Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244

Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы ¹³CO (J = 1 − 0) на частоте 110.2 ГГц. Установлено, что биполярный поток, наблюдавшийся ранее в этом объекте в линиях молекулы ¹²CO, наблюдается также в линии молекулы ¹³CO и проявляется в систематич...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2011
Main Authors:	Антюфеев, А.В., Шульга, В.М.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Радіоастрономічний інститут НАН України 2011
Series:	Радиофизика и радиоастрономия
Subjects:	Радиоастрономия и астрофизика
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98223
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 / A.В. Антюфеев, В.М. Шульга // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 3. — С. 262-268. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98223
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-982232025-02-23T19:09:11Z Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 Біполярний рух молекулярної речовини в області зореутворення IRAS 22267+6244 Bipolar Molecular Motion of Matter in the Star Forming Region IRAS 22267+6244 Антюфеев, А.В. Шульга, В.М. Радиоастрономия и астрофизика Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы ¹³CO (J = 1 − 0) на частоте 110.2 ГГц. Установлено, что биполярный поток, наблюдавшийся ранее в этом объекте в линиях молекулы ¹²CO, наблюдается также в линии молекулы ¹³CO и проявляется в систематическом сдвиге профиля линии с изменением расстояния от центра облака. По излучению молекулы ¹³CO рассчитаны параметры биполярного потока. Показано, что биполярный поток составляет значительную часть массы молекулярного облака. Установлено, что скорость биполярного потока линейно увеличивается с расстоянием от центрального источника. Сравнение высокоскоростной (¹²CO) и низкоскоростной (¹³CO) частей биполярного потока показало, что они имеют сходную морфологию и примерно одинаковую кинетическую энергию. Рассчитаны кинетическая энергия турбулентного движения и энергия связи молекулярного облака и показано, что они сравнимы с энергией биполярного потока. Виконано картографування областізореутворення великої маси IRAS 22267+6244 в лінії молекули ¹³CO (J = 1 − 0) на частоті 110.2 ГГц. Встановлено, що біполярний потік, що спостерігався раніше в цьому об’єкті в лініях молекули ¹²CO, спостерігається також в лінії молекули ¹³CO і виявляється в систематичному зсуві профілю лініїзізміною відстані від центру хмари. За випромінюванням молекули ¹³CO розраховані параметри біполярного потоку. Показано, що біполярний потік становить значну частину маси молекулярної хмари. Встановлено, що швидкість біполярного потоку лінійно збільшується з відстанню від центрального джерела. Порівняння високошвидкісної (¹²CO) та низькошвидкісної (¹³CO) частин біполярного потоку показало, що вони мають подібну морфологію та приблизно однакову кінетичну енергію. Розраховані кінетична енергія турбулентного руху та енергія зв’язку молекулярної хмари та показано, що вони порівнянніз енергією біполярного потоку. The high-mass star-forming region IRAS 22267+6244 has been mapped in the (J = 1 − 0) line of ¹³CO at 110.2 GHz. We have found that the bipolar outflow which had been observed in the line of ¹²CO in this object, is also observed in the line of ¹³CO. This outflow is observed as the systematic shift of the line profile accompanied by the change of the distance from the cloud centre. Bipolar outflow parameters have been calculated using the radiation of ¹³CO molecule. The bipolar outflow constitutes a significant part of the molecular cloud mass. The dependence of the average velocity of the bipolar outflow on distance from the central source appears to be linear. Comparison of the high-velocity (¹²CO) and low-velocity (¹³CO) parts of the bipolar outflow shows their similar morphology and comparable kinetic energy. Kinetic energy of the turbulent movement and binding energy of the molecular cloud has been calculated. They are shown to be comparable to the energy of the bipolar outflow. 2011 Article Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 / A.В. Антюфеев, В.М. Шульга // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 3. — С. 262-268. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98223 524.6-77 ru Радиофизика и радиоастрономия application/pdf Радіоастрономічний інститут НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Радиоастрономия и астрофизика Радиоастрономия и астрофизика
spellingShingle	Радиоастрономия и астрофизика Радиоастрономия и астрофизика Антюфеев, А.В. Шульга, В.М. Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 Радиофизика и радиоастрономия
description	Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы ¹³CO (J = 1 − 0) на частоте 110.2 ГГц. Установлено, что биполярный поток, наблюдавшийся ранее в этом объекте в линиях молекулы ¹²CO, наблюдается также в линии молекулы ¹³CO и проявляется в систематическом сдвиге профиля линии с изменением расстояния от центра облака. По излучению молекулы ¹³CO рассчитаны параметры биполярного потока. Показано, что биполярный поток составляет значительную часть массы молекулярного облака. Установлено, что скорость биполярного потока линейно увеличивается с расстоянием от центрального источника. Сравнение высокоскоростной (¹²CO) и низкоскоростной (¹³CO) частей биполярного потока показало, что они имеют сходную морфологию и примерно одинаковую кинетическую энергию. Рассчитаны кинетическая энергия турбулентного движения и энергия связи молекулярного облака и показано, что они сравнимы с энергией биполярного потока.
format	Article
author	Антюфеев, А.В. Шульга, В.М.
author_facet	Антюфеев, А.В. Шульга, В.М.
author_sort	Антюфеев, А.В.
title	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244
title_short	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244
title_full	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244
title_fullStr	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244
title_full_unstemmed	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244
title_sort	биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования iras 22267+6244
publisher	Радіоастрономічний інститут НАН України
publishDate	2011
topic_facet	Радиоастрономия и астрофизика
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98223
citation_txt	Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 / A.В. Антюфеев, В.М. Шульга // Радиофизика и радиоастрономия. — 2011. — Т. 16, № 3. — С. 262-268. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.
series	Радиофизика и радиоастрономия
work_keys_str_mv	AT antûfeevav bipolârnoedviženiemolekulârnogoveŝestvavoblastizvezdoobrazovaniâiras222676244 AT šulʹgavm bipolârnoedviženiemolekulârnogoveŝestvavoblastizvezdoobrazovaniâiras222676244 AT antûfeevav bípolârnijruhmolekulârnoírečovinivoblastízoreutvorennâiras222676244 AT šulʹgavm bípolârnijruhmolekulârnoírečovinivoblastízoreutvorennâiras222676244 AT antûfeevav bipolarmolecularmotionofmatterinthestarformingregioniras222676244 AT šulʹgavm bipolarmolecularmotionofmatterinthestarformingregioniras222676244
first_indexed	2025-11-24T15:13:15Z
last_indexed	2025-11-24T15:13:15Z
_version_	1849685123143827456
fulltext	Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3, с. 262-268 ISSN 1027-9636 © A. В. Антюфеев, В. М. Шульга, 2011 УДК 524.6-77 Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 A. В. Антюфеев, В. М. Шульга Радиоастрономический институт НАН Украины, ул. Краснознаменная, 4, г. Харьков, 61002, Украина E-mail:antyuf@rian.kharkov.ua Статья поступила в редакцию 24 июня 2011 г. Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы 13CO ( 1 0)J = − на частоте 110.2 ГГц. Установлено, что биполярный поток, наблюдавшийся ранее в этом объекте в линиях молекулы 12CO, наблюдается также в линии мо- лекулы 13CO и проявляется в систематическом сдвиге профиля линии с изменением расстояния от центра облака. По излучению молекулы 13CO рассчитаны параметры биполярного потока. Показано, что биполярный поток составляет значительную часть массы молекулярного облака. Установлено, что скорость биполярного потока линейно увеличивается с расстоянием от централь- ного источника. Сравнение высокоскоростной 12( CO) и низкоскоростной 13( CO) частей биполярного потока показало, что они имеют сходную морфологию и примерно одинаковую кинетическую энергию. Рассчитаны кинетическая энергия турбулентного движения и энергия связи молекулярного облака и показано, что они сравнимы с энергией биполярного потока. Ключевые слова: молекулярное облако, биполярный поток 1. Ведение В настоящее время большинство исследо- ваний биполярных потоков проводится по спект- ральным линиям вращательных переходов мо- лекулы 12 CO. Такие исследования дают инфор- мацию, в основном, о высокоскоростной части биполярных потоков, так как в центральной части спектральной линии молекулы 12 CO оп- тическая толщина очень велика. Для исследо- вания низкоскоростной части биполярного по- тока используется излучение линий молекул 13CO, СS, 18C O и др. В некоторых случаях влияние биполярного потока не только прояв- ляется в изменении формы профиля линии, но и приводит к тому, что средняя скорость плот- ного ядра облака систематически сдвигается вдоль направления оси потока [1]. Величина этого сдвига намного меньше скоростей, кото- рые используются для изучения потока в ли- ниях молекулы 12CO, и сравнима с наблюдае- мой шириной линий исследуемой молекулы. Предполагается, что биполярные потоки, вы- зывающие такие сдвиги, являются основным источником образования турбулентностей в ядре облака [2], а в некоторых случаях потенциально могут рассеять молекулярное облако [3]. Число работ, в которых исследуется низ- коскоростная часть биполярного потока, замет- но меньше, чем число аналогичных иссле- дований, где биполярный поток исследуется по излучению молекулы 12 CO. Вместе с тем известно, что игнорирование низкоскоростной части биполярного потока приводит к сущест- венной недооценке основных характеристик биполярных потоков (относительная погреш- ность может достигать 1000 % при определе- нии массы потока и 100 % при определении энергии потока [1, 3]). В настоящей работе исследуется низкоско- ростная часть биполярного потока в области звездообразования IRAS 22267+6244 в линии молекулы 13CO ( 1 0).J = − Этот источник ас- социируется с НII областью. Первые признаки Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 263Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3 наличия в нем биполярного потока были описа- ны в работе [4], где было замечено наличие крас- ного крыла в линии молекулы 12 CO. В этой обла- сти неоднократно проводились поиски мазеров в молекулах 2H O [5], ОН [6], 3NH OH [8]. Все поиски мазеров дали отрицательный результат. Плотное ядро облака было картог- рафировано в линиях молекулы 3NH [8]. В рабо- те [9] получено изображение этого источника в К-диапазоне и обнаружена отражательная ту- манность. Исследование биполярного потока в области звездообразования IRAS 22267+6244 в линии 2 1J = − молекулы 12 CO приводится в работе [10]. 2. Наблюдения Наблюдения области IRAS 22267+6244 в линии 1 0J = − молекулы 13CO (110 ГГц) были проведены в октябре 2006 и октябре 2008 гг. на радиотелескопе РТ-22 Крымской астрофи- зической обсерватории (КрАО). Картографиро- валась область размерами 6 12 .′ ′× При изме- рениях использовался высокочувствительный криогенный приемник, в качестве входного эле- мента которого служил смеситель на диоде с барьером Шоттки. Двухполосная шумовая тем- пература приемника не превышала 100 К [11]. Однополосная шумовая температура системы составляла 500 600÷ К в зависимости от по- годных условий и угла места источника. Для спектрального анализа принимаемого из- лучения использовался фурье-спектроанализа- тор с полосой обзора 14 МГц [12] и спектраль- ным разрешением 112 кГц (0.3 км/с). Наблю- дения проводились в режиме “навод–отвод”. Коэффициент использования диаграммы направ- ленности антенны составлял 0.15. Калибровка осуществлялась стандартным методом по чер- ному телу [13]. 3. Расчет параметров биполярного потока Расчет параметров биполярного потока про- водился с помощью метода определения низ- коскоростных параметров биполярного пото- ка (МНСБП), предложенного в работе [14]. В методе допускается, что молекулярное об- лако можно разделить на две области: ста- ционарное облако, движение которого носит турбулентный характер, и биполярный поток. В результате метод дает возможность оп- ределить нижний предел основных парамет- ров биполярного потока (массы, импульса и энергии). При расчете этих параметров не делалась поправка на наклон оси биполяр- ного потока к лучу зрения. Температура воз- буждения газа 13CO предполагалась равной 30 К [10]. Отношение концентраций молекул 2H и 13CO полагалось 55 10⋅ [15]. Результаты расчетов приведены в табл. 1. Диапазоны скоростей, в которых проводился расчет пара- метров биполярного потока, также указаны в табл. 1. Расчет масс стационарного облака и молекулярного облака осуществлялся во всем диапазоне лучевых скоростей, в котором наб- людалось излучение молекулы 13CO (от –5.5 до 2 км/с). Применяя метод МНСБП к данному по- току, мы учли следующее обстоятельство. Поток в этом облаке обладает столь сильной биполярностью, что предположение, сделанное в методе МНСБП о том, что в диапазоне ско- ростей, приближенном к центральной скорости, влияние биполярного потока незначительно, ока- зывается неверным [14]. Поэтому для расчета параметров данного биполярного потока верх- ним пределом скорости синесмещенного ком- понента потока и нижним пределом скорости красносмещенного компонента потока счи- талась центральная скорость стационарного облака. 4. Обсуждение результатов На рис. 1 показаны карты распределения интегральных интенсивностей красносмещен- ного (пунктирная линия) и синесмещенного (сплошная линия) компонентов биполярного потока в области IRAS 22267+6244 в линии 1 0J = − молекулы 13CO, полученные интегри- рованием профиля наблюдаемых линий (рис. 1, а) и с помощью метода МНСБП (рис. 1, б). Точками отмечены позиции, на которых прово- дились наблюдения. Тонкими линиями проведе- ны контуры по уровням начиная с 2 K км/с⋅ с шагом 2 K км/с.⋅ Толстыми линиями показа- ны контуры на уровне 0.5 от максимальных значений. Фоновым серым цветом показано распределение рассчитанной интегральной ин- тенсивности молекулярного облака (рис. 1, а) A. В. Антюфеев, В. М. Шульга Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3264 и стационарного облака (рис. 1, б). Координа- ты максимума интегральной интенсивности молекулярного облака находятся в центре би- полярного потока, и эта точка в дальнейшем считается центром облака. (Все карты, при- веденные в настоящей работе, центрированы относительно координат h m sRA(2000) 22 28 30= и DEC(2000) 62 59 00 .)′ ′′= ° Из рис. 1 видно, что облако обладает ярко выраженной бипо- лярностью. Красносмещенный и синесмещенный компоненты полностью разделены на уровне 0.5 от максимальных значений. Это свиде- тельствует о том, что угол наклона оси бипо- лярного потока к лучу зрения велик. Важной особенностью исследуемого облака является то, что основная его часть участвует в бипо- лярном движении вещества, а масса стацио- нарного облака мала по сравнению с массой биполярного потока (табл. 1). Она составляет лишь 24 % от массы облака. Из рис. 1, б вид- но, что стационарное облако занимает неболь- шую часть общего объема молекулярного облака, а остальная часть принимает участие в движении, вызванном биполярным потоком. В то же время распределение интегральной ин- тенсивности молекулярного облака на рис. 1, а показывает, что основная масса вещества со- средоточена в центре молекулярного облака и биполярный поток не приводит к сильному пространственному перемещению вещества. Биполярный поток в линии молекулы 12 CO обычно регистрируется в крыльях линии. Биполярный поток в линии молекулы 13CO проявляется в виде сдвига профиля линии вдоль направления оси потока. На рис. 2 приведены усредненные профили линий красносмещенно- го и синесмещенного компонентов биполярного потока. Усреднение проводилось по точкам, ле- жащим в пределах контура на уровне 0.5 от максимальных значений на рис. 1, а. Хорошо видно, биполярный поток в линии 13CO прояв- ляется как смещение по скорости всего про- филя линии без существенного изменения его формы. Профили смещены относительно друг Таблица 1. Параметры биполярного потока и молекулярного облака в области звездообразования IRAS 22267+6244 Примечание. M – масса Солнца. Масса молекулярного облака, M 781 Масса стационарного облака, M 187 Диапазоны скоростей, в которых проводился расчет параметров синесмещенного компонента биполярного потока, км/с 5.5 1.96− ÷ − 19.9 5.6− ÷ − Диапазоны скоростей, в которых проводился расчет параметров красносмещенного компонента биполярного потока, км/с 1.96 2− ÷ 1 19.8÷ Масса синесмещенного компонента биполярного потока, M 341 Масса красносмещенного компонента биполярного потока, M 253 Масса биполярного потока, M 594 3.8 Импульс биполярного потока, M км / с⋅ 621 66 Энергия биполярного потока, эрг 459.8 10⋅ 4512 10⋅ Турбулентная кинетическая энергия молекулярного облака, эрг 4517 10⋅ Энергия связи молекулярного облака, эрг 4554 10⋅ Молекула 13CO (низкоскоростной компонент) 12CO (высокоскоростной компонент) Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 265Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3 друга примерно на значение их ширины на уровне 0.5 от максимального значения. Диаграмма “позиция–скорость”, построен- ная вдоль оси биполярного потока в области звездообразования IRAS 22267+6244, рассчи- танная по профилям наблюдаемых линий, по- казана на рис. 3, а. Диаграмма отражает вы- сокую степень симметрии, присущую ско- ростной структуре данного биполярного потока. Следует также отметить систематическое уве- личение скорости биполярного потока с рас- стоянием от центрального источника. Это свой- ство присуще многим биполярным потокам. Из рис. 3, а видно, что на больших расстоя- ниях от центрального источника скорость би- полярного потока приближается к постоянной величине. Но эта диаграмма отражает рас- пределение интенсивности всего молекуляр- Рис 1. Карты распределения интегральных интенсивностей красносмещенного (пунктирная линия) и синес- мещенного (сплошная линия) компонентов биполярного потока в области IRAS 22267+6244 в линии J 1 0= − молекулы 13CO, полученные интегрированием профиля наблюдаемых линий (а) и с помощью метода МНСБП (б). Точками отмечены позиции, на которых проводились наблюдения. Тонкими линиями проведены контуры по уровням начиная с /2 К км с⋅ с шагом / .2 К км с⋅ Толстыми линиями показаны контуры на уровне 0.5 от максимальных значений. Фоновым серым цветом (градации серого соответствуют интегральным антенным температурам от 5 до /25 К км с)⋅ показано распределение рассчитанной интегральной интен- сивности молекулярного облака (а) и стационарного облака (б) Рис. 2. Усредненные спектры красносмещенного (пунктир) и синесмещенного (сплошная линия) компонентов биполярного потока в области IRAS 22267+6244 mb(T – яркостная температура, VLSR – лучеваю скорость) A. В. Антюфеев, В. М. Шульга Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3266 ного облака, в котором, кроме биполярного потока, содержится излучение стационарного облака. На рис. 3, б построена аналогичная диаграмма “позиция–скорость”, рассчитанная методом МНСБП и соответствующая излу- чению только биполярного потока. Точками от- мечены позиции центральных скоростей, оп- ределенных с помощью аппроксимации про- филей линий функцией Гаусса. Из рис. 3, б видно, что скорость биполярного потока ли- нейно увеличивается с расстоянием от цент- рального источника. Наиболее необычной осо- бенностью этих диаграмм можно считать факт почти полного отсутствия излучения на ско- ростях, соответствующих скорости центра об- лака, в точках, удаленных от центра облака. Это свидетельствует о том, что почти все ве- щество, находящееся вблизи оси потока на краях облака, “сметено” и движется вместе с биполярным потоком. Сравнение высокоскоростной части биполяр- ного потока, определенной из наблюдений ли- нии молекулы 12CO, с нашими данными пока- зало, что положения красносмещенных компо- нентов высокоскоростной (данные линий моле- кулы 12 CO [10]) и низкоскоростной (данные ли- нии молекулы 13CO) части биполярного потока практически совпадают. Значительная часть синесмещенного компонента низкоскоростной части биполярного потока лежит юго-восточ- нее высокоскоростной части. Сравнение пара- метров биполярного потока в линиях молекул 12CO и 13CO показывает, что масса низкос- коростной части биполярного потока, опре- деленная по линии молекулы 13CO ( 1 0),J = − намного больше массы, определенной по наб- людениям линий молекулы 12 CO. А их энергии почти равны (см. табл. 1). Сильные биполярные потоки оказывают мощное воздействие на родительское молеку- лярное облако. В данном случае, как указано выше, в движении, вызванном биполярным потоком, участвует значительная часть мо- лекулярного облака. С целью найти степень этого влияния, мы оценили кинетическую энергию турбулентного движения и энергию связи молекулярного облака. Расчет произво- дился по методике, изложенной в статье [16]. При этом предполагалось, что молекулярное облако представляет собой шар радиуса 4 ,′ в котором вещество равномерно распределе- но по всему объему. Масса молекулярного об- лака рассчитывалась по излучению молекулы 13CO и составила 781 M . Ширина линии на уровне половинной мощности вычислялась путем усреднения всех профилей линий по всем наблюдаемым позициям и аппроксимации по- лученного усредненного профиля линии функ- цией Гаусса. Ее значение составило 2.9 км/с. Результаты расчетов приведены в табл. 1. Из таблицы видно, что суммарная энергия вы- сокоскоростной и низкоскоростной частей би- Рис. 3. Диаграмма “позиция–скорость” для области звездообразования IRAS 22267+6244, построенная в направлении оси биполярного потока L (0 cоответствует позиции (0, 0) на рис. 1, а), рассчитанная по профилям наблюдаемых линий (а) и с помощью метода МНСБП (б). Точками отмечены позиции центральных скоростей, определенных с помощью аппроксимации профилей линий функцией Гаусса Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244 267Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3 полярного потока 45(21.8 10⋅ эрг) превышает турбулентную кинетическую энергию молеку- лярного облака. В то же время энергия бипо- лярного потока меньше, чем энергия связи мо- лекулярного облака. Но, учитывая, что нам известен только нижний предел энергии бипо- лярного потока, и делая поправку на угол между направлением оси потока и лучом зре- ния, можно утверждать, что при угле 40 ,° энергия биполярного потока достигнет зна- чения энергии связи молекулярного облака. С учетом морфологии биполярного потока такая возможность представляется вполне вероятной. Простого сравнения энергий недостаточно для того, чтобы предсказать будущее молеку- лярного облака. Но можно утверждать, что биполярный поток поставляет в молекулярное облако энергию, сравнимую с турбулентной энергией и энергией связи облака, и может спо- собствовать поддержанию турбулентного дви- жения в облаке и явиться причиной его грави- тационной нестабильности в будущем. 5. Выводы Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы 13CO ( 1 0)J = − на частоте 110.2 ГГц. Показано, что в этой линии объект обладает ярко выраженной бипо- лярной структурой, проявляющейся в систе- матическом сдвиге профиля линии с измене- нием расстояния от центра облака. Расчеты показали, что значительная часть вещества молекулярного облака находится в движении, вызванном биполярным потоком. Зависимость увеличения скорости биполярного потока с рас- стоянием от центрального источника носит линейный характер. Отмечено, что почти все вещество, находящееся вблизи оси потока на краях облака, “сметено” и движется вместе с биполярным потоком. Проведено сравнение высокоскоростной 12( CO) и низкоскоростной 13( CO) частей биполярного потока. Установ- лено, что они имеют сходную морфологию и сравнимую кинетическую энергию. Рассчита- ны кинетическая энергия турбулентного дви- жения и энергия связи молекулярного облака и показано, что они сравнимы с энергией би- полярного потока. Литература 1. Tafalla M. and Myers P. Velocity Shifts in L1228: The Disruption of a Core by an Outflow // Astrophys. J. – 1997. – Vol. 491, No. 2. – P. 653-662. 2. Myers P., Heyer M., Snell R. and Goldsmith P. Dense cores in dark clouds. V. CO outflow // Astrophys. J. – 1988. – Vol. 324, No. 2. – P. 907-919. 3. Arce H. Impact of giant stellar outflows on their clouds // RevMexAA (Serie de Conferencias). – 2003.– Vol. 15. – P. 123-125. 4. Wouterloot J. and Brand J. IRAS sources beyond the solar circle. I. CO observations // Astron. Astro- phys. Supp. Ser. – 1989. – Vol. 80, No. 2. – P. 149-187. 5. Kazuyoshi S., Takeshi N., Norio I., Satoshi H., Yoshi- mi K., and Ji Y. Water Maser and Ammonia Survey toward IRAS Sources in the Galaxy. I. 2H O Maser Data // Publ. Astron. Soc. Japan. – 2007. – Vol. 59, No. 6. – P. 1185-1219. 6. Edris K., Fuller G., and Cohen R. A survey of OH ma- sers towards high mass protostellar objects // Astron. Astrophys. – 2007. – Vol. 465, No. 3. – P. 865-877. 7. Fontani F., Cesaroni R., and Furuya R. Class I and Class II methanol masers in high-mass star-forming regions // Astron. Astrophys. – 2010. – Vol. 517, No. 1. – P. 56. 8. Jijina J., Myers P., and Adams F. Dense cores mapped in ammonia: a Database // Astrophys. J. Suppl. Ser. – 1999. – Vol. 125, No. 1. – P. 161-236. 9. Connelley M., Reipurth B., and Tokunaga A. Infrared nebulae around young stellar objects // Astron. J. – 2007. – Vol. 133, No. 4. – P. 1528-1559. 10. Kim K. and Kurtz S. Occurrence Frequency of CO Outflows in Massive Protostellar Candidates // Astro- phys. J. – 2006. – Vol. 643, No. 2. – P. 978-984. 11. Piddyachiy V. I., Shulga V. M., Korolev A. M., and Myshenko V. V. High doping density Schottky diodes in the 3mm wavelength cryogenic heterodyne receiver // Int. J. Infrared Millimeter Waves. – 2005. – Vol. 26, No. 9. – P. 1307-1315. 12. Антюфеев А., Шульга В. Cпектроанализатор на базе персонального компьютера // Радиотехника. – 2005. – №10. – C. 145-148. 13. Kutner M. and Ulich B. Recommendations for calib- ration of millimeter-wavelength spectral line data // Astrophys. J. – 1981. – Vol. 250, No. 1. – P. 341-348. 14. Антюфеев A. B., Шульга В. М. Биполярный поток в области звездообразования IRAS 05345+3157 в ли- нии молекулы 13CO // Кинематика и физика небес- ных тел. – 2011. – Т. 27, №6. – С. 18-30. 15. Dickman R. The ratio of carbon monoxide to molecu- lar hydrogen in interstellar dark clouds // Astrophys. J. Suppl. Ser. – 1978. – Vol. 37, No. 4. – P. 407-427. 16. Arce H. and Goodman A. The Episodic, Precessing Giant Molecular Outflow from IRAS 04239+2436 (HH 300) // Astrophys. J. – 2001. – Vol. 554, No. 1. – P. 132-151. A. В. Антюфеев, В. М. Шульга Радиофизика и радиоастрономия, 2011, т. 16, №3268 Біполярний рух молекулярної речовини в області зореутворення IRAS 22267+6244 О. В. Антюфєєв, В. М. Шульга Виконано картографування області зореутво- рення великої маси IRAS 22267+6244 в лінії мо- лекули 13CO ( 1 0)J = − на частоті 110.2 ГГц. Встановлено, що біполярний потік, що спостері- гався раніше в цьому об’єкті в лініях молекули 12CO, спостерігається також в лінії молекули 13CO і виявляється в систематичному зсуві профілю лінії зі зміною відстані від центру хмари. За випромінюванням молекули 13CO розрахо- вані параметри біполярного потоку. Показано, що біполярний потік становить значну частину маси молекулярної хмари. Встановлено, що швидкість біполярного потоку лінійно збільшується з відстанню від центрального джерела. Порівнян- ня високошвидкісної 12( CO) та низькошвидкіс- ної 13( CO) частин біполярного потоку показало, що вони мають подібну морфологію та приблиз- но однакову кінетичну енергію. Розраховані кіне- тична енергія турбулентного руху та енергія зв’яз- ку молекулярної хмари та показано, що вони порівнянні з енергією біполярного потоку. Bipolar Molecular Motion of Matter in the Star Forming Region IRAS 22267+6244 A. V. Antyufeyev and V. M. Shulga The high-mass star-forming region IRAS 22267+6244 has been mapped in the 1 0J = − line of 13CO at 110.2 GHz. We have found that the bipolar outflow which had been observed in the line of 12 CO in this object, is also observed in the line of 13CO. This outflow is observed as the systematic shift of the line profile accompanied by the change of the distance from the cloud centre. Bipolar outflow parameters have been calculated using the radiation of 13CO molecule. The bipolar outflow constitutes a significant part of the molec- ular cloud mass. The dependence of the average velocity of the bipolar outflow on distance from the central source appears to be linear. Comparison of the high-velocity 12( CO) and low-velocity 13( CO) parts of the bipolar outflow shows their similar mor- phology and comparable kinetic energy. Kinetic energy of the turbulent movement and binding energy of the molecular cloud has been calculated. They are shown to be comparable to the energy of the bipolar outflow.

Биполярное движение молекулярного вещества в области звездообразования IRAS 22267+6244

Institution

Similar Items