Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов
Исследованы поляризационные характеристики отражательной двумерно периодической решетки из закороченных коаксиально-секторных волноводов. Представлены частотные зависимости параметров Стокса отраженной волны при нормальном и наклонном падениях на решетку
 плоской линейно поляризованной элек...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Радиофизика и радиоастрономия |
|---|---|
| Дата: | 2011 |
| Автори: | , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Радіоастрономічний інститут НАН України
2011
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98204 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Преобразование поляризации электромагнитных волн
 на отражательной решетке из закороченных
 коаксиально-секторных волноводов / Ю.В. Антоненко, А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 1. — С. 82-89. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860220513244151808 |
|---|---|
| author | Антоненко, Ю.В. Грибовский, А.В. |
| author_facet | Антоненко, Ю.В. Грибовский, А.В. |
| citation_txt | Преобразование поляризации электромагнитных волн
 на отражательной решетке из закороченных
 коаксиально-секторных волноводов / Ю.В. Антоненко, А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 1. — С. 82-89. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Радиофизика и радиоастрономия |
| description | Исследованы поляризационные характеристики отражательной двумерно периодической решетки из закороченных коаксиально-секторных волноводов. Представлены частотные зависимости параметров Стокса отраженной волны при нормальном и наклонном падениях на решетку
плоской линейно поляризованной электромагнитной волны. Рассчитаны зависимости параметров
Стокса от длины закороченных коаксиально-секторных волноводов. Показана возможность
преобразования падающей линейно поляризованной волны в отраженную волну с круговой поляризацией правого или левого вращения вектора электрического поля как при нормальном, так
и при наклонном падении плоской волны.
Досліджено поляризаційні характеристики
відбивної двовимірно періодичної решітки
із закорочених коаксіально-секторних хвилеводів. Наведено частотні залежності параметрів Стокса відбитої хвилі з нормальним
та похилим падінням на решітку плоскої лінійно
поляризованої електромагнітної хвилі. Розраховано залежності параметрів Стокса від довжини закорочених коаксіально-секторних хвилеводів. Показано можливість перетворення
падаючої лінійно поляризованої хвилі у відбиту
хвилю з круговою поляризацією правого або
лівого обертання вектора електричного поля
як з нормальним, так і з похилим падінням
плоскої хвилі.
Polarization characteristics of the reflective
two-dimensionally periodic array of short-circuited
coaxial-sector waveguides are investigated.
Frequency dependences of Stokes parameters of
the reflected wave are presented at normal and
oblique incidence of a plane linearly polarized electromagnetic
wave. Dependences of Stokes parameters
on length of the short-circuited coaxialsector
waveguides are calculated. Possibility of
transformation of the incident linearly polarized
wave into the reflected wave with circular polarization
of the right or left rotation of electric field
vector is shown, both at normal, and at oblique
incidence of plane wave.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:17:40Z |
| format | Article |
| fulltext |
Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1, с. 82-89
ISSN 1027-9636 © Ю. В. Антоненко, А. В. Грибовский, 2011
УДК 621.396
Преобразование поляризации электромагнитных волн
на отражательной решетке из закороченных
коаксиально-секторных волноводов
Ю. В. Антоненко, А. В. Грибовский
Радиоастрономический институт НАН Украины,
ул. Краснознаменная, 4, г. Харьков, 61002, Украина
E-mail: julia_mango@mail.ru
Статья поступила в редакцию 17 ноября 2010 г.
Исследованы поляризационные характеристики отражательной двумерно периодической ре-
шетки из закороченных коаксиально-секторных волноводов. Представлены частотные зависи-
мости параметров Стокса отраженной волны при нормальном и наклонном падениях на решетку
плоской линейно поляризованной электромагнитной волны. Рассчитаны зависимости параметров
Стокса от длины закороченных коаксиально-секторных волноводов. Показана возможность
преобразования падающей линейно поляризованной волны в отраженную волну с круговой поля-
ризацией правого или левого вращения вектора электрического поля как при нормальном, так
и при наклонном падении плоской волны.
Ключевые слова: отражательная решетка, коаксиально-секторный волновод, преобразова-
ние поляризации, параметры Стокса
1. Введение
В открытых системах для преобразования
поляризации электромагнитных волн приме-
няются экраны и покрытия в виде простых
решеток и решеток из элементов сложной фор-
мы [1, 2]. В тех случаях, когда предъявляют-
ся повышенные требования к механической
прочности частотно-избирательных и поляри-
зационных решеток и к уровню потерь, целе-
сообразно использовать сплошные металли-
ческие экраны с отверстиями, форма которых
определяется необходимыми характеристи-
ками пропускания, отражения или рассеяния.
Для расширения функциональных возможнос-
тей сплошных металлических экранов с от-
верстиями можно, как и в микрополоско-
вых решетках, применять управляющие p-i-n
диоды, помещенные в поперечных сечениях
волноводных каналов. В этом случае по кон-
структивным соображениям толщина слоев
должна быть соизмерима с длиной волны
в свободном пространстве.
Плоские многоэлементные двумерно перио-
дические экраны конечной толщины с пря-
моугольными отверстиями и волноводными
нагрузками с электронным управлением ха-
рактеристиками рассеяния исследованы в ра-
ботах [3-5]. Базовая ячейка экранов содержит
два взаимно ортогональных прямоугольных
волновода. В качестве управляющих элемен-
тов в волноводные нагрузки включены p-i-n
диоды. В этих работах показана возможность
преобразования линейно поляризованной волны
в волну круговой поляризации. В работах [6, 7]
представлены результаты исследований поля-
ризационных характеристик электромагнит-
ного поля, рассеянного на отражательной дву-
мерно периодической двухэлементной решет-
ке из закороченных прямоугольных волново-
дов переменной длины. Показана возможность
преобразования линейно поляризованной волны
Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных...
83Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
в волну с ортогональной поляризацией или
в волну с круговой поляризацией правого или
левого вращения вектора электрического поля
как при нормальном падении плоской волны,
так и в режиме незеркального отражения, когда
в свободном пространстве, кроме основной
волны, распространяется как минимум одна
из высших пространственных гармоник.
Информация о поляризации отраженной
и прошедшей волн необходима также при
разработке устройств с использованием час-
тотно-селективных поверхностей, состоящих
из более сложных элементарных рассеивате-
лей, например, из отрезков коаксиально-сек-
торных волноводов [8]. Поэтому целью насто-
ящей работы является исследование модели
поляризационного преобразователя в виде от-
ражательной антенной решетки из закорочен-
ных коаксиально-секторных волноводов.
2. Постановка задачи
Исследуемая модель решетки отражатель-
ного типа представляет собой бесконечную
в плоскости { , }x y идеально проводящую
двумерно периодическую антенную решетку
из закороченных коаксиально-секторных
волноводов. Длина закороченных волноводов
равна h. На рис. 1 изображена базовая ячейка
рассматриваемой структуры. Фрагмент отра-
жательной решетки представлен на рис. 2.
Размеры периода отражательной решетки
выбраны из условия распространения только
одной пространственной гармоники. Периоды
структуры вдоль осей Ox и Oy равны 1d и 2d
соответственно. Центры базовых волновод-
ных ячеек размещены в узлах косоугольной
сетки. Их положение в плоскости 0z = опреде-
ляется углом χ (рис. 2.), 0 2.< χ ≤ π Ось Oξ
проходит через начало системы координат
и центры базовых ячеек.
На основе метода частичных областей, ко-
торый применен в работе [9] для анализа элек-
тродинамических характеристик рассеяния
решетки из отрезков прямоугольных волново-
дов, разработан алгоритм расчета обобщенных
матриц рассеяния решетки полубесконечных
коаксиально-секторных волноводов без каких-
либо ограничений на геометрические парамет-
ры структуры. Получены бесконечные систе-
мы линейных алгебраических уравнений вто-
рого рода относительно неизвестных элемен-
тов обобщенных матриц рассеяния. Системы
уравнений, условие корректности их решения
и выражения для матричных коэффициентов
систем приведены в работах [10, 11].
Пусть на решетку из полупространства
0z > произвольным образом падает плоская
линейно поляризованная электромагнитная
волна единичной амплитуды. Зависимость
электромагнитных полей от времени выбрана
Рис. 1. Базовая ячейка отражательной решетки из
закороченных коаксиально-секторных волноводов
Рис. 2. Отражательная решетка из закороченных
коаксиально-секторных волноводов
Ю. В. Антоненко, А. В. Грибовский
84 Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
в виде .i te− ω Поперечную к оси Oz состав-
ляющую падающего электрического поля
представим в виде суммы ТЕ- и ТМ-волн:
{ }1 exp sin ( cos sin )i
tE ik x y
S
= θ ϕ + ϕ ×
( ){ 0exp( cos ) cos sin cosx yikz e e× − θ α ϕ − ϕ +
( )}0sin cos cos sin ,x ye e+ α θ ϕ − ϕ
где 1 2S d d= × – площадь базовой ячейки перио-
дической структуры; ,xe ye – единичные орты
декартовой системы координат; 2 ,k = π λ λ –
длина волны в свободном пространстве; θ –
угол падения; ϕ – угол, определяющий плос-
кость падения плоской волны в сферической си-
стеме координат; 0α – угол поляризации пада-
ющей волны. ТЕ-волне соответствует значение
угла 0 0 (180 ),α = ° ° ТМ-волне – 0 90 (270 ).α = ° °
Поперечную к оси Oz составляющую зер-
кально отраженного электрического поля пред-
ставим в виде суперпозиции плоских ТЕ и ТМ
пространственных гармоник:
(1) (1) (2) (2) ,qs qsi z i zr
t qs qs qs qs
q s q s
E r e r e
∞ ∞ ∞ ∞
Γ Γ
=−∞ =−∞ =−∞ =−∞
= ψ + ψ∑ ∑ ∑ ∑
(1)
где 2 2 2
qs x ykΓ = − κ − κ – постоянные распро-
странения пространственных гармоник вдоль
1 2 1
2 2 2оси , , ,
tgx x y y
q s qOz kT kT
d d d
π π πκ = − κ = − +
χ
sin cos ,xT = θ ϕ sin sin ;yT = θ ϕ (1,2)
qsr – неизве-
стные амплитуды пространственных гармоник;
{ }
(1)
(2)
1exp ( ) ,qs y x x y
x y
x x y yrqs
e e
i x y
e eS
⎧ ⎫ψ κ − κ⎧ ⎫⎪ ⎪ ⎪ ⎪= κ + κ⎨ ⎬ ⎨ ⎬κ + κκψ ⎪ ⎪⎩ ⎭⎪ ⎪⎩ ⎭
2 2 ,r x yκ = κ + κ (1)
qsψ и (2)
qsψ – ортонормиро-
ванная система векторных пространственных
гармоник [12]. Индекс (1) соответствует ТЕ-
гармоникам, а индекс (2) – ТМ-гармоникам.
Продольные относительно оси Oz составляю-
щие отраженного электромагнитного поля,
необходимые для определения поляризацион-
ных характеристик, находятся из уравнений
Максвелла с учетом выражения (1).
Для нахождения неизвестных амплитуд
пространственных гармоник и неизвестных
амплитуд волноводных волн применен опера-
торный метод решения задач дифракции [13].
Рассмотрим сечение базовой ячейки экра-
на плоскостью 0y = (см. рис. 3), где Q –
вектор амплитуды падающего поля; B – век-
тор амплитуд пространственных гармоник
отраженного поля; A, C – амплитуды волно-
водных волн, распространяющихся или зату-
хающих в положительном и отрицательном
направлениях оси Oz.
С учетом обозначений на рис. 3 запишем
систему операторных уравнений относитель-
но неизвестных амплитуд пространственных
гармоник и неизвестных амплитуд волновод-
ных волн:
,
,
.h
B R Q T C
A T Q R C
C eR eA
+ −
+ −
= +⎧
⎪ = +⎨
⎪ =⎩
(2)
Решение системы (2) имеет вид:
( ) 1 ,hA I R eR e T Q−
− += −
( ) 1 ,h hC eR e I R eR e T Q−
− += − (3)
( )( )1 ,h hB R T eR e I R eR e T Q−
+ − − += + −
Рис. 3. Поперечное сечение базовой ячейки экрана
плоскостью y 0=
Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных...
85Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
где ,R+ T+ – операторы отражения и прохож-
дения плоских электромагнитных волн решет-
ки полубесконечных коаксиально-секторных
волноводов со стороны свободного прост-
ранства; ,R− T− – операторы отражения и
прохождения волноводных волн решетки по-
лубесконечных волноводов со стороны волно-
водов; hR – оператор отражения волноводных
волн от плоскости ;z h= − I – единичный опе-
ратор; e – оператор, учитывающий фазовый
набег распространяющихся волноводных волн
и затухание нераспространяющихся волновод-
ных волн на длине h. Операторы отражения
и прохождения представляют собой бесконеч-
ные обобщенные матрицы рассеяния, элемен-
тами которых являются амплитуды распрост-
раняющихся и нераспространяющихся про-
странственных гармоник и волноводных волн.
Разработанный алгоритм и формулы (3)
позволяют определить амплитуды электромаг-
нитных полей во всем пространстве, включая
области внутри волноводных каналов.
3. Численные результаты
Исследования проводились для случаев
нормального и наклонного падения на решет-
ку плоской линейно поляризованной ТЕ-вол-
ны единичной амплитуды. В этом случае
вектор электрического поля в падающей вол-
не имеет только две отличные от нуля ком-
поненты xE и .yE Центры базовых ячеек
экрана расположены в узлах прямоугольной
сетки ( 90 ).χ = ° Параметры решетки имеют
следующие значения: 1 2.5r = мм, 2 4r = мм,
1 0.25 ,ϕ = − π 2 1.25ϕ = π и 1 2 9d d= = мм .
При этих параметрах критические длины пер-
вых трех распространяющихся типов волн
коаксиально-секторного волновода имеют зна-
чения: 11 30.3644ТЕ
крλ = мм, 21 15.1994ТЕ
крλ = мм,
31 10.1495ТЕ
крλ = мм.
Сравнивая размеры базовой ячейки экрана
и значения критических длин волн коаксиаль-
но-секторного волновода, можно сделать сле-
дующий вывод. Исследуемая отражательная
решетка может работать в частотном диапа-
зоне, в котором при одной распространяющей-
ся пространственной гармонике в волновод-
ных каналах могут распространяться несколь-
ко типов волноводных волн. Это дает возмож-
ность получить более широкую рабочую по-
лосу частот структуры, чем у известных ре-
шеток отражательного типа из отрезков пря-
моугольных волноводов [3-7], при условии
распространения лишь одной пространствен-
ной гармоники.
Преобразование поляризации электромагнит-
ных волн на решетке из закороченных коак-
сиально-секторных волноводов можно получить
путем подбора длины закороченного волновода
h при фиксированных параметрах падающей
волны. Для описания поляризационных харак-
теристик отраженного поля воспользуемся па-
раметрами Стокса [14], 0 1 2 3{1; ; ; },RS S S S S=
где 0S – интенсивность электромагнитной
волны. Удобство применения параметров
Стокса на практике обусловлено тем, что все
они имеют одинаковую размерность. Кроме
того, параметры Стокса удовлетворяют соот-
ношению 2 2 2
1 2 3 1,S S S+ + = которое является до-
полнительным критерием правильности реше-
ния электродинамической задачи.
Для полностью поляризованной плоской мо-
нохроматической волны параметры Стокса, нор-
мированные на интенсивность 0 ,S имеют вид:
1 cos 2 cos 2 ,S = α β
2 cos 2 sin 2 ,S = α β
3 sin 2 ,S = α
где угол β определяет ориентацию эллипса
поляризации, а угол α характеризует коэффи-
циент эллиптичности и направление вращения
вектора электрического поля в ортогональной
системе координат ,ξης ось Oς которой со-
впадает с направлением волнового вектора.
На рис. 4. показана система координат ,Oξ η
связанная с электромагнитной волной, и ориен-
тация осей эллипса поляризации. В случае
нормального падения система координат ξης
совпадает с системой координат xyz.
На рис. 5. представлены частотные харак-
теристики параметров Стокса отраженной
волны при нормальном падении на решетку
плоской линейно поляризованной волны с уг-
лом поляризации 0 45α = ° и при длине закоро-
ченного волновода 17h = мм. Кружочками
Ю. В. Антоненко, А. В. Грибовский
86 Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
на горизонтальной оси обозначены значения
частот, на которых начинают распространять-
ся высшие типы волн коаксиально-секторного
волновода.
Для некоторых частных случаев полностью
поляризованной волны параметры Стокса
имеют следующие значения:
0{1; 0; 0; 1}RS S= – правая круговая поля-
ризация;
0{1; 0; 0; 1}RS S= − – левая круговая поля-
ризация;
0{1; 1; 0; 0}RS S= – линейная поляризация
вдоль оси ;Oξ
0{1; 1; 0; 0}RS S= − – линейная поляризация
вдоль оси ;Oη
0{1; 0; 1; 0}RS S= – линейная поляризация
под углом 45° к оси ;Oξ
0{1; 0; 1; 0}RS S= − – линейная поляризация
под углом 45− ° к оси .Oξ
Из зависимостей, приведенных на рис. 5,
видно, что при заданной геометрии структуры
на частотах 10.57, 16, 20.8, 23.32 и 24.2 ГГц
отраженная волна имеет левую круговую по-
ляризацию, 1 2, 0,S S = 3 1S = − [14], а на часто-
тах 11, 16.44, 20.15 и 29.1 ГГц – правую круго-
вую поляризацию, 1 2, 0,S S = 3 1.S =
На рис. 6. представлены зависимости па-
раметров Стокса от длины закороченных
коаксиально-секторных волноводов на часто-
те 11 ГГц при нормальном падении на решет-
ку плоской линейно поляризованной волны
с углом поляризации 0 45 .α = ° Как и следова-
ло ожидать, данные зависимости носят пе-
риодический характер.
Изменение длины закороченного волново-
да на фиксированной частоте приводит к из-
менениям поляризационных характеристик.
Длина закороченного волновода может изме-
Рис. 6. Зависимости параметров Стокса от-
раженной волны от длины закороченного коак-
сиально-секторного волновода при нормальном
падении на решетку плоской волны: ..... – 1S ;
– . – – 2S ; ––– – 3S
Рис. 4. Ориентация осей эллипса поляризации
в системе координат O ,ξ η связанной с отражен-
ной электромагнитной волной
Рис. 5. Зависимости параметров Стокса от-
раженной волны от частоты при нормальном
падение на решетку плоской волны: ..... – 1S ;
- - - – 2S ; ––– – 3S
Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных...
87Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
няться, например, путем включения и выклю-
чения p-i-n диодов, помещенных в попереч-
ном сечении волноводного канала на разных
расстояниях друг от друга. Благодаря этому
такое устройство может быть использовано,
например, как СВЧ переключатель поляриза-
ции отраженного поля.
На рис. 7. представлены зависимости па-
раметров Стокса от длины закороченных вол-
новодов на частоте 11 ГГц при нормальном
падении на решетку плоской линейно поляри-
зованной волны ( 0 )θ = ° для различных углов
поляризации падающего электромагнитного
поля. Так как исследуемая структура симмет-
рична, то поляризационные характеристики
для углов 0 30α = ° и 0 60α = ° одинаковы.
Из рис. 7. видно, что круговая и близкая
к круговой поляризации сохраняются при из-
менении угла поляризации падающего поля
в пределах от 30° до 60 .°
Исследовались также поляризационные
характеристики рассеянного поля в зависи-
мости от угла падения плоской линейно поля-
ризованной волны на антенную решетку при
длине закороченного волновода 17h = мм.
Результаты расчетов параметров Стокса зер-
кально отраженной волны представлены
на рис. 8. Было установлено, что круговая по-
ляризация отраженной волны на частотах рас-
пространения основной волноводной 11TE -вол-
ны сохраняется и при наклонном падении плос-
кой линейно поляризованной волны, если угол
падения изменяется в пределах 0 30 .θ = ° ÷ °
В частотном диапазоне, где распространяет-
ся 21TE -волна высшего типа, поляризацион-
ные характеристики не зависят от угла паде-
ния плоской волны лишь на некоторых фикси-
рованных частотах.
4. Выводы
Предложена и исследована модель поля-
ризационного преобразователя электромагнит-
ных волн в виде отражательной решетки из
закороченных коаксиально-секторных волно-
водов. Проведенные исследования показали,
что такая структура может преобразовывать
падающую линейно поляризованную волну в
отраженную волну с левой или правой круго-
вой поляризацией. Показано, что на опреде-
ленной частоте, изменяя длину закороченного
волновода, можно управлять поляризацией
отраженной волны. Установлено, что круго-
вая поляризация электромагнитной волны, от-
раженной от решетки из закороченных коак-
сиально-секторных волноводов, сохраняется
Рис. 7. Зависимости параметров Стокса
отраженной волны от длины закороченного
коаксиально-секторного волновода при раз-
личных углах поляризации падающего поля:
––– – 0 20 ;α = ° - - - – 0 30 ;α = ° ..... – 0 45α = °
Рис. 8. Зависимости параметров Стокса зер-
кально отраженной волны от частоты при
наклонном падении на решетку плоской волны:
––– – 0 ;θ = ° - - - – 20 ;θ = ° ..... – 30θ = °
Ю. В. Антоненко, А. В. Грибовский
88 Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
при различных углах поляризации падающего
поля, изменяющихся в пределах 0 30 60 ,α = ° ÷ °
и при наклонном падении плоской волны на
поверхность решетки под углами 0 30 .θ = ° ÷ °
Результаты анализа поляризационных харак-
теристик отражательной решетки из закоро-
ченных коаксиально-секторных волноводов
указывают на перспективность ее использо-
вания в различных устройствах микроволно-
вой техники.
Литература
1. Просвирнин С. Л. Преобразование поляризации
при отражении волн микрополосковой решеткой
из элементов сложной формы // Радиотехника
и электроника. – 1999. – Т. 44, №6. – С. 681-686.
2. Обуховец В. А., Касьянов А. О., Загоровский В. И.
Электродинамический анализ многослойных мик-
рополосковых отражательных антенных решеток //
Антенны. – М.: Связь. – 2002. – Вып. 4(59). – С. 4-11.
3. Грибовский А. В. Преобразование поляризации
электромагнитных волн на плоском двухэлемент-
ном экране конечной толщины с волноводны-
ми каналами прямоугольного сечения // Радио-
физика и радиоастрономия. – 2005. – Т. 10, №1. –
С. 92-97.
4. Gribovsky A. V. and Prosvirnin S. L. Frequency-Sen-
sitive Characteristics of a Screen Having Rectangular
Apertures and Waveguide Loads // Telecomm. Radio
Eng. – 2005. – Vol. 64, No. 12. – P. 981-990.
5. Грибовский А. В. Частотно-избирательные и по-
ляризационные свойства двухэлементных перио-
дических экранов конечной толщины с прямо-
угольными отверстиями и волноводными нагруз-
ками // Электромагнитные волны и электронные
системы. – 2006. – Т. 11, №2-3. – С. 84-92.
6. Грибовский А. В. Преобразование поляризации
электромагнитных волн отражательной решеткой
из закороченных волноводов прямоугольного се-
чения переменной длины // Радиофизика и радио-
астрономия. – 2007. – Т. 12, №1. – С. 55-60.
7. Грибовский А. В. Преобразование поляризации
при незеркальном отражении электромагнитных
волн от двумерно периодической решетки из зако-
роченных волноводов прямоугольного сечения //
Радиофизика и радиоастрономия. – 2009. – Т. 14,
№1. – С. 58-65.
8. Антоненко Ю. В., Грибовский А. В. Частотно-се-
лективные свойства плоского экрана конечной тол-
щины с коаксиально-секторными отверстиями //
Радиофизика и радиоастрономия. – 2010. – Т. 15,
№3. – С. 330-337.
9. Грибовский А. В., Просвирнин С. Л., Резник И. И.
Отражательная фазированная антенная решетка
из прямоугольных волноводов конечной глуби-
ны // Радиофизика и радиоастрономия. – 1997. –
Т. 2, №1. – С. 52-60.
10. Грибовский А. В., Мангушина Ю. В. Алгоритм
расчета обобщенных матриц рассеяния двумер-
но-периодической решетки полубесконечных
коаксиально-секторных волноводов // Вісник Хар-
ківського національного університету. Серія “Ма-
тематичне моделювання. Інформаційні технології.
Автоматизовані системи управління”. – 2009. –
Вып. 11, №847. – С. 106-115.
11. Грибовский А. В., Мангушина Ю. В. Характерис-
тики излучения активной ФАР из коаксиально-сек-
торных волноводов // Физика волновых процессов
и радиотехнические системы. – 2010. – Т. 13, №2. –
С. 24-29.
12. Amitay N., Galindo V., and Wu C. Theory and analy-
sis of phased array antennas. – New York: Wiley-In-
terscience, 1972. – 443 p.
13. Литвиненко Л. Н., Просвирнин С. Л. Спектраль-
ные операторы рассеяния в задачах дифракции
волн на плоских экранах. – Киев: Наук. думка,
1984. – 239 с.
14. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. – М.: Наука,
1973. – 720 с.
Перетворення поляризації
електромагнітних хвиль на відбивній
решітці із закорочених коаксіально-
секторних хвилеводів
Ю. В. Антоненко, О. В. Грибовський
Досліджено поляризаційні характеристики
відбивної двовимірно періодичної решітки
із закорочених коаксіально-секторних хвиле-
водів. Наведено частотні залежності пара-
метрів Стокса відбитої хвилі з нормальним
та похилим падінням на решітку плоскої лінійно
поляризованої електромагнітної хвилі. Розра-
ховано залежності параметрів Стокса від дов-
жини закорочених коаксіально-секторних хви-
леводів. Показано можливість перетворення
падаючої лінійно поляризованої хвилі у відбиту
хвилю з круговою поляризацією правого або
лівого обертання вектора електричного поля
як з нормальним, так і з похилим падінням
плоскої хвилі.
Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных...
89Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №1
Polarization Transformation
of Electromagnetic Waves
on a Reflector Array of Short-Circuited
Coaxial-Sector Waveguides
J. V. Antonenko and A. V. Gribovsky
Polarization characteristics of the reflective
two-dimensionally periodic array of short-circui-
ted coaxial-sector waveguides are investigated.
Frequency dependences of Stokes parameters of
the reflected wave are presented at normal and
oblique incidence of a plane linearly polarized elec-
tromagnetic wave. Dependences of Stokes pa-
rameters on length of the short-circuited coaxial-
sector waveguides are calculated. Possibility of
transformation of the incident linearly polarized
wave into the reflected wave with circular pola-
rization of the right or left rotation of electric field
vector is shown, both at normal, and at oblique
incidence of plane wave.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98204 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1027-9636 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:17:40Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Радіоастрономічний інститут НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Антоненко, Ю.В. Грибовский, А.В. 2016-04-10T16:10:18Z 2016-04-10T16:10:18Z 2011 Преобразование поляризации электромагнитных волн
 на отражательной решетке из закороченных
 коаксиально-секторных волноводов / Ю.В. Антоненко, А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 1. — С. 82-89. — Бібліогр.: 14 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98204 621.396 Исследованы поляризационные характеристики отражательной двумерно периодической решетки из закороченных коаксиально-секторных волноводов. Представлены частотные зависимости параметров Стокса отраженной волны при нормальном и наклонном падениях на решетку
 плоской линейно поляризованной электромагнитной волны. Рассчитаны зависимости параметров
 Стокса от длины закороченных коаксиально-секторных волноводов. Показана возможность
 преобразования падающей линейно поляризованной волны в отраженную волну с круговой поляризацией правого или левого вращения вектора электрического поля как при нормальном, так
 и при наклонном падении плоской волны. Досліджено поляризаційні характеристики
 відбивної двовимірно періодичної решітки
 із закорочених коаксіально-секторних хвилеводів. Наведено частотні залежності параметрів Стокса відбитої хвилі з нормальним
 та похилим падінням на решітку плоскої лінійно
 поляризованої електромагнітної хвилі. Розраховано залежності параметрів Стокса від довжини закорочених коаксіально-секторних хвилеводів. Показано можливість перетворення
 падаючої лінійно поляризованої хвилі у відбиту
 хвилю з круговою поляризацією правого або
 лівого обертання вектора електричного поля
 як з нормальним, так і з похилим падінням
 плоскої хвилі. Polarization characteristics of the reflective
 two-dimensionally periodic array of short-circuited
 coaxial-sector waveguides are investigated.
 Frequency dependences of Stokes parameters of
 the reflected wave are presented at normal and
 oblique incidence of a plane linearly polarized electromagnetic
 wave. Dependences of Stokes parameters
 on length of the short-circuited coaxialsector
 waveguides are calculated. Possibility of
 transformation of the incident linearly polarized
 wave into the reflected wave with circular polarization
 of the right or left rotation of electric field
 vector is shown, both at normal, and at oblique
 incidence of plane wave. ru Радіоастрономічний інститут НАН України Радиофизика и радиоастрономия Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов Перетворення поляризації електромагнітних хвиль на відбивній решітці із закорочених коаксіально- секторних хвилеводів Polarization Transformation of Electromagnetic Waves on a Reflector Array of Short-Circuited Coaxial-Sector Waveguides Article published earlier |
| spellingShingle | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов Антоненко, Ю.В. Грибовский, А.В. Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн |
| title | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| title_alt | Перетворення поляризації електромагнітних хвиль на відбивній решітці із закорочених коаксіально- секторних хвилеводів Polarization Transformation of Electromagnetic Waves on a Reflector Array of Short-Circuited Coaxial-Sector Waveguides |
| title_full | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| title_fullStr | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| title_full_unstemmed | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| title_short | Преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| title_sort | преобразование поляризации электромагнитных волн на отражательной решетке из закороченных коаксиально-секторных волноводов |
| topic | Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн |
| topic_facet | Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98204 |
| work_keys_str_mv | AT antonenkoûv preobrazovaniepolârizaciiélektromagnitnyhvolnnaotražatelʹnoirešetkeizzakoročennyhkoaksialʹnosektornyhvolnovodov AT gribovskiiav preobrazovaniepolârizaciiélektromagnitnyhvolnnaotražatelʹnoirešetkeizzakoročennyhkoaksialʹnosektornyhvolnovodov AT antonenkoûv peretvorennâpolârizacííelektromagnítnihhvilʹnavídbivníirešítcíízzakoročenihkoaksíalʹnosektornihhvilevodív AT gribovskiiav peretvorennâpolârizacííelektromagnítnihhvilʹnavídbivníirešítcíízzakoročenihkoaksíalʹnosektornihhvilevodív AT antonenkoûv polarizationtransformationofelectromagneticwavesonareflectorarrayofshortcircuitedcoaxialsectorwaveguides AT gribovskiiav polarizationtransformationofelectromagneticwavesonareflectorarrayofshortcircuitedcoaxialsectorwaveguides |