О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров

Проведено теоретико-экспериментальное изучение влияния электрического разряда на удаление глинистых коагулянтов в фильтрующем элементе из волокнисто-пористого полиэтилена. Показано, что использование электрического разряда позволяет эффективно регенерировать фильтры такого типа....

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Datum:	2005
Hauptverfasser:	Артемьев, А.М., Вовк, И.В., Кривоног, А.И., Лукьянов, П.В.
Format:	Artikel
Sprache:	Russian
Veröffentlicht:	Інститут гідромеханіки НАН України 2005
Online Zugang:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/922
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров / А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 14-19. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-922
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-9222025-02-09T17:41:25Z О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров On possibility of electrohydraulic regeneration of polymeric sewage filters Артемьев, А.М. Вовк, И.В. Кривоног, А.И. Лукьянов, П.В. Проведено теоретико-экспериментальное изучение влияния электрического разряда на удаление глинистых коагулянтов в фильтрующем элементе из волокнисто-пористого полиэтилена. Показано, что использование электрического разряда позволяет эффективно регенерировать фильтры такого типа. Проведено теоретико-експериментальне вивчення впливу електричного розряду на видалення глинистих коагулянтів у фільтруючому елементі з волокнисто-пористого поліетилену. Показано, що використання електричного розряду дозволяє ефективно регенерувати фільтри такого типу. An effect of electric discharge on removing kaolin coagulants from the filtering element made of a fiber-porous polyethylene is studied theoretically and experimentally. The use of electric discharge is shown to provide the efficient regeneration of such filters. 2005 Article О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров / А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 14-19. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. 1028-7507 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/922 537.528 ru application/pdf Інститут гідромеханіки НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
description	Проведено теоретико-экспериментальное изучение влияния электрического разряда на удаление глинистых коагулянтов в фильтрующем элементе из волокнисто-пористого полиэтилена. Показано, что использование электрического разряда позволяет эффективно регенерировать фильтры такого типа.
format	Article
author	Артемьев, А.М. Вовк, И.В. Кривоног, А.И. Лукьянов, П.В.
spellingShingle	Артемьев, А.М. Вовк, И.В. Кривоног, А.И. Лукьянов, П.В. О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
author_facet	Артемьев, А.М. Вовк, И.В. Кривоног, А.И. Лукьянов, П.В.
author_sort	Артемьев, А.М.
title	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
title_short	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
title_full	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
title_fullStr	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
title_full_unstemmed	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
title_sort	о возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров
publisher	Інститут гідромеханіки НАН України
publishDate	2005
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/922
citation_txt	О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров / А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 14-19. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT artemʹevam ovozmožnostiélektrogidravličeskojregeneraciiočistnyhpolimernyhfilʹtrov AT vovkiv ovozmožnostiélektrogidravličeskojregeneraciiočistnyhpolimernyhfilʹtrov AT krivonogai ovozmožnostiélektrogidravličeskojregeneraciiočistnyhpolimernyhfilʹtrov AT lukʹânovpv ovozmožnostiélektrogidravličeskojregeneraciiočistnyhpolimernyhfilʹtrov AT artemʹevam onpossibilityofelectrohydraulicregenerationofpolymericsewagefilters AT vovkiv onpossibilityofelectrohydraulicregenerationofpolymericsewagefilters AT krivonogai onpossibilityofelectrohydraulicregenerationofpolymericsewagefilters AT lukʹânovpv onpossibilityofelectrohydraulicregenerationofpolymericsewagefilters
first_indexed	2025-11-28T23:52:45Z
last_indexed	2025-11-28T23:52:45Z
_version_	1850080229642469376
fulltext	ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 УДК 537.528 О ВОЗМОЖНОСТИ ЭЛЕКТРОГИДРАВЛИЧЕСКОЙ РЕГЕНЕРАЦИИ ОЧИСТНЫХ ПОЛИМЕРНЫХ ФИЛЬТРОВ А. М. АР ТЕМ Ь ЕВ, И. В. В О ВК, А. И. К РИ В О Н ОГ, П. В. Л У К Ь ЯН О В Институт гидромеханики НАН Украины, Киев Получено 01.11.2005 Проведено теоретико-экспериментальное изучение влияния электрического разряда на удаление глинистых коагу- лянтов в фильтрующем элементе из волокнисто-пористого полиэтилена. Показано, что использование электриче- ского разряда позволяет эффективно регенерировать фильтры такого типа. Проведено теоретико-експериментальне вивчення впливу електричного розряду на видалення глинистих коагулян- тiв у фiльтруючому елементi з волокнисто-пористого полiетилену. Показано, що використання електричного розряду дозволяє ефективно регенерувати фiльтри такого типу. An effect of electric discharge on removing kaolin coagulants from the filtering element made of a fiber-porous polyethylene is studied theoretically and experimentally. The use of electric discharge is shown to provide the efficient regeneration of such filters. ВВЕДЕНИЕ Начало изучения механического воздействия электрического разряда в воде относится к рабо- там Г. Лейна и Дж. Пристли [1]. Однако практи- ческое применение этого эффекта началось в сере- дине прошлого столетия в работах Г. И. Покров- ского и К. П. Станюковича [2]. Исследованию эф- фективности разряда посвящены работы Р. Фрюн- геля [3], а также серия изобретений Л. Я. Ютки- на [4 – 7]. Показано, что ударная волна, формируе- мая во время электрического разряда, в ряде слу- чаев оказывает достаточно сильное механическое воздействие на окружающие объекты (вплоть до их разрушения). Несколько позже был выполнен ряд эксперимен- тальных и теоретических работ, позволивших глу- бже понять физику исследуемого явления [8, 9]. К тому времени электрический разряд нашел ши- рокое применение в народном хозяйстве [10, 11], в частности, при интенсификации добычи не- фти, очистке и перфорации нефтяных скважин и пр. [12, 13]. Различные аспекты проблемы генерации и ра- спространения волн в жидкости под действием электрического разряда исследовались в рабо- тах [14 – 17]. Очевидно, что область использования ударных волн, создаваемых электрическим разрядом, мо- жет быть расширена. Например, известно, что лю- бые фильтры в процессе эксплуатации постепенно теряют свою очистную способность по причине за- сорения их пор. Естественным образом возникает проблема технического обслуживания или регене- рации (восстановления) их очистных характери- стик. Однако в связи с этим возникает вопрос о том, как связаны электрические характеристики (на- чальное напряжение разряда и его мощность, ем- кость и индуктивность разрядного контура, про- водимость канала и др.) со скоростью расшире- ния канала разряда, давления в окружающей сре- де и степенью воздействия на объекты, находящи- еся вблизи. Для решения этой задачи авторским коллективом выполнена серия экспериментов по изучению влияния разряда на удаление засорения из пор фильтрующего слоя. Изложение получен- ных результатов вместе с соответствующими ра- счетными данными и составляет основу данной статьи. 1. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСОБЕННОСТИ ВЫСО- КОВОЛЬТНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РАЗ- РЯДА В ЖИДКОСТИ Физические характеристики электрогидравли- ческого эффекта, позволяющие определить эффе- ктивность использования электроразряда в кон- кретных ситуациях, различны. Это обусловлено тем, что в разных ситуациях параметры электри- ческого разряда далеко не всегда можно надежно предсказать [11]. Как показывают многочислен- ные эксперименты, форма и длина лидеров, а так- же время разряда могут существенно изменяться. Более того, при одних и тех же начальных эле- ктрических параметрах разрядной установки ин- тенсивность разряда, а, следовательно, и гидро- динамические параметры ударной волны, порой 14 c© А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов, 2005 ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 существенно различаются из-за разного времени протекания разряда. Однако, как показали наши исследования генерируемых волн давления, каче- ственное подобие структуры различных разрядов сохраняется при близости их начальных параме- тров. Рассмотрим физическую природу исследуемо- го явления. Как известно, электрический высоко- вольтный разряд в жидкости может протекать по- разному [8]. Если параметры разрядного конту- ра не согласованы должным образом, то быстрого и мощного разряда с образованием ударной вол- ны в воде может и не произойти. В этом случае энергия, запасенная в конденсаторах, относитель- но медленно перейдет в тепловую, нагрев окружа- ющую электроды жидкость. Однако если напря- жение, индуктивность контура, расстояние между электродами подобраны так, чтобы соответство- вать критическим значениям, то произойдет мощ- ный быстрый электрический разряд. Вследствие него за короткий промежуток времени часть жид- кости, находящейся в непосредственной близости от области разряда, превратится в парогазовую полость. Особенностью этого процесса является резкое формирование локальных областей высоко- го давления порядка сотен атмосфер. Это способ- ствует сильному нагреванию парогазовой области и образованию плазмы. 2. ДИНАМИКА РОСТА ПАРОГАЗОВОЙ ПО- ЛОСТИ В ЖИДКОСТИ Пусть l – длина разрядного промежутка, R0 – характерный радиус канала, λ – характерная дли- на волны, τ – длительность разряда. Если λ≈c0τ , то скорость расширения канала мала по сравне- нию со скоростью звука c0. Рассмотрим данный случай [8]. В настоящее время известны три модели рас- ширения полости в жидкости. Если l ≤ R0 ≤ λ, то считается, что форма канала близка к сфери- ческой. Если R0 ≤ l ≤ λ, то для расчета гидро- динамических величин вблизи разряда необходи- мо учитывать протяженность канала, хотя с аку- стической точки зрения источник можно считать точечным. В этом случае канал разряда близок к короткому, по сравнению с длиной волны, цилин- дру. Если же R0 ≤ λ ≤ l, то применима модель длинного, по отношению к волне, цилиндра. В изучаемом процессе при сравнительно невысо- ких напряжениях (до 10 кВ) время разряда тако- во, что длина разрядного промежутка l всегда зна- чительно меньше λ. Поэтому остановимся на про- стейшей сферической модели, выбрав ее для ис- следования эволюции канала разряда внутри жид- кости. Пусть в начальный момент времени t = 0 сфе- рическая полость имеет радиус R0. Затем сфера начинает расширятся по заданному закону R(t). Поскольку скорость расширения сферы невелика, найдем давление на поверхность сферы в пред- положении, что жидкость считается несжимаемой (ρ=ρ0 =const). Тогда из уравнения непрерывности получается следующее выражение для скорости, удовлетворяющее граничному условию равенства скоростей на поверхности сферы: v = R2 r2 Ṙ. (1) Здесь r – радиальная координата; точка означает дифференцирование по времени. Радиальное рас- пределение потенциала скорости жидкости φ лег- ко получить из формулы (1): φ = − R2 r Ṙ. (2) Обобщенное уравнение Бернулли имеет следую- щий вид: ρ ρ0 + v2 2 + ∂φ ∂t = const, (3) где ρ/ρ0 ∼ h – удельная энтальпия для несжима- емой жидкости. Подставив выражения для скоро- сти и потенциала скорости в формулу (3) и опреде- лив входящую в это выражение константу из гра- ничного условия на бесконечности, для давления получим p − p0 = ρ0 R2R̈ + 2Ṙ2R r − ρ0 Ṙ2 2 R4 r4 . (4) Это соотношение можно переписать в виде p − p0 = ρ0 V̈ 4πr − ρ0 V 2 (4πr2)2 , V = 4 3 πR3. (5) Если в формуле (4) положить r=R, то p − p0 = ρ0( 3R̈2 2 + RR̈). (6) Считаем, что джоулево тепло E расходуется на увеличение внутренней энергии плазмы W и на работу над окружающей жидкостью A, выполня- емую во время расширения канала: W + A = E. (7) Внутренняя энергия плазмы приближенно может быть выражена обычной формулой для энергии идеального газа: W = pV γ − 1 . (8) А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов 15 ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 Рис. 1. Схема экспериментальной установки: 1 – фильтрационный прибор, 2 – опорная сетка, 3 – фильтрующая загрузка, 4 – прижимное устройство, 5 – подводящий и отводящий патрубки с запорными клапанами, 6 – электроды, 7 – гидрофон, 8 – прижимные верхний и нижний фланцы Здесь p – давление; V = 4πR3/3 – сферический объем радиуса R, занимаемый плазмой; γ – эффе- ктивное значение показателя адиабаты (в данном случае оно равно 1.26). Работа расширения будет A = V ∫ V0 pdV. (9) Энергия E(t), выделенная в канале, определяется по электрическим характеристикам разряда – то- ку I и напряжению U на разрядном промежутке t: E(t) = t ∫ 0 IUdt. (10) В выражении (6) давлением p0 в невозмущен- ной жидкости можно пренебречь, по сравнению с давлением в канале разряда. Подставив это соот- ношение в формулу (9) и положив V̇ (0)=0, найдем работу расширения канала: A = ρ0 V̇ 2 8πR . (11) Работа A затрачивается на увеличение кинетиче- ской энергии расширяющейся сферы: A = ρ4πR3 Ṙ2 2 . (12) Подставляя в соотношение (7) полученные выражения для W , E, A и пренебрегая слагаемым при V̇ 2 в виду малости стоящего при нем коэффи- циента, получаем следующее уравнение: V̈ = γ − 1 ρ 4πRE(t). (13) Введем безразмерные переменные [8] x = t τ , f(x) = E(t) E , y = R R0 , (14) где f(x) – безразмерная функция, характеризую- щая процесс выделения энергии в канале разряда во времени; E = E(τ ) – энергия, выделившаяся в канале разряда за время τ . В результате получим уравнение y2 d dx ( y2 dy dx ) = f(x). (15) Здесь коэффициент при f(x) приравнен к 1, что позволяет рассматривать обе части соотноше- 16 А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 ния (15) как величины одного порядка. Это воз- можно при условии R5 0 = 0.0062τ2E. (16) Начальные условия из физических соображений естественно выбрать в виде x = 0, y = y0, ẏ = 0, (17) где y0 = Rстр/R0 – начальный радиус канала (Rстр∼0.01 см). Уравнение (15) с граничными условиями (17) описывает процесс расширения канала, если изве- стна функция f(x). Анализ численного решения данной задачи приводится в следующем разделе. 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНО-ТЕОРЕТИЧЕС- КИЙ АНАЛИЗ 3.1. Экспериментальная установка. Анализ ре- зультатов эксперимента В наших исследованиях использовалась филь- трующая загрузка из волокнисто-пористого поли- этилена [18], которая состоит из множества тонких слоев и представляет собой высокопористую сре- ду (с пористостью до 82 %), образованную хаоти- чески расположенными элементарными волокна- ми цилиндрической формы с диаметрами 0.08÷ 0.14 мм, которые скреплены между собой в местах контакта. Толщина фильтра составляла 50 мм. Экспериментальная установка (рис. 1) включа- ет в себя фильтрационный прибор 1, выполнен- ный из оргстекла в виде цилиндра с внутрен- ним диаметром 100 мм и высотой рабочей части 400 мм, опорную сетку 2, фильтрующую загруз- ку 3 из волокнисто-пористого полиэтилена, при- жимное устройство 4, подводящий и отводящий патрубки с запорными кранами 5. В надфильтро- вое пространство помещены электроды 6, а также датчик – гидрофон 7, подсоединенный к регистри- рующему устройству. Заиление загрузки проводилось по схеме без- реагентного осветления при скорости фильтрова- ния 1.5 м/ч и исходной мутности суспензии 150÷ 200 мг/л. В качестве замутнителя использовалась тяжелая белая глина, из которой методом отстаи- вания удалены частицы крупнее 10 мкм. Механи- ческий состав замутнителя, т. е. процентное содер- жание частиц разного размера, приведен на рис. 2. Заиление проводилось до достижения предель- ного заиления загрузки, на которое указывало заметное увеличение мутности фильтрата. При этом концентрация загрязнений в порах составля- ла 0.08÷0.09 г/см 3 . Рис. 2. Диаграмма механического состава замутнителя t (sec) 0 0.005 0.01 0.015 0.02 1 2 Рис. 3. Динамические характеристики при разряде (U =6 кВ): 1 – напряжение на электродах, 2 – сигнал с гидрофона Экспериментальная часть исследований состо- яла из двух этапов. На первом из них визуаль- но изучалось влияние ударной волны на очистку (регенерацию) фильтрующего элемента от глини- стого коагулянта. Установлено, что после трех ра- зрядов при умеренных электрических напряжени- ях (6÷10 кВ) фильтрующий элемент практичес- ки полностью регенерируется, т. е. восстанавлива- ет свою первоначальную очистную способность. Второй этап исследований заключался в изуче- нии временных зависимостей напряжения на эле- ктродах в процессе разряда и давления в воде вну- три фильтра. Для этого использовалась регистри- рующая аппаратура фирмы Брюль & Кьер и ги- дрофон. На рис. 3 в качестве примера приведе- ны типичные временные зависимости указанных физических характеристик. Видно, что электри- А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов 17 ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 x 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 y, f 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 y(x) f(x) Рис. 4. Характеристики канала разряда: y(x) – зависимость роста радиуса канала от времени, f(x) – нормированная функция выделения энергии в канал разряда Таблица. Параметры электрических разрядов N п/п U, кВ τ, мс C, мкФ R, см 1 6 1.0 1 6.45 2 6 0.8 1 5.90 3 6 0.5 1 4.89 4 8 0.8 1 6.61 ческое напряжение (кривая 1) имеет два мощных очень коротких разнополярных броска, следую- щих друг за другом, после чего напряжение срав- нительно медленно выравнивается, приближаясь к нулю. Такое поведение достаточно характерно: оно определяется типом и параметрами выбран- ной электрической схемы, а также протеканием пе- реходных процессов в ней и в зоне разряда. В отли- чие от электрического напряжения, броски давле- ния в ударной волне (кривая 2) длятся значитель- но дольше, благодаря многократным переотраже- ниям волны от стенок фильтра. При этом в ко- лебаниях давления наблюдаются как низкочасто- тная, так и высокочастотная составляющие. По- видимому, они связаны с собственными продоль- ными и радиальными частотами замкнутого ци- линдрического объема фильтра. 3.2. О рациональном выборе межэлектродного расстояния Как показано выше, динамика роста полости в жидкости после разряда описывается уравнени- ем (15) при заданных граничных условиях (17). Однако для расчетов уравнение (15) удобно пред- ставить в виде двух дифференциальных уравне- ний первого порядка посредством ввода новой до- полнительной функции z(x): dz dx = f(x) y2 , dy dx = z y2 . (18) Система соотношений (17), (18) представляет собой задачу Коши, где x – безразмерное время. И уравнение (15) и эквивалентная ему система (18) нелинейны. В правой части первого уравнения (18) стоит безразмерная функция выделения энергии в кана- ле. Как указывалось выше, в режиме, близком к критическому, закон выделения энергии для всех разрядов примерно одинаков (наблюдаются лишь некоторые количественные расхождения, не вли- яющие на общую картину процесса). Эта зависи- мость аппроксимируется функцией f(x), изобра- женной на рис. 4: f(x) =      2x2, 0 ≤ x ≤ 1 2 , 4x − 2x2 − 1, 1 2 ≤ x ≤ 0. (19) С учетом имеющегося распределения f(x) чи- сленно решим задачу Коши (17), (18) с помощью метода Рунге – Кутта. В результате получим кри- вую радиуса расширения канала разряда y(x), ко- торая в точности совпадает с результатами расче- тов [8]. Однако нам важно знать расстояние, на кото- рое необходимо удалить электроды, чтобы выде- лившаяся энергия импульса давления максималь- но использовалась для удаления глинистых коа- гулянтов из фильтра. Для этого вычислим хара- ктерное расстояние R0, на которое распространи- тся основное возмущение за характерное время ра- зряда τ . Расчет показал, что для проведенных ра- зрядов 4.89≤R0 ≤ 6.61 (см. таблицу). Таким обра- зом, не останавливаясь подробно на причинах за- тухания, можно сказать, что электроды для вы- бранных параметров системы следует располагать на расстоянии порядка 5.5÷6 см. Принимая во внимание диаметр исследуемого фильтра, можно заключить, что такое расстоя- ние позволит волне давления оказать ударное во- здействие на всю его поверхность. После первого разряда, когда верхний слой очистного элемента будет подвергнут действию ударной волны, часть глины выйдет из фильтра, а часть осядет в нем не- сколько ниже. Поэтому для полной очистки филь- тра целесообразно проводить не один, а несколько 18 А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 14 – 19 разрядов. Кроме того, уменьшение расстояния от канала разряда до фильтра позволит более эффе- ктивно воздействовать на внутреннее загрязнение. ВЫВОДЫ 1. Создана установка для изучения влияния ударной волны, инициируемой электрическим разрядом, на очистку полимерных фильтров от глинистых коагулянтов. Проведена серия соответствующих экспериментов. 2. Результаты исследований показали, что использование электрического разряда позво- ляет эффективно восстанавливать работосп- особность фильтров из волокнисто-пористого полиэтилена. 1. Priestley, J. The history and present state of electri- city with original experiments.– London: J. Dodsley, 1769. 2. Покровский Г. И. Взрыв.– М.: Недра, 1967.– 171 с. 3. Фрюнгель Р. Импульсная техника.– М.-Л.: Энер- гия, 1965.– 448 с. 4. Юткин Л. А. Электрогидравлический эффект.– М.: Машгиз, 1955.– 51 с. 5. Юткин Л. А. Электрогидравлический эффект и некоторые возможности его применения.– Л.: ЛДНТП, 1959.– 16 с. 6. Юткин Л. А. Электрогидравлическое дробление. Часть 1.– Л.: ЛДНТП, 1959.– 35 с. 7. Юткин Л. А. Электрогидравлическое дробление. Часть 2.– Л.: ЛДНТП, 1959.– 35 с. 8. Наугольных К. А., Рой Н. А. Электрические ра- зряды в воде.– М.: Наука, 1971.– 155 с. 9. Арсентьев В. В. К теории развития канала им- пульсного электрического разряда в жидкой сре- де // Сб. докл. IV Межвуз. конф. по пробою диэле- ктриков и проводников (Томск, февраль 1963).– М.: Энергия, 1964.– С. 199–206. 10. Использование взрыва в народном хозяйстве. Тр. VIII сессии науч. совета по народнохозяйствен- ному использованию взрыва (Днепропетровск, май 1969).– Киев,– 1970.– Части 1–2. 11. Шамарин Ю. Е., Лейко А. Г., Шамарин А. Ю., Ткаченко В. П. Подводная электроакустическая аппаратура и устройства.– К.: КНИИГП, 2001.– 256 с. 12. Сизоненко О. Н., Швец И. С., Кучернюк А. В. Применение электроразрядного воздействия для обработки добывающих и нагнетающих сква- жин // Нефт. хоз.– 12.– 2000.– С. 133–135. 13. Сизоненко О. Н., Швец И. С. О возможности использования электрического разряда для интен- сификации притока нефти в скважину.– Геотехн. мех: 25, 2001.– 79–85 с. 14. Косенков В. М., Каменская Л. А. Расчет расшире- ния канала электрического разряда в жидкости, описываемой в потенциальном приближении // Акуст. вiсн.– 2001.– 4, N 2.– С. 47–52. 15. Вовченко А. И., Ковалев В. Г, Поздеев В. А. Ги- дродинамические характеристики разряда в жид- кости при вводе энергии в канал в виде повторя- ющихся импульсов // Прикл. гидромех.– 2001.– 3(75), N 3.– С. 19–25. 16. Вовченко А. И., Шамко В. В., Шишов А. М. Осо- бенности волнового цуга, излучаемого при высоко- вольтном электрическом разряде в воде // Акуст. вiсн.– 2003.– 6, N 3.– С. 26–28. 17. Барбашова Г. А., Вовченко А. И., Каменская Л. А., Шамко В. В. Управление гидродинамическими процессами при электровзрывном программиру- емом многоимпульсном вводе энергии // Акуст. вiсн.– 2004.– 7, N 4.– С. 3–9. 18. Фильтр для очищения воды.– Патент Украины N 41609 // Бюл. N 8.– 17.09.2001. А. М. Артемьев, И. В. Вовк, А. И. Кривоног, П. В. Лукьянов 19

О возможности электрогидравлической регенерации очистных полимерных фильтров

Institution

Ähnliche Einträge