Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора
При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого
 раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Физическая инженерия поверхности |
|---|---|
| Datum: | 2007 |
| 1. Verfasser: | |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України
2007
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860190203618000896 |
|---|---|
| author | Соболь, О.В. |
| author_facet | Соболь, О.В. |
| citation_txt | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физическая инженерия поверхности |
| description | При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого
раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей.
При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена початкова стадія концентраційного розшарування,
яке відбувається без формування двофазного стану з некогерентною границею.
The beginning stage of the concentration stratification
was observed to take place without formation
of two-phase state with non-coherent boundary in
the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C
solid solution condensate deposition.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:06:08Z |
| format | Article |
| fulltext |
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 69
ВВЕДЕНИЕ
Неравновесное состояние, в котором находи-
тся материал после его осаждения из ионно-
плазменных потоков, делает его структуру
чрезвычайно чувствительной к любым внеш-
ним воздействиям [1, 2], в том числе к дейст-
вию термического фактора [3 – 6]. Такие
структуры склонны к самоорганизации, дви-
жущей силой которой является стремление
системы минимизировать свободную энер-
гию конденсата [2]. Избыточная свободная
энергия конденсированной из ионно-плаз-
менных потоков системы обусловлена отно-
сительно высокой энергией осаждаемых час-
тиц (электронвольтный диапазон) и сверх-
высокой скоростью термализации, что при-
водит к формированию неравновесной кон-
центрации точечных и линейных дефектов,
высоких структурных напряжений, нано-
кристаллического состояния с высокой плот-
ностью неравновесных границ. Самоорга-
низация структуры в таких диссипативных
материалах происходит как на наноуровне, в
результате создания и упорядочения комплек-
сов точечных дефектов или дислокаций, так
и путем создания упорядоченных концентра-
ционно-структурных образований на суб-
микро-, микро-, и макромасштабных уровнях
организации [2]. Особенно ярко такое кон-
центрационно-структурное упорядочение
под действием термического фактора выра-
жено при формировании конденсатов твер-
дых растворов. Так было установлено [7], что
при отжиге конденсатов твердого раствора
(Ti0,5Sn0,5)O2 в интервале температур 800 –
900 °С происходит концентрационное рас-
слоением твердого раствора с формирова-
нием двух фаз с гексагональной решеткой
TiO2 и SnO2 в виде периодически чередую-
щихся доменов. Предположение о возмож-
ности подобного по схеме расслоения в твер-
дом растворе (W0,85, Ti0,15)C1–x было высказано
в работе [8]. Однако, подтвердить факт тако-
го процесса используемым в этой работе
комплексом исследовательских методик не
удалось, как и не удалось определить основ-
ные причины, стимулирующие расслоение
твердых растворов в конденсированном
состоянии.
Повышенный интерес, проявляемый в
настоящее время к исследованиям термичес-
кой стабильности структурно-фазового сос-
тояния ионно-плазменных конденсатов
(W,Ti)C – твердого раствора с кубической
кристаллической решеткой типа NaCl [9],
обусловлен хорошими перспективами про-
мышленного использования этого материала,
например, в виде защитных высокотвердых
покрытий на деталях машин и инструменте
[9 – 10]. По аналогии с монокарбидами
переходных металлов для материалов ква-
зибинарной системы WC-TiC ожидаются вы-
сокие механические характеристики. Кроме
того, монокарбиды переходных металлов с
кубической решеткой типа NaCl и слоистой
вдоль направления [11] упаковкой метал-
лических и неметаллических атомов, имея
достаточно большую область гомогенности
могут быть устойчивы к высокой концент-
рации характерных для ионно-плазменных
конденсатов неравновесных вакансий [2].
Однако, появление таких неравновесных
вакансий переводит систему в метастабиль-
ное состояние со значительно меньшими по
сравнению с крупнокристаллическими мас-
сивными материалами значениями энергии
УДК 548.73; 538.9; 548.4
КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ
В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ
КОНДЕНСАТАХ (W, Ti)C ТВЕРДОГО РАСТВОРА
О.В. Соболь
Национальный технический университет “Харьковский политехнический институт”
Украина
Поступила в редакцию 15.01.2007
При температуре осадження 80 – 560 °С в нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого
раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без фор-
мирования двухфазного состояния с некогерентной границей.
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-270
активации структурных превращений, а так-
же позволяют осуществляться процессу кон-
центрационного расслоения в конденсатах
твердых растворов [6, 11]. Несмотря на не-
оспоримую важность понимания закономер-
ностей такого процесса для прогнозирования
стабильности фазового состава, структурного
состояния и функциональных характеристик
конденсированного материала как после кон-
денсации, так и при многофакторном воздей-
ствии, до настоящего времени работ, в ко-
торых были бы представлены систематичес-
кие исследования в этом направлении, прак-
тически нет.
Поэтому целью данной работы было на
примере ионно-плазменных конденсатов
(W, Ti)C твердого раствора с кубической ре-
шеткой, полученного при распылении квази-
бинарной системы WC-TiC, установить за-
кономерности протекания концентрационно-
структурного упорядочения в нанокристалли-
ческих конденсатах в зависимости от соста-
ва распыляемой мишени и температуры кон-
денсации.
Выбор атомов вольфрама и титана в ка-
честве составляющих металлической подре-
шетки обусловлен сильным различием их по
химической активности к атомам углерода
(титан расположен в 4-й группе и 4-м пе-
риоде, а вольфрам в 6-й группе и 6-м периоде
системы элементов). Кроме того, большое
различие по массам и соответственно рассеи-
вающая способность Ti и W атомов, обеспе-
чивает для этой системы высокую выявляе-
мость различных стадий концентрационно-
структурного упорядочения, например, при
использовании для этого рентгендифракци-
онных методов.
Образцы были получены ионным распы-
лением (магнетронная схема) при распыле-
нии горячепрессованных мишеней с различ-
ным объемным содержанием входящих в
них WC и TiC составляющих (31 мол.%TiC –
69 мол.%WC и 15 мол.%TiC – 85 мол.%WC).
Для распыления использовалась планарная
магнетронная схема ионного распыления.
Распыление осуществлялось в среде инерт-
ного газа Ar при давлении 2 – 3 мТорр.
Подаваемое распыляющее напряжение сос-
тавляло 320 – 400 В, что обеспечивало ско-
рость конденсации ≈0,5 нм/с. В качестве под-
ложек использовалась алюминиевая катанная
фольга толщиной 15 мкм.
Исследование фазового состава и структу-
ры конденсатов осуществлялось методом ши-
рокоугловой рентгеновской дифракции на
рентгеновском дифрактометре ДРОН-3 в из-
лучении Cu-Kα по стандартной методике [6].
Для исследования начальных стадий стру-
ктурного упорядочения при концентрацион-
ном расслоении использовался метод мало-
углового рентгеновского рассеяния. Исследо-
вания осуществлялись на малоугловом диф-
рактометре ДРАМ-2,0, в излучении Cu-Kα,
при напряжении на трубке 32 кВ и токе 25мА.
Регистрация рассеянного излучения осущест-
влялась в интервале углов 0,05 – 0,5°. Введе-
ние коллимационных поправок и первичная
обработка результатов малоугловых исследо-
ваний проводилась по методике описанной в
[2, 12].
Исследование элементного состава осу-
ществлялось методом рентгенфлуоресцент-
ного спектрального анализа на установке
СПРУТ-2 (производства АО “Укррентген”,
Украина). Возбуждающее излучение задава-
лось рентгеновской трубкой с серебряным
анодом.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Характерной особенностью структурного со-
стояния конденсатов, полученных, как при
относительно низкой (близкой к комнатной)
температуре конденсации, так и при сравни-
тельно большой температуре конденсации
(560 °С) для используемых в работе составов
31 мол.%TiC – 69 мол.%WC и 15мол.% TiC –
85 мол.%WC, является формирование одно-
фазного твердого раствора (W,Ti)C с нанокри-
сталлической структурой.
Размер кристаллитов (L, областей коге-
рентного рассеяния) полученный из обработ-
ки профиля дифракционной линии по мето-
дике [13] показал относительно небольшое
изменение L в интервале температур осажде-
ния на алюминиевую подложку 80 – 560 °С
(табл. 1), что свидетельствует о сравнительно
малой движущей силе рекристаллизации.
Методом широкоугловой дифракции
распад твердого раствора с образованием WC
и TiC фаз в температурном интервале 80 –
560 °С не выявляется.
КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ ..
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 71
В этом случае концентрационное расслое-
ние может быть обнаружено и изучено мето-
дом малоуглового рентгеновского рассеяния
[14, 15, 11].
На рис. 1 приведены кривые малоуглово-
го рассеяния конденсатов состава 31 мол.%
TiC – 69 мол.%WC на слаборассеивающей
проходящие рентгеновские лучи алюминие-
вой подложке, за вычетом рассеяния от под-
ложки. Как видно из приведенных кривых,
рассеяние конденсатами, полученными при
относительно низкой температуре осажде-
ния, имеет типичный для рассеяния порис-
тыми ионно-плазменными конденсатами вид
(рис. 1, кривая 1) [2, 12]. Полученная из об-
работки эталонированной индикатрисы рас-
сеяния суммарная объемная нанопористость
составляет 1,36%, а определенные по методу
касательных размерные фракции и их уде-
льный вклад таковы: R1 = 0,7 нм (0,22%);
R2 = 2,7 нм (0,15%); R3 = 5,3 нм (0,14%);
R4 = 8,6 нм (0,2%); R5 = 13,8 нм (0,65%).
Совершенно другой вид имеет кривая рас-
сеяния от конденсата, осажденного при
Тк = 500 °С (рис. 1, кривая 2). На этой кривой
видно появление корреляционного максиму-
ма с положением максимума smax = 0,135 A–1.
Как было показано в работах [6, 12], появле-
ние такого максимума на малоугловых кри-
вых от конденсатов твердых растворов свя-
занно с процессом структурного упорядоче-
ния при расслоении в металлической под-
решетке. Такое упорядочение в случае рас-
пада по спинодальному типу, приводит к об-
разованию кластеров однотипных атомов с
преимущественным периодом упорядочения,
лежащим в интервале наиболее вероятных
длин волн от 3 до 10 нм [14 – 17]. При этом
наиболее вероятная длина волны концентра-
ционного упорядочения, определяемая из
соотношения [6, 12, 14]:
max
2
s
π=λ , где smax –
положение корреляционного максимума на
кривой I(s), в случае полученной кривой ма-
лоуглового рассеяния 2 на рис. 1 с положени-
ем smaх= 0,135 A–1, соответствует λ ≈ 4,5 нм.
Таким образом, относительно большое содер-
жание в образце TiC с сильной “металл-угле-
род” связью, приводит к отсутствию концен-
трационно-структурного упорядочения при
невысоких температурах конденсации и
протеканию интенсивного концентрацион-
ного расслоения со структурным упорядоче-
нием только при относительно высокой тем-
пературе Тк = 500 °С.
В образцах с меньшим содержанием TiC,
состава 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC,
полученных на алюминиевой подложке при
разных Тк = 80 – 560 °С появление корреля-
ционного максимума на кривых малоуглового
рассеяния наблюдается с самых низких (близ-
ких к комнатной) температур конденсации
(рис. 2, кривая 1). При этом положение харак-
терного для них максимума остается практи-
чески неизменным до температуры 450 °С и
соответствующим величине smax = 0,15 A–1
или λ ≈ 4,1 нм.
В конденсатах, полученных при более вы-
сокой температуре 560 °С, наблюдается сдвиг
положения максимума в сторону меньших
значений s до smax = 0,133 A–1 , что соответст-
вует λ ≈ 4,7 нм.
Таким образом, длина волны упорядоче-
ния соответствует размеру кристаллитов в
Таблица 1
Результаты оценки размеров кристаллитов
(L4% – при съемке на отражение,
LРР – при съемке на просвет)
Рис. 1. Кривые малоуглового рассеяния пленками, по-
лученными при ионном распылении мишени состава
31мол.% TiC – 69 мол.%WC. Подложка – алюминиевая
фольга, Тк: 1 – 80 °С, 2 – 500 °С.
Система Тк, °С L⊥, нм LΙΙ, нм
85 мол% WC –
15 мол% TiC
80 5,4 3,7
250 5,7 3,9
450 6,1 4,0
560 6,7 4,4
О.В. СОБОЛЬ
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-272
плоскости пленки, рассчитанному по ушире-
нию широкоугловых пиков при съемке на
просвет. Последнее свидетельствует о том,
что, как и в случае (W, Ti)B2 твердого раствора
[6, 12], кристаллиты (W, Ti)C твердого рас-
твора имеют неоднородное по элементному
составу металлических атомов строение: обо-
гащенную одним из элементов центральную
область и соответственно обогащенную дру-
гим элементом – периферию кристаллитов.
Причем, при уменьшении соотношения в рас-
пыляемой мишени Ti/W от 0,37 до 0,18, эф-
фективность процесса внутрикристаллит-
ного расслоения в конденсате усиливается
(см. рис. 1 и 2).
По относительному изменению интенсив-
ности корреляционного пика можно пересчи-
тать кинетические характеристики процесса
упорядочения [12, 16, 17]. В наиболее пока-
зательном виде результаты расчета удобно
представить в виде зависимости значения
коэффициента диффузионной подвижности
металлических атомов от температуры кон-
денсации [12, 17]. Полученные значения
приведены на рис. 3.
Видно, что при Тк = 80 ÷ 600 °С значения
коэффициента диффузии лежат в интервале
10–19 ÷ 10–18 см2/с, что по порядку величины
соответствует значениям для диффузии ато-
мов титана в вольфраме в массивном состоя-
нии со сдвигом на 200 ÷ 250 °С в сторону бо-
лее високих температур (например, значения
коэффициента диффузии при температуре
конденсации 560 ÷ 600 °С соответствуют
аналогичному значению в массивном состо-
янии при температуре 800 ÷ 850 °С [18]).
Построение зависимости "1""ln"
RT
D −
позволяет в соответствии с законом Аррени-
уса определить энергию активации процес-
са диффузии при конденсационном упоря-
дочении металлических Ti и W атомов.
Проведенная таким образом оценка дает ве-
личину энергии активации диффузии – 7 –
8 кДж/моль при конденсации в темпера-
турном интервале 100 – 600 °С, в котором
наблюдается процесс упорядочения для сос-
тава покрытия 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC.
Причиной наблюдаемого в конденсатах
значительного понижения энергии активации
диффузионных процессов, по-видимому, яв-
ляются неравновесные конденсационные ва-
кансии, появляющиеся в неметаллической
подрешетке и стимулирующие как диффу-
зию, так и сдвиговую деформацию в метал-
лической подрешетке при своем упорядоче-
нии. Так, в кристаллах монокарбидов (MeC)
с решеткой типа NaCl, такое сдвиговое упо-
рядочение приводит к перестройке решетки,
идущее с образованием низших карбидов
Ме2С [4].
Известно, что появление корреляционного
упорядочения является следствием разницы
в энергии взаимодействия одноименных и
разноименных атомов [19]. Тогда, при испо-
льзовании приближенного рассмотрения
взаимодействующих металлических атомов
в модели упорядочения с ближним порядком,
Рис. 2. Кривые малоуглового рассеяния пленками,
полученными при ионном распылении мишени сос-
тава 15 мол.% TiC – 85 мол.%WC. Подложка – алюми-
ниевая фольга, Тк: 1 – 80 °С; 2 – 230 °С; 3 – 450 °С;
4 – 560 °С.
Рис. 3. Зависимость коэффициента диффузии в ме-
таллической подсистеме от температуры осаждения
конденсатов системы W-Ti-C состава 15 мол.% TiC –
85 мол.%WC.
КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ ..
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-2 73
параметр упорядочения αj определяется, как
отклонение распределения атомов в j-й ко-
ординационной сфере от статистического
значения [19]. Полагая, что число атомов сор-
та В в j-й координационной сфере относи-
тельно атомов сорта А описывается, как ( )
( )j
BAn ,
то параметр ближнего порядка относительно
центрального атома А запишется, как
( )
( ) ( )cna j
BAj −−= 11 (где с – атомная концен-
трация компонента А в бинарном твердом
растворе АВ). Тогда при наличии корреляции
в j-й координационной сфере, когда атомы
одного сорта будут преимущественно нахо-
диться рядом с атомами другого сорта αj <0,
а в случае преимущественного распределения
в j-й координационной сфере атомов одного
сорта αj >0. Таким образом, знак параметра
ближнего порядка указывает на преимущест-
венный характер окружения в j-й координа-
ционной сфере разноименными (αj <0) или
одноименными (αj >0) атомами.
Исследование ближнего порядка в метал-
лической подрешетке твердого раствора (Ti,
W)C методом диффузного рассеяния рентге-
новских лучей показало [20 – 23], что как в
случае чисто интерметаллидного TiW соеди-
нения, т.е., как при отсутствии углеродных
атомов, так и при стехиометрическом составе
углеродной составляющей в твердом раст-
воре, (при отсутствии вакансий в углеродной
подрешетке), расслоение не происходит. Па-
раметр ближнего порядка имеет отрицате-
льную величину, что свидетельствует о стрем-
лении системы к разноименному чередова-
нию металлических атомов [19 – 23]. При
этом, при составе близком к стехиометричес-
кому по углероду, увеличение относительно-
го содержания атомов вольфрама в метал-
лической подрешетке от 9 до 39 ат.% приво-
дит к усилению эффекта преимущественно-
го атомного перемешивания в первых коор-
динационных сферах ближнего порядка
(рис. 4а).
В тоже время, появление вакансий в угле-
родной подрешетке приводит к принципиа-
льному изменению параметра порядка, свя-
занному с изменением знака с отрицательно-
го на положительный [19 – 23]. Причем, при
отклонении содержания связанного углерода
от стехиометрии, коэффициенты ближнего
порядка становятся положительными для
всех трех анализируемых координационных
сфер [19]. Характерное для первой коорди-
национной сферы изменение порядка в этом
случае приведено на рис. 4б.
ВЫВОДЫ
Таким образом, в ходе работы установлено,
что в температурном интервале осаждения
конденсатов (W, Ti)C – твердого раствора (80
– 560 °С) наблюдается начальная стадия
концентрационного расслоения проходящего
без формирования двухфазного состояния с
некогерентной границей. Изученный процесс
относится к начальным стадиям расслоения
по спинодальному типу, т.е. по беззародыше-
вому механизму образования фаз с однотип-
ной структурой, но различным элементным
составом.
В отличие от не дающего корреляционно-
го пика на кривых малоуглового рассеяния
и, характерного для большинства типов кон-
денсатов “капельного” зародышеобразова-
а)
б)
Рис. 4. Зависимость параметра ближнего порядка α1
в первой координационной сфере от концентрации
атомов вольфрама в твердом растворе (Ti1–x,Wx)C0,98
(а) и от концентрации атомов углерода в карбиде
(Ti0,6,W0,4)Cy (б) (по результатам работ [19-23]).
О.В. СОБОЛЬ
ФІП ФИП PSE, 2007, т. 5, № 1-2, vol. 5, No. 1-274
ния, [2, 15], “флуктуационное” зародышеоб-
разование новой фазы при расслоении твер-
дого раствора по спинодальному типу приво-
дит к форми-рованию структуры с достаточно
узким спектром вероятных значений разме-
ров областей упорядочения. Последнее при-
водит к появлению корреляционного макси-
мума на кривых малоуглового рассеяния, по-
ложение которого для исследуемых в работе
систем в зависимости от температуры кон-
денсации из-меняется в интервале smax = 0,133
– 0,150 A–1, что соответствует λ ≈ 4,7 – 4,1нм.
Изучение кинетики процесса флуктуаци-
онного расслоения металлических атомов
(W,Ti)C-твердого раствора в температурном
интервале осаждения покрытий 80 – 560 °С
свидетельствует о достаточно низкой энергии
активации этого процесса (≈7 – 8 кДж/моль).
Наиболее вероятной причиной понижения
энергии активации такого процесса является
образование неравновесных вакансий при
конденсации (W, Ti)C – покрытия из ионно-
плазменных потоков.
Автор выражает благодарность к.ф.-м.н,
ведущему научному сотруднику Стецен-
ко А.Н. за получение образцов ионно-плаз-
менных конденсатов.
ЛИТЕРАТУРА
1. Veprek S., Veprek-Heijman M.G.J., Karvanko-
va P., Prochazka J.//Thin Solid Films. – 2005. –
Vol. 476. – P. 1.
2. Шпак А.П., Черемской П.Г., Куницкий Ю.А.,
Соболь О.В. Кластерные и наноструктурные
материалы. Т. 3. – К.: И.Д. Академпериодика,
2005. – 516 с.
3. Koz‘ma A.A., Sobol‘O.V., Sobol‘E.A. at. al.//
Functional materials. – 1999. – Vol. 6(2). – P.
267.
4. Sobol‘O.V., Sobol‘E.A., Gladkikh L.I., Glad-
kikh A.N. // Functional Materials. – 2002. –Vol.9
(3). – P. 486.
5. Sobol‘ O.V.//Functional Materials.–2006.–
Vol.13 (3). – P. 387.
6. Sobol‘ O.V.//Nanosystems, Nanomaterials,
Nanotechnologies. – 2006. Vol. 4, № 3. – P. 707.
7. Arakawa S., Mogi K., Kikuta K., Yogo T., Hira-
no S.//J. Am. Ceram. Soc. – 1999. – Vol. 82(1).
– P. 225.
8. Palmquist J.-P., Czigany Zs., Hultman L., Jans-
son U.//J. of Crystal Growth. – 2003. – Vol. 259.
– P. 12.
9. Koutzaki S.H., Krzanowski J.E., Nainaparam-
pil J.J.//Metallurgical and Materials Transactions
A. – 2002. –Vol. 33(6). – P. 1579.
10. Krzanowski J.E., Wormwood J.//Metallurgical
and materials transactions A. – 2005. – Vol. 36A.
– P. 3055.
11. Shpak A.P., Sobol’ O.V., Cheremskoy P.G., Ku-
nytsky Yu.A., Stetsenko A.N.//Nanosystems, Na-
nomaterials, Nanotechnologies. –2006. – Vol. 4,
№ 2. – P. 412.
12. Sobol‘O.V.//Phisics of the Solid State. – 2007. –
Vol. 49(6). – P. 1161.
13. Jiang R.M., Lavernia E.J.//J. of Materials Res. –
1999. – Vol. 14(2). – P. 549.
14. Gerold V., Kostorz G. Small-Angle Scattering
Applications to Materials Science//J. Appl.
Cryst. – 1978. –Vol.11. – P. 376.
15. Свергун Д.И., Фейгин Л.А. Рентгеновское и
нейтронное малоугловое рассеяние.– М.: На-
ука, 1986. –280 c.
16. Rundman K.B., Hilliard J.E.//Acta Met.– 1967.
– Vol. 15. – P. 1025.
17. Chou C.P., Turnbull D.//J. Non-Crust. Sol. –
1975. – Vol. 17. – P. 169.
18. Fotsing E.R., Schmidt H., Borchardt G. at al.//
Phil. Mag. – 2005. – Vol. 85(36). – P. 4409.
19. Гусев А.И., Ремпель А.А. Структурные
фазовые переходы в нестехиометрических
соединениях. – М.: Наука, 1988. –308 с.
20. Горбачева Т.Б., Рыбальченко Р.В., Нечаева
Н.П., Канцельсон А.А.//ФММ. – 1975. – Т. 39.
– C. 768.
21. Канцельсон А.А., Горбачева Т.Б.//ФММ. –
1971. – Т. 32. – C. 742.
22. Канцельсон А.А., Горбачева Т.Б., Рыбаль-
ченко Р.В.//ФММ. – 1972. – Т. 34. – C. 211.
23. Горбачева Т.Б. Рентгенография твердых спла-
вов. – М.: Металлургия, 1985. – 103 с.
КОНЦЕНТРАЦIЙНО-СТРУКТУРНЕ
УПОРЯДКУВАННЯ У НАНОКРИСТА-
ЛIЧНИХ IОННО-ПЛАЗМОВИХ КОН-
ДЕНСАТАХ (W, Ti)C ТВЕРДОГО РОЗЧИНУ
О.В. Соболь
При температурі осадження 80 – 560 °С в конден-
сатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена по-
чаткова стадія концентраційного розшарування,
яке відбувається без формування двофазного ста-
ну з некогерентною границею.
СONCENTRATION AND STRUCTURE
ORDERING IN ION-PLASMA (W, Ti)C
SOLID SOLUTION NANO-CRYSTALLINE
CONDENSATES
O.V. Sobol’
The beginning stage of the concentration stratifi-
cation was observed to take place without formation
of two-phase state with non-coherent boundary in
the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C
solid solution condensate deposition.
КОНЦЕНТРАЦИОННО-СТРУКТУРНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ИОННО-ПЛАЗМЕННЫХ ..
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-98808 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1999-8074 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:06:08Z |
| publishDate | 2007 |
| publisher | Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Соболь, О.В. 2016-04-17T21:51:45Z 2016-04-17T21:51:45Z 2007 Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора / О.В. Соболь // Физическая инженерия поверхности. — 2007. — Т. 5, № 1-2. — С. 69–74. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. 1999-8074 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808 548.73; 538.9; 548.4 При температуре осадження 80 – 560 °Св нанокристаллических конденсатах (W, Ti)C – твердого
 раствора выявлена начальная стадия концентрационного расслоения, проходящего без формирования двухфазного состояния с некогерентной границей. При температурі осадження 80 – 560 °С в конденсатах (W, Ti)C – твердого розчину выявлена початкова стадія концентраційного розшарування,
 яке відбувається без формування двофазного стану з некогерентною границею. The beginning stage of the concentration stratification
 was observed to take place without formation
 of two-phase state with non-coherent boundary in
 the temperature range 80 – 560 °С of the (W, Ti)C
 solid solution condensate deposition. Автор выражает благодарность к.ф.-м.н,
 ведущему научному сотруднику Стеценко А.Н. за получение образцов ионно-плазменных конденсатов. ru Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України Физическая инженерия поверхности Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора Концентрацiйно-структурне упорядкування у нанокристалiчних iонно-плазмових конденсатах (W, Ti)С твердого розчину Сoncentration and structure ordering in ion-plasma (W, Ti)С solid solution nano-crystalline condensates Article published earlier |
| spellingShingle | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора Соболь, О.В. |
| title | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора |
| title_alt | Концентрацiйно-структурне упорядкування у нанокристалiчних iонно-плазмових конденсатах (W, Ti)С твердого розчину Сoncentration and structure ordering in ion-plasma (W, Ti)С solid solution nano-crystalline condensates |
| title_full | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора |
| title_fullStr | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора |
| title_full_unstemmed | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора |
| title_short | Концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (W, Ti)C твердого раствора |
| title_sort | концентрационно-структурное упорядочение в нанокристаллических ионно-плазменных конденсатах (w, ti)c твердого раствора |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/98808 |
| work_keys_str_mv | AT sobolʹov koncentracionnostrukturnoeuporâdočenievnanokristalličeskihionnoplazmennyhkondensatahwtictverdogorastvora AT sobolʹov koncentraciinostrukturneuporâdkuvannâunanokristaličnihionnoplazmovihkondensatahwtistverdogorozčinu AT sobolʹov soncentrationandstructureorderinginionplasmawtissolidsolutionnanocrystallinecondensates |