Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак

Представлены результаты многоцветной фотометрии изображений гравитационно-линзовой системы Q2237+0305, полученных в 2001–2008 гг. с помощью 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Приводится краткое описание использованного метода фотометрии. Сравнение...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Радиофизика и радиоастрономия
Date:	2010
Main Authors:	Дудинов, В.Н., Смирнов, Г.В., Вакулик, В.Г., Сергеев, А.В., Кочетов, А.Е.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Радіоастрономічний інститут НАН України 2010
Subjects:	Радиоастрономия и астрофизика
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98193
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак / В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов // Радиофизика и радиоастрономия. — 2010. — Т. 15, № 4. — С. 387-398. — Бібліогр.: 19 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860247542881583104
author	Дудинов, В.Н. Смирнов, Г.В. Вакулик, В.Г. Сергеев, А.В. Кочетов, А.Е.
author_facet	Дудинов, В.Н. Смирнов, Г.В. Вакулик, В.Г. Сергеев, А.В. Кочетов, А.Е.
citation_txt	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак / В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов // Радиофизика и радиоастрономия. — 2010. — Т. 15, № 4. — С. 387-398. — Бібліогр.: 19 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Радиофизика и радиоастрономия
description	Представлены результаты многоцветной фотометрии изображений гравитационно-линзовой системы Q2237+0305, полученных в 2001–2008 гг. с помощью 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Приводится краткое описание использованного метода фотометрии. Сравнение результатов нашей фотометрии с данными программы OGLE позволило получить редукционное соотношение между этими рядами данных. Выполнены оценки погрешностей фотометрии и показано, что погрешность фотометрии OGLE оказывается лишь немного меньше погрешностей наших измерений. Получены количественные оценки соотношения между вариа- циями блеска в системе Q2237+0305, обусловленными раздельно событиями микролинзирования и внутренней переменностью источника. Надаються результати багатокольорової фотометрії зображень гравітаційно-лінзової системи Q2237+0305, одержаних у 2001–2008 рр. за допомогою 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Стисло описано використаний метод фотометрії. Порівняння результатів нашої фотометрії з даними програми OGLE дозволило одержати редукційне співвідношення між цими рядами даних. Виконано оцінки похибок фотометрії та показано, що похибки фотометрії OGLE є лише дещо меншими, ніж похибки наших вимірювань. Отримано числові оцінки співвідношення між варіаціями блиску в системі Q2237+0305, зумовлені роздільно подіями мікролінзування та внутрішньою змінністю джерела. Results of multicolor observations of the gravitational lens system Q2237+0305 in 2001–2008 with the 1.5-m AZT-22 telescope (Maidanak Mountain, Uzbekistan) are presented. The photometry method is described briefly. Comparison of the results of our photometry with those of the OGLE data allowed obtaining a reduction formula for these data series. Our photometry errors are estimated, demonstrating that the OGLE photometry errors are but slightly smaller than ours. The quantitative estimates of brightness variations in Q2237+0305 that arise separately from microlensing and the internal quasar variability are obtained.
first_indexed	2025-12-07T18:38:57Z
format	Article
fulltext	Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4, с. 387-398 ISSN 1027-9636 © В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов, 2010 УДК 520.82:524.7 Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак В. Н. Дудинов1, 2, Г. В. Смирнов1, В. Г. Вакулик1, 2, А. В. Сергеев1, 2, А. Е. Кочетов1, 2 1НИИ астрономии Харьковского национального университета имени В. Н. Каразина, ул. Сумская, 35, г. Харьков, 61022, Украина 2Радиоастрономический институт НАН Украины, ул. Краснознаменная, 4, г. Харьков, 61002, Украина E-mail: vladimir_dudinov@mail.ru Статья поступила в редакцию 6 сентября 2010 г. Представлены результаты многоцветной фотометрии изображений гравитационно-линзовой системы Q2237+0305, полученных в 2001–2008 гг. с помощью 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Приводится краткое описание использованного метода фотометрии. Сравнение результатов нашей фотометрии с данными программы OGLE позволило получить редукционное соотношение между этими рядами данных. Выполнены оценки погрешностей фотометрии и показано, что погрешность фотометрии OGLE оказывается лишь немного меньше погрешностей наших измерений. Получены количественные оценки соотношения между вариа- циями блеска в системе Q2237+0305, обусловленными раздельно событиями микролинзирования и внутренней переменностью источника. 1. Введение Объект Q2237+0305, открытый в 1984 г. [1] и получивший название Крест Эйнштейна, пред- ставляет собой квазар (с красным смещением 1.695),z = линзированный спиральной галакти- кой ( 0.039),z = гравитационное поле которой расщепляет изображение квазара на четыре компонента (рис. 1). Поскольку линзирующая галактика лежит практически на луче зрения между квазаром и наблюдателем, компоненты располагаются почти симметрично вокруг ядра в радиусе всего около 1 .′′ Временная задержка между вариациями блеска квазара, наблюдае- мыми в отдельных линзированных изображе- ниях, составляет всего несколько часов, что было подтверждено нами непосредственно при анализе результатов наблюдений 2003 г. [2]. Рис. 1. Изображение гравитационно-линзовой сис- темы Q2237+0305 В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 388 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 Относительные положения компонентов гравитационно-линзовой системы (ГЛС) опре- деляются глобальным полем галактики и счи- таются неизменными в течение всего периода наблюдений этой системы. Измеряемой вели- чиной являются временные флуктуации блеска компонентов квазара, получаемые в различ- ных спектральных диапазонах. Близость линзирующей галактики к наблю- дателю и тот факт, что компоненты квазара наблюдаются сквозь среду центральной об- ласти линзирующей галактики, делают эту систему весьма перспективной для изучения проявлений эффекта микролинзирования, т. е. короткопериодических изменений блеска отдельных компонентов, вызванных линзиро- ванием отдельными звездами либо субзвезд- ными объектами. Анализ проявлений эффекта гравитацион- ного микролинзирования достаточно сложен. Излучение от удаленного на космологическое расстояние квазара, проходя через неоднород- ное поле тяготения галактики, созданное диск- ретной структурой гравитирующих масс, рас- положенных в объеме галактики, претерпевает переменное усиление, зависящее от характер- ной массы микролинз, а также от углового раз- мера квазара. Таким образом, кривые блеска микролинзированых компонентов ГЛС содер- жат в себе информацию как об источнике – квазаре, так и о линзе – галактике. Благодаря сравнительно высокой яркости и большой частоте событий микролинзиро- вания, системе Q2237+0305, по сравнению с другими гравитационными линзами, уделено наибольшее число наблюдений, результаты которых используются зачастую как тесто- вые для проверки различных моделей грави- тационного линзирования. С 1986 по 1991 г. разными наблюдателя- ми была проведена первая серия измерений блеска отдельных компонентов этой системы. Наблюдения проводились в нескольких обсер- ваториях, наибольшая часть изображений была получена на 3.6-метровом Канадско-франко-га- вайском телескопе (CFHT). Наблюдения велись в основном в полосах B и R, а также в фильтре r системы Ганна [3, 4]. С 1991 по 1998 г. регуляр- ный мониторинг проводился на 2.56-метровом Северном оптическом телескопе (NOT), рас- положенном на о. Ла Пальма (Испания) [5]. С октября 1999 г. по февраль 2000-го на этом же телескопе наблюдения проводились в рам- ках международной программы GLITP (Gravi- tational Lenses International Time Project) в по- лосах V и R [6]. Наиболее подробный мониторинг системы Q2237+0305 с 1997 г. проводится по программе OGLE, основной задачей которой является по- иск эффектов микролинзирования в Магелла- новых облаках и балдже Галактики. Наблюде- ния Q2237+0305 ведутся с помощью 1.3-мет- рового телескопа Варшавского университета, расположенного в обсерватории Лас Кампа- нас (Чили), лишь в одной полосе V [7]. Регулярные многоцветные наблюдения ГЛС Q2237+0305 c помощью 1.5-метрового телескопа АЗТ-22, расположенного на горе Майданак (Узбекистан), ведутся международ- ным коллективом наблюдателей из Узбекис- тана, России и Украины с 1997 г. В настоящей статье представлены результаты фотометрии (доступны в сети Интернет на сайте НИИ астрономии ХНУ им. В. Н. Каразина <http: //astron.kharkov.ua/dip/qso2237.htm>) изобра- жений ГЛС Q2237+0305, полученных с 2001 по 2008 г. в фильтрах V, R и I. 2. Условия и методика наблюдений Q2237+0305 на горе Майданак Высокогорная обсерватория, расположен- ная на горе Майданак на высоте 2600 м над уровнем моря, известна высоким качеством астроклимата, которое позволяет вести наблю- дения на протяжении более 200 ночей в году с угловым разрешением лучших обсерваторий мира [8]. По замыслу разработчиков 1.5-мет- ровый телескоп АЗТ-22 не должен был вно- сить заметных аберраций, обеспечивая реаль- ное разрешение, обусловленное астроклима- том горы Майданак. Согласно цеховым ис- пытаниям телескопа не менее 80 % энергии точечного источника концентрируется в круж- ке рассеяния не более чем 0.3′′ [9]. Телескоп установлен в башне высотой 20 м. Для вырав- нивания температуры подкупольного помеще- ния с температурой окружающей среды баш- Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак 389Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 ня телескопа оборудована мощной вытяжной вентиляцией. Медианное значение ширины распределения яркости изображения звезды на половине его максимального значения (FWHM), полученное для Майданакской об- серватории с помощью Differential Image Motion Monitor (DIMM), составляет 0.69′′ [8]. По оценкам реальных изображений среднее значение FWHM изображения звезды, полу- ченное с помощью 1.5-метрового телескопа, составляет около 1′′ и может достигать 0.6′′ при наилучших атмосферных условиях. Для наблюдений в 2001–2006 гг. и частич- но в 2008 г. использовалась камера BroCam, оборудованная системой охлаждения жидким азотом. Камера была изготовлена в Копенга- генском университете на основе ПЗС-матри- цы SITe ST-005A (2000 800× пикселей) c раз- мером пикселя 15 мкм. Для наблюдений с 2006 по 2008 г. использовалась камера SNU4kCAM (4080 4080× пикселей) c размером пикселя 15 мкм, изготовленная для Сеульского на- ционального университета на основе ПЗС-чипа производства компании Fairchild Imaging. Основная часть наблюдений в 2001–2008 гг. проводилась в фокусе системы квази-Ричи– Кретьена со светосилой 1 8 без корректора аберраций при масштабе изображения 0.266 угловой секунды на пиксель. Угол поля зрения камеры BroCam составлял 8.7 3.5′ ′× и камеры SNU4kCAM – 18.1 18.1 .′ ′× До октября 2006 г. система ведения теле- скопа не позволяла получать изображения с приемлемым качеством при экспозициях, пре- вышающих 3 мин. Поэтому изображения ГЛС Q2237+0305 получались сериями от 4 до 12 кад- ров, длительность экспозиции каждого кадра составляла 180 с. Количество кадров в серии определялось качеством атмосферы, а также зависело от количества спектральных фильтров, в которых проводились наблюдения в данную ночь. В сентябре 2005 г. была улучшена юсти- ровка телескопа, а в октябре 2006 г. установлена система автоматического слежения, которая позволила снять ограничения на длительность экспозиции. Это дало возможность увеличить экспозицию, получить большее значение отно- шения сигнал/шум и в конечном счете повысить точность фотометрии. Наибольшее количество изображений ГЛС Q2237+0305 за этот период было получено в полосе R (всего более 300 ночей). Много- цветные наблюдения в фильтрах V, R и I фото- метрической системы Джонсона–Козинса про- водились при высоком качестве атмосферы (FWHM опорной звезды меньше 1 )′′ и соста- вили всего около 100 ночей. Наблюдения в полосе V позволяют сравнить результаты на- шей фотометрии с результатами, полученными в рамках проекта OGLE в тот же период вре- мени. Так как частота событий микролинзиро- вания в системе Q2237+0305 весьма высока, мы старались проводить наблюдения каждые 2–3 дня, если позволяли погодные условия. 3. Метод фотометрии Измерение блеска четырех компонентов квазара, расположенных на фоне быстрого убывания яркости вблизи ядра галактики, является непростой задачей. Как уже указы- валось ранее, изображения четырех компонен- тов квазара, расположенных в круге радиусом всего около 0.9 ,′′ накладывается прямо на центральную область галактики, обладаю- щую крутым градиентом яркости. Даже при наилучшем разрешении ~ 0.4 0.5 ,′′ ′′÷ которое может быть получено наземным телескопом, изображения компонентов частично перекры- ваются друг с другом и ярким ядром галактики. Оценки блеска компонентов квазара, получен- ные в рамках разных наблюдательных программ, систематически различаются. Особенно су- щественны эти различия для двух наиболее слабых и наиболее близких к ядру галактики компонентов C и D [10, 11]. Объяснить это можно отличием принятой априорной инфор- мации и способов ее задания, которые поло- жены в основу различных алгоритмов обра- ботки исходных изображений. Рассмотрим этот вопрос более подробно. Все существующие алгоритмы фотометрии используют информацию о том, что распреде- ление яркости по галактике остается постоян- ным в течение всего времени наблюдения ГЛС Q2237+0305, а угловой размер компонентов квазара значительно меньше дифракционного разрешения телескопа. Поскольку компонен- ты квазара в оптическом диапазоне заведомо В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 390 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 не разрешаются, распределение яркости в изображении каждого отдельного компонента представляют функцией рассеяния точки (ФРТ), определяемой реальным разрешением телескопа. Оценку ФРТ получают по распре- делению яркости в изображении изолирован- ной звезды, находящейся в одном кадре с ГЛС Q2237+0305. Общий подход к фотометрии подобных систем состоит в получении оценок яркости компонентов квазара в результате минимиза- ции функционала 4 1 ( , ) ( , ) ( , )i i i i g x y f x y a x x y yΓ = ⎡ ⎧ ⎫ ⊗ + δ − − −⎨ ⎬⎢ ⎩ ⎭⎣ ∑∫ где ( , )F x y – изображение ГЛС, полученное с помощью телескопа; ia – искомое значение яркости i-го компонента, а ( , )i ix y – его неиз- вестные координаты; ( , )g x y – оценка ФРТ, т. е. распределение яркости в изображении опор- ной звезды, полученное одновременно с изобра- жением объекта; ( , )f x yΓ – истинное распреде- ление поверхностной яркости по галактике; ⊗ – обозначает операцию свертки. Функция ( , )f x yΓ формально должна описывать распре- деление яркости по галактике при неограничен- ном разрешении телескопа. Эта функция может быть задана как функция неизвестных парамет- ров только при произвольном конечном разре- шении телескопа. Чтобы исключить неопреде- ленность, связанную с моделью галактики, для фотометрии ГЛС разрабатываются специальные методы и алгоритмы, цель которых – обеспе- чить несмещенные оценки блеска отдельных компонентов квазара и самого ядра галактики. Косвенным критерием правильности учета рас- пределения яркости по галактике может служить независимость измеренных оценок блеска ком- понентов квазара от реального разрешения по- лученного изображения. Для обработки результатов наблюдений ГЛС Q2237+0305, представленных в настоящей работе, мы использовали алгоритм, разработан- ный и уже успешно применявшийся нами ранее для обработки результатов наблюдений этого объекта в 2000 г. [11]. В этом алгоритме модель распределения яркости по галактике задавалась аналитически в виде суммы трех двумерных гауссовых функций. Задавались также относи- тельные координаты компонентов квазара. Оцен- ки этих параметров были рассчитаны по серии изображений Q2237+0305, полученных в 2000 г. при наилучших атмосферных условиях. Посколь- ку ФРТ каждого из полученных изображений мо- жет значительно отличаться вследствие различ- ного качества атмосферных условий и ошибок ведения телескопа, все изображения приводи- лись к одной ФРТ. Для этого сначала для всех изображений была выполнена обратная свертка с оценкой ФРТ, полученной по опорной звезде, а затем свертка с некоторой “стандартной” ФРТ, задаваемой функцией Гаусса с FWHM 0.9 .′′= Оценки блеска компонентов далее получа- лись путем минимизации квадрата разности между восстановленным изображением ГЛС и фотометрической моделью системы, вклю- чающей модель распределения яркости по га- лактике и сумму четырех модельных ФРТ с переменными амплитудами, но фиксирован- ными положениями, соответствующими коор- динатам компонентов ГЛС. В качестве опор- ной звезды для получения оценки ФРТ была использована звезда, расположенная на рас- стоянии около 1′ от объекта и обозначенная в работе [3] как .α Эта же звезда использо- валась нами в качестве вторичного фотомет- рического стандарта. Ее блеск в полосе V, согласно [12], был принят равным 17.50 ,m в полосе R – 17.28 ,m и в полосе I – 17.26 .m Кадры с низким разрешением (FWHM 1.4 )′′> или обладающие дефектом изображения объек- та либо опорной звезды из дальнейшей обра- ботки исключались. Результаты фотометрии одиночных изображений, полученных в тече- ние одной ночи, усреднялись. Наиболее регулярные наблюдения Q2237+0305 с 1997 г. проводятся по программе OGLE. Для обработки изображений данной сис- темы в рамках этой программы используется метод дифференциальной фотометрии [7], из- начально разработанный авторами работы [13] для обнаружения эффектов микролинзирования в Магеллановых облаках и балдже Галактики. Этот метод основан на предположении о том, что при точном совмещении по координатам двух 2 ( , ) d d min,F x y x y⎤− =⎥ ⎦ Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак 391Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 изображений звездного поля их распределения яркостей будут совпадать с точностью до фона, если ФРТ обоих изображений одинаковы. При вычитании согласованных по разрешению изоб- ражений в разностном кадре должна оставаться только переменная часть распределения ярко- сти, т. е. только изображения объектов, изме- нивших свою яркость. Фотометрия разностных изображений дает переменную часть интеграль- ной яркости. Информацию о полной яркости по- лучают калибровкой референтного кадра, явля- ющегося результатом усреднения кадров, полу- ченных при наилучших атмосферных условиях. Преимущество метода состоит в том, что он обеспечивает лучшую внутреннюю сходимость оценок блеска компонентов, однако при этом может вносить в них неизвестную ошибку ка- либровки референтного кадра. В настоящей работе не ставилась задача детального сравнения алгоритмов обработки, используемых для фотометрии изображений гравитационно-линзированных квазаров. Основ- ной целью было проведение сравнительного анализа результатов применения двух описанных алгоритмов к обработке изображений такого непростого объекта, каким является Q2237+0305. В следующем разделе будут приведены результаты наблюдений, проводившихся в 2001–2008 гг. на горе Майданак, анализ их погрешностей, а также сравнение с данными, полученными в тот же период времени в рам- ках программы OGLE. 4. Результаты фотометрии изображений Q2237+0305, полученных с 2001 по 2008 г. Основная часть наблюдений Q2237+0305 проводилась нами в полосе R. Кривые блеска, полученные в результате фотометрии изобра- жений этой системы, приведены на рис. 2. Наиболее регулярные ряды данных были полу- чены в 2003–2008 гг. Из самых интересных со- бытий за период с 2001 по 2008 г. можно отме- тить резкое увеличение блеска компонента B, на 0.5 ,m начавшееся в 2004 г. и достигшее мак- симума в 2005 г., которое можно интерпретиро- вать как событие микролинзирования. Возрас- Рис. 2. Кривые блеска компонентов A, B, C, D ГЛС Q2237+0305, а также значения интегрального блеска галактики-линзы, полученные нами в фильтре R с 2001 по 2008 г. В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 392 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 тание блеска компонента A в 2005–2006 гг. на 0.4 ,m по-видимому, также связано с прояв- лением эффекта микролинзирования, что подт- верждают наблюдения 2007 г. Отдельно следует выделить начавшееся в 2007 г. и продолжающееся до сих пор суще- ственное увеличение блеска компонента D, более чем на 0.5 .m Это привело к тому, что компонент, бывший на протяжении более 20 лет одним из самых слабых, стал вторым по яркости после компонента A. Использова- ние данных, полученных в 2008 г., позволило существенно уточнить распределения плот- ности вероятности коэффициента усиления для данного компонента, построенные нами ранее по результатам анализа кривых блеска, полу- ченных с 1986 по 2006 г. [14]. Следует также отметить практически син- хронное изменение блеска всех компонентов в 2003 г. Вклад микролинзирования в измене- ние блеска компонентов в этот период практи- чески отсутствовал, и блеск изменялся только за счет внутренней переменности источника. Такое поведение компонентов позволило нам получить оценки характерных времен запазды- вания между вариациями их блеска [2]. На рис. 2 приведены также значения интег- рального блеска галактики в полосе R, рассчи- танные нами после вычитания из изображе- ния галактики изображений всех компонентов. Как видно, глобального изменения блеска со временем не происходит, а случайные от- клонения оценок флуктуаций блеска галакти- ки относительно среднего значения не превы- шают отклонений, наблюдаемых для самого слабого компонента. Наблюдательные данные, полученные нами в полосе V, менее регулярны, чем данные в фильтре R, однако они позволяют сравнить результаты нашей фотометрии с результата- ми фотометрии OGLE [15]. На рис. 3 пред- ставлены кривые блеска компонентов ГЛС Q2237+0305, полученные в рамках этих двух наблюдательных программ с 2001 по 2008 г. Как видно из рис. 3, между нашими кривы- ми блеска в фильтре V и кривыми блеска OGLE Рис. 3. Кривые блеска компонентов A, B, C, D ГЛС Q2237+0305, полученных на горе Майданак с 2001 по 2008 г. в полосе V (крупные символы), и кривые блеска, полученных в тот же период времени в рамках проекта OGLE (линии) Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак 393Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 имеются некоторые систематические смеще- ния, значения которых максимальны для ком- понентов C и D – наиболее близких к ядру галактики. Кроме того, видно, что кривые блес- ка, полученные в рамках этих двух программ, имеют различия в амплитудах, которые оказы- ваются тем больше, чем меньше блеск компо- нента (бóльшие значения звездных величин). Особенно заметны различия амплитуд кривых блеска для компонентов C и D в 2005 г. Аппроксимировав данные, полученные в рамках проекта OGLE, отрезками полино- мов, используя метод наименьших квадратов, мы рассчитали оценку среднего смещения VΔ между этими полиномами и данными, получен- ными на горе Майданак, а также зависимость между этим смещением и значением блеска компонента в данный момент времени. Таким образом, мы установили следующее редук- ционное соотношение: ( ) ( ) ,OGLE Maid Maid MaidV V V k V V Vα+ Δ − = − + Δ которое выражает связь между кривыми блес- ка, полученными в рамках наблюдательной про- граммы OGLE ( )OGLEV и результатами фото- метрии данных, полученных на горе Майданак ( ).MaidV Величина 0.034mVαΔ = в этом выра- жении – разность между значениями блеска звезды, являющейся вторичным фотометричес- ким стандартом, принятыми при калибровке результатов наблюдений нами ( 17.50 )mVα = и в рамках программы OGLE ( 17.466 ).mVα = Значения коэффициента k, характеризующего раз- личие амплитуд кривых блеска MaidV и ,OGLEV смещения между кривыми блеска VΔ и сред- ние значения блеска компонентов, рассчитан- ные для данных, полученных за этот период на горе Майданак ,MaidV приведены в табл. 1. В табл. 2 приведены средние квадратичес- кие отклонения σ результатов фотометрии относительно аппроксимирующей кривой, ха- рактеризующие точность результатов фото- метрии, полученных в рамках двух наблюда- тельных программ. Как видно, результаты фотометрии изображений, полученных на го- ре Майданак, показывают для компонентов А, В и С несколько большие ошибки, чем резуль- таты OGLE, в то время как для самого слабо- го компонента D заметно большими оказы- ваются ошибки измерений OGLE. При этом случайные ошибки, рассчитанные в рамках одного метода, оказываются намного мень- ше систематических смещений VΔ между кривыми блеска, полученными двумя рассмат- риваемыми методами. Для оценок возможных систематических ошибок, зависящих от разрешения каждого отдельного кадра, кривые блеска компонен- тов ГЛС Q2237+0305, полученные в полосе R, были аппроксимированы гладкой функцией, описывающей все основные особенности дан- ной кривой. Ошибки фотометрии RΔ рассчи- тывались как отклонение каждой отдельной точки кривой блеска от полученной аппрокси- мации. На рис. 4 приведены значения таких ошибок в зависимости от разрешения FWHM каждого отдельного кадра. Наклон линии регрессии для данной зависимости составил 0.016 0.005± для компонентов A и B и 0.028 0.009± для пары C и D. Причина возникновения обнаруженных не- больших систематических ошибок фотометрии компонентов ГЛС, зависящих от качества ат- мосферных условий в данную наблюдательную ночь, может заключаться в том, что, задавая Таблица 1. Средние значения блеска компонентов ГЛС Q2237+0305 MaidV , средняя разность между результатами фотометрии V ,Δ полученными в рам- ках проекта OGLE и на горе Майданак, а также значения k, характеризующие различие их амплитуд Таблица 2. Сравнение случайных ошибок фото- метрии компонентов A, B, C, D ГЛС Q2237+0305, рассчитанных для данных, полученных на горе Майданак и в рамках проекта OGLE Майданак 0.019 0.037 0.042 0.039 OGLE 0.014 0.024 0.029 0.053 Набл. программа Aσ Bσ Cσ Dσ Компонент MaidV VΔ k A 17.133 0.018 0.027 B 18.344 –0.069 –0.040 C 18.465 –0.208 –0.273 D 18.415 0.316 –0.124 В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 394 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 распределение яркости по галактике, мы не фик- сировали значение ее интегрального блеска, которое измерялось наряду со значениями блес- ка каждого из компонентов. Таким образом, приведение разрешения исходного кадра c низ- ким разрешением (FWHM 0.9 )′′> к более вы- сокому (FWHM 0.9 )′′= может становиться причиной завышения оценок интегрального блеска галактики и занижения оценок блеска отдельных компонентов. Однако в то же время независимая оценка интегрального блеска га- лактики позволяет быть уверенными в однород- ности цветовой фотометрической системы на протяжении всего периода наблюдений. Это крайне важно в первую очередь для наиболее подверженных ошибкам многоцветных наб- людений процессов, происходящих в системе Q2237+0305, учитывая то, что за период с 2001 по 2008 г. ПЗС-камеры, а также отдельные спек- тральные фильтры, используемые нами, меня- лись несколько раз. Среднее разрешение изображений ГЛС Q2237+0305, полученных с 2001 по 2008 г., ока- залось равно 1.1′′ при 90 % всех наблюдений, попадающих в интервал от 0.9′′ до 1.3 .′′ Для этого диапазона значений FWHM системати- ческое смещение в оценках блеска компонен- тов оказывается равным 0.006m для пары A и B и 0.011m для C и D. Таким образом, обна- руженные систематические смещения в оцен- ках блеска компонентов, зависящие от каче- ства атмосферных условий, для подавляющего большинства наблюдений оказываются в нес- колько раз меньше случайных ошибок фото- метрии, приведенных в табл. 2. Все это говорит о надежности наших фотометрических оценок, указывая на то, что для широкого диапазона до- пустимого качества атмосферных условий раз- работанный метод фотометрии не дает значи- тельных систематических ошибок. В пользу нашего метода говорит также анализ погрешностей результатов фотометрии в зависимости от звездной величины компо- нентов (табл. 2). Для наших измерений их по- ведение вполне закономерно: более слабые изображения измеряются с меньшей точностью. В то же время фотометрия OGLE обнаружи- вает неоправданно высокую погрешность из- мерения блеска компонента D, заметно более высокую, чем в наших измерениях. Характер различий в амплитудах вариаций блеска, отраженный в полученном нами ре- дукционном соотношении, также дает опреде- ленные основания для оптимизма в отноше- нии применяемого нами метода фотометрии. Действительно, для участка кривой блеска, со- ответствующей наблюдениям 2003 г., имело место беспрецедентное снижение активности микролинзирования при отчетливо выражен- ном характерном изменении собственного блеска квазара, проявившемся во всех компо- нентах (см. рис. 2 и 3). В этом случае ес- тественно ожидать примерно одинаковых ам- плитуд изменений блеска для разных компо- нентов. Именно это и наблюдается в наших кривых блеска, в то время как амплитуды Рис. 4. Зависимость изменения разброса точек кри- вой блеска RΔ относительно аппроксимирующей кривой от качества атмосферы, характеризуемо- го величиной FWHM опорной звезды. Наклон линий регрессии составил 0.016 0.005± для компонен- тов A и B (а) и 0.028 0.009± для пары C и D (б) Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак 395Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 кривых блеска, измеренных в рамках програм- мы OGLE, существенно разнятся в этот пе- риод времени. 5. Оценка флуктуаций кривых блеска компонентов Q2237+0305, вызванных внутренней переменностью источника Хорошо известно, что квазары не являют- ся стационарными источниками и их блеск может меняться в достаточно больших пре- делах в течение короткого времени. Таким об- разом, в кривых блеска компонентов ГЛС могут присутствовать вариации, вызванные как собственной переменностью источника, так и переменностью, связанной с проявле- нием эффекта микролинзирования. Попытка разделить эти флуктуации и построить кривую блеска источника на основании данных OGLE, полученных в 1997–2000 гг., была сделана нами в работе [16]. В этой работе, используя результаты фотометрии изображений ГЛС Q2237+0305, полученных на горе Майданак в 1997–2006 гг., мы попытались применить ста- тистический подход для оценки возможного вклада этих двух типов переменности в на- блюдаемые флуктуации блеска компонентов ГЛС Q2237+0305. Измеренные кривые блеска компонентов, например А и В, могут быть представлены в виде: A A 1( ) ( ) ( ) ( ),m t m t A t S t′= + Δ + B B 2( ) ( ) ( ) ( ),m t m t B t S t′= + Δ + где A ( )m t′ и B ( )m t′ – кривые блеска компонен- тов, которые наблюдались бы при некотором постоянном блеске источника 0S и были бы только результатом микролинзирования ком- понентов; 1( ) ( )S t S t′= и 2 AB( ) ( )S t S t t′= + Δ – блеск источника в некоторые моменты t′ и ABt t′ + Δ соответственно, ABtΔ – временная задержка между вариациями блеска источни- ка, наблюдаемыми в этих двух компонентах; ( )A tΔ и ( )B tΔ – ошибки измерения соответ- ствующих кривых блеска. Известно (см., например, [17]), что диспер- сия суммы (или разности) n случайных вели- чин kx определяется выражением: 2 1 2 1 1 1 ( ... ) 2 , n n n n k ij i j k i j i D x x x = = = + ± ± ± = σ ± ρ σ σ∑ ∑ ∑ где ijρ – коэффициенты корреляции случайных величин ix и ,jx a 2 iσ и 2 jσ – их дисперсии. Нет оснований полагать, что вариации блеска компонентов, вызванные микролинзированием, или погрешности их измерений коррелируют, поэтому соответствующие коэффициенты кор- реляции мы можем положить равными нулю. Однако, вариации блеска компонентов, обус- ловленные вариациями блеска одного и того же источника, могут заметно коррели- ровать. Таким образом, дисперсию суммы кри- вых блеска A ( )m t и B( )m t двух любых компо- нентов можно представить в виде: ( )A B( ) ( )D m t m t+ = 2 2 2 2 2 2 A B 1 2 12 1 22 ,A B S S S SΔ Δ= σ + σ + σ + σ + σ + σ + ρ σ σ где 2 Aσ и 2 Bσ – дисперсии вариаций блеска компонентов, обусловленные микролинзирова- нием; 2 AΔσ и 2 BΔσ – дисперсии ошибок измере- ния блеска компонентов; 2 1Sσ и 2 2Sσ – диспер- сии кривых блеска источника 1( )S t и 2 ( ),S t входящих в наблюдаемые кривые блеска, а 12ρ – коэффициент корреляции между ними. В общем случае наличие временных задер- жек приводит к тому, что вариации блеска источника, которые наблюдаются в кривых блеска разных компонентов, не равны друг другу, 1 2( ) ( ).S t S t≠ Однако в случае ГЛС Q2237+0305 временная задержка вариаций блеска составляет не более суток [2, 18], что намного меньше характерного времени вариа- ций блеска квазара. Поэтому вполне можно считать, что коэффициент корреляции 12 1,ρ ≈ а дисперсии кривых блеска источника 2 2 2 1 2 .S S Sσ = σ = σ Следовательно, для дисперсии суммы кривых блеска компонентов получаем: ( ) 2 2 2 2 2 A B A B( ) ( ) 4 .A B SD m t m t Δ Δ+ = σ + σ + σ + σ + σ В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 396 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 В то же время в выражение для дисперсии разности кривых блеска дисперсия вариаций блеска самого источника-квазара входить не должна: ( ) 2 2 2 2 A B A B( ) ( ) .A BD m t m t Δ Δ− = σ + σ + σ + σ В табл. 3 представлены среднеквадрати- ческие отклонения сумм кривых блеска A B,+σ а в табл. 4 – разностей A B−σ пар компонентов, рассчитанные по кривым блеска, полученным по наблюдениям 1997–2006 гг. на горе Майда- нак в полосе R и в рамках проекта OGLE в полосе V. Для обоих фильтров оценки сред- неквадратических отклонений сумм кривых блеска оказались систематически больше среднеквадратических отклонений их разно- стей, что указывает на заметные вариации блеска самого источника. Таким образом, получив оценки дисперсий сумм 2 A B+σ и разностей 2 A B−σ кривых блеска пар компонентов ГЛС Q2237+0305, мы можем составить систему из двенадцати линейных уравнений и найти такие оценки дисперсий кривых блеска каждого из компонентов 2 A ,σ 2 B,σ 2 C,σ 2 Dσ и кривой блеска источника 2 ,Sσ при которых средняя ошибка определе- ния этих величин окажется минимальной. В табл. 5 представлены полученные таким образом оценки флуктуаций кривых блеска каж- дого из компонентов A ,σ B,σ C,σ D,σ их сред- ние значения ,allσ а также оценки флуктуаций блеска самого источника .Sσ Полученные оцен- ки allσ и Sσ позволяют утверждать, что собы- тия микролинзирования, хотя и вносят несколько больший вклад в наблюдаемые вариации блес- ка, чем внутренняя переменность источника, однако в целом имеют сравнимые с нею значе- ния. Этот вывод крайне важен для правильной интерпретации наблюдательных кривых при мо- делировании процессов микролинзирования в этой ГЛС. Следует также отметить более вы- сокие значения величин allσ и ,Sσ полученные нами в фильтре V. Тенденция возрастания пере- менности нелинзированных квазаров с умень- шением длины волны была известна и ранее (например, [19]). Об аналогичной тенденции в системе Q2237+0305 сообщается в работе [11], где показана ее связь с событиями микролинзи- рования. Такой эффект может наблюдаться при микролинзировании источника, эффективный размер которого увеличивается с увеличением длины волны. В работе [16] нами уже была предложена и проверена при моделирова- нии двухкомпонентная модель источника Q2237+0305, хорошо объясняющая особенности кривых блеска микролинзирования, полученных в одном спектральном диапазоне. Объяснению наблюдаемых в Q2237+0305 вариаций показате- ля цвета, используя результаты фотометрии, по- Таблица 5. Оценки среднеквадратических вариаций блеска отдель- ных компонентов Q2237+0305 A( ,σ B ,σ C ,σ D ),σ их средние зна- чения all ,σ а также вариации кривой блеска источника Sσ Фильтр Aσ Bσ Cσ Dσ allσ Sσ V (OGLE) 0.150 0.274 0.170 0.115 0.18 ± 0.030 0.14 ± 0.013 R (Майданак) 0.098 0.277 0.186 0.070 0.16 ± 0.041 0.10 ± 0.028 Таблица 3. Среднеквадратические вариации сумм кривых блеска пар компонентов ГЛС Q2237+0305 0.421 0.468 0.348 0.436 0.416 0.413 0.369 0.333 0.241 0.406 0.381 0.305 Фильтр A B+σ A C+σ A D+σ B C+σ B D+σ C D+σ V (OGLE) R (Майданак) Таблица 4. Среднеквадратические вариации разностей кривых блеска пар компонентов ГЛС Q2237+0305 0.377 0.234 0.192 0.430 0.294 0.208 0.347 0.211 0.123 0.381 0.287 0.183 Фильтр A B−σ A C−σ A D−σ B C−σ B D−σ C D−σ V (OGLE) R (Майданак) Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак 397Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 лученные в настоящей работе, мы планируем уделить внимание в дальнейшем. 6. Выводы 1. Как видно из рис. 2 и 3, кривые блеска в фильтре R, полученные нами по результатам наблюдений в 2003–2006 гг., по количеству из- мерений в пределах наблюдательных сезонов и по их длительности практически не уступают данным программы OGLE, которые в настоя- щее время являются наиболее подробными. В фильтре V наши кривые блеска менее под- робны, однако наличие измерений в трех фото- метрических полосах V, R, I является важным преимуществом наших данных по сравнению с данными программы OGLE, где наблюдения выполнялись только в полосе V. 2. Сравнение погрешностей фотометрии обоих рядов наблюдений, определенных как среднеквадратическое отклонение измеренных звездных величин от соответствующих апп- роксимирующих кривых, показывает, что наши данные несколько (на 0.005 0.013 )m m÷ усту- пают по точности данным OGLE для компо- нентов А, В и С и оказываются на 0.014m более точными для самого слабого компонента D. 3. Показано, что зависимость точности фотометрии от атмосферного качества изоб- ражения (ширины изображения звезды, FWHM) несущественна: для диапазона значе- ний FWHM от 0.9′′ до 1.3 ,′′ в который попа- дает 90 % всех наблюдений, систематическое смещение в оценках блеска компонентов рав- но 0.006m для пары A и B и 0.011m для C и D, т. е. оказывается заметно меньше случайных погрешностей фотометрии. 4. Получено редукционное соотношение, позволяющее корректно приводить наши дан- ные к данным OGLE и наоборот. Это обеспе- чивает принципиальную возможность для син- теза более полных и подробных кривых блес- ка компонентов. Для системы Q2237+0305 это важно при анализе и интерпретации событий микролинзирования, в частности, для изуче- ния статистических характеристик перемен- ности, вызванной микролинзированием, чув- ствительных к возможному наличию непрерыв- но распределенной (темной) материи в линзи- рующей галактике. 5. Впервые получены количественные оцен- ки величин вариаций блеска компонентов Q2237+0305, обусловленных раздельно соб- ственной переменностью квазара и события- ми микролинзирования. В заключение авторы выражают благодар- ность сотрудникам Астрономического институ- та им. Улугбека (Узбекистан) С. Н. Нуритдинову, О. А. Бурхонову, Т. А. Ахунову, сотрудникам ГАИШ МГУ (Россия) Б. П. Артамонову, В. В. Бруевичу, О. В. Ежковой, А. С. Гусеву, а также сотрудникам Института астрономии ХНУ им. В. Н. Каразина А. П. Железняку, В. В. Коничеку и И. Е. Синельникову за техни- чесую поддержку телескопа и участие в наблю- дениях гравитационно-линзированных квазаров в Майданакской обсерватории, легших в основу данной работы, а также А. А. Минакову за об- суждение статьи и В. С. Цветковой за ряд по- лезных критических замечаний, позволивших значительно улучшить статью. Работа выполнялась при поддержке гран- та УНТЦ U127k, а также целевой программы НАН Украины “Космомикрофизика-Х”. Литература 1. Huchra J., Gorenstein M., Horine E., Kent S., Perley R., Shapiro I. I., and Smith G. 2237+0305 – а new and un- usual gravitational lens // Astron. J. – 1985. – Vol. 90. – P. 691-696. 2. Vakulik V. G., Schild R. E., Dudinov V. N., et al. Obser- vational determination of the time delays in gravita- tional lens system Q2237+0305 // Astron. Astro- phys. – 2006. – Vol. 447. – P. 905-913. 3. Corrigan R. T., Irwin M. J., and Arnaud J. Initial light curve of Q2237+0305 // Astron. J. – 1991. – Vol. 102, No. 1. – P. 34-40. 4. Houde M., Racine R. Image restoration and photo- metric monitoring of the gravitational lens Q2237+0305 // Astron. J. – 1994. – Vol. 107, No. 2. – P. 456-466. 5. Østensen R., Refsdal S., Stabell R., et al. Monitoring of the Einstein Cross with the Nordic Optical Tele- scope // Astron. Astrophys. – 1996. – Vol. 309, No. 1. – P. 59-64. 6. Alcalde D., Mediavilla E., Moreau O., et al. QSO 2237+0305 VR light curves from Gravitational Lenses International Time Project optical monitoring // Astro- phys. J. – 2002. – Vol. 572. – P. 729-734. В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов 398 Радиофизика и радиоастрономия, 2010, т. 15, №4 7. Wozniak P. R., Alard C., Udalski A., et al. The Optical Gravitational Lensing Experiment monitoring of QSO 2237+0305 // Astrophys. J. – 2000. – Vol. 529, No. 5. – P. 88-92. 8. Ehgamberdiev S. A., Baijumanov A. K., Ilyasov S. P., et al. The astroclimate of Maidanak Observatory in Uzbekistan // Astron. Astrophys. Suppl. Ser. – 2000. – Vol. 145. – P. 293-304. 9. Артамонов Б. П., Бруевич В. В., Бугаенко О. И. и др. 1.5-метровый телескоп АЗТ-22. Цеховая аттестация оптических систем: Препр. / ГАИШ МГУ: № 16. – Москва: 1990. 10. Burud I., Stabell R., Magain P., et al. Three photo- metric methods tested on ground-based data of Q2237+0305 // Astron. Astrophys. – 1998. – Vol. 339, No. 3. – P. 701-708. 11. Vakulik V. G., Schild R. E., Dudinov V. N., et al. Color Effects Associated with the 1999 Microlensing Brightness Peaks in Gravitationally Lensed Quasar Q2237+0305 // Astron. Asrophys. – 2004. – Vol. 420. – P. 447-457. 12. Yee H. K. C. High-resolution imaging of the gravita- tional lens system candidate 2237+0305 // Astron. J. – 1988. – Vol. 95. – P. 1331–1339. 13. Alard C., Lupton R. H. A Method for Optimal Image Subtraction // Astrophys. J. – 1998. – Vol. 503. – P. 325-331. 14. Цветкова В. С., Шульга В. М., Вакулик В. Г., Смирнов Г. В., Дудинов В. Н., Минаков А. А. Поиск темной материи с использованием явле- ния сильного гравитационного линзирования // Кинематика и физика небесных тел. – 2009. – Т. 25, №1. – С. 40-55. 15. Udalski A., Szymanski M. K., Kubiak, M., et al. The Optical Gravitational Lensing Experiment. OGLE-III Long Term Monitoring of the Gravitational Lens QSO2237+0305 // Acta Astronomica. – 2006. – Vol. 56. – P. 293-305. 16. Vakulik V. G., Schild R. E., Smirnov G. V., et al. Q2237+0305 source structure and dimensions from light-curve simulation // Mon. Not. R. Astron. Soc. – 2007. – Vol. 382. – P. 819-825. 17. Корн Г. А., Корн Т. М. Справочник по математи- ке для научных работников и инженеров. – М.: Наука, 1974. – 832 с. 18. Koptelova E. A., Oknyanskij V. L., and Shi- manovskaya E. V. Determining time delay in the gra- vitationally lensed system QSO2237+0305 // Astron. Astrophys. – 2006. – Vol. 452. – P. 37–46. 19. De Vries W. H., Becker R. H., and White R. L. Double Lobed Radio Quasars from the Sloan Digital Sky Sur- vey // Astron. J. – 2005. – Vol. 131, No. 2. – P. 666-679. Гравітаційно-лінзова система Q2237+0305 у 2001–2008 рр.: результати спостережень на горі Майданак В. М. Дудінов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, О. В. Сергєєв, О. Е. Кочетов Надаються результати багатокольорової фо- тометрії зображень гравітаційно-лінзової систе- ми Q2237+0305, одержаних у 2001–2008 рр. за допомогою 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Стисло описано використаний метод фотометрії. Порівняння результатів нашої фотометрії з даними програ- ми OGLE дозволило одержати редукційне співвідношення між цими рядами даних. Вико- нано оцінки похибок фотометрії та показано, що похибки фотометрії OGLE є лише дещо меншими, ніж похибки наших вимірювань. Отримано числові оцінки співвідношення між варіаціями блиску в системі Q2237+0305, зумовлені роздільно подіями мікролінзування та внутрішньою змінністю джерела. Gravitational Lensed System Q2237-0305 in 2001–2008: Observations at the Maidanak Mountain V. N. Dudinov, G. V. Smirnov, V. G. Vakulik, A. V. Sergeev, and A. E. Kochetov Results of multicolor observations of the gravitational lens system Q2237+0305 in 2001–2008 with the 1.5-m AZT-22 telescope (Maidanak Moun- tain, Uzbekistan) are presented. The photometry method is described briefly. Comparison of the results of our photometry with those of the OGLE data allowed obtaining a reduction formula for these data series. Our photometry errors are estimated, demonstrating that the OGLE photometry errors are but slightly smaller than ours. The quantitative estimates of brightness variations in Q2237+0305 that arise separately from microlensing and the internal quasar variability are obtained.
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98193
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1027-9636
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T18:38:57Z
publishDate	2010
publisher	Радіоастрономічний інститут НАН України
record_format	dspace
spelling	Дудинов, В.Н. Смирнов, Г.В. Вакулик, В.Г. Сергеев, А.В. Кочетов, А.Е. 2016-04-10T14:08:27Z 2016-04-10T14:08:27Z 2010 Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак / В. Н. Дудинов, Г. В. Смирнов, В. Г. Вакулик, А. В. Сергеев, А. Е. Кочетов // Радиофизика и радиоастрономия. — 2010. — Т. 15, № 4. — С. 387-398. — Бібліогр.: 19 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98193 520.82:524.7 Представлены результаты многоцветной фотометрии изображений гравитационно-линзовой системы Q2237+0305, полученных в 2001–2008 гг. с помощью 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Приводится краткое описание использованного метода фотометрии. Сравнение результатов нашей фотометрии с данными программы OGLE позволило получить редукционное соотношение между этими рядами данных. Выполнены оценки погрешностей фотометрии и показано, что погрешность фотометрии OGLE оказывается лишь немного меньше погрешностей наших измерений. Получены количественные оценки соотношения между вариа- циями блеска в системе Q2237+0305, обусловленными раздельно событиями микролинзирования и внутренней переменностью источника. Надаються результати багатокольорової фотометрії зображень гравітаційно-лінзової системи Q2237+0305, одержаних у 2001–2008 рр. за допомогою 1.5-метрового телескопа АЗТ-22 (гора Майданак, Узбекистан). Стисло описано використаний метод фотометрії. Порівняння результатів нашої фотометрії з даними програми OGLE дозволило одержати редукційне співвідношення між цими рядами даних. Виконано оцінки похибок фотометрії та показано, що похибки фотометрії OGLE є лише дещо меншими, ніж похибки наших вимірювань. Отримано числові оцінки співвідношення між варіаціями блиску в системі Q2237+0305, зумовлені роздільно подіями мікролінзування та внутрішньою змінністю джерела. Results of multicolor observations of the gravitational lens system Q2237+0305 in 2001–2008 with the 1.5-m AZT-22 telescope (Maidanak Mountain, Uzbekistan) are presented. The photometry method is described briefly. Comparison of the results of our photometry with those of the OGLE data allowed obtaining a reduction formula for these data series. Our photometry errors are estimated, demonstrating that the OGLE photometry errors are but slightly smaller than ours. The quantitative estimates of brightness variations in Q2237+0305 that arise separately from microlensing and the internal quasar variability are obtained. ru Радіоастрономічний інститут НАН України Радиофизика и радиоастрономия Радиоастрономия и астрофизика Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак Гравітаційно-лінзова система Q2237+0305 у 2001–2008 рр.: результати спостережень на горі Майданак Gravitational Lensed System Q2237-0305 in 2001–2008: Observations at the Maidanak Mountain Article published earlier
spellingShingle	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак Дудинов, В.Н. Смирнов, Г.В. Вакулик, В.Г. Сергеев, А.В. Кочетов, А.Е. Радиоастрономия и астрофизика
title	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак
title_alt	Гравітаційно-лінзова система Q2237+0305 у 2001–2008 рр.: результати спостережень на горі Майданак Gravitational Lensed System Q2237-0305 in 2001–2008: Observations at the Maidanak Mountain
title_full	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак
title_fullStr	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак
title_full_unstemmed	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак
title_short	Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак
title_sort	гравитационно-линзовая система q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе майданак
topic	Радиоастрономия и астрофизика
topic_facet	Радиоастрономия и астрофизика
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98193
work_keys_str_mv	AT dudinovvn gravitacionnolinzovaâsistemaq22370305v20012008ggrezulʹtatynablûdeniinagoremaidanak AT smirnovgv gravitacionnolinzovaâsistemaq22370305v20012008ggrezulʹtatynablûdeniinagoremaidanak AT vakulikvg gravitacionnolinzovaâsistemaq22370305v20012008ggrezulʹtatynablûdeniinagoremaidanak AT sergeevav gravitacionnolinzovaâsistemaq22370305v20012008ggrezulʹtatynablûdeniinagoremaidanak AT kočetovae gravitacionnolinzovaâsistemaq22370305v20012008ggrezulʹtatynablûdeniinagoremaidanak AT dudinovvn gravítacíinolínzovasistemaq22370305u20012008rrrezulʹtatispostereženʹnagorímaidanak AT smirnovgv gravítacíinolínzovasistemaq22370305u20012008rrrezulʹtatispostereženʹnagorímaidanak AT vakulikvg gravítacíinolínzovasistemaq22370305u20012008rrrezulʹtatispostereženʹnagorímaidanak AT sergeevav gravítacíinolínzovasistemaq22370305u20012008rrrezulʹtatispostereženʹnagorímaidanak AT kočetovae gravítacíinolínzovasistemaq22370305u20012008rrrezulʹtatispostereženʹnagorímaidanak AT dudinovvn gravitationallensedsystemq22370305in20012008observationsatthemaidanakmountain AT smirnovgv gravitationallensedsystemq22370305in20012008observationsatthemaidanakmountain AT vakulikvg gravitationallensedsystemq22370305in20012008observationsatthemaidanakmountain AT sergeevav gravitationallensedsystemq22370305in20012008observationsatthemaidanakmountain AT kočetovae gravitationallensedsystemq22370305in20012008observationsatthemaidanakmountain

Гравитационно-линзовая система Q2237+0305 в 2001–2008 гг.: результаты наблюдений на горе Майданак

Institution

Similar Items