Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме
Приведены результаты исследования структуры и магнитных характеристик (Hcв, Br и Br/Bs) микрослойных конденсатов (МСК) Fe—Cu, полученных способом электронно-лучевого испарения и конденсации в вакууме, в зависимости от концентрации железа и температуры подложки в исходном состоянии и после прокатки с...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Современная электрометаллургия |
|---|---|
| Дата: | 2009 |
| Автори: | , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
2009
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96034 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме / С.Е. Литвин, Г.Г. Дидикин, Д.В. Шурин, В.В. Полотнюк // Современная электрометаллургия. — 2009. — № 4 (97). — С. 21-25. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860079949752303616 |
|---|---|
| author | Литвин, С.Е. Дидикин, Г.Г. Шурин, Д.В. Полотнюк, В.В. |
| author_facet | Литвин, С.Е. Дидикин, Г.Г. Шурин, Д.В. Полотнюк, В.В. |
| citation_txt | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме / С.Е. Литвин, Г.Г. Дидикин, Д.В. Шурин, В.В. Полотнюк // Современная электрометаллургия. — 2009. — № 4 (97). — С. 21-25. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Современная электрометаллургия |
| description | Приведены результаты исследования структуры и магнитных характеристик (Hcв, Br и Br/Bs) микрослойных конденсатов (МСК) Fe—Cu, полученных способом электронно-лучевого испарения и конденсации в вакууме, в зависимости от концентрации железа и температуры подложки в исходном состоянии и после прокатки с последующей термической обработкой.
Results of investigation of structure and magnetic characteristics (Hcв, Br and Br/Bs) of microlayer condensates Fe-Cu, produced by the method of electron beam evaporation and condensation in vacuum, depending on concentration of iron and substrate temperature in initial state and after rolling and subsequent heat treatment are shown.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:15:50Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 621.318.1:544.023.232
МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ НА ОСНОВЕ
МИКРОСЛОЙНЫХ КОНДЕНСАТОВ Fе—Cu,
ПОЛУЧЕННЫХ ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВЫМ
ОСАЖДЕНИЕМ В ВАКУУМЕ
С. Е. Литвин, Г. Г. Дидикин, Д. В. Шурин, В. В. Полотнюк
Приведены результаты исследования структуры и магнитных характеристик (H
cB
, B
r
и B
r
/B
s
) микрослойных
конденсатов (МСК) Fe—Cu, полученных способом электронно-лучевого испарения и конденсации в вакууме, в
зависимости от концентрации железа и температуры подложки в исходном состоянии и после прокатки с последующей
термической обработкой.
Results of investigation of structure and magnetic characteristics (H
cB
, B
r
and B
r
/B
s
) of microlayer condensates Fe-Cu,
produced by the method of electron beam evaporation and condensation in vacuum, depending on concentration of iron
and substrate temperature in initial state and after rolling and subsequent heat treatment are shown.
Ключ е вы е с л о в а : электронно-лучевое испарение и
осаждение; микрослойные конденсаты
Создание новых магнитотвердых материалов с вы-
сокой магнитной энергией (BH)max является акту-
альной задачей. При ее решении исследователи ис-
пользуют ферромагнитные элементы – железо, ни-
кель, кобальт и их сплавы, сплавы марганца, се-
ребра и алюминия, редкоземельные металлы (РЗМ)
и их сплавы. Разработаны также магнитные сплавы
на основе марганца, серебра и алюминия, характе-
ризующиеся ферромагнитными свойствами.
Существуют магнитомягкие и магнитотвердые
ферромагнитные материалы. В литом виде чистые
ферромагнитные металлы (железо, кобальт, никель)
относятся к магнитомягким материалам (таблица).
Новые магнитотвердые материалы получают сле-
дующими способами:
синтезом новых соединений из чистых элементов;
созданием материалов, имеющих структуру с од-
нодоменными частицами.
По первому способу синтезированы магнито-
твердые материалы Sm—Co и Nd—Fe—B. Материалы,
получаемые по второму способу, имеют магнитную
энергию (BH)max и коэрцитивную силу, измерен-
ную по магнитной индукции (HcB), далекие от те-
оретических расчетов (таблица).
Цель настоящей работы заключалась в форми-
ровании в диамагнитной матрице однодоменных
ферромагнитных частиц. Доменная структура мас-
сивного ферромагнетика возникает в результате ми-
нимизации энергии взаимодействия, энергии крис-
таллографической анизотропии, магнитостатичес-
кой и магнитострикционной энергий. Обменное вза-
имодействие минимально при параллельном распо-
ложении спинов электронов. Энергия кристалло-
графической анизотропии определяет существова-
ние в кристалле осей «легкого» и «трудного» на-
магничивания. Магнитостатическое взаимодейс-
твие между полюсами доменов приводит к замыка-
нию магнитных потоков доменов и уменьшает ко-
личество полюсов образца. Магнитострикция воз-
никает в результате стремления доменов изменить
свою длину.
Домены – это области ферромагнетика, спон-
танно намагниченные до насыщения и располагаю-
щиеся преимущественно вдоль направлений «лег-
кого» намагничивания. Замыкающие домены, а так-
же граничные переходные слои между доменами
увеличивают внутреннюю энергию образца, кото-
рая конкурирует таким образом с «выигрышем»
энергии за счет замыкания магнитных потоков. Ес-
ли диаметр D частиц ферромагнетика уменьшать,
то магнитостатическая энергия, пропорциональная
© С. Е. ЛИТВИН, Г. Г. ДИДИКИН, Д. В. ШУРИН, В. В. ПОЛОТНЮК, 2009
21
D3, убывает быстрее, чем энергия границ между
доменами, пропорциональная D2. При определен-
ных размерах частицы ферромагнетика становятся
однодоменными. По оценкам работ [9, 10], макси-
мальный критический диаметр однодоменных час-
тиц железа равен 20 нм.
Пока ферромагнитные частицы имеют многодо-
менную структуру, их взаимодействие с внешним
магнитным полем сводится преимущественно к сме-
щению границ между доменами. Чтобы препятство-
вать этому перемещению в материале, искусственно
создают центры закрепления доменной стенки (вво-
дят примеси, создают зеренную структуру и др.).
В магнитотвердых материалах на основе РЗМ
процессы смещения границ доменов превалируют
над процессами вращения, поэтому высокая магнит-
ная энергия, характерная для РЗМ, является след-
ствием сильной кристаллической анизотропии [1].
По мере приближения размеров ферромагнит-
ных частиц к однодоменному состоянию преобла-
дающим механизмом перемагничивания становится
процесс синхронного (когерентного) вращения
большинства индивидуальных атомных магнитных
моментов. Этому процессу препятствует кристал-
лографическая анизотропия и анизотропия формы
частиц, из чего вытекает, что в материале требуется
создавать сильную анизотропию матрицы и частиц.
Чтобы перемагнитить однодоменную частицу, необ-
ходимо приложить магнитное поле в 5… 10 раз силь-
нее, чем в случае многодоменной структуры с цен-
трами закрепления, а тем более без них.
В таблице приведены теоретические и экспери-
ментальные данные по магнитным характеристикам
материалов на основе железа. У армко-железа ко-
эрцитивная сила магнитной индукции HcB меньше
на четыре порядка теоретической и на три порядка,
полученной у сплавов и на моделях со сферически-
ми и удлиненными частицами железа. Теоретичес-
кий предел магнитной энергии железа (310 кДж/м3)
выше, чем у сплавов Sm—Co. Учитывая трудности
технологии изготовления интерметаллидов на осно-
ве самария и кобальта, а также большую стоимость
сплавов на основе самария и ниобия, преимущества
и актуальность разработки магнитных сплавов на
основе железа являются очевидными.
Матрицей для частиц железа в разрабатываемом
магнитнитотвердом материале выбрали медь. Вза-
имная растворимость железа и меди не превышает
5 % [11], что гарантирует сохранение магнитных
свойств частиц железа вследствие диффузии меди.
Материалы системы Fe—Cu имеют также высокую
пластичность и хорошую взаимную смачиваемость.
Однодоменные частицы железа удлиненной
формы предполагали получать в микрослойных
конденсатах (МСК) с медной матрицей (в том числе
в МСК с распадающимися слоями), осаждаемых из
паровой фазы на поверхность стальной подложки
с использованием технологии электронно-лучевого
испарения и конденсации в вакууме.
Получены массивные (до 1 мм) МСК Fe—Cu.
Исходными материалами служили слитки железа и
меди электронно-лучевого переплава диаметром
Магнитные свойства некоторых магнитотвердых материалов
Сплав (BH)max, кДж/м
3
HcB, кА/м Br, Tл Температура Кюри, °С Способ получения Литература
Армко-железо — 0,072 0,001 768 Литой [1]
Fe 310 290 1,40 768 Теория [2]
Fe 4 26 0,70 770 Сферические частицы [3]
Fe 17 61 0,90 770 Удлиненные частицы [3]
Co — 0,941 — 1020 Литой [3]
Ni — 0,564 0,004 358 »» [4]
4SmCo5 255 600 0.90 724 Теория [1, 5]
SmCo5 254 780 1,13 720 Монокристалл [5]
SmCo5 190 716 1,05 710 Порошковая технология [6]
Sm2Co17 294 — — 860 Теория [5]
Sm2(CoFe)17 462 — — 880 »» [5]
Sm2(CoCuFeZr)17 209 949 1,05 860 Порошковая технология [7]
Sm2(CoCuFeZr)17 239 462 1,15 860 »» [6]
NdFeB 955 — — 315 Теория [8]
Nd2Fe14B 255 — — — Порошковая технология [8]
NdFeBCoAl 326 875 1,32 — »» [8]
NdFeBCo 525 — — 395 »» [8]
CuNiCo 4 56 0,50 — Сплав [3]
CuNiFe 8 46 0,70 — »» [3]
FeCo 6 43 0,75 980 Сферические частицы [3]
FeCo 26 78 1,08 980 Удлиненные частицы [3]
FeCrCoMo 20 80 1,25 — Сплав [3]
22
69,5 мм. Осаждение паровых потоков меди и железа
осуществляли на вращающуюся с угловой ско-
ростью ω = 0,050… 2,33 об/мин стальную подложку
диаметром 500 мм; подложку располагали на рас-
стоянии 280 мм от поверхности испарения. Шеро-
ховатость поверхности подложки соответствовала 8
классу чистоты обработки.
С помощью диафрагмы по радиусу подложки по-
лучены конденсаты с объемной долей железа fFe =
= 0,23… 0,84 и расчетной толщиной микрослоев же-
леза dFe = 5… 250 мкм при температуре подложки
Tп = 400 и 600 °С. Отделения конденсатов от под-
ложки достигали благодаря осаждению на ее повер-
хность слоя CaF2 толщиной до 20 мкм.
Структуру и магнитные свойства полученных
конденсатов исследовали в исходном состоянии и
после прокатки при комнатной температуре с после-
дующим отжигом; степень обжатия ϕ при прокатке
составляла 40…92 %, температура отжига Tотж –
400… 800 °С, 1 ч в вакууме.
Химический состав конденсатов определяли
спектрофотометрическим и дифференциально спек-
трофотометрическим методами; микроструктуру в
поперечном сечении образцов анализировали на
растровом электронном микроскопе Cam Scan 4D.
Остаточную магнитную индукцию Вr и коэрцитив-
ную силу по магнитной индукции HcB определяли
баллистическим методом при комнатной температуре.
При Tп = 600 °С конденсаты имели структуру
чередующихся непрерывных микрослоев железа и
меди толщиной выше 0,1 мкм. На рис. 1 представ-
лена микроструктура МСК Fe—Cu с расчетной тол-
щиной микрослоев железа d = 0,23 мкм и объемной
долей железа fFe = 0,41, полученных при темпера-
туре конденсации подложки Tп = 600 °С. В кон-
денсатах с d < 0,1 мкм (Tп = 600 °С) слои распа-
даются, образуя дисперсную структуру материала.
На рис. 2 приведена характерная структура кон-
денсата с распадающимися слоями (d = 0,05 мкм,
Tп = 600 °С): частицы железа среднего размера
0,8 0,15 мкм окружены медной матрицей и имеют
преимущественно вытянутую форму. При умень-
шении толщины слоя до d = 0,02 мкм (fFe = 0,64;
Tп = 600 °С) размер частиц железа составил
0,15… 0,23 мкм. В МСК Fe—Cu (< 0,05 мкм; Tп =
= 400 °С; fFe = 0,55) микрослои железа и меди рас-
падаются, причем частицы железа размером менее
0,15 мкм имеют сферическую форму.
Исследованы магнитные характеристики МСК
Fe—Cu с расчетной толщиной d = 0,016… 250 мкм
Рис. 1. Структура конденсата Fe—Cu с расчетной толщиной слоев
железа d = 0,23 мкм; Tп = 600 °С; fFe = 0,41; исходное состояние;
стрелкой показано направление конденсации, 10000
Рис. 2. Структура конденсата Fe—Cu с расчетной толщиной слоев
железа d = 0,05 мкм; Tп = 600 °С; fFe = 0,53; железо – темное;
стрелкой показано направление конденсации, 10000
Рис. 3. Зависимость коэрцитивной силы HcВ МСК Fe—Cu (Tп =
= 400 °С) от толщины слоя железа d и температуры отжига
Tотж, °С: 1 – 600; 2 – 400; 3 – исходный; 4 – 800
Рис. 4. Зависимость намагниченности Br МСК Fe—Cu от толщины
слоя железа d при Tп, °С: а, б – Tп равно соответственно 400 и
600; 1—3 – Tотж составляет соответственно 400, 600 и 600; 4 –
исходный
23
(fFe = 0,53, Tп = 400 и 600 °С) и d < 0,03 мкм (Tп =
= 400 °С), после отжига в вакууме при значениях
температуры 400, 600 и 800 °С, 1 ч.
На рис. 3 и 4 представлены зависимости коэр-
цитивной силы HcB и намагниченности Br от рас-
четной толщины слоев железа. Установлено, что с
уменьшением толщины слоя железа коэрцитивная
сила HcB возрастает, достигая наибольшего значе-
ния в конденсатах с d < 0,03 мкм после отжига при
температуре 600 °С. После отжига при температуре
800 °С значение HcB ниже исходного (рис. 3). На-
иболее высокие значения HcB и Br получены в кон-
денсатах (Tп = 400 °С) с распадающимися слоями
с расчетной толщиной слоев d < 0,2 мкм и размером
частиц железа до 0,15 мкм.
На рис. 5 и 6 представлены зависимости HcB и
Br от объемной доли железа в медной матрице МСК
Fe—Cu с распавшимися слоями, имеющими d < 0,1 мкм
(Tп = 400 и 600 °С). Значение HcB в материалах,
полученных при Tп = 400 °С (Tотж = 400 и 600 °С),
намного выше, чем в конденсатах, полученных при
Tп = 600 °С (рис. 5). Увеличение объемной доли
железа в МСК (Tп = 400 °С) приводит к снижению
уровня HcB от 24 (fFe < 0,4) до 2 кА/м (fFe = 0,84)
(рис. 5).
Остаточная индукция Br, наоборот, повышается
с увеличением fFe: при fFe = 0,4 Br составила 0,25 Тл, а
при fFe = 0,8 достигла максимума – 0,43 Тл (рис. 6).
В ходе исследований установлено, что наиболь-
шие значения Br/Bs = 0,25… 0,45 имели образцы
МСК, полученных при Tп = 400 °С.
Конденсаты чистого железа (f = 1), полученные
послойной (d = 0,76 мкм) конденсацией при темпе-
ратуре конденсации Tп = 600 °С, имели коэрцитив-
ную силу HсВ = 0,2 кА/м, остаточную индукцию
Br = 0,022 Тл и Br/Bs = 0,011.
Приведенные результаты свидетельствуют о воз-
можности получения магнитотвердых материалов
на основе МСК Fe—Cu, осаждаемых из паровой фа-
зы на поверхность стальных подложек при Tп ≤ 400
°С. Наименьший размер частиц железа в исследо-
ванных МСК составил 0,08… 0,20 мкм. Это озна-
чает, что в конденсатах Fe—Cu, получаемых по тех-
нологии электронно-лучевого испарения и конден-
сации в вакууме, затруднительно сформировать од-
нодоменную структуру. Увеличения коэрцитивной
силы HcB можно достичь посредством роста доменов
за счет движения доменной стенки.
С целью уменьшения размера частиц железа в
МСК Fe—Cu конденсаты с fFe = 0,41… 0,58 подвер-
гали прокатке со степенью обжатия ϕ = 20… 90 %.
Так, МСК Fe—Cu (d = 0,2 мкм, Tп = 600 °С, fFe =
= 0,53) прокатан с обжатием ϕ = 90 %. Непрерывные
микрослои железа после прокатки разорваны и вы-
тянуты в направлении прокатки. При этом размер
частичек железа в среднем составил 1,5 0,1 мкм.
Отжиг прокатанного образца при температуре 450 °С,
1 ч вызвал коагуляцию частиц железа, их средняя
длина сократилась от 1,5 до 1,0 мкм, а толщина
увеличилась от 0,1 до 0,2… 0,3 мкм. В МСК Fe—Cu
с fFe = 0,41 после обжатия на 90 % и отжига при
Рис. 5. Зависимость коэрцитивной силы HcВ МСК Fe—Cu,
полученного при Tп = 400 °С, от объемной доли железа fFe и
температуры отжига, °С: 1 – 600; 2 – 400; 3 – 800 ; 4 – Tп = 600
Рис. 6. Зависимость намагниченности Br МСК Fe—Cu (Tп = 400 °С)
от объемной доли железа fFe при Tотж , °С: 1 – 400; 2 – 600
Рис. 7. Зависимость коэрцитивной силы HcB и намагниченности
Br от степени обжатия конденсата Fe—Cu (fFe = 0,41; Tп = 600 °С;
Tотж = 400 °C, 1 ч)
Рис. 8. Зависимость коэрцитивной силы HcB от температуры от-
жига Tотж МСК Fe—Cu с fFe = 0,41 (38 % Fe, Tп = 600 °С) от
степени обжатия ϕ, %: 1 – исходный; 2 – 50; 3 – 65; 4 – 80;
5 – 85; 6 – 90; 7 – 89 (fFe = 55 % Fe)
24
температуре 400 °С, 1 ч средняя длина частиц же-
леза сократилась от 1,5 до 1,0 мкм, а поперечный
размер увеличился от 0,10 до 0,12 мкм.
Исследованы зависимости HcB и Br от степени
деформации ϕ конденсата, содержащего 38 % Fe
(fFe = 0,41, Tп = 600 °С) после отжига при темпе-
ратуре 400 °С, 1 ч. Установлено, что обжатие МСК
приводит к росту магнитных характеристик (рис. 7).
Для МСК с fFe = 0,45 и 0,53, полученных при тем-
пературе конденсации Tп = 600 °С и прокатанных
с обжатием 80… 90 %, HcB возросла в 1,9… 2,2 раза,
а Br – в 4… 6 раз. При степенях обжатия до 60 %
рост HcB был незначительным.
Магнитные свойства прокатанных образцов
МСК Fe—Cu после их отжига в вакууме при темпе-
ратуре от 300 до 800 °С, 1ч представлены на рис. 8.
Как видно, при повышении температуры отжига
МСК (ϕ = 50 %) обнаружен монотонный рост HcB.
При дальнейшем увеличении степени обжатия
(ϕ > 50 %) кривая изменения коэрцитивной силы
HcB имеет выраженный максимум после отжига об-
разцов при температуре 400… 450 °С.
На рис. 9 показана зависимость намагниченнос-
ти Br для образцов с fFe = 0,41, прокатанных со
степенью обжатия ϕ = 50… 90 %, от Tотж. Отжиг
при температуре 450… 500 °С практически мало
влияет на уровень Br и только у образца после отжига
выше 450 °С (ϕ = 85 %) намагниченность Br снижается.
Для конденсатов с fFe ≤ 0,53 значение Br/Bs с
увеличением Tотж повышается, а при содержании
железа fFe > 0,53 – после отжига снижается.
Выводы
1. В микрослойных конденсатах Fe—Cu, осажден-
ных из паровой фазы в вакууме вследствие процес-
сов распада и коагуляции микрослоев получены час-
тицы железа с минимальным размером от 0,08 до
0,20 мкм.
2. При прокатке МСК Fe—Cu микрослои железа
распадаются на анизотропные частицы, при этом
магнитные характеристики конденсата HcB, Br и
Br/Bs возрастают в 2… 3 раза.
3. Технология электронно-лучевого испарения и
конденсации в вакууме позволяет получать микрос-
лойные магнитотвердые конденсаты Fe—Cu со сле-
дующими характеристиками: HcB = 23,9 кА/м; Br =
= 1,01 Тл; Br/Bs = 0,85. Магниты из МСК Fe—Cu
могут заменить дорогостоящие магнитные материа-
лы из сплавов РЗМ.
4. Увеличение коэрцитивной силы и снижение
остаточной индукции в МСК Fe—Cu обнаружено
при снижении концентрации железа. Оптимизация
концентрации железа с целью достижения макси-
мальной магнитной энергии требует проведения до-
полнительных исследований.
1. Преображенский А. А. Магнитные материалы и элемен-
ты. – М.: 1976. – 238 с.
2. Преображенский А. А. Теория магнетизма, магнитные ма-
териалы и элементы. – М.: Высш. шк., 1972. – 345 с.
3. Материалы в приборостроении и автоматике: Справоч-
ник / Под ред. Ю. М. Пятина. – М.: Машиностроение,
1982. – 528 с.
4. Шматко О. А., Усов Ю. В. Электрические и магнитные
свойства металлов и сплавов. – Киев: Наук. думка,
1987. – 582 с.
5. Дерягин А. В. Редкоземельные магнитожесткие материа-
лы // Успехи физических наук. – 1976. – 120, вып. 3. –
С. 393—437.
6. Temperature characteristic of R-Co magnets /Yi Quanrui,
Sen Daku, Hun Hanchun, Ho Chunine // Cobalt Perman.
Magnets and Appl: Proc. 6 Intern. Workshop Rare Earth
(Baden, Aug. 31—Sept. 2, 1982).– Vienna, 1982. –
P. 177—187.
7. Hadjipanayis G.C. Magnetic hardening in Zr-substituted
2:17 rare-earth permanent magnets // J. Appl. Phys. –
1984. – 55, № 6. – P. 2091—2093.
8. Nd—Fe—B—Co—Al based permanent magnets with improved
magnetic properties and temperature characteristics /
T. Mizoguchi, I. Sakai, H. Niu, K. Inomata // IEEE
Trans. Magn. – 1986. – 22, № 5. – P. 919—921.
9. Непийко С. А. Физические свойства малых металличес-
ких частиц. – Киев: Наук. думка, 1985. – 248 с.
10. Петров Ю. И. Физика малых частиц. – М.: Наука,
1982. – 359 с.
11. Кубашевски О. Диаграммы состояния двойных систем на
основе железа / Пер. с англ. – М.: Металлургия,
1985. – 184 с.
Ин-т электросварки им. Е. О. Патона НАН Украины, Киев
Ин-т металлофизики им. Г. В. Курдюмова
НАН Украины, Киев
Поступила 23.06.2009
Рис. 9. Зависимость намагниченности Br от температуры отжига
МСК Fe—Cu с fFe = 0,41 (38 % Fe, Tп = 600 °С) от степени обжатия
ϕ, %: 1 – исходный; 2 – 50; 3 – 65; 4 – 80; 5 – 85; 6 – 90
25
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-96034 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0233-7681 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:15:50Z |
| publishDate | 2009 |
| publisher | Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Литвин, С.Е. Дидикин, Г.Г. Шурин, Д.В. Полотнюк, В.В. 2016-03-10T13:11:28Z 2016-03-10T13:11:28Z 2009 Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме / С.Е. Литвин, Г.Г. Дидикин, Д.В. Шурин, В.В. Полотнюк // Современная электрометаллургия. — 2009. — № 4 (97). — С. 21-25. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 0233-7681 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96034 621.318.1:544.023.232 Приведены результаты исследования структуры и магнитных характеристик (Hcв, Br и Br/Bs) микрослойных конденсатов (МСК) Fe—Cu, полученных способом электронно-лучевого испарения и конденсации в вакууме, в зависимости от концентрации железа и температуры подложки в исходном состоянии и после прокатки с последующей термической обработкой. Results of investigation of structure and magnetic characteristics (Hcв, Br and Br/Bs) of microlayer condensates Fe-Cu, produced by the method of electron beam evaporation and condensation in vacuum, depending on concentration of iron and substrate temperature in initial state and after rolling and subsequent heat treatment are shown. ru Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України Современная электрометаллургия Электронно-лучевые процессы Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме Magnetic materials on base of microlayer condensates Fe/Cu produced by electron beam deposition in vacuum Article published earlier |
| spellingShingle | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме Литвин, С.Е. Дидикин, Г.Г. Шурин, Д.В. Полотнюк, В.В. Электронно-лучевые процессы |
| title | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| title_alt | Magnetic materials on base of microlayer condensates Fe/Cu produced by electron beam deposition in vacuum |
| title_full | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| title_fullStr | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| title_full_unstemmed | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| title_short | Магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов Fe/Cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| title_sort | магнитные материалы на основе микрослойных конденсатов fe/cu, полученных электронно-лучевым осаждением в вакууме |
| topic | Электронно-лучевые процессы |
| topic_facet | Электронно-лучевые процессы |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96034 |
| work_keys_str_mv | AT litvinse magnitnyematerialynaosnovemikrosloinyhkondensatovfecupolučennyhélektronnolučevymosaždeniemvvakuume AT didikingg magnitnyematerialynaosnovemikrosloinyhkondensatovfecupolučennyhélektronnolučevymosaždeniemvvakuume AT šurindv magnitnyematerialynaosnovemikrosloinyhkondensatovfecupolučennyhélektronnolučevymosaždeniemvvakuume AT polotnûkvv magnitnyematerialynaosnovemikrosloinyhkondensatovfecupolučennyhélektronnolučevymosaždeniemvvakuume AT litvinse magneticmaterialsonbaseofmicrolayercondensatesfecuproducedbyelectronbeamdepositioninvacuum AT didikingg magneticmaterialsonbaseofmicrolayercondensatesfecuproducedbyelectronbeamdepositioninvacuum AT šurindv magneticmaterialsonbaseofmicrolayercondensatesfecuproducedbyelectronbeamdepositioninvacuum AT polotnûkvv magneticmaterialsonbaseofmicrolayercondensatesfecuproducedbyelectronbeamdepositioninvacuum |