Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца

В работе исследованы границы термической стабильности исходной ГЦК-фазы в кластерах алюминия и свинца диаметром до 3 нм методом молекулярной динамики с использованием модифицированного потенциала сильной связи TB-SMA. Показано, что под действием температурного фактора в малых кластерах Al и Pb проис...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2014
Main Authors:	Байдышев, В.С., Гафнер, Ю.Я.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2014
Series:	Металлофизика и новейшие технологии
Subjects:	Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/107022
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца / В.С. Байдышев, Ю.Я. Гафнер // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 9. — С. 1225-1236. — Бібліогр.: 20 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-107022
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1070222025-02-23T17:09:14Z Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца Структурні переходи ГЦК—ікосаедр в нанокластерах алюмінію та свинцю Structural F.C.C.—Icosahedron Transitions within the Aluminium and Lead Nanoclusters Байдышев, В.С. Гафнер, Ю.Я. Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов В работе исследованы границы термической стабильности исходной ГЦК-фазы в кластерах алюминия и свинца диаметром до 3 нм методом молекулярной динамики с использованием модифицированного потенциала сильной связи TB-SMA. Показано, что под действием температурного фактора в малых кластерах Al и Pb происходит переход из начальной ГЦК-фазы в иные структурные модификации, в том числе и с пентагональной симметрией. С ростом размера наночастиц наблюдается смещение температуры политипного перехода к температуре плавления кластера. Определено, что для кластеров алюминия, в отличие от кластеров свинца, большую роль в формировании структуры играют геометрические «магические» числа. В роботі досліджено границі термічної стабільности первинної ГЦК-фази у кластерах алюмінію та свинцю діяметром до 3 нм методою молекулярної динаміки з використанням модифікованого потенціялу сильного зв’язку TB-SMA. Показано, що під дією температурного чинника в малих кластерах Al і Pb відбувається перехід з первинної ГЦК-фази в інші структурні модифікації, в тому числі й з пентагональною симетрією. З ростом розміру наночастинок спостерігається зсув температури політипного переходу до температури топлення кластера. Визначено, що для кластерів алюмінію, на відміну від кластерів свинцю, більш значну роль у формуванні структури відіграють «магічні» числа. The thermal stability boundaries of initial f.c.c. phase within the Al and Pb nanoclusters with a diameter of up to 3.0 nm are investigated by the molecular dynamics method using modified tight-binding potential (TB-SMA). The simulation indicates that the structural transition in small Al and Pb clusters from the initial f.c.c. phase to other modifications, including ones with pentagonal symmetry, occurs under the influence of temperature factor. The transition temperature is shifted towards the cluster melting temperature with an increase in the cluster size. As determined, the geometrical ‘magic’ numbers play a major role in a structure formation for aluminium clusters, unlike lead clusters. Работа была выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (номер гранта 13-02-98006-р_Сибирь_а). 2014 Article Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца / В.С. Байдышев, Ю.Я. Гафнер // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 9. — С. 1225-1236. — Бібліогр.: 20 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 61.43.Bn, 61.46.Bc, 61.46.Df, 62.23.St, 64.70.Nd, 65.80.-g, 82.60.Qr DOI: http://dx.doi.org/10.15407/mfint.36.09.1225 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/107022 ru Металлофизика и новейшие технологии application/pdf Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов
spellingShingle	Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов Байдышев, В.С. Гафнер, Ю.Я. Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца Металлофизика и новейшие технологии
description	В работе исследованы границы термической стабильности исходной ГЦК-фазы в кластерах алюминия и свинца диаметром до 3 нм методом молекулярной динамики с использованием модифицированного потенциала сильной связи TB-SMA. Показано, что под действием температурного фактора в малых кластерах Al и Pb происходит переход из начальной ГЦК-фазы в иные структурные модификации, в том числе и с пентагональной симметрией. С ростом размера наночастиц наблюдается смещение температуры политипного перехода к температуре плавления кластера. Определено, что для кластеров алюминия, в отличие от кластеров свинца, большую роль в формировании структуры играют геометрические «магические» числа.
format	Article
author	Байдышев, В.С. Гафнер, Ю.Я.
author_facet	Байдышев, В.С. Гафнер, Ю.Я.
author_sort	Байдышев, В.С.
title	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
title_short	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
title_full	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
title_fullStr	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
title_full_unstemmed	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
title_sort	структурные переходы гцк—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2014
topic_facet	Строение и свойства наноразмерных и мезоскопических материалов
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/107022
citation_txt	Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца / В.С. Байдышев, Ю.Я. Гафнер // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 9. — С. 1225-1236. — Бібліогр.: 20 назв. — рос.
series	Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv	AT bajdyševvs strukturnyeperehodygckikosaédrvnanoklasterahalûminiâisvinca AT gafnerûâ strukturnyeperehodygckikosaédrvnanoklasterahalûminiâisvinca AT bajdyševvs strukturníperehodigckíkosaedrvnanoklasterahalûmíníûtasvincû AT gafnerûâ strukturníperehodigckíkosaedrvnanoklasterahalûmíníûtasvincû AT bajdyševvs structuralfccicosahedrontransitionswithinthealuminiumandleadnanoclusters AT gafnerûâ structuralfccicosahedrontransitionswithinthealuminiumandleadnanoclusters
first_indexed	2025-11-24T02:16:30Z
last_indexed	2025-11-24T02:16:30Z
_version_	1849636254033903616
fulltext	1225 СТРОЕНИЕ И СВОЙСТВА НАНОРАЗМЕРНЫХ И МЕЗОСКОПИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ PACS numbers:61.43.Bn, 61.46.Bc,61.46.Df,62.23.St,64.70.Nd,65.80.-g, 82.60.Qr Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца В. С. Байдышев, Ю. Я. Гафнер Хакасский государственный университет им. Н. Ф. Катанова, просп. Ленина, 90, 655017 Абакан, Россия В работе исследованы границы термической стабильности исходной ГЦК- фазы в кластерах алюминия и свинца диаметром до 3 нм методом молеку- лярной динамики с использованием модифицированного потенциала сильной связи TB-SMA. Показано, что под действием температурного фактора в малых кластерах Al и Pb происходит переход из начальной ГЦК-фазы в иные структурные модификации, в том числе и с пентаго- нальной симметрией. С ростом размера наночастиц наблюдается смеще- ние температуры политипного перехода к температуре плавления класте- ра. Определено, что для кластеров алюминия, в отличие от кластеров свинца, большую роль в формировании структуры играют геометриче- ские «магические» числа. В роботі досліджено границі термічної стабільности первинної ГЦК-фази у кластерах алюмінію та свинцю діяметром до 3 нм методою молекуляр- ної динаміки з використанням модифікованого потенціялу сильного зв’язку TB-SMA. Показано, що під дією температурного чинника в малих кластерах Al і Pb відбувається перехід з первинної ГЦК-фази в інші стру- ктурні модифікації, в тому числі й з пентагональною симетрією. З ростом розміру наночастинок спостерігається зсув температури політипного пе- реходу до температури топлення кластера. Визначено, що для кластерів алюмінію, на відміну від кластерів свинцю, більш значну роль у форму- ванні структури відіграють «магічні» числа. The thermal stability boundaries of initial f.c.c. phase within the Al and Pb nanoclusters with a diameter of up to 3.0 nm are investigated by the molecu- lar dynamics method using modified tight-binding potential (TB-SMA). The simulation indicates that the structural transition in small Al and Pb clusters from the initial f.c.c. phase to other modifications, including ones with pen- tagonal symmetry, occurs under the influence of temperature factor. The transition temperature is shifted towards the cluster melting temperature Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2014, т. 36, № 9, сс. 1225—1236 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2014 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 1226 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР with an increase in the cluster size. As determined, the geometrical ‘magic’ numbers play a major role in a structure formation for aluminium clusters, unlike lead clusters. Ключевые слова: нанокластеры, алюминий, свинец, молекулярная ди- намика, сильная связь, компьютерное моделирование. (Получено 17февраля 2014 г.; окончат. вариант– 16 июня 2014 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ В последнее время большое внимание уделяется исследованию объ- ектов, построенных из структурных элементов нанометрового мас- штаба, таких как нанокристаллы, тонкие пленки, наночастицы и нанокластеры. Необходимость наделения средств связи, электрон- ной и компьютерной техники все большими качественными и коли- чественными функциональными возможностями при сохранении или даже уменьшении размеров операционных устройств заставляет исследователей искать пути минимизации базовых структурных элементов, применяемых при их производстве. На современном эта- пе уже возможна разработка технологических блоков размером всего несколько десятков нанометров. Это, в свою очередь, стимулирует дальнейшее, бурное развитие физики наночастиц (нанокластеров), т.е. атомно-молекулярных соединений, включающих в себя от де- сятков атомов (молекул) до нескольких их тысяч. Хорошо известно, что металлические наночастицы могут прояв- лять необычные оптические, тепловые, химические и физические свойства. Основными критическими параметрами, влияющими на все эти физико-химические особенности поведения, кроме, соб- ственно, размера наночастицы, являются ее форма и структура, что требует от нанотехнологий целенаправленного контроля данных характеристик [1, 2]. Теоретически наночастицы могут иметь структуру, запрещае- мую законами классической кристаллографической теории, такую как икосаэдр (ih) (рис. 1) и декаэдр (dh) [3]. Наночастицы некото- рых химических элементов, имеющих в объемном состоянии ГЦК (fcc) строение, часто наблюдаются и экспериментально со структу- рой, имеющей подобную 5-ти частичную симметрию (ряд металлов и инертные газы). Однако после достижения определенного крити- ческого размера у таких кластеров происходит переход к стандарт- ному ГЦК-строению. Кроме того, как экспериментально, так и ме- тодами компьютерного моделирования было обнаружено, что кроме такого классического перехода ih  fcc под действием размерного эффекта, в малых кластерах возможны и обратные переходы fcc  ih, происходящие под действием уже температурного фактора. Данные результаты, несомненно, доказывают наличие некоего СТРУКТУРНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ГЦК—ИКОСАЭДР В НАНОКЛАСТЕРАХ Al И Pb 1227 энергетического барьера между структурными состояниями кла- стера, зависящего от размера частицы. При исследовании задачи нахождения наиболее устойчивых атомных конфигураций, прежде всего, возникает вопрос о стабиль- ности структуры кластеров различного размера. Некоторые указа- ния на наличие выделенных стабильных структур можно получить из наблюдений экспериментальных спектров размеров атомных кластеров, которые показывают при определенных значениях чис- ла частиц в кластере (N) особенно четко выделенную интенсив- ность. Подобное поведение доказывает, что некоторые размеры кластера являются предпочтительными, и эти величины получили названия «магических» чисел [4, 5]. Для объяснения последовательности «магических» чисел ис- пользуют различные подходы, например, в работе [6] в спектре масс частиц натрия последовательность магических чисел была объяс- нена формированием замкнутых делокализованных электронных оболочек. В работе [7] структурные состояния кластеров исследова- ли в рамках кинетического подхода, в работах [8—10] было показа- но, что структура кластеров определяется тенденцией к достиже- нию более плотной упаковки атомов. При этом для ГЦК-кластеров выделенными являются значения N  19, 79, 135, 201, 675, …, а для кластеров икосаэдрического типа N  13, 55, 147, 309, 561, 923, … . Результаты [8—10] были получены для систем, в которых взаимо- действие между атомами имело центральный парный характер. В реальных металлах непарные вклады в энергию взаимодействия играют существенную роль, в результате чего последовательность магических чисел в них может несколько отличаться от предска- Рис. 1. Структура кластера алюминия Al135: a – гранецентрированная ку- бическая (fcc), Т  50 К; б – икосаэдрическая (ih),Т  52К. 1228 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР занной теоретически. Поэтому основной целью представляемой работы была попытка ответа на вопрос о размерных границах устойчивости той или иной кристаллографической модификации в нанокластерах алюминия и свинца, а также определение роли геометрических «магических» чисел при возможных структурных переходах. 2. КОМПЬЮТЕРНАЯ МОДЕЛЬ В качестве имитационного метода был выбран метод классической молекулярной динамики (МД), хотя в большинстве аналогичных моделирований для подобных задач применялся метод ab-initio. Однако при таком подходе основное внимание исследователей было сосредоточено на определении структуры только в области очень низких температур, близких к 0 К, и ее зависимостью от размера кластера. На наш взгляд, данный подход все же не может являться совершенно справедливым, так как нанокластеры, используемые в различных областях нанотехнологий, должны эксплуатироваться при значительно более высоких температурах, и тепловой фактор может приводить к изменению равновесной структуры. Кроме это- го, метод ab-initio имеет существенные ограничения и по размеру моделируемых частиц, что и явилось критическим моментом в вы- боре методики моделирования. На наш взгляд, именно МД метод является наиболее адекватным для определения стабильных в широком интервале температур структур металлических кластеров с интересующим нас диамет- ром. Но уровень достоверности полученных здесь результатов напрямую определяется выбором используемого потенциала меж- атомного взаимодействия. Поэтому после анализа различных видов представления потенциальной энергии имитация процессов нагре- ва нанокластеров Al и Pb была выполнена с использованием хорошо зарекомендовавших себя модифицированных потенциалов сильной связи (TB-SMA) [11] с фиксированным радиусом обрезания, соот- ветствующим пятой координационной сфере включительно. По- тенциалы из группы сильной связи широко используются при ком- пьютерном моделировании как макроскопических тел, так и нано- объектов. Кроме того, потенциалы, предложенные Клери и Розато, прошли подробную успешную проверку по многим термодинамиче- ским показателям [11] и на сегодняшний день являются одними из основных потенциалов для расчета свойств металлических наноча- стиц. В частности, в работе [12] в рамках данного потенциала была определена температура плавления свободных нанокластеров свин- ца, имеющая хорошее согласие с экспериментальными данными. В качестве начальных объектов были использованы свободные сферические ГЦК-кластеры, получаемые при вырезании сферы из СТРУКТУРНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ГЦК—ИКОСАЭДР В НАНОКЛАСТЕРАХ Al И Pb 1229 идеальной ГЦК-решетки. Нагрев кластеров выполнялся в рамках канонического ансамбля с использованием термостата Нозе [13]. Температура в процессе моделирования определялась посредством средней кинетической энергии атомов, которая рассчитывалась на основе скоростного алгоритма Верле с шагом по времени h  1 фс. Для определения наиболее устойчивой кластерной структуры рассматривался ансамбль кластеров одинакового размера. Начало процесса нагревания сопровождалось релаксацией исходной фазы при начальной температуре, далее нагревание производилось до значений, превышающих температуру плавления наночастицы. В ходе нагрева температура ступенчато изменялась с шагом в 10 К, а в области структурных переходов с шагом 4 К, и при каждом ее зна- чении кластеры выдерживались порядка 1 нс. Как показано в [14], выбранная скорость изменения температуры позволяет достаточно адекватно реализовать квазиравновесное состояние кластеров раз- мером до D  3,0 нм. Точки плавления кластера фиксировались по скачку потенциаль- ной энергии как функции температуры. Данный подход достаточно широко используется при компьютерном моделировании процессов плавления (кристаллизации) металлических нанокластеров и позво- ляет довольно точно локализовать их начало. Структурные переходы определялись при помощи визуализаторов, а также на основе графи- ков функции радиального распределения и зависимости потенци- альной энергии от температуры. Для выполнения моделирования была использована компьютерная программа MDNTP, разработан- ная Dr. Ralf Meyer, Universität Duisburg, Germany. 3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ Вначале исследовалась группа кластеров, размеры которых равны «магическим» числам икосаэдрической структуры (N  13, 55, 147, 309, 561, 923). В кластерах Al13 и Pb13 с числом атомов, соответ- ствующим идеальной ih-структуре, уже на этапе первичной терми- ческой релаксации происходил структурный переход fcc  ih. Этот результат согласуется с работами других авторов, например в [15] в рамках ab-initio MD было показано, что в Pb13 структура ih является энергетически более стабильной, чем fcc построение атомов на ве- личину ∆E  2,08 эВ/кластер. Для кластеров Al13 энергия ih- структуры также оказалась меньше энергии fcc на величину ∆E  1 эВ/кластер [16]. Используемый нами потенциал [11] дает значения разности энергий этих структур для кластеров свинца ∆E  1,70 эВ/кластер и для кластеров алюминия ∆E  1,46 эВ/кластер, то есть наблюдается качественное и даже достаточно хорошее количе- ственное согласие с ab-initio расчетами [16, 17]. Таким образом, на основании данных [16, 17] и выполненного нами моделирования 1230 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР можно однозначно заявить о том, что структурный переход fcc  ih в кластерах Al13 и Pb13 является безбарьерным и поэтому может наблюдаться при любой температуре. Следующим икосаэдрическим кластером с полностью завершен- ной внешней оболочкой является кластер с числом атомов N  55. Расчеты энергий различных структур, выполненные в [15] неожи- данно показали, что для кластера Pb55 fcc-структура является более стабильной, чем ih-структура, но величина энергетического барьера составила всего ∆E  0,1 эВ/кластер, что в расчете на атом дает зна- чение барьера значительно меньше величины тепловой энергии при расчетной температуре. Таким образом, результаты [15] представ- ляются нам достаточно спорными, и мы считаем, что при N  55 в свинце все же могут происходить структурные переходы под дей- ствием теплового фактора. Данное предположение подтверждается результатами выполненного нами МД моделирования. Так для кла- стеров Pb55 наблюдался структурный переход fcc  ih при темпера- туре даже Т  10 К, а для кластеров Al55 и при более низких. К сожалению, нам не известны работы, в которых рассчитаны энергии основного состояния для Al55. В нашей же модели энергия ih-структуры для Al55 и Pb55 всегда меньше энергии fcc-структуры, однако, для кластеров свинца энергии данных видов построения атомов оказываются очень близки (∆E  0,08 эВ/кластер). При дальнейшем нагреве кластеров ih-структура сохранялась вплоть до температур плавления, причем для кластеров Al55 температура плавления составила Тm  470 К, а для кластера Pb55 Tm  230 К. Начиная с температуры плавления, потенциальная энергия сильно флуктуирует, и кластеры постепенно переходят в жидкое состояние через аморфоподобную фазу, содержащую ih-фрагменты. В кластерах следующего «магического» размера Al147 и Pb147 по- ведение металлов существенно отличается. Так структурный пере- ход fcc  ih в кластерах Al147 наблюдался в самом начале моделиро- вания в процессе термической релаксации первичного кластера, тогда как в кластерах Pb147 он происходил только при температуре не ниже T  255 К, что составляло примерно 0,8Tm температуры плавления данного размера кластера. Типичная калориметриче- ская кривая нагрева для кластера Pb147 приведена на рис. 2, из ко- торого хорошо видно, что по мере нагревания в кластере происхо- дит оптимизация структуры, но начальная fcc-фаза сохраняется до температуры 235 К, начиная с которой в температурном интервале 235—250 К кластер перестраивается в ih-структуру через ряд про- межуточных аморфоподобных фаз. Таким образом, для кластера Pb147 переход fcc  ih протекает следующим образом: fcc  аморф- ная структура  ih. При увеличении числа атомов барьер, который необходимо пре- одолеть для перехода от fcc-структуры к ih, растет. Так, например, СТРУКТУРНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ГЦК—ИКОСАЭДР В НАНОКЛАСТЕРАХ Al И Pb 1231 для свинца он составляет 0,3 эВ/кластер и 1,5 эВ/кластер для Pb147 и Pb309 соответственно [15]. В кластерах свинца следующих магиче- ских размеров Pb309, Pb561, Pb923 мы не наблюдали превращения fcc  ih, начальная fcc-структура оставалась стабильной до темпе- ратуры плавления. Очевидно, что температурных флуктуаций при этих размерах уже не хватает для преодоления существующего энергетического барьера. Для кластеров Al309 структурный переход наблюдался при температуре Т  310 К (0,48Tm), для Al561 при тем- пературе Т  460 К (0,7Tm) (рис. 3), для Al923 структурный переход не наблюдался. Таким образом, можно заключить, что для нано- кластеров алюминия энергетический барьер для структурного пе- рехода fcc  ih оказывается значительно меньшим, чем для нано- кластеров свинца аналогичного размера. В случае кластеров с числом атомов близким к кластерам, с пол- ностью заполненной внешней оболочкой, ситуация оказывалась не столь однозначной. Так кластеры Al141 демонстрировали различные сценарии поведения. В 60% случаев при температуре Т  134 К происходило формирование ih-структуры кластера, довольно устойчиво сохраняющейся до температуры плавления. В 40% слу- чаев энергия кластера увеличивалась, но первоначальная fcc- структура, несмотря на некоторое нарушение порядка укладки атомных слоев с образованием ih-фрагментов, сохранялась вплоть Рис. 2. Калориметрическая кривая нагрева кластера свинца Pb147: a – fcc- структура кластера при Т  170 К; б – аморфная структура кластера при Т  250 К; в – ih-структура кластера приТ  254К. 1232 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР до температуры Т  370 К, и только дальнейшее нагревание приво- дило к формированию ih-структуры. Для кластера Al177 при темпе- ратуре Т  460 К стабильной становиться ih-структура, также со- храняющая свою устойчивость вплоть до температуры плавления. Для кластеров Al321 (близких к магическому N  309) структурный переход наблюдался при температуре Т  580 К, близкой к темпера- туре плавления Tm  630 К. Отметим, что для кластера алюминия, начиная с размера N  600 атомов, структурных переходов не про- исходило вообще, начальная fcc-структура оказывалась стабильной вплоть до температур плавления. Для кластеров свинца Pb141 поведение оказалось схожим с пове- дением алюминия Al141: в 40% случаев переход происходил при Т  170 К, в 60% при температуре Т  270 К близкой к температуре плавления Тm  290 К. В кластерах Pb177 наличие ih-структуры от- мечалось только в области плавления при Т  285 К (температура плавления Тm  300 К). Дальнейшее увеличение размера кластера показало, что в свободных нанокластерах свинца с числом атомов больше N  177 структурный переход fcc  ih отсутствует, даже Рис. 3. Калориметрическая кривая нагрева кластера алюминия Al561: a – fcc-структура кластера при Т  300 К; б – ih-структура кластера при Т   460 К. СТРУКТУРНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ГЦК—ИКОСАЭДР В НАНОКЛАСТЕРАХ Al И Pb 1233 вблизи «магических» чисел ih-структуры. Отдельную группу составляют кластеры, размеры которых рав- ны «магическим» числам fcc-структуры (N  19, 79, 135, 201). Здесь можно отметить практически полное отсутствие структурных переходов типа fcc  ih. Так, для кластеров Al79, Al201 ,Pb79, Pb201 начальная fcc-структура являлась стабильной вплоть до разруше- ния кластеров в результате плавления (рис. 4). Однако для кластера Al135 наблюдался структурный переход fcc  ih при температуре Т  52 К (рис. 1). При дальнейшем нагреве икосаэдрическая струк- тура сохранялась вплоть до температуры плавления. В кластерах Pb135 данный переход происходил при температуре Т  210 К. Следо- вательно, можно сделать вывод, о том, что для нанокластеров алю- миния и свинца размером N  135 атомов формирующаяся структу- ра определяется не только магическим числом fcc-структуры, а и какими-то другими факторами, которые еще предстоит изучить. В работе [17] для кластеров Al19 произведенный расчет структуры с наименьшей энергией методом FM-LMTO-MD показал, что наибо- лее энергетически выгодной структурой данного кластера является Рис. 4. Калориметрическая кривая нагрева кластера алюминия Al201: a – fcc-структура кластера при Т 150 К; б – fcc-структура кластера при Т   300 К. 1234 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР структура двойного икосаэдра (double icosahedron). Мы наблюдали аналогичный структурный переход fcc  double ih в кластерах Al19 при температуре Т  260 К, в кластерах Pb19 при температуре Т   168 К также происходило подобное превращение. Однако конеч- ная структура все же не являлась двойным икосаэдром, а имела бо- лее сложное строение, что подтверждается результатами, получен- ными в [18], согласно которым double ih также не является энерге- тически выгодной структурой для Pb19. 4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ На основе выполненного компьютерного МД-анализа процессов термического воздействия можно утверждать, что в малых класте- рах алюминия с размером до 600 атомов и малых кластерах свинца с размером до 200 атомов наиболее стабильной конфигурацией яв- ляется структура с пентагональной симметрией. С дальнейшим ро- стом числа атомов ГЦК-построение оказывается более стабильным в полном соответствии с законами кристаллографии. Кроме этого было определено, что для кластеров алюминия энер- гетический барьер структурного перехода fcc  ih оказывается зна- чительно меньшим, чем для нанокластеров свинца. Также было по- казано, что в случае нанокластеров алюминия оказывается весьма существенной роль геометрических «магических» чисел, что не наблюдалось нами так очевидно при моделировании кластеров ни- келя и меди [19, 20]. Отметим, что исследование свойств металлических частиц с ха- рактерными нанометровыми размерами актуально как с фундамен- тальной, так и прикладной точек зрения, что обусловлено широки- ми перспективами их практического применения. Среди использу- емых сейчас или в ближайшем будущем наночастиц следует особо выделить малые частицы, представляющие собой нанообъекты с различными типами пространственных структур. Знание деталей формирования кластерной структуры является определяющим для практического применения нанокластеров при создании новых ма- териалов, так как различная кластерная структура приводит к наличию различных физико-химических свойств. В настоящее время основной проблемой при внедрении нанотех- нологий в промышленность является уже не столько само получение новых материалов, сколько определение роли воздействия термиче- ских эффектов и силовых полей (радиационных, деформационных и др.) в процессе эксплуатации наноматериалов. Это неизбежно ведет к рекристаллизационным, релаксационным, сегрегационным и гомо- генизационным процессам, а также к явлениям распада, фазовым превращениям, спеканию и заплыванию нанопор (нанокапилляров), аморфизации и кристаллизации. Все это должно сказываться на фи- СТРУКТУРНЫЕ ПЕРЕХОДЫ ГЦК—ИКОСАЭДР В НАНОКЛАСТЕРАХ Al И Pb 1235 зико-химических, физико-механических и других свойствах, влияя тем самым на эксплуатационные ресурсы наноматериалов. Выпол- ненный в представленной работе анализ с учетом уже выявленных экспериментальных фактов позволяет обобщить сделанные ранее выводы и подробно описать процесс формирования структурных мо- дификаций в малых нанокластерах алюминия и свинца при тепло- вом воздействии. Работа была выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (номер гранта 13-02-98006- р_Сибирь_а). ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. S. Panigrahi, S. Kundu, S. K. Ghosh, S. Nath, and T. Pal, J. Nanopart. Res., 6: 411 (2004). 2. M. H. Magnusson, K. Deppert, J.-O. Malm, J.-O. Bovin, and L. Samuelson, J. Nanopart. Res., 1: 243 (1999). 3. Ch. P. Poole, Jr. and F. J. Owens, Introduction to Nanotechnology (New York: Wiley & Sons, Inc.: 2003). 4. W. Demtröder, Molekülphysik. Theoretische Grundlagen und Experimentelle Methoden (München: R. Oldenbourg Verlag GmbH: 2003) (in German). 5. W. Miehle, O. Kandler, T. Leisner, and O. Echt, J. Chem. Phys., 91: 5940 (1989). 6. S. Sugano and H. Koizumi, Microcluster Physics (Berlin: Springer-Verlag: 1998). 7. D. J. Wales and J. P. K. Doye, Cond. Mat., 3: 344 (1998). 8. J. M. Soler, M. R. Beltran, and K. Michaelian, Phys. Rev. B, 61: 5771 (2000). 9. S. C. Hendy and B. D. Hall, Cond. Mat., 11 (2000). 10. Б. М. Смирнов, Успехи физических наук, 163, № 10: 29 (1993). 11. F. Cleri and V. Rosato, Phys. Rev. B, 48: 22 (1993). 12. A. Г. Бембель, В. М. Самсонов, Вестник Тверского государственного университета. Сер. Физика, 13: 72 (2011). 13. S. Nose, J. Phys. Chem., 81: 511 (1984). 14. Ю. Н. Горностырев, И. Н. Карькин, М. И. Кацнельсон, А. В. Трефилов, Физ. мет. металловед., 96, № 2: 19 (2003). 15. C. M. Wei, C. Cheng, and C. M. Chang, Phys. Chem. B, 110: 24642 (2006). 16. B. K. Rao, S. N. Khanna, and P. Jena, Phys. Rev. B, 62, No. 7: 4666 (2000). 17. Chang-Hong Yao, Bin Song, and Pei-Lin Cao, Phys. Rev. B, 70: 195431 (2004). 18. Xiao-Ping Li, Wen-Cai Lu, Qing-Jun Zang, Guang-Ju Chen, C. Z. Wang, and K. M. Ho, J. Phys. Chem. A, 113: 6217 (2009). 19. С. Л. Гафнер, Л. В. Редель, Ю. Я. Гафнер, Физ. мет. металловед., 104, № 2: 189 (2007). 20. С. Л. Гафнер, Л. В. Редель, Ю. Я. Гафнер, ЖЭТФ, 135, № 5: 899 (2009). REFERENCES 1. S. Panigrahi, S. Kundu, S. K. Ghosh, S. Nath, and T. Pal, J. Nanopart. Res., 6: 1236 В. С. БАЙДЫШЕВ, Ю. Я. ГАФНЕР 411 (2004). 2. M. H. Magnusson, K. Deppert, J.-O. Malm, J.-O. Bovin, and L. Samuelson, J. Nanopart. Res., 1: 243 (1999). 3. Ch. P. Poole, Jr. and F. J. Owens, Introduction to Nanotechnology (New York: Wiley & Sons, Inc.: 2003). 4. W. Demtröder, Molekülphysik. Theoretische Grundlagen und Experimentelle Methoden (München: R. Oldenbourg Verlag GmbH: 2003) (in German). 5. W. Miehle, O. Kandler, T. Leisner, and O. Echt, J. Chem. Phys., 91: 5940 (1989). 6. S. Sugano and H. Koizumi, Microcluster Physics (Berlin: Springer-Verlag: 1998). 7. D. J. Wales and J. P. K. Doye, Cond. Mat., 3: 344 (1998). 8. J. M. Soler, M. R. Beltran, and K. Michaelian, Phys. Rev. B, 61: 5771 (2000). 9. S. C. Hendy and B. D. Hall, Cond. Mat., 11 (2000). 10. B. M. Smirnov, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 163, No. 10: 29 (1993) (in Russian). 11. F. Cleri and V. Rosato, Phys. Rev. B, 48: 22 (1993). 12. A. G. Bembel and V. M. Samsonov, Vestnik Tverskogo Gosudarstvennogo Universiteta. Ser. Fizika, No. 13: 72 (2011) (in Russian). 13. S. Nose, J. Phys. Chem., 81: 511 (1984). 14. Yu. N. Gornostyrev, I. N. Kar’kin, M. I. Katsnel’son, and A. V. Trefilov, Fiz. Met. Metalloved., 96, No. 2:19 (2003) (in Russian). 15. C. M. Wei, C. Cheng, and C. M. Chang, Phys. Chem. B, 110: 24642 (2006). 16. B. K. Rao, S.N. Khanna, and P. Jena, Phys. Rev. B, 62, No. 7: 4666 (2000). 17. Chang-Hong Yao, Bin Song, and Pei-Lin Cao, Phys. Rev. B, 70: 195431 (2004). 18. Xiao-Ping Li, Wen-Cai Lu, Qing-Jun Zang, Guang-Ju Chen, C. Z. Wang, and K. M. Ho, J. Phys. Chem. A, 113: 6217 (2009). 19. S. L. Gafner, L. V. Redel, and Yu. Ya. Gafner, Fiz. Met. Metalloved., 104, No. 2: 189 (2007) (in Russian). 20. S. L. Gafner, L. V. Redel, and Yu. Ya. Gafner, ZhETF, 135, No. 5: 899 (2009) (in Russian). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <FEFF005400610074006f0020006e006100730074006100760065006e00ed00200070006f0075017e0069006a007400650020006b0020007600790074007600e101590065006e00ed00200064006f006b0075006d0065006e0074016f002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b00740065007200e90020007300650020006e0065006a006c00e90070006500200068006f006400ed002000700072006f0020006b00760061006c00690074006e00ed0020007400690073006b00200061002000700072006500700072006500730073002e002000200056007900740076006f01590065006e00e900200064006f006b0075006d0065006e007400790020005000440046002000620075006400650020006d006f017e006e00e90020006f007400650076015900ed007400200076002000700072006f006700720061006d0065006300680020004100630072006f00620061007400200061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000610020006e006f0076011b006a016100ed00630068002e> /DAN <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> /DEU <FEFF00560065007200770065006e00640065006e0020005300690065002000640069006500730065002000450069006e007300740065006c006c0075006e00670065006e0020007a0075006d002000450072007300740065006c006c0065006e00200076006f006e002000410064006f006200650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e00740065006e002c00200076006f006e002000640065006e0065006e002000530069006500200068006f006300680077006500720074006900670065002000500072006500700072006500730073002d0044007200750063006b0065002000650072007a0065007500670065006e0020006d00f60063006800740065006e002e002000450072007300740065006c006c007400650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e007400650020006b00f6006e006e0065006e0020006d006900740020004100630072006f00620061007400200075006e0064002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006f0064006500720020006800f600680065007200200067006500f600660066006e00650074002000770065007200640065006e002e> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <FEFF04120438043a043e0440043804410442043e043204430439044204350020044604560020043f043004400430043c043504420440043800200434043b044f0020044104420432043e04400435043d043d044f00200434043e043a0443043c0435043d044204560432002000410064006f006200650020005000440046002c0020044f043a04560020043d04300439043a04400430044904350020043f045604340445043e0434044f0442044c00200434043b044f0020043204380441043e043a043e044f043a04560441043d043e0433043e0020043f0435044004350434043404400443043a043e0432043e0433043e0020043404400443043a0443002e00200020042104420432043e04400435043d045600200434043e043a0443043c0435043d0442043800200050004400460020043c043e0436043d04300020043204560434043a0440043804420438002004430020004100630072006f006200610074002004420430002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002004300431043e0020043f04560437043d04560448043e04570020043204350440044104560457002e> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Структурные переходы ГЦК—икосаэдр в нанокластерах алюминия и свинца

Institution

Similar Items