Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка
Построены уравнения нестационарного осредненного течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе, находящейся в равномерно движущемся потоке. Исследованы решения для неподвижной трубы и при ее повороте в случае ламинарного и турбулентного течений. Решены задачи по определению скорости и кинематическо...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Доповіді НАН України |
|---|---|
| Datum: | 2013 |
| 1. Verfasser: | |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2013
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85895 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка / Л.П. Хорошун // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 9. — С. 71–79. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859665751025123328 |
|---|---|
| author | Хорошун, Л.П. |
| author_facet | Хорошун, Л.П. |
| citation_txt | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка / Л.П. Хорошун // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 9. — С. 71–79. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Доповіді НАН України |
| description | Построены уравнения нестационарного осредненного течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе, находящейся в равномерно движущемся потоке. Исследованы решения для неподвижной трубы и при ее повороте в случае ламинарного и турбулентного течений. Решены задачи по определению скорости и кинематической вязкости
эфира по измеренным смещениям полос статической и динамической интерференционной картины в модифицированной установке Хека.
Побудовано рiвняння нестацiонарної осередненої течiї в’язкої рiдини у цилiндричнiй трубi, яка знаходиться у потоцi, що рiвномiрно рухається. Дослiджено розв’язки для нерухомої труби i при її поворотi у випадку ламiнарної i турбулентної течiї. Розв’язано задачi
з визначення швидкостi i кiнематичної в’язкостi ефiру за вимiряними змiщеннями полос
статичної i динамiчної iнтерференцiйної картини у модифiкованiй установцi Хека.
The equations for the nonstationary averaged flow of a viscous liquid in the cylindrical tube, being
in a uniformly moving current, are constructed. The solutions for fixed and turning tubes in case
of laminar and turbulent flows are investigated. The problems of determination of the speed and
the kinematic viscosity of the ether on the basis of measured static and dynamic displacements of
the interference fringes in a modified Hoek installation are solved.
|
| first_indexed | 2025-11-30T11:28:26Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 532.517.4;532.542;535.417
Член-корреспондент НАН Украины Л.П. Хорошун
Гидродинамическая теория экспериментального
определения скорости эфирного ветра на основе
эффекта первого порядка
Построены уравнения нестационарного осредненного течения вязкой жидкости в ци-
линдрической трубе, находящейся в равномерно движущемся потоке. Исследованы ре-
шения для неподвижной трубы и при ее повороте в случае ламинарного и турбулен-
тного течений. Решены задачи по определению скорости и кинематической вязкости
эфира по измеренным смещениям полос статической и динамической интерференцион-
ной картины в модифицированной установке Хека.
Неинвариантность уравнений Максвелла относительно преобразований Галилея и нуле-
вые, как принято считать, результаты первых опытов Майкельсона по измерению скорости
эфирного ветра, обусловленного орбитальным движением Земли, явились, по существу,
причиной отказа в физике от понятия “материальный эфир”. Его заменили специальной
теорией относительности (СТО), базирующейся на двух постулатах Эйнштейна: 1) инва-
риантность всех физических законов и уравнений относительно преобразований Лоренца,
сохраняющих инвариантность уравнений Максвелла; 2) независимость скорости распро-
странения света от скоростей движения инерциальных систем отсчета, относительно кото-
рых скорость света измеряется. Несмотря на антилогичность второго постулата, а также
явное фиксирование эфирного ветра в экспериментах Миллера, Майкельсона, Писа и Пир-
сона в 1921–1929 годы [1, 2], СТО заняла официальный статус в физике. В сложившейся
парадоксальной ситуации необходимыми стали новые научные разработки, подтверждаю-
щие существование эфира. Одной из таких работ стало построение [3] общих динамических
уравнений электромагнитомеханики диэлектриков, инвариантных относительно преобразо-
ваний Галилея, из которых для неподвижных диэлектриков как частный случай следуют
уравнения Максвелла. Это свидетельствует о неправомерности введения преобразований
Лоренца, а тем более их распространения на все физические законы и уравнения, а также
о справедливости и логичности классического правила сложения скоростей.
Убедительным подтверждением существования эфира могли бы стать, наряду с опытом
Физо и явлением звездной аберрации, новые эксперименты на основе эффектов первого по-
рядка, точность и достоверность которых на порядок превосходит эксперименты на основе
эффектов второго порядка, проведенные Миллером, Майкельсоном, Писом и Пирсоном.
Такие эксперименты могут быть осуществлены с помощью модифицированной установки
Хека [4] на основе интерферометра Саньяка [5], особенно в динамическом режиме, когда
смещение полос интерферометра существенно возрастает. При этом расшифровка экспе-
риментальных измерений смещений интерференционных полос связана с необходимостью
точного решения определенных задач гидродинамики. Результаты подобных опытов приве-
дены в работах Галаева [6, 7]. Однако для расшифровки измерений здесь ошибочно принято
решение задачи Громеки [8], неприменимой к рассматриваемым процессам, а также допу-
щено ряд неправомерных манипуляций, свидетельствующих о подтасовке под результаты
© Л.П. Хорошун, 2013
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №9 71
Миллера. Это не дает оснований считать достоверными приведенные значения скорости
движения эфира и его кинематической вязкости вблизи земной поверхности.
Настоящая работа посвящена построению и решению уравнений нестационарного осред-
ненного течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе, находящейся в равномерно
движущемся потоке, а также решению конкретных задач по определению скорости и ки-
нематической вязкости движущегося эфира по измеренным смещениям полос статической
и динамической интерференционной картины в модифицированной установке Хека.
Нестационарное течение вязкой жидкости в цилиндрической трубе, находя-
щейся в равномерно движущемся потоке. Пусть в равномерно движущемся неограни-
ченном потоке вязкой несжимаемой жидкости находится длинная цилиндрическая труба,
ориентация которой относительно потока может изменяться во времени при заданной на-
чальной скорости. Это приводит к нестационарному течению вязкой жидкости в трубе,
которое может быть ламинарным или турбулентным в зависимости от числа Рейнольдса.
Поэтому будем исходить из уравнений Рейнольдса [8], представляющих собой осредненные
уравнения Навье–Стокса для турбулентного течения,
ρ
dvi
dt
= ρF i − p,i+Sij,j, Sij = τ ij − ρv′iv
′
i, (1)
где vi, v
′
i = vi − vi, Fi — векторы соответственно скорости, пульсаций скорости и объемных
сил; τij — тензор напряжений, обусловленных вязкостью; p — давление; ρ — плотность
(черта сверху означает сглаживающее осреднение). Если пульсации гидродинамических
параметров равны нулю, то уравнение (1) описывает ламинарное течение.
Рассмотрим осесимметричное нестационарное течение вязкой несжимаемой жидкости
в трубе длиной l и внутренним радиусом a (l ≫ a) в цилиндрической системе координат
r, ϕ, z при отсутствии объемных сил, где ось z проходит по осевой линии трубы. В этом
случае [8] имеем
vr = vϕ = 0,
∂vz
∂z
= 0, vz = v(r, ϕ, t),
∂p
∂r
= 0,
∂p
∂ϕ
= 0, (2)
и уравнения (1) сводятся к одному уравнению
ρ
∂v
∂t
= −
∂p
∂z
+
1
r
∂
∂r
(rSrz). (3)
В ряде практических задач о течении вязкой жидкости в трубе интерес представляет
средняя по сечению скорость или расход жидкости, являющийся интегральной характерис-
тикой по сечению трубы. В этом случае целесообразно упростить уравнение (3), осреднив
его по сечению трубы согласно формулам
ṽ =
1
πa2
a∫
0
2πrvdr; p̃ =
1
πa2
a∫
0
2πrpdr;
1
πa2
a∫
0
2π
∂
∂r
(rSrz) dr =
2
a
Srz(a), (4)
в результате чего получим
ρ
∂ṽ
∂t
= −
∂p̃
∂z
+
2
a
Srz(a). (5)
72 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №9
Рис. 1
Здесь Srz(a) — максимальное значение касательных напряжений, действующих на жид-
кость со стороны трубы, которое как при ламинарном, так и при турбулентном течении
определяется [8, 9] формулой
Srz(a) = −
1
8
λρṽ2, (6)
где λ — коэффициент сопротивления трубы.
Известно [8, 9], что в случае ламинарного и турбулентного течений жидкости в трубе ко-
эффициент сопротивления λ связан с числом Рейнольдса R соответственно зависимостями
Пуазейля и Блазиуса
λ =
64
R
, λ =
0,3164
R0,25
(
R =
2aṽ
ν
, ν =
µ
ρ
)
, (7)
где µ, ν — коэффициенты, соответственно, динамической и кинематической вязкости жид-
кости.
При изменении числа Рейнольдса от малых до очень больших значений коэффициент
сопротивления трубы λ, согласно (7) и данным экспериментов [8], можно представить гра-
фиком, приведенным на рис. 1. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит
скачком, когда число Рейнольдса переходит критическое значение Rc ≈ 2200–2800. При
этом коэффициент сопротивления трубы также увеличивается скачком.
Градиент давления ∂p̃/∂z, согласно (2), (5), зависит только от времени, поэтому можно
записать
∂p̃
∂z
=
∆p
l
, ∆p = p2 − p1, p1 = p0 − δp, p2 = p0 + δp, (8)
где p0 — постоянное давление жидкости в равномерно движущемся потоке; p1, p2 — давле-
ние жидкости в трубе на ее концах; δp — приращение давления на концах трубы за счет
различия скоростей движения жидкости в трубе ṽ и во внешнем потоке с составляющей V3
вдоль оси z, которое определяется интегралом Бернулли [9]
δp =
1
2
ρ(ṽ − V3)
2 sign(ṽ − V3). (9)
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №9 73
Подставляя (6)–(9) в (5), приходим к уравнению Риккати для ламинарного течения
dṽ
dt
+
1
l
((ṽ − V3)
2 sign(ṽ − V3) +
8ν
a2
ṽ = 0 (10)
и уравнению с дробной степенью скорости для турбулентного течения
dṽ
dt
+
1
l
(ṽ − V3)
2 sign(ṽ − V3) + 0,0665
(
ν
a5
)0,25
|ṽ|1,75 sign ṽ = 0. (11)
Рассмотрим простейшую задачу, когда труба неподвижно находится в равномерно дви-
жущемся потоке со скоростью V3 > 0 и V3 < 0 вдоль оси z при начальной скорости в трубе
ṽ(0) = ṽ0. Тогда, вводя безразмерные переменные
u =
ṽ
|V3|
, u0 =
ṽ0
|V3|
, τ =
|V3|t
l
,
κ =
8lν
a2|V3|
, κ′ = 0,0665
(
ν
a5|V3|
)0,25
, ∆p =
∆p
ρV 2
3
,
(12)
представим уравнения (10), (11) соответственно при V3 > 0 и V3 < 0 в безразмерной форме
для ламинарного течения
du
dτ
− (u− 1)2 + κu = 0,
du
dτ
+ (u+ 1)2 + κu = 0 (13)
и турбулентного течения
du
dτ
− (u− 1)2 + κ′|u|1,75 = 0,
du
dτ
− (u+ 1)2 + κ′|u|1,75 = 0, (14)
где принято, что скорость в трубе ṽ не превосходит по модулю скорость внешнего потока V3,
т. е. |u| 6 1. В случае идеальной жидкости (ν = 0) из (13), (14) следует соответственно при
V3 > 0 и V3 < 0 решение
u(τ) = 1−
1− u0
1 + (1− u0)τ
, u(τ) = −1−
1 + u0
1 + (1 + u0)τ
. (15)
На рис. 2 приведены зависимости скорости u(τ) (кривые 1 ) и перепада ∆p давления
(кривые 2 ) при V3 > 0, u0 = 0 для ламинарного (сплошные) и турбулентного (штрихпунк-
тирные) течений вязкой жидкости (ν 6= 0), а также для течения идеальной (штриховые)
жидкости (ν = 0). Как видим, выход на стационарный режим течения в трубе обусловлен
уменьшением перепада давления. Вязкость лишь ускоряет выход, особенно при турбулент-
ном течении. Здесь приняты следующие значения параметров: l = 0,48 м, a = 0,01 м,
ν = 7 · 10−5 м2с−1, V3 = 200 мс−1.
Рассмотрим задачу о течении жидкости в трубе, находящейся в равномерно движущемся
потоке, при ее повороте из начального стационарного состояния ṽ(0) = ṽ0. Для этого не-
обходимо задать вектор пространственного потока в некоторой системе координат, т. е. его
координатные составляющие V1, V2, V3, соответственно вдоль осей x, y, z. Для неподвиж-
ной трубы составляющая потока вдоль трубы представляется формулой V3 = V13 cos β1,
где V13 =
√
V 2
1
+ V 2
3
— проекция вектора потока на плоскость xz; β1 — угол между осью z
74 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №9
Рис. 2
и V13. При равномерном во времени повороте трубы в плоскости xz на угол π против часовой
стрелки в течение времени t0 составляющая внешнего потока вдоль трубы будет функцией
времени V3 = V13 cos(β1−πt/t0). Тогда уравнения (10), (11) с начальным условием ṽ(0) = ṽ0
в соответствующих безразмерных переменных при ṽ0 > 0 примут соответственно вид
du
dτ
+ τ0[u− cos(β1 − πτ)]2 sign[u− cos(β1 − πτ)] + τ0κu = 0, (16)
du
dτ
+ τ0[u− cos(β1 − πτ)]2 sign[u− cos(β1 − πτ)] + τ0κ
′|u|1,75 signu = 0, (17)
где обозначено
u =
ṽ
|V13|
, u0 =
ṽ0
|V13|
, τ =
t
t0
, τ0 =
|V13|t0
l
,
κ =
8lν
a2|V13|
, κ′ = 0,0665
(
ν
a5|V13|
)
.
(18)
При ṽ0 < 0 уравнения (10), (11) соответственно принимают вид
du
dτ
+ τ0[u+ cos(β1 + πτ)]2 sign[u+ cos(β1 + πτ)] + τ0κu = 0, (19)
du
dτ
+ τ0[u+ cos(β1 + πτ)]2 sign[u+ cos(β1 + πτ)] + τ0κ
′|u|1,75 signu = 0. (20)
Если поворот трубы в плоскости xz осуществляется по часовой стрелке, то в уравнениях
(16), (17), (19), (20) в слагаемом πτ необходимо изменить знак на противоположный. Оче-
видно, что решения таких уравнений совпадают с решениями уравнений (16), (17), (19),
(20) лишь при β1 = 0 (V1 = 0), т. е. при условии, что труба в плоскости xz направлена вдоль
максимальной скорости течения потока. Аналогичные выкладки и построения уравнений
могут быть проведены при повороте трубы в плоскости yz.
Схемы опытов по определению скорости эфирного ветра на основе эффектов
первого порядка. Рассмотренные выше уравнения и закономерности течения жидкости
в трубе, находящейся в стационарном потоке, могут быть положены в основу схем опытов
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №9 75
Рис. 3
по определению скорости эфирного ветра на основе эффектов первого порядка. Для этого
воспользуемся установкой (рис. 3) опыта Хека [4], представляющей собой интерферометр
Саньяка, на одном из четырех отрезков оптического пути которого находится наполнен-
ная водой труба так, чтобы через нее проходил луч света. Но, в отличие от опыта Хека,
трубу 2 считаем открытой и заполненной окружающим ее эфиром, причем стенки трубы
непроницаемы для потока эфира. Свет от источника 1, падая под углом 45◦ на полупро-
зрачное зеркало M , разделяется на два пучка, которые проходят путь M1M2M3 в проти-
воположных направлениях, отражаясь от зеркал, расположенных под углами 45◦. После
повторного взаимодействия с полупрозрачным зеркалом M оба пучка интерферируют, что
фиксируется в детекторе 3 в виде картины полос.
Если установка неподвижно находится в равномерно движущемся потоке эфира, то вре-
мена прохождения оптического пути MM1M2M3M первым пучком и MM3M2M1M вторым
пучком равны, если скорость движения эфира в трубе такая же, как и вне ее. В случае их
различия соответствующие времена будут различаться только за счет прохождения участ-
ка трубы длиной l отрезка M1M2 и противоположного участка длиной l отрезка M , M3.
Эти времена определяются формулами
t1 =
l
c+ ṽ(t)
+
l
c− V3
≈
2c+ ṽ(t)− V
3
c2
; t2 =
l
c+ V3
+
l
c− ṽ(t)
≈
2c+ ṽ(t)− V3
c2
. (21)
Разность этих времен
∆t = t2 − t1 = 2l
V3 − ṽ(t)
c2
(22)
приводит к смещению интерференционных полос в детекторе
m(τ) =
c
λ
∆t =
2lV3
cλ
[1− u(τ)], (23)
где c — скорость света; λ — длина волны источника 1 когерентного света и приняты обо-
значения (12).
Аналогичные формулы можно получить для подобной установки на основе интерферо-
метра Рождественского [7]. Они будут отличаться только отсутствием множителя 2 в чис-
лителе, т. е. чувствительность установки будет в два раза ниже.
Из выражения (23), связывающего в динамическом режиме смещение полос m(τ), ско-
рость течения эфира в трубе u(τ) и скорость внешнего потока эфира V3, легко определить
76 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №9
скорость V3, если для некоторого момента времени τ = τ ′ известны смещение полос m(τ ′)
и скорость течения эфира в трубе u(τ ′). Самой простой и доступной представляется сле-
дующая процедура опыта. Если торцы трубы закрыть заслонками, непроницаемыми для
потока эфира, то скорость эфира в трубе равна нулю при V3 6= 0. При мгновенном снятии
заслонок детектор должен зафиксировать смещение полос m(0), соответствующее нулевой
скорости течения эфира в трубе u(0) = 0. Тогда из (23) находим
V3 =
cλm(0)
2l
. (24)
Меняя расположение установки в пространстве так, чтобы труба была поочередно направ-
лена вдоль осей x, y, определим также составляющие эфирного ветра V1, V2.
Если эфир представляет собой идеальную жидкость, то, как следует из (15), u(∞) = 1,
т. е. m(∞) = 0 согласно (23). Если эфиру присуща вязкость, то, принимая его течение
в трубе турбулентным, получим, согласно (12), (14), (23), соотношения
κ′ = 0,0665
(
ν
a5|V3|
)0,25
, [1− u(∞)]2 = κ′u1,75(∞), cλm(∞) = 2lV3[1− u(∞)], (25)
откуда с учетом (24) следует формула для определения кинематической вязкости эфира
ν =
cλ
2(0,0665)4
(
a
l
)5 m8(∞)
[m(0)−m(∞)]7
(26)
по измеренным в динамическом режиме смещениям полос m(0), m(∞).
Если эфиру присуща вязкость, то описанная установка в принципе позволяет опреде-
лить скорость движения и кинематическую вязкость эфира в статическом режиме. Для
этого необходимо провести два статических опыта с трубами различных размеров l1, a1
и l2, a2. Тогда, согласно (25), получим формулы
V3 =
cλ
2
m2 −m1∆1
l2 − l1∆1
,
ν =
cλm8
1
2(0,0665)4
(
a1
l1
)5( l2 − l1∆1
l1m2 − l2m1
)7
=
cλm8
2
2(0,0665)4
(
a2
l2
)5( l1 − l2∆2
l2m1 − l1m2
)7
,
∆1 =
(
l1a2
l2a1
)5/7(m2
m1
)8/7
, ∆2 =
1
∆1
, m1 = m1(∞), m2 = m2(∞),
(27)
где m1(∞), m2(∞) — измеренные смещения полос в статическом режиме (τ → ∞) соот-
ветственно для труб с размерами l1a1 и l2a2.
Более сложная процедура опыта в динамическом режиме связана с поворотом интер-
ферометра из стационарного состояния с известной скоростью потока u0 в трубе на 180◦
в течение очень малого времени t0. Вследствие инерционности потока в трубе такой пово-
рот приводит к существенному увеличению разности скоростей в трубе и вне ее, что ведет
к увеличению смещения полос, повышающему чувствительность установки и точность изме-
рений. Уравнения (16)–(20) позволяют определить скорость u(τ) движения потока в трубе
для 0 6 τ 6 1, при этом u(1) является начальным условием при решении уравнений (14)
для неподвижной трубы после ее поворота. Совместное решение уравнений (14), (20) пред-
ставлено на рис. 4 в виде зависимостей скорости потока в трубе u(τ) (сплошные кривые),
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №9 77
Рис. 4
перепада давления ∆p(τ) (штриховые кривые) и смещения интерференционных полос m(τ)
согласно (23) (штрихпунктирные кривые) для значений параметров l = 0,48 м, a = 0,01 м,
ν = 7 · 10−5 м2с−1, |V3| = 200 мс−1, u0 = −0,657, β1 = 0. При этом кривые 1, 2, 3 соот-
ветствуют времени поворота трубы t0, равному 1 с, 3 · 10−3 с, 7 · 10−7 с. Как видим, при
t0 > 1с выйти на динамический режим течения в трубе невозможно для данных значе-
ний параметров. Поэтому утверждение [7], что интерферометр переходил в динамический
режим работы после поворота на 180◦ в течение 3 с, не соответствует действительности.
Расчет согласно (16)–(20) для l = 0,48 м, a = 0,01 м, ν = 7 · 10−5 м2с−1, β1 = 0 при по-
вороте такого прибора в течение 3 с на 180◦ показывает, что динамический режим можно
наблюдать лишь для скорости внешнего потока V3 < 1 мс−1. Это свидетельствует о яв-
ном подлоге в работах [6, 7], где якобы таким путем определена скорость эфирного ветра
порядка 200 мс−1 вблизи земной поверхности.
1. Michelson A.A., Pease F.G., Pearson F. Repetition of the Michelson–Morley experiment // J. of the
Optical Society of America and Review of Scientific Instruments. – 1929. – 18, No 3. – P. 181–182.
2. Miller D.C. Ether-drift experiment at Mount Wilson // Proceedings of Nat. Acad. Sci. – 1925. – 11. –
P. 306–314.
3. Khoroshun L. P. General dynamic equations of electromagnetomechanics for dielectrics and piezoelectrics //
Int. Appl. Mech. – 2006. – 43, No 4. – P. 407–420.
4. Тоннела М.-А. Основы электромагнетизма и теории относительности. – Москва: Изд-во иностр. лит.,
1962. – 483 с.
5. Hariharan P. Basics of interferometry. – New York: Academic Press, 2007. – 226 p.
6. Галаев Ю.М. Результаты повторения эксперимента Д.К. Миллера в диапазонах радио- и оптических
волн / Под ред. В. А. Ацюковского // Эфирный ветер. – Москва: Энергоатомиздат, 2011. – 419 с.
7. Galaev Yu.M. The measuring of ether-drift velocity and kinematic ether viscosity within optical waves
band // Spacetime and Substance. – 2002. – 3, No 5(14). – P. 207–224.
8. Слезкин Н.А. Динамика вязкой несжимаемой жидкости. – Москва: ГИТТЛ, 1955. – 520 с.
9. Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа. – Москва: Наука, 1978. – 736 с.
Поступило в редакцию 25.04.2013Институт механики им. С.П. Тимошенко
НАН Украины, Киев
78 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2013, №9
Л.П. Хорошун
Гiдродинамiчна теорiя експериментального визначення швидкостi
ефiрного вiтру на основi ефекту першого порядку
Побудовано рiвняння нестацiонарної осередненої течiї в’язкої рiдини у цилiндричнiй тру-
бi, яка знаходиться у потоцi, що рiвномiрно рухається. Дослiджено розв’язки для нерухо-
мої труби i при її поворотi у випадку ламiнарної i турбулентної течiї. Розв’язано задачi
з визначення швидкостi i кiнематичної в’язкостi ефiру за вимiряними змiщеннями полос
статичної i динамiчної iнтерференцiйної картини у модифiкованiй установцi Хека.
L.P. Khoroshun
Hydrodynamic theory of experimental determination of the ether wind
speed on the basis of a first-order effect
The equations for the nonstationary averaged flow of a viscous liquid in the cylindrical tube, being
in a uniformly moving current, are constructed. The solutions for fixed and turning tubes in case
of laminar and turbulent flows are investigated. The problems of determination of the speed and
the kinematic viscosity of the ether on the basis of measured static and dynamic displacements of
the interference fringes in a modified Hoek installation are solved.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2013, №9 79
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-85895 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-30T11:28:26Z |
| publishDate | 2013 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Хорошун, Л.П. 2015-08-31T16:17:26Z 2015-08-31T16:17:26Z 2013 Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка / Л.П. Хорошун // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2013. — № 9. — С. 71–79. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85895 532.517.4;532.542;535.417 Построены уравнения нестационарного осредненного течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе, находящейся в равномерно движущемся потоке. Исследованы решения для неподвижной трубы и при ее повороте в случае ламинарного и турбулентного течений. Решены задачи по определению скорости и кинематической вязкости эфира по измеренным смещениям полос статической и динамической интерференционной картины в модифицированной установке Хека. Побудовано рiвняння нестацiонарної осередненої течiї в’язкої рiдини у цилiндричнiй трубi, яка знаходиться у потоцi, що рiвномiрно рухається. Дослiджено розв’язки для нерухомої труби i при її поворотi у випадку ламiнарної i турбулентної течiї. Розв’язано задачi з визначення швидкостi i кiнематичної в’язкостi ефiру за вимiряними змiщеннями полос статичної i динамiчної iнтерференцiйної картини у модифiкованiй установцi Хека. The equations for the nonstationary averaged flow of a viscous liquid in the cylindrical tube, being in a uniformly moving current, are constructed. The solutions for fixed and turning tubes in case of laminar and turbulent flows are investigated. The problems of determination of the speed and the kinematic viscosity of the ether on the basis of measured static and dynamic displacements of the interference fringes in a modified Hoek installation are solved. ru Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Доповіді НАН України Механіка Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка Гiдродинамiчна теорiя експериментального визначення швидкостi ефiрного вiтру на основi ефекту першого порядку Hydrodynamic theory of experimental determination of the ether wind speed on the basis of a first-order effect Article published earlier |
| spellingShingle | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка Хорошун, Л.П. Механіка |
| title | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| title_alt | Гiдродинамiчна теорiя експериментального визначення швидкостi ефiрного вiтру на основi ефекту першого порядку Hydrodynamic theory of experimental determination of the ether wind speed on the basis of a first-order effect |
| title_full | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| title_fullStr | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| title_full_unstemmed | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| title_short | Гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| title_sort | гидродинамическая теория экспериментального определения скорости эфирного ветра на основе эффекта первого порядка |
| topic | Механіка |
| topic_facet | Механіка |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/85895 |
| work_keys_str_mv | AT horošunlp gidrodinamičeskaâteoriâéksperimentalʹnogoopredeleniâskorostiéfirnogovetranaosnoveéffektapervogoporâdka AT horošunlp gidrodinamičnateoriâeksperimentalʹnogoviznačennâšvidkostiefirnogovitrunaosnoviefektuperšogoporâdku AT horošunlp hydrodynamictheoryofexperimentaldeterminationoftheetherwindspeedonthebasisofafirstordereffect |