Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников

Представлен обзор основных результатов, полученных авторами в процессе микроволновых (МВ) исследований необычных сверхпроводников и разработок МВ-устройств на основе купратных высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) в течение последних 10–15 лет....

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2018
Автори:	Баранник, А.А., Губин, А.И., Лавринович, А.А., Черпак, Н.Т.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України 2018
Назва видання:	Радіофізика та електроніка
Теми:	Радиофизика твердого тела и плазмы
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/150241
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников / А.А. Баранник, А.И. Губин, А.А. Лавринович, Н.Т. Черпак // Радіофізика та електроніка. — 2018. — Т. 23, № 4. — С. 15-36. — Бібліогр.: 64 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-150241
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1502412025-02-23T17:26:09Z Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников Мікрохвильова радіофізика незвичайних надпровідників Microwave radiophysics of unconventional superconductors Баранник, А.А. Губин, А.И. Лавринович, А.А. Черпак, Н.Т. Радиофизика твердого тела и плазмы Представлен обзор основных результатов, полученных авторами в процессе микроволновых (МВ) исследований необычных сверхпроводников и разработок МВ-устройств на основе купратных высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) в течение последних 10–15 лет. Представлено огляд основних результатів, отриманих авторами в процесі мікрохвильових (МХ) досліджень незвичайних надпровідників і розробок МХ-пристроїв на основі купратних високотемпературних надпровідників (ВТНП) протягом останніх 10–15 років. A review of the main results obtained by the authors in the process of microwave (MW) research of unconventional superconductors and the development of MW devices based on cuprate high-temperature superconductors (HTS) over the past 10–15 years is presented. 2018 Article Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников / А.А. Баранник, А.И. Губин, А.А. Лавринович, Н.Т. Черпак // Радіофізика та електроніка. — 2018. — Т. 23, № 4. — С. 15-36. — Бібліогр.: 64 назв. — рос. 1028-821X PACS: 74.25.nn, 74.70.Xa, 74.78.-w DOI: https://doi.org/10.15407/rej2018.04.015 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/150241 537.86:621.372.413 ru Радіофізика та електроніка application/pdf Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Радиофизика твердого тела и плазмы Радиофизика твердого тела и плазмы
spellingShingle	Радиофизика твердого тела и плазмы Радиофизика твердого тела и плазмы Баранник, А.А. Губин, А.И. Лавринович, А.А. Черпак, Н.Т. Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников Радіофізика та електроніка
description	Представлен обзор основных результатов, полученных авторами в процессе микроволновых (МВ) исследований необычных сверхпроводников и разработок МВ-устройств на основе купратных высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) в течение последних 10–15 лет.
format	Article
author	Баранник, А.А. Губин, А.И. Лавринович, А.А. Черпак, Н.Т.
author_facet	Баранник, А.А. Губин, А.И. Лавринович, А.А. Черпак, Н.Т.
author_sort	Баранник, А.А.
title	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
title_short	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
title_full	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
title_fullStr	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
title_full_unstemmed	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
title_sort	микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников
publisher	Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
publishDate	2018
topic_facet	Радиофизика твердого тела и плазмы
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/150241
citation_txt	Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников / А.А. Баранник, А.И. Губин, А.А. Лавринович, Н.Т. Черпак // Радіофізика та електроніка. — 2018. — Т. 23, № 4. — С. 15-36. — Бібліогр.: 64 назв. — рос.
series	Радіофізика та електроніка
work_keys_str_mv	AT barannikaa mikrovolnovaâradiofizikaneobyčnyhsverhprovodnikov AT gubinai mikrovolnovaâradiofizikaneobyčnyhsverhprovodnikov AT lavrinovičaa mikrovolnovaâradiofizikaneobyčnyhsverhprovodnikov AT čerpaknt mikrovolnovaâradiofizikaneobyčnyhsverhprovodnikov AT barannikaa míkrohvilʹovaradíofízikanezvičajnihnadprovídnikív AT gubinai míkrohvilʹovaradíofízikanezvičajnihnadprovídnikív AT lavrinovičaa míkrohvilʹovaradíofízikanezvičajnihnadprovídnikív AT čerpaknt míkrohvilʹovaradíofízikanezvičajnihnadprovídnikív AT barannikaa microwaveradiophysicsofunconventionalsuperconductors AT gubinai microwaveradiophysicsofunconventionalsuperconductors AT lavrinovičaa microwaveradiophysicsofunconventionalsuperconductors AT čerpaknt microwaveradiophysicsofunconventionalsuperconductors
first_indexed	2025-11-24T02:40:45Z
last_indexed	2025-11-24T02:40:45Z
_version_	1849637779654311936
fulltext	РРААДДІІООФФІІЗЗИИККАА ТТВВЕЕРРДДООГГОО ТТІІЛЛАА ТТАА ППЛЛААЗЗММИИ _________________________________________________________________________________________________________________ __________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 This work is licensed under a Creative Commons Attribution 4.0 International License (CC BY 4.0) DOI: https://doi.org/10.15407/rej2018.04.015 УДК 537.86:621.372.413 PACS: 74.25.nn, 74.70.Xa, 74.78.-w А. А. Баранник, А. И. Губин, А. А. Лавринович, Н. Т. Черпак Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины 12, ул. Акад. Проскуры, Харьков, 61085, Украина E-mail: al.a.barannik@gmail.com МИКРОВОЛНОВАЯ РАДИОФИЗИКА НЕОБЫЧНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКОВ Предмет и цель работы. Представлен обзор основных результатов, полученных авторами в процессе микровол- новых (МВ) исследований необычных сверхпроводников и разработок МВ-устройств на основе купратных высоко- температурных сверхпроводников (ВТСП) в течение последних 10–15 лет. Методы и методология работы. Экспериментальные исследования проводились методами импедансных изме- рений сверхпроводниковых образцов. С этой целью авторами разработаны две техники измерений в мм-диапазоне волн: на базе квазиоптических сапфировых резонаторов и с использованием особенности отражения p-поля- ризованной волны от поверхности сверхпроводника при скользящих углах падения. Результаты работы. Исследованы эпитаксиальные пленки купратного сверхпроводника YBa2Cu3O7–δ и Fe-содержащих сверхпроводников в виде монокристаллов пниктида Ba(Fe0,926Co0,074)2As2 и эпитаксиальных пленок халькогенида FeSexTe1–x (x = 0,5 и 0,7). Результаты МВ-отклика электродинамических структур с исследуемыми образцами служили основой для нахождения комплексной проводимости, в том числе флуктуационной. В целом полученные результаты подтверждают сценарий d-волновой симметрии щелевой функции для купратных сверх- продников и s±-волновой симметрии для Fe-сверхпроводников. Однако ряд обнаруженных особенностей и эффектов, а именно необычная частотная зависимость остаточного поверхностного сопротивления в YBa2Cu3O7–δ в виде ω3./2, рост квазичастичной проводимости с понижением температуры, начиная с критической, а также лавинообразный переход из сверхпроводящего в сильнодиссипативное состояние в нелинейной копланарной линии передачи, требу- ют дальнейшего изучения. Разработаны и созданы новые МВ-устройства на основе купратных ВТСП-пленок в мм-диапазоне волн: 1) квазиоптический сапфировый резонатор с радиальной щелью и ВТСП торцевыми стенками для исследования Fe-сверхпроводников в виде малых (1–2 мм в плоскости a–b) образцов; 2) планарный квазиоптиче- ский резонатор; 3) полосно-пропускающий фильтр с Е-плоскостной вставкой в крестообразном волноводе. Также показана возможность бесконтактного тестирования при комнатной температуре однородности свойств массивных сверхпроводников. Заключение. Получена температурная зависимость комплексной проводимости сверхпроводников YBa2Cu3O7–δ , Ba(Fe0,926Co0,074)2As2 и FeSexTe1–x (x = 0,5 и 0,7) и связанных с ней физических величин, что позволяет судить о под- тверждении соответствующих сценариях волновой симметрии щелевой функции в исследованных сверхпроводни- ках. Однако ряд обнаруженных особенностей и эффектов требуют дальнейшего изучения. Экспериментально под- тверждена ранее высказанная оценка возможности создания пассивных МВ-устройств на основе ВТСП с рабочими частотами вплоть до 40 ГГц. Ил. 21. Табл. 1. Библиогр.: 64 назв. Ключевые слова: необычные сверхпроводники, микроволновый поверхностный импеданс, комплексная прово- димость, квазиоптический сапфировый резонатор, нелинейная копланарная линия передачи, пассивные микроволно- вые устройства. Работа представляет собой обзор резуль- татов, полученных авторами в процессе ис- следований необычных сверхпроводников методами микроволновых (МВ) импеданс- ных измерений и разработок МВ-устройств на основе купратных высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) в течение послед- них 10–15 лет. В этот период продолжались интенсивные всесторонние исследования свойств купратных сверхпроводников раз- личными методами с целью выяснения при- роды необычной сверхпроводимости, кото- рая остается, по-видимому, наиболее серьез- ной нерешенной проблемой в физике твердо- го тела [1]. Эта проблема стала еще более интригующей после открытия в указанном периоде времени нового класса необычных сверхпроводников, а именно сверхпроводни- ков типа пниктидов и халькогенидов с иона- ми железа (Fe-сверхпроводников) [2]. Для физиков открылась возможность изучать природу необычной сверхпроводимости, сравнивая свойства необычной сверхпрово- димости в компаундах с ионами железа и без них. Отметим, что этот процесс проходит в условиях, когда наряду с продолжающимся поиском приложений купратных сверхпро- водников наметились определенные пер- http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ mailto:al.a.barannik@gmail.com mailto:al.a.barannik@gmail.com А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 16 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 спективы для применения и Fe-сверхпровод- ников, по крайней мере, в сильноточной тех- нике [3]. В данной работе приведены результаты исследований МВ импедансных свойств не- обычных сверхпроводников и их комплекс- ной проводимости с использованием разра- ботанной авторами измерительной техники, включающей как высокодобротные диэлект- рические резонаторы, так и измерительные ячейки с использованием эффекта отражения при скользящих углах падения. Дано краткое описание обнаруженных физических особен- ностей исследованных сверхпроводников в МВ-поле. Приведены также результаты раз- работок ряда оригинальных МВ-устройств на основе купратных ВТСП. 1. Новая техника измерений МВ по- верхностного импеданса и комплексной проводимости. С целью изучения природы необычной сверхпроводимости используется весьма разнообразный арсенал эксперимен- тальных методов исследования и современ- ной измерительной техники. При этом воз- никает проблема согласованности результа- тов измерений, полученных различными ме- тодами и с помощью различных эксперимен- тальных средств. Поэтому важной является экспериментальная техника, обеспечиваю- щая достаточную надежность исследований. Измерение поверхностного МВ-импеданса по формуле ,0 sss iXR i Z +== σ ωµ (1) где sZ , sR и sX – поверхностные импеданс, сопротивление и реактанс; ω – угловая частота; 0µ – магнитная константа и 21 σσσ i−= – комплексная проводимость ( 1σ – квазичас- тичная проводимость, 2σ – проводимость сверхтекучей компоненты) позволяет полу- чать надежные значения комплексной прово- димости σ и, следовательно, изучать свойст- ва электронной системы сверхпроводников. Указанные исследования проводятся, как правило, при воздействии на сверхпроводник слабых сигналов, когда sZ можно считать независящим от амплитуды МВ-поля. В об- щем случае sZ является функцией поля, что приводит к нелинейности МВ-отклика элект- родинамических структур, содержащих сверх- проводники. Эффекты нелинейности sZ ВТСП активно изучались во многих лабораториях мира, однако общая теория явлений МВ-не- линейности еще не построена. С другой сто- роны, эффекты нелинейности важны не только для физиков, но и для инженеров, разрабатывающих МВ-устройства с исполь- зованием сверхпроводников. 1.1. Квазиоптические диэлектрические резонаторы как сенсоры поверхностного импеданса сверхпроводников. Высокая доб- ротность квазиоптических диэлектрических резонаторов (КДР), достаточно разреженный квазиэквидистантный спектр, приемлемые размеры в мм-диапазоне длин волн [4], наря- ду с малыми потерями в сверхпроводниках, дают основания для использования КДР в качестве сенсоров поверхностного импедан- са cверхпроводников sZ . Последний содер- жит информацию о физических свойствах сверхпроводников, что важно для более глу- бокого понимания природы сверхпроводи- мости. С другой стороны, sZ является важ- ной характеристикой при мониторинге качест- ва эпитаксиальных пленок, предназначенных для создания МВ пассивных устройств. Необычные сверхпроводники синтезируются в виде монокристаллов и эпитаксиальных пленок, что предопределяет разделение сен- соров на две соответствующие подгруппы. Эпитаксиальные пленки могут иметь доста- точно большие размеры, соизмеримые с раз- мерами КДР, что значительно облегчает ис- пользование в качестве сенсоров КДР, изго- товленные в виде диска, полусферы или ко- нуса. Монокристаллы имеют небольшие раз- меры, что требует модификации вышеука- занных форм КДР. Для проведения высокоточных исследо- ваний пленок впервые был использован дис- ковый резонатор с торцевыми проводящими стенками (рис. 1, а) [5]. При этом требуется наличие двух пленок, что дает возможность получать значение sZ , усредненное для двух пленок. Для исследования индивидуальных свойств пленок требуется наличие трех пле- нок и проведение трех измерений. Для ис- следования свойств отдельной пленки были предложены резонаторы в форме полусферы [6] и усеченного конуса [7], которые имеют толь- ко одну проводящую плоскость (рис. 1, б и в). Сравнительный анализ характеристик сенсо- А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 17 ров на базе диска, полусферы и конуса (таб- лица) показывает, что сенсор на базе диска может быть использован для стандартных физических исследований сверхпроводников во всем температурном интервале, полусфе- рический КДР целесообразно использовать при низких криогенных температурах, а ко- нусообразные КДР можно использовать для мониторинга свойств пленок при температу- рах, близких к Т = 77 К. _______________________________________ а) б) в) Рис. 1. Дисковый (а), полусферический (б) и конусообразный (в) КДР с соответствующими Ez-компонентами элект- рического МВ-поля Характеристики сенсоров на базе КДР Форма КДР Rs min, мОм δRs / Rs, % Добротность As 300 К 77 К 4,2 К Ом Диск 6,2×10–6 2,0 (4,2 К) 4,3×104 4,6×105 1,1×106 2,92×10–3 Полусфера 1,7×10–5 1,8 (4,2 К) 4,5×104 5,6×105 6,4×106 1,08×10–3 Конус 4,8×10–5 2,5 (77 К) 4,1×104 2,1×105 2,4×105 2,08×10–3 _______________________________________ Для исследования сверхпроводников мо- жет быть использована модификация диско- вого КДР (рис. 1, а) [8] с радиальной щелью, в которой располагается исследуемый обра- зец. Более детально техника на базе этого резонатора будет рассмотрена в разд. 4. 1.2. Отражение при скользящих углах па- дения – путь к исследованию сверхпроводни- ков выше Тc. В микроволновой физике и тех- нике ВТСП-материалы обычно используются в виде тонких пленок, нанесенных на диэлек- трические подложки [9]. Один из методов измерения комплексной проводимости сверх- проводящих тонких пленок в МВ-диапазоне основан на измерении энергии, прошедшей через образец [10]. Такие измерения были проведены ранее для низкотемпературных сверхпроводников. Очевидно, этот подход применим только для очень тонких пленок. Кроме того, свойства ВТСП-пленки могут сильно зависеть от ее толщины, поэтому необходимо иметь возможность измерения ее импедансных МВ-свойств при произволь- ной толщине пленки. Можно было бы пред- ложить альтернативный подход – измерение коэффициента отражения. Однако коэффи- циент отражения даже от нормального ме- талла близок к единице, в результате чего изменение коэффициента отражения при пе- реходе из нормального в сверхпроводящее состояние мало, следовательно, его трудно регистрировать. В инфракрасном диапазоне показано, что чувствительность можно уве- личить при использовании p-поляризо- ванной волны, падающей на образец под скользящим углом [11]. Измерения коэффи- циента отражения указанной волны, падаю- щей под скользящим углом, показывают, что его чувствительность к изменениям прово- димости увеличивается. Данный эффект свя- зан с резким уменьшением коэффициента отражения по мере приближения угла паде- ния к углу Брюстера, который для сверхпро- водников и металлов близок к 90°. В иссле- дованиях, проводимых в МВ-диапазоне длин волн, применение параллельно поляризован- ной волны, падающей под скользящим уг- лом, позволяет увеличить чувствительность коэффициента отражения к изменениям в комплексной проводимости образца более А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 18 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 чем на порядок [12]. При падении волны под углом 80° чувствительность коэффициента отражения к изменению проводимости воз- растает в 5,6 раза. Падение под таким углом может быть реализовано при помощи волно- водного уголкового изгиба и наклонной за- корачивающей плоскости [13]. Последний вариант выбран как оптимальный для иссле- дований (рис. 2). Рис. 2. Волноводная измерительная секция с наклонной закорачивающей плоскостью С использованием указанного подхода возможно исследование сверхпроводников не только в сверхпроводящем, но и нормаль- ном состоянии. При этом чувствительность коэффициента отражения к изменениям про- водимости выше в нормальном состоянии – в отличие от резонаторного метода, который позволяет исследовать более точно образцы в сверхпроводящем состоянии. Указанная осо- бенность позволяет исследовать поведение сверхпроводников при температурах выше критической и такие эффекты, как псевдо- щелевое состояние и флуктуационная прово- димость. 2. Микроволновый поверхностный им- педанс и комплексная проводимость не- обычных сверхпроводников 2.1. Купратные ВТСП. Наиболее разрабо- танной является технология синтеза ВТСП на основе YBa2Cu3O7–δ . При этом высоко- качественные пленки этих сверхпроводников со сходными характеристиками получают вне зависимости от технологии производства [14]. Характеристики пленок в свою очередь по- добны характеристикам высококачественных монокристаллов [15]. Стоит заметить, что измерение МВ-свойств пленок ВТСП важно как для физических исследований сверхпро- водников, так и для приложений, так как именно пленки ВТСП используются для со- здания микроволновых устройств [9]. Однако в пленках сложнее по сравнению с монокри- сталлами избавиться от дефектов, обуслов- ленных наличием диэлектрической подлож- ки, или дефектов типа двойников [14, 16]. С другой стороны, пленки имеют большие размеры в плоскости ab и поэтому требуют другой техники измерений ,),( ωTZs если сравнивать ее с техникой измерений моно- кристаллов. Обширные МВ-исследования YBa2Cu3O7-δ монокристаллов позволили обобщить резуль- таты и сформулировать выводы [15, 17, 18]: 1) широкий максимум (или плато) в зависи- мости )(TRs при 2/~ cTT , где cT – критиче- ская температура, обусловлен сильными конкурирующими температурными зависи- мостями плотности квазичастиц nn и време- ни их рассеяния τ ; 2) температурная зависи- мость ),( ωTZs при низких температурах (Т < 10 К) вместе с фазочувствительными исследованиями указывала, по всей види- мости, на d-волновую симметрию параметра порядка; 3) невыясненная природа остаточ- ного сопротивления )0( →= TRR sres требо- вала дополнительных измерений sR при низких температурах. Наиболее спорными считались вопросы относительно волновой симметрии парамет- ра порядка и природы остаточного сопротив- ления. Несмотря на ряд систематических ис- следований, которые подтверждали d-волно- вую симметрию [15, 17, 18], имелись работы с выводами о смешанной симметрии [14, 16]. Поэтому одной из задач данной работы являлось экспериментальное исследование за- висимости поверхностного сопротивления sR YBa2Cu3O7–δ в температурном интервале ,cTT < включая интервал Т = 2…20 К, с ис- пользованием техники полусферического сапфирового КДР в 8-мм диапазоне волн, разработанной авторами и позволяющей по- высить чувствительность при измерении sR пленок при низких температурах. Была по- ставлена также задача сравнения результа- тов, полученных в данной работе, с данными исследований других авторов (в основном, полученных в течение предшествующего десятилетия). Детали эксперимента приведе- ны в [19]. Е А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 19 На рис. 3 приведена зависимость )(TRs пленки YBa2Cu3O7–δ в интервале от cT до 2 К. Хотя она имеет вид, типичный для пле- нок этого состава, можно отметить практиче- ское отсутствие широкого максимума, наблю- даемого в монокристаллах и некоторых пленках. Вместо этого наблюдается широкое плато в окрестности ∼50 К. Подтверждается вывод [14, 15] о том, что высококачествен- ные пленки независимо от подложки и тол- щины (в пределах 300…600 мм) имеют близ- кие характеристики. Наиболее важным ре- зультатом, следующим из этой зависимости, является линейный закон изменения )(TRs в области T < 15 К, что согласуется с пред- ставлениями о d-волновой симметрии пара- метра порядка [20, 21]. 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 1E-3 0,01 0,1 F = 38 ГГц R s, О м T, К а) 0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 0,0010 0,0011 0,0012 0,0013 0,0014 0,0015 R s, O м T, К б) Рис. 3. Температурная зависимость поверхностного сопротивления пленки YBa2Cu3O7–δ в сверхпроводя- щем состоянии, подложка MgO, f = 38,4 ГГц, фирма- изготовитель THEVA По имеющимся ко времени выполнения работы [19] данным, остаточное сопротивле- ние resR зависит от частоты и от типа под- ложки [14]. Как следует из рис. 4, )(ωresR для монокристаллов имеет частотную зави- симость в виде 2/3~ ω . Функция )(ωresR пленок, по данным [14–16, 22] и настоящей работы, близка как по частотной зависи- мости, так и по численным значениям, к )(ωresR монокристаллов. 1 10 100 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 R re s, О м F, ГГц Рис. 4. Частотная зависимость остаточного поверх- ностного сопротивления для пленок и монокристаллов YBa2Cu3O7–δ (нижняя прямая). Ссылки см. в [19] Близость значений resR для пленок и мо- нокристаллов в достаточно большой полосе частот (∼10…100 ГГц) показывает, что их основные физические свойства близки. Зависимость )(ωresR представляет осо- бый интерес с точки зрения выяснения при- роды этого явления. Известно, что величина resR в ВТСП на несколько порядков больше, чем в сверхпроводниках Бардина–Купера– Шриффера (БКШ). С другой стороны, вели- чины resR , вычисленные в соответствии с моделями, основанными на наличии дефек- тов, оказываются меньше измеряемых [9]. Таким образом, измеряемые значения resR можно считать внутренними характеристи- ками самого вещества. Зависимость )(ωresR в виде 2/3ω показывает, что остаточные по- тери не связаны с нормальной проводи- мостью, так как вклад последней был бы про- порционален .2/1ω Диэлектрический «след» в resR приводил бы к потерям, пропорцио- нальным ω, а не 2/3ω . Поэтому имеющиеся 0,1 0,01 0,001 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 20 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 на сегодня данные указывают на внутренний эффект, приводящий к наблюдаемым вели- чинам )(ωresR . Этот эффект в YBa2Cu3O7–δ , по-видимому, обусловлен свойствами квази- частиц с малой энергией при d-волновой симметрии параметра порядка [19]. Ряд работ посвящен изучению импеданс- ных свойств ВТСП-пленок в зависимости от толщины пленки df, однако ранее изученные пленки напылялись на подложки из Al2O3 и LaAlO2. В то же время для практического применения часто используются подложки из MgO. Диэлектрическая проницаемость кристалла MgO близка к проницаемости Al2O3, однако изотропность кристалла и воз- можность осаждения пленки ВТСП без бу- ферного слоя являются преимуществами MgO. Это может быть полезно для разработ- ки микроволновых устройств на основе ВТСП. В связи с этим необходима оптимиза- ция толщины пленки для создания устройств, таких как фильтры или ограничители МВ-мощности. В данной работе изучались эпитаксиаль- ные YBa2Cu3O7–δ пленки с толщиной df = 75, 150, 300, 600 нм, полученные методом маг- нетронного термического испарения на мо- нокристаллических подложках MgO толщи- ной 0,5 мм и площадью 20 × 20 мм2 [23]. Пленки оптимизированы для обеспечения низкого sR . Здесь также использовался резо- натор в форме полусферы (рис. 5, а). Отклик резонатора с измерялся в Ка-диапазоне с по- мощью анализатора цепей HP8510C. Результаты измерений показывают, что наиболее толстая пленка (df = 600 нм) имеет наименьшие потери при Т = 75 К, а тонкие пленки (df = 75 и 150 нм) имеют заметно большие потери [23]. Теоретически значения )(TRs для всех df должны быть одинаковы- ми. Таким образом, общая тенденция к сближению кривых на рис. 5 понятна. Одна- ко значительное снижение )(TRs для пленки с df = 75 нм по сравнению с другими пленка- ми противоречит данным об ухудшении свойств пленок с малой толщиной. Получен- ные данные не достаточны для однозначной интерпретации зависимости )(TRs от df . Тем не менее, можно утверждать, что если эта зависимость и существует, то она слабая. а) б) Рис. 5. КДР в форме сапфировой полусферы (1) с ВТСП-пленкой (2); оптическая c-ось перпендикулярна проводящей плоскости, диаметр полусферы 14,8 мм (а); зависимости поверхностного эффективного Rs eff (T ) и объемного Rs(T ) сопротивлений тонких пленок YBa2Cu3O7–δ на подложке MgO oт толщины пленки df (б) Примерно год спустя, зависимости )(TReff s были измерены снова для всех пле- нок, изученных ранее. В качестве примера на рис. 6 показана зависимость )(TReff s для пленки df = 300 нм. Можно видеть, что новые значения примерно в 2 раза ниже (т. е. луч- ше) по сравнению с )(TReff s , измеренными ранее (так называемый эффект «полезной», или «положительной», деградации) [23]. 1 2 eff sR sR 100 200 300 400 500 600 df , нм 0,020 0,015 0,010 0,005 R s, О м А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 21 Рис. 6. Сравнение значений эффективного сопротивле- ния Rs eff, полученных в двух циклах измерений для пленки df = 300 нм: через 7 дней (пустые символы) и около года спустя (заполненные символы) после ее синтеза 2.2. Fe-содержащие сверхпроводники 2.2.1. Пниктид Ba(Fe0,926Co0,074)2As2. Мо- нокристалл пниктида Ba(Fe0,926Co0,074)2As2 с оптимальным допированием ионами Co ис- следовался с помощью сапфирового КДР мм-диапазона, в радиальную щель которого помещался исследуемый образец (см. п. 4.1). Измерена зависимость МВ-отклика резона- тора в виде )(TQ и сдвига резонансной час- тоты )(Tf∆ во всем доступном для экспери- мента температурном интервале, откуда по- лучена зависимость импеданса )(TZs при cTT < (рис. 7) [24]. 0 5 10 15 20 25 10-3 10-2 10-1 100 Rs R s, Ом Т, К Xs Рис. 7. Температурная зависимость поверхностного импе- данса Zs = Rs+iXs монокристалла пниктида Ba(Fe1–xCox)2As2 в 8-мм диапазоне волн Из (1) получены зависимости )(1 Tσ и )(2 Tσ , где последние представляют прово- димость квазичастичной и сверхтекучей компонент электронной системы соответ- ственно. На рис. 8 и 9 представлены зависи- мости )(1 Tσ и плотности сверхтекучей ком- поненты (выраженной через квадрат глубины проникновения λ) соответственно. 0 5 10 15 20 25 106 107 Rres= 1 мОм Rres= 3 мОм σ 1, О м-1 Т, К Rres= 6 мОм Рис. 8. Температурная зависимость квазичастичной проводимости в монокристалле Ba(Fe1–xCox)2As2 при различных значениях остаточного сопротивления Rres Обе зависимости содержат ряд особен- ностей. Рис. 8 показывает, что )(1 Tσ растет с понижением T аналогично поведению )(1 Tσ в купратных ВТСП. Результат обработки экспериментальных данных при Т = 7…10 К сильно зависит от значения Rres и нуждается в дальнейшем изучении. Наблюдаемая осо- бенность может быть связана с сильным снижением скорости )(1 T−τ рассеяния ква- зичастиц при понижении T [25]. Другой важ- ной особенностью зависимости )(1 Tσ на рис. 8 является отсутствие пика в окрест- ности cT . Это противоречит результатам, по- лученным на основании измерений в тера- герцевом и оптическом диапазонах [26, 27]. Однако в работе [28], выполненной в МВ- диапазоне, также высказывается предполо- жение о возможном проявлении пика коге- рентности. Этот вопрос требует дальнейшего изучения. На рис. 9 плотность )(Tns получена из ,)(Tλ определенной из )(2 Tσ при условии 1<<ωτ в выражении .)/()( 22222 02 ssss XRRX +−= ωµσ Непрерывная линия соответствует закону 8,2T [29], штриховая линия – теории БКШ с одной s-волновой энергетической щелью cBTk6,1=∆ в приближении слабой связи. σ 1, О м–1 100 10–1 10–2 10–3 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 T, К 0,1 0,01 0,001 R sef f , О м А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 22 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 0 5 10 15 20 0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 λ (0 )2 /λ (T )2 Т, К Рис. 9. Температурная зависимость сверхтекучей ком- поненты в Ba(Fe1-xCox)2As2. Непрерывная линия соот- ветствует закону T 2,8, штриховая линия – теории БКШ с энергетической щелью ∆ = 1,76kBTc Ясно, что можно сделать вывод о прояв- лении этой щели при низких температурах, однако во всем температурном интервале в сверхпроводящем состоянии невозможно дать описание )(2 Tσ с помощью одной энергетической щели. Этот вывод наиболее очевиден на основании изменения знака кру- тизны )(Tns на рис. 9 [24, 30]. Вывод соот- ветствует сложившемуся сценарию с двуще- левой s±-волновой функцией спаренных электронов [31]. 2.2.2. Халькогенид FeSe1–xTex. Открытие сверхпроводимости в бинарных Fe-халько- генидах, свободных от As, представляет большой интерес, поскольку содержит толь- ко слой FeSe, идентичный структуре FeAs. При внедрении Te критическая температура в FeSexTe1–x может повышаться. Сверхпро- водник удобен контролируемостью допиро- вания. Для этого нового семейства сверхпро- водников вопрос симметрии энергетической щели (аналогично пниктидам) является од- ним из ключевых в выяснении механизма сверхпроводимости. К началу выполнения данной работы все больше оснований накап- ливалось в пользу мультищелевых моделей сверхпроводимости, возможно, с необычным спариванием электронов посредством анти- ферромагнитных флуктуаций. Исследуемые образцы в виде эпитак- сиальных пленок халькогенида FeSe1–xTex (x = 0,7; 0,5), напыленных соответственно на монокристаллические подложки LaAlO3 и CaF2, имели cT = 14,8 и 19 К [32–34]. Здесь cT представляет температуру начала перехода в сверхпроводящее состояние. Пленка синте- зирована в Институте физики Китайской академии наук. Микроотклик пленки изме- ряли в 3-см диапазоне волн, используя сап- фировый резонатор с типом колебания TE011. Эти образцы проявили особенности ком- плексной проводимости в зависимости от температуры в s-состоянии, аналогичные свойствам пниктида, соответствующим s±-сце- нарию. Однако в температурной зависимости МВ-отклика с пленками в виде обратной добротности )(1 TQ− обнаружена особенность в виде заметного холма ниже cT . Специально проведенные эксперименты показали, что эта особенность не связана с пиком когерентности, не обусловлена размерным эффектом [32] и наблюдается только при перпендикулярной ориентации пленки относительно МВ маг- нитного поля резонатора (рис. 10). Они под- твердили предположение, что механизм эф- фекта обусловлен зависимостью распределе- ния магнитного поля в пленке от температу- ры [33, 34]. Рис. 10. Обратная величина добротности Q, соответст- вующая МВ-потерям в резонаторе со сверхпроводни- ком для параллельной (\|\|) (окружности) и перпендику- лярной (⊥) (квадраты и треугольники) ориентаций пленки FeSe1–xTex 2.3. Флуктуационная проводимость плен- ки YBa2Cu3O7–δ . Для исследования флуктуа- ционной проводимости методом отражения при скользящих углах падения была выбрана пленка YBa2Cu3O7–δ толщиной 300 нм, напы- ленная на сапфировую (Al2O3) подложку толщиной 0,3 мм с буферным тонким слоем CeO2. Как известно, флуктуационная прово- димость проявляется в пленках с неопти- мальным допированием. Выбор именно этой 10 20 T, К 10–4 10–5 Q s–1 —— \|\| H (CaF2) —— ⊥ H (CaF2) —— ⊥ H (LaAIO3) А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 23 пленки был обусловлен тем, что она была напылена около двух лет назад (имела опти- мальное допирование) и несколько дегради- ровала, о чем свидетельствуют измерения поверхностного импеданса с помощью сап- фирового КДР ( sR = 10 мОм и 0,1 Ом, соот- ветственно после синтеза и спустя два года). Значения проводимости определялись при помощи калибровки по известным материа- лам – меди, титану и поглотителю на частоте 39,6 ГГц во всем исследуемом диапазоне температур. На рис. 11 изображена температурная за- висимость реальной части проводимости пленки (точки) и линейная зависимость со- противления, построенная с учетом того, что нормальная проводимость при cT равна =Nσ 1,35⋅106 См/м. 100 120 140 160 180 1,0M 1,5M 2,0M 2,5M σ × 10 6 , С м/ м T, К Рис. 11. Измеренная температурная зависимость про- водимости пленки YBa2Cu3O7–δ (точки) и аппроксими- рованная в область низких температур нормальная проводимость (сплошная линия) Переход в сверхпроводящее состояние начинается при cT = 92 К. На графике можно увидеть отклонение от нормальной проводи- мости, которое наступает при температуре примерно 115 К и увеличивается вплоть до cT [35]. Вклад флуктуационной части прово- димости хорошо просматривается в темпера- турном интервале от 92 до 115 К. Значения этой части могут быть получены из [36, 37] для соответствующих размерностей при раз- ных значениях параметра отсечки Λ (рис. 12). На рис. 12 представлены также экспери- ментальные значения флуктуационной про- водимости, полученные как разность экспе- риментальной и нормальной проводимостей. 100 120 140 160 180 0 1M 2M эксперимент Λ = 1 Λ = 0,75 Λ = 0,25 ∆σ × 10 6 , С м/ м T, К Рис. 12. Температурная зависимость флуктуационной части проводимости (точки) и теоретическая оценка 2D-проводимости для значений Λ: 1 – штриховая ли- ния; 0,75 – сплошная линия; 0,25 – пунктирная линия Как видно из рис. 12, теоретическая кривая для 2D-проводимости со значением парамет- ра Λ = 0,75 хорошо описывает эксперимен- тальные результаты в температурном интер- вале от 93,2 до 120 К [38]. Очевидно, кроссо- вер от 3D- к 2D-проводимости имеет место в окрестности 93,2 К. Отношение для темпера- туры возникновения флуктуационной прово- димости c c TT 25,1~ [37] хорошо согласуется с результатами эксперимента. В данном слу- чае при cT = 92 К температура возникновения флуктуационной составляющей проводимо- сти составляет ≈cT 115 К. 3. Лавинообразный эффект в нелиней- ной линии передачи со смещением на по- стоянном токе. В МВ-линиях передачи на основе ВТСП диссипативные потери энергии значительно снижаются [39]. Известно так- же, что в пассивных устройствах, созданных на основе ВТСП, могут наблюдаться эффекты, обусловленные зависимостью поверхностно- го импеданса sZ от амплитуды МВ-поля [9]. При этом переход сверхпроводника, находя- щегося в слабом МВ-поле (т. е. в состоянии с линейным sZ ), в состояние с изменившим- ся импедансом под влиянием сильного поля (и при переходе в нормальное состояние) представляет практический интерес для воз- можного создания МВ-переключателей и ограничителей. Такие устройства могли бы иметь весьма короткие времена переключе- ния, так как они, в принципе, характеризуют- ся временем релаксации 10–10…10–11 с в элект- ронной системе ВТСП (в отсутствие тепло- 2 1 0 2,5 2,0 1,5 1,0 ∆ σ × 10 6 , С м/ м А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 24 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 вых эффектов) [40], которые значительно короче соответствующего времени в полу- проводниках и низкотемпературных сверх- проводниках. Физическая природа перехода сверхпроводника в нормальное состояние под воздействием МВ-поля до сих пор дос- конально не выяснена, хотя к настоящему времени и накоплен значительный объем экспериментальных результатов [9, 41]. Интерес к нелинейности МВ-отклика сверхпроводящих пленок появился еще до открытия ВТСП, когда возникла необходи- мость в разработке высокодобротных резо- наторов [42, 43]. Новая волна исследований нелинейных явлений в сверхпроводящих пленках началась после установления того факта, что во многих случаях указанные не- линейные эффекты ограничивают допусти- мую мощность в линейных МВ-устройствах (фильтры, мультиплексоры) на основе пле- нок ВТСП. С другой стороны, нелинейные явления можно рассматривать как полезные эффекты при разработке МВ-устройств, которые уже не являются пассивными – детекторов, смесите- лей или ограничителей сигнала [9, 41, 44, 45]. Источниками нелинейности сверхпроводни- ка могут быть слабые связи, нелинейный эффект Мейсснера, генерация вихрей внеш- ним высокочастотным полем,локальный пе- регрев при больших значениях МВ-тока [9, 41, 44]. Авторами работ [46–48] проведены иссле- дования копланарной линии передачи (КЛП) на основе ВТСП при воздействии МВ-излу- чения с целью изучения режима переключе- ния структуры в широком диапазоне мощ- ностей. Был показан значительный рост за- тухания в ВТСП-линии при увеличении входной мощности, который можно объяс- нить переходом из сверхпроводящего в резис- тивное состояние. Невыясненная природа полученных зависимостей и временные ха- рактеристики переходных процессов при включении и выключении МВ-поля требова- ли дальнейшего изучения. Несмотря на установленную принципи- альную возможность построения ограничи- теля мощности [47, 49], при реализации кон- цепции были обнаружены серьезные пре- пятствия в реальных устройствах – труднос- ти контроля входной мощности inP [49] и нестабильность КПЛ при переходе в сильно диссипативное состояние [47]. В [11] было предложено управлять нелинейным импе- дансом КПЛ на основе ВТСП с помощью постоянного тока (ПТ). В [50] авторы сооб- щали об эффекте сильного изменения МВ- потерь в КПЛ на основе ВТСП при опреде- ленных значениях входной мощности inP и ПТ dcI . Резкий переход структуры ВТСП в сильно диссипативное состояние (quenching effect) наблюдался при пропускании ПТ через структуру и определенных значениях inP и dcI , которые зависят от температуры [51]. Это явление было изучено на двух КПЛ, изго- товленных из эпитаксиальных пленок YBCO толщиной 150 и 75 нм. Измерены вносимые потери IL КПЛ (IL = 10 lg ( inout PP / )) при изменении температуры охлажденной камеры и фиксированном уровне входного импульс- ного МВ-сигнала inP в 3-см диапазоне (рис. 13). 78 80 82 84 86 88 90 92 94-40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 IL , д Б T, К Pin= 832 мВт Pin= 3320 мВт Pin= 5200 мВт а) 78 80 82 84 86 88 90 92 94-40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 Tmax Tmin IL , д Б T, К Pin= 832 мВт Pin= 3320 мВт Pin= 5200 мВт б) Рис. 13. Изменение вносимых потерь (IL) в КПЛ-150 (a) и КПЛ-75 (б) в зависимости от температуры при раз- личных уровнях входной МВ-мощности при длитель- ности импульса 5 мкс 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 25 Зависимости )(TIL в КПЛ-75 представле- ны на рис. 13, б для нескольких значений inP . Два экстремума (минимум и максимум) имеют место в каждой из кривых – вместо сту- пенек, наблюдаемых в КПЛ-150 (рис. 13, a). Увеличение мощности приводит к сдвигу «максимума горба» в область более низких температур и его расширению в верхней части. Эта зависимость резко меняется, когда ПТ dcI пропускают через КПЛ-150 (рис. 14, a). 78 80 82 84 86 88 90 92 94-40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 IL , д Б Т, К Id c= 40 мА Id c= 0 а) 78 80 82 84 86 88 90 92 94-40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 IL , д Б Т, К Id c = 70 мА Idc = 0 б) Рис. 14. Изменение вносимых потерь (IL) в КПЛ-150 (a) и КПЛ-75 (б) в зависимости от температуры при уровне входной мощности Pin = 832 мВт при длитель- ности импульсов 5 мкс, постоянном токе (Idc = 40 мA для КПЛ-150 и Idc = 70 мA для КПЛ-75) и без него (Idc = 0) Здесь видно, что при фиксированных значе- ниях inP и dcI с понижением температуры при ее определенном значении наблюдается резкий переход КПЛ в сильно диссипативное состояние. В случае dcI = 40 мA наблюдается скачок IL почти на три порядка величины [50]. Сильный эффект переключения также наблю- дается для КПЛ-75 (рис. 14, б). Стимулируемый постоянным током ла- винный рост МВ-потерь IL, в зависимости от рабочей температуры, наблюдается как на зависимостях IL ( dcI ) при T = const и различ- ных значениях inP (рис. 15), так и на IL ( inP ) при dcI = const (не показано на рисунке). Ла- винообразный эффект проявляется при опре- деленном значении dcI , которое уменьшает- ся с увеличением inP . Таким образом, для обнаруженного эффекта обе компоненты тока (как МВ ,ωI так и ПТ dcI ) играют иден- тичную роль. 0 20 40 60 80 100 120 140 160 180-40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 L, д Б Id c, мА Pin = 160 мВт Pin = 832 мВт Pin = 3320 мВт а) 0 20 40 60 80 100 120 140 160 180 -40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 Pin= 164 мВт Pin= 832 мВт Pin= 3320 мВт Pin= 5200 мВт L, д Б Id c, мА б) Рис. 15. Изменение вносимых потерь (IL) в КПЛ-150 (a) и КПЛ-75 (б) в зависимости от постоянного тока Idc при различных значениях входной мощности Pin при T = 77 К Таким образом, в работах [50, 51] показа- но, что в КПЛ на основе пленки ВТСП при определенных значениях входной мощности inP имеет место стимулированный постоян- ным током резкий переход в сильно диссипа- тивное состояние. Есть предположение [52], что обнаруженный эффект можно объяснить самонагревом ВТСП-структуры, вызванным течением потока под суммарным воздей- ствием микроволнового и постоянного токов. 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 5 0 –5 –10 –15 –20 –25 –30 –35 –40 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 26 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 Этот эффект, по-видимому, может быть ис- пользован при построении различного типа переключающих устройств и ограничителей сигналов различной мощности. 4. Приложения в физике и технике миллиметрового диапазона. 4.1. Квазиоптический диэлектрический резонатор с ВТСП торцевыми стенками в исследованиях Fe-содержащих сверхпровод- ников. Одним из применений ВТСП в физике и технике мм-диапазона является использо- вание сверхпроводящих пленок как кон- структивных элементов сенсоров для иссле- дования Fe-содержащих сверхпроводников на базе КДР. Так как монокристаллы Fe-содер- жащих сверхпроводников имеют небольшие размеры по сравнению с КДР, для их иссле- дования был модифицирован дисковый КДР с ВТСП торцевыми стенками путем добавле- ния радиальной щели в диэлектрический диск, в которой располагался исследуемый образец (рис. 16) [24, 53]. а) б) Рис. 16. Дисковый КДР с ВТСП торцевыми стенками и радиальной щелью, в которой располагается исследуемый образец (а); Ez-компонента электромагнитного поля (б) Таким образом, в данном резонаторе ВТСП торцевые стенки превратились из объек- та исследования в конструктивные элементы. При исследовании Fe-содержащих сверхпро- водников требуется проведение двух измере- ний характеристик резонатора – с образцом и без него. Для примера на рис. 17 приведены амплитудно-частотные характеристики (АЧХ) сапфирового дискового резонатора с ВТСП тор- цевыми стенками и образцом Ba(Fe1−xCox)2As2 при температуре 4 К. а) б) Рис. 17. АЧХ сапфирового дискового резонатора с ВТСП торцевыми стенками с исследуемым образцом Ba(Fe1−xCox)2As2 и без него при Т = 4 К Следует отметить, что щель с воздушным заполнением (резонатор без образца) приво- дит к небольшому расщеплению резонансной линии и требует специальной обработки АЧХ для получения значений добротности и резонансной частоты [54]. Помещение об- разца в щель приводит к такому расщепле- нию (резонансные частоты расщепленных мод отличаются на 1 ГГц), что АЧХ выгля- дят как одиночные резонансные линии, и это позволяет использовать для получения зна- чений добротности и резонансной частоты Сапфировая подложка Сапфировый диск ВТСП пленки Ba(Fe1–xCox)2As2 H  Е  39,338 39,340 39,342 39,344 39,346 39,348 F, ГГц –50 –60 –70 –80 S 21 , д Б —— Q = 38100 —— Q = 134500 39,120 39,125 39,130 39,135 F, ГГц –40 –50 –60 S 21 , д Б А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 27 традиционный подход. Таким образом, полу- чив температурные зависимости резонанс- ных частот и добротностей резонатора с об- разцом и без него, дает возможность полу- чить температурную зависимость поверх- ностного импеданса Fe-содержащих сверх- проводников. 4.2. Техника тестирования однородности свойств массивных сверхпроводников. Про- гресс в изготовлении объемных текстуриро- ванных ВТСП открывает возможности ис- пользовать их в прикладных целях, в частности в сильноточных приложениях [55]. В данном случае важно иметь метод тестирования об- разцов, пригодный для прикладных целей. Известные методы, основанные на исследо- вании силы левитации и захваченного маг- нитного потока [56], требуют измерения при температурах кипения жидкого азота. Более подходящим в данном случае является ме- тод, основанный на особенностях отражения при скользящих углах падения [12] и позво- ляющий оценить качество образца при ком- натной температуре. Для исследования текстурированного об- разца YBa2Cu3O7–δ размером 20 × 20 × 15,5 мм при комнатной температуре его поверхность была разбита на полоски шириной 5 мм, приблизительно равной ширине волноводно- го окна измерительной секции, и пронумеро- вана от ребра граней side 2 до bottom по ча- совой стрелке от 1 до 14 (рис. 18). На грани образца top в центре расположен затравоч- ный кристалл SmBa2Cu3Ox. Проведены исследования в диапазоне температур от 77 К до комнатной температу- ры, в частности в сверхпроводящем состоя- нии, при помощи метода исследования отра- жения при скользящих углах падения как по всем поверхностям образца, так и после раз- резания образца на пластины, для определе- ния его объемных свойств. Данные зависи- мости качественно указывали на улучшение сверхпроводящих свойств образца по мере приближения от bottom к top грани, содер- жащей затравочный кристалл, с некоторым ухудшением качества этого кристалла. Изме- рение на грани side 4 хотя и проводилось в другой плоскости, содержащей ось c, нахо- дится между кривыми для top и bottom и ка- чественно подтверждает улучшение свойств образца по высоте по мере приближения к плоскости с затравочным кристаллом [57]. Результаты исследований образца при ком- натной температуре показаны на рис. 18, б. а) б) Рис. 18. Схематический рисунок разбиения поверхности образца (а) и зависимость КСВ от положения волно- водного окна на поверхности образца (б) При размещении секции в зоне, условно обозначенной 1, наблюдается минимальный КСВ по всей поверхности образца. Далее, как и следовало ожидать, при продвижении по боковой поверхности к грани top (зона 2 и 3) происходит увеличение КСВ и в зоне 4 наблюдается максимальное значение, что обусловлено тем, что на грани top образец имеет лучшие свойства. В центре грани top (зона 5 и 6) происходит некоторое снижение КСВ по сравнению с зонами 4 и 7 на этой же грани в связи с наличием в его центре затра- вочного кристалла. При продвижении по грани side 4 (зоны 8–10) наблюдается сниже- ние КСВ, которое практически зеркально отображает картину при движении по другой боковой грани side 2 (зоны 1–3). Значение КСВ на грани bottom (зоны 11–14) несколько выше, чем для зон 1 и 10, поскольку свойст- ва кристалла в плоскости ab лучше, чем в плоскости, содержащей ось c [58]. side 2 side 4 bottom c top 3 2 1 14 13 12 11 4 5 6 7 8 9 10 side 2 top side 4 bottom А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 28 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 4.3. Планарный ВТСП-резонатор с волнами шепчущей галереи. Микрополосковые эле- менты, в частности резонаторы, широко применяются для различных приложений в мм-диапазоне длин волн. В работе [59] было показано, что дисковые микрополосковые резонаторы с волнами шепчущей галереи имеют преимущество по сравнению с резона- торами на низших типах волн, что обусловлено меньшими радиационными потерями. Есте- ственным следующим шагом является исполь- зование ВТСП-пленок для создания дисковых микрополосковых резонаторов с волнами шеп- чущей галереи, что было реализовано в работе [60]. Структура в виде двух микрополосковых резонаторов была рассчитана в CST Microwave Studio и затем изготовлена (рис. 19). а) б) 20 25 30 -60 -50 -40 -30 -20 -10 0 Эксперимент S 31 , д Б F, ГГц T = 76,5 К Расчет в) Рис. 19. Экспериментальное устройство с двумя мик- рополосковыми резонаторами и двумя микрополоско- выми линиями (а); проект для численного эксперимен- та, с предлагаемым микрополосковым квазиоптиче- ским резонатором (б); рассчитанный и измеренный частотные спектры при Т = 24,25 К (в) Для изготовления структуры использова- лась эпитаксиальная пленка DyBa2Cu3O7–δ толщиной 600 нм и =cT 89 К, напыленная на монокристаллическую подложку MgO тол- щиной 0,5 мм. Температурная зависимость обратной величины добротности и измене- ние резонансной частоты для НЕ81δ-моды представлены на рис. 20. 30 40 50 60 70 80 -0,08 -0,06 -0,04 -0,02 0,00 F, Г Гц T, К 10-4 10-3 10-2 Q -1 0 Рис. 20. Температурная зависимость обратной величи- ны добротности и изменения резонансной частоты для НЕ811-моды Хорошая согласованность рассчитанного и измеренного частотных спектров (рис. 19), а также высокое значение добротности (> 67 000), малое изменением резонансной частоты, особенно при температурах ниже 30 К (рис. 20), указывают на возможность проектирования и изготовления планарных структур в мм-диапазоне длин волн, в част- ности для полосно-пропускающих и полосно- заграждающих фильтров. 4.4. Полосно-пропускающий фильтр с ВТСП Е-вставкой в прямоугольном волно- воде. Полосно-пропускающий фильтр (ППФ), устанавливаемый на входе малошумящих усилителей (МШУ), предназначен для обес- печения электромагнитной совместимости радиоэлектронных средств, а именно для за- щиты входных цепей высокочувствительных приемников от электромагнитных излучений вне рабочей полосы частот радиолинии. Шу- мовая температура ППФ FT зависит от его физической температуры 0T и вносимых по- терь .дБL Отсюда очевидны преимущества технических решений, в которых входная цепь приемника, включающая МШУ и ППФ, охлаждается до криогенных температур. Очевидно, что преимущество имеют ППФ, 0,00 –0,02 –0,04 –0,06 –0,08 10 –2 10–3 10–4 Q 0–1 0 –10 –20 –30 –40 –50 –60 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 29 изготовленные из материалов с низким зна- чением МВ-сопротивления sR . В этой связи особый интерес представляют ППФ, в соста- ве которых используются ВТСП-материалы. Величина sR ВТСП-материалов при 77 К на несколько порядков ниже sR нормальных металлов (cм. п. 2.1). Известны многозвенные ППФ с так назы- ваемой Е-плоскостной металлической встав- кой в прямоугольном волноводе (см. работу [61] и ссылки в ней). Показано, что преиму- щества Е-плоскостных ППФ со вставкой из ВТСП-материала невозможно реализовать, если не решить проблему обеспечения качест- венного контакта между ВТСП-вставкой и стенками волновода [61]. Область контакта должна обладать малыми потерями МВ-мощ- ности, обеспечивать хороший тепловой кон- такт между ВТСП-вставкой и стенками вол- новода и не допускать разрушения хрупкой пластины-подложки в термоциклах охлажде- ния–нагрева фильтра. Для преодоления указанного противоре- чия авторами предложено использовать кре- стообразный волновод с ВТСП Е-вставкой, в котором в области теплового контакта имеет место снижение плотности МВ-токов [62]. Следовательно, при одинаковых сопротивле- ниях контактов потери в них для случая кресто- образного волновода будут меньшими. Это обстоятельство позволяет улучшить тепло- вой контакт без роста МВ-потерь при прием- лемых механических напряжениях, исклю- чающих разрушение подложек с ВТСП-струк- турой. Подробности синтеза предложенного фильтра приведены в [62, 63]. Пример АЧХ синтезированного фильтра приведен на рис. 21. 30,3 30,4 30,5 30,6 -40 -30 -20 -10 0 S11 S, д Б F, ГГц S21 Рис. 21. АЧХ синтезированного фильтра с ВТСП Е-вставкой в крестообразном волноводе Как показали измерения характеристик изготовленного фильтра и их численный анализ, точность изготовления резонансных окон в ВТСП-пленке должна быть в пределах ±0,2 мкм [63], что доступно для современной технологии. Выводы. Таким образом, в работе изло- жены результаты экспериментальных иссле- дований микроволновых импедансных ис- следований необычных сверхпроводников и их комплексной проводимости радиофизиче- скими методами в миллиметровом диапазоне волн, а также результаты разработок ряда приборов на основе купратных ВТСП в мм-диапазоне волн, полученные в течение последних 10–15 лет. Для проведения физи- ческих исследований авторами разработана техника измерений на основе квазиопти- ческих сапфировых резонаторов и техника с использованием особенностей отражения при скользящих углах падения. Найдены количественные характеристики поверхностного сопротивления и флуктуацион- ной проводимости сверхпроводника в виде эпитаксиальной пленки. При этом найдена час- тотная зависимость остаточного поверхност- ного сопротивления ,~)0( 2/3ω== TRR sres получено общее соответствие представлени- ям о d-волновой симметрии щелевой функ- ции в YBa2Cu3O7-δ. Получена температурная зависимость флуктуационной проводимости вблизи критической температуры, которая хорошо согласуется с теоретической моделью. В нелинейной КЛП на основе пленки этого сверхпроводника с постоянным током обна- ружен ярко выраженный эффект лавино- образного перехода в сильно диссипативное состояние. При исследовании Fe-содержащих сверх- проводников, а именно монокристалла пник- тида BaFeCoAs и эпитаксиальной пленки FeSeTe? получены температурные зависимо- сти комплексной проводимости и связанные с ней физические характеристики элект- ронной системы, которые подтверждают s±-волновой сценарий s-состояния этих сверхпроводников. При этом обнаружено необычное поведение квазичастичной про- водимости вблизи критической температуры (ниже ее), которое может быть обусловлено резким изменением скорости рассеяния ква- зичастиц и/или проявлением пика когерент- 0 –10 –20 –30 –40 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 30 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 ности. Обнаружен также эффект в темпера- турной зависимости микроволнового отклика полого резонатора с тонкой пленкой FeSeTe, природа которого, как было установлено ав- торами, имеет электродинамическое проис- хождение. Наряду с физическими исследованиями, разработаны и созданы микроволновые устройства на основе купратных ВТСП-пле- нок в мм-диапазоне волн, а также показана возможность бесконтактного тестирования однородности свойств массивных сверхпро- водников при комнатной температуре. Экспериментально подтверждена ранее высказанная оценка возможности создания пассивных микроволновых устройств на ос- нове ВТСП с рабочими частотами вплоть до 40 ГГц [64]. Библиографический список 1. Cherpak N., Barannik A., He Y., Sun L., Zhang X., Prozorov R., Tanatar M. Microwave Surface Impedance and Complex Conductivity of Ba(Fe0.926Co0.074)2As2 Single Crystals. The 12th Int. Conf. Materials and Mechanisms of Superconductivity and High- Temperature Superconductivity (M2S-2018): Abstract Book (Beijing, China, 20–24 August 2018). Beijing, 2018. P. 312. 2. Kordyuk A. A. Electronic band structure of optimal superconductors: from cuprates to ferropnictides and back again. Low Temp. Phys. 2018. Vol. 44, N 6. P. 477–486. DOI: https://doi.org/10.1063/1.5037550 3. Ma Y. Recent progress in the development of Fe-based superconducting wires and tapes. The 12th Int. Conf. Materials and Mechanisms of Superconductivity and High-Temperature Superconductivity (M2S-2018): Abstract Book (Beijing, China, 20–24 August 2018). Beijing, 2018. P. 176. 4. Barannik A., Cherpak N., Kirichenko A., Prokopenko Y., Vitusevich S., Yakovenko V. Whispering gallery mode resonators in microwave physics and technologies. Int. J. Microw. Wirel. T. 2017. Vol. 9, N 4. P. 781–796. DOI:https://doi.org/10.1017/S1759078716000787 5. Cherpak N. T., Barannik A. A., Prokopenko Yu. V., Filipov Yu. F, Vitusevich S. Accurate Microwave Technique of Surface Resistance Measurement of Large-area HTS Films using Sapphire Quasioptical Resonator. IEEE Trans. on Appl. Supercon. 2003. Vol. 13, N 2. P. 3570–3573. DOI: http://dx.doi.org/10.1109/TASC. 2003.812400 6. Barannik A. A., Bunyaev S. A., Cherpak N. T., Pro- kopenko Yu. V., Kharchenko A. A., Vitusevich S. A. Whispering gallery mode hemisphere dielectric resona- tors with impedance plane. IEEE Trans. Microwave Theory Tech. 2010. Vol. 58, N 10. P. 2682–2691. DOI: https://doi.org/10.1109/TMTT.2010.2065870 7. Barannik A. A., Bunyaev S. A., Cherpak N. T. and Vitusevich S. A., Quasi-Optical Sapphire Resonators in the Form of a Truncated Cone. J. Lightwave Technol. 2008. Vol. 26, N 17. P. 3118–3123. DOI: https:// doi.org/10.1109/JLT.2008.925039 8. Barannik A. A., Cherpak N. T., Torokhtiy K. I. and Vitusevich S. Slotted-Disk Sapphire Quasi-Optical Resonator with Conducting Endplates. Proceedings of the 41st European Microwave Conference (EuMC 2011). (Manchester, UK, 12–14 Oct. 2011). Manchester, 2011. P. 830–833. 9. Hein M. High-Temperature-Superconductor Thin Films at Microwave Frequencies. Berlin: Springer, 1999. 281 p. 10. Wu P. H., Min Q. Calculations of the microwave con- ductivity of high-TC superconducting thin films from power transmission measurements. J. Appl. Phys. 1992. Vol. 71, N 11. P. 5550–5553. DOI: https://doi.org/10.1063/ 1.350530 11. Somal H. S., Feenstra B. J., Schützmann J., Hoon Kim J., Barber Z. H., Duijn V. H., Hien N. T., Menovsky A. A., Palumbo M., van der Marel D. Grazing incidence infra- red reflectivity of La1.85Sr0.15CuO4 and NbN. Phys. Rev. Lett. 1996. Vol. 76, N 9. P. 1525–1528. DOI:https:// doi.org/10.1103/PhysRevLett.76.1525 12. Cherpak N. T., Gubin A. I., Lavrinovich A. A. Micro- wave Reflectivity of HTS Film. Telecommunications and Radio Engineering. 2001. Vol. 55, N 3. Р. 81–89. DOI: http://dx.doi.org/10.1615/TelecomRadEng.v55.i3.120 13. Gubin A. I., Lavrinovich A. A., Cherpak N. T. Micro- wave-band reflection coefficient of high-temperature superconductor specimens in E-plane waveguide struc- tures. Tech. Phys. Lett. 2001. Vol. 27, N 4. P. 336–337. DOI: https://doi.org/10.1134/1.1370219 14. Hein M., Kaiser T., and Muller G. Surface resistance of epitaxial YBa2Cu3O7−x films on various substrates: Effects of pair condensation and quasiparticle scatter- ing. Phys. Rev. B. 2000. Vol. 61, Iss. 1. P. 640–647. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.61.640 15. Hensen S., Müller G., Rick C. T. and Shamberg K. In- plane surface impedance of epitaxial YBa2Cu3O7−δ films: Comparison of experimental data taken at 87 GHz with d- and s-wave models of superconductivity. Phys. Rev. B. 1997. Vol. 56, Iss. 10. P. 6237–6264. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.56.6237 16. Pan V. M., Kalenyuk O. A., Kasatkin O. L., Komashko V. A., Ivanyuta O. M. and Melkov G. A. Microwave response of single crystal YBa2Cu3O7−δ films as a probe for pair- ing symmetry. Low Temp. Phys. 2006. Vol. 32, Iss. 4. P. 497–504. DOI: https://doi.org/10.1063/1.2199453 17. Harris R., Turner P. J., Kamal Saeid, Hosseimi A. R., Dosaujh P., Mullins G. K., Bobowski J. S., Bidinosti C. P., Broun D. M., Liang Ruixing, Hardy W. V., and Bonn D. A. Phenomenology of a-axis and b-axis charge dynamics from microwave spectroscopy of highly ordered YBa2Cu3O6.50 and YBa2Cu3O6.993. Phys. Rev. B. 2006. Vol. 74, Iss. 10. P. 104508(16 p.). DOI: https://doi.org/ 10.1103/PhysRevB.74.104508 18. Trunin M. R., Nefyodov Y. A., and Fink H .J. Phenom- enological description of the microwave surface im- pedance and complex conductivity of high-Tc single crystals. J. Exp. Theor. Phys. 2000. Vol. 91, Iss. 4. P. 801–816. DOI: https://doi.org/10.1134/1.1326973 19. Barannik A. A., Bunyaev S. A., Cherpak N. T. On the low-temperature microwave response of a YBa2Cu3O7−δ epitaxial film determined by a new measurement tech- nique. Low Temp. Phys. 2008. Vol. 34, N 12. P. 977–981. DOI: https://doi.org/10.1063/ 1.3029749 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/10.1063/1.5037550 https://doi.org/10.1063/1.5037550 https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Alexander%20Barannik&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Nickolay%20Cherpak&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Alexander%20Kirichenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Yurii%20Prokopenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Svetlana%20Vitusevich&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Vladimir%20Yakovenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/product/40F81195A1E71B29216A7AC5EA7EC631 https://www.cambridge.org/core/product/40F81195A1E71B29216A7AC5EA7EC631 https://doi.org/10.1017/S1759078716000787 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 https://doi.org/10.1109/TMTT.2010.2065870 https://doi.org/10.1063/%201.350530 https://doi.org/10.1063/%201.350530 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Hoon%20Kim%20J%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Barber%20ZH%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Duijn%20VH%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Hien%20NT%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Menovsky%20AA%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Palumbo%20M%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=van%20der%20Marel%20D%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 http://dx.doi.org/10.1615/TelecomRadEng.v55.i3.120 https://doi.org/10.1134/1.1370219 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://doi.org/10.1063/1.2199453 https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.74.104508 https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.74.104508 https://doi.org/10.1134/1.1326973 https://doi.org/10.1063/%201.3029749 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 31 20. Hosseini A., Harris R., Kamal S., Dosanjh P., Preston J., Liang R., Hardy W. N. and Bonn D. A. Microwave spectroscopy of thermally excited quasiparticles in YBa2Cu3O6.99. Phys. Rev. B. 1999. Vol. 60, Iss. 2. P. 1349–1359. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB. 60.1349 21. Harris R., Hosseini A., Kamal S., Dosanjh P., Liang R., Hardy W. N. and Bonn D. A. Microwave spectroscopy of quasiparticle transport in the b̂ direction of YBa2Cu3O6.993. Phys. Rev. B. 2001. Vol. 64, Iss. 6. P. 064509. DOI: https:// doi.org/10.1103/PhysRevB.64. 064509 22. Klein N. Electrodynamic properties of oxide super- conductors. Berichte des Forschungzentrums Jülich. Juel-3773. Juelich, 2000. P. 101. 23. Barannik A. A., Cherpak N. T., Kharchenko M. S., Semerad R., Vitusevich S. Surface impedance of YBa2Cu3O7−δ films grown on MgO substrate as a function of film thickness. J. Supercond. Novel Magn. 2013. Vol. 26, N 1. P. 43–48. DOI: https://doi.org/ 10.1007/s10948-012-1695-x 24. Barannik A. A, Cherpak N. T., Tanatar M. A., Vituse- vich S., Skresanov V., Canfield P. C. and Prozorov R. Millimeter-wave surface impedance of optimally- doped Ba(Fe1−xCox)2As2 single crystals. Phys. Rev. B. 2013. Vol. 87, N 1. P. 014506 (7 p.). DOI: https://doi.org/ 10.1103/PhysRevB.87.014506 25. Cherpak N. T., Barannik A. A., Prozorov R., Tanatar M. A., Velichko A. V. On the determination of the quasiparti- cle scattering rate in unconventional superconductors by microwave surface impedance. Low Temp. Phys. 2013. Vol. 39, N 12. P. 1110–1112. DOI: https:// doi.org/10.1063/1.4830422 26. Valdés Aguilar R., Bilbro L. S., Lee S., Bark C. W., Jiang J., Weiss J. D., Hellstrom E. E., Larbalestier D. C., Eom C. B. and Armitage N. P. Pair-breaking effects and coherence peak in the terahertz conductivity of superconducting BaFe2−2xCo2xAs2 thin films. Phys. Rev. B. 2010. Vol. 82, N 18. Р. 180514 (4 p.). DOI: https:// doi.org/10.1103/PhysRevB.82.180514 27. Fischer T., Pronin A. V., Wosnitza J., Iida K., Kurth F., Haindl S., Schultz L., Holzapfel B., and Schachinger E. Highly anisotropic energy gap in superconducting Ba(Fe0.9Co0.1)2As2 from optical conductivity measurements. Phys. Rev. B. 2010. Vol. 82, N 22. P. 224507. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB. 82.224507 28. Ghigo G., Gerbaldo R., Gozzelino L., Laviano F. and Tamegai T. Penetration Depth and Quasiparticle Con- ductivity of Co- and K-Doped BaFe2As2Crystals, In- vestigated by a Microwave Coplanar Resonator Tech- nique. IEEE Trans. Appl. Supercond. 2016. Vol. 26, Iss. 3, article 7300104. DOI: https://doi.org/10.1109/ TASC.2016.2529419 29. Barannik A. A., Cherpak N. T., Ni N., Tanatar M. A., Vitusevich S. A., Skresanov V. N., Canfield P. C., Pro- zorov R., Glamazdin V. V. and Torokhtii K. I. Milli- meter-wave study of London penetration depth temper- ature dependence in Ba(Fe0.926Co0.074)2As2 single crys- tal. Low Temp. Phys. 2011. Vol. 37, N 11. P. 775–728. DOI: https://dx.doi.org/10.1063/1.3660321 30. Cherpak N. T., Barannik A. A., He Y.-S., Prozorov R. and Tanatar M. Microwave response, complex conduc- tivity and effect of order parameter symmetry in Fe- based superconductors. Proc. Int. Kharkov Symp. Phys- ics and Engineering of Microwaves, Millimeter and Sub-Millimeter waves (MSMW-2013). (Kharkiv, Ukraine, 23–28 June 2013). Kharkiv: 2013. Р. 163–168. DOI: https://doi.org10.1109/MSMW.2013.6622174 31. Prozorov R., Kogan V. G. London penetration depth in iron-based superconductors. Rep. Prog. Phys. 2011. Vol. 74, N 12. P. 124505 (20 p.). DOI: http://dx.doi.org/ 10.1088/0034-4885/74/12/124505 32. Barannik A. A., Cherpak N. T., Kharchenko M. S., Wu Yun, Luo Sheng, He Yusheng and Porch A. Unusual microwave response and bulk conductivity of very thin FeSe0.3Te0.7 films as a function of temperature. Low Temp. Phys. 2014. Vol. 40, N 7. P. 492–504. DOI: http://dx.doi.org/10.1063/1.4881178 33. Cherpak N. (M.) T., Barannik A. A., He Y.-S., Sun L., Zhang X., Ma Y., Bian Y. and Li G. On Nature of Micro- wave Response of the Resonator with Thin FeSe1–xTex Film near Critical Temperature. IEEE Trans. Appl. Supercond. 2018. Vol. 28, N 4. P. 1501104. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2018.2804095 34. Barannik A. A., Cherpak N. T., He Y.-S., Sun L., Zhang X., Vovnyuk M. V., Wu Y. Microwave response of cavity resonator with thin superconductor film de- pending on film temperature and orientation. Low Temp. Phys. 2018. Vol. 44, N 3. P. 247–251. DOI: https://doi.org/10.1063/1.5024545 35. Cherpak N. T., Gubin A. I., Lavrinovich A. A. Rectan- gular microwaveguide with high-TC superconducting wall. Proc. Int. Kharkov Symp. Physics and Engineering of Millimeter and Sub-millimeter Waves (MSMW-2007) (Kharkov, Ukraine, 25–30 June 2007). IEEE, 2007. P. 392–394. DOI: https://doi.org/10.1109/MSMW.2007. 4294673 36. Silva E., Marcon R., Sarti., Fastampa R., Giura M., Cucolo A.M. Microwave fluctuational conductivity in YBa2Cu3O7–δ . Eur. Phys. J. B. 2002. Vol. 37, N 3. P. 277–284. DOI: http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2004- 00057-5 37. Silva E., Marcon R., Fastampa R., Giura M., Sarti S. High-Frequency Fluctuational Conductivity in YBa2Cu3O7–δ . 2003. J. Low Temp. Phys. Vol. 131, N 5–6. P. 831–835. DOI: https://doi.org/10.1023/ A:1023479010670 38. Gubin A. I., Cherpak N. T., Lavrinovich A. A., Ogani- sian K. V. Temperature dependence of the microwave conductivity of a YBCuO film in the normal state. Low Temp. Phys. 2007. Vol. 33, N 10. P. 818–820. DOI: https://doi.org/10.1063/1.2746852 39. Черпак Н. Т., Величко А. В. Высокотемпературные сверхпроводники в микроволновой технике. 2000. Успехи совр. радиоэлектрон. № 4. С. 3–47. 40. Vendik I. O., Vendik O. G. High-Temperature Super- conductor Devices for Microwave Signal Processing. St.-Petersburg: ТОО Складень, 1997. Part 1. 110 p. 41. Oates O. D. E., Agassi D., Wong E., Leese de Escobar A. Irgmaier K. Nonlinear Meissner effect in a high- temperature superconductor: Local versus nonlocal electrodynamics. Phys. Rev. B. 2008. Vol. 77, Iss. 21. P. 214521 (8 p.). DOI: http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB. 77.214521 42. Halbritter J. Change of eigenstate in a superconducting RF cavity due to a nonlinear response. J. Appl. Phys. 1970. Vol. 41, N 11. P. 4581–4588. DOI: https://doi.org/ 10.1063/1.1658500 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2060.1349 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2060.1349 https://doi.org/%2010.1007/s10948-012-1695-x https://doi.org/%2010.1007/s10948-012-1695-x https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.87.014506 https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.87.014506 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2082.224507 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2082.224507 https://doi.org/10.1109/%20TASC.2016.2529419 https://doi.org/10.1109/%20TASC.2016.2529419 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://dx.doi.org/10.1063/1.3660321 https://doi.org10.1109/MSMW.2013.6622174 http://dx.doi.org/%2010.1088/0034-4885/74/12/124505 http://dx.doi.org/%2010.1088/0034-4885/74/12/124505 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://aip.scitation.org/journal/ltp http://dx.doi.org/10.1063/1.4881178 https://doi.org/10.1109/TASC.2018.2804095 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/10.1063/1.5024545 https://doi.org/10.1109/MSMW.2007.%204294673 https://doi.org/10.1109/MSMW.2007.%204294673 http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2004-00057-5 http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2004-00057-5 https://doi.org/10.1023/%20A:1023479010670 https://doi.org/10.1023/%20A:1023479010670 https://doi.org/10.1063/1.2746852 http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB.%2077.214521 http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB.%2077.214521 https://doi.org/%2010.1063/1.1658500 https://doi.org/%2010.1063/1.1658500 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 32 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 43. Hartwig W. H. Superconducting resonator and devices. Proc. of the IEEE. 1973. Vol. 61, N 1. P. 58–69. DOI: https://doi.org/10.1109/PROC.1973.8971 44. Velichko A. V., Cherpak N. T. Response of high tem- perature superconductors to electromagnetic radiation: (A Review). Low Temp. Phys. 1998. Vol. 24, Iss. 5. P. 297–323. DOI: https://doi.org/10.1063/1.593592 45. Gaidukov M. M., Vendik O. G., Kolesov S. G. Micro- wave power limiter based on high Tc superconducting film. Electron. Lett. 1990. Vol. 26, Iss. 16. P. 1229– 1230. DOI: http://dx.doi.org/10.1049/el:19900792 46. Бондаренко И. Н., Лавринович А. А. Исследование тонкопленочной копланарной линии на основе вы- сокотемпературного сверхпроводника. Радиофизи- ка и электроника: сб. науч. тр. Ин-т радиофизики и электрон НАН Украины. Харьков, 2006. Т. 11, № 2. С. 318–322. 47. Лавринович А. А., Храмота Е. В., Черпак Н. Т. Ис- следование сверхпроводящей микроволновой ли- нии передачи в сильных электромагнитных полях. Радиофизика и электроника: сб. науч. тр. Ин-т ра- диофизики и электрон НАН Украины. Харьков, 2009. Т. 14, № 1. C. 64–68. 48. Cherpak N .T., Lavrinovich A. A., Kalenyuk A. A., Pan V. M., Gubin A. I., Khramota V., Kurakin A. A., Vitusevich S. A. DC-biased coplanar waveguide on the basis of high-Tc superconducting thin film with nonlin- ear impedance. Telecommunications and Radio Engi- neering. 2010. Vol. 69, N 15. P. 1357–1364. DOI:10.1615/TelecomRadEng.v69.i15.40 49. Booth J. C., Rudman D. A., Ono R. H. A Self- Attenuating Superconducting Transmission Line for Use as a Microwave Power Limiter. IEEE Trans. Appl. Supercond. 2003. Vol. 13, Iss. 2. P. 305–310. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2003.813716 50. Cherpak N. T., Lavrinovich A. A., Gubin A. I., and Vitusevich S. A. Direct-current-assisted microwave quenching of YBa2Cu3O7–δ coplanar waveguide to a highly dissipative state. Appl. Phys. Lett. 2014. Vol. 105, Iss. 2. P. 022601 (3 p.). DOI:https://doi.org/ 10.1063/1.4890123 51. Cherpak N. T., Gubin A. I., Lavrinovich A. A., and Vitusevich S. A. Microwave quenching in DC-biased coplanar waveguide based on YBa2Cu3O7–δ thin film. IEEE Trans. on Appl. Supercond. 2016. Vol. 26, Iss. 3. P. 1501204. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2016. 2537138 52. Ruibal M., Ferro G., Osorio M. R., Maza J., Veira J. A., Vidal F. Size effects on the quenching to the normal state of YBa2Cu3O7–δ thin-film superconductors. Phys. Rev. B. 2007. Vol. 75, N 1. P. 012504 (4 p.) DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.75.012504 53. Wu Y., Cui B., Luo S., Jiang X., Zhou F., Bian Y., He Y., Barannik A. A., Cherpak N. T. and Skresanov V. N. A Unique Ka-Band Measurement System Based on Quasi-Optical Dielectric Resonator Technology for Studying Small Superconducting Samples. IEEE Trans. on Appl. Supercond. 2013. Vol. 23, N 3. P. 9000204. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2012.2233836 54. Skresanov V. N., Glamazdin V. V., Cherpak N. T. The novel approach to coupled modes parameters recovery from microwave resonator amplitude-frequency re- sponse. Proceedings of the 41st European Microwave Conference (EuMC 2011) (Manchester, UK, 12–14 Oct. 2011). Manchester, 2011. P. 830–833. DOI: https://doi.org/10.23919/EuMC.2011.6101922 55. Surzhenko A. B., Schauroth S., Litzkendorf D., Zeisberger M., Habisrenther T., Gawalek W. Growth- related profiles of remanent flux in bulk melt-textured YBaCuO crystal magnetized by pulsed fields. Super- cond. Sci. Technol. 2001. Vol. 14, N 9. P. 770–775. DOI: https://doi.org/10.1088/0953-2048/14/9/328 56. Chiang C. H., Yang C. W., Hsieh P. L., Chan W. C. Levitation Force Measurement at Different Tempera- tures for YBCO Superconductor. Journal of Low Tem- perature Physics. 2003. Vol. 131, N 3–4. P. 743–746. DOI: https://doi.org/ 10.1023/A:1022925419581 57. Cherpak N. T., Gubin A. I., Lavrinovich A. A., Gawalek W., Litzkendorf D. Microwave bulk proper- ties of melt-textured high-TC YBa2Cu3O7–δ supercon- ductors. Supercond. Sci. Technol. 2004. Vol. 17, N 4. P. 645–648. DOI: https://doi.org/10.1088/0953-2048/17/ 4/013 58. Cherpak N. T., Gawalek W., Golubnichaya G. V., Gubin A. I., Kirichenko A. Ya., Lavrinovich A. A., Litzkendorf D., Maximchuk I. G. High-frequency ab- sorption in melt-textured high-Tc YBaCuO supercon- ductors. Physica C. 2002. Vol. 372–376, Pt. 2. P. 1123–1126. DOI: https://doi.org/10.1016/S0921- 4534(02)00864-X 59. Bunyaev S. A., Barannik A. A., and Cherpak N. T. Microstrip Whispering-Gallery-Mode Resonator. IEEE Trans. Microwave Theory Tech. 2015. Vol. 63, Iss. 9. P. 2776–2781. DOI: https://doi.org/10.1109/TMTT.2015. 2457898 60. Sun L., Cherpak N., Barannik A., He Y., Glamazdin V., Zhang X., Wang J., Zolotaryov V. New Type of Mi- crowave High-Tc Superconductor Microstrip Resonator and Its Application Prospects. IEEE Trans. on Appl. Supercond. 2017. Vol. 27, N 4. P. 1501304. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2631882 61. Skresanov V. N., Barannik A. A., Cherpak N. T., He Y., Glamazdin V. V., Zolotaryov V. A., Shubny A. I., Sun L., Wang J., Wu Y. Experience in developing Ka-band waveguide filter with HTS E-plane insert. Proc. of the Int. Kharkov Symposium on Physics and Engineering of Microwaves, Millimeter and Sub-Millimeter waves (MSMW-2016) (Kharkov, Ukraine, 20–24 June 2016). Kharkov, 2016. 4 p. DOI: https://doi.org/10.1109/ MSMW.2016.7538050 62. He Y., Barannik A., Cherpak N., Sun L., Skresanov V., Bian Y., Wang J., Natarov M., Zolotaryov V. Novel Design of Band-Pass Waveguide Filter with HTS E- Plane Insert, IEEE Trans. Appl. Supercond. 2017. Vol. 27, N 4. P. 1501604. DOI: https://doi.org/10.1109/ TASC.2017.2654350 63. Rectangular band-pass filter having recesses of less than one-quarter wavelength depth dielectric insert with superconductive film within the recesses: Pat. 9,537,195 U.S.: Sun L., Wang X., Wang J., Wu Y., He Y., Li H., Huang J., Luo S., Skresanov V., Baran- nyk O., Glamazdin V., Zolotarev V., Natarov M., Cherpak M., O. Shubnyj. 2017. 64. Cherpak N. T. High-temperature superconductors and MM wave technology: challenge and perspectives. Proc. 5th Int. Kharkiv Symp. Physics and Engineering of Microwaves, Millimeter and Sub-Millimeter Waves, (MSMW-2004) (Kharkov, Ukraine, 21–26 June 2004). https://doi.org/10.1109/PROC.1973.8971 https://doi.org/10.1063/1.593592 http://dx.doi.org/10.1049/el:19900792 https://doi.org/10.1109/TASC.2003.813716 https://doi.org/%2010.1063/1.4890123 https://doi.org/%2010.1063/1.4890123 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2537138 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2537138 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.75.012504 https://doi.org/10.1109/TASC.2012.2233836 https://doi.org/10.23919/EuMC.2011.6101922 https://doi.org/10.1088/0953-2048/14/9/328 https://doi.org/10.1023/A:1022925419581 https://doi.org/10.1088/0953-2048/17/%204/013 https://doi.org/10.1088/0953-2048/17/%204/013 https://doi.org/10.1016/S0921-4534(02)00864-X https://doi.org/10.1016/S0921-4534(02)00864-X https://doi.org/10.1109/TMTT.2015.%202457898 https://doi.org/10.1109/TMTT.2015.%202457898 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2631882 https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2016.7538050 https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2016.7538050 https://doi.org/10.1109/%20TASC.2017.2654350 https://doi.org/10.1109/%20TASC.2017.2654350 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 33 Kharkov: 2004. Vol. 1. P. 412–414. DOI: https://doi.org/10.1109/MSMW.2004.1345912 REFERENCES 1. Cherpak, N., Barannik, A., He, Y., Sun, L., Zhang, X., Prozorov, R., Tanatar, M., 2018. Microwave Surface Impedance and Complex Conductivity of Ba(Fe0.926Co0.074)2As2 Single Crystals. In: The 12th Int. Conf. Materials and Mechanisms of Superconductivity and High-Temperature Superconductivity (M2S-2018). Abstract Book. Beijing, China, 20–24 August, p. 312. 2. Kordyuk, A. A., 2018. Electronic band structure of optimal superconductors: from cuprates to ferropnic- tides and back again. Low Temp. Phys., 44(6), pp. 477– 486. DOI: https://doi.org/10.1063/1.5037550 3. Ma, Y., 2018. Recent progress in the development of Fe-based superconducting wires and tapes. In: The 12th Int. Conf. Materials and Mechanisms of Superconductivity and High-Temperature Superconductivity (M2S-2018). Abstract Book. Beijing, China, 20–24 August, p. 176. 4. Barannik, A., Cherpak, N., Kirichenko, A., Proko- penko, Y., Vitusevich, S., Yakovenko, V., 2017. Whis- pering gallery mode resonators in microwave physics and technologies. Int. J. Microw. Wirel. T., 9(4), pp. 781–796. DOI: https://doi.org/10.1017/S1759078716000787 5. Cherpak, N. T., Barannik, A. A., Prokopenko, Yu. V., Filipov, Yu. F, Vitusevich, S., 2003. Accurate Micro- wave Technique of Surface Resistance Measurement of Large-area HTS Films using Sapphire Quasioptical Resonator. IEEE Trans. on Appl. Supercon., 13(2), pp. 3570–3573. DOI: http://dx.doi.org/10.1109/TASC. 2003.812400 6. Barannik, A. A., Bunyaev, S. A., Cherpak, N. T., Pro- kopenko, Yu. V., Kharchenko, A. A., Vitusevich, S. A., 2010. Whispering gallery mode hemisphere dielectric resonators with impedance plane. IEEE Trans. Micro- wave Theory Tech., 58(10), pp. 2682–2691. DOI:https:// doi.org/10.1109/TMTT.2010.2065870 7. Barannik, A. A., Bunyaev, S. A., Cherpak, N. T. and Vitusevich, S. A., 2008. Quasi-Optical Sapphire Reso- nators in the Form of a Truncated Cone. J. Lightwave Technol., 26(17), pp. 3118–3123. DOI: https://doi.org/ 10.1109/JLT.2008.925039 8. Barannik, A. A., Cherpak, N. T., Torokhtiy, K. I. and Vitusevich, S., 2011. Slotted-Disk Sapphire Quasi- Optical Resonator with Conducting Endplates. In: Pro- ceedings of the 41st European Microwave Conference (EuMC 2011). Manchester, UK, 12–14 Oct. 2011, pp. 830–833. 9. Hein, M., 1992. High-Temperature-Superconductor Thin Films at Microwave Frequencies. Berlin: Springer. 10. Wu, P.H., Min, Q., 1992. Calculations of the micro- wave conductivity of high-TC superconducting thin films from power transmission measurements. J. Appl. Phys., 71(11), pp. 5550–5553. DOI: https://doi.org/ 10.1063/1.350530 11. Somal, H. S., Feenstra, B. J., Schützmann, J., Hoon Kim, J., Barber, Z. H., Duijn, V. H., Hien, N. T., Menovsky, A. A., Palumbo, M., van der Marel, D., 1996. Grazing incidence infrared reflectivity of La1.85Sr0.15CuO4 and NbN. Phys. Rev. Lett., 76(9), pp. 1525–1528. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevLett. 76.1525 12. Cherpak, N. T., Gubin, A. I., Lavrinovich, A. A., 2001. Microwave Reflectivity of HTS Film. Telecommunica- tions and Radio Engineering, 55(3), pp.81–89. DOI: http://dx.doi.org/10.1615/TelecomRadEng.v55.i3.120 13. Gubin, A. I., Lavrinovich, A. A., Cherpak, N. T., 2001. Microwave-band reflection coefficient of high- temperature superconductor specimens in E-plane waveguide structures. Tech. Phys. Lett., 27(4), pp. 336– 337. DOI: https://doi.org/10.1134/1.1370219 14. Hein, M., Kaiser, T. and Muller, G., 2000. Surface resistance of epitaxial YBa2Cu3O7−x films on various substrates: Effects of pair condensation and quasipar- ticle scattering. Phys. Rev. B, 61(1), pp. 640–647. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.61.640 15. Hensen, S., Müller, G., Rick, C. T. and Shamberg, K., 1997. In-plane surface impedance of epitaxial YBa2Cu3O7−δ films: Comparison of experimental data taken at 87 GHz with d- and s-wave models of super- conductivity Phys. Rev. B, 56(10), pp. 6237–6264. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.56.6237 16. Pan, V. M., Kalenyuk, O. A., Kasatkin, O. L., Komash- ko, V. A., Ivanyuta, O. M. and Melkov, G. A., 2006. Microwave response of single crystal YBa2Cu3O7−δ films as a probe for pairing symmetry. Low Temp. Phys., 32(4), pp. 497–504. DOI: https://doi.org/10.1063/ 1.2199453 17. Harris, R., Turner, P. J., Kamal Saeid, Hosseimi, A. R., Dosaujh, P., Mullins, G. K., Bobowski, J. S., Bidinosti, C. P., Broun, D. M., Liang Ruixing, Hardy, W. V. and Bonn, D. A., 2006. Phenomenology of a-axis and b-axis charge dy- namics from microwave spectroscopy of highly or- dered YBa2Cu3O6.50 and YBa2Cu3O6.993. Phys. Rev. B, 74(10), pp. 104508(16 p.). DOI: https://doi.org/10.1103/ PhysRevB.74.104508 18. Trunin, M. R., Nefyodov, Y. A. and Fink, H. J., 2000. Phenomenological description of the microwave sur- face impedance and complex conductivity of high- Tc single crystals. J. Exp. Theor. Phys., 91(4), pp. 801– 816. DOI: https://doi.org/10.1134/1.1326973 19. Barannik, A. A., Bunyaev, S. A., Cherpak, N. T., 2008. On the low-temperature microwave response of a YBa2Cu3O7−δ epitaxial film determined by a new measurement technique. Low Temp. Phys., 34(12), pp. 977–981. DOI: https://doi.org/10.1063/1.3029749 20. Hosseini, A., Harris, R., Kamal, S., Dosanjh, P., Pres- ton, J., Liang, R., Hardy, W. N. and Bonn, D. A., 1999. Microwave spectroscopy of thermally excited qua- siparticles in YBa2Cu3O6.99. Phys. Rev. B, 60(2), pp. 1349–1359. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB. 60.1349 21. Harris, R., Hosseini, A., Kamal, S., Dosanjh, P., Liang, R., Hardy, W. N. and Bonn, D. A., 2001. Microwave spec- troscopy of quasiparticle transport in the b̂ direction of YBa2Cu3O6.993. Phys. Rev. B, 64(6), p. 064509. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.64. 064509 22. Klein, N., 2000. Electrodynamic properties of oxide super-conductors. Berichte des Forschungzentrums Jülich. Juel-3773. P. 101. 23. Barannik, A. A., Cherpak, N. T., Kharchenko, M. S., Semerad, R., Vitusevich, S., 2013. Surface impedance of YBa2Cu3O7−δ films grown on MgO substrate as a function of film thickness. J. Supercond. Novel Magn., 26(1), pp. 43–48. DOI: https://doi.org/10.1007/s10948- 012-1695-x https://doi.org/10.1109/MSMW.2004.1345912 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/10.1063/1.5037550 https://doi.org/10.1063/1.5037550 https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Alexander%20Barannik&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Nickolay%20Cherpak&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Alexander%20Kirichenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Yurii%20Prokopenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Yurii%20Prokopenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Svetlana%20Vitusevich&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/search?filters%5BauthorTerms%5D=Vladimir%20Yakovenko&eventCode=SE-AU https://www.cambridge.org/core/product/40F81195A1E71B29216A7AC5EA7EC631 https://www.cambridge.org/core/product/40F81195A1E71B29216A7AC5EA7EC631 https://www.cambridge.org/core/product/40F81195A1E71B29216A7AC5EA7EC631 https://doi.org/10.1017/S1759078716000787 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 http://dx.doi.org/10.1109/TASC.2003.812400 https://doi.org/%2010.1109/JLT.2008.925039 https://doi.org/%2010.1109/JLT.2008.925039 https://doi.org/%2010.1063/1.350530 https://doi.org/%2010.1063/1.350530 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Hoon%20Kim%20J%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Hoon%20Kim%20J%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Barber%20ZH%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Duijn%20VH%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Hien%20NT%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Menovsky%20AA%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=Palumbo%20M%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=van%20der%20Marel%20D%5BAuthor%5D&cauthor=true&cauthor_uid=10061745 https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.%2076.1525 https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.%2076.1525 http://dx.doi.org/10.1615/TelecomRadEng.v55.i3.120 https://doi.org/10.1134/1.1370219 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.61.640 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.61.640 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.56.6237 https://doi.org/10.1063/%201.2199453 https://doi.org/10.1063/%201.2199453 https://doi.org/10.1103/%20PhysRevB.74.104508 https://doi.org/10.1103/%20PhysRevB.74.104508 https://doi.org/10.1134/1.1326973 https://doi.org/10.1063/1.3029749 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2060.1349 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2060.1349 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.64.%20064509 https://doi.org/10.1007/s10948-012-1695-x https://doi.org/10.1007/s10948-012-1695-x А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 34 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 24. Barannik, A. A, Cherpak, N. T., Tanatar, M. A., Vitusevich, S., Skresanov, V., Canfield, P. C. and Prozorov, R., 2013. Millimeter-wave surface impedance of optimally-doped Ba(Fe1−xCox)2As2 single crystals. Phys. Rev. B, 87(1), pp. 014506 (7 p.). DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.87.014506 25. Cherpak, N. T., Barannik, A. A., Prozorov, R., Tanatar, M. A., Velichko, A. V., 2013. On the determination of the quasiparticle scattering rate in unconventional super- conductors by microwave surface impedance. Low Temp. Phys., 39(12), pp. 1110–1112. DOI: https:// doi.org/10.1063/1.4830422 26. Valdés Aguilar, R., Bilbro, L. S., Lee, S., Bark, C. W., Jiang, J., Weiss, J. D., Hellstrom, E. E., Larbalestier, D. C., Eom, C. B. and Armitage, N. P., 2010. Pair-breaking effects and coherence peak in the terahertz conductivity of superconducting BaFe2−2xCo2xAs2 thin films. Phys. Rev. B, 82(18), pp. 180514 (4 p.). DOI: https://doi.org/ 10.1103/PhysRevB.82.180514 27. Fischer, T., Pronin, A. V., Wosnitza, J., Iida, K., Kurth, F., Haindl, S., Schultz, L., Holzapfel, B. and Schachinger, E., 2010. Highly anisotropic energy gap in supercon- ducting Ba(Fe0.9Co0.1)2As2 from optical conductivity measurements. Phys. Rev. B, 82(22), p. 224507. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.82.224507 28. Ghigo G., Gerbaldo R., Gozzelino L., Laviano F. and Tamegai T. 2016. Penetration Depth and Quasiparticle Conductivity of Co- and K-Doped BaFe2As2Crystals, Investigated by a Microwave Coplanar Resonator Technique. IEEE Trans. Appl. Surercond., 26(3), artic le 7300104. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB. 82.224507 29. Barannik, A. A., Cherpak, N. T., Ni, N., Tanatar, M. A., Vitusevich, S. A., Skresanov V. N., Canfield P. C., Pro- zorov R., Glamazdin V. V. and Torokhtii K. I., 2011. Millimeter-wave study of London penetration depth temperature dependence in Ba(Fe0.926Co0.074)2As2 sin- gle crystal. Low Temp. Phys., 37(11). p. 725–728. DOI: https://dx.doi.org/10.1063/1.3660321 30. Cherpak, N. T., Barannik, A. A., He, Y.-S., Prozorov, R. and Tanatar, M., 2013. Microwave response, complex conductivity and effect of order parameter symmetry in Fe-based superconductors. In: Proc. of the Int. Kharkov Symp. Physics and Engineering of Microwaves, Milli- meter and Sub-Millimeter waves (MSMW-2013). Kharkiv, Ukraine, 23–28 June 2013, pp. 163–168. DOI: https://doi.org/10.1109/MSMW.2013.6622174 31. Prozorov, R., Kogan, V. G., 2011. London penetration depth in iron-based superconductors. Rep. Prog. Phys., 74(12), pp. 124505 (20 p.). DOI: http://dx.doi.org/ 10.1088/0034-4885/74/12/124505 32. Barannik, A. A., Cherpak, N. T., Kharchenko, M. S., Wu, Yun, Luo, Sheng, He, Yusheng and Porch, A., 2014. Unusual microwave response and bulk conductivity of very thin FeSe0.3Te0.7 films as a function of temperature. Low Temp. Phys., 40(7), pp. 492–504. DOI: http://dx.doi.org/10.1063/1.4881178 33. Cherpak, N. (M.) T., Barannik, A. A., He, Y.-S., Sun, L., Zhang, X., Ma, Y., Bian, Y. and Li, G., 2018. On Na- ture of Microwave Response of the Resonator with Thin FeSe1–xTex Film near Critical Temperature. IEEE Trans. Appl. Supercond., 28(4), pp. 1501104. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2018.2804095 34. Barannik, A. A., Cherpak, N. T., He, Y.-S., Sun, L., Zhang, X., Vovnyuk, M. V., Wu, Y., 2018. Microwave response of cavity resonator with thin superconductor film depending on film temperature and orientation. Low Temp. Phys., 44(3), p. 247–251. DOI: https:// doi.org/10.1063/1.5024545 35. Cherpak, N. T., Gubin, A. I, Lavrinovich, A. A., 2007. Rectangular microwaveguide with high-TC supercon- ducting wall. In: Proc. Int. Kharkov Symp. Physics and Engineering of Millimeter and Sub-millimeter Waves (MSMW-2007). Kharkov, Ukraine, 25–30 Jun. 2007, pp. 392–394. IEEE. DOI: https://doi.org/10.1109/ MSMW.2007.4294673 36. Silva, E., Marcon, R., Sarti., Fastampa, R., Giura, M., Cucolo, A. M., 2002. Microwave fluctuational conduc- tivity in YBa2Cu3O7–δ . Eur. Phys. J. B, 37(3), pp. 277– 284. DOI: http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2004-00057-5 37. Silva, E., Marcon, R., Fastampa, R., Giura, M., Sarti, S., 2003. High-Frequency Fluctuational Conductivity in YBa2Cu3O7–δ . J. Low Temp. Phys., 131(5–6), pp. 831– 835. DOI: https://doi.org/10.1023/A:1023479010670 38. Gubin, A. I., Cherpak, N. T., Lavrinovich, A. A., Oganisian, K. V., 2007. Temperature dependence of the microwave conductivity of a YBCuO film in the normal state. Low Temp. Phys., 33(10), pp. 818–820. DOI: https://doi.org/10.1063/1.2746852 39. Cherpak, N. T., Velichko, A. V., 2000. High- Temperature Superconductor in microwave technique (review). Usp. sovremennoy radioelektroniki, 4, pp. 3– 47 (in Russian). 40. Vendik, I. O., Vendik, O. G. 1997. High-Temperature Superconductor Devices for Microwave Signal Pro- cessing. St.-Petersburg, ТОО Skladen Publ. Part 1. 41. Oates, O. D. E., Agassi, D., Wong, E., Leese de Esco- bar, A., Irgmaier, K., 2008. Nonlinear Meissner effect in a high-temperature superconductor: Local versus nonlocal electrodynamics. Phys. Rev. B, 77(21), P. 214521 (8 p.). DOI: http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB. 77.214521 42. Halbritter, J., 1970. Change of eigenstate in a super- conducting RF cavity due to a nonlinear response. J. Appl. Phys., 41(11), pp. 4581–4588. DOI: https://doi.org/ 10.1063/1.1658500 43. Hartwig, W. H., 1973. Superconducting resonator and devices. Proc. IEEE, 61(1), pp. 58–69. DOI: https:// doi.org/10.1109/PROC.1973.8971 44. Velichko, A. V., Cherpak, N. T., 1998. Response of high-temperature superconductors to electromagnetic radiation: (A Review). Low Temp. Phys., 24(5), pp. 297–323. DOI: https://doi.org/10.1063/1.593592 45. Gaidukov, M. M., Vendik, O. G., Kolesov, S. G., 1990. Microwave power limiter based on high Tc supercon- ducting film. Electron. Lett., 26(16), pp. 1229–1230. DOI:http://dx.doi.org/10.1049/el:19900792 46. Bondarenko, I. N., Lavrinovich, А. А., 2006. Thing film high temperature superconductivity coplanar line investigation. In: V. M. Yakovenko, ed. 2006. Ra- diofizika i elektronika. Kharkov: IRE NAS of Ukraine Publ. 11(2), pp. 318–322 (in Russian). 47. Lavrinovich, A. A., Khramota, E. V., Cherpak, N. T., 2009. Study of microwave superconducting transmis- sion line in the strong electromagnetic fields. In: V. M. Yakovenko, ed. 2009. Radiofizika i elektronika. https://doi.org/10.1103/PhysRevB.87.014506 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.82.180514 https://doi.org/%2010.1103/PhysRevB.82.180514 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.82.224507 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2082.224507 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.%2082.224507 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://dx.doi.org/10.1063/1.3660321 https://doi.org/10.1109/MSMW.2013.6622174 http://dx.doi.org/%2010.1088/0034-4885/74/12/124505 http://dx.doi.org/%2010.1088/0034-4885/74/12/124505 https://aip.scitation.org/journal/ltp http://dx.doi.org/10.1063/1.4881178 https://aip.scitation.org/journal/ltp https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2007.4294673 https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2007.4294673 http://dx.doi.org/10.1140/epjb/e2004-00057-5 https://doi.org/10.1023/A:1023479010670 https://doi.org/10.1063/1.2746852 http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB.%2077.214521 http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevB.%2077.214521 https://doi.org/%2010.1063/1.1658500 https://doi.org/%2010.1063/1.1658500 https://doi.org/10.1063/1.593592 http://dx.doi.org/10.1049/el:19900792 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 35 Kharkov: IRE NAS of Ukraine Publ. 14(1), pp. 64–68 (in Russian). 48. Cherpak, N. T., Lavrinovich, A. A., Kalenyuk, A. A., Pan, V. M., Gubin, A. I., Khramota, E. V., Kurakin, A. A., Vitusevich, S. A., 2010. DC-biased coplanar wave- guide on the basis of high-Tc superconducting thin film with nonlinear impedance. Telecommunications and Radio Engineering, 69(15), pp. 1357–1364. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v69.i15.40 49. Booth, J. C., Rudman, D. A., Ono, R. H., 2003. A Self- Attenuating Superconducting Transmission Line for Use as a Microwave Power Limiter. IEEE Trans. Appl. Supercond., 13(2), pp. 305–310. DOI: https://doi.org/ 10.1109/TASC.2003.813716 50. Cherpak, N. T., Lavrinovich, A. A., Gubin, A. I., and Vitusevich, S. A., 2014. Direct-current-assisted micro- wave quenching of YBa2Cu3O7–δ coplanar waveguide to a highly dissipative state. Appl. Phys. Lett., 105(2), pp. 022601 (3 p.). DOI: https://doi.org/10.1063/1.4890123 51. Cherpak, N. T., Gubin, A. I., Lavrinovich, A. A., Vitu- sevich, S. A., 2016. Microwave quenching in DC- biased coplanar waveguide based on YBa2Cu3O7–δ thin film. IEEE Trans. on Appl. Supercond., 26(3), pp. 1501204. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2016. 2537138 52. Ruibal, M., Ferro, G., Osorio, M. R., Maza, J., Veira, J. A., Vidal, F., 2007. Size effects on the quenching to the normal state of YBa2Cu3O7–δ thin-film superconduc- tors. Phys. Rev. B, 75(1), pp. 012504 (4 p.). DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevB.75.012504 53. Wu, Y., Cui, B., Luo, S., Jiang, X., Zhou, F., Bian, Y., He, Y., Barannik, A. A., Cherpak, N. T. and Skresa- nov, V. N., 2013. A Unique Ka-Band Measurement System Based on Quasi-Optical Dielectric Resonator Technology for Studying Small Superconducting Samples. IEEE Trans. on Appl. Supercond., 23(3), pp. 9000204. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2012.2233836 54. Skresanov, V. N., Glamazdin, V. V., Cherpak, N. T., 2011. The novel approach to coupled modes parame- ters recovery from microwave resonator amplitude- frequency response. In: Proceedings of the 41st Euro- pean Microwave Conference (EuMC 2011). Man- chester, UK, 12–14 Oct. 2011, pp. 830–833. DOI: https://doi.org/10.23919/EuMC.2011.6101922 55. Surzhenko, A. B., Schauroth, S., Litzkendorf, D., Zeisberger, M., Habisrenther, T., Gawalek, W., 2001. Growth-related profiles of remanent flux in bulk melt- textured YBaCuO crystal magnetized by pulsed fields. Supercond. Sci. Technol. 14(9), pp. 770–775. DOI: https://doi.org/10.1088/0953-2048/14/9/328 56. Chiang, C. H., Yang, C. W., Hsieh, P. L., Chan, W. C., 2003. Levitation Force Measurement at Different Tem- peratures for YBCO Superconductor. J. Low Temp. Phys., 131(3–4), pp. 743–746. DOI: https://doi.org/ 10.1023/A:1022925419581 57. Cherpak, N. T., Gubin, A. I., Lavrinovich, A. A., Gawalek, W., Litzkendorf, D., 2004. Microwave bulk properties of melt-textured high-TC YBa2Cu3O77–δ superconductors. Supercond. Sci. Technol. 17(4), pp. 645–648. DOI: https://doi.org/10.1088/0953-2048/ 17/4/013 58. Cherpak, N. T., Gawalek, W., Golubnichaya, G. V., Gubin, A. I., Kirichenko, A. Ya., Lavrinovich, A. A., Litzkendorf, D., Maximchuk I. G., 2002. High- frequency absorption in melt-textured high-Tc YBaCuO superconductors. Physica C, 372-376(pt. 2), pp. 1123–1126. DOI: https://doi.org/10.1016/S0921- 4534(02)00864-X 59. Bunyaev, S. A., Barannik, A. A. and Cherpak, N. T., 2015. Microstrip Whispering-Gallery-Mode Resonator. IEEE Trans. Microwave Theory Tech., 63(9), pp. 2776–2781. DOI: https://doi.org/10.1109/TMTT. 2015.2457898 60. Sun, L., Cherpak, N., Barannik, A., He, Y., Glamazdin, V., Zhang, X., Wang, J., Zolotaryov, V., 2017. New Type of Microwave High-Tc Superconductor Microstrip Resonator and Its Application Prospects. IEEE Trans. Appl. Supercond., 27(4), pp. 1501304. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2631882 61. Skresanov, V. N., Barannik, A. A., Cherpak, N. T., He, Y., Glamazdin, V. V., Zolotaryov, V. A., Shubny, A. I., Sun, L., Wang, J., Wu, Y., 2016. Experience in devel- oping Ka-band waveguide filter with HTS E-plane in- sert. In: Proc. of the Int. Kharkov Symposium on Phys- ics and Engineering of Microwaves, Millimeter and Sub-Millimeter waves (MSMW-2016). Kharkov, Ukraine, 20–24 June 2016, 4 p. DOI: https://doi.org/ 10.1109/MSMW.2016.7538050 62. He, Y., Barannik, A., Cherpak, N., Sun, L., Skresanov, V., Bian, Y., Wang, J., Natarov, M., Zolotaryov, V., 2017. Novel Design of Band-Pass Waveguide Filter with HTS E-Plane Insert. IEEE Trans. Appl. Supercond. 27(4), p. 1501604. DOI: https://doi.org/10.1109/TASC. 2017.2654350 63. Sun L., Wang X., Wang J., Wu Y., He Y., Li H., Huang J., Luo S., Skresanov V., Barannyk O., Glamazdin V., Zolotarev V., Natarov M., Cherpak M., O. Shubnyj. Rectangular band-pass filter having re- cesses of less than one-quarter wavelength depth die- lectric insert with superconductive film within the re- cesses. U.S. Pat. 9,537,195. 64. Cherpak N.T. 2004. High-temperature superconductors and MM wave technology: challenge and perspectives. In: Proc. 5th Int. Kharkiv Symp. Physics and Engineer- ing of Microwaves, Millimeter and Sub-Millimeter Waves (MSMW-2004) Kharkov, Ukraine, 21–26 June 2004, 1, pp. 412–414. DOI: https://doi.org/10.1109/ MSMW.2004.1345912 Рукопись поступила 11.10.2018. A. А. Barannik, A. І. Gubin, A. А. Lavrinovich, N. T. Cherpak MICROWAVE RADIOPHYSICS OF UNCONVENTIONAL SUPERCONDUCTORS Subject and purpose. A review of the main results ob- tained by the authors in the process of microwave (MW) research of unconventional superconductors and the devel- opment of MW devices based on cuprate high-tempe- rature superconductors (HTS) over the past 10–15 years is presented. Methods and methodology. Experimental studies were carried out by the methods of impedance measure- ments of superconducting samples. To this end, the authors developed two measurement techniques in the mm wave- https://doi.org/%2010.1109/TASC.2003.813716 https://doi.org/%2010.1109/TASC.2003.813716 https://doi.org/10.1063/1.4890123 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.%202537138 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.%202537138 https://doi.org/10.1103/PhysRevB.75.012504 https://doi.org/10.1109/TASC.2012.2233836 https://doi.org/10.23919/EuMC.2011.6101922 https://doi.org/10.1088/0953-2048/14/9/328 https://doi.org/%2010.1023/A:1022925419581 https://doi.org/%2010.1023/A:1022925419581 https://doi.org/10.1088/0953-2048/%2017/4/013 https://doi.org/10.1088/0953-2048/%2017/4/013 https://doi.org/10.1016/S0921-4534(02)00864-X https://doi.org/10.1016/S0921-4534(02)00864-X https://doi.org/10.1109/TMTT.%202015.2457898 https://doi.org/10.1109/TMTT.%202015.2457898 https://doi.org/10.1109/TASC.2016.2631882 https://doi.org/%2010.1109/MSMW.2016.7538050 https://doi.org/%2010.1109/MSMW.2016.7538050 https://doi.org/10.1109/TASC.%202017.2654350 https://doi.org/10.1109/TASC.%202017.2654350 https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2004.1345912 https://doi.org/10.1109/%20MSMW.2004.1345912 А. А. Баранник и др. / Микроволновая радиофизика необычных… ____________________________________________________________________________________________________ 36 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2018. Т. 23. № 4 length range: based on quasi-optical sapphire resonators and using the feature of reflection of a p-polarized wave from the surface of a superconductor at grazing angles of incidence. Results. The epitaxial films of the cup-rate YBa2Cu3O7–δ superconductor and Fe-containing superconductors in the form of single crystals of pnictide Ba (Fe0.926Co0.074)2As2 and epitaxial films of chalcogenide FeSexTe1–x (x = 0.5 and 0.7) are investigated. The results of the MW response of the electrodynamic structures with the samples under study served as the basis for finding the complex conductivity, including fluctuation one, and physical quantities related to it. In general, the results obtained confirm the scenario of d-wave symmetry of the gap function for cuprate super- conductors and s±-wave symmetry for Fe superconductors. However, a number of detected features and effects, name- ly, an unusual frequency dependence of the residual surface resistance in YBa2Cu3O7–δ in the form of ω3./2, the growth of quasiparticle conductivity with decreasing temperature, starting from the critical one, as well as the avalanche-like transition from the superconducting to the strongly dissipa- tive state in the nonlinear coplanar transmission line, re- quire further study. New MW devices based on cuprate HTS films in the mm wavelength range have been developed and created: 1) a quasi-optical sapphire resonator with a radial gap and HTS end walls for studying Fe – superconductors in the form of small (1–2 mm in the plane a–b) samples; 2) planar quasi-optical resonator; 3) a band-pass filter with an E-plane insert in a cross-shaped waveguide. The possibility of con- tactless testing of the homogeneity of the properties of mas- sive superconductors at room temperature is also shown. Conclusions. The temperature dependence of the comp- lex conductivity of YBa2Cu3O7–δ, Ba (Fe0.926Co0.074)2As2 and FeSexTe1–x (x = 0.5 and 0.7) superconductors and phy- sical quantities related with it was obtained, which allows us to judge the confirmation of the corresponding wave symmetry scenarios of gap function in the investigated superconductors. However, a number of detected features and effects require further study. The previously expressed assessment of the possibility of creating passive HTS-based MW devices with operating frequencies up to 40 GHz has been experimentally confirmed. Key words: unconventional superconductors, micro- wave surface impedance, complex conductivity, quasi- optical sapphire resonator, nonlinear coplanar transmission line, passive microwave devices. О. А. Баранник, О. І. Губін, О. А. Лавринович, М. Т. Черпак МІКРОХВИЛЬОВА РАДІОФІЗИКА НЕЗВИЧАЙНИХ НАДПРОВІДНИКІВ Предмет і мета роботи. Представлено огляд основ- них результатів, отриманих авторами в процесі мікро- хвильових (МХ) досліджень незвичайних надпровідни- ків і розробок МХ-пристроїв на основі купратних висо- котемпературних надпровідників (ВТНП) протягом останніх 10–15 років. Методи і методологія роботи. Експериментальні дослідження проводилися методами імпедансних вимі- рювань надпровідникових зразків. З цією метою авто- рами розроблено дві техніки вимірювань у мм-діапа- зоні хвиль: на базі квазіоптичних сапфірових резонато- рів і з використанням особливості відбиття p-поляризо- ваної хвилі від поверхні надпровідника при ковзних кутах падіння. Результати роботи. Досліджено епітаксіальні плів- ки купратного YBa2Cu3O7–δ і Fe-місткого над про- відників у вигляді монокристалів пніктиду Ba(Fe0,926Co0,074)2As2 і епітаксіальних плівок халько- геніду FeSexTe1–x (x = 0,5 і 0,7). Результати МХ-відгуку електродинамічних структур з досліджуваними зразка- ми служили основою для знаходження комплексної провідності, в тому числі флуктуаційної, і пов'язаних з нею фізичних величин. В цілому отримані результати підтверджують сценарій d-хвильової симетрії щілинної функції для купратних надпровідників і s±-хвильової симетрії для Fe-надпровідників. Однак низка виявле- них особливостей і ефектів, а саме незвичайна частотна залежність залишкового поверхневого опору в YBa2Cu3O7–δ у вигляді ω3./2, зростання квазічастинкової провідності з пониженням температури, починаючи з критичної, а також лавиноподібний перехід з надпровід- ного в сильнодисипативний стан в нелінійній копланар- ній лінії передачі, вимагають подальшого вивчення. Розроблено та створено нові МХ-пристрої на основі купратних ВТНП-плівок у мм-діапазоні хвиль: 1) квазі- оптичний сапфіровий резонатор з радіальною щілиною і ВТНП торцевими стінками для досліджень Fe-надпровідників у вигляді малих (1–2 мм в площині a–b) зразків; 2) планарний квазіоптичний резонатор; 3) смугопропускний фільтр з Е-площинною вставкою в хрестоподібному хвилеводі. При цьому експеримента- льно підтверджено раніше висловлену оцінку можли- вості створення пасивних МХ-пристроїв на основі ВТНП з робочими частотами до 40 ГГц. Також показа- но можливість безконтактного тестування при кімнат- ній температурі однорідності властивостей масивних надпровідників. Висновок. Отримано температурну залежність комплексної провідності надпровідників YBa2Cu3O7–δ, Ba(Fe0,926Co0,074)2As2 і FeSexTe1–x (x = 0,5 і 0,7) і пов'яза- них з нею фізичних величин, що дозволяє судити про підтвердження відповідних сценаріїв хвильової симет- рії щілинної функції в досліджених надпровідниках. Однак ряд виявлених особливостей і ефектів вимагають подальшого вивчення. Експериментально підтверджена раніше висловлена оцінка можливості створення пасив- них МХ-пристроїв на основі ВТНП з робочими часто- тами до 40 ГГц. Ключові слова: незвичайні надпровідники, мікро- хвильовий поверхневий імпеданс, комплексна провід- ність, квазіоптичний сапфіровий резонатор, нелінійна копланарна лінія передачі, пасивні мікрохвильові при- строї. << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <FEFF004b00610073007500740061006700650020006e0065006900640020007300e4007400740065006900640020006b00760061006c006900740065006500740073006500200074007200fc006b006900650065006c007300650020007000720069006e00740069006d0069007300650020006a0061006f006b007300200073006f00620069006c0069006b0065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069006400650020006c006f006f006d006900730065006b0073002e00200020004c006f006f0064007500640020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740065002000730061006100740065002000610076006100640061002000700072006f006700720061006d006d006900640065006700610020004100630072006f0062006100740020006e0069006e0067002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006a00610020007500750065006d006100740065002000760065007200730069006f006f006e00690064006500670061002e000d000a> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <FEFF0049007a006d0061006e0074006f006a00690065007400200161006f00730020006900650073007400610074012b006a0075006d00750073002c0020006c0061006900200076006500690064006f00740075002000410064006f00620065002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006100730020006900720020012b00700061016100690020007000690065006d01130072006f00740069002000610075006700730074006100730020006b00760061006c0069007401010074006500730020007000690072006d007300690065007300700069006501610061006e006100730020006400720075006b00610069002e00200049007a0076006500690064006f006a006900650074002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006f002000760061007200200061007400760113007200740020006100720020004100630072006f00620061007400200075006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002c0020006b0101002000610072012b00200074006f0020006a00610075006e0101006b0101006d002000760065007200730069006a0101006d002e> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <FEFF0055007300740061007700690065006e0069006100200064006f002000740077006f0072007a0065006e0069006100200064006f006b0075006d0065006e007400f300770020005000440046002000700072007a0065007a006e00610063007a006f006e00790063006800200064006f002000770079006400720075006b00f30077002000770020007700790073006f006b00690065006a0020006a0061006b006f015b00630069002e002000200044006f006b0075006d0065006e0074007900200050004400460020006d006f017c006e00610020006f007400770069006500720061010700200077002000700072006f006700720061006d006900650020004100630072006f00620061007400200069002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000690020006e006f00770073007a0079006d002e> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Микроволновая радиофизика необычных сверхпроводников

Репозитарії

Схожі ресурси