Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅
Досліджено посилення магнітоімпедансного ефекту шляхом термічної і лазерної обробок аморфного сплаву Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅. За допомогою магнітооптичних вимірів показано, що в результаті лазерної і термічної обробок аморфних металевих сплавів відбуваються незворотні зміни в структурі скін-шарів стрічки...
Saved in:
| Published in: | Реєстрація, зберігання і обробка даних |
|---|---|
| Date: | 2008 |
| Main Authors: | , , |
| Format: | Article |
| Language: | Ukrainian |
| Published: |
Інститут проблем реєстрації інформації НАН України
2008
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7564 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві CО₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ / В.Г. Кравець, Д.Ю. Манько, Л.В. Поперенко // Реєстрація, зберігання і оброб. даних. — 2008. — Т. 10, № 2. — С. 23-31. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860266472128905216 |
|---|---|
| author | Кравець, В.Г. Манько, Д.Ю. Поперенко, Л.В. |
| author_facet | Кравець, В.Г. Манько, Д.Ю. Поперенко, Л.В. |
| citation_txt | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві CО₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ / В.Г. Кравець, Д.Ю. Манько, Л.В. Поперенко // Реєстрація, зберігання і оброб. даних. — 2008. — Т. 10, № 2. — С. 23-31. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Реєстрація, зберігання і обробка даних |
| description | Досліджено посилення магнітоімпедансного ефекту шляхом термічної і лазерної обробок аморфного сплаву Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅. За допомогою магнітооптичних вимірів показано, що в результаті лазерної і термічної обробок аморфних металевих сплавів відбуваються незворотні зміни в структурі скін-шарів стрічки та її магнітних властивостей. Дані оже-електронної спектроскопії свідчать про збагачення поверхні аморфних сплавів кластерами метал–метал і металметалоїд у результаті таких обробок. Результати електронної мікроскопії переконують в істотному розходженні розмірів наногранул в аморфних стрічках після лазерного та термічного відпалу.
Исследовано усиление магнитоимпедансного эффекта путем термической и лазерной обработок аморфного сплава Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅. При помощи магнитооптических измерений показано, что в результате лазерной и термической обработок аморфных металлических сплавов происходят необратимые изменения в структуре скин-слоев ленты и ее магнитных свойствах. Данные оже-электронной спектроскопии свидетельствуют об обогащении поверхности аморфных сплавов кластерами металл–металл и металл–металлоид в результате таких обработок. Результаты электронной микроскопии убеждают в существенном различии образовавшихся наногранул в аморфных лентах после лазерного и термического отжигов.
Magnetoimpedance effect enhancement via thermal and laser treatments of Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ amorphous alloy is investigated. Magnetooptical measurements have shown irreversible changes in the skin-layers of a ribbon and its magnetic properties as a result of thermal and laser treatments. Auger spectroscopy data shows enrichment of amorphous alloy surface by metal-metal and metal-metaloid clusters due to such treatments. Electronic microscopy results have persuaded essential distinguish in nanogranules size in amorphous ribbons after laser and thermal annealing.
|
| first_indexed | 2025-12-07T19:01:17Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1560-9189 Реєстрація, зберігання і обробка даних, 2008, Т. 10, № 2 23
УДК 537.632
В. Г. Кравець1, Д. Ю. Манько1, Л. В. Поперенко2
1Інститут проблем реєстрації інформації НАН України
вул. М. Шпака 2, 03113 Київ, Україна
2Київський національний університет імені Тараса Шевченко
просп. Академіка Глушкова, 6, Київ, Україна
Вплив термічного та лазерного відпалу
на магнітоімпедансний ефект
у нанокрісталічному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15
Досліджено посилення магнітоімпедансного ефекту шляхом терміч-
ної і лазерної обробок аморфного сплаву Co59Fe5Ni10Si11B15. За допомо-
гою магнітооптичних вимірів показано, що в результаті лазерної і
термічної обробок аморфних металевих сплавів відбуваються незво-
ротні зміни в структурі скін-шарів стрічки та її магнітних властиво-
стей. Дані оже-електронної спектроскопії свідчать про збагачення
поверхні аморфних сплавів кластерами метал–метал і метал–
металоїд у результаті таких обробок. Результати електронної мік-
роскопії переконують в істотному розходженні розмірів наногранул в
аморфних стрічках після лазерного та термічного відпалу.
Ключові слова: аморфні металеві сплави, магнітоімпеданс, магніто-
оптичні характеристики, лазерний і термічний відпал.
Вступ
Аморфні металеві сплави (АМС) харктеризуються поліпшеними в порівнянні
з їхніми кристалічними аналогами магнітними властивостями, завдяки яким зна-
ходять своє застосування в пристроях магнітоелектроніки [1, 2]. Незвичайна ком-
бінація магнітних і механічних властивостей даного класу матеріалів може бути
використана в голівках магнітних пристроїв зчитування і у високочутливих сен-
сорах магнітних полів. У зв’язку з цим важливими є дослідження магнітоімпедан-
сного ефекту (МІЕ), виявленого в середині 90-х років у аморфних стрічках і дро-
тах [3]. У наступні роки дослідники докладали зусиль для з’ясування фізичної
сутності МІЕ і прагнули підвищити цей ефект у наведених вище матеріалах тех-
нологічним шляхом. Так, у літературі можна знайти дані про вплив термічного та
лазерного відпалу [4–6] або джоулевого тепла при протіканні змінного струму че-
рез зразок [7], а також про вплив деформацій і ударних хвиль [8] на МІЕ. Аналіз
накопичених даних показує, що ефект збільшення магнітоимпеданса (МІ) може
© В. Г. Кравець, Д. Ю. Манько, Л.В. Поперенко
В. Г. Кравець, Д. Ю. Манько, Л. В. Поперенко
24
бути досягнутим найбільш ефективно шляхом термічного відпалу при відповід-
ному виборі сполуки зразка. У результаті даного відпалу аморфні матеріали ста-
ють наноструктурованими. Розміри отриманих у такий спосіб наногранул і їхня
структура істотно впливають на величину МІЕ.
У даній роботі проведений аналіз впливу термічного та лазерного відпалу на
величину МІЕ. Для цього був обраний зразок стрічки АМС Co59Fe5Ni10Si11B15 зі
значним ефектом МІ у вихідному стані. Важливо, що цей сплав характеризується
гранично малою величиною магнітострикції. Величина МІ залежить від глибини
проникнення електромагнітної хвилі в стрічку ( — порядку 1–5 мкм). У цьому
випадку модифікація поверхневого шару за допомогою лазерного відпалу сприяє
істотному збільшенню МІ. Проведені магнітні та магнітооптичні дослідження до-
зволили з’ясувати роль феромагнітних гранул, що утворилися, в процесі еволюції
магнітоімпедансного ефекту.
При дослідженні зазначених сплавів не ставилося завдання домогтися макси-
мальної величини МІЕ у вихідному аморфному стані. Його метою стало визна-
чення складу поверхні АМС і характеру впливу термічної та лазерної обробок на
величину МІЕ.
Методика експерименту
Зразки АМС були отримані методом спинінгування з розплаву у вигляді стрі-
чок шириною 10–20 мм і товщиною 20–25 мкм. Структура стрічок була дослідже-
на методами рентгенівської дифракції й електронної мікроскопії високої розділь-
ної здатності. Зразки піддавалися термічній обробці — відпалу у вакуумі (10–6 мм.
рт. ст) і лазерному відпалу, методика проведення якого детально описана в робо-
тах [6, 9]. Відпал проводився лазерним випромінюванням із довжиною хвилі 1064
нм і густиною енергії порядку 2,5–3,5 кВт/см2 за умов прикладання зовнішнього
магнітного поля (Н 2300 Е) уздовж осі стрічки АМС. Температура нагрівання
поверхневого шару стрічки в результаті лазерного відпалу була оцінена розрахун-
ковим шляхом і становила близько 350 оС. Такий відпал у технологічному аспекті
є більш вигідним, тому що за його допомогою модифікуються тільки верхні шари
поверхні стрічок АМС, що є відповідальними за МІЕ. Саме такому відпалу влас-
тиве швидке варіювання енергетичних параметрів і можливість здійснення його
на повітрі або в атмосфері аргону, коли усувається окислювання поверхні. Порів-
няння результатів впливу лазерного відпалу без прикладання зовнішнього магніт-
ного поля Н і в його присутності на величину МІ свідчили про збільшення ефекту
після відпалу в магнітному полі. Надалі експериментальні дані для МІЕ наведені
для випадку лазерного відпалу в присутності зовнішнього поля Н.
Ефект магнітоімпедансу досліджувався в магнітних полях до 100 Е і частотах
змінного струму, що протікає через зразок, від 10 до 220 кГц. У ході проведених
вимірювань зовнішнє магнітне поле було орієнтовано в площині зразків. Вимірю-
вання величини магнітоімпедансу здійснювалося за схемою, що складається з по-
слідовно з’єднаного низькоомного резистора і досліджуваного зразка. Величина
ефекту магнітоімпедансу Z/Z визначалась як
%100/)(%100/)(/ 0000 HHHHHH UUUZZZZZ , (1)
Вплив термічного та лазерного відпалу
на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15
ISSN 1560-9189 Реєстрація, зберігання і обробка даних, 2008, Т. 10, № 2 25
де ZH=0 і ZH — імпеданси зразка при H = 0 і в магнітному полі величиною Н від-
повідно; UH=0 і UH — величини спадання напруги на зразку під час відсутності
поля й при додатку поля Н.
Склад зразків визначався ваговим вмістом вихідних компонентів перед одер-
жанням розплаву і контролювався за допомогою оже-спектроскопії. Вимірювання
розподілу компонент (Co, Fe, Ni, Si, B) в АМС по напрямку від поверхні вглиб
стрічок здійснювалося шляхом співставлення інтенсивності максимумів в оже-
спектрах при травленні поверхні стрічок іонами Ar+. Ці спектри послідовно реєст-
рувалися в процесі травлення стрічок із кроком 2 нм. Дослідження проводилися за
умов, коли глибина травлення сягала порядку 10–15 нм.
Магнітний стан аморфних і відпалених зразків визначався за допомогою кер-
рівского магнітометра, а також вібраційного магнітометра. Згідно з першою мето-
дикою вимірювалася величина зміни відбитого сигналу від поверхні зразка. Для
цього магнітне поле прикладалося в геометрії поздовжнього ефекту Керра, і вимі-
рювання проводилися на довжині хвилі лазера = 632,8 нм. При проведенні до-
сліджень гістерезисних властивостей за допомогою магнітооптичного ефекту по-
верхня зразків піддавалась іонному травленню для зняття шарів окислу з поверхні
стрічки.
Експериментальні результати та їхнє обговорення
На рис. 1 представлені залежності величин падіння напруги при проходженні
змінного струму через стрічку АМС Co59Fe5Ni10Si11B15, що була розташована в
магнітному полі. Отримані залежності свідчать про вплив термічних обробок
АМС на величину Re(Z/Z). Для цієї аморфної стрічки МІ досягає свого макси-
муму при частоті змінного струму f 100 кГц. При термічній обробці не зміню-
ється частотна локалізація максимуму. Відносна величина падіння напруги в при-
кладеному зовнішньому магнітному полі Н сягає рівня 8–9 %. Термічна обробка
стрічок АМС Co59Fe5Ni10Si11B15 при 350 ºС протягом 10 хвилин призводила до
збільшення МІ-ефекту більш ніж у 1,8 разів у порівнянні зі значеннями для вихід-
ного стану зразка. Збільшення температури відпалу до 400 ºС призводить до зво-
ротного ефекту: величина Re(Z/Z) падає практично до початкового рівня. Таке
зменшення Re(Z/Z) пов’язано, вочевидь, зі структурними змінами, що відбулися
в стрічках. Після відпалу аморфна матриця містить нанокристалічні включення,
частина яких утворює провідну сітку. Внаслідок цього відбувається зменшення
МІ-ефекту, що властиво аморфним структурам на основі Со. Зсув максимуму
Re(Z/Z) в область низьких частот відбувається за рахунок внеску в МІ-ефект ма-
гнітоопору, обумовленого наногранульованою структурою. Також свіжезагарто-
ваний зразок піддавався лазерній обробці за допомогою Nd3+ лазера з довжиною
хвилі 1064 нм (2,5 кВт/см2). На рис. 1 видно, що лазерна обробка приводить до
збільшення МІЕ приблизно в 1,7 рази.
В. Г. Кравець, Д. Ю. Манько, Л. В. Поперенко
26
Рис. 1. Залежності магнітоімпедансу Re(Z/Z) для стрічки АМС Co59Fe5Ni10Si11B15:
1 — свіжезагартований зразок; 2 — термічний відпал при Т = 350 оС;
3 — лазерний відпал (Nd3+ лазер); 4 —термічний відпал при Т = 400 оС
Про суттєву різницю характеру впливу термічного та лазерного відпалу на
фізичні характеристики матеріалів, у першу чергу, свідчать результати дослі-
дження структурного стану зразків. На рис. 2а,б представлені результати дослі-
дження структури зразка АМС Co59Fe5Ni10Si11B15 як після його термообробки при
температурі 350 ºС, так і після лазерного відпалу, отримані за допомогою елект-
ронного мікроскопа. Можна помітити, що кластери, які випадають, у результаті
термічного відпалу не мають характерного розміру, відрізняються за формою, і
їхній розкид за розмірами дуже істотний. Така структура виникає завдяки еволю-
ційним процесам дифузії атомів до існуючих в аморфному стані мікрокристаліч-
ним зародків. Повільність цих процесів сприяє створенню неоднорідного струк-
турного стану. Лазерний відпал дає можливість атомам металу і металоїдів набути
більшої енергії і переміщатися на значні відстані.
Такий відпал сприяє також випаданню кластерів, збагачених металевими
компонентами (рис. 2), що підтверджують проведені мікрозондові дослідження.
На рис. 2 представлені результати мікроскопічних досліджень сплаву після лазер-
ного відпалу із щільністю енергії Рw 3,5 кВт/см2 (рис. 2б відповідає Рw 2,5
кВт/см2). Відпал було проведено для створення більш впорядкованої структури в
наногранулах із метою визначення кристалічних фаз. Видно, що лазерний відпал
призводить до формування hcp -Co фаз, про що свідчать кільця { }01 10 hcp й
{ }1120 hcp (рис. 2в). Кількість нанокристалитів, впорядкованих у fcc Co структуру
є незначним, про що свідчить мала інтенсивність розсіювання світла від {002}fcc
площин Co. Експериментальні результати вказують також на формування впоряд-
частота струму, кГц
Вплив термічного та лазерного відпалу
на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15
ISSN 1560-9189 Реєстрація, зберігання і обробка даних, 2008, Т. 10, № 2 27
кованих фаз на основі -Co + Co3B, Co2B, CoSi, CoFe, CoNi. Аналіз отриманих
дифрактограм за допомогою дифракції лазерного випромінювання на окремих на-
нокристалах підтвердив більшу ступінь впорядкованості атомів З в hcp фази
{ }01 10 hcp з кутом між відповідними площинами, рівним 60º (вставка рис. 2в).
Рис. 2. Електронна мікроскопія структури стрічки АМС Co59Fe5Ni10Si11B15: а) термічний відпал
при Т = 350 ºС; б) лазерний відпал (Nd3+ лазер); в) дифрактограма нанокристалу,
сформованого лазерним відпалом
Розміри кластерів (гранул) при лазерному відпалі слабко залежать від розмі-
рів і розташування зародків, що існують в аморфній матриці. Отже, такі кластери
мають близькі розміри, на відміну від кластерів, отриманих шляхом термооброб-
ки стрічки АМС. Варто також підкреслити, що при термообробці відбувається ви-
падіння фаз метал–метал і метал–металоїд, причому фази метал–металоїд руха-
ються в напрямку до поверхні, про це свідчать дані оже-електронної спектроско-
пії, отримані при послідовному травленні поверхні стрічок іонами Ar+. Ці дослі-
дження вказують на збагачення поверхневого шару відпалених стрічок атомами В
и Со. Розподіл компонентів сплаву Со59Fe5Ni10Si11B15 по його товщині в припове-
рхневому шарі після лазерного відпалу стає зрозумілим після проведення послі-
довного виміру оже-спектрів і показане на рис. 3. Товщина стравленого шару d на
рис. 3 відлічується від поверхні стрічок вихідного стану до моменту травлення.
На рис. 3 не представлені дані для атомів О и С, якими збагачена тільки поверхня
стрічок. У той же час слід зазначити, що в зразку сплаву Со59Fe5Ni10Si11B15, а та-
кож після його термічної обробки, частка атомів В коливається залежно від страв-
в)а)
б)
В. Г. Кравець, Д. Ю. Манько, Л. В. Поперенко
28
леної товщини d, але залишається близькою до оптимальної концентрації (13–16
ат. %).
0 2 4 6 8 10 12 14
0,0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
а
то
м
н
а
к
о
н
ц
е
н
тр
а
ц
ія
d, нм
B
Si
Fe
Ni
Co
Рис. 3. Розподіл компонентів сплаву по його товщині в приповерхневому шарі за результатами
оже-спектроскопії для сплаву Со59Fe5Ni10Si11B15 (Si — крива 1; B — крива 2;
Fe — крива 3, Co — крива 4; Ni — крива 5)
МІЕ в значній мірі визначається залежністю магнітної проникності АМС від
магнітного поля [10, 11]. Для АМС на основі Со зв’язок між прикладеним магніт-
ним полем і магнітною індукцією є нелінійним. У свою ж чергу, магнітна проник-
ність залежить від рухливості dw(, H) доменних стінок і від повороту rot(, H)
магнітних моментів [5, 12]:
),(),(),( HHH rotdwt . (2)
Аналіз магнітних властивостей зазначених АМС показує, що для низьких ча-
стот (f < 100 кГц) магнітна проникність, обумовлена рухливістю доменних стінок,
є основною (dw > rot). Поворот магнітних моментів феромагнітних атомів віді-
грає більшу роль при високих частотах (dw < rot).
Експериментальним шляхом установлено, що МІ збільшується з ростом ве-
личини t. У зв’язку з цим дослідження магнітних характеристик АМС може дати
відповідь щодо залежності ролі доменів по формуванню залежності Re(Z/Z) від
магнітного поля. Проведені дослідження гістерезисних кривих намагніченості М
від магнітного поля Н показали, що АМС на основі Со в основному характеризу-
ються S-подібною характеристичною кривою М(Н). Вісь легкого намагнічування
розташовується в площині стрічки, а величина коерцитивної сили становить бли-
зько 200 А/м. Після термічного та лазерного відпалу гістерезисні криві М(Н) здо-
бувають форму, характерну для феромагнітних матеріалів (рис. 4). Форма кривих
М(Н) у такому разі наближається до прямокутної, і збільшується коерцитивна си-
Вплив термічного та лазерного відпалу
на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15
ISSN 1560-9189 Реєстрація, зберігання і обробка даних, 2008, Т. 10, № 2 29
ла НС 5,6–7,2 кА/м. Слід зазначити, що розходження магнітних станів сплаву
Co59Fe5Ni10Si11B15 після термічного та лазерного відпалу незначне. Але після ла-
зерного відпалу в зовнішньому магнітному полі приповерхнева область стрічки
сплаву глибиною порядку скін-шару (30 нм) характеризується вже однорідною
доменною структурою, про що може свідчити прямокутний характер кривої М(Н)
(рис. 4). Таке поводження залежності М(Н) для сплаву Co59Fe5Ni10Si11B15, відпа-
леного за допомогою лазера в зовнішньому полі, вказує на більшу величину до-
менної складової магнітної проникності dw (див. співвідношення (2)) у ньому в
порівнянні з термічно відпаленим.
-30 -20 -10 0 10 20 30
-1,5
-1,0
-0,5
0,0
0,5
1,0
1,5
м
а
гн
іт
о
о
п
ти
ч
н
и
й
е
ф
е
кт
К
е
р
р
а
(у
м
о
в
н
і
о
д
и
н
и
ц
і)
H, кА/м
Рис. 4. Магнітооптичні гістерезисні криві М(Н) для стрічок АМС Co59Fe5Ni10Si11B15:
1 — термічний відпал при Т = 350 ºС; 2 — лазерний відпал (Nd3+ лазер);
3 — лазерний відпал (Nd3+ лазер) при додаванні зовнішнього магнітного поля 240 кА/м
Слід також зазначити, що такий відпал призводить до зміщення гістерезисної
петлі кривої намагніченості М(Н) на величину НС 0,80–0,96 кА/м. Така поведі-
нка може бути пояснена на основі існування додаткової обмінної взаємодії між
верхнім шаром, збагаченим атомами Со і В, і більш глибокими шарами, що міс-
тять усі елементи сплаву, а саме: Co, Fe, Ni, Si і B (рис. 3). Подібний зсув петлі
гістерезису спостерігався і в роботах [13, 14] для аморфних сплавів на основі Со
після їхньої термічної обробки в постійному магнітному полі. Цей додатковий
експериментальний факт пояснюється тим, що термомагнітний відпал призводить
до виділення дисперсійних фаз -Со з більш високою коерцитивною силою в по-
рівнянні з аморфною матрицею. Напрямок намагніченості в цих кластерах (най-
мовірніше в -Со-кластерах) визначається зовнішнім магнітним полем у процесі
відпалу. Отже, в результаті обмінної взаємодії між магнітом’якою фазою, що пе-
ремагнічується і магнітожорсткими фазами, що не перемагнічуються [13, 14], від-
В. Г. Кравець, Д. Ю. Манько, Л. В. Поперенко
30
бувається зсув петлі гістерезису М(Н) (рис. 4). Подібна фізична картина, ймовір-
но, фіксується при дослідженні гістерезисних кривих М(Н) за допомогою магні-
тооптичного ефекту Керра, що має високу чутливість до поверхневих шарів мета-
левих сплавів. Цей експериментальний факт також може свідчити про те, що ла-
зерний відпал у магнітному полі сприяє формуванню у верхніх шарах стрічки
структурних утворень, що характеризуються відмінними від об’ємних шарів маг-
нітними характеристиками. Різний характер дипольної взаємодії пари сусідніх
атомів у сплаві, а саме розходження сил взаємодії пари атомів метал–метал типу
Со в порівнянні з парами атомів Со–Fe (Ni) або метал–металоїд, призводять до
виникнення орієнтаційного структурного впорядкування при лазерному відпалі в
магнітному полі. Це обумовлює появу пов’язаної з таким упорядкуванням магніт-
ної одноосьової анізотропії.
Висновки
Виявлено вплив термічної та лазерної обробок на збільшення магнітоімпеда-
нсного ефекту в аморфному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15. Така поведінка може бути
пояснена на підставі експериментальних фактів з доказом перерозподілу компо-
нентів сплаву в приповерхневому шарі й зміни магнітного стану поверхні стрічки.
Дані оже-електронної спектроскопії свідчать, що в приповерхневому шарі при ла-
зерній обробці АМС без впливу магнітного поля випадають кластери метал–метал
і метал–металоїд. При лазерній обробці в магнітному полі в кристалічних фазах
-Со виникає ще й магнітна анізотропія. Внаслідок цього відбувається зсув гісте-
резисних кривих намагнічування. Таким чином, ефект, викликаний такою оброб-
кою стрічок сплаву, збагаченого Со, та зміна магнітних властивостей у приповер-
хневих шарах сприяє як виникненню магнітної анізотропії, так і збільшенню маг-
нітоімпедансного ефекту.
1. Marin P., Hernando A. Applications of Amorphous and Nanocrystalline Magnetic Materials // J.
Magn. Magn. Mater. — 2000. — Vol. 215–216. — P. 729–734.
2. Ripka P. New Directions in Fluxgate Sensors // J. Magn. Magn. Mater. — 2000. — Vol. 215–
216. — P. 735–739.
3. Panina L.V., Mohri K., Bushida K. and Noda M. Giant Magneto-Impedance and Magneto-
Inductive Effects in Amorphous Alloys // J. Appl. Phys. — 1994. — Vol. 76. — P. 6198–6203.
4. Knobel M. and Pirota K.R. Giant Magneto-Impedance: Concepts and Recent Progress // J.
Magn. Magn. Mater. — 2002. — Vol. 242. — P. 33–40.
5. Ahn S.J., Jang K.J., Kim C.G. The Variation of Giant Magneto-Impedance Ratio in Amorphous
Co66Fe4NiB14Si15 Ribbon Annealed by Pulsed Nd:YAG Laser // J. Magn. Magn. Mater. — 2000. — Vol.
215–216. — P. 484–487.
6. Булавин Л.А., Кравец В.Г., Винниченко К.Л., Манько Д.Ю. Оптические свойства в ИК об-
ласти спектра и магниторезистивные характеристики аморфных Со-содержащих сплавов // Жур-
нал прикладной спектроскопии. — 2001. — Т. 68. — С. 599–604.
Вплив термічного та лазерного відпалу
на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Co59Fe5Ni10Si11B15
ISSN 1560-9189 Реєстрація, зберігання і обробка даних, 2008, Т. 10, № 2 31
7. Brunetti L., Tiberto P., Vinai F. and Chiriac H. High Frequency Giant Magneto-Impedance in
Joule-Heated Co-based Amorphous Ribbons and Wires // Mater. Sci. Eng. — 2000. — Vol. 304–306. —
P. 961–964.
8. Kurlyandskaya G.V., Barandiaran J.M., Vazquez M., Garcia D., Dmitrieva N.V. Influence of
Geometrical Parameters on the Giant Magneto-Impedance Response in Amorphous Ribbons // J. Magn.
Magn. Mater. — 2000. — Vol. 215–216. — P. 740–742.
9. Kravets V.G., Petford-Long A.K., Portier X. The Influence of Laser Annealing on the Crystalli-
zation Processes in Amorphous Co-rich Alloys // J. Mater. Science. — 2002. — Vol. 37. — P. 2773–
2780.
10. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. — М.: Наука, 1982. —
621 с.
11. Кекало И.Б. Нанокристаллические магнитомягкие материалы. — М.: МИСИС, 2000. —
225 с.
12. Тикадзуми С, Физика ферромагнетизма, магнитные характеристики и практическое при-
менение. — М.: Мир, 1987. — 419 с.
13. Носкова Н.И., Шулика В.В., Лаврентьев А.Г., Потапов А.П., Корзунин Г.С. Влияние усло-
вий нанокристаллизации на структуру и магнитные свойства аморфных сплавов на основе Fe и Co
// Физика Металлов и Металловедение. — 2005. — Т. 100, № 6. — С. 34–41.
14. Носкова Н.И., Шулика В.В., Лаврентьев А.Г., Потапов А.П., Корзунин Г.С. Особенности
структуры и магнитные свойства аморфных сплавов на основе железа и кобальта в зависимости от
условий нанокристаллизации // Журнал Технической Физики. — 2005. — Т. 75. — Вып. 10. —
C. 61–65.
Надійшла до редакції 03.05.2007
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-7564 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1560-9189 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T19:01:17Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Інститут проблем реєстрації інформації НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Кравець, В.Г. Манько, Д.Ю. Поперенко, Л.В. 2010-04-02T12:24:13Z 2010-04-02T12:24:13Z 2008 Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві CО₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ / В.Г. Кравець, Д.Ю. Манько, Л.В. Поперенко // Реєстрація, зберігання і оброб. даних. — 2008. — Т. 10, № 2. — С. 23-31. — Бібліогр.: 15 назв. — укр. 1560-9189 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7564 537.632 Досліджено посилення магнітоімпедансного ефекту шляхом термічної і лазерної обробок аморфного сплаву Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅. За допомогою магнітооптичних вимірів показано, що в результаті лазерної і термічної обробок аморфних металевих сплавів відбуваються незворотні зміни в структурі скін-шарів стрічки та її магнітних властивостей. Дані оже-електронної спектроскопії свідчать про збагачення поверхні аморфних сплавів кластерами метал–метал і металметалоїд у результаті таких обробок. Результати електронної мікроскопії переконують в істотному розходженні розмірів наногранул в аморфних стрічках після лазерного та термічного відпалу. Исследовано усиление магнитоимпедансного эффекта путем термической и лазерной обработок аморфного сплава Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅. При помощи магнитооптических измерений показано, что в результате лазерной и термической обработок аморфных металлических сплавов происходят необратимые изменения в структуре скин-слоев ленты и ее магнитных свойствах. Данные оже-электронной спектроскопии свидетельствуют об обогащении поверхности аморфных сплавов кластерами металл–металл и металл–металлоид в результате таких обработок. Результаты электронной микроскопии убеждают в существенном различии образовавшихся наногранул в аморфных лентах после лазерного и термического отжигов. Magnetoimpedance effect enhancement via thermal and laser treatments of Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ amorphous alloy is investigated. Magnetooptical measurements have shown irreversible changes in the skin-layers of a ribbon and its magnetic properties as a result of thermal and laser treatments. Auger spectroscopy data shows enrichment of amorphous alloy surface by metal-metal and metal-metaloid clusters due to such treatments. Electronic microscopy results have persuaded essential distinguish in nanogranules size in amorphous ribbons after laser and thermal annealing. uk Інститут проблем реєстрації інформації НАН України Реєстрація, зберігання і обробка даних Фізичні основи, принципи та методи реєстрації даних Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ Влияние термического и лазерного отжига на магнитоимпедансный эффект в нанокристаллическом сплаве Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ The Influence of Laser and Thermal Annealing on Magnetoimpedance Effect in Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ Nanocrystalline Alloy Article published earlier |
| spellingShingle | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ Кравець, В.Г. Манько, Д.Ю. Поперенко, Л.В. Фізичні основи, принципи та методи реєстрації даних |
| title | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ |
| title_alt | Влияние термического и лазерного отжига на магнитоимпедансный эффект в нанокристаллическом сплаве Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ The Influence of Laser and Thermal Annealing on Magnetoimpedance Effect in Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ Nanocrystalline Alloy |
| title_full | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ |
| title_fullStr | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ |
| title_full_unstemmed | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ |
| title_short | Вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві Cо₅₉Fe₅Ni₁₀Si₁₁B₁₅ |
| title_sort | вплив термічного та лазерного відпалу на магнітоімпедансний ефект у нанокрісталічному сплаві cо₅₉fe₅ni₁₀si₁₁b₁₅ |
| topic | Фізичні основи, принципи та методи реєстрації даних |
| topic_facet | Фізичні основи, принципи та методи реєстрації даних |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/7564 |
| work_keys_str_mv | AT kravecʹvg vplivtermíčnogotalazernogovídpalunamagnítoímpedansniiefektunanokrístalíčnomusplavíco59fe5ni10si11b15 AT manʹkodû vplivtermíčnogotalazernogovídpalunamagnítoímpedansniiefektunanokrístalíčnomusplavíco59fe5ni10si11b15 AT poperenkolv vplivtermíčnogotalazernogovídpalunamagnítoímpedansniiefektunanokrístalíčnomusplavíco59fe5ni10si11b15 AT kravecʹvg vliânietermičeskogoilazernogootžiganamagnitoimpedansnyiéffektvnanokristalličeskomsplaveco59fe5ni10si11b15 AT manʹkodû vliânietermičeskogoilazernogootžiganamagnitoimpedansnyiéffektvnanokristalličeskomsplaveco59fe5ni10si11b15 AT poperenkolv vliânietermičeskogoilazernogootžiganamagnitoimpedansnyiéffektvnanokristalličeskomsplaveco59fe5ni10si11b15 AT kravecʹvg theinfluenceoflaserandthermalannealingonmagnetoimpedanceeffectinco59fe5ni10si11b15nanocrystallinealloy AT manʹkodû theinfluenceoflaserandthermalannealingonmagnetoimpedanceeffectinco59fe5ni10si11b15nanocrystallinealloy AT poperenkolv theinfluenceoflaserandthermalannealingonmagnetoimpedanceeffectinco59fe5ni10si11b15nanocrystallinealloy |