Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu
Исследованы механические и диссипативные свойства наноструктурированных вакуумных конденсатов Fe—Cu с содержанием меди 19 и 40 мас. % в их исходном состоянии (осаждение при Tс = 270 °С) и после изотермического отжига при T = 650 °С. Микротвердость НV обоих конденсатов в исходном состоянии составляла...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Современная электрометаллургия |
|---|---|
| Datum: | 2010 |
| Hauptverfasser: | , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
2010
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96131 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu / А.И. Устинов, В.С. Скородзиевский, В.Н. Тараненко, В.А. Теличко // Современная электрометаллургия. — 2010. — № 2 (99). — С. 21-24. — Бібліогр.: 15 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860262683144617984 |
|---|---|
| author | Устинов, А.И. Скородзиевский, В.С. Тараненко, В.Н. Теличко, В.А. |
| author_facet | Устинов, А.И. Скородзиевский, В.С. Тараненко, В.Н. Теличко, В.А. |
| citation_txt | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu / А.И. Устинов, В.С. Скородзиевский, В.Н. Тараненко, В.А. Теличко // Современная электрометаллургия. — 2010. — № 2 (99). — С. 21-24. — Бібліогр.: 15 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Современная электрометаллургия |
| description | Исследованы механические и диссипативные свойства наноструктурированных вакуумных конденсатов Fe—Cu с содержанием меди 19 и 40 мас. % в их исходном состоянии (осаждение при Tс = 270 °С) и после изотермического отжига при T = 650 °С. Микротвердость НV обоих конденсатов в исходном состоянии составляла 5,5 ГПа и не изменялась после отжига, тогда как рассеяние механической энергии в отожженных конденсатах увеличивалось, причем уровень логарифмического декремента для конденсата Fe—40% Cu в 2,0… 2,5 раза превышал соответствующие его значения для конденсата Fe—19% Cu. Отмечается также относительно высокая устойчивость значений логарифмического декремента для конденсатов обоих составов при циклической деформации в температурном интервале 20… 300 °С.
Mechanical and dissipative properties of nanostructured vacuum condensates Fe—Cu with 19 and 40 mas. % content of copper in their initial state (deposition at Tc = 270 °С) and after isothermal annealing at T = 650 °С are studied. Microhardness HV of both condensates in initial state was 5.5 GPa and was not changed after annealing, whereas dissipating of mechanical energy in annealed condensates increased, the level of logarithmic decrement for condensate Fe—40% Cu 2.0...2.5 times increased the relative its values for condensate Fe—19% Cu. The relatively high stability of values of logarithmical decrement for condensates of both compositions at cyclical deformation in the temperature interval 20...300 °С is also noted.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:56:47Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 669.187.58
ДИССИПАТИВНЫЕ СВОЙСТВА
НАНОКОМПОЗИТОВ НА ОСНОВЕ СИСТЕМЫ Fe—Cu
А. И. Устинов, В. С. Скородзиевский,
В. Н. Тараненко, В. А. Теличко
Исследованы механические и диссипативные свойства наноструктурированных вакуумных конденсатов Fe—Cu с
содержанием меди 19 и 40 мас. % в их исходном состоянии (осаждение при T
с
= 270 °С) и после изотермического
отжига при T = 650 °С. Микротвердость НV обоих конденсатов в исходном состоянии составляла 5,5 ГПа и не
изменялась после отжига, тогда как рассеяние механической энергии в отожженных конденсатах увеличивалось,
причем уровень логарифмического декремента для конденсата Fe—40 % Cu в 2,0… 2,5 раза превышал соответству-
ющие его значения для конденсата Fe—19 % Cu. Отмечается также относительно высокая устойчивость значений
логарифмического декремента для конденсатов обоих составов при циклической деформации в температурном
интервале 20… 300 °С.
Mechanical and dissipative properties of nanostructured vacuum condensates Fe—Cu with 19 and 40 mas. % content of
copper in their initial state (deposition at T
c
= 270 °С) and after isothermal annealing at T = 650 °С are studied.
Microhardness HV of both condensates in initial state was 5.5 GPa and was not changed after annealing, whereas
dissipating of mechanical energy in annealed condensates increased, the level of logarithmic decrement for condensate
Fe—40 % Cu 2.0...2.5 times increased the relative its values for condensate Fe—19 % Cu. The relatively high stability
of values of logarithmical decrement for condensates of both compositions at cyclical deformation in the temperature
interval 20...300 °С is also noted.
Ключ е вы е с л о в а : вакуумные конденсаты Fe—Cu; на-
ноструктура; микротвердость; логарифмический декремент
Композитные сплавы Fe—Cu отличаются сочетани-
ем хороших механических свойств и повышенной
демпфирующей способности при температурах до
450 °С [1, 2]. Низкая взаимная растворимость меди
и железа [3] способствует устойчивости их струк-
туры и, следовательно, термической стабильности
механических свойств, которые, кроме состава ком-
позита, определяются размерами его структурных
элементов, зависящими в значительной мере от тех-
нологии получения материала.
В работе [4] показано, что в вакуумных конден-
сатах Fe—Cu, осаждаемых при температурах под-
ложки ниже 400 °С, формируется зерно размером
0,3… 0,5 мкм. Для них зависимость микротвердости
HV от состава описывается широким максимумом
(5,5 ГПа), а положение отвечает содержанию меди
30 мас. %*. Показано также, что исходные конден-
саты на основе железа (содержание меди 20…40 %)
находятся в неравновесном состоянии: методами
рентгеновского анализа и электронной микро-
скопии для них обнаружены только рефлексы
ОЦК-железа. Отжиг конденсатов указанных соста-
вов при T = 420 °С приводил к выделению в мат-
ричном ОЦК-зерне наноразмерных частиц меди с
ГЦК-решеткой [4].
В работе [6] показано, что вакуумные конден-
саты Cu—Fe на основе меди (содержание железа до
7 %) отличаются высоким уровнем рассеяния меха-
нической энергии, однако их микротвердость HV
составляет 2,0… 2,2 ГПа, т. е. в 2,0… 2,5 раза мень-
ше, чем таковая конденсатов Fe—(20… 40) % Cu. В
настоящей работе исследовано влияние содержания ме-
ди на диссипативные свойства конденсатов Fe—19 % Cu
и Fe—40 % Cu в исходном состоянии (после осаж-
дения) и после термической обработки.
Объекты и методы исследования. Конденсаты Fe—
19 % Cu и Fe—40 % Cu толщиной 60 мкм получены
способом электронно-лучевого осаждения в ваку-
© А. И. УСТИНОВ, В. С. СКОРОДЗИЕВСКИЙ, В. Н. ТАРАНЕНКО, В. А. ТЕЛИЧКО, 2010
*Для сравнения, микротвердость композитов Fe—30 % Cu, получаемых способами порошковой металлургии, составляет 2,3 ГПа [5].
**Сплав ВТ1-0 характеризуется повышенной упругостью и низким уровнем рассеяния механической энергии в интервале T = 20…400 °С
[1], необходимыми при исследовании диссипативных свойств конденсатов, осаждаемых на подложку в качестве покрытий.
21
уме паровых фаз компонентов при их совместном
испарении из двух независимых испарителей.
Осаждение конденсатов производили при темпера-
туре 270 °С на подложки толщиной 1,8 мм, изго-
товленные из листа титанового сплава ВТ1-0**. При
двукратной разнице в содержании меди полученные
конденсаты характеризовались примерно одинако-
вой микротвердостью HV ≈ 5,2 ГПа.
Диссипативные свойства конденсатов исследо-
вали на лабораторной установке [7] при консольном
закреплении образцов с конденсатами, осажденны-
ми в виде покрытий (рис. 1). Исходные данные,
амплитудные зависимости логарифмического дек-
ремента (ЛД) δ1(A) для образцов с покрытиями
получали из осциллограмм затухающих изгибных
колебаний частотой 130… 140 Гц.
Амплитудные зависимости δ1(A) измеряли при
нагреве конденсатов в интервале 20… 450 °С. Амп-
литудные зависимости ЛД, относящиеся к матери-
алу конденсатов δ(ε), где ε – амплитуда дефор-
мации однородно деформируемого покрытия, опре-
деляли расчетным методом [8] на основе экспери-
ментальных данных δ1(A).
Микротвердость конденсатов измеряли на их по-
перечных шлифах по методу Виккерса с использо-
ванием оптического микроскопа «Polyvar Met» при
постоянной нагрузке на индентор 49 мН длительностью
10 с. Погрешность измерений не превышала ± 10 %.
Конденсаты исследовали в исходном состоянии
и после термической обработки, изотермического от-
жига в вакууме при T = 650 °С в течение 2 ч. С целью
учета вклада подложки в общее рассеяние энергии
образцами с покрытиями измеряли амплитудные за-
висимости ЛД для образцов без покрытия в исход-
ном состоянии и после их изотермического отжига.
Экспериментальные результаты. Рассеяние энергии
для конденсата Fe—19% Cu в исходном состоянии
характеризовалось амплитудной независимостью
ЛД. С повышением температуры до 450 °С отмечено
приблизительно одинаковое его увеличение во всем
интервале амплитуд деформации (рис. 2). При ком-
натной температуре значения ЛД не превышали
2⋅10—3. С повышением температуры они несколько уве-
личивались, начиная с T = 250 °С, а затем резко воз-
растали до 6,5⋅10—2 при T = 450 °С (рис. 3, кривая 1).
Для конденсата Fe—40 % Cu в исходном состо-
янии ЛД в 2,0… 2,5 раза превышали соответствую-
щие его значения, полученные для конденсата
Fe—19 % Cu. Кроме того, рассеяние энергии в кон-
денсате Fe—40 % Cu приобретало амплитудно-зави-
симый вид при повышенных температурах (рис. 4,
кривая 3). Как и для конденсата Fe—19 % Cu, при
его нагреве зафиксировано резкое увеличение ЛД,
начиная с T = 250 °С (рис. 3, кривая 3).
Влияние изотермического отжига конденсатов
Fe—19 % Cu и Fe—40 % Cu на их характеристики
рассеяния механической энергии отражено на рис. 3
и 4. Видно, что для обоих конденсатов ЛД превы-
шает соответствующие его значения, полученные
для их исходного состояния, в особенности со сто-
роны больших амплитуд деформации. Для них, как
и в исходном состоянии, зафиксировано резкое на-
растание ЛД при T > 250 °С (рис. 3, кривые 2, 4).
Следует отметить, что микротвердость обоих
конденсатов практически не изменилась в резуль-
тате термической обработки. Для отожженных кон-
денсатов ее значения (5,2 и 5,15 ГПа соответственно
для Fe—19 % Cu и Fe—40 % Cu) не отличались в пре-
делах погрешности измерений ΔHV = ± 0,5 ГПа от
микротвердости в их исходном состоянии (соответс-
твенно 5,3 и 5,2 ГПа для Fe—19 % Cu и Fe—40 % Cu).
Стабильность характеристик рассеяния энергии.
Исследовали влияние термических циклов нагрев—
Рис. 1. Схематическое изображение формы и знакопеременной
деформации образца с покрытием; A – амплитуда колебаний
свободного конца образца
Рис. 2. Влияние температуры на амплитудную зависимость ЛД
конденсата Fe—19 % Cu в исходном состоянии кривые: 1—5 –
соответствуют значениям температуры 20, 250, 350, 400, 450 °С
Рис. 3. Температурная зависимость ЛД для конденсатов Fe—
19 % Cu (1, 2) и Fe—40 % Cu (3, 4) в исходном состоянии (1, 3)
и после отжига при T = 650 °С (2, 4); сечение кривых δ(ε)|Т на
уровне ε = 6⋅10
—4
22
охлаждение и длительности знакопеременной де-
формации образцов с покрытиями на рассеяние в
них механической энергии. Термическую устойчи-
вость характеристик рассеяния энергии конденса-
тов оценивали путем сравнения промежуточных за-
висимостей δ1(A)|T, полученных при одинаковых
температурах в ходе нагрева образцов до 450 °С и
последующего охлаждения.
Для образцов с конденсатами обоих составов в
исходном состоянии и после их изотермического от-
жига зафиксировано практически полное совпаде-
ние кривых δ1(A)|T, как это показано на примере об-
разца с покрытием Fe—19 % Cu (рис. 5).
Испытания на циклическую устойчивость харак-
теристик рассеяния энергии конденсатов проводили
при нагреве образцов до 200 и 300 °С, после чего
их подвергали знакопеременной деформации с ам-
плитудой εm = 7⋅10—4 и длительностью до N = 5⋅105
цикл. (εm – максимальная амплитуда деформации
покрытия вблизи корневого участка образца).
Полученные зависимости δ1(A) до начала и в
ходе циклической деформации образцов полностью
совпадали в интервале значений амплитуды дефор-
мации 5⋅10—5 < εm < 5⋅10—4 (рис. 6, кривые 1—3).
Частичное уменьшение ЛД при значении амплиту-
ды εm > 6⋅10—4 объясняется уменьшением вклада
подложки в общее рассеяние энергии образца с пок-
рытием в результате наклепа подложки в месте ее
зажима (рис. 6, кривые 1′, 3′).
Анализ экспериментальных данных. Линейная,
слабо выраженная амплитудная зависимость ЛД ха-
рактерна для упрочненных металлов, когда дейс-
твующие напряжения недостаточны для срыва и пе-
ремещения дислокаций [2] или их перемещение ста-
новится невозможным в среде плотной сетки дис-
локаций [9]. Подобный характер рассеяния энергии
в исследуемых конденсатах Fe—Cu может также
свидетельствовать об ограниченном в пространстве
действии центров рассеяния энергии.
Упрочнение металлов с уменьшением размера
зерна связывают со снижением количества дисло-
каций, способных перемещаться в теле зерен [10],
в результате механические свойства металлов с суб-
микронным и меньшим зерном становятся зависи-
мыми и от сопротивления деформации по границам
зерен [11]. Для таких материалов рассеяние меха-
нической энергии, связанное с перестройкой атом-
ных конфигураций на их границах, может стано-
виться соизмеримым с рассеянием, обусловленным
движением дислокаций внутри зерен, или превы-
шать его [12].
В исследуемых конденсатах с размером матрич-
ного зерна 0,3… 0,5 мкм зернограничный фактор
усиливается наличием в них наноразмерных частиц
меди, сопряженных с ОЦК-матрицей или выделив-
шихся в ней при изотермическом отжиге. Разрыв
их когерентной связи приводит к образованию до-
полнительных структурных нарушений на грани-
цах железо—медь и в результате – к увеличению
рассеяния энергии в отожженных конденсатах.
Из сравнения амплитудных зависимостей δ(ε)
для конденсатов обоих составов (рис. 4) видно, что
рассеяние энергии в значительной мере зависит от
содержания в них меди; причем резкое увеличение
ЛД проявляется при температурах более 250 °С,
Рис. 4. Амплитудные зависимости ЛД конденсатов Fe—19 % Cu
(1, 2) и Fe—40 % Cu (3, 4) при T = 450 °С: 1, 3 – исходное
состояние; 2, 4 – после отжига при T = 650 °С
Рис. 5. Амплитудные зависимости ЛД для образца с неотожжен-
ным покрытием Fe—19 % Cu, измеренные при промежуточной
температуре 250 °С в ходе нагрева образца до 450 °С (1) и пос-
ледующего охлаждения (2)
Рис. 6. Амплитудная зависимость ЛД образца без покрытия и с
покрытием Fe—40 % Cu, отожженного при T = 650 °С, от дли-
тельности циклической деформации при T = 250 °С: 1, 1′ –
исходное состояние образца соответственно с покрытием и без;
2 – образец после N = 1⋅10
5
цикл.; 3, 3′ – образец соответс-
твенно с покрытием и без после N = 3⋅10
5
цикл.; максимальная
амплитуда деформации покрытия εm = 7,5⋅10
—4
23
что указывает на термически активированный ха-
рактер процессов перестройки атомной структуры.
Следует отметить, что интенсивное рассеяние
энергии при T = 230… 350 °С, обусловленное зер-
нограничной диффузией, присуще чистой меди и
зафиксировано как на образцах с крупным зерном
[13], так и на ее пленках [14]. Приведенные данные
позволяют полагать, что важным фактором, опре-
деляющим вклад медной компоненты в рассеяние
энергии конденсатами Fe—Cu, является низкая, по
сравнению с железом, температура плавления меди.
Необходимо также отметить, что с повышением
температуры конденсатов значения ЛД для них
увеличиваются во всей области амплитуд дефор-
мации, начиная с наименьших – примерно ε ≈ 5⋅10—5
(рис. 2, 4), что свидетельствует об инициировании
зернограничных процессов в полях малых внешних
напряжений с амплитудой σ ≈ 7…10 МПа, где σ = ε ⋅ Е;
E – модуль упругости конденсата (таблица).
Тем не менее, можно предположить, что даль-
нейшее увеличение прилагаемых напряжений,
вплоть до σ = 200 МПа (ε ≈ 1⋅10—3), не приводит к
разрушению конденсатов по границам зерен. Такое
предположение представляется оправданным, если
принять во внимание циклическую устойчивость
амплитудных зависимостей δ1 (рис. 6), а также дос-
таточно большую разницу между максимальной ам-
плитудой прилагаемых напряжений и пределом те-
кучести (σ = 200 МПа и σт = 1,8 ГПа)*.
Наноразмерный масштаб сегрегаций или выде-
лившихся частиц меди позволяет рассматривать
конденсаты Fe—Cu как дисперсно-упрочненные сис-
темы. Вместе с тем отсутствие заметной разницы
микротвердости в неотожженном и отожженном
состояниях указывает на то, что их прочностные
свойства в значительной мере обусловлены разме-
ром структурных элементов.
Выводы
1. Установлено, что увеличение содержания меди в
осажденных при температуре подложки 270 °С ваку-
умных конденсатах Fe—Cu от 19 до 40 % обуслов-
ливает двукратное повышение их характеристик
рассеяния механической энергии в интервале тем-
ператур 250… 450 °С.
2. Показано, что выделение наноразмерных
частиц меди в зерне железа при отжиге конден-
сатов Fe—19 % Cu и Fe—40 % Cu обусловливает уве-
личение характеристик рассеяния энергии на
15… 25 % без заметного уменьшения их твердости.
1. Писаренко Г. С., Яковлев А. П., Матвеев В. В. Вибро-
поглощающие свойства конструкционных материалов. –
Киев: Наук. думка, 1971. – 375 с.
2. Головин С. А., Пушкар А., Левин Д. М. Упругие и демп-
фирующие свойства конструкционных металлических ма-
териалов. – М.: Металлургия, 1987. – 192 с.
3. Elliot R. P. Constitution of binary alloys, 1st Suppl.,
McGraw-Hill. – New York, 1965. – 674 р.
4. Структура и механические свойства нанокомпозитов
Fe—Cu, полученных осаждением паровых фаз / А. И. Ус-
тинов, Л. А. Олиховская, Т. В. Мельниченко и др. //
HighMatTech-2009: Тез. докл. (Киев, 19—23 окт. 2009). –
Киев, 2009. – С. 295.
5. Филиппов Н. И. Получение и свойства сверхмелкозернис-
тых железомедных псевдосплавов. – Киев: ИПМ НАН
Украины, 2002. – С. 67—80.
6. Influence of Fe-additives on the microstructure and mecha-
nical properties of vacuum condensates of copper /
A. I. Ustinov, V. S. Skorodzievskii, O. V. Fesiun et al. //
Material enginiring. – 2010 (to be published).
7. Устинов А. И., Мовчан Б. А., Скородзиевский В. С. Ис-
следование демпфирующей способности плоских образцов
из титанового сплава Ti—6 % Al—4 % V с покрытиями из
олова и иттрия // Пробл. прочности. – 2001. – № 4. –
С. 55—61.
8. Устинов А. И., Скородзиевский В. С., Косенко Н. С.
Изучение диссипативных свойств однородных материалов,
осажденных в виде покрытий. Сообщение 2. Метод опре-
деления амплитудной зависимости истинного декремента
колебания материала покрытия // Там же. – 2007. –
№ 6. – С. 134—143.
9. Валиев Р. З., Корзников А. В., Мулюков Р. Р. Структура
и свойства металлических материалов с субмикрокристал-
лической структурой // Физика металлов и металло-
вед. – 1992. – № 4. – С. 70—86.
10. Андриевский Р. А., Глезер А. М. Размерные эффекты в
нанокристаллических материалах. 1. Особенности струк-
туры. Термодинамика. Фазовые равновесия. Кинетические
явления // Там же. – 1999. – № 1. – С. 50—73.
11. Фирстов С. А. Особенности деформации и разрушения
микро- и нанокристаллических материалов // Прогрес-
сивные материалы и технологии: Сб. науч. ст. – Киев,
2003. – Т.2. – С. 610—630.
12. Ке Т. Модель границ зерен и механизм вязкого межкрис-
таллитного скольжения // Упругость и неупругость ме-
таллов: Сб. ст. – М.: Иностр. лит-ра, 1954. – С. 271—306.
13. Choi D-H., Nix W. D. Anelastic behavior of copper thin
films on silicon substrates: Damping associated with dislocati-
ons // Acta Materialia. – 2006. – № 54. – P. 679—687.
14. Warner D. H., Sansoz F., Molinari J. F. Atomistic based
continuum investigation of plastic deformation in nanocrys-
talline copper // Intern. J. of Plasticity. – 2006. –
№ 22. – P. 754—774.
15. Бозорт Р. Ферромагнетизм. – М.: Иностр. лит-ра,
1956. – 784 с.
Ин-т электросварки им. Е. О Патона НАН Украины, Киев
Ин-т металлофизики им. Г. В. Курдюмова
НАН Украины, Киев
Поступила 14.12.2009
*Оценку предела текучести металлов можно производить по данным микротвердости, используя приближение σт ≈ HV/3 (например
для меди в работе [14]). При таком подходе для исследуемых конденсатов Fe—Cu получим σт ≈ 1,8 ГПа при T = 20 °С, что на
порядок больше, чем максимальная амплитуда прилагаемого знакопеременного напряжения.
Модули упругости конденсатов Fe—Cu и амплитуды дей-
ствующих знакопеременных напряжений при их испыта-
ниях в интервале температуры 20… 450 °С
T, °С
Fe—19 % Cu Fe—40 % Cu
E, ГПа
σ, МПа
E, ГПа
σ, МПа
min max min max
20 200 10,0 200 180 9,0 180
250 185 9,0 185 170 8,0 170
450 170 8,0 170 150 7,5 150
Прим е ч а н и е . Оценку модулей упругости конденсатов про-
водили в приближении правила смесей, E(T) = (1 — v)EFe(T) +
vECu(T), где ν – объемная доля меди в конденсате, а также с
использованием литературных данных для модулей упругости
меди [2] и железа [15] в интервале значений температуры
20… 450 °С.
24
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-96131 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0233-7681 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:56:47Z |
| publishDate | 2010 |
| publisher | Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Устинов, А.И. Скородзиевский, В.С. Тараненко, В.Н. Теличко, В.А. 2016-03-11T17:52:00Z 2016-03-11T17:52:00Z 2010 Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu / А.И. Устинов, В.С. Скородзиевский, В.Н. Тараненко, В.А. Теличко // Современная электрометаллургия. — 2010. — № 2 (99). — С. 21-24. — Бібліогр.: 15 назв. — рос. 0233-7681 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96131 669.187.58 Исследованы механические и диссипативные свойства наноструктурированных вакуумных конденсатов Fe—Cu с содержанием меди 19 и 40 мас. % в их исходном состоянии (осаждение при Tс = 270 °С) и после изотермического отжига при T = 650 °С. Микротвердость НV обоих конденсатов в исходном состоянии составляла 5,5 ГПа и не изменялась после отжига, тогда как рассеяние механической энергии в отожженных конденсатах увеличивалось, причем уровень логарифмического декремента для конденсата Fe—40% Cu в 2,0… 2,5 раза превышал соответствующие его значения для конденсата Fe—19% Cu. Отмечается также относительно высокая устойчивость значений логарифмического декремента для конденсатов обоих составов при циклической деформации в температурном интервале 20… 300 °С. Mechanical and dissipative properties of nanostructured vacuum condensates Fe—Cu with 19 and 40 mas. % content of copper in their initial state (deposition at Tc = 270 °С) and after isothermal annealing at T = 650 °С are studied. Microhardness HV of both condensates in initial state was 5.5 GPa and was not changed after annealing, whereas dissipating of mechanical energy in annealed condensates increased, the level of logarithmic decrement for condensate Fe—40% Cu 2.0...2.5 times increased the relative its values for condensate Fe—19% Cu. The relatively high stability of values of logarithmical decrement for condensates of both compositions at cyclical deformation in the temperature interval 20...300 °С is also noted. ru Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України Современная электрометаллургия Электронно-лучевые процессы Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu Dissipation properties of nanocomposites on Fe-Cu system base Article published earlier |
| spellingShingle | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu Устинов, А.И. Скородзиевский, В.С. Тараненко, В.Н. Теличко, В.А. Электронно-лучевые процессы |
| title | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu |
| title_alt | Dissipation properties of nanocomposites on Fe-Cu system base |
| title_full | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu |
| title_fullStr | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu |
| title_full_unstemmed | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu |
| title_short | Диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы Fe—Cu |
| title_sort | диссипативные свойства нанокомпозитов на основе системы fe—cu |
| topic | Электронно-лучевые процессы |
| topic_facet | Электронно-лучевые процессы |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/96131 |
| work_keys_str_mv | AT ustinovai dissipativnyesvoistvananokompozitovnaosnovesistemyfecu AT skorodzievskiivs dissipativnyesvoistvananokompozitovnaosnovesistemyfecu AT taranenkovn dissipativnyesvoistvananokompozitovnaosnovesistemyfecu AT teličkova dissipativnyesvoistvananokompozitovnaosnovesistemyfecu AT ustinovai dissipationpropertiesofnanocompositesonfecusystembase AT skorodzievskiivs dissipationpropertiesofnanocompositesonfecusystembase AT taranenkovn dissipationpropertiesofnanocompositesonfecusystembase AT teličkova dissipationpropertiesofnanocompositesonfecusystembase |