In contrast to standard antennas of this type, the main beam of the developed antenna is inclined from its sur- face normal by the value noticeably exceeding the beam width, which is necessary e.g. to reduce the radar cross section of the antenna in the di- rection towards an illuminated target. The design features of such antennas are considered. The practical desing of the antenna developed is pre- sented along with the comparison of the simula- tion and experimental results. Рис. 12. Фотография антенны
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-8440
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1027-9636
language	Russian
last_indexed	2025-12-02T09:01:35Z
publishDate	2009
publisher	Радіоастрономічний інститут НАН України
record_format	dspace
spelling	Секретарёв, С.С. Ваврив, Д.М. 2010-05-28T13:28:44Z 2010-05-28T13:28:44Z 2009 Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом / С.С. Секретарёв, Д.М. Ваврив // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 1. — С. 84-91. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/8440 621.396.677.71 Предложена оригинальная конструкция круглой волноводно-щелевой антенны Ku-диапазона. В отличие от стандартных антенн данного типа луч разработанной антенны отклонен от нормали к плоскости антенны на величину существенно большую ширины луча, что необходимо, например, для уменьшения эффективной площади рассеивания антенны в направлении цели. Рассмотрены особенности антенн данного типа по сравнению с антеннами, излучающими луч по нормали. Приведен пример практической реализации разработанной антенны и проведено сравнение результатов теоретических исследований с экспериментальными данными. Запропоновано оригінальну конструкцію круглої хвилеводно-щілинної антени Ku-діапазону. На відміну від стандартних антен такого типу промінь розробленої антени, відхилений від нормалі до площини антени на величину суттєво більшу ніж ширина променя, що необхідно, наприклад, для зменшення ефективної площі розсіяння антени у напрямку цілі. Розглянуто особливості розробки антен такого типу у порівнянні з антенами, що випромінюють промінь уздовж нормалі. Наведено приклад практичної реалізації розробленої антени та виконано порівняння результатів теоретичних досліджень з експериментальними даними. The novel design of a Ku-band circular waveguide slotted antenna is proposed. In contrast to standard antennas of this type, the main beam of the developed antenna is inclined from its surface normal by the value noticeably exceeding the beam width, which is necessary e.g. to reduce the radar cross section of the antenna in the direction towards an illuminated target. The design features of such antennas are considered. The practical desing of the antenna developed is presented along with the comparison of the simulation and experimental results. ru Радіоастрономічний інститут НАН України Антенны, волноводная и квазиоптическая техника Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом Кругла хвилеводно-щілинна антена з нахиленим променем Circular Waveguide Slotted Antenna with Inclined Beam Article published earlier
spellingShingle	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом Секретарёв, С.С. Ваврив, Д.М. Антенны, волноводная и квазиоптическая техника
title	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
title_alt	Кругла хвилеводно-щілинна антена з нахиленим променем Circular Waveguide Slotted Antenna with Inclined Beam
title_full	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
title_fullStr	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
title_full_unstemmed	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
title_short	Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
title_sort	круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом
topic	Антенны, волноводная и квазиоптическая техника
topic_facet	Антенны, волноводная и квазиоптическая техника
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/8440
work_keys_str_mv	AT sekretarevss kruglaâvolnovodnoŝelevaâantennasnaklonnymlučom AT vavrivdm kruglaâvolnovodnoŝelevaâantennasnaklonnymlučom AT sekretarevss kruglahvilevodnoŝílinnaantenaznahilenimpromenem AT vavrivdm kruglahvilevodnoŝílinnaantenaznahilenimpromenem AT sekretarevss circularwaveguideslottedantennawithinclinedbeam AT vavrivdm circularwaveguideslottedantennawithinclinedbeam

Круглая волноводно-щелевая антенна с наклонным лучом

Institution

Similar Items