Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора

При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Опубліковано в: :	Физическая инженерия поверхности
Дата:	2007
Автор:	Соболь, О.В.
Формат:	Стаття
Мова:	Російська
Опубліковано:	Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України 2007
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860190203618000896
author	Соболь, О.В.
author_facet	Соболь, О.В.
citation_txt	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Физическая инженерия поверхности
description	При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена початкова стадія концентраційного розшарування, яке відбувається без формування двофазного стану з некогерентною границею. The beginning stage of the concentration stratification was observed to take place without formation of two-phase state with non-coherent boundary in the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C solid solution condensate deposition.
first_indexed	2025-12-07T18:06:08Z
format	Article
fulltext	ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 69 ВВЕДЕНИЕ Неравновесное состояние, в котором находи- тся материал после его осаждения из ионно- плазменных потоков, делает его структуру чрезвычайно чувствительной к любым внеш- ним воздействиям [1, 2], в том числе к дейст- вию термического фактора [3 – 6]. Такие структуры склонны к самоорганизации, дви- жущей силой которой является стремление системы минимизировать свободную энер- гию конденсата [2]. Избыточная свободная энергия конденсированной из ионно-плаз- менных потоков системы обусловлена отно- сительно высокой энергией осаждаемых час- тиц (электронвольтный диапазон) и сверх- высокой скоростью термализации, что при- водит к формированию неравновесной кон- центрации точечных и линейных дефектов, высоких структурных напряжений, нано- кристаллического состояния с высокой плот- ностью неравновесных границ. Самоорга- низация структуры в таких диссипативных материалах происходит как на наноуровне, в результате создания и упорядочения комплек- сов точечных дефектов или дислокаций, так и путем создания упорядоченных концентра- ционно-структурных образований на суб- микро-, микро-, и макромасштабных уровнях организации [2]. Особенно ярко такое кон- центрационно-структурное упорядочение под действием термического фактора выра- жено при формировании конденсатов твер- дых растворов. Так было установлено [7], что при отжиге конденсатов твердого раствора (Ti0,5Sn0,5)O2 в интервале температур 800 – 900 °С происходит концентрационное рас- слоением твердого раствора с формирова- нием двух фаз с гексагональной решеткой TiO2 и SnO2 в виде периодически чередую- щихся доменов. Предположение о возмож- ности подобного по схеме расслоения в твер- дом растворе (W0,85, Ti0,15)C1–x было высказано в работе [8]. Однако, подтвердить факт тако- го процесса используемым в этой работе комплексом исследовательских методик не удалось, как и не удалось определить основ- ные причины, стимулирующие расслоение твердых растворов в конденсированном состоянии. Повышенный интерес, проявляемый в настоящее время к исследованиям термичес- кой стабильности структурно-фазового сос- тояния ионно-плазменных конденсатов (W,Ti)C – твердого раствора с кубической кристаллической решеткой типа NaCl [9], обусловлен хорошими перспективами про- мышленного использования этого материала, например, в виде защитных высокотвердых покрытий на деталях машин и инструменте [9 – 10]. По аналогии с монокарбидами переходных металлов для материалов ква- зибинарной системы WC-TiC ожидаются вы- сокие механические характеристики. Кроме того, монокарбиды переходных металлов с кубической решеткой типа NaCl и слоистой вдоль направления [11] упаковкой метал- лических и неметаллических атомов, имея достаточно большую область гомогенности могут быть устойчивы к высокой концент- рации характерных для ионно-плазменных конденсатов неравновесных вакансий [2]. Однако, появление таких неравновесных вакансий переводит систему в метастабиль- ное состояние со значительно меньшими по сравнению с крупнокристаллическими мас- сивными материалами значениями энергии УДК 548.73; 538.9; 548.4 КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ КОНДЕНСАТАХ (W, Ti)C ТВЕРДОГО РАСТВОРА О.В. Соболь Национальный технический университет “Харьковский политехнический институт” Украина Поступила в редакцию 15.01.2007 При температуре осадження 80 – 560 °С в нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без фор- мирования двухфазного состояния с некогерентной границей. ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-270 активации структурных превращений, а так- же позволяют осуществляться процессу кон- центрационного расслоения в конденсатах твердых растворов [6, 11]. Несмотря на не- оспоримую важность понимания закономер- ностей такого процесса для прогнозирования стабильности фазового состава, структурного состояния и функциональных характеристик конденсированного материала как после кон- денсации, так и при многофакторном воздей- ствии, до настоящего времени работ, в ко- торых были бы представлены систематичес- кие исследования в этом направлении, прак- тически нет. Поэтому целью данной работы было на примере ионно-плазменных конденсатов (W, Ti)C твердого раствора с кубической ре- шеткой, полученного при распылении квази- бинарной системы WC-TiC, установить за- кономерности протекания концентрационно- структурного упорядочения в нанокристалли- ческих конденсатах в зависимости от соста- ва распыляемой мишени и температуры кон- денсации. Выбор атомов вольфрама и титана в ка- честве составляющих металлической подре- шетки обусловлен сильным различием их по химической активности к атомам углерода (титан расположен в 4-й группе и 4-м пе- риоде, а вольфрам в 6-й группе и 6-м периоде системы элементов). Кроме того, большое различие по массам и соответственно рассеи- вающая способность Ti и W атомов, обеспе- чивает для этой системы высокую выявляе- мость различных стадий концентрационно- структурного упорядочения, например, при использовании для этого рентгендифракци- онных методов. Образцы были получены ионным распы- лением (магнетронная схема) при распыле- нии горячепрессованных мишеней с различ- ным объемным содержанием входящих в них WC и TiC составляющих (31 мол.%TiC – 69 мол.%WC и 15 мол.%TiC – 85 мол.%WC). Для распыления использовалась планарная магнетронная схема ионного распыления. Распыление осуществлялось в среде инерт- ного газа Ar при давлении 2 – 3 мТорр. Подаваемое распыляющее напряжение сос- тавляло 320 – 400 В, что обеспечивало ско- рость конденсации ≈0,5 нм/с. В качестве под- ложек использовалась алюминиевая катанная фольга толщиной 15 мкм. Исследование фазового состава и структу- ры конденсатов осуществлялось методом ши- рокоугловой рентгеновской дифракции на рентгеновском дифрактометре ДРОН-3 в из- лучении Cu-Kα по стандартной методике [6]. Для исследования начальных стадий стру- ктурного упорядочения при концентрацион- ном расслоении использовался метод мало- углового рентгеновского рассеяния. Исследо- вания осуществлялись на малоугловом диф- рактометре ДРАМ-2,0, в излучении Cu-Kα, при напряжении на трубке 32 кВ и токе 25мА. Регистрация рассеянного излучения осущест- влялась в интервале углов 0,05 – 0,5°. Введе- ние коллимационных поправок и первичная обработка результатов малоугловых исследо- ваний проводилась по методике описанной в [2, 12]. Исследование элементного состава осу- ществлялось методом рентгенфлуоресцент- ного спектрального анализа на установке СПРУТ-2 (производства АО “Укррентген”, Украина). Возбуждающее излучение задава- лось рентгеновской трубкой с серебряным анодом. РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ Характерной особенностью структурного со- стояния конденсатов, полученных, как при относительно низкой (близкой к комнатной) температуре конденсации, так и при сравни- тельно большой температуре конденсации (560 °С) для используемых в работе составов 31 мол.%TiC – 69 мол.%WC и 15мол.% TiC – 85 мол.%WC, является формирование одно- фазного твердого раствора (W,Ti)C с нанокри- сталлической структурой. Размер кристаллитов (L, областей коге- рентного рассеяния) полученный из обработ- ки профиля дифракционной линии по мето- дике [13] показал относительно небольшое изменение L в интервале температур осажде- ния на алюминиевую подложку 80 – 560 °С (табл. 1), что свидетельствует о сравнительно малой движущей силе рекристаллизации. Методом широкоугловой дифракции распад твердого раствора с образованием WC и TiC фаз в температурном интервале 80 – 560 °С не выявляется. КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ .. ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 71 В этом случае концентрационное расслое- ние может быть обнаружено и изучено мето- дом малоуглового рентгеновского рассеяния [14, 15, 11]. На рис. 1 приведены кривые малоуглово- го рассеяния конденсатов состава 31 мол.% TiC – 69 мол.%WC на слаборассеивающей проходящие рентгеновские лучи алюминие- вой подложке, за вычетом рассеяния от под- ложки. Как видно из приведенных кривых, рассеяние конденсатами, полученными при относительно низкой температуре осажде- ния, имеет типичный для рассеяния порис- тыми ионно-плазменными конденсатами вид (рис. 1, кривая 1) [2, 12]. Полученная из об- работки эталонированной индикатрисы рас- сеяния суммарная объемная нанопористость составляет 1,36%, а определенные по методу касательных размерные фракции и их уде- льный вклад таковы: R1 = 0,7 нм (0,22%); R2 = 2,7 нм (0,15%); R3 = 5,3 нм (0,14%); R4 = 8,6 нм (0,2%); R5 = 13,8 нм (0,65%). Совершенно другой вид имеет кривая рас- сеяния от конденсата, осажденного при Тк = 500 °С (рис. 1, кривая 2). На этой кривой видно появление корреляционного максиму- ма с положением максимума smax = 0,135 A–1. Как было показано в работах [6, 12], появле- ние такого максимума на малоугловых кри- вых от конденсатов твердых растворов свя- занно с процессом структурного упорядоче- ния при расслоении в металлической под- решетке. Такое упорядочение в случае рас- пада по спинодальному типу, приводит к об- разованию кластеров однотипных атомов с преимущественным периодом упорядочения, лежащим в интервале наиболее вероятных длин волн от 3 до 10 нм [14 – 17]. При этом наиболее вероятная длина волны концентра- ционного упорядочения, определяемая из соотношения [6, 12, 14]: max 2 s π=λ , где smax – положение корреляционного максимума на кривой I(s), в случае полученной кривой ма- лоуглового рассеяния 2 на рис. 1 с положени- ем smaх= 0,135 A–1, соответствует λ ≈ 4,5 нм. Таким образом, относительно большое содер- жание в образце TiC с сильной “металл-угле- род” связью, приводит к отсутствию концен- трационно-структурного упорядочения при невысоких температурах конденсации и протеканию интенсивного концентрацион- ного расслоения со структурным упорядоче- нием только при относительно высокой тем- пературе Тк = 500 °С. В образцах с меньшим содержанием TiC, состава 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC, полученных на алюминиевой подложке при разных Тк = 80 – 560 °С появление корреля- ционного максимума на кривых малоуглового рассеяния наблюдается с самых низких (близ- ких к комнатной) температур конденсации (рис. 2, кривая 1). При этом положение харак- терного для них максимума остается практи- чески неизменным до температуры 450 °С и соответствующим величине smax = 0,15 A–1 или λ ≈ 4,1 нм. В конденсатах, полученных при более вы- сокой температуре 560 °С, наблюдается сдвиг положения максимума в сторону меньших значений s до smax = 0,133 A–1 , что соответст- вует λ ≈ 4,7 нм. Таким образом, длина волны упорядоче- ния соответствует размеру кристаллитов в Таблица 1 Результаты оценки размеров кристаллитов (L4% – при съемке на отражение, LРР – при съемке на просвет) Рис. 1. Кривые малоуглового рассеяния пленками, по- лученными при ионном распылении мишени состава 31мол.% TiC – 69 мол.%WC. Подложка – алюминиевая фольга, Тк: 1 – 80 °С, 2 – 500 °С. Система Тк, °С L⊥, нм LΙΙ, нм 85 мол% WC – 15 мол% TiC 80 5,4 3,7 250 5,7 3,9 450 6,1 4,0 560 6,7 4,4 О.В. СОБОЛЬ ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-272 плоскости пленки, рассчитанному по ушире- нию широкоугловых пиков при съемке на просвет. Последнее свидетельствует о том, что, как и в случае (W, Ti)B2 твердого раствора [6, 12], кристаллиты (W, Ti)C твердого рас- твора имеют неоднородное по элементному составу металлических атомов строение: обо- гащенную одним из элементов центральную область и соответственно обогащенную дру- гим элементом – периферию кристаллитов. Причем, при уменьшении соотношения в рас- пыляемой мишени Ti/W от 0,37 до 0,18, эф- фективность процесса внутрикристаллит- ного расслоения в конденсате усиливается (см. рис. 1 и 2). По относительному изменению интенсив- ности корреляционного пика можно пересчи- тать кинетические характеристики процесса упорядочения [12, 16, 17]. В наиболее пока- зательном виде результаты расчета удобно представить в виде зависимости значения коэффициента диффузионной подвижности металлических атомов от температуры кон- денсации [12, 17]. Полученные значения приведены на рис. 3. Видно, что при Тк = 80 ÷ 600 °С значения коэффициента диффузии лежат в интервале 10–19 ÷ 10–18 см2/с, что по порядку величины соответствует значениям для диффузии ато- мов титана в вольфраме в массивном состоя- нии со сдвигом на 200 ÷ 250 °С в сторону бо- лее високих температур (например, значения коэффициента диффузии при температуре конденсации 560 ÷ 600 °С соответствуют аналогичному значению в массивном состо- янии при температуре 800 ÷ 850 °С [18]). Построение зависимости "1""ln" RT D − позволяет в соответствии с законом Аррени- уса определить энергию активации процес- са диффузии при конденсационном упоря- дочении металлических Ti и W атомов. Проведенная таким образом оценка дает ве- личину энергии активации диффузии – 7 – 8 кДж/моль при конденсации в темпера- турном интервале 100 – 600 °С, в котором наблюдается процесс упорядочения для сос- тава покрытия 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC. Причиной наблюдаемого в конденсатах значительного понижения энергии активации диффузионных процессов, по-видимому, яв- ляются неравновесные конденсационные ва- кансии, появляющиеся в неметаллической подрешетке и стимулирующие как диффу- зию, так и сдвиговую деформацию в метал- лической подрешетке при своем упорядоче- нии. Так, в кристаллах монокарбидов (MeC) с решеткой типа NaCl, такое сдвиговое упо- рядочение приводит к перестройке решетки, идущее с образованием низших карбидов Ме2С [4]. Известно, что появление корреляционного упорядочения является следствием разницы в энергии взаимодействия одноименных и разноименных атомов [19]. Тогда, при испо- льзовании приближенного рассмотрения взаимодействующих металлических атомов в модели упорядочения с ближним порядком, Рис. 2. Кривые малоуглового рассеяния пленками, полученными при ионном распылении мишени сос- тава 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC. Подложка – алюми- ниевая фольга, Тк: 1 – 80 °С; 2 – 230 °С; 3 – 450 °С; 4 – 560 °С. Рис. 3. Зависимость коэффициента диффузии в ме- таллической подсистеме от температуры осаждения конденсатов системы W-Ti-C состава 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC. КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ .. ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 73 параметр упорядочения αj определяется, как отклонение распределения атомов в j-й ко- ординационной сфере от статистического значения [19]. Полагая, что число атомов сор- та В в j-й координационной сфере относи- тельно атомов сорта А описывается, как ( ) ( )j BAn , то параметр ближнего порядка относительно центрального атома А запишется, как ( ) ( ) ( )cna j BAj −−= 11 (где с – атомная концен- трация компонента А в бинарном твердом растворе АВ). Тогда при наличии корреляции в j-й координационной сфере, когда атомы одного сорта будут преимущественно нахо- диться рядом с атомами другого сорта αj <0, а в случае преимущественного распределения в j-й координационной сфере атомов одного сорта αj >0. Таким образом, знак параметра ближнего порядка указывает на преимущест- венный характер окружения в j-й координа- ционной сфере разноименными (αj <0) или одноименными (αj >0) атомами. Исследование ближнего порядка в метал- лической подрешетке твердого раствора (Ti, W)C методом диффузного рассеяния рентге- новских лучей показало [20 – 23], что как в случае чисто интерметаллидного TiW соеди- нения, т.е., как при отсутствии углеродных атомов, так и при стехиометрическом составе углеродной составляющей в твердом раст- воре, (при отсутствии вакансий в углеродной подрешетке), расслоение не происходит. Па- раметр ближнего порядка имеет отрицате- льную величину, что свидетельствует о стрем- лении системы к разноименному чередова- нию металлических атомов [19 – 23]. При этом, при составе близком к стехиометричес- кому по углероду, увеличение относительно- го содержания атомов вольфрама в метал- лической подрешетке от 9 до 39 ат.% приво- дит к усилению эффекта преимущественно- го атомного перемешивания в первых коор- динационных сферах ближнего порядка (рис. 4а). В тоже время, появление вакансий в угле- родной подрешетке приводит к принципиа- льному изменению параметра порядка, свя- занному с изменением знака с отрицательно- го на положительный [19 – 23]. Причем, при отклонении содержания связанного углерода от стехиометрии, коэффициенты ближнего порядка становятся положительными для всех трех анализируемых координационных сфер [19]. Характерное для первой коорди- национной сферы изменение порядка в этом случае приведено на рис. 4б. ВЫВОДЫ Таким образом, в ходе работы установлено, что в температурном интервале осаждения конденсатов (W, Ti)C – твердого раствора (80 – 560 °С) наблюдается начальная стадия концентрационного расслоения проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. Изученный процесс относится к начальным стадиям расслоения по спинодальному типу, т.е. по беззародыше- вому механизму образования фаз с однотип- ной структурой, но различным элементным составом. В отличие от не дающего корреляционно- го пика на кривых малоуглового рассеяния и, характерного для большинства типов кон- денсатов “капельного” зародышеобразова- а) б) Рис. 4. Зависимость параметра ближнего порядка α1 в первой координационной сфере от концентрации атомов вольфрама в твердом растворе (Ti1–x,Wx)C0,98 (а) и от концентрации атомов углерода в карбиде (Ti0,6,W0,4)Cy (б) (по результатам работ [19-23]). О.В. СОБОЛЬ ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-274 ния, [2, 15], “флуктуационное” зародышеоб- разование новой фазы при расслоении твер- дого раствора по спинодальному типу приво- дит к форми-рованию структуры с достаточно узким спектром вероятных значений разме- ров областей упорядочения. Последнее при- водит к появлению корреляционного макси- мума на кривых малоуглового рассеяния, по- ложение которого для исследуемых в работе систем в зависимости от температуры кон- денсации из-меняется в интервале smax = 0,133 – 0,150 A–1, что соответствует λ ≈ 4,7 – 4,1нм. Изучение кинетики процесса флуктуаци- онного расслоения металлических атомов (W,Ti)C-твердого раствора в температурном интервале осаждения покрытий 80 – 560 °С свидетельствует о достаточно низкой энергии активации этого процесса (≈7 – 8 кДж/моль). Наиболее вероятной причиной понижения энергии активации такого процесса является образование неравновесных вакансий при конденсации (W, Ti)C – покрытия из ионно- плазменных потоков. Автор выражает благодарность к.ф.-м.н, ведущему научному сотруднику Стецен- ко А.Н. за получение образцов ионно-плаз- менных конденсатов. ЛИТЕРАТУРА 1. Veprek S., Veprek-Heijman M.G.J., Karvanko- va P., Prochazka J.//Thin Solid Films. – 2005. – Vol. 476. – P. 1. 2. Шпак А.П., Черемской П.Г., Куницкий Ю.А., Соболь О.В. Кластерные и наноструктурные материалы. Т. 3. – К.: И.Д. Академпериодика, 2005. – 516 с. 3. Koz‘ma A.A., Sobol‘O.V., Sobol‘E.A. at. al.// Functional materials. – 1999. – Vol. 6(2). – P. 267. 4. Sobol‘O.V., Sobol‘E.A., Gladkikh L.I., Glad- kikh A.N. // Functional Materials. – 2002. –Vol.9 (3). – P. 486. 5. Sobol‘ O.V.//Functional Materials.–2006.– Vol.13 (3). – P. 387. 6. Sobol‘ O.V.//Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies. – 2006. Vol. 4, № 3. – P. 707. 7. Arakawa S., Mogi K., Kikuta K., Yogo T., Hira- no S.//J. Am. Ceram. Soc. – 1999. – Vol. 82(1). – P. 225. 8. Palmquist J.-P., Czigany Zs., Hultman L., Jans- son U.//J. of Crystal Growth. – 2003. – Vol. 259. – P. 12. 9. Koutzaki S.H., Krzanowski J.E., Nainaparam- pil J.J.//Metallurgical and Materials Transactions A. – 2002. –Vol. 33(6). – P. 1579. 10. Krzanowski J.E., Wormwood J.//Metallurgical and materials transactions A. – 2005. – Vol. 36A. – P. 3055. 11. Shpak A.P., Sobol’ O.V., Cheremskoy P.G., Ku- nytsky Yu.A., Stetsenko A.N.//Nanosystems, Na- nomaterials, Nanotechnologies. –2006. – Vol. 4, № 2. – P. 412. 12. Sobol‘O.V.//Phisics of the Solid State. – 2007. – Vol. 49(6). – P. 1161. 13. Jiang R.M., Lavernia E.J.//J. of Materials Res. – 1999. – Vol. 14(2). – P. 549. 14. Gerold V., Kostorz G. Small-Angle Scattering Applications to Materials Science//J. Appl. Cryst. – 1978. –Vol.11. – P. 376. 15. Свергун Д.И., Фейгин Л.А. Рентгеновское и нейтронное малоугловое рассеяние.– М.: На- ука, 1986. –280 c. 16. Rundman K.B., Hilliard J.E.//Acta Met.– 1967. – Vol. 15. – P. 1025. 17. Chou C.P., Turnbull D.//J. Non-Crust. Sol. – 1975. – Vol. 17. – P. 169. 18. Fotsing E.R., Schmidt H., Borchardt G. at al.// Phil. Mag. – 2005. – Vol. 85(36). – P. 4409. 19. Гусев А.И., Ремпель А.А. Структурные фазовые переходы в нестехиометрических соединениях. – М.: Наука, 1988. –308 с. 20. Горбачева Т.Б., Рыбальченко Р.В., Нечаева Н.П., Канцельсон А.А.//ФММ. – 1975. – Т. 39. – C. 768. 21. Канцельсон А.А., Горбачева Т.Б.//ФММ. – 1971. – Т. 32. – C. 742. 22. Канцельсон А.А., Горбачева Т.Б., Рыбаль- ченко Р.В.//ФММ. – 1972. – Т. 34. – C. 211. 23. Горбачева Т.Б. Рентгенография твердых спла- вов. – М.: Металлургия, 1985. – 103 с. КОНЦЕНТРАЦIЙНО-СТРУКТУРНЕ УПОРЯДКУВАННЯ У НАНОКРИСТА- ЛIЧНИХ IОННО-ПЛАЗМОВИХ КОН- ДЕНСАТАХ (W, Ti)C ТВЕРДОГО РОЗЧИНУ О.В. Соболь При температурі осадження 80 – 560 °С в конден- сатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена по- чаткова стадія концентраційного розшарування, яке відбувається без формування двофазного ста- ну з некогерентною границею. СONCENTRATION AND STRUCTURE ORDERING IN ION-PLASMA (W, Ti)C SOLID SOLUTION NANO-CRYSTALLINE CONDENSATES O.V. Sobol’ The beginning stage of the concentration stratifi- cation was observed to take place without formation of two-phase state with non-coherent boundary in the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C solid solution condensate deposition. КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ ..
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98808
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1999-8074
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T18:06:08Z
publishDate	2007
publisher	Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України
record_format	dspace
spelling	Соболь, О.В. 2016-04-17T21:51:45Z 2016-04-17T21:51:45Z 2007 Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. 1999-8074 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808 548.73; 538.9; 548.4 При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена початкова стадія концентраційного розшарування, яке відбувається без формування двофазного стану з некогерентною границею. The beginning stage of the concentration stratification was observed to take place without formation of two-phase state with non-coherent boundary in the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C solid solution condensate deposition. Автор выражает благодарность к.ф.-м.н, ведущему научному сотруднику Стеценко А.Н. за получение образцов ионно-плазменных конденсатов. ru Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України Физическая инженерия поверхности Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора Концентрацiйно-структурне упорядкування у нанокристалiчних iонно-плазмових конденсатах (W, Ti)С твердого розчину Сoncentration and structure ordering in ion-plasma (W, Ti)С solid solution nano-crystalline condensates Article published earlier
spellingShingle	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора Соболь, О.В.
title	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
title_alt	Концентрацiйно-структурне упорядкування у нанокристалiчних iонно-плазмових конденсатах (W, Ti)С твердого розчину Сoncentration and structure ordering in ion-plasma (W, Ti)С solid solution nano-crystalline condensates
title_full	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
title_fullStr	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
title_full_unstemmed	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
title_short	Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
title_sort	концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (w, ti)c твердого раствора
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808
work_keys_str_mv	AT sobolʹov koncentracionnostrukturnoeuporâdočenievnanokristalličeskihionnoplazmennyhkondensatahwtictverdogorastvora AT sobolʹov koncentraciinostrukturneuporâdkuvannâunanokristaličnihionnoplazmovihkondensatahwtistverdogorozčinu AT sobolʹov soncentrationandstructureorderinginionplasmawtissolidsolutionnanocrystallinecondensates

Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора

Репозитарії

Схожі ресурси