Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах
Показано, що дiя радiацiйного опромiнення на рiдинну систему призводить до зменшення кофiгурацiйної ентропiї, що, в свою чергу, викликає змiни хiмiчних потенцiалiв
 компонентiв рiдкої системи, а також хiмiчних потенцiалiв спiвiснуючих з нею фаз.
 Продемонстровано, що змiна термодинам...
Saved in:
| Published in: | Доповіді НАН України |
|---|---|
| Date: | 2013 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Ukrainian |
| Published: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2013
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85867 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах / Д.А. Гаврюшенко // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 8. — С. 83–89. — Бібліогр.: 5 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860195485463085056 |
|---|---|
| author | Гаврюшенко, Д.А. |
| author_facet | Гаврюшенко, Д.А. |
| citation_txt | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах / Д.А. Гаврюшенко // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 8. — С. 83–89. — Бібліогр.: 5 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Доповіді НАН України |
| description | Показано, що дiя радiацiйного опромiнення на рiдинну систему призводить до зменшення кофiгурацiйної ентропiї, що, в свою чергу, викликає змiни хiмiчних потенцiалiв
компонентiв рiдкої системи, а також хiмiчних потенцiалiв спiвiснуючих з нею фаз.
Продемонстровано, що змiна термодинамiчних потенцiалiв пiд дiєю радiацiйного опромiнення з необхiднiстю призводить до зсуву точок фазових переходiв першого роду. Наведено оцiнки цих зсувiв.
Показано, что воздействие радиационного излучения на жидкостную систему приводит
к уменьшению конфигурационной энтропии, что, в свою очередь, вызывает изменения химических потенциалов жидкостной системы, а также сосуществующих с ней фаз. Продемонстрировано, что изменение термодинамических потенциалов системы под воздействием радиационного излучения с необходимостью приводит к сдвигу точек фазовых переходов первого рода. Приведены оценки таких сдвигов.
It is shown that the irradiation decreases the configuration entropy of a fluid system and changes
its chemical potentials and those of the coexisting phases. It is demonstrated that a change of the
thermodynamic potentials under the action of irradiation results in a change of the points of firstkind phase transitions.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:08:32Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 512
Д.А. Гаврюшенко
Вплив радiацiйного опромiнення на характеристики
фазових переходiв у рiдинних системах
(Представлено академiком НАН України Л.А. Булавiним)
Показано, що дiя радiацiйного опромiнення на рiдинну систему призводить до змен-
шення кофiгурацiйної ентропiї, що, в свою чергу, викликає змiни хiмiчних потенцiалiв
компонентiв рiдкої системи, а також хiмiчних потенцiалiв спiвiснуючих з нею фаз.
Продемонстровано, що змiна термодинамiчних потенцiалiв пiд дiєю радiацiйного опро-
мiнення з необхiднiстю призводить до зсуву точок фазових переходiв першого роду. На-
ведено оцiнки цих зсувiв.
Створення ядерних енергетичних установок нового поколiння вимагає подальшого розвитку
радiацiйної фiзики й радiацiйного матерiалознавства. Насамперед, це зумовлено фiзичними
процесами, що вiдбуваються в таких установках, i, як наслiдок, використанням якiсно iн-
ших конструкцiйних матерiалiв. Особливе мiсце серед ядерних реакторiв нового поколiння
займають рiдкосольовi ядернi реактори, паливом для яких є радiоактивний розплав, а са-
ме: хiмiчнi сполуки радiоактивного елемента (урану або плутонiю) iз фтором, розчиненi
в розплавi неорганiчних солей (Li, Na, KF й iн.) [1].
У рiдкосольових ядерних реакторах тепло генерується прямо в розплавленiй солi, яка
одночасно є i паливом, i теплоносiєм, тому важливо детально дослiдити особливостi процесiв
теплопередачi та iнших процесiв переносу в таких системах як у штатних, так i нештатних
режимах роботи реактора, адже одною з головних переваг таких систем повинна бути по-
вiльна реакцiя на зростання температури. Також важливо знати тиск парiв розплавлених
солей та їх радiацiйну стабiльнiсть [2].
Крiм того, часто радiацiйному опромiненню пiддаються рiзнi бiологiчнi системи. Протя-
гом багатьох рокiв вивчається вплив iонiзуючого опромiнення на живi органiзми, тканини,
клiтини тощо. Проте в цих дослiдженнях не придiляється достатньої уваги впливу радiа-
цiйного опромiнення саме на рiдини, якi мiстяться в бiологiчних об’єктах, хоча цей вплив
може бути iстотним.
Оскiльки радiацiйне опромiнення призводить до змiни термодинамiчних властивостей
рiдини, а саме до змiни хiмiчного потенцiалу рiдини та її компонентiв пiд дiєю опромiнення,
то воно повинно призвести також до змiни характеристик фазових переходiв першого роду
в таких системах пiд дiєю радiацiйного опромiнення, зокрема до зсуву температури та тис-
ку фазових переходiв у випадку врахування ентропiйного фактора в хiмiчному потенцiалi
системи. Крiм того, змiна хiмiчних потенцiалiв в цьому випадку з необхiднiстю повинна
призвести до вiдповiдної змiни розчинностi твердих тiл у рiдинi.
Змiна характеристик фазово-структурних перетворень пiд опромiненням iз необхiднiстю
проявляється в змiнi термодинамiчних характеристик речовини. Саме ця змiна та деякi її
наслiдки буде розглянуто нижче.
Стан речовини, що знаходиться пiд опромiненням, не є рiвноважним, опромiнення ви-
кликає систематичне вiдхилення вiд рiвноваги. З ростом швидкостi генерацiї квазiчастинок,
© Д.А. Гаврюшенко, 2013
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №8 83
яка характеризує дiю опромiнення, це вiдхилення зростає. При цьому рiвноважний стан, що
реалiзується при вiдсутностi опромiнення, змiнюється i утворює сукупнiсть станiв, якi нази-
вають термодинамiчною гiлкою. У скiнченному околi рiвноважного стану термодинамiчна
гiлка є стiйкою, при великих вiдхиленнях стають значними нелiнiйнi зворотнi взаємозв’язки
i термодинамiчна гiлка перестає бути стiйкою. В областi стiйкостi термодинамiчної гiлки,
використовуючи гiпотезу про iснування локальної рiвноваги, можливо однозначно ввести
локальнi термодинамiчнi функцiї i розглядати фазовi переходи в рамках спiввiдношень
термодинамiки [3].
Розглянемо вплив опромiнення на протiкання можливих фазових переходiв першого
роду в рiдинах, таких як кипiння i кристалiзацiя. Температура T0 та тиск p0 вiдповiдного
фазового переходу визначаються умовами термодинамiчної рiвноваги, якi набувають ви-
гляду рiвняння для кипiння
µl(T0, p0) = µg(T0, p0) (1)
та рiвняння для кристалiзацiї
µl(T0, p0) = µs(T0, p0), (2)
де µl(T0, p0), µg(T0, p0) та µs(T0, p0) — хiмiчнi потенцiали рiдини, газу та твердого тiла в точцi
фазового переходу вiдповiдно.
Нехай пiд дiєю постiйного в часi та однорiдного в просторi джерела опромiнення ге-
нерується один вид нових квазiчастинок (збуджених молекул, точкових дефектiв тощо).
Залежнiсть хiмiчного потенцiалу незбуджених молекул µl(T, p, xl) вiд концентрацiї остан-
нiх xl має вигляд
µl(T, p, xl) = µl0(T, p) + kT ln[γl(T, p, xl)xl], (3)
де µl0(T, p) — хiмiчний потенцiал “чистої” рiдини (тобто рiдини при вiдсутностi радiацiйного
опромiнення); γl(T, p, xl) — коефiцiєнт активностi системи незбуджених молекул. Зауважи-
мо, що формулу (3) записано для випадку, коли пiд дiєю радiацiйного опромiнення гене-
рується лише один вид квазiчастинок, але її можна узагальнити i на бiльш складнi випадки.
Враховуючи очевидне спiввiдношення xl+xex = 1, де xex — концентрацiя квазiчастинок,
перепишемо формулу (3) у виглядi
µl(T, p, xex) = µl0(T, p) + kT ln γl(T, p, xl) + kT ln(1− xex). (4)
Для спрощення подальших розрахункiв вважатимемо бiнарний розчин “незбудженi частин-
ки — збудженi частинки” iдеальним, тобто покладемо γl(T, p, xl) ≡ 1, що можна зробити,
якщо компоненти розчину є досить схожими як щодо їх форми i розмiру молекул, так i щодо
їх взаємодiї. В нашому випадку збудженi i незбудженi молекули не вiдрiзняються формою
та розмiром, проте їх взаємодiя може бути рiзною, тому далi розглядатимемо випадок малих
концентрацiй збуджених молекул xex ≪ 1. Тодi вираз (4) набуває вигляду
µl(T, p, xex) = µl0(T, p)− kTxex. (5)
Аналiз формули (5) вказує на те, що при наявностi збуджених молекул з малою концентра-
цiєю xex крива температурної залежностi хiмiчного потенцiалу (термодинамiчного потенцiа-
84 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №8
лу Гiббса) рiдини завжди зсувається вниз на величину kT0xex, що описує вiдповiдне змен-
шення хiмiчного потенцiалу. Таке ж зменшення хiмiчного потенцiалу при малих значеннях
kT0xex можна отримати при пiдвищеннi температури на величину δT . Справдi,
(
∂µ
∂T
)
p,xex
δT = kT0xex (6)
або
δT =
kT0
s(T0, p0)
xex, (7)
де s — ентропiя, розрахована на одну молекулу. Таким чином, можна ввести ефективну
температуру фазового переходу Tref [4]:
Tref = T0 +
kT0
s(T0, p0)
xex. (8)
Термодинамiчний пiдхiд, розвинутий вище, справедливий для системи, що знаходиться
в iзотермiчних умовах. Якщо розглядати систему в iзобаричних умовах, то поява збуджених
молекул призводить до змiни тиску δp, величина якого задається таким виразом:
δp = −
kTxex
vl
, (9)
де vl — об’єм, розрахований на одну молекулу. Отже, в цьому випадку можна ввести ефе-
ктивний тиск фазового переходу pref :
pref = p0 −
kTxex
vl
. (10)
Отриманi результати щодо змiни значення хiмiчних потенцiалiв пiд дiєю радiацiйного опро-
мiнення дозволяють дослiдити вплив радiацiйного опромiнення на явища фiзико-хiмiчної
природи, характер протiкання яких визначається спiввiдношеннями мiж вiдповiдними хi-
мiчними потенцiалами, а саме: фазовi переходи, розчиннiсть, хiмiчнi реакцiї та просторовий
розподiл речовини поблизу твердої поверхнi, властивостi якої також змiнюються пiд дiєю
опромiнення.
Розглянемо змiну характеристик фазових переходiв пiд дiєю радiацiйного опромiнення.
Як було зазначено вище, умовою фазової рiвноваги пiд час фазового переходу є рiвнiсть
хiмiчних потенцiалiв речовин в обох фазах. При дiї радiацiйного опромiнення при сталому
тиску її необхiдно переписати у виглядi
µ10(Tref) + kTref ln[γ1(Tref , (xex)1)(1 − (xex)1)] =
= µ20(Tref) + kTref ln[γ2(Tref , (xex)2)(1 − (xex)2)], (11)
де Tref є новою температурою фазового переходу (в загальному випадку Tref 6= T0), а iндекси
один та два вiдносяться до рiзних фаз. У випадку, коли eex ≪ 1, розчин можна розглядати
як iдеальний (тобто вважати, що γ ≡ 1), i, враховуючи, що kδT = k(Tref − T0) є величиною
одного порядку малостi з kT0xex, для температурного зсуву отримаємо такий вираз:
δT =
kT 2
0
q(T0, p0)
[(xex)2 − (xex)1], (12)
де q(T0, p0) — питома прихована теплота фазового переходу.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №8 85
Рис. 1. Зсув температури фазового переходу при сталому тиску, обумовлений ентропiйними ефектами при
радiацiйному опромiненнi
Розглянемо випадок фазової рiвноваги рiдина — пара. Нехай в цьому випадку iндекс 2
вiдноситься до рiдкої фази, а iндекс 1 — до пари.
Величина концентрацiї квазiчастинок (збуджених молекул) залежить вiд швидкостi їх
генерацiї та швидкостi розпаду (тобто часу їх життя). Швидкiсть генерацiї збуджених мо-
лекул пропорцiйна густинi речовини i перерiзу збудження молекул.
У випадку фазової рiвноваги “рiдина — пара” густина рiдини бiльше густини пари, але
час життя збудженого стану молекул пари може бути значно бiльшим за час життя збудже-
ного стану молекул рiдини, наприклад, якщо вiн визначається зiткненням молекул. Тому
для однокомпонентної речовини у випадку, коли час життя збудженого стану молекул пари
не перевершує часу життя збудженого стану молекул рiдини, виконується спiввiдношення
(xex)l > (xex)g, тобто температура кипiння збiльшується (див. рис. 1). У протилежному
випадку може виконуватися спiввiдношення (xex)l < (xex)g. Тодi температура кипiння буде
зменшуватися.
У випадку багатокомпонентних рiдин перерiз збудження частинок рiзних компонентiв
може бути рiзним. Тому, якщо випаровуються в основному частинки, якi мають бiльше
значення перерiзу збудження, може виконуватись умова (xex)l < (xex)g, i температура ки-
пiння зменшується. Зазначимо, що можливе iснування екзотичного випадку T = T0, який
реалiзується при очевиднiй умовi (xex)l = (xex)g.
Розглянемо випадок фазової рiвноваги “рiдина — тверде тiло”. Нехай тепер iндекс 2
вiдноситься до твердого тiла, а iндекс 1 — до рiдини.
Густини рiдкої i твердої фаз речовини та перерiзи збудження молекул рiдкої i твердої
фази практично однаковi, але час життя збудженого стану молекул твердої фази, зазвичай,
значно менший за час життя збудженого стану молекул рiдини. Це пов’язано з тим, що
енергiя збудження однiєї молекули в кристалi може швидко перерозподiлятися мiж iншими
молекулами кристала.
Отже, зазвичай, (xex)s < (xex)l i тому температура плавлення зменшується. Але, якщо
внаслiдок деяких причин має мiсце протилежний випадок, — температура плавлення буде
збiльшуватися. Також можливе iснування випадку Tref = T0, який реалiзується при умовi
(xex)s = (xex)l.
86 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №8
Нарештi, розглянемо випадок фазової рiвноваги “газ — тверде тiло”. Тепер iндекс 2
вiдноситься до твердого тiла, а iндекс 1 — до газу.
Перерiзи збудження молекул однокомпонентної речовини у газовiй i твердiй фазах прак-
тично однаковi. Густина твердої фази значно перевищує густину газової фази, але час життя
збудженого стану молекул твердої фази зазвичай значно менший за час життя збудженого
стану молекул газу.
Тому для однокомпонентної речовини, залежно вiд конкретних значень швидкостi гене-
рацiї збуджених молекул та швидкостi їх розпаду у газовiй i твердiй фазах, можливi рiзнi
спiввiдношення мiж кiлькiстю збуджених молекул у цих фазах. Тодi, якщо (xex)s > (xex)g,
то температура сублiмацiї збiльшується, а в протилежному випадку — зменшується.
У випадку багатокомпонентних рiдин, коли перерiзи збудження частинок рiзних ком-
понент вiдрiзняються, спiввiдношення мiж концентрацiями збуджених молекул у газовiй
i твердiй фазах для рiзних компонент також може бути рiзним. Це дає можливiсть роздiлу
компонент речовини за допомогою її сублiмацiї пiд опромiненням.
Умову фазової рiвноваги пiд час фазового переходу пiд дiєю радiацiйного опромiнення
при сталiй температурi можна записати у виглядi
µ10(pref) + kT0 ln[γ1(pref , (xex)1)(1 − (xex)1)] =
= µ20(pref) + kT0 ln[γ2(pref , (xex)2)(1 − (xex)2)], (13)
де pref є новим ефективним тиском фазового переходу (в загальному випадку pref 6= p0),
а iндекси 1 та 2 вiдносяться до рiзних фаз. Виконуючи описану вище процедуру у випадку,
коли eex ≪ 1, для зсуву тиску отримаємо такий вираз:
δp = −
kT0
v2 − v1
[(xex)2 − (xex)1], (14)
де v1 та v2 — об’єм, що припадає на одну частинку фази 1 та 2 вiдповiдно.
На рис. 2 зображено вiдповiдний зсув тиску фазового переходу першого роду за умови
сталої температури.
Якщо iндекс 2 вiдноситься до твердого тiла, а iндекс 1 — до рiдини (випадок фазової
рiвноваги рiдина — тверде тiло), то тиск плавлення залежно вiд знака [(xex)s−(xex)l], тобто
залежно вiд густини речовини в рiзних фазах, перерiзу збудження молекул рiзних фаз та
часу їх життя, може зменшуватися, збiльшуватися або залишатися незмiнним.
У випадку фазової рiвноваги рiдина — пара iндекс 2 вiдноситься до рiдкої фази, а iндекс
1 — до пари. Тодi, якщо (xex)l < (xex)g, то тиск кипiння зменшується, а в протилежному
випадку — збiльшується. Випадок pref = p0 реалiзується при умовi (xex)l = (xex)g.
Нарештi, розглянемо випадок фазової рiвноваги газ — тверде тiло. Нехай в цьому ви-
падку iндекс 2 вiдноситься до твердого тiла, а iндекс 1 — до газу. Тодi, якщо (xex)s < (xex)g,
то тиск сублiмацiї зменшується, а в протилежному випадку — збiльшується.
У випадку багатокомпонентної речовини знак i величина змiни тиску для рiзних ком-
понент можуть бути рiзними, що дає можливiсть подiлу багатокомпонентної речовини на
її окремi компоненти.
Пiдкреслимо, що викликана радiацiйним опромiненням змiна температури (при стало-
му тиску) та тиску (при сталiй температурi) в даному випадку призводить i до вiдповiдних
структурних змiн у речовинi, зокрема, до змiни функцiй розподiлу за координатами в iзо-
барично-iзотермiчному ансамблi [5].
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №8 87
Рис. 2. Зсув тиску фазового переходу при сталiй температурi, обумовлений ентропiйними ефектами при
радiацiйному опромiненнi
Таким чином, одержанi результатi дозволяють зробити такi висновки.
1. Дiя радiацiйного опромiнення на рiдинну систему призводить до зменшення кофiгу-
рацiйної ентропiї, що, в свою чергу, викликає змiни хiмiчних потенцiалiв компонентiв рiдкої
системи, а також хiмiчних потенцiалiв спiвiснуючих з нею фаз.
2. Дiя радiацiйного опромiнення призводить до збудження частини молекул рiзних фаз,
що призводить до зменшення хiмiчних потенцiалiв.
3. Змiна хiмiчних потенцiалiв пiд дiєю радiацiйного опромiнення з необхiднiстю призво-
дить до зсуву точок фазових переходiв першого роду.
4. Залежно вiд властивостей речовини в рiзних фазах (густини, перерiзу розсiяння та
збудження, часу життя збудженої молекули тощо) i характеристик опромiнення (типу час-
тинок опромiнення, їх спектра, густини потоку та флюенсу) можливий зсув як температури
фазового перетворення при сталому тиску, так i вiдповiдного тиску переходу при сталiй
температурi.
1. Новиков В.М., Игнатьев В. В., Федулов В.И., Чередников В.Н. Жидкосолевые ЯЭУ: перспективы
и проблемы. – Москва: Энергоатомиздат, 1990. – 192 с.
2. Бзнуни С.А., Барашенков В. С., Жамкочян В.М. и др. Перспективные электроядерные системы //
Физика ЭЧАЯ. – 2003. – 34, № 4. – С. 977–1032.
3. Климонтович Ю.Л. Статистическая теория открытых систем. – Москва: ТОО “Янус”, 1995. – 624 с.
4. Bulavin L.A., Gavryushenko D.A., Kulish M.P. et al. Influence of radiation on fluid system physical
properties // Physics of liquid matter: modern problems: Proc. 4th Int. conf., Kyiv, 2008. – Kyiv, 2008. –
P. 238.
5. Сысоев В.М. Молекулярные функции распределения в изотермическом-изобарическом ансамбле //
Физика жидкого состояния. – 1986. – Вып. 14. – С. 84–89.
Надiйшло до редакцiї 28.12.2012Київський нацiональний унiверситет
iм. Тараса Шевченка
88 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №8
Д.А. Гаврюшенко
Влияние радиационного излучения на характеристики фазовых
переходов в жидкостных системах
Показано, что воздействие радиационного излучения на жидкостную систему приводит
к уменьшению конфигурационной энтропии, что, в свою очередь, вызывает изменения хи-
мических потенциалов жидкостной системы, а также сосуществующих с ней фаз. Про-
демонстрировано, что изменение термодинамических потенциалов системы под воздейст-
вием радиационного излучения с необходимостью приводит к сдвигу точек фазовых перехо-
дов первого рода. Приведены оценки таких сдвигов.
D.A. Gavryushenko
The influence of irradiation on phase transition properies in fluid
systems
It is shown that the irradiation decreases the configuration entropy of a fluid system and changes
its chemical potentials and those of the coexisting phases. It is demonstrated that a change of the
thermodynamic potentials under the action of irradiation results in a change of the points of first-
kind phase transitions.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №8 89
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-85867 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:08:32Z |
| publishDate | 2013 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Гаврюшенко, Д.А. 2015-08-26T17:43:08Z 2015-08-26T17:43:08Z 2013 Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах / Д.А. Гаврюшенко // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 8. — С. 83–89. — Бібліогр.: 5 назв. — укр. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85867 512 Показано, що дiя радiацiйного опромiнення на рiдинну систему призводить до зменшення кофiгурацiйної ентропiї, що, в свою чергу, викликає змiни хiмiчних потенцiалiв
 компонентiв рiдкої системи, а також хiмiчних потенцiалiв спiвiснуючих з нею фаз.
 Продемонстровано, що змiна термодинамiчних потенцiалiв пiд дiєю радiацiйного опромiнення з необхiднiстю призводить до зсуву точок фазових переходiв першого роду. Наведено оцiнки цих зсувiв. Показано, что воздействие радиационного излучения на жидкостную систему приводит
 к уменьшению конфигурационной энтропии, что, в свою очередь, вызывает изменения химических потенциалов жидкостной системы, а также сосуществующих с ней фаз. Продемонстрировано, что изменение термодинамических потенциалов системы под воздействием радиационного излучения с необходимостью приводит к сдвигу точек фазовых переходов первого рода. Приведены оценки таких сдвигов. It is shown that the irradiation decreases the configuration entropy of a fluid system and changes
 its chemical potentials and those of the coexisting phases. It is demonstrated that a change of the
 thermodynamic potentials under the action of irradiation results in a change of the points of firstkind phase transitions. uk Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Доповіді НАН України Фізика Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах Влияние радиационного излучения на характеристики фазовых переходов в жидкостных системах The influence of irradiation on phase transition properies in fluid systems Article published earlier |
| spellingShingle | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах Гаврюшенко, Д.А. Фізика |
| title | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| title_alt | Влияние радиационного излучения на характеристики фазовых переходов в жидкостных системах The influence of irradiation on phase transition properies in fluid systems |
| title_full | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| title_fullStr | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| title_full_unstemmed | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| title_short | Вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| title_sort | вплив радіаційного опромінення на характеристики фазових переходів у рідинних системах |
| topic | Фізика |
| topic_facet | Фізика |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85867 |
| work_keys_str_mv | AT gavrûšenkoda vplivradíacíinogoopromínennânaharakteristikifazovihperehodívurídinnihsistemah AT gavrûšenkoda vliânieradiacionnogoizlučeniânaharakteristikifazovyhperehodovvžidkostnyhsistemah AT gavrûšenkoda theinfluenceofirradiationonphasetransitionproperiesinfluidsystems |