Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией

Изучен механизм спин-переориентационного фазового перехода (СПФП). Исследовано изменение структуры доменных границ при ФП. Предложены соответствующие эксперименту модели доменной структуры (ДС). Показано, что в связи с температурным изменением соотношения констант анизотропии изменяются структура до...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2011
Автори:	Мамалуй, Ю.А., Сирюк, Ю.А., Безус, А.В.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України 2011
Назва видання:	Физика и техника высоких давлений
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69432
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией / Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус // Физика и техника высоких давлений. — 2011. — Т. 21, № 2. — С. 57-66. — Бібліогр.: 12 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-69432
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-694322025-02-09T16:49:30Z Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией Особливості нерівноважної доменної структури приё спін-переорієнтаційному фазовому переході у плівці зі слабкою одновісною анізотропією The peculiarities of nonequilibrium domain structure at spin-reorientation phase transition in the film with low uniaxial anisotropy Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Ю.А. Безус, А.В. Изучен механизм спин-переориентационного фазового перехода (СПФП). Исследовано изменение структуры доменных границ при ФП. Предложены соответствующие эксперименту модели доменной структуры (ДС). Показано, что в связи с температурным изменением соотношения констант анизотропии изменяются структура доменных границ и вид ДС, происходят СПФП и ФП в доменных границах. Вивчено механізм спін-переорієнтаційного фазового переходу (СПФП). Досліджено зміну структури доменних меж під час фазових переходів (ФП). Запропоновано відповідно до експерименту моделі доменної структури (ДС). Показано, що у зв’язку з температурною зміною співвідношення констант анізотропії змінюються структура доменних меж та вид ДС, відбуваються СПФП та ФП у доменних межах. The mechanism of spin-reorientation phase transition (SRPT) has been studied. The structure change of domain walls at phase transitions has been investigated. The models of domain structures corresponding to the experiment have been offered. The investigations have shown that the structure of a domain wall and the type of domain structure are changed as a result of temperature change of anisotropy constant ratio. Thus, the spinreorientation phase transitions and phase transitions occur in domain walls. 2011 Article Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией / Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус // Физика и техника высоких давлений. — 2011. — Т. 21, № 2. — С. 57-66. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 75.70.Kw, 75.70.–i, 77.80.Bh https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69432 ru Физика и техника высоких давлений application/pdf Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
description	Изучен механизм спин-переориентационного фазового перехода (СПФП). Исследовано изменение структуры доменных границ при ФП. Предложены соответствующие эксперименту модели доменной структуры (ДС). Показано, что в связи с температурным изменением соотношения констант анизотропии изменяются структура доменных границ и вид ДС, происходят СПФП и ФП в доменных границах.
format	Article
author	Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Ю.А. Безус, А.В.
spellingShingle	Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Ю.А. Безус, А.В. Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией Физика и техника высоких давлений
author_facet	Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Ю.А. Безус, А.В.
author_sort	Мамалуй, Ю.А.
title	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
title_short	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
title_full	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
title_fullStr	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
title_full_unstemmed	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
title_sort	особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией
publisher	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
publishDate	2011
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/69432
citation_txt	Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией / Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус // Физика и техника высоких давлений. — 2011. — Т. 21, № 2. — С. 57-66. — Бібліогр.: 12 назв. — рос.
series	Физика и техника высоких давлений
work_keys_str_mv	AT mamalujûa osobennostineravnovesnojdomennojstrukturyprispinpereorientacionnomfazovomperehodevplenkesoslabojodnoosnojanizotropiej AT sirûkûa osobennostineravnovesnojdomennojstrukturyprispinpereorientacionnomfazovomperehodevplenkesoslabojodnoosnojanizotropiej AT bezusav osobennostineravnovesnojdomennojstrukturyprispinpereorientacionnomfazovomperehodevplenkesoslabojodnoosnojanizotropiej AT mamalujûa osoblivostínerívnovažnoídomennoístrukturipriëspínpereoríêntacíjnomufazovomuperehodíuplívcízíslabkoûodnovísnoûanízotropíêû AT sirûkûa osoblivostínerívnovažnoídomennoístrukturipriëspínpereoríêntacíjnomufazovomuperehodíuplívcízíslabkoûodnovísnoûanízotropíêû AT bezusav osoblivostínerívnovažnoídomennoístrukturipriëspínpereoríêntacíjnomufazovomuperehodíuplívcízíslabkoûodnovísnoûanízotropíêû AT mamalujûa thepeculiaritiesofnonequilibriumdomainstructureatspinreorientationphasetransitioninthefilmwithlowuniaxialanisotropy AT sirûkûa thepeculiaritiesofnonequilibriumdomainstructureatspinreorientationphasetransitioninthefilmwithlowuniaxialanisotropy AT bezusav thepeculiaritiesofnonequilibriumdomainstructureatspinreorientationphasetransitioninthefilmwithlowuniaxialanisotropy
first_indexed	2025-11-28T04:45:00Z
last_indexed	2025-11-28T04:45:00Z
_version_	1850007993030017024
fulltext	Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 © Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус, 2011 PACS: 75.70.Kw, 75.70.–i, 77.80.Bh Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус ОСОБЕННОСТИ НЕРАВНОВЕСНОЙ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ ПРИ СПИН-ПЕРЕОРИЕНТАЦИОННОМ ФАЗОВОМ ПЕРЕХОДЕ В ПЛЕНКЕ СО СЛАБОЙ ОДНООСНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ Донецкий национальный университет ул. Университетская, 24, г. Донецк, 83001, Украина E-mail: postmaster@univ.donetsk.ua Изучен механизм спин-переориентационного фазового перехода (СПФП). Исследова- но изменение структуры доменных границ при ФП. Предложены соответствующие эксперименту модели доменной структуры (ДС). Показано, что в связи с темпера- турным изменением соотношения констант анизотропии изменяются структура доменных границ и вид ДС, происходят СПФП и ФП в доменных границах. Ключевые слова: феррит-гранатовая пленка, доменная структура, спин-переориен- тационный фазовый переход, доменная граница, анизотропия 1. Введение Феррит-гранатовые пленки обладают смешанной анизотропией: наряду с кристаллографической кубической K1 существует одноосная ростовая Ku анизотропия. Ось одноосной ростовой анизотропии 〈111〉 ориентиро- вана перпендикулярно плоскости пленки. Три оси кристаллографической анизотропии типа 〈111〉 ориентированы под углом к плоскости пленки. Отношение констант одноосной и кубической анизотропии и намагни- ченность насыщения зависят от температуры: Ku/K1(T) и Ms(T). При тем- пературе магнитной компенсации TK и температуре Нееля TN М = 0. Влияние смешанной анизотропии на поведение ДС изучено еще недоста- точно. ДС очень чувствительна к изменению магнитных характеристик пленок и отражает все изменения анизотропии и намагниченности. По- этому поведение ДС вблизи критической температуры, где равны магнит- ные моменты подрешеток (TK) или изменяется анизотропия (температура спиновой переориентации), вызывает особый интерес исследователей. Благодаря оптической прозрачности эпитаксиальных пленок ДС можно визуально наблюдать с помощью эффекта Фарадея, а при спиновой пере- ориентации применять метод цветовой регистрации. Поэтому пленки Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 58 ферритов-гранатов могут служить модельным объектом для изучения ФП и СПФП. Как для фундаментальной, так и для прикладной науки очень важно знать, что происходит с ДС при изменении анизотропии, как изменяется до- менная граница. Это актуальные исследования. Во-первых, СПФП можно использовать при термомагнитной записи в точке спиновой переориентации [1]. Во-вторых, вблизи СПФП многие физические величины (теплоемкость, магнитная восприимчивость, модуль Юнга, коэффициент затухания и т.д.) испытывают аномалии [2]. Поэтому такой магнитный материал может огра- ничивать диапазон работы технического устройства. Цель данной работы – изучить механизм СПФП. 2. Экспериментальные результаты Исследования проведены на пленке состава (YBi)3(FeGa)5O12. Пленка выращена методом жидкофазной эпитаксии на гадолиний-галлиевой под- ложке; развитая поверхность 〈111〉, TN = 421 K, TK = 223 K, намагничен- ность насыщения при комнатной температуре 4πMs = 11·10–3 T. ДС наблю- дали с помошью эффекта Фарадея на магнитооптической установке. Спи- новую переориентацию определяли методом цветовой регистрации. На рис. 1 представлены температурные зависимости поля коллапса и периода ДС пленки. Если ДС сформировать импульсным магнитным полем, перпендику- лярным плоскости пленки (т.е. параллельным кристаллографической оси 〈111〉), а затем выключить поле, то такая ДС является равновесной при температуре формирования [3]. Ей соответствует минимум энергии, она сохраняется неограниченное время при сохранении условий формирова- ния. Если же изменить температуру пленки, то в исследуемом темпера- турном интервале эта ДС является неравновесной [4,5]. В данной работе СПФП наблюдали на неравновесной ДС, т.е. без действия магнитного поля. Исследование неравновесной ДС позволяет непосредственно «увидеть» механизм СПФП, т.к. спиновая переориентация вызвана од- Рис. 1. Температурные за- висимости характеристик пленки (YBi)3(FeGa)5O12: 1 – поле коллапса Hс; 2 – период ДС p Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 59 ним лишь температурным изменением Ku/K1, без дополнительной энер- гии магнитного поля. В интервале температур T1–T2 (рис. 1) импульсным полем формируется решетка ЦМД (рис. 2,а), затем магнитное поле выключается. На оранжевом поле наблюдаются темно-зеленые ЦМД. Формирование ЦМД свидетельст- вует о наличии в этой области температур осевой фазы. С понижением тем- пературы при T2 некоторые участки доменной границы расширяются, и от этих участков в обе стороны наблюдается изменение цвета поля (от оранже- вого к желтому) и ЦМД (от темно-зеленого к зеленому) (рис. 2,б). Происхо- дит СПФП из осевой фазы в угловую. а б в г д е Рис. 2. Виды ДС пленки (YBi)3(FeGa)5O12 при изменении T: а – решетка ЦМД, 370 K; б – ЦМД, 365 K; в – ДС, 290 K; г, д, е – стрелками показана проекция намагничен- ности внутри домена на плоскость пленки соответственно при 173, 176 и 178 K Зародышем СПФП является доменная граница. Тот участок круглой до- менной границы ЦМД, ширина которого увеличилась, является зародышем угловой фазы. В самой доменной границе произошел ФП, который и вызвал СПФП. Эти два фазовых перехода взаимосвязаны, они происходят одновре- менно: ФП в доменной границе и, как следствие, – СПФП. Сосуществование одноосной и угловой фаз наблюдается в интервале температур ΔT = 15°. Следует особо подчеркнуть, что визуально граница между одноосной и угловой фазами не наблюдается. С понижением тем- пературы, по мере приближения к TK, доменная структура оказывается неустойчивой. Некоторые ЦМД уменьшаются в размере и затем, как ртутные капли, сливаются с большими ЦМД (рис. 2,в). Последние тоже 20 μm 8 μm Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 60 перемещаются, при этом неравномерно изменяется ширина доменных границ. Движение происходит вдоль проекций оси легкого намагничива- ния на плоскость пленки. В этих направлениях доменная граница оказы- вается более широкой. Вблизи T4 ЦМД теряют свою форму и превраща- ются в полосовые домены. В области температуры магнитной компенсации, в отличие от равновес- ной ДС (т.е. при действии магнитных полей), монодоменность не наблюда- ется, так как образец многодоменный. Вблизи температуры T7 (173–178 K) (см. рис. 1) наблюдается интерес- ный цветовой обмен. Изменился цвет доменной границы, резко увеличи- лась ее ширина. Зеленые домены приобрели желтый цвет окружающего поля, и на сплошном желтом поле видна только широкая коричневая до- менная граница. Потом те домены, что раньше были желтыми, приобрели зеленый цвет (рис. 2,г–е). Таким образом, вблизи температуры Т7 про- изошел СПФП, который без действия магнитного поля осуществляется медленно. При нагревании пленки СПФП повторяется при тех же темпе- ратурах в обратном порядке, т.е. является безгистерезисным и обрати- мым. Подведем итоги эксперимента. В результате изучения поведения нерав- новесной ДС при изменении температуры пленки обнаружены два СПФП, происходящие по обе стороны от TK. В области высоких (Т1–Т2) темпера- тур (см. рис. 1) существует одноосная фаза, СПФП наблюдается на решет- ке ЦМД. Вблизи T2 происходит СПФП из осевой фазы в угловую. Зароды- шем новой (угловой) фазы является доменная граница исходной (одноос- ной) фазы. Одновременно в доменной границе наблюдается фазовый пере- ход. Имеется температурный интервал сосуществования одноосной и угло- вой фаз в 15°. Визуально граница между одноосной и угловой фазами не наблюдается. В области низких температур Т7 происходит СПФП из одной угловой фа- зы в другую. Он осуществляется без зародышеобразования, путем поворота вектора намагниченности Ms всего домена в энергетически более выгодное состояние. Этот СПФП является обратимым и безгистерезисным. Одновре- менно происходит ФП в доменной границе. Оба СПФП отличаются своим механизмом, который обусловлен величи- ной соотношения констант анизотропии Ku/K1. Изучение поведения ДС при изменении температуры пленки позволяет сделать вывод: ФП в доменной границе вызывает СПФП в области как низ- ких, так и высоких температур. 3. Модели неравновесной доменной структуры Предложены модели ДС, объясняющие экспериментально изученные особенности неравновесной ДС в температурном интервале 400–120 K. Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 61 В области высоких (T1–T2) температур (см. рис. 1) наблюдаются осевые фазы axis 1F 〈111〉 и axis 1F 111 . Доменная граница 180-градусная блохов- ская (таблица, рис. 3,а). Таблица Фазовые состояния и фазовые переходы в неравновесной ДС в интервале температур 450–120 K Темпе- ратура Существующие фазы Схематическое изображение Градус- ность Описание доменных границ (ДГ) 1 2T T− axis 1 111F < > и axis 1 11 1F < > F1 F1 axis axis 180 Тонкие блоховские ДГ axis 1F – оранжевая axis 1F – темно-зеленая 2T axis 1 1111 111F F< > → < > axis 1 1111 111F F< > → < > F1 axis F1 axis F1 F1 180 СПФП Узкая темная ДГ 1F – желтая 1F – зеленая 2 7T T− 1 111F < > и 1 11 1F < > F1 F1 180 Узкая темная ДГ 1F – желтая 1F – зеленая 7T 1 111F < > 1 211 1 111F F< > → < > F1 F1 F2 60 Очень широкая ДГ коричневого цвета 1F – желтая 2F – желтая 7T T< 1 1111 11 1F F< > → < > 2 11 1F < > F1 F1 F2 120 Широкая ДГ коричневого цвета 2F – желтая 1F – зеленая При понижении температуры до T2 уменьшается величина одноосной анизо- тропии. Под влиянием кубической анизотропии на некоторых участках круг- лых границ ЦМД изменяется ориентация спинов. Это приводит к изменению ориентации спинов в прилежащих к доменной границе областях, т.е. наблюда- ется изменение цвета поля (от оранжевого к желтому) и ЦМД (от темно- зеленого к зеленому). Появляются угловые фазы F1〈⎯111〉 (желтая) и F1〈1⎯1⎯1〉 (зеленая). Таким образом, под влиянием кубической анизотропии происходит ФП в доменной границе, который, в свою очередь, вызывает СПФП из осевой фазы в угловую. В этом случае доменная граница исходной осевой фазы вы- ступает зародышем новой, угловой фазы, т.е. СПФП из осевой фазы в угловую осуществляется путем зародышеобразования. Поскольку поворот спинов вы- зван только температурным изменением Ku /K1, без действия магнитного поля, то переход протекает медленно. Имеется температурный интервал сосущество- вания осевой и угловой фаз в 15°. Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 62 Рис. 3. Модели доменных структур и распределение намагниченности в доменной стенке: а – 180-градусная осевая; б – 180-градусная угловая; в – 60-градусная; г – 120-градусная (∆ – ширина доменной границы) Как показано в работах [6,7], СПФП, происходящий путем зародышеоб- разования из осевой фазы в угловую, является ФП первого рода. После ФП доменная граница осталась 180-градусной, но ее плоскость ориентирована под углом к оси 〈111〉. В этом случае разворот спинов на 180° происходит в более широкой доменной границе (рис. 3,б). Такой переход в доменной границе соответствует минимуму ее энергии. В температурном интервале T2–T7 (см. рис. 1) сохраняются угловые фазы 1 111F и 1 1 1 1F и разделяющая их 180-градусная доменная граница. При наблюдении неравновесной ДС в области TK пленка находится в многодоменном состоянии. Для образца с малой осевой анизотропией моно- доменное состояние невыгодно, так как это приводит к увеличению размаг- ничивающего поля. Чтобы перевести образец в монодоменное состояние, необходима добавочная энергия подмагничивающего поля (как в равновес- ной ДС). В процессе понижения температуры изменяется величина Ku/K1, в ре- зультате чего изменяются энергия доменной границы и, как следствие, ори- ентация спинов внутри границы. При T7 спины разворачиваются на 60° внутри более широкой доменной границы (рис. 3,в). Это приводит к измене- Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 63 нию ориентации намагниченности всего домена: угловая фаза 1 111F пе- реходит в угловую фазу 2 11 1F (таблица). Теперь имеются две фазы 1 111F и 2 11 1F , разделенные широкой 60-градусной доменной грани- цей. Визуально наблюдается широкая коричневая доменная граница на жел- том поле. Образование 60-градусной доменной границы схематически изображено на рис. 4 поворотом вектора намагниченности от одного домена фазы 1 111F (зеленая) к другому домену фазы 2 11 1F (желтая). Угол между этими фазами отмечен штриховой линией со стрелкой. На вставке рис. 4 пока- зано изменение ориентации вектора намагниченности внутри 60-градусной доменной границы. Рис. 4. Поворот вектора намагниченности при переходе от одного до- мена к другому и реа- лизующаяся при этом 60-градусная доменная граница между доме- нами желтых фаз Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 64 При дальнейшем понижении температуры изменение ориентации спинов внутри доменной границы продолжается, и при T < T7 спины теперь разво- рачиваются на 120° внутри более узкой доменной границы (рис. 3,г). Это приводит к изменению ориентации вектора намагниченности в другом до- мене: фаза 1 111F заменяется фазой 1 111F . В результате цветового об- мена снова наблюдаются домены желтого (фаза 2 11 1F ) и зеленого (фаза 1 1 1 1F ) цвета, разделенные 120-градусной доменной границей (таблица). Таким образом, в результате температурного изменения анизотропии вблизи температуры T7 происходит поэтапно фазовый переход в доменной границе из 180- в 60-градусную, а затем в 120-градусную границу. Визуально грани- ца как бы «дышит». Фазовый переход в доменной границе вызывает спин- переориентационный фазовый переход из одной угловой фазы в другую уг- ловую фазу (таблица). Как было показано в работах [8–12], СПФП из одной угловой фазы в другую угловую фазу, наблюдаемый вблизи 7T на неравно- весной ДС (и вблизи T6 на равновесной) является ФП второго рода. Выводы Существуют отличия в поведении равновесной и неравновесной ДС при изменении температуры, которые обусловлены наличием дополнительной энергии магнитного поля, полученной равновесной ДС при ее формирова- нии. Во-первых, при изучении особенностей равновесной ДС вблизи темпе- ратуры компенсации наблюдается монодоменное состояние. Во-вторых, СПФП происходит при более низкой температуре T6 и является необрати- мым [9]. Особенности неравновесной ДС, наблюдаемые при изменении темпера- туры образца, обусловлены только температурным изменением констант анизотропии, поэтому они позволяют определить механизм СПФП и его связь с ФП в доменной границе. Стало очевидным, что доменная граница более чувствительна к изменению Ku/K1 = f(T), так как в ней существует большой набор спинов разной ориентации. При определенной температуре (т.е. при определенной величине Ku/K1) соответствующая ориентация спи- нов в доменной границе оказывается энергетически наиболее выгодной, что и вызывает процесс перестройки в доменной границе, т.е. ФП. Изменение ориентации спинов в доменной границе вызывает изменение фаз в доменах, т.е. СПФП. 1. А.М. Балбашов, А.Я. Червоненкис, Магнитные материалы для микроэлектрони- ки, Энергия, Москва (1979). 2. К.П. Белов, А.К. Звездин, А.М. Кадомцева, Р.З. Левитин, Ориентационные пере- ходы в редкоземельных магнетиках, Наука, Москва (1979). Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 65 3. А. с. 1341681 СССР, МКИ4 G 11 C 11/14, Способ формирования решетки ци- линдрических магнитных доменов в магнитоодноосной пленке, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Г.С. Ярош, Опубл. 30.09.87, Открытия. Изобрет. № 36 (1987), с. 235. 4. В.Г. Барьяхтар, Э.А. Завадский, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, ФТТ 26, № 8, 2381 (1984). 5. Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Препринт ДонФТИ-86-2(110), Донецк (1986). 6. А.В. Безус, А.А. Леонов, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Труды Междунар. симп. «Порядок, беспорядок и свойства оксидов» ОDPO-2003, сентябрь 2003 г., Сочи (2003), с.182. 7. Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, А.В. Безус, А.А. Леонов, ФТТ 46, 277 (2004). 8. Ja.I. Granovskii, A.A. Leonov, Ju.A. Mamalui, Ju.A. Siryuk, Abstracts International conference «Functional materials» ICFM-2005, Partenit (2005), p. 37. 9. Я.И. Грановский, А.А. Леонов, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Труды VIII Между- нар. симп. «Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах» ОМА-2005, сентябрь 2005 г., Сочи (2005), ч. 1, с. 223. 10. А.А. Леонов, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Изв. РАН. Сер. физ. 69, 1011 (2005). 11. Я.И. Грановский, А.А. Леонов, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Изв. РАН. Сер. физ. 70, 956 (2006). 12. Ja.I. Granovskii, A.A. Leonov, Ju.A. Mamalui, Ju.A. Siryuk, Functional Materials 13, 526 (2006). Ю.О. Мамалуй, Ю.А. Сірюк, О.В. Безус ОСОБЛИВОСТІ НЕРІВНОВАЖНОЇ ДОМЕННОЇ СТРУКТУРИ ПРИ СПІН-ПЕРЕОРІЄНТАЦІЙНОМУ ФАЗОВОМУ ПЕРЕХОДІ У ПЛІВЦІ ЗІ СЛАБКОЮ ОДНОВІСНОЮ АНІЗОТРОПІЄЮ Вивчено механізм спін-переорієнтаційного фазового переходу (СПФП). Дослідже- но зміну структури доменних меж під час фазових переходів (ФП). Запропоновано відповідно до експерименту моделі доменної структури (ДС). Показано, що у зв’язку з температурною зміною співвідношення констант анізотропії змінюються структура доменних меж та вид ДС, відбуваються СПФП та ФП у доменних межах. Ключові слова: ферит-гранатова плівка, доменна структура, спін-переорієнтацій- ний фазовий перехід, доменна межа, анізотропія Ju.A. Mamalui, Ju.A. Siryuk, A.V. Bezus THE PECULIARITIES OF NONEQUILIBRIUM DOMAIN STRUCTURE AT SPIN-REORIENTATION PHASE TRANSITION IN THE FILM WITH LOW UNIAXIAL ANISOTROPY The mechanism of spin-reorientation phase transition (SRPT) has been studied. The structure change of domain walls at phase transitions has been investigated. The models of domain structures corresponding to the experiment have been offered. The investiga- tions have shown that the structure of a domain wall and the type of domain structure are Физика и техника высоких давлений 2011, том 21, № 2 66 changed as a result of temperature change of anisotropy constant ratio. Thus, the spin- reorientation phase transitions and phase transitions occur in domain walls. Keywords: ferrite-garnet film, domain structure, spin-reorientation phase transition, do- main wall, anisotropy Fig. 1. The temperature dependences of characteristics of (YBi)3(FeGa)5O12 film: 1 – the collapse field Hc, 2 – the period of DS p Fig. 2. The types of DS in (YBi)3(FeCa)5O12 film at the temperature change: а – the bub- ble lattice, 370 K; б – the bubble, 365 K; в – DS, 290 K; г, д, е – arrows mark the projec- tion of magnetization within a domain onto the film plate at 173, 176 and 178 K Fig. 3. The models of domain structures and magnetization distribution in the domain wall: a – 180° axial; б – 180° angular; в – 60°; г – 120° (∆ – the width of domain boundary) Fig. 4. The turn of magnetization vector at the transition from one domain to another one and the wall 60 degree realized here between the domains of yellow phases

Особенности неравновесной доменной структуры при спин-переориентационном фазовом переходе в пленке со слабой одноосной анизотропией

Репозитарії

Схожі ресурси