Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні
The currents of higher-spin fermion interactions with zero- and half-spin particles are derived. They can be used for the N*(J) ↔ Nπ-transitions (N*(J) is thenucleon resonance with the J spin). In accordance with the theorem on currents and fields, the spin-tensors of these currents are traceless, a...
Збережено в:
| Дата: | 2021 |
|---|---|
| Автори: | , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | English |
| Опубліковано: |
Publishing house "Academperiodika"
2021
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://ujp.bitp.kiev.ua/index.php/ujp/article/view/2021159 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Ukrainian Journal of Physics |
Репозитарії
Ukrainian Journal of Physics| id |
ujp2-article-2021159 |
|---|---|
| record_format |
ojs |
| spelling |
ujp2-article-20211592021-12-03T15:48:27Z General Properties of Higher-Spin Fermion Interaction Currents and Their Test in πN-Scattering Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні Kulish, Yu.V. Rybachuk, E.V. - - The currents of higher-spin fermion interactions with zero- and half-spin particles are derived. They can be used for the N*(J) ↔ Nπ-transitions (N*(J) is thenucleon resonance with the J spin). In accordance with the theorem on currents and fields, the spin-tensors of these currents are traceless, and their products with the γ-matrices and the higher-spin fermion momentum vanish, similarly to the field spin-tensors. Such currents are derived explicitly for J=3/2and 5/2. It is shown that, in the present approach, the scale dimension of a higher spin fermion propagator equals to –1 for any J ≥ 1/2. The calculations indicate that the off-mass-shell N* contributions to the s-channel amplitudes correspond to J = JπN only ( JπN is the total angular momentum of the πN-system). As contrast, in the usually exploited approaches, such non-zero amplitudes correspond to 1/2 ≤ JπN ≤ J. In particular, the usually exploited approaches give non-zero off-mass-shell contributions of the ∆(1232)-resonance to the amplitudes S31, P31( JπN = 1/2) and P33, D33(JπN = 3/2), but our approach – to P33 and D33 only. The comparison of these results with the data of the partial wave analysis on the S31-amplitude in the ∆(1232)-region shows the better agreement for the present approach. Отримано струми взаємодій високоспінових ферміонів з частинками із спіном 0 і 1/2, які можуть бути використані для переходів N*(J) ↔ Nπ-нуклонний резонанс із спіном J). Згідно з теорeмою про поля і струми спін-тензори цих струмів є безслідовими, а їхні добутки на γ-матриці та імпульс високоспінового ферміона дорівнюють нулю, подібно до польових спін-тензорів. Для спінаJ=3/2 та 5/2 такі струми отримані явно. Показано, що в нашому підході масштабна вимірність пропагатора високоспінового ферміона дорівнює –1 для будь-якого J ≥ 1/2. Обчислення внесків N*(J) поза масовою поверхнею в s -канальні амплітуди πN-розсіювання для будь-якого J в нашому підході показує, що ненульові внески відповідають тільки J = JπN ( JπN – повний кутовий момент πN-системи). В протилежність цьому в звичайно використовуваних підходах такі ненульові амплітуди відповідають 1/2 ≤ JπN ≤ J. Зокрема, зазвичай, у використовуваних підходах ∆(1232) поза масовою поверхнею дає ненульові внески у амплітуди S31, P31( JπN = 1/2) і P33, D33(JπN = 3/2), а наш підхід – лише у P33 і D33. Порівняння цих результатів з даними парціально-хвильових аналізів для амплітуди S31в області ∆(1232) показує краще узгодження з нашим підходом. Publishing house "Academperiodika" 2021-12-03 Article Article Peer-reviewed Рецензована стаття application/pdf https://ujp.bitp.kiev.ua/index.php/ujp/article/view/2021159 10.15407/ujpe57.11.1179 Ukrainian Journal of Physics; Vol. 57 No. 11 (2012); 1179 Український фізичний журнал; Том 57 № 11 (2012); 1179 2071-0194 2071-0186 10.15407/ujpe57.11 en https://ujp.bitp.kiev.ua/index.php/ujp/article/view/2021159/1851 |
| institution |
Ukrainian Journal of Physics |
| collection |
OJS |
| language |
English |
| topic |
- - |
| spellingShingle |
- - Kulish, Yu.V. Rybachuk, E.V. Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| topic_facet |
- - |
| format |
Article |
| author |
Kulish, Yu.V. Rybachuk, E.V. |
| author_facet |
Kulish, Yu.V. Rybachuk, E.V. |
| author_sort |
Kulish, Yu.V. |
| title |
Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| title_short |
Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| title_full |
Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| title_fullStr |
Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| title_full_unstemmed |
Загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πN-розсіюванні |
| title_sort |
загальні властивості струмів взаємодії високоспінових ферміонів і їх перевірка в πn-розсіюванні |
| title_alt |
General Properties of Higher-Spin Fermion Interaction Currents and Their Test in πN-Scattering |
| description |
The currents of higher-spin fermion interactions with zero- and half-spin particles are derived. They can be used for the N*(J) ↔ Nπ-transitions (N*(J) is thenucleon resonance with the J spin). In accordance with the theorem on currents and fields, the spin-tensors of these currents are traceless, and their products with the γ-matrices and the higher-spin fermion momentum vanish, similarly to the field spin-tensors. Such currents are derived explicitly for J=3/2and 5/2. It is shown that, in the present approach, the scale dimension of a higher spin fermion propagator equals to –1 for any J ≥ 1/2. The calculations indicate that the off-mass-shell N* contributions to the s-channel amplitudes correspond to J = JπN only ( JπN is the total angular momentum of the πN-system). As contrast, in the usually exploited approaches, such non-zero amplitudes correspond to 1/2 ≤ JπN ≤ J. In particular, the usually exploited approaches give non-zero off-mass-shell contributions of the ∆(1232)-resonance to the amplitudes S31, P31( JπN = 1/2) and P33, D33(JπN = 3/2), but our approach – to P33 and D33 only. The comparison of these results with the data of the partial wave analysis on the S31-amplitude in the ∆(1232)-region shows the better agreement for the present approach. |
| publisher |
Publishing house "Academperiodika" |
| publishDate |
2021 |
| url |
https://ujp.bitp.kiev.ua/index.php/ujp/article/view/2021159 |
| work_keys_str_mv |
AT kulishyuv generalpropertiesofhigherspinfermioninteractioncurrentsandtheirtestinpnscattering AT rybachukev generalpropertiesofhigherspinfermioninteractioncurrentsandtheirtestinpnscattering AT kulishyuv zagalʹnívlastivostístrumívvzaêmodíívisokospínovihfermíonívííhperevírkavpnrozsíûvanní AT rybachukev zagalʹnívlastivostístrumívvzaêmodíívisokospínovihfermíonívííhperevírkavpnrozsíûvanní |
| first_indexed |
2023-03-24T08:59:23Z |
| last_indexed |
2023-03-24T08:59:23Z |
| _version_ |
1795757723356233728 |