Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I

В работе представлены результаты измерений частот девяти двухфотонных ридберговских микроволновых 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ переходов атома Mg I с помощью лазерно-микроволнового спектрометра. Переходы наблюдались в частотном диапазоне 56÷ 117 ГГц и в диапазоне изменения главного квантового числа n=30...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Радиофизика и радиоастрономия
Date:	2012
Main Author:	Куценко, А.С.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Радіоастрономічний інститут НАН України 2012
Subjects:	Радиоспектроскопия
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/99807
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I / А.С. Куценко // Радиофизика и радиоастрономия. — 2012. — Т. 17, № 2. — С. 171-175. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860235090736447488
author	Куценко, А.С.
author_facet	Куценко, А.С.
citation_txt	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I / А.С. Куценко // Радиофизика и радиоастрономия. — 2012. — Т. 17, № 2. — С. 171-175. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Радиофизика и радиоастрономия
description	В работе представлены результаты измерений частот девяти двухфотонных ридберговских микроволновых 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ переходов атома Mg I с помощью лазерно-микроволнового спектрометра. Переходы наблюдались в частотном диапазоне 56÷ 117 ГГц и в диапазоне изменения главного квантового числа n=30÷40. Из полученных данных была определена первая константа квантового дефекта, составившая Elj = 0.0517019(91). Надаються результати вимірювання частот дев’яти двофотонних рідбергівських мікрохвильових 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ переходів атома Mg I за допомогою лазерно-мікрохвильового спектрометру. Переходи спостерігались у частотному діапазоні 56 ÷117 ГГц та в діапазоні зміни головного квантового числа n=30÷40. З отриманих даних була визначена перша константа квантового дефекту, що становила Elj = 0.0517019(91). Results of frequency measurements of nine double-photon Rydberg-Rydberg microwave 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ transitions of Mg I by means of a laser-microwave spectrometer are presented. The transitions were observed in the frequency range 56 −117 GHz and in the range of the principal quantum number variation n=30−40. Using the data obtained the first constant of Ritz quantum defect expansion has been determined as Elj = 0.0517019(91). Автор благодарен М. П. Перепечаю и Н. Л. Погребняку за помощь в подготовке эксперимента, В. А. Ефремову – за помощь в обработке результатов измерений и профессору С. Ф. Дюбко – за постановку задачи и постоянный интерес к выполняемой работе.
first_indexed	2025-11-24T11:43:30Z
format	Article
fulltext	ISSN 1027-9636. Радиофизика и радиоастрономия. Т. 17, № 2, 2012 171 Радиофизика и радиоастрономия. 2012, Т. 17, № 2, c. 171–175 ÐÀÄÈÎÑÏÅÊÒÐÎÑÊÎÏÈß А. С. КУЦЕНКО Харьковский национальный университет имени В. Н. Каразина, пл. Свободы, 4, г. Харьков, 61022, Украина E-mail: a.kutsenko@rian.kharkov.ua ËÀÇÅÐÍÎ-ÌÈÊÐÎÂÎËÍÎÂÀß ÑÏÅÊÒÐÎÑÊÎÏÈß ÑÈÍÃËÅÒÍÛÕ F-ÒÅÐÌÎÂ ÀÒÎÌÀ MG I В работе представлены результаты измерений частот девяти двухфотонных ридберговских микроволновых 1 1 3 33snf F 3s( n 1) f F→ + переходов атома Mg I с помощью лазерно-микроволнового спектрометра. Переходы наблюда- лись в частотном диапазоне 56 117÷ ГГц и в диапазоне изменения главного квантового числа n 30 40.= ÷ Из полу- ченных данных была определена первая константа квантового дефекта, составившая ljE 0.0517019(91).= Ключевые слова: магний, микроволновый спектр, ридберговские атомы, лазерное возбуждение УДК 539.184.2 © А. С. Куценко, 2012 1. Ââåäåíèå Несколько десятков ридберговских рекомбина- ционных линий Mg I обнаружено в спектре излу- чении Солнца [1]. Линии наблюдались в дальнем инфракрасном диапазоне и были идентифициро- ваны как переходы между состояниями с кванто- выми числами 5 8n = ÷ и 8,l < но идентификация не представлялась надежной. Это побудило прове- сти ряд работ по микроволновой спектроскопии состояний с большим l. Авторы работы [2] в лабо- раторных условиях измерили частоты ридбергов- ских микроволновых переходов Mg I для 17 23n = ÷ между f, g, h, i состояниями и определили диполь- ную поляризуемость Mg .+ В работе [3] для 17n = были измерены частоты переходов между состо- яниями с 6 11.l≤ ≤ После того как в 1980 г. для базы данных NIST [4] были проанализированы име- ющиеся на тот момент данные о спектре Mg I, было проведено немало спектроскопических иссле- дований магния в оптическом диапазоне. Методом высокоточной инфракрасной лазерной спектроско- пии были записаны 23 ридберговских перехода Mg I в инфракрасном диапазоне, 1740 1126 см ,−÷ [5]. Было установлено, что тонкая структура f сос- тояний в диапазоне главного квантового числа 5 7n = ÷ инвертирована. Кроме того, работа [5], а также проведенные в [1] расчеты позволили идентифицировать некоторые ранее неизвестные линии в излучении Солнца. В [6] авторами мето- дом бездоплеровской лазерной спектроскопии было проведено исследование ридберговских F состояний магния для 14 84,n = ÷ что позволило им определить изотопические сдвиги и величи- ну синглет-триплетного расщепления F-термов, а также расщепление сверхтонкой структуры изотопа 25 Mg. В этом диапазоне главного кван- тового числа инверсия тонкой структуры уже не наблюдалась. В работе [7] в ходе оптического исследования были измерены энергии F-термов для 14 66n = ÷ и определены квантовые дефекты для s, p, d, f состояний. Эта работа может счи- таться одной из лучших по данной проблеме. Однако расчеты частот микроволновых перехо- дов по константам из [7] и сопоставления их с эк- спериментально измеренными частотами дают расхождения, достигающие единиц гигагерц. Это и не удивительно, т. к. в работе [7] константы квантового дефекта получены с низкой точностью из-за особенностей измерения длин волн перехо- дов с привязкой к одной из линий неоновой лампы. Цель настоящей работы – измерение частот микроволновых 1 1 3 3( 1)n F n F→ + синглет-синглет- ных ридберговских переходов Mg I и определе- ние квантового дефекта F состояния с точнос- тью, обычной для радиоспектроскопии, где изме- ряется не длина волны, а частота. 172 ISSN 1027-9636. Радиофизика и радиоастрономия. Т. 17, № 2, 2012 А. С. Куценко 2. Äåòàëè ýêñïåðèìåíòà Работа выполнена с использованием спектро- метра, созданного на кафедре квантовой радио- физики Харьковского национального университе- та имени В. Н. Каразина. Ранее с помощью этого спектрометра проводились исследования атомов Na, Al, Cu, Au, Ag в ридберговских состояниях, и их результаты опубликованы в [8–12]. В этих же работах представлено детальное описание спек- трометра. Ниже приводятся только детали, ка- сающиеся особенностей исследования атома Mg I. Возбуждение атомов в ридберговские F со- стояния проводилось по различным двухступен- чатым схемам (рис. 1): 22 1 1 1 0 2 3431нм 660 680нм3 3 3 3 ,s S s d D snf Fω ω λ= λ= ÷⎯⎯⎯⎯→ ⎯⎯⎯⎯⎯→ 22 1 1 1 0 1 3285 нм 740 790 нм3 3 3 3 .s S s p P snf Fω ω λ= λ= ÷⎯⎯⎯⎯→ ⎯⎯⎯⎯⎯→ В первой схеме для двухфотонного возбужде- ния состояния 1 23 3s d D использовался лазер на красителе кумарин-540, который работал на фиксированной длине волны 431 нм. Для воз- буждения ридберговских 1 33snf F состояний ис- пользовался лазер на красителе DCM, перестра- иваемый в диапазоне 660 680÷ нм. Оба лазера на красителях возбуждались импульсным XeCl лазером (308 нм), работавшим с частотой повто- рения импульсов 10 Гц. Энергия импульса XeCl лазера составляла 15 мДж, а длительность им- пульса – 40 нс. Время жизни уровня 1 23 3s d D составляет 81 нс [7], что в два раза превышает длительность лазерных импульсов, поэтому вре- менная задержка между импульсами возбужде- ния не подбиралась. Ультрафиолетовое излучение для возбуждения первой ступени во второй схеме получалось пу- тем удвоения частоты излучения лазера на кра- сителе R6G в кристалле KDP. Для двухфотонно- го перехода в ридберговские состояния (вторая ступень) использовался ИК лазер на красителе LDS 751. Лазеры на красителях возбуждались второй гармоникой Nd:YAG лазера. Этот лазер работал с частотой повторения импульсов 12.5 Гц, имел длительность импульса 15 нс и энергию импульса зеленого света 10 15÷ мДж. Все ис- пользованные в работе лазеры на красителях были с поперечной накачкой, работали в режиме скользящего падения луча на дифракционную решетку. Промежуточный уровень 1 13 3s p P имеет время жизни 2 нс [13], поэтому оптическая раз- ность хода была выбрана таким образом, чтобы импульсы лазера второй ступени поступали с задержкой не более 1 нс после окончания действия первого лазера. Пучки обоих лазеров на красителях совмеща- лись в параллельный пучок с помощью дихроич- ного зеркала и вводились в область взаимодей- ствия излучения с атомным пучком. Поскольку в обеих схемах возбуждения использовались двухфотонные переходы, требовалась фокусиров- ка лазерного луча соответствующей ступени в области взаимодействия. Для этой цели исполь- зовалась длиннофокусная CaF линза. Излучение вводилось в камеру через кварцевое окно пер- пендикулярно атомному пучку. Между двумя электродами, представляющими собой иониза- ционный конденсатор, формировалась область взаимодействия. Электроды имели диаметр 40 мм и находились на расстоянии 6.5 мм. За одним из электродов с отверстиями располагался кана- лотрон, напротив входного окна которого и фор- мировалась область взаимодействия. С противо- положной стороны в камеру вводилось микро- волновое излучение. Его источником служил син- тезатор микроволнового излучения на лампе об- ратной волны с несколькими петлями фазовой автоподстройки частоты, перекрывающий диа- пазон 59 117÷ ГГц. Источником атомного пучка была печь Кнуд- сена, представляющая собой полый цилиндр из нержавеющей стали, в который помещались стружки магния. Металл нагревался нихромовой спиралью, обмотанной вокруг цилиндра, до тем- пературы 600 C.° Атомный пучок проходил Рис. 1. Использованные схемы возбуждения 1 33snf F сос- тояний атома Mg I: пунктирными стрелками обозначена первая схема возбуждения, сплошными стрелками – вторая ISSN 1027-9636. Радиофизика и радиоастрономия. Т. 17, № 2, 2012 173 Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I через щель шириной 2 мм и влетал в область взаимодействия между электродами. Ридберговские атомы детектировались методом полевой ионизации. Через 1.5 2÷ мкс после дей- ствия лазерного импульса на незаземленный элек- трод подавался отрицательный импульс с амплиту- дой 50 1000÷ В и скоростью нарастания фронта не более 50 нс. Выходной сигнал каналотрона изме- рялся с помощью аналого-цифрового преобра- зователя. Для увеличения соотношения сигнал/шум проводилась многократная запись спектра в выб- ранном участке частотного диапазона. Следует отметить, что в обеих схемах воз- буждения появилась необходимость регулировать мощность импульса лазера первой ступени на- качки. Дело в том, что даже при относительно небольшой энергии импульса возникала иониза- ция атомов в отсутствие возбуждения второй ступени и ионизирующего поля. Во второй схеме это может быть объяснено наличием ряда авто- ионизационных состояний магния вблизи порога ионизации [13, 14], сечение возбуждения которых значительны, и атом из первой ступени возбуж- дения переходит в автоионизационное состояние, поглощая еще один или два фотона излучения накачки первой ступени. Чтобы избавиться от вредного эффекта ионизации атомов в ходе воз- буждения до включения ионизирующего импуль- са, мощность лазерного импульса первой ступе- ни возбуждения уменьшалась до такого уровня, при котором паразитная ионизация была заметно меньше полезного сигнала и не превышала фон, обусловленный ионизацией ридберговских атомов, вызванной тепловым излучением печи и столк- новениями с молекулами остаточных газов. 3. Ðåçóëüòàòû Были измерены частоты девяти двухфотонных 1 1 3 33 3 ( 1)snf F s n f F→ + ридберговских микровол- новых переходов в диапазоне частот 53 117÷ ГГц и в диапазоне главного квантового числа 30 40.n = ÷ Результаты измерений приведены в табл. 1. Типичные записи микроволновых пере- ходов представлены на рис. 2. Ширина линий опре- делялась несколькими факторами. Время нахож- дения ридберговских атомов в области взаимодей- ствия с лазерным и микроволновым излучением составляло не менее 2 мкс, что приводило к пролетному уширению резонанса не более чем Рис. 2. Типичные записи микроволновых двухфо- тонных 1 1 3 33 3 ( 1)snf F s n f F→ + переходов Mg I: пере- ходы 1 1 3 337 38F F→ (вверху) и 1 1 3 330 31F F→ (внизу). На верхней панели асимметрия контура вызвана смеше- нием 1 1 3 3( 1)n F n F→ + и 1 1 1 1( 1) ( 2)n P n P+ → + резонансов (пояснения в тексте) Таблица 1. Частоты наблюдаемых двухфотонных мик- роволновых 1 1 3 3( 1)n F n F→ + резонансов Mg I. В после- днем столбце представлены разности наблюдаемых частот и частот, рассчитанных с помощью формул Ридберга (1) и Ритца (2) Переход Центральная частота, МГц Разность частот, МГц 1 1 3 330 31F F→ 2·116603.0 –0.372 1 1 3 331 32F F→ 2·105826.5 0.513 1 1 3 332 33F F→ 2·96337.7 0.243 1 1 3 333 34F F→ 2·87950.3 0.023 1 1 3 334 35F F→ 2·80509.2 0.217 1 1 3 335 36F F→ 2·73884.2 –0.107 1 1 3 336 37F F→ 2·67966.8 –0.036 1 1 3 337 38F F→ 2·62664.6 –0.450 1 1 3 339 40F F→ 2·53606.0 –1.621 174 ISSN 1027-9636. Радиофизика и радиоастрономия. Т. 17, № 2, 2012 А. С. Куценко до 0.5 МГц. Доплеровское уширение, по нашим оценкам, не превышало 0.5 МГц. Наблюдаемая ши- рина резонансов составила 3 4÷ МГц, что связа- но, по-видимому, с наличием паразитных электро- статических и высокочастотных полей в камере, приводящих к уширению из-за эффекта Штарка и, частично, из-за эффекта насыщения микровол- новых переходов при наблюдении двухфотонных резонансов, когда на атомы действует излучение гораздо большей мощности чем в ситуации, при которой наблюдаются однофотонные резонансы. Магний с естественной концентрацией изотопов включает в себя три стабильных изотопа 24 Mg (79 %), 25 Mg (10 %), 26 Mg (11 %), из ко- торых только 25Mg имеет сверхтонкую структу- ру, обусловленную ядерным спиновым взаимодей- ствием. Наиболее распространенный изотоп 24 Mg, как и изотоп 26 Mg, имеет ядерный спин 0I = и сверхтонкой структуры не проявляет. Расчеты сверхтонкого расщепления и изотопического сдви- га, основанные на данных из [6], показали, что изотопический сдвиг для переходов с 30 40n = ÷ не превышает 0.1 МГц и приводит только к неко- торой асимметрии наблюдаемых линий. Резонансные частоты переходов, как правило асимметричных, определялась по максимуму ионизационного тока записанных частотных за- висимостей. При этом погрешность составляла величину, не превышающую 10 15 %÷ ширины резонанса (не более 0.5 МГц). Для обработки результатов эксперимента сле- довало бы пользоваться многоканальной теорией квантового дефекта из-за сложности электронно- го строения атома (два валентных электрона) и наличия возмущающей конфигурации 2 1 23 ,p D которая наиболее сильно возмущает D состоя- ние [15]. Однако, ряд работ [15, 16], а также ана- лиз оптических измерений показали, что рид- берговские ( 8)n > F состояния мало подвержены возмущению, квантовый дефект изменяется плав- но, поэтому для их анализа допустимо использо- вать одноканальную теорию квантового дефекта. Энергия терма для квантовых чисел n, l, j может быть найдена с помощью формулы Ридберга, Mg Mg 2 2 , , ( , , ) , ( )n l j R R E n l j n n − − = = − δ (1) где MgR – постоянная Ридберга для магния; кван- товый дефект , ,n l jδ определяется формулой Ритца, , , , , , 2 *4 ,l j l j n l j l j A B E n n δ = + + + ⋅⋅⋅ (2) (здесь , ,l jE ,l jA и ,l jB – константы). Методом наименьших квадратов из экспери- ментальных данных было определено значение константы ,l jE (табл. 2). Разность измеренных частот и частот, рассчитанных с помощью этой константы по формулам (1), (2), приведены в табл. 1 в третьем столбце. Большая ошибка для перехода 1 1 3 339 40F F→ связана с тем, что вместе с 1 33snf F состояниями также легко возбуждаются 1 13 ( 1)s n p P+ состояния. Разность между первой константой квантовых дефектов этих состояний близка к единице, поэтому разность частот двухфотонного перехода 1 1 3 339 40F F→ и двухфотонного перехода 1 1 1 140 41P P→ меньше типичной наблюдаемой ширины линии. По этой причине в нашем эксперименте эти переходы не разрешены (так же, как на рис. 2, верхняя панель). Большая ширина и асимметрия интеграль- ного контура не позволяют определить частоту перехода 1 1 3 339 40F F→ точнее. Среднеквад- ратичное отклонение рассчитанных частот от из- меренных составило 0.39 МГц. При расчете по- стоянная Ридберга для магния принималась рав- ной Mg 3289767.7064R = ГГц. Для сравнения в табл. 2 приведены константы квантового де- фекта, полученные с помощью измерений в опти- ческом диапазоне другими авторами. 4. Çàêëþ÷åíèå С помощью лазерно-микроволнового спектро- метра были измерены частоты девяти двух- фотонных ридберговских микроволновых 1 1 3 33 3 ( 1)snf F s n f F→ + переходов атома Mg I. Переходы наблюдались в частотном диапа- зоне 56 117÷ ГГц и в диапазоне изменения глав- ного квантового числа 30 40.n = ÷ На основе Таблица 2. Константы квантового дефекта (выражения (1) и (2)) для 1 33snf F состояний Mg I, определенные с помощью метода наименьших квадратов из экспери- ментальных данных ,l jE ,l jA ,l jB Настоящая работа 0.0517019(91) – – Работа [7] 0.049(2) – – Работа [16] 0.05274 –6.35048 –3.59136 ISSN 1027-9636. Радиофизика и радиоастрономия. Т. 17, № 2, 2012 175 Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I экспериментальных данных было определено зна- чение первой константы квантового дефекта , 0.0517019(91)l jE = с точностью на два порядка выше точности полученных ранее значений [7]. В дальнейшем мы планируем усовершенствовать наш спектрометр с целью записи частот перехо- дов с низкими значениями главного квантового числа n, что позволит с высокой точностью найти коэффициенты ,l jA и ,l jB в выражении (2) и, соот- ветственно, с высокой точностью рассчитать энергетический спектр синглетного F состояния магния. Автор благодарен М. П. Перепечаю и Н. Л. По- гребняку за помощь в подготовке эксперимента, В. А. Ефремову – за помощь в обработке резуль- татов измерений и профессору С. Ф. Дюбко – за постановку задачи и постоянный интерес к выполняемой работе. СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 01. Chang E. S. Solar Emission Lines Revisited: Extended Study of Magnesium // Phys. Scripta. – 1987. – Vol. 35. – P. 792–797. 02. Lyon B. J. and Gallagher T. F. Mg 3snf-3sng-3snh-3sni intervals and the Mg+ dipole polarizability // Phys. Rev. A. – 1998. – Vol. 57, No. 4. – P. 2426–2429. 03. Snow E. L. and Lundeen S. R. Determination of dipole and quadrupole polarizabilities of Mg+ by fine-structure mea- surements in high-L 17n = Rydberg states of magne- sium // Phys. Rev. A. – 2008. – Vol. 77, No. 5. – P. 052501.1–052501.6. 04. Martin W. C. and Zalubas R. Energy Levels of Magne- sium, Mg I through Mg XII // J. Phys. Chem. Ref. Data. – 1980. – Vol. 9, No. 1. – P. 1–58. 05. Lemoine B., Petitprez D., Destombes J. L., and Chang Edward S. High-precision infrared diode laser spectrum of Mg I // J. Phys. B.: At. Mol. Opt. Phys. – 1990. – Vol. 23., No, 13. – P. 2217S–2226S. 06. Begang R. and Schimdt D. Doppler-free three photon spec- troscopy of 3snf Rydberg states of Mg // Phys. Rev. A. – 1984. – Vol. 29, No. 5. – P. 2581–2585. 07. Rafiq M., Kalyar M. A., and Baig M A. Multi-photon excitation spectra of the 3snl (l = 0, 1, 2 and 3) Rydberg states of magnesium // J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. – 2007. – Vol. 40, No. 15. – P. 3181–3196. 08. Dyubko S., Efimenko M., Efremov V., and Podnos S. Microwave spectroscopy of S, P, and D states of sodium Rydberg atoms // Phys. Rev. A. – 1995. – Vol. 52, No. 1. – P. 514–517. 09. Dyubko S. F., Efremov V. A., Gerasimov V. G., and Mac- Adam K. B. Millimetre-wave spectroscopy of Au I Ryd- berg states: S, P and D terms // J. Phys. B. – 2005. – Vol. 38, No. 8. – P. 1107–1118. 10. MacAdam K. B., Dyubko S. F., Efremov V. A., Gerasi- mov V. G., and Perepechay M. P. Microwave spectro- scopy of Ag I atoms in Rydberg states: S, P and D terms // J. Phys. B. – 2009. – Vol. 42, No. 8. – P. 085003.1–085003.6. 11. MacAdam K. B., Dyubko S. F., Efremov V. A., Gerasi- mov V. G., and Kutsenko A. S. Laser-microwave spectro- scopy of Cu I atoms in S, P, D, F and G Rydberg states // J. Phys. B. – 2009. – Vol. 42, No. 16. – P. 165009.1–165009.8. 12. Dyubko S. F., Efremov V. A., Gerasimov V. G., and Mac- Adam K. B. Microwave spectroscopy of Al I atoms in 0l = to 4 Rydberg states: comprehensive quantumdefect analysis // J. Phys. B. – 2004. – Vol. 37, No. 9. – P. 1967–1978. 13. Rafiq M., Hussain Sh., Saleem M., Kalyar M. A., and Baig M. A. Measurement of photoionization cross section from the 1 13 3s p P excited state of magnesium // J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. – 2007. – Vol. 40, No. 12. – P. 2291–2305. 14. Schinn G. W., Dai C. J., and Gallagher T. F. Mg 3pns and 3pnd ( 1)J = autoionizing states // Phys. Rev. A. – 1991. – Vol. 43, No. 5. – P. 2316–2327. 15. Beigang R. and Schmidt D. Two-photon spectroscopy of 1 23snd D Rydberg states of Magnesium // Phys. Lett. – 1981. – Vol. 87A, No. 1, 2. – P. 21–23. 16. Zhi Miao-Chan, Dai Chang-Jian, and Li Shi-Ben. Stark structure of the Rydberg states of alkaline-earth atoms // Chinese Phys. – 2001. – Vol. 10, No. 10. – P. 929–934. О. С. Куценко Харківський національний університет імені В. Н. Каразіна, пл. Свободи, 4, м. Харків, 61022, Україна ЛАЗЕРНО-МІКРОХВИЛЬОВА СПЕКТРОСКОПІЯ СИНГЛЕТНИХ F-ТЕРМІВ АТОМА MG I Надаються результати вимірювання частот дев’яти двофотон- них рідбергівських мікрохвильових 1 1 3 33 3 ( 1)snf F s n f F→ + переходів атома Mg I за допомогою лазерно-мікрохвильо- вого спектрометру. Переходи спостерігались у частотно- му діапазоні 56 117÷ ГГц та в діапазоні зміни головного квантового числа 30 40.n = ÷ З отриманих даних була визначе- на перша константа квантового дефекту, що становила 0.0517019(91).ljE = A. S. Kutsenko V. Karazin National University of Kharkiv, 4, Svoboda Sq., Kharkiv, 61022, Ukraine LASER-MICROWAVE SPECTROSCOPY OF SINGLET F-TERMS OF MG I Results of frequency measurements of nine double-photon Ry- dberg-Rydberg microwave 1 1 3 33 3 ( 1)snf F s n f F→ + transitions of Mg I by means of a laser-microwave spectrometer are pre- sented. The transitions were observed in the frequency range 56 117− GHz and in the range of the principal quantum number variation 30 40.n = − Using the data obtained the first constant of Ritz quantum defect expansion has been determined as 0.0517019(91).ljE = Статья поступила в редакцию 12.04.2012
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-99807
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1027-9636
language	Russian
last_indexed	2025-11-24T11:43:30Z
publishDate	2012
publisher	Радіоастрономічний інститут НАН України
record_format	dspace
spelling	Куценко, А.С. 2016-05-03T10:38:49Z 2016-05-03T10:38:49Z 2012 Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I / А.С. Куценко // Радиофизика и радиоастрономия. — 2012. — Т. 17, № 2. — С. 171-175. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/99807 539.184.2 В работе представлены результаты измерений частот девяти двухфотонных ридберговских микроволновых 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ переходов атома Mg I с помощью лазерно-микроволнового спектрометра. Переходы наблюдались в частотном диапазоне 56÷ 117 ГГц и в диапазоне изменения главного квантового числа n=30÷40. Из полученных данных была определена первая константа квантового дефекта, составившая Elj = 0.0517019(91). Надаються результати вимірювання частот дев’яти двофотонних рідбергівських мікрохвильових 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ переходів атома Mg I за допомогою лазерно-мікрохвильового спектрометру. Переходи спостерігались у частотному діапазоні 56 ÷117 ГГц та в діапазоні зміни головного квантового числа n=30÷40. З отриманих даних була визначена перша константа квантового дефекту, що становила Elj = 0.0517019(91). Results of frequency measurements of nine double-photon Rydberg-Rydberg microwave 3snf¹F₃ → 3s( n+ 1) f¹F₃ transitions of Mg I by means of a laser-microwave spectrometer are presented. The transitions were observed in the frequency range 56 −117 GHz and in the range of the principal quantum number variation n=30−40. Using the data obtained the first constant of Ritz quantum defect expansion has been determined as Elj = 0.0517019(91). Автор благодарен М. П. Перепечаю и Н. Л. Погребняку за помощь в подготовке эксперимента, В. А. Ефремову – за помощь в обработке результатов измерений и профессору С. Ф. Дюбко – за постановку задачи и постоянный интерес к выполняемой работе. ru Радіоастрономічний інститут НАН України Радиофизика и радиоастрономия Радиоспектроскопия Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I Лазерно-мікрохвильова спектроскопія синглетних f-термів атома Мg I Laser-Microwave Spectroscopy of Singlet F-terms of Mg I Article published earlier
spellingShingle	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I Куценко, А.С. Радиоспектроскопия
title	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I
title_alt	Лазерно-мікрохвильова спектроскопія синглетних f-термів атома Мg I Laser-Microwave Spectroscopy of Singlet F-terms of Mg I
title_full	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I
title_fullStr	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I
title_full_unstemmed	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I
title_short	Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I
title_sort	лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных f-термов атома mg i
topic	Радиоспектроскопия
topic_facet	Радиоспектроскопия
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/99807
work_keys_str_mv	AT kucenkoas lazernomikrovolnovaâspektroskopiâsingletnyhftermovatomamgi AT kucenkoas lazernomíkrohvilʹovaspektroskopíâsingletnihftermívatomamgi AT kucenkoas lasermicrowavespectroscopyofsingletftermsofmgi

Лазерно-микроволновая спектроскопия синглетных F-термов атома Mg I

Institution

Similar Items