Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях

Методы анализа и моделирования магнитного гистерезиса сформировались еще в первой половине прошлого века преимущественно трудами немецких исследователей. В 60-е годы советские корабелы развили этот аппарат для учета намагниченности статически и циклически нагружаемых металлоконструкций в естественно...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Техническая диагностика и неразрушающий контроль
Date:	2006
Main Authors:	Безлюдько, Г.Я., Волохов, С.А., Соломаха, Р.Н.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України 2006
Subjects:	Неразрушающий контроль
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98528
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях / Г.Я. Безлюдько, С.А. Волохов, Р.Н. Соломаха // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2006. — № 3. — С. 42-47. — Бібліогр.: 10 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860065306029850624
author	Безлюдько, Г.Я. Волохов, С.А. Соломаха, Р.Н.
author_facet	Безлюдько, Г.Я. Волохов, С.А. Соломаха, Р.Н.
citation_txt	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях / Г.Я. Безлюдько, С.А. Волохов, Р.Н. Соломаха // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2006. — № 3. — С. 42-47. — Бібліогр.: 10 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Техническая диагностика и неразрушающий контроль
description	Методы анализа и моделирования магнитного гистерезиса сформировались еще в первой половине прошлого века преимущественно трудами немецких исследователей. В 60-е годы советские корабелы развили этот аппарат для учета намагниченности статически и циклически нагружаемых металлоконструкций в естественном и искусственном магнитных полях. Это дало все необходимое - от физики явления и до терминологии - для практического анализа магнитных свойств механически нагружаемого в приложенном магнитном поле ферромагнетика - т. е. для столь актуального сейчас неразрушающего контроля усталостного состояния и ресурса металлоконструкций. Methods of analysis and simulation of the magnetic hysteresis were formed already in the first half of the previous century mostly by the works of German researchers. In the 60s the Soviet shipbuilders developed this apparatus to allow for magnetization of the statically and cyclically loaded metal structures in the natural and artificial magnetic fields. This provided all the necessary elements — from the phenomenon physics up to terminology — for practical analysis of magnetic properties of a ferromagnetic mechanically loaded in the applied magnetic field, i.e. for nondestructive testing of the fatigue state and remaining life of metal structures, which is so urgent now.
first_indexed	2025-12-07T17:07:07Z
format	Article
fulltext	УДК 620.124.13 ИЗМЕНЕНИЕ МАГНИТНОГО СОСТОЯНИЯ МЕТАЛЛА СТАЛЬНОЙ КОНСТРУКЦИИ ПРИ МЕХАНИЧЕСКИХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ Г. Я. БЕЗЛЮДЬКО, С. А. ВОЛОХОВ, Р. Н. СОЛОМАХА Методы анализа и моделирования магнитного гистерезиса сформировались еще в первой половине прошлого века преимущественно трудами немецких исследователей. В 60-е годы советские корабелы развили этот аппарат для учета намагниченности статически и циклически нагружаемых металлоконструкций в естественном и искусственном магнитных полях. Это дало все необходимое — от физики явления и до терминологии — для практического анализа магнитных свойств механически нагружаемого в приложенном магнитном поле фер- ромагнетика — т. е. для столь актуального сейчас неразрушающего контроля усталостного состояния и ресурса металлоконструкций. Приведены примеры исследования магнитных характеристик в зависимости от приложенных полей и механических нагружений магнитных характеристик металла. Methods of analysis and simulation of the magnetic hysteresis were formed already in the first half of the previous century mostly by the works of German researchers. In the 60s the Soviet shipbuilders developed this apparatus to allow for magnetization of the statically and cyclically loaded metal structures in the natural and artificial magnetic fields. This provided all the necessary elements — from the phenomenon physics up to terminology — for practical analysis of magnetic properties of a ferromagnetic mechanically loaded in the applied magnetic field, i.e. for non- destructive testing of the fatigue state and remaining life of metal structures, which is so urgent now. Одним из развивающихся методов неразрушаю- щего контроля механического состояния стальной конструкции является мониторинг ее магнитного состояния. Магнитное состояние ферромагнетика обычно выражают с помощью кривых намагничивания и петель магнитного гистерезиса [1–3]. Однако сло- жившийся сейчас уровень прикладной теории пет- ли магнитного гистерезиса не учитывает влияние на намагниченность действующих на изделие ме- ханических напряжений, хотя этот фактор явля- ется столь же существенным, как и действующее на изделие магнитное поле [4]. Для такой оценки ближе всего подходит известный в теории фер- ромагнетизма статистический метод анализа гис- терезисных явлений. Он основан на использо- вании феноменологической модели Прейзаха. Последняя представляет ферромагнетик состоя- щим из участков, распределенных по внутренним полям и коэрцитивным силам, и учитывает маг- нитную структуру вероятностностатистическим способом. К настоящему времени разработано несколько моделей Прейзаха и вариантов их пред- ставления на так называемых планах (двухмерных распределениях на плоскости) Прейзаха [5–7]. В подавляющем большинстве этих моделей намаг- ничиваемый ферромагнетик рассматривается как преобразователь, вход которого представляет из- меняющуюся напряженность внешнего поля, а вы- ход — магнитную индукцию ферромагнетика. Та- кой вариант моделирования на основе концепции «черного ящика» удобен для прикладных иссле- дований, т. е. для неразрушающего контроля, ког- да надо действовать по принципу «если — зна- чит», не особенно вдаваясь в суть процессов, про- исходящих в контролируемом металле на микро- и макроуровне. Модель Прейзаха — это уравнение такого преобразователя, вход–выход которого свя- зан через двойное интегрирование функции Прей- заха. Есть ряд моделей Прейзаха: классическая — по симметричным петлям; измененная — учиты- вает частные петли; нелинейная — с зависи- мостью весовой функции от напряженности поля и другие. Классическая модель Прейзаха построена из бесконечного набора операторов гистерезиса γαβ, которые представлены элементарными прямоу- гольными петлями с «вверх» и «вниз» переклю- чениями значений α и β соответственно. Выход- ные значения этих петель могут принимать только значения γαβu(t) = +1 и γαβu(t) = –1 для входного значения u(t). Произвольный вес функции ν(α, β), которая называется функцией Прейзаха или весо- вой функцией, связан с каждым оператором. Вы- ход преобразователя f(t) может тогда быть написан как f(t) = ∫ ∫ ν(α, β)γαβu(t)dαdβ. На основе этого уравнения предложено нес- колько планов (планиметрических моделей), у ко- торых плоскость занята распределением весовой функции с соответствующим оператором гисте- резиса, а координатные оси плана — значения напряженностей поля α и β: α — напряженность© Г. Я. Безлюдько, С. А. Волохов, Р. Н. Соломаха, 2006 42 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 поля при движении по восходящей ветви петли гистерезиса; β — напряженность поля при дви- жении по нисходящей ветви. На наш взгляд, наиболее приемлемый вариант модели Прейзаха предложен В. Т. Гузеевым и С. Т. Гузеевым [8], который нами взят в качестве исходной модели для рассмотрения процессов из- менения магнитного состояния конструкции при воздействии механических напряжений. Ее осо- бенность заключается в том, что в качестве па- раметров α и β обоснованно приняты внутренние поля смещения и коэрцитивные силы доменов, по которым и строятся планы, названные фазовыми диаграммами. Понятие о фазовых диаграммах. Статисти- ческий метод анализа гистерезисных явлений предполагает, что ферромагнетик состоит из мно- жества доменов, разделенных на две группы: без- гистерезисные домены и домены Прейзаха. Пос- ледние имеют прямоугольную петлю гистерезиса с коэрцитивной силой hкр. Каждый домен нахо- дится в своем поле смещения hсм и ориентирован случайным образом. Результирующая намагни- ченность системы равна нулю. При приложении внешнего магнитного поля границы между доме- нами начинают смещаться таким образом, что до- мены, намагниченность которых совпадает с по- лем, будут расти, появится результирующая на- магниченность. Внешнее магнитное поле удержи- вает границы в новом положении. В безгистерезисном домене процесс смещения границ следует за изменением внешнего магнит- ного поля до насыщения, затем происходит его поворот от направления легкого намагничивания к направлению вектора поля (процесс вращения). При уменьшении магнитного поля процесс пойдет в обратном порядке: сначала вращение, затем сме- щение границ до первоначального равновесного состояния. В домене Прейзаха при внешнем магнитном поле Н = hкр ± hсм (условие перемагничивания) происходит быстрое продвижение границы к но- вому равновесному состоянию. Такое быстрое продвижение границы создает в ферромагнетике электромагнитные силы и вихревые токи, растра- чивающие энергию на механические колебания среды (эффект Баркгаузена) и нагрев металла. По- этому при уменьшении внешнего магнитного поля границы не возвратятся в исходное положение, и останется некоторый избыток намагниченности в направлении действовавшего внешнего магнитно- го поля, называемый остаточной намагничен- ностью Jост или остаточной индукцией Вост. Фазовая диаграмма магнитных состояний фер- ромагнитной конструкции представляет план (ус- ловное поле) в координатах hсм и hкр, на котором размещены все ее домены и отображается их сос- тояние в выбранном направлении. Поскольку внутренние поля смещения преодолеваются пос- тоянным h= намагничивающим полем, а коэрци- тивные силы — знакопеременным h~, спадающим от некоторого значения до нуля, планы часто стро- ят в координатах этих полей: значения h= — по горизонтальной оси; значения h~ — по вертикаль- ной оси вверх. На рис.1 представлен план фазовой диаграммы в исходном размагниченном состо- янии и при действии намагничивающего поля Н. План ограничен кривой линией (на рис. 1 полу- окружностью), за которой увеличение h= и h~ не приводит к изменению индукции (намагниченнос- ти), т. е. ферромагнетик находится в состоянии насыщения. В верхней части плоскости от горизонтальной оси располагаются домены Прейзаха с индукци- ями ±BS или намагниченностями ±JS, каждый из которых имеет свое критическое поле hкр и рас- положен в своем положительном или отрицатель- ном внутреннем поле смещения ±hсм. Для учета безгистерезисных доменов, которые не имеют критических полей, на фазовой диаграмме откла- дывается площадка вниз от оси абсцисс. Там кри- тические поля равны нулю и каждый домен рас- положен в своем положительном или отрицатель- ном для выбранного направления внутреннем по- ле смещения ±hсм. Как правило, план заполняется значениями ин- дукций. Для практических целей эти значения ус- танавливаются по результатам измерений конк- ретного ферромагнитного материала. За исходное состояние принимается динамически размагни- ченное, при котором индукции имеют положи- тельный знак участков слева от оси ординат и от- рицательный — справа, как показано на рис. 1. Эти характерные знаки индукций для исходного размагниченного состояния на фазовую диаграм- му обычно не наносятся, чтобы не перегружать ее, отмечая знаком лишь нехарактерную для дан- ной области индукцию. Линии, определяемые условиями перемагни- чивания, называются фронтами перемагничива- ния. В случае отсутствия внешнего поля при рав- ных масштабах по осям фронты перемагничива- Рис. 1. План фазовой диаграммы ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 43 ния определяются уравнениями hкр = ±hсм. Они представляют собой прямые линии, исходящие из начала координат под углом 45° к горизонтальной оси в области доменов Прейзаха и под углом 90° к горизонтальной оси в области безгистерезисных доменов. Сумма площадей с положительным и отрица- тельным знаком, которая определяет суммарную индукцию или намагниченность, в размагничен- ном состоянии будет равна нулю. При появлении внешнего, например, положи- тельного поля Н (см. рис. 1) фронты сместятся и займут положение, определяемое уравнением hкр = Н ± hсм в области доменов Прейзаха и урав- нением Н = hсм в области безгистерезисных до- менов. При указанном смещении фронтов изме- нится на положительный знак индукция участков в зоне DANMD, у которых внешнее поле Н с до- бавкой поля смещения станет больше критичес- кого. Суммарная величина участков со знаком (+) и (–) не будет равна нулю, появилась положитель- ная индукция +B. Если теперь снять внешнее поле H, фронты возвратятся на место, но положитель- ная индукция участков в зоне 0CD0 останется. Это и будет остаточная индукция после воздействия поля Н. Учитывая, что пластические напряжения, в от- личие от упругих, оказывают влияние не только на магнитное состояние ферромагнетика, а и на его магнитные свойства [4], следует считать, что фазовая диаграмма устойчива только в пределах действия упругих напряжений. В результате дейс- твия пластических деформаций распределение плотности заполнения плана будет изменяться. Действие механических нагрузок. Действие упругих механических напряжений на намагниче- ние ферромагнетика учитывается коэффициентом уменьшения критических полей kσ [4]. Он изме- няется от 1 при отсутствии напряжений до 0 при предельных воздействиях. С учетом этого в об- ласти доменов Прейзаха фронты перемагничива- ния при действии упругих волн механических нап- ряжений σ~ будут определяться уравнением hкрkα = Н ± hсм. Они представляют собой прямые линии, исходящие из точки на горизонтальной оси, отстоящей от начала координат на величину Н, и расположенные под углом α к горизонталь- ной оси, большим 45 и меньшим 90°. Этот угол α определяется уравнением α = arc tg1/kσ. При увеличении интенсивности упругих волн механи- ческих напряжений угол поворота фронта α будет возрастать. На рис. 2 изображено изменение нак- лона фронтов перемагничивания на плане фазовой диаграммы: на рис. 2, а — при индуцированной намагниченности полем Н; на рис. 2, б — при остаточной намагниченности после снятия намаг- ничивающего поля Н. Индуцированная намагниченность, наведенная внешним магнитным полем напряженностью Н, при отсутствии механических нагрузок определя- ется на рис. 2, а площадью DANMD. При появ- лении механической нагрузки угол наклона фрон- та AD становится больше 45° и индуцированная намагниченность определяется площадью D1ANMD1, которая больше предыдущей. При по- вышении механической нагрузки угол наклона фронта возрастает и при нагрузках, близких к пре- дельным, индуцированная намагниченность опре- деляется уже площадью KD2ANMK, которая еще больше. Таким образом, индуцированная намаг- ниченность ферромагнитной конструкции под действием механических нагрузок возрастает от первоначального значения до некоторой предель- ной величины, определяемой, с одной стороны — уровнем намагничивающего поля, а с другой — распределением плотности заполнения плана. При равномерном распределении плотности заполне- ния плана можно ожидать линейное изменение ин- дуцированной намагниченности от уровня меха- нического напряжения. Это подтверждается опыт- ными зависимостями, приведенными на рис. 3 по данным [9]. Остаточная намагниченность при отсутствии механических нагрузок определяется на рис. 2, б площадью 0CD0. При появлении механической нагрузки угол наклона фронта 0C становится больше 45° и остаточная намагниченность опре- деляется площадью 0С1D0, которая меньше пре- дыдущей. При повышении механической нагруз- ки угол наклона фронта возрастает и при нагруз- ках, близких к предельным, остаточная намагни- ченность определяется уже совсем небольшой площадью 0С2D0. Таким образом, остаточная на- магниченность ферромагнитной конструкции под действием механических нагрузок уменьшается, практически разрушаясь при нагрузках, близких к пределу прочности материала конструкции. Подтверждением этого могут служить приведен- ные на рис. 4 экспериментальные зависимости по данным, приведенным в работе [10].Рис. 2. Действие механических нагрузок: а — при индуциро- ванной намагниченности; б — при остаточной намагничен- ности 44 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 Исследования на планах фазовой диаграм- мы стали Ст.3. На рис. 5 и 6 приведены планы фазовой диаграммы стали Ст.3. Фазовая диаграм- ма снята на вырезанном из трубы кольце: средний диаметр кольца — 74 мм, высота — 22 мм, тол- щина — 3 мм. Планы построены в координатах h=, h~ и заполнены значениями индукции в мТл. Плотность заполнения плана в пределах ячейки считается равномерной. На рисунках приведены только правые части планов, так как левые явля- ются зеркальным отражением правых. На рис. 5 штриховыми линиями показаны фронты перемаг- ничивания при действии механических напряже- ний, соответствующих коэффициентам kσ = 1; 0,9; 0,8; 0,7; 0,6; 0,5. При определении индукции от индуцированной намагниченности используются фронты перемагничивания, выходящие из точки на оси ординат с соответствующей напряжен- ностью поля (на рис. 5 в качестве примера это точка с напряженностью поля h= = 400 А/м). При определении остаточной индукции используются фронты, выходящие из начала координат. Для диапазона упругих напряжений можно считать, что коэффициент kσ = 1– σ~/σпр. Тогда из планов, представленных на рис. 5 и 6, можно получить зависимости магнитной индукции в об- разце от относительной механической нагрузки σ~/σпр в диапазоне упругих напряжений, т. е. в диапазоне значений 0 < σ~/σпр < 0,5 или 1 < kσ < < 0,5. На рис. 7 представлены основные кривые на- магничивания (ОКН) стали Ст.3 при отсутствии механических напряжений (kσ = 1) и при упругих напряжениях, близких к пределу текучести (kσ = 0,5). Они могут быть переведены в за- висимости намагниченности или магнитно- го момента по формулам: J = B/µ0 – H; M = = JV, где V — объем образца. Из рис. 7 следует, что упругие механи- ческие напряжения приводят к увеличению магнитной индукции, особенно в средних по- лях (напряженностью 200…1000 А/м), где это увеличение достигает 3-х раз при напряжен- ности поля 300 А/м. С ростом напряженности поля приращение индукции от механических напряжений уменьшается, и индукция насы- щения уже не зависит от них. На рис. 8 представлены зависимости от- носительного приращения магнитной ин- дукции от механических напряжений ∆Bσ/BH = f(σ~/σпр). Здесь ∆Bσ = ∆BHσ – BH — приращение магнитной индукции; BHσ — индукция при напряженности поля H и от- носительном механическом напряжении σ~/σпр; BH — индукция при напряженности поля Н и отсутствии механических напря- жений. Из рис. 8 следует, что при напряженности поля 100…400 А/м приращение магнитной индукции от механических напряжений носит нелинейный Рис. 3. Изменение намагниченности сплава Fe(85 %) + + Ni(15 %) от растягивающего усилия при напряженности по- ля, А/м: 1 — 500; 2 — 750; 3 — 1000 (по данным [9]) Рис. 4. Поведение остаточно намагниченного пятна при рас- тяжении (по данным [10]) Рис. 5. План стали Ст.3 в средних полях ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 45 характер и возрастает с ростом напря- жений, при напряженности поля 500…600 А/м оно практически линейно и находится на уровне 15 % при росте механического напряжения на каждые 10 % σпр. На рис. 9 приведены зависимости от механических напряжений остаточной индукции в образце, полученной до его нагружения при выключении магнитно- го поля с различной напряженностью. Из рис. 9 следует, что с нагруже- нием образца остаточная индукция снижается, причем тем больше, чем больше нагрузка. При напряжениях, близких к пределу текучести, она снижается в 1,5…2 раза. Подытожив сказанное выше, нельзя не заметить ряд практически важных моментов. Первое — это связь магнит- ных характеристик контролируемого металла с направлением и интенсив- ностью как приложенного магнитного поля, так и механических нагружений. Поэтому несомненна предпочтитель- ность ведения контроля именно в управ- ляемых приложенных полях для сокращения не- определенности исходных данных. Отметим, что только в таком варианте выполнения неразруша- ющего контроля возможно изготовление стандар- тных образцов напряженно-деформированного состояния, как это сделано нами в коэрцити- метрии. Второе — это повышенная чувствитель- ность индуцированной намагниченности к меха- ническим нагрузкам. Это реальная физическая предпосылка для неразрушающего контроля наг- рузок в элементах металлоконструкций, причем как в упругой, так и в упругопластической облас- тях. И на уровне альтернативы тензометрии, но с таким важным преимуществом, как учет полной Рис. 6. План стали Ст.3 в сильных полях Рис. 7. Основные кривые намагничивания стали Ст.3 в силь- ных (а) и средних (б) полях: 1 — при kσ = 1; 2 — при kσ = 0,5 Рис. 8. Относительное изменение индукции в образце стали Ст.3 при упругих механических напряжениях и напряженнос- ти поля, А/м: 1 — 100; 2 — 200; 3 — 300; 4 — 400; 5 — 500; 6 — 600; 7 — 1000 46 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 нагрузки, а не только действующей с момента ус- тановки тензодатчика. Из основополагающих работ наших предшес- твенников правомерен и такой временно актуаль- ный вывод, что физического явления, именуемого «магнитная память» металла, конечно же, не су- ществует. Все, что под этим названием предлага- ется сейчас в неразрушающем контроле — это не более, чем частный случай работ многолетней дав- ности. И в силу оторванности от контекста этому частному случаю ошибочно приписывают совер- шенно нереальные возможности и в дефектос- копии, и в оценке напряженно-деформированного состояния. Выводы Индуцированная намагниченность ферромагнит- ной конструкции под действием механических наг- рузок возрастает от первоначального значения до некоторой предельной величины, определяемой направлением и уровнями намагничивающего по- ля и нагрузки. Остаточная намагниченность ферромагнитной конструкции под действием механических нагру- зок уменьшается, практически разрушаясь при нагрузках, близких к пределу прочности матери- ала конструкции. Изменения намагниченности столь значитель- ны, что по ним можно уверенно судить об изме- нении механических напряжений. Наглядность графического изображения про- цесса изменения магнитного состояния при меха- нических воздействиях стимулирует совершенс- твование известных и создание новых методов не- разрушающего контроля механического состояния стальной конструкции путем мониторинга магнит- ных характеристик металла. 1. Zirka S. E., Moros Yu. I. Hysteresis modeling based on tran- splantation // IEEE Trans. Magn. — 1995. — 31, № 6. — P. 3509–3511. 2. Зирка С. Е., Мороз Ю. И. Моделирование магнитного гистерезиса на основе обобщенных правил Маделунга // Техн. электродинамика. — 1999. — № 1. — С. 22–27; № 2 1999, С. 7–13. 3. Jiles D. C. Thoelke J. B. Theory of ferromagnetic hysteresis: determination of model parameters from experimental hyste- resis loops // IEEE Transactions on Magnetics. — 1989. — 25, № 5. — P. 3928–3930. 4. Рейнбот Г. Магнитные материалы и их применение. — Л.: Энергия, 1974. 5. Preisach modelling of magnetisation changes in steel / S. F. H. Parker, C. A. Faunce, P. J. Grundy et al. // J. of Magne- tism and Magnetic Materials. — 1995. — 145. — P. 51–56. 6. Красносельский М., Покровский А. Системы с гистерези- сом. — М.: Наука, 1983. — 277 c. 7. Torre E. D. A Preisach Model for Accommodation / IEEE Trans. Magn. — 1994. — 30, № 5. — P. 2701–2707. 8. Гузеев В. Т., Гузеев С. Т. Основы судовой магнитоэлект- родинамики. — М.: В/О «Мортехинформреклама», 1985. — 48 с. 9. Белов К. П. Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнитных материалах. — М.-Л.: ГИТТЛ, 1951. 10. Большаков В. Н., Горбаш В. Г., Кулик А. Ф. Прибор для контроля механических напряжений по измерению ло- кальной остаточной намагниченности // Дефектоскопия: Ч. I. — 1999. — № 1. — С. 22–27. Ч. II. — 1999. — № 2. — С. 7–13. ООО «Специальные Научные Разработки», НТЦ магнетизма технических объектов НАН Украины, Харьков Поступила в редакцию 11.07.2006 Рис. 9. Изменение от нагрузки s~/sпр остаточной индукции в образце из стали Ст.3, полученной до нагружения от магнит- ного поля напряженностью, кА/м: 1 — 10; 2 — 1000; 3 — 600; 4 — 400 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №3,2006 47
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98528
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	0235-3474
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T17:07:07Z
publishDate	2006
publisher	Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
record_format	dspace
spelling	Безлюдько, Г.Я. Волохов, С.А. Соломаха, Р.Н. 2016-04-16T08:09:43Z 2016-04-16T08:09:43Z 2006 Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях / Г.Я. Безлюдько, С.А. Волохов, Р.Н. Соломаха // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2006. — № 3. — С. 42-47. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. 0235-3474 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98528 620.124.13 Методы анализа и моделирования магнитного гистерезиса сформировались еще в первой половине прошлого века преимущественно трудами немецких исследователей. В 60-е годы советские корабелы развили этот аппарат для учета намагниченности статически и циклически нагружаемых металлоконструкций в естественном и искусственном магнитных полях. Это дало все необходимое - от физики явления и до терминологии - для практического анализа магнитных свойств механически нагружаемого в приложенном магнитном поле ферромагнетика - т. е. для столь актуального сейчас неразрушающего контроля усталостного состояния и ресурса металлоконструкций. Methods of analysis and simulation of the magnetic hysteresis were formed already in the first half of the previous century mostly by the works of German researchers. In the 60s the Soviet shipbuilders developed this apparatus to allow for magnetization of the statically and cyclically loaded metal structures in the natural and artificial magnetic fields. This provided all the necessary elements — from the phenomenon physics up to terminology — for practical analysis of magnetic properties of a ferromagnetic mechanically loaded in the applied magnetic field, i.e. for nondestructive testing of the fatigue state and remaining life of metal structures, which is so urgent now. ru Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України Техническая диагностика и неразрушающий контроль Неразрушающий контроль Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях Change of the magnetic condition of a steel structure metal at mechanical impact Article published earlier
spellingShingle	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях Безлюдько, Г.Я. Волохов, С.А. Соломаха, Р.Н. Неразрушающий контроль
title	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
title_alt	Change of the magnetic condition of a steel structure metal at mechanical impact
title_full	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
title_fullStr	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
title_full_unstemmed	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
title_short	Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
title_sort	изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях
topic	Неразрушающий контроль
topic_facet	Неразрушающий контроль
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98528
work_keys_str_mv	AT bezlûdʹkogâ izmeneniemagnitnogosostoâniâmetallastalʹnoikonstrukciiprimehaničeskihvozdeistviâh AT volohovsa izmeneniemagnitnogosostoâniâmetallastalʹnoikonstrukciiprimehaničeskihvozdeistviâh AT solomaharn izmeneniemagnitnogosostoâniâmetallastalʹnoikonstrukciiprimehaničeskihvozdeistviâh AT bezlûdʹkogâ changeofthemagneticconditionofasteelstructuremetalatmechanicalimpact AT volohovsa changeofthemagneticconditionofasteelstructuremetalatmechanicalimpact AT solomaharn changeofthemagneticconditionofasteelstructuremetalatmechanicalimpact

Изменение магнитного состояния металла стальной конструкции при механических воздействиях

Institution

Similar Items