Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI
Дослiджено особливостi теплового розширення наноструктурної композицiйної системи пентапласт/AgI в дiапазонi температур 300–450 К. Встановлено можливiсть одержання композицiйних матерiалiв з технологiчно керованим температурним коефiцiєнтом лiнiйного розширення в межах вiд −2 · 10⁻⁶ до +4 · 10⁻⁶ К⁻¹...
Saved in:
| Published in: | Доповіді НАН України |
|---|---|
| Date: | 2012 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Ukrainian |
| Published: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2012
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85325 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI / І.М. Мудрак, В.В. Левандовський, П.П. Горбик, Л.К. Янчевський // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2012. — № 12. — С. 81-88. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859627262196842496 |
|---|---|
| author | Мудрак, І.М. Левандовський, В.В. Горбик, П.П. Янчевський, Л.К. |
| author_facet | Мудрак, І.М. Левандовський, В.В. Горбик, П.П. Янчевський, Л.К. |
| citation_txt | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI / І.М. Мудрак, В.В. Левандовський, П.П. Горбик, Л.К. Янчевський // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2012. — № 12. — С. 81-88. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Доповіді НАН України |
| description | Дослiджено особливостi теплового розширення наноструктурної композицiйної системи пентапласт/AgI в дiапазонi температур 300–450 К. Встановлено можливiсть одержання композицiйних матерiалiв з технологiчно керованим температурним коефiцiєнтом лiнiйного розширення в межах вiд −2 · 10⁻⁶ до +4 · 10⁻⁶ К⁻¹. У температурному iнтервалi фазового переходу наповнювача з аномальною дилатометричною поведiнкою в композицiйнiй системi виявлено явище збудження термiчно стимульованих автоколивань лiнiйних розмiрiв та дослiджено його закономiрностi.
Исследованы особенности теплового расширения наноструктурной композиционной системы пентаплст/AgI в диапазоне температур 300–450 К. Установлена возможность получения композиционных материалов c технологически регулируемым коэффициентом линейного расширения в пределах от −2 · 10⁻⁶ до +4 · 10⁻⁶ К⁻¹. В температурном интервале
фазового превращения наполнителя с аномальным дилатометрическим поведением в композиционной системе обнаружено явление возбуждения термически стимулированных автоколебаний линейных размеров и исследованы его закономерности.
Thermal expansion behavior of the nanostructured composite system penton/AgI in the temperature
range 300–450 K is investigated. The possibility to obtain composite materials with the technologically adjusted coefficient of thermal expansion in the range from −2·10⁻⁶ to +4·10⁻⁶ К⁻¹ (including
zero value) is shown. The new phenomenon of the excitation of thermally stimulated dimensional
oscillations in the composite system penton/AgI under heating in the temperature interval of the
phase transition of a filler with anomalous dilatometric behavior has been revealed and investigated.
|
| first_indexed | 2025-11-29T12:57:44Z |
| format | Article |
| fulltext |
оповiдi
НАЦIОНАЛЬНОЇ
АКАДЕМIЇ НАУК
УКРАЇНИ
12 • 2012
ТЕПЛОФIЗИКА
УДК 534.142:536.416+534.6
© 2012
I.М. Мудрак, В.В. Левандовський, П. П. Горбик,
Л.К. Янчевський
Особливостi поведiнки температурного коефiцiєнта
лiнiйного розширення системи пентапласт/AgI
(Представлено академiком НАН України М.Т. Картелем)
Дослiджено особливостi теплового розширення наноструктурної композицiйної систе-
ми пентапласт/AgI в дiапазонi температур 300–450 К. Встановлено можливiсть одер-
жання композицiйних матерiалiв з технологiчно керованим температурним коефiцiєн-
том лiнiйного розширення в межах вiд −2 · 10−6 до +4 · 10−6 К−1. У температурному
iнтервалi фазового переходу наповнювача з аномальною дилатометричною поведiнкою
в композицiйнiй системi виявлено явище збудження термiчно стимульованих автоко-
ливань лiнiйних розмiрiв та дослiджено його закономiрностi.
Завдяки стiйкостi до впливу агресивних середовищ полiмернi матерiали мають широку
перспективу використання як рiзного роду технологiчнi покриття [1]. Серед них, внаслi-
док симетричного розмiщення в просторi хлорметильних груп вздовж основного ланцюга,
особливе мiсце займає пентапласт (3,3-бiс(хлорметил)оксациклобутан) [2]. Однак довговiч-
нiсть експлуатацiї полiмерних покриттiв при рiзних температурах обмежується невiдповiд-
нiстю їх температурного коефiцiєнта лiнiйного розширення (ТКЛР) матерiалу поверхнi.
Так, ТКЛР полiмерiв та, наприклад, металiв у бiльшостi випадкiв вiдрiзняються на поря-
док величини [3]. Така проблема може бути вирiшена шляхом доведення ТКЛР покриття до
значень ТКЛР матерiалу поверхнi з використанням при цьому полiмерних композицiйних
матерiалiв, до складу яких входить наповнювач iз аномальним (вiд’ємним) ТКЛР [4]. Опти-
мальним наповнювачем для такого випадку може бути йодид срiбла. Вiн має вiд’ємний та
стабiльний ТКЛР в широкому температурному iнтервалi (86–420 К) [3]. Крiм того, в областi
температури фазового β → α переходу йодиду срiбла iз дiелектричної до суперiонної фази
(Tс = 420 К) йому властиве додаткове стрiмке зменшення об’єму (∆V = −5,4%), зумовлене
структурною перебудовою iз гексагональної до кубiчної кристалiчної гратки [3]. Зменшен-
ня об’єму AgI передається до композицiйного матерiалу (КМ) в цiлому. Однак для зразкiв
з достатнiм вмiстом йодиду срiбла в температурному iнтервалi фазового β → α переходу
спостерiгається нове незвичне явище — коливання лiнiйних розмiрiв. Подiбнi коливання бу-
ли вперше виявленi при дослiдженнi композицiйної системи полiхлортрифторетилен−AgI
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2012, №12 81
Рис. 1. Температурна (а) та концентрацiйна (б ) залежностi ТКЛР КМ системи пентапласт/AgI (штриховi
лiнiї — кривi, розрахованi за формулою Тернера)
(ПХТФЕ−AgI) [5] i спостерiгалися також у системi пентапласт/AgI, одержанiй iз механiч-
ної сумiшi компонентiв [6].
Для покращення властивостей КМ типу полiмер — суперiонний провiдник розроблено
методику синтезу наноструктурної композицiйної системи на основi пентапласту та йодиду
срiбла з використанням фiзико-хiмiчного модифiкування поверхнi полiмеру йодидом срi-
бла (пентапласт/AgI) [7]. Результати електрофiзичних дослiджень композитiв свiдчать про
високу ефективнiсть їх формування за допомогою запропонованої методики.
У данiй роботi наведено результати дослiдження особливостей теплового розширення
КМ системи пентапласт/AgI.
Експеримент. Модифiкування поверхнi пентапласту йодидом срiбла проводили шля-
хом реакцiї обмiну мiж нiтратом срiбла та йодидом калiю на поверхнi функцiоналiзованих
частинок полiмеру (середнiй розмiр ∼40 мкм). Функцiоналiзацiю поверхнi пентапласту, для
надання гiдрофiльних властивостей, здiйснювали обробкою розчином диметилдихлорсила-
ну в циклогексанонi [7]. Блочнi зразки цилiндричної форми дiаметром 7 мм, заввишки 18 мм
виготовляли методом термiчного пресування при температурi 483 К i тиску 20 МПа.
Особливостi теплового розширення композицiйних матерiалiв системи пентапласт/AgI
дослiджували в iнтервалi температур 300–450 К за допомогою безконтактного лiнiйного
дилатометра iндукцiйного типу високої чутливостi з автоматичним записом результатiв ви-
мiрювання [6]. Температурну залежнiсть питомої теплоємностi КМ визначали динамiчним
калориметром з дiатермiчною оболонкою [8].
Результати та обговорення. Результати дослiдження температурної залежностi
ТКЛР композицiйних матерiалiв системи пентапласт/AgI з рiзним вмiстом дисперсного
наповнювача в дiапазонi температур 300–410 К наведено на рис. 1, а. Зразок AgI харак-
теризується вiд’ємним i стабiльним значенням ТКЛР у дослiджуваному температурному
iнтервалi, що зумовлено особливiстю розподiлу частот його фононного спектра, пов’язаною
з переважаючим внеском груп поперечних акустичних коливань низької частоти над попе-
речними оптичними i поздовжнiми акустичними коливаннями, вiдповiдальними за його роз-
ширення при нагрiваннi [3]. В свою чергу, змiна з температурою ТКЛР пентапласту (ПТП)
82 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2012, №12
є типовою для високомолекулярних тiл [9] i характеризується поступовим збiльшенням ко-
ефiцiєнта α вiд 55 ·10−6 до 90 ·10−6 К−1. Як i слiд було очiкувати, температурнi залежностi
ТКЛР зразкiв композицiйної системи займають промiжнi положення мiж вiдповiдними за-
лежностями окремих компонентiв. Однак змiна значень ТКЛР КМ системи пентапласт/AgI
зi збiльшенням вмiсту дисперсного наповнювача вiдбувається нелiнiйно (рис. 1, б ).
Як вiдомо, дослiдження закономiрностей змiни теплового розширення композицiйних
матерiалiв залежно вiд вмiсту наповнювача є iнформативною методикою одержання да-
них щодо мiжфазної взаємодiї компонентiв системи [10, 11]. У загальному випадку, при
вiдсутностi взаємодiї на межi роздiлу полiмер–наповнювач, ТКЛР композицiйної системи
визначається за простим правилом сумiшi
αк = αпϕп + αнϕн, (1)
де φп, αп та φн, αн — об’ємний вмiст i ТКЛР полiмеру та наповнювача вiдповiдно. При
наявностi ефективної мiжфазної взаємодiї поведiнка ТКЛР системи вже не узгоджується
з наведеним вище правилом i описується з використанням рiзних теоретичних пiдходiв [10].
Аналiз експериментальної залежностi α(C) композицiйної системи пентапласт/AgI ви-
явив, що значення ТКЛР високонаповнених зразкiв (CV > 40%) добре узгоджується з фор-
мулою Тернера для гомогенної сумiшi пружно взаємодiючих компонентiв
α =
αпϕпEп + αнϕнEн
ϕпEп + ϕнEн
, (2)
де Eп та Eн — модуль пружностi полiмеру та наповнювача вiдповiдно [12]. Рiвень мiжфазної
взаємодiї в композицiйнiй системi може бути кiлькiсно оцiнений за допомогою коефiцiєнта b,
який розраховується iз спiввiдношення
α = αc − b(αc − αt), (3)
де α, αс i αt — значення ТКЛР, визначенi, вiдповiдно, експериментально та розрахованi за
правилом сумiшi та формулою Тернера [12]. Для дiапазону концентрацiй 40–100% значення
коефiцiєнта b становить 0,9–1,1 i свiдчить про активну мiжфазну взаємодiю мiж полiмером
та наповнювачем. З практичної точки зору також важливо, що ТКЛР високонаповнених
зразкiв мало змiнюються з температурою — ∆α < 2·10−6 K−1 (див. рис. 1) i мають значення,
характернi для низькомолекулярних твердих тiл (−2 ÷ +4 · 10−6 K−1) [3].
В областi концентрацiй йодиду срiбла до 20% спостерiгається поступове зниження ТКЛР
системи. При цьому за рахунок збiльшення площi мiжфазного контакту експериментальна
залежнiсть α(C) близька до теоретичної кривої Тернера (рис. 1, б ). Однак з подальшим
збiльшенням вмiсту AgI на дiлянцi CV = 20–40% має мiсце вiдхилення значень ТКЛР вiд
розрахункових iз максимумом при об’ємному вмiстi наповнювача ∼30%. Такий результат ми
пов’язуємо iз зменшенням ступеня упорядкування надмолекулярної структури полiмерної
складової. Вказаний висновок пiдтверджується поведiнкою концентрацiйної залежностi пи-
томої теплоємностi КМ (рис. 2), а також збiльшенням ступеня упорядкування структурних
елементiв наповнювача у вказаному концентрацiйному дiапазонi. Зменшення коефiцiєнта α
при подальшому збiльшеннi вмiсту наповнювача (CV > 30%) пов’язане iз посиленням агре-
гацiйних процесiв мiж частинками AgI.
Для КМ системи пентапласт/AgI iз об’ємним вмiстом наповнювача 14–36% в областi
температури фазового переходу йодиду срiбла iз β- в α-фазу при нагрiваннi зi швидкiстю
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2012, №12 83
Рис. 2. Концентрацiйна залежнiсть питомої теплоємностi Cр КМ системи пентапласт/AgI
Рис. 3. Температурна залежнiсть вiдносного видовження КМ системи пентапласт/AgI при швидкостi на-
грiвання 2,6 К/хв. Об’ємний вмiст AgI: 1 — 36%; 2 — 27%; 3 — 20%
1,5–4 К/хв спостерiгається нове нетривiальне явище — коливання лiнiйних розмiрiв зразкiв
(рис. 3). Причину його виникнення можна пояснити таким чином. Як вiдомо, полiмер та
дисперсний наповнювач у складi КМ знаходяться в станi взаємного стиснення внаслiдок
значної рiзницi їх ТКЛР [4, 5]. Значення тиску на поверхнi роздiлу компонентiв може до-
сягати 240–480 · 105 Па [4].Iнтенсивне розширення полiмерної матрицi в КМ iз об’ємним
вмiстом наповнювача 20–40% (рис. 1, б ) створює на поверхнi роздiлу компонентiв системи
пентапласт/AgI додатковий тиск ∆p. В свою чергу, температура β → α переходу в AgI
(Tс), згiдно з фазовою дiаграмою (рис. 4, а) [13], зi збiльшенням тиску знижується. Функ-
цiональну залежнiсть Tс = f(p) можна подати таким рiвнянням:
Tc = −0,17p + 420 (4)
або
∆Tc = −0,17∆p. (5)
При фазовому β → α переходi вiдбувається додаткове значне зменшення розмiрiв час-
тинок AgI (∆V = −5,4%) [3] i, вiдповiдно, зменшення тиску з боку полiмерної компоненти.
84 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2012, №12
Рис. 4. Фазова дiаграма AgI (а) та схематичне зображення змiни лiнiйної довжини зразка КМ системи
пентапласт/AgI в околi температури фазового β → α переходу в AgI (б )
Розглянемо процес виникнення термiчно стимульованих автоколивань лiнiйних розмiрiв
зразкiв КМ за допомогою схематичного рис. 4, б. При нагрiваннi до температури початку
фазового перетворення в AgI, наприклад в точцi A, iнтенсивнiсть теплового розширення
КМ незначна. В областi температури фазового переходу зразок починає швидко скорочува-
тися за рахунок переважаючої iнтенсивної аномальної дилатометричної поведiнки йодиду
срiбла, що iлюструється неперервною кривою AK. При збiльшеннi вмiсту наповнювача iн-
тенсивнiсть скорочення зразка зростає, про що свiдчить змiна кута нахилу кривої на дiлянцi
AB (dl/dt = ctg φ). Якщо крутизна вiдрiзка кривої AB, наприклад в точцi B, стає бiльшою
вiд критичної, вiдбувається закритичне падiння тиску (dp/dl), i температура фазового пе-
реходу зростає (швидкiсть збiльшення Tс перевищує швидкiсть нагрiвання). Як наслiдок —
процес фазового перетворення припиняється i, вiдповiдно, припиняється стиснення части-
нок йодиду срiбла. В результатi зразок КМ починає розширюватися за рахунок полiмерної
складової (вiдрiзок BC). На данiй дiлянцi розширення полiмеру зумовлює наростання ти-
ску на частинки наповнювача. Це, в свою чергу, призводить до зниження Tс i в точцi C —
до вiдновлення процесу фазового перетворення в AgI. Знову вiдбувається дилатометричне
стиснення КМ (CD). Далi процес повторюється.
Таким чином, коли крутизна дiлянки BM вище критичної, в системi виникають стiйкi
дилатометричнi автоколивання. Роль зворотного зв’язку в автоколивнiй системi вiдiграє
аномальна залежнiсть Tс = f(p). Першопричиною виникнення явища є наявнiсть певної
“критичної’ концентрацiї наповнювача з аномальною дилатометричною поведiнкою.
Подiбнi коливання ранiше спостерiгалися лише в композицiйнiй системi ПХТФЕ−AgI [5]
та в зразках, одержаних iз механiчної сумiшi пентапласту та йодиду срiбла (пентапласт–
AgI) [6] (табл. 1). Розмiр частинок дисперсного наповнювача в таких системах становить
4–6 мкм. Слiд зазначити, що використання в нашiй роботi як полiмерної матрицi пен-
тапласту сприяло збiльшенню амплiтуди та перiоду дилатометричних коливань в 3,5 та
5 разiв вiдповiдно. На вiдмiну вiд композицiйної системи ПХТФЕ−AgI, в якiй колива-
ння збуджуються лише в зразках iз об’ємним вмiстом йодиду срiбла 60–68%, в системi
пентапласт–AgI вони виникають у бiльш широкому концентрацiйному дiапазонi — 3–42%.
Важливим критерiєм виникнення вказаних дилатометричних коливань, крiм достатнього
вмiсту наповнювача з аномальним ТКЛР (AgI), є також швидкiсть нагрiвання зразка. Для
системи ПХТФЕ−AgI вона має бути в межах вiд 1,3 до 4,5 К/хв [5]. При дослiдженнi ком-
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2012, №12 85
позицiйної системи пентапласт/AgI оптимальною, як з’ясувалось, є швидкiсть нагрiвання
2,6 К/хв.
Коливання лiнiйних розмiрiв зразкiв наноструктурної композицiйної системи пента-
пласт/AgI виникають, як i в системi, одержанiй iз використанням мiкрокристалiчного йо-
диду срiбла, у досить широкому концентрацiйному дiапазонi — 14–36%. Однак амплiтуда
коливань збiльшується в 1,5 раза, а середнiй перiод повного коливання дещо зменшується
(див. табл. 1). Вказанi змiни параметрiв термiчно збуджених дилатометричних коливань,
очевидно, спричиненi збiльшенням площi мiжфазного контакту за рахунок зменшення роз-
мiрiв частинок дисперсного наповнювача з аномальною дилатометричною поведiнкою з 4–
6 мкм до 500 нм [7]. Виявлене явище може бути використане в автоматичних схемах термо-
сигналiзацiї, п’єзогенераторах, критичних термодатчиках, у пристроях прес-форм (матри-
цi, скрiпленi бандажними стальними кiльцями) для термiчного пресування виробiв з КМ,
у тому числi епоксидних компаундiв тощо.
Таким чином, в роботi дослiджено особливостi теплового розширення композицiйних
матерiалiв системи пентапласт/AgI, одержаних iз використанням методики модифiкування
поверхнi пентапласту йодидом срiбла, в iнтервалi температур 300–450 К i дiапазонi концен-
трацiй дисперсного наповнювача 0–100%. Встановлено можливiсть використання високона-
повнених зразкiв КМ (CV > 40%) як функцiональних покриттiв з технологiчно керованим
ТКЛР в дiапазонi вiд −2 · 10−6 до +4 · 10−6 К−1 (включаючи нульове значення).
У системi пентапласт/AgI виявлено та дослiджено нове явище збудження термiчно
стимульованих коливань лiнiйних розмiрiв зразкiв у температурному iнтервалi фазово-
го переходу наповнювача. Першопричиною виникнення явища є наявнiсть у компози-
тi певної “критичної” концентрацiї наповнювача з аномальною дилатометричною пове-
дiнкою. Коливання є нелiнiйними внаслiдок нелiнiйностi дилатометричних змiн окремих
компонентiв i характеризуються значними амплiтудами, що становить 1–2% вiд довжини
зразка.
Таблиця 1. Параметри термiчно стимульованих коливань лiнiйних розмiрiв зразкiв систем ПХТФЕ−AgI,
пентапласт−AgI та пентапласт/AgI
CV , %
Швидкiсть
нагрiвання,
υ, К/хв
Перiод коливань, τ , с Амплiтуда, 2A,
∆l
l
· 10
4
T1 T2 T3 2A1 2A2 2A3
ПХТФЕ−AgI [5]
60 1,3 48 60 78 3,4 28,0 38,8
68 1,4 51 78 — 14,9 30,9 7,1
68 2,6 56 83 97 13,0 34,5 30,6
68 5,6 — — — — — —
Пентапласт−AgI [6]
8 2,6 734 286 — 128,7 81,3 —
17 2,6 712 187 133 118,7 93,1 72,5
20 2,6 704 169 110 85,4 70,7 59,5
36 2,6 608 — — 58 — —
Пентапласт/AgI
14 2,6 538 300 — 62 109 —
20 2,6 461 392 — 54 67 —
27 2,6 254 278 346 30,4 46 74
36 2,6 230 438 — 35 180 —
86 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2012, №12
1. Пахаренко В.А., Зверлин В. Г., Кириенко Е.М. Наполненные термопласты: Справочник / Под общ.
ред. акад. Липатова Ю.С. – Киев: Техника, 1986. – 182 с.
2. Воробьева Г.Я. Химическая стойкость полимерных материалов. – Москва: Химия, 1981. – 296 с.
3. Новикова С.И. Тепловое расширение твердых тел. – Москва: Наука, 1974. – 292 с.
4. Бакунцева М.В., Гаркуша О.М., Горбик П.П. та iн. Особливостi поведiнки температурного коефi-
цiєнта лiнiйного розширення системи полiхлортрифторетилен – йодид срiбла // Доп. НАН України. –
2002. – № 9. – С. 95–99.
5. Гаркуша О.М., Горбик П.П., Левандовський В. В. та iн. Термiчно стимульованi коливання розмi-
рiв у системi полiхлортрифторетилен – дисперсний йодид срiбла // Там само. – 2004. – № 5. –
С. 143–146.
6. Рокицький М.О., Мазуренко Р. В., Левандовський В. В. Дослiдження параметрiв термiчно стиму-
льованих коливань лiнiйних розмiрiв полiмерних композицiйних матерiалiв // Пробл. фiз.-мат. та
техн. освiти i науки України в контекстi євроiнтеграцiї. – Київ: НПУ iм. М. П. Драгоманова, 2007. –
С. 376–385.
7. Мудрак I.М., Котенок О.В., Рокицький М.О. та iн. Електрофiзичнi властивостi системи пента-
пласт/йодид срiбла // Фiзика i хiмiя тв. тiла. – 2010. – 11, № 1. – С. 166–169.
8. Гаркуша О.М., Горбик П.П., Левандовський В. В. та iн. Физико-механические и теплофизические
свойства системы дисперсный иодид серебра – полихлортрифторэтилен // Металлофизика и новей-
шие технологии. – 2001. – 23, № 6. – С. 797–809.
9. Справочник по пластическим массам / Под ред. М. И. Гарбара, М.С. Акутина, Н.М. Егорова. – 1. –
Москва: Химия, 1967. – 462 с.
10. Трофимов Н.Н., Канович М.З., Карташов Э.М. и др. Физика композиционных материалов. – Моск-
ва: Мир, 2005. – Т. 1, 2.
11. Шевченко В. Г. Основы физики полимерных композиционных материалов. – Москва: Мир, 2010. –
98 с.
12. Richardson M.O.W. Polymer engineering composites. – London: Applied Sci. Publ., 1977. – 477 p.
13. Mellander B.E., Bowling J. E., Baranovski B. Phase diagram of silver iodide in the pressure range 2.5–10
kbar and the temperature range 4–330 ◦C // Phys. Scripta. – 1980. – 22. – P. 541–544.
Надiйшло до редакцiї 19.06.2012Iнститут хiмiї поверхнi
iм. О.О. Чуйка НАН України, Київ
Нацiональний педагогiчний унiверситет
iм. М. П. Драгоманова, Київ
И.М. Мудрак, В.В. Левандовский, П. П. Горбик, Л.К. Янчевский
Особенности поведения температурного коэффициента линейного
расширения системы пентапласт/AgI
Исследованы особенности теплового расширения наноструктурной композиционной систе-
мы пентаплст/AgI в диапазоне температур 300–450 К. Установлена возможность получе-
ния композиционных материалов c технологически регулируемым коэффициентом линей-
ного расширения в пределах от −2 · 10−6 до +4 · 10−6 К−1. В температурном интервале
фазового превращения наполнителя с аномальным дилатометрическим поведением в ком-
позиционной системе обнаружено явление возбуждения термически стимулированных ав-
токолебаний линейных размеров и исследованы его закономерности.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2012, №12 87
I.M. Mudrak, V.V. Levandovskiy, P. P. Gorbyk, L. K. Yanchevskiy
Thermal expansion behavior of the penton/AgI system
Thermal expansion behavior of the nanostructured composite system penton/AgI in the temperature
range 300–450 K is investigated. The possibility to obtain composite materials with the technologi-
cally adjusted coefficient of thermal expansion in the range from −2·10−6 to +4·10−6 К−1 (including
zero value) is shown. The new phenomenon of the excitation of thermally stimulated dimensional
oscillations in the composite system penton/AgI under heating in the temperature interval of the
phase transition of a filler with anomalous dilatometric behavior has been revealed and investigated.
88 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2012, №12
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-85325 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-11-29T12:57:44Z |
| publishDate | 2012 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Мудрак, І.М. Левандовський, В.В. Горбик, П.П. Янчевський, Л.К. 2015-07-25T15:37:33Z 2015-07-25T15:37:33Z 2012 Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI / І.М. Мудрак, В.В. Левандовський, П.П. Горбик, Л.К. Янчевський // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2012. — № 12. — С. 81-88. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85325 534.142:536.416+534.6 Дослiджено особливостi теплового розширення наноструктурної композицiйної системи пентапласт/AgI в дiапазонi температур 300–450 К. Встановлено можливiсть одержання композицiйних матерiалiв з технологiчно керованим температурним коефiцiєнтом лiнiйного розширення в межах вiд −2 · 10⁻⁶ до +4 · 10⁻⁶ К⁻¹. У температурному iнтервалi фазового переходу наповнювача з аномальною дилатометричною поведiнкою в композицiйнiй системi виявлено явище збудження термiчно стимульованих автоколивань лiнiйних розмiрiв та дослiджено його закономiрностi. Исследованы особенности теплового расширения наноструктурной композиционной системы пентаплст/AgI в диапазоне температур 300–450 К. Установлена возможность получения композиционных материалов c технологически регулируемым коэффициентом линейного расширения в пределах от −2 · 10⁻⁶ до +4 · 10⁻⁶ К⁻¹. В температурном интервале фазового превращения наполнителя с аномальным дилатометрическим поведением в композиционной системе обнаружено явление возбуждения термически стимулированных автоколебаний линейных размеров и исследованы его закономерности. Thermal expansion behavior of the nanostructured composite system penton/AgI in the temperature range 300–450 K is investigated. The possibility to obtain composite materials with the technologically adjusted coefficient of thermal expansion in the range from −2·10⁻⁶ to +4·10⁻⁶ К⁻¹ (including zero value) is shown. The new phenomenon of the excitation of thermally stimulated dimensional oscillations in the composite system penton/AgI under heating in the temperature interval of the phase transition of a filler with anomalous dilatometric behavior has been revealed and investigated. uk Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Доповіді НАН України Теплофізика Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI Особенности поведения температурного коэффициента линейного расширения системы пентапласт/AgI Thermal expansion behavior of the penton/AgI system Article published earlier |
| spellingShingle | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI Мудрак, І.М. Левандовський, В.В. Горбик, П.П. Янчевський, Л.К. Теплофізика |
| title | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI |
| title_alt | Особенности поведения температурного коэффициента линейного расширения системы пентапласт/AgI Thermal expansion behavior of the penton/AgI system |
| title_full | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI |
| title_fullStr | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI |
| title_full_unstemmed | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI |
| title_short | Особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/AgI |
| title_sort | особливості поведінки температурного коефіцієнта лінійного розширення системи пентапласт/agi |
| topic | Теплофізика |
| topic_facet | Теплофізика |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85325 |
| work_keys_str_mv | AT mudrakím osoblivostípovedínkitemperaturnogokoefícíêntalíníinogorozširennâsistemipentaplastagi AT levandovsʹkiivv osoblivostípovedínkitemperaturnogokoefícíêntalíníinogorozširennâsistemipentaplastagi AT gorbikpp osoblivostípovedínkitemperaturnogokoefícíêntalíníinogorozširennâsistemipentaplastagi AT ânčevsʹkiilk osoblivostípovedínkitemperaturnogokoefícíêntalíníinogorozširennâsistemipentaplastagi AT mudrakím osobennostipovedeniâtemperaturnogokoéfficientalineinogorasšireniâsistemypentaplastagi AT levandovsʹkiivv osobennostipovedeniâtemperaturnogokoéfficientalineinogorasšireniâsistemypentaplastagi AT gorbikpp osobennostipovedeniâtemperaturnogokoéfficientalineinogorasšireniâsistemypentaplastagi AT ânčevsʹkiilk osobennostipovedeniâtemperaturnogokoéfficientalineinogorasšireniâsistemypentaplastagi AT mudrakím thermalexpansionbehaviorofthepentonagisystem AT levandovsʹkiivv thermalexpansionbehaviorofthepentonagisystem AT gorbikpp thermalexpansionbehaviorofthepentonagisystem AT ânčevsʹkiilk thermalexpansionbehaviorofthepentonagisystem |