Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода
Изучена возможность измерения перемещения сверхвысокочастотным интерференционным методом при неизвестном коэффициенте отражения с использованием двух зондов, установленных в волноводной секции. Цель работы заключается в том, чтобы показать, что точность измерения перемещения может быть повышена, есл...
Saved in:
| Published in: | Техническая механика |
|---|---|
| Date: | 2014 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут технічної механіки НАН України і НКА України
2014
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/88507 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода / О.В. Пилипенко, Н.Б. Горев, А.В. Доронин, И.Ф. Коджеспирова // Техническая механика. — 2014. — № 4. — С. 85-93. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859686972690268160 |
|---|---|
| author | Пилипенко, О.В. Горев, Н.Б. Доронин, А.В. Коджеспирова, И.Ф. |
| author_facet | Пилипенко, О.В. Горев, Н.Б. Доронин, А.В. Коджеспирова, И.Ф. |
| citation_txt | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода / О.В. Пилипенко, Н.Б. Горев, А.В. Доронин, И.Ф. Коджеспирова // Техническая механика. — 2014. — № 4. — С. 85-93. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Техническая механика |
| description | Изучена возможность измерения перемещения сверхвысокочастотным интерференционным методом при неизвестном коэффициенте отражения с использованием двух зондов, установленных в волноводной секции. Цель работы заключается в том, чтобы показать, что точность измерения перемещения может быть повышена, если использовать межзондовое расстояние, отличное от его общепринятого значения.
Досліджено можливість вимірювання переміщення надвисокочастотним інтерференційним методом при невідомому коефіцієнті відбиття з використанням двох зондів, встановлених в хвилевідній секції. Ціль роботи полягає в тому, щоб показати, що точність вимірювання переміщення можна підвищити, якщо використовувати міжзондову відстань, відмінну від її загальноприйнятого значення
This paper addresses the possibility of displacement measurement by microwave interferometry at an unknown reflection coefficient with the use of two probes mounted in a waveguide section. The aim of this paper is to show that the displacement measurement accuracy can be improved by using an interprobe distance other than its conventional value.
|
| first_indexed | 2025-11-30T23:00:25Z |
| format | Article |
| fulltext |
85
УДК 621.002.56
О. В. ПИЛИПЕНКО, Н. Б. ГОРЕВ, А. В. ДОРОНИН,
И. Ф. КОДЖЕСПИРОВА
ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ДВИЖЕНИЯ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ
ДВУХЗОНДОВОЙ РЕАЛИЗАЦИИ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННОГО МЕТОДА
Изучена возможность измерения перемещения сверхвысокочастотным интерференционным методом
при неизвестном коэффициенте отражения с использованием двух зондов, установленных в волноводной
секции. Цель работы заключается в том, чтобы показать, что точность измерения перемещения может
быть повышена, если использовать межзондовое расстояние, отличное от его общепринятого значения.
Рассмотрен случай произвольного межзондового расстояния. Получена зависимость ошибки измерения
от межзондового расстояния и коэффициента отражения с учетом отклонения токов полупроводниковых
детекторов, соединенных с зондами, от их теоретических значений. Показано, что с уменьшением меж-
зондового расстояния ошибка измерений проходит через минимум для коэффициентов отражения, близ-
ких к единице, и монотонно увеличивается для меньших коэффициентов отражения. Такое поведение
ошибки связано с тем, что с уменьшением межзондового расстояния и/или коэффициента отражения соб-
ственная ошибка двухзондовых измерений уменьшается, в то время как ошибка, связанная с отклонением
токов детекторов от их теоретических значений, увеличивается. Предложено использовать межзондовое
расстояние, равное одной десятой длины волны зондирующего электромагнитного излучения в волноводе
g. По сравнению с общепринятым межзондовым расстоянием, равным g/8, при предложенном значении
межзондового расстояния ошибка измерения значительно уменьшается для коэффициентов отражения,
близких к единице, и практически не увеличивается для меньших коэффициентов отражения. Это под-
тверждено экспериментально с использованием измерений как в свободном пространстве, так и в волно-
воде. Результаты данной работы могут быть использованы при разработке микроволновых измерителей
перемещения для различных классов виброзащитных систем и систем управления технологическими про-
цессами.
Досліджено можливість вимірювання переміщення надвисокочастотним інтерференційним методом
при невідомому коефіцієнті відбиття з використанням двох зондів, встановлених в хвилевідній секції.
Ціль роботи полягає в тому, щоб показати, що точність вимірювання переміщення можна підвищити,
якщо використовувати міжзондову відстань, відмінну від її загальноприйнятого значення. Розглянуто
випадок довільної міжзондової відстані. Отримано залежність похибки вимірювання від міжзондової
відстані та коефіцієнта відбиття з урахуванням відхилення струмів напівпровідникових детекторів,
з’єднаних із зондами, від їхніх теоретичних значень. Показано, що зі зменшенням міжзондової відстані
похибка вимірювань проходить через мінімум для коефіцієнтів відбиття, близьких до одиниці, і монотон-
но збільшується для менших коефіцієнтів відбиття. Така поведінка похибки зумовлена тим, що зі змен-
шенням міжзондової відстані та/або коефіцієнта відбиття власна похибка двозондових вимірювань змен-
шується, на той час як похибка, пов’язана з відхиленням струмів детекторів від їхніх теоретичних значень,
збільшується. Запропоновано використовувати міжзондову відстань, що дорівнює одній десятій довжини
хвилі зондуючого електромагнітного випромінювання в хвилеводі g. У порівнянні із загальноприйнятою
міжзондовою відстанню, що дорівнює g/8, при запропонованому значенні міжзондової відстані похибка
вимірювання значно зменшується для коефіцієнтів відбиття, близьких до одиниці, і майже не збільшуєть-
ся для менших коефіцієнтів відбиття. Це підтверджено експериментально з використанням вимірювань як
у вільному просторі, так і у хвилеводі. Результати цієї роботи можуть бути використані при розробці мік-
рохвильових вимірювачів переміщення для різних класів віброзахисних систем та систем керування тех-
нологічними процесами.
This paper addresses the possibility of displacement measurement by microwave interferometry at an un-
known reflection coefficient with the use of two probes mounted in a waveguide section. The aim of this paper is
to show that the displacement measurement accuracy can be improved by using an interprobe distance other than
its conventional value. The case of an arbitrary interpobe distance is considered. The measurement error as a
function of the interprobe distance and the reflection coefficient is analyzed with the inclusion of variations of the
currents of the semiconductor detectors connected to the probes from their theoretical values. The analysis has
shown that as the interprobe distance decreases, the measurement error passes through a minimum for reflection
coefficients close to unity and increases monotonically for smaller reflection coefficients. This behavior of the
error is due to the fact that with decreasing interprobe distance and/or reflection coefficient the inherent error of
two-probe measurements decreases, while the error caused by variations of the detector currents from their theo-
retical values increases. The interprobe distance is suggested to be one tenth of the guided operating wavelength
g. In comparison with the conventional interprobe distance of g/8, the suggested value offers a marked reduc-
tion in the measurement error for reflection coefficients close to unity, while for smaller ones this error increases
only negligibly. This is verified by experiment using both free-space and waveguide measurements. The results
reported in this paper may be used in the development of microwave displacement sensors for various classes of
vibration protection and workflow control systems.
О. В. Пилипенко, Н. Б. Горев, А. В. Доронин, И. Ф. Коджеспирова, 2014
Техн. механика. – 2014. – № 4.
86
Ключевые слова: Вибрация, перемещение, интерференционный метод,
зонд, падающая волна, отраженная волна, полупроводниковый детектор,
ток детектора
Для построения измерителей параметров движения весьма привлекате-
лен интерференционный метод [1]. Это обусловлено такими достоинствами
этого метода, как безынерционость, отсутствие механического контакта с
измеряемым объектом, возможность работы в условиях запыления или за-
дымления (в отличие от доплеровских датчиков [2 – 4] или систем техниче-
ского зрения, использующих цифровую обработку изображения [5]) и про-
стота аппаратной реализации. В интерференционном методе перемещение
объекта находится по сдвигу фаз между электромагнитной волной, отражен-
ной от объекта, и падающей электромагнитной волной. В настоящее время
для определения этого сдвига фаз обычно используются специальные
устройства, включающие делитель мощности и фазовый детектор, в качестве
которого выступает аналоговый [6] или цифровой [7] квадратурный смеси-
тель. При этом необходимо минимизировать нелинейность фазовой характе-
ристики квадратурного смесителя, вызванную асимметрией фаз и амплитуд.
Ранее в Институте технической механики Национальной академии наук
Украины и Государственного космического агентства Украины была пред-
ложена методика измерения перемещения, в которой квадратурные сигналы,
необходимые для определения сдвига фаз, извлекаются из выходных сигна-
лов двух зондов, расположенных в волноводной секции на расстоянии g/8
друг от друга, где g – длина волны зондирующего электромагнитного излу-
чения в волноводе [8, 9]. По аппаратной реализации эта методика намного
проще измерений c использованием квадратурного смесителя [6, 7]. Отличи-
тельной особенностью этой методики является то, что она позволяет изме-
рять перемещение при неизвестном коэффициенте отражения с помощью
всего лишь двух зондов, в то время как со времени публикации классической
работы Ф. Тишера [10] считалось, что для определения или исключения не-
известного коэффициента отражения необходимы по меньшей мере три зон-
да. Теоретически эта методика дает точное значение перемещения для ко-
эффициента отражения (в месте расположения зондов), не превышающего
21 , а в общем случае определяет его с точностью не хуже 4,4 % от длины
волны зондирующего электромагнитного излучения. Цель данной статьи за-
ключается в том, чтобы показать, что эта точность может быть повышена,
если использовать межзондовое расстояние, отличное от его общепринятого
значения g/8. Эта цель достигается расширением подхода, предложенного в
[8, 9], на случай произвольного межзондового расстояния.
Рассмотрим два зонда 1 и 2, соединенных с полупроводниковыми детек-
торами с квадратичной вольт-амперной характеристикой. Зонды расположе-
ны в волноводной секции между генератором электромагнитного излучения
и контролируемым объектом на расстоянии l друг от друга, причем ближе к
объекту расположен зонд 2. Токи детекторов 21, JJ , нормированные на их
значения в режиме согласованной нагрузки, следующим образом выражают-
ся через расстояние x между контролируемым объектом и зондом 1
cosRRJ 21 2
1 , (1)
87
sin21 2
2 RRJ , (2)
x4
,
8
8
g
gl
2
,
где ,R – модуль и фаза коэффициента отражения в месте расположения
зонда 1 (далее для простоты модуль коэффициента отражения будет имено-
ваться коэффициентом отражения), – длина волны зондирующего электро-
магнитного излучения в свободном пространстве, – составляющая фазы,
которая определяется геометрией волноводной секции и антенны и сдвигом
фазы при отражении и не зависит от расстояния x.
Задача заключается в том, чтобы найти перемещение объекта )(tx в
момент времени t относительно его положения в начальный момент времени
0t по измеренным токам )(1 tJ и )(2 tJ . Как будет показано ниже, это пере-
мещение однозначно определяется по квадратурным сигналам cos и sin .
Из (1) и (2) имеем
R
Ra
2
2
1 cos , (3)
cos
sinsin
sin
R
Raa
2
12
12 , (4)
где введены обозначения 111 Ja , 122 Ja .
Возведя выражения (3) и (4) в квадрат и сложив их, получим биквадрат-
ное уравнение относительно R
0
sin12
sin2
sin12 21
2
2
2
12
21
4
aaaa
RaaR . (5)
Это уравнение имеет два положительных корня. Обозначим больший по-
ложительный корень через 1R , а меньший – через 2R . Один из этих корней,
очевидно, является посторонним.
Используя (3) и (4), приведем свободный член уравнения (5) к виду
sin12sincos2
sin12
sin2 2221
2
2
2
1 RRR
aaaa
.
Поскольку свободный член биквадратного уравнения равен произведе-
нию его корней, для постороннего корня extR имеем
212 sin12sincos2 RRRext . (6)
После преобразований выражение для
extR принимает вид
212
000
2 4arcsinsin4 RRRRRRext , (7)
где 2sin10 R .
88
Отсюда вытекает, что extR и R соотносятся следующим образом:
RRext при RRR 00arcsinsin и RRext при
RRR 00arcsinsin . Поскольку по определению 21 RR , для коэф-
фициента отражения R будем иметь
.)arcsin,
,)arcsin,
001
002
RRRR
RRRR
R
sin(
sin(
Рассмотрим вначале случай 0RR . При этих значениях R условие
RRR 00arcsinsin выполняется при любом , и поэтому коэффици-
ент отражения R однозначно определяется из уравнения (5) как его корень
2R , что в свою очередь позволяет однозначно определить cos и sin из
(3), (4). Для определения перемещения объекта по известным cos и
sin можно воспользоваться методом развертывания фазы, который являет-
ся эффективным инструментом решения проблемы неоднозначности фазы в
целом ряде приложений [11, 12]. Перемещение объекта x в момент времени
,nt ...,2, 1, 0, n относительно его начального положения )( 0tx можно найти
с помощью следующего алгоритма развертывания фазы [13]
,0),0)(sin,2
)
)(sin
arctg
,0),
)
)(sin
arctg
,0),0)(sin,
)
)(sin
arctg
)(
nn
n
n
n
n
n
nn
n
n
n
tt
t
t
t
t
t
tt
t
t
t
(cos
(cos
(cos
(cos
(cos
(cos
(8)
)()()( 1 nnn ttt , (9)
,..,2,1,)(,)(sgn2)()(
,...,2,1,)(),()(
,0,0
)(
1
1
ntttt
nttt
n
t
nnnn
nnnn (10)
)(
4
) nn ttx
( , ,...,2,1,0n (11)
где – неразвернутая фаза; – развернутая фаза; ...,....,,,, 210 ntttt – мо-
менты измерения; ...2, 1, 0, n – номер измерения.
Рассмотрим теперь случай 0RR . При этих значениях коэффициента
отражения корень 2R не всегда равен R , но, как будет показано ниже, пере-
мещение тоже может быть определено с достаточной точностью, используя в
качестве коэффициента отражения корень 2R . Как показано выше, корень
2R будет посторонним при условии RRR 00arcsinsin . В терми-
нах неразвернутой фазы это условие принимает вид
21 ,
89
где
0
0
1 arcsinarcsin R
R
R
,
0
0
2 arcsinarcsin2 R
R
R
.
В случае 8gl ( 121 0 R ) имеем
2
arcsinarcsin
4
0
0
R
R
R ,
откуда следует, что углы 1 и 2 лежат в третьем квадранте.
Если в качестве коэффициента отражения берется посторонний корень
extR , то выражения (3), (4) для cos и sin будут давать кажущиеся значе-
ния этих величин, для которых с учетом (6), (7) будем иметь
ext
ap
R
R
sinsin1
cos ,
.
cos
sinsinsincos1
sin
ext
ap
R
RR
В формулу (8) для определения неразвернутой фазы входит арктангенс
отношения cossin . Поэтому рассмотрим функцию
apapF cossin , 21
sinsin1cos
sinsinsincos1
R
RR
F .
Для производной этой функции по имеем
0
sinsin1
12
sinsin1
1arcsinsin2
2
2
0
2
2
0
02
R
RR
R
R
R
R
R
F .
Следовательно, кажущаяся неразвернутая фаза ap является монотонно
возрастающей функцией фактической неразвернутой фазы . Поскольку в
точках 1 и 2 кажущаяся и фактическая фазы совпадают, это озна-
чает, что кажущаяся фаза тоже лежит между 1 и 2 , т. е. в третьем квадран-
те. Поэтому для фазовой ошибки aper будем иметь
.,)(
2,0,0
)(
21
21
F
er
arctg
(12)
Как видно из (9) – (11), ошибка в определении перемещения зависит
только от фазовой ошибки в начальной и текущей точках измерения, по-
скольку фазовые ошибки в промежуточных точках взаимно уничтожаются.
Поэтому при фиксированном R для максимально возможной ошибки опре-
деления перемещения будем иметь
minmaxmax
4
erererx
, (13)
где maxer и miner – максимальное и минимальное значение функции
)( er на интервале 20 .
90
Прямой расчет по формулам (12) и (13) показывает, что ошибка maxerx
быстро уменьшается с уменьшением межзондового расстояния. Однако в ре-
альной практике это расстояние не может быть уменьшено ниже определенно-
го предела. Дело в том, что с уменьшением межзондового расстояния значения
токов детекторов сближаются, вследствие чего увеличивается вклад составля-
ющей ошибки, связанной с отклонением токов от их теоретических значений,
даваемых формулами (1) и (2) (эти отклонения могут быть вызваны влиянием
формы и ориентации отражающей поверхности и диаграммы направленности
антенны на отраженную волну, наличием электромагнитного шума и т. п.). В
результате при некотором значении межзондового расстояния эта ошибка мо-
жет пройти через минимум и начать увеличиваться.
Для определения рационального значения межзондового расстояния бы-
ли проведены расчеты, в которых моделировалось определение относитель-
ного перемещения объекта, совершающего гармонические колебания. От-
клонения токов детекторов от их теоретических значений моделировались
случайным шумом. Расстояние x от объекта до зонда 1 и токи детекторов 1J
и 2J моделировались следующим образом
TtAxtx 2sin)( 0 ,
TtA
2sin
4
0
,
0
0
4 x
,
rARRJ n 121 2
1 cos ,
rARRJ n 1)]sin(21[ 2
2 ,
где t – время, A и T – амплитуда и период колебаний объекта, x0 и 0 – рас-
стояние x и фаза при t = 0, An – амплитуда шума, r – случайная переменная,
равномерно распределенная между –1 и 1.
Расчеты были проведены для различных значений межзондового рассто-
яния l и коэффициента отражения R при 5,2A и 03,0nA . Для получе-
ния максимально возможной ошибки начальная фаза 0 должна быть такой,
чтобы min0)( erer или max0)( erer ; для определенности фаза
0 была выбрана из условия min0)( erer .
На рис. 1 приведены зависимости отношения maxmax /)8( erger xx
для пяти периодов колебаний от межзондового расстояния l при различных
значениях коэффициента отражения R. Как видно из рисунка, с уменьшением
межзондового расстояния это отношение проходит через максимум (т. е.
ошибка maxerx проходит через минимум) для коэффициентов отражения,
близких к единице ( R 1; 0,95; 0,9), и монотонно уменьшается (т. е. ошибка
maxerx монотонно увеличивается) для меньших коэффициентов отражения
(R = 0,7; 0,3; 0,2; 0,1). Немонотонность ошибки обсуждалась выше. Ее моно-
тонное увеличение связано с тем, что при 0RR (при 8gl
21min0R 0,707) ошибка перемещения определяется только отклонени-
ями токов детекторов от их теоретических значений. Как видно из рисунка, в
качестве рационального значения межзондового расстояния может быть вы-
91
брано 1088,0 g gl , потому что при этом значении l ошибка
maxerx уменьшается более чем в два раза по сравнению с 8gl для ко-
эффициентов отражения, близких к единице, в то время как для меньших ко-
эффициентов отражения она практически не увеличивается.
0,2 0,4 0,6 0,8 1,0
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0
2,5
3,0
3,5
l
g
/8
x
er max
(l)
R= 0,7; 0,3; 0,2; 0,1
R= 0,9
R= 0,95
R= 1
x
er max
(
g
/8)
___________
____
Рис. 1
При экспериментальной проверке для рассмотрения случаев как малых ко-
эффициентов отражения, так и коэффициентов отражения, близких к единице,
были проведены измерения как в свободном пространстве, так и волноводе с
использованием двухзондовой измерительной установки, описанной в [8]. В
экспериментах межзондовое расстояние оставалось фиксированным, а отно-
шение gl варьировалось путем изменения частоты генератора электромаг-
нитного излучения. Использовались две частоты: 9,7 ГГц ( 8gl ) и 8,7 ГГц
( 10gl ). Коэффициент отражения определялся как корень 2R уравнения (5).
Измерения в свободном пространстве проводились для латунного диска
диаметром 218 мм, приводимого в движение кривошипно-шатунным меха-
низмом. Размах колебаний диска составлял 10 см, а минимальное расстояние
между диском и антенной было 58 см. При частоте 9,7 Гц ( 8gl ) изме-
ренный коэффициент отражения изменялся в диапазоне от 0,16 до 0,25, а при
частоте 8,7 ГГц ( 10gl ) – в диапазоне от 0,18 до 0,3, т. е. в обоих случаях
был меньше, чем 707,021min0 R , и поэтому корень 2R давал факти-
ческий коэффициент отражения. Для семи последовательных полных ходов
диска ошибка определения размаха составила 0,23; 0,23; 0,18; 0,18; 0,18; 0,18;
0,19 мм при частоте 9,7 ГГц ( 8gl ) и 0,35; 0,39; 0,39; 0,39; 0,39; 0,39;
0,35 мм при частоте 8,7 ГГц ( 10gl ). Таким образом, для приведенных
выше малых значений коэффициента отражения ошибка определения разма-
ха при 8,7 ГГц ( 10gl ) лишь незначительно возрастает по сравнению с
9,7 ГГц ( 8gl ).
При измерениях в волноводе на конце волноводной секции с зондами
вместо используемой при измерениях в свободном пространстве рупорной
92
антенны устанавливался короткозамыкающий поршень, который перемещал-
ся с помощью микрометрического винта с шагом 1 мм (при определении пе-
ремещения поршня в формуле (11) вместо длины волны в свободном про-
странстве использовалась длина волны в волноводе g). На рис. 2 приведе-
ны зависимости ошибки измерения перемещения erx (а) и измеренного ко-
эффициента отражения 2R (б) от перемещения поршня x для 9,7 ГГц
( 8gl ) и 8,7 ГГц ( 10gl ). На графиках измеренного коэффициента
отражения видны близкие к единице плато и впадины. Плато соответствуют
фактическому коэффициенту отражения, а впадины возникают там, где ко-
рень 2R становится посторонним, что также проявляется в виде роста ошиб-
ки измерения перемещения, наблюдаемого в месте расположения впадин.
Как следует из (7), посторонний корень достигает минимума при
1arcsinsin 0 R , и этот минимум равен
0min 2RRRext .
При 8gl 210 R и 41,01222 0min RRRext . При
10gl 81,021,0sin10 R и 62,0181,022 0min RRRext
.
Измеренные значения minextR при 8gl и 10gl равны 0,28 и 0,57
соответственно, т. е. находятся в удовлетворительном соответствии с рассчи-
танными.
Как видно из рисунка, максимальная ошибка измерения перемещения
уменьшается от 1,8 мм при 8gl (4,3 % от g
4,18 см) до 0,6 мм при
10gl (1,2 % от g
5,21 см). Уменьшение ошибки измерения переме-
щения в данном случае (близкий к единице коэффициент отражения) намно-
го больше, чем ее увеличение в рассмотренном выше случае малого коэффи-
циента отражения.
0 5 10 15 20 25 30
0
10
20
30
x
изм
, мм
l =
g
/8
l =
g
/10
0 5 10 15 20 25 30
-2
-1
0
1
2 l =
g
/8
l =
g
/10
0 5 10 15 20 25 30
0,0
0,5
1,0
R
2
(б)
(а)
x
erт
, мм
x , мм
x , мм
l =
g
/8
l =
g
/10
Рис. 2
93
Таким образом, при измерении перемещения объекта с неизвестным ко-
эффициентом отражения интерференционным методом с использованием
двух зондов ошибку измерения можно уменьшить путем перехода от обще-
принятого значения межзондового расстояния 8g к 10g . Предложенная
методика может быть использована при разработке микроволновых измери-
телей перемещения для различных классов виброзащитных систем и систем
управления технологическими процессами.
1. Викторов В. А. Радиоволновые измерения параметров технологических процессов / В. А. Викторов,
Б. В. Лункин, А. С. Совлуков. – М. : Энергоатомиздат, 1989. – 208 с.
2. Cunha A. Dynamic measurements on stay cables of stay-cable bridges using an interferometry laser system /
A. Cunha, E. Caetano // Experimental Techniques. – 1999. – V. 23, No 3. – P. 38 – 43.
3. Kaito K. Development of a non-contact scanning vibration measurement system for real-scale structures /
K. Kaito, M. Abe, Y. Fujino // Stricture and Infrastructure Engineering. – 2005. – V. 1, No 3. – P. 189 – 205.
4. Mehrabi A. B. In-service evaluation of cable-stayed bridges, overview of available methods, and findings /
A. B. Mehrabi // Journal of Bridge Engineering. – 2006. – V. 11, No 6. – P. 716 – 724.
5. Lee J. J. A vision-based system for remote sensing of bridge displacement / J. J. Lee, M. Shinozuka // NDT &
E International. – 2006. – V. 39, No 5. – P. 425 – 431.
6. Kim S. A displacement measurement technique using millimeter-wave interferometry / S. Kim, C. Nguyen //
IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques. – 2003. – Vol. 51, No. 6. – P. 1724 – 1728.
7. Kim S. On the development of a multifunction millimeter–wave sensor for displacement sensing and low-
velocity measurement / S. Kim, C. Nguyen // IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques. –
2004. – V. 52, No 11. – P. 2503 – 2512.
8. Двухзондовая реализация интерференционного метода измерения параметров движения механических
объектов / О. В. Пилипенко, Н. Б. Горев, А. В. Доронин, И. Ф. Коджеспирова, Е. Н. Привалов // Техниче-
ская механика. – 2013. – № 4. – С. 112 – 122.
9. Патент на корисну модель 80300 Україна, МПК G01H 9/00. Спосіб вимірювання параметрів руху і
вібрації / Пилипенко О. В., Горєв М. Б., Доронін О. В., Коджеспірова І. Ф., Привалов Є. М. ; заявник і
патентоволодар Інститут технічної механіки Національної академії наук України і Національного
космічного агентства України. – u 2012 12694 ; заявл. 07.11.2012 ; опубл. 27.05.2013, Бюл. № 10. – 8 с.
10. Тишер Ф. Техника измерений на сверхвысоких частотах / Ф. Тишер. – М. : Физматгиз, 1963. – 368 с.
11. Chavez S. Understanding phase maps in MRI: A new cutline phase unwrapping method / S. Chavez,
Q.-S. Xiang, L. An // IEEE Transactions on Medical Imaging. – 2002. – V. 21, No 8. – P. 966 – 977.
12. Resolving phase ambiguity in the inverse problem of reflection-only measurement methods / U. S. Hasar,
J. J. Barroso, C. Sabah, Y. Kaya // Progress in Electromagnetics Research. – 2012. – V. 129. – P. 405 – 420.
13. Сильвиа М. Т. Обратная фильтрация геофизических временных рядов при разведке на нефть и газ /
М. Т. Сильвиа, Э. А. Робинсон. – М. : Недра, 1983. – 447 с.
Институт технической механики Получено 10.11.14,
Национальной академии наук Украины и в окончательном варианте 10.11.14
Государственного космического агентства Украины,
Днепропетровск
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-88507 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1561-9184 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-30T23:00:25Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Інститут технічної механіки НАН України і НКА України |
| record_format | dspace |
| spelling | Пилипенко, О.В. Горев, Н.Б. Доронин, А.В. Коджеспирова, И.Ф. 2015-11-16T10:25:58Z 2015-11-16T10:25:58Z 2014 Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода / О.В. Пилипенко, Н.Б. Горев, А.В. Доронин, И.Ф. Коджеспирова // Техническая механика. — 2014. — № 4. — С. 85-93. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 1561-9184 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/88507 621.002.56 Изучена возможность измерения перемещения сверхвысокочастотным интерференционным методом при неизвестном коэффициенте отражения с использованием двух зондов, установленных в волноводной секции. Цель работы заключается в том, чтобы показать, что точность измерения перемещения может быть повышена, если использовать межзондовое расстояние, отличное от его общепринятого значения. Досліджено можливість вимірювання переміщення надвисокочастотним інтерференційним методом при невідомому коефіцієнті відбиття з використанням двох зондів, встановлених в хвилевідній секції. Ціль роботи полягає в тому, щоб показати, що точність вимірювання переміщення можна підвищити, якщо використовувати міжзондову відстань, відмінну від її загальноприйнятого значення This paper addresses the possibility of displacement measurement by microwave interferometry at an unknown reflection coefficient with the use of two probes mounted in a waveguide section. The aim of this paper is to show that the displacement measurement accuracy can be improved by using an interprobe distance other than its conventional value. ru Інститут технічної механіки НАН України і НКА України Техническая механика Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода Article published earlier |
| spellingShingle | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода Пилипенко, О.В. Горев, Н.Б. Доронин, А.В. Коджеспирова, И.Ф. |
| title | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| title_full | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| title_fullStr | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| title_full_unstemmed | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| title_short | Измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| title_sort | измерение параметров движения с использованием двухзондовой реализации интерференционного метода |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/88507 |
| work_keys_str_mv | AT pilipenkoov izmerenieparametrovdviženiâsispolʹzovaniemdvuhzondovoirealizaciiinterferencionnogometoda AT gorevnb izmerenieparametrovdviženiâsispolʹzovaniemdvuhzondovoirealizaciiinterferencionnogometoda AT doroninav izmerenieparametrovdviženiâsispolʹzovaniemdvuhzondovoirealizaciiinterferencionnogometoda AT kodžespirovaif izmerenieparametrovdviženiâsispolʹzovaniemdvuhzondovoirealizaciiinterferencionnogometoda |